《最新大学物理第四章振动教学课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《最新大学物理第四章振动教学课件.ppt（44页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、大学物理第四章振动大学物理第四章振动2 因为振动是声学、地震学、建筑力学等必须因为振动是声学、地震学、建筑力学等必须的基础知识，自然界中还有许多现象，如交变电的基础知识，自然界中还有许多现象，如交变电流、交变的电磁场等，都属于广义的振动现象。流、交变的电磁场等，都属于广义的振动现象。这些运动的本质虽然并非机械运动，但运动规律这些运动的本质虽然并非机械运动，但运动规律的数学描述却与机械振动类似。因此，机械振动的数学描述却与机械振动类似。因此，机械振动的研究也为光学、电学、交流电工学、无线电技的研究也为光学、电学、交流电工学、无线电技术等打下了一定的基础。术等打下了一定的基础。 任何一种复杂的机械
2、振动都可以看成多个直任何一种复杂的机械振动都可以看成多个直线振动的叠加。线振动的叠加。学习机械振动的意义学习机械振动的意义94.2 简谐振动的动力学方程简谐振动的动力学方程受力特点受力特点: : 线性恢复力线性恢复力 F = - kx 以水平弹簧振子为例以水平弹簧振子为例22ddtxmF 由）（mkxtx, 0dd222 固有频率决定于系统内在性质固有频率决定于系统内在性质位移位移 x 之通解可写为：之通解可写为：)cos(0tAx 固有固有( (圆圆) )频率频率常量常量A和和 0由初始条件由初始条件确定确定根据初始条件：根据初始条件：t = 0 时，时，x = x0 , v = v0) (
3、cos0tAx) (sin 0tAv00cosAx 0t00sin Av22020vxA000 tanxv10(1)(1)单摆单摆 mmg几种常见的简谐振动几种常见的简谐振动sinmgM重力的切向分力：重力的切向分力：.! 5! 3sin53sintmamgsin)(ta22ddsintmmg 很小很小, ,小于小于50 时，时，0dd22gtg2令gT2所以：单摆作小角度摆动，也是谐振动（角所以：单摆作小角度摆动，也是谐振动（角谐振动）。重力的分力（准弹性力）。谐振动）。重力的分力（准弹性力）。0dd222t通解为：通解为：)cos(0tm11(2)(2) 复摆复摆一个可绕固定轴摆动的刚体称
4、为复摆。一个可绕固定轴摆动的刚体称为复摆。 刚体的质心为刚体的质心为C, , 对过对过O点的转轴的点的转轴的转动惯量为转动惯量为I, , O、C 两点间的距离为两点间的距离为h。令令据转动定律据转动定律M=I ，得，得若若 角度较小时角度较小时sindd22mghtImghtI22ddImgh20dd222tmghIT22gmCOh12简谐振动的能量简谐振动的能量( (以水平弹簧振子为例以水平弹簧振子为例) )(1) (1) 动能动能4.3 简谐振动的能量简谐振动的能量)(sin212102222tAmmEkv0,21min2maxkkEkAE241d1kAtETETttkk)(sin2102
5、2tkA)(cos21210222tkAkxEP(2) (2) 势能势能情况同动能情况同动能。pppEEE,minmax系统总的机械能：系统总的机械能：221kAEEEpk简谐振动系统机械能守恒简谐振动系统机械能守恒) (sin 0tAvmk13谐振子的动能、势能和总能量随时间的变化曲线谐振子的动能、势能和总能量随时间的变化曲线: :221kAE PEkEE0ttAxcos0tx241kAEEpk14简谐振动的动力学解法简谐振动的动力学解法1. 由分析受力出发由分析受力出发( (由牛顿定律列方程由牛顿定律列方程) )2. 由分析能量出发由分析能量出发( (将能量守恒式对将能量守恒式对t 求导求
6、导) )例：弹簧竖直放置时物体的振动。例：弹簧竖直放置时物体的振动。m0l0 xxxo弹簧原长弹簧原长挂挂m后伸长后伸长某时刻某时刻m位置位置f伸伸 长长受弹力受弹力平衡位置平衡位置k解：求平衡位置解：求平衡位置mgkx 0kmgx 0以平衡位置以平衡位置O为原点为原点kxkxkxmgxxkmgF00)(因此因此, , 此振动为简谐振动。此振动为简谐振动。221kx15m0l0 xxxo以平衡位置以平衡位置O为原点为原点弹簧原长弹簧原长挂挂m后伸长后伸长某时刻某时刻m位置位置f伸伸 长长受弹力受弹力平衡位置平衡位置kxkxkxmgxxkmgF00)(k重力和弹性力都是保重力和弹性力都是保守力，
7、合力守力，合力F F 作功将作功将转化为势能。转化为势能。221)(kxkx功包括重力势能和弹性势能包括重力势能和弹性势能系统的势能系统的势能16如果振动系统除去本身如果振动系统除去本身恢复力之外还有其它恒恢复力之外还有其它恒力作用。振动系统仍作力作用。振动系统仍作简谐振动。以振动系统简谐振动。以振动系统在恒力作用下的平衡位在恒力作用下的平衡位置为原点，则可按常规置为原点，则可按常规立刻写出简谐振动的微立刻写出简谐振动的微分方程或振动表达式。分方程或振动表达式。在本例中在本例中0dd22xmktx)cos(tAxm0l0 xxxo弹簧原长弹簧原长挂挂m后伸长后伸长某时刻某时刻m位置位置f伸伸
8、长长受弹力受弹力平衡位置平衡位置k17例例: 一质量为一质量为m的物体从倾角为的物体从倾角为 的光滑斜面顶点处由静止滑下，的光滑斜面顶点处由静止滑下，滑行滑行 远后与质量为远后与质量为M 的物体发生完全非弹性碰撞。的物体发生完全非弹性碰撞。M与倔强系与倔强系数为数为k的弹簧相连，碰前的弹簧相连，碰前M 静止于斜面。求：运动方程。静止于斜面。求：运动方程。 mMk解解1：取取m与与M 碰撞连在一起后的平衡位碰撞连在一起后的平衡位置为坐标原点。置为坐标原点。设此时弹簧在设此时弹簧在m与与M的压缩的压缩下退了下退了x0 。x0原长原长Mmx0 坐标系如图坐标系如图0 x0sin)(xkgMm)(si
9、n)(/dd)(022xxkgMmtxMmkxtxMm22dd)(以振动系统在恒力作用下的平衡位置以振动系统在恒力作用下的平衡位置为原点，则可按常规立刻写出简谐振为原点，则可按常规立刻写出简谐振动的微分方程或振动表达式。动的微分方程或振动表达式。18例：一质量为例：一质量为m的物体从倾角为的物体从倾角为 的光滑斜面顶点处由静止滑的光滑斜面顶点处由静止滑下，滑行下，滑行 后远后与质量为后远后与质量为M的物体发生完全非弹性碰撞。的物体发生完全非弹性碰撞。M与与倔强系数为倔强系数为k的弹簧相连，碰前的弹簧相连，碰前M静止于斜面。求：运动方程。静止于斜面。求：运动方程。kxtxMm22dd)(Mmk以
10、以碰撞时作为记碰撞时作为记时起点时起点动量守恒动量守恒sin20gMmmv初位置初位置sin0gkmx002020/xtgxAvv)cos(tAxA和和 0由初始条件由初始条件确定确定19CkxMm2221)(21v0dd)(kxtMmv0dd)(22kxtxMm解解2 : 取平衡位置取平衡位置（x = 0）为为系统势能系统势能的零点。的零点。系统机械能守恒，有系统机械能守恒，有简谐振动的动力学解法简谐振动的动力学解法2. 由分析能量出发由分析能量出发( (将能量守恒式对将能量守恒式对t 求导求导) )Mmk20势能讨论势能讨论取平衡位置取平衡位置（x = 0）为系统为系统势能的零点。势能的零
11、点。) 1 (21)(212122020kAMmkxv机械能守恒机械能守恒 （初始（初始最大位移）最大位移）另，设弹簧自然长度（未形变）时弹性势能为零，重力势另，设弹簧自然长度（未形变）时弹性势能为零，重力势能的零点取在能的零点取在 x = 0 处。处。sin)()(21)(21020200gxMmMmxxkv)2(sin)()(2120gAMmAxk(2) (1)0sin)(xkgMm21势能讨论势能讨论取平衡位置取平衡位置（x = 0）为系统为系统势能的零点。势能的零点。) 1 (21)(212122020kAMmkxv机械能守恒机械能守恒20202)(212121vMmkxkA20202
12、vkMmxAMmk22020vxA由初始条件决定由初始条件决定A也是机械能守恒定律的必然结果。也是机械能守恒定律的必然结果。22任何一个实际的弹簧都是有质量的，如果考虑弹簧的质量，任何一个实际的弹簧都是有质量的，如果考虑弹簧的质量，弹簧振子的振动周期将变大还是变小？弹簧振子的振动周期将变大还是变小？ 讨论讨论变大变大变小变小参考解答：因为弹簧振子的周期决定于系统的惯性和弹性，惯性越大参考解答：因为弹簧振子的周期决定于系统的惯性和弹性，惯性越大则周期越大。因此可以定性地说，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振则周期越大。因此可以定性地说，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振子的周期肯定会变大。子的周期肯定会
13、变大。若振子的质量为若振子的质量为M，弹簧的质量为，弹簧的质量为m，弹簧的劲度系数为，弹簧的劲度系数为k，可以计，可以计算出，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振子的振动周期为算出，在考虑了弹簧的质量之后，弹簧振子的振动周期为kmMT3/223解：平衡时解：平衡时0 点为坐标原点。物体运动到点为坐标原点。物体运动到x 处时，处时，速度为速度为v .设此时弹簧的长度为设此时弹簧的长度为L,ddvLltxLl速度为：速度为：弹簧、物体的动能分别为：弹簧、物体的动能分别为：202161)d(21vvmLllLmELk2221vMEk前提前提: : 弹簧各等长小段变形相同，位移是线性规律弹簧各等长小段变形相
14、同，位移是线性规律弹簧元弹簧元dl的质量的质量lLmmdd位移为位移为xLlxxM0vdll例：劲度系数为例：劲度系数为k、质量为质量为m 的均匀弹簧，一端固定，另一端系一质量为的均匀弹簧，一端固定，另一端系一质量为M 的物体，在光滑水平面内作直线运动。求解其运动。的物体，在光滑水平面内作直线运动。求解其运动。( ( m M ) )系统弹性势能系统弹性势能为为22kxEP系统机械能守恒，有系统机械能守恒，有常数常数222216121kxmMvv常数常数2221)3(21kxmMv将上式对时间求导，整理后可得将上式对时间求导，整理后可得0dd)3(kxtmMv03dd22xmMktx2 因此，弹
15、簧因此，弹簧质量小于物体质质量小于物体质量，且系统作微量，且系统作微运动时，弹簧振运动时，弹簧振子的运动可视为子的运动可视为是简谐运动。是简谐运动。kmMT) 3(22244.4 简谐振动的合成简谐振动的合成1.1.同方向同频率的两个简谐振动的合成同方向同频率的两个简谐振动的合成分振动分振动 ：x1=A1cos( t+ 10)x2=A2cos( t+ 20)合振动合振动 : :x = x1+ x2=A cos( t+ 0 ) 合振动是简谐振动合振动是简谐振动, , 其频率仍为其频率仍为 )cos(21020212221AAAAA2021012021010coscossinsintgAAAA两个
16、同方向同频率简谐振两个同方向同频率简谐振动的合成仍是简谐振动。动的合成仍是简谐振动。合振动的频率与分振动的合振动的频率与分振动的频率相同。频率相同。 25两种特殊情况两种特殊情况 (1) (1)若两分振动同相若两分振动同相 20 10 = 2k ( k = 0,1,2, )(2)(2)若两分振动反相若两分振动反相 20 10 = (2k+1) ( k = 0,1,2, )如如 A1=A2 , 则则 A=0则则A=A1+A2 , 两分振动相互加强两分振动相互加强则则A=|A1-A2|, 两分振动相互减弱两分振动相互减弱)cos(21020212221AAAAA两个振动的位相差，对合成振动起着重要
17、的作用，这种两个振动的位相差，对合成振动起着重要的作用，这种现象在波的干涉与衍射中具有特殊的意义现象在波的干涉与衍射中具有特殊的意义 26N个同方向、同频率的简谐个同方向、同频率的简谐振动，它们的振幅相等，初振动，它们的振幅相等，初相分别为相分别为0, , , 2, 2 , ., , ., 依次差一个恒量依次差一个恒量 ，振动表振动表达式可写成达式可写成 采用旋转矢量法可使问题得到简化，从而避开烦琐采用旋转矢量法可使问题得到简化，从而避开烦琐的三角函数运算。的三角函数运算。 根据矢量合成法则，根据矢量合成法则，N个简谐振动对应的旋转矢量的个简谐振动对应的旋转矢量的合成如下图所示：合成如下图所示
18、：taxcos1)cos(2tax )2cos(3tax) 1(cosNtaxN2. 2. 多个同方向同频率简谐振动的合成多个同方向同频率简谐振动的合成合振动的频率与分振动的频率相同。合振动的频率与分振动的频率相同。 合振动的振幅和初相是分析的关键合振动的振幅和初相是分析的关键! !27NOCM taxcos1)cos(2tax )2cos(3tax) 1(cosNtaxNOx1a2a3a4a5aCAM 因各个振动的振幅相同且相差依次恒为因各个振动的振幅相同且相差依次恒为 , ,上图中上图中各个矢量各个矢量 的起点和终点都在以的起点和终点都在以C为圆心的圆周上，根据简单的几何关系，可得为圆心的
19、圆周上，根据简单的几何关系，可得）、.(4321aaaa.21它们的夹角显然等于，交于的垂直平分线，两者相和作Caa28NOCM 在三角形在三角形DOCM中中, ,OM 的长度就是的长度就是合合振动振动的的振幅振幅A, ,角度角度 MOX就是就是合合振动振动的初相的初相 ，据此得，据此得2sin2NAOC考虑到考虑到2sin2OCa 2sin2sinNaA COMCOXMOX21)(21)(21NNOX1a2a3a4a5aCAM21cos2sin2sinNtNax293.3.同方向不同频率的两个简谐振动的合成同方向不同频率的两个简谐振动的合成 拍拍两个简谐振动的频率两个简谐振动的频率 1和和
20、2很接近，且很接近，且12)cos(),cos(02220111tAxtAx两个简谐振动合成得：两个简谐振动合成得：)2cos()2cos(20121221ttAxxx合振动可视为合振动可视为角频率为角频率为随时间变化很慢可随时间变化很慢可看作合振动的振幅看作合振动的振幅随时间变化较快可随时间变化较快可看作作谐振动的部分看作作谐振动的部分,212)2cos(212tA振幅为振幅为的简谐振动。的简谐振动。由于振幅总是正值，而余弦函数的绝对值以由于振幅总是正值，而余弦函数的绝对值以 为周期，因而为周期，因而振幅变化的周期振幅变化的周期 可由可由决定，212振幅变化的频率即拍频振幅变化的频率即拍频1
21、2122130同一直线上，不同频率简谐振动合成同一直线上，不同频率简谐振动合成 拍拍旋转矢量旋转矢量几何法分析几何法分析) cos(2222tAx) cos(1111tAx重合：重合：21AAA21AAA反向：反向：12Dox1A12A2A, 拍频拍频: : 单位时间内强弱变化的次数单位时间内强弱变化的次数 =| 2- 1| 561单位时间内单位时间内A2比比A1多转多转 2 - 1圈，也就是合圈，也就是合振动时加强时减弱（频率为振动时加强时减弱（频率为 2 - 1）的拍现象。）的拍现象。31两个同频率的相互垂直的分运动位移表达式两个同频率的相互垂直的分运动位移表达式消时间参数，得消时间参数，
22、得)cos(101tAx)(sin)cos(210202102021222212AyAxAyAx)cos(202tAy 合运动一般是在合运动一般是在2A1 ( x 向向)、2A2 2 ( y 向向)范围内范围内的一个椭圆。的一个椭圆。 椭圆的性质椭圆的性质( (方位、长短轴、左右旋方位、长短轴、左右旋 ) )在在 A1 、A2确定之后确定之后, ,主要决定于主要决定于D D = 20 - 10。4.4. 相互垂直的简谐振动的合成相互垂直的简谐振动的合成32几种特殊情况几种特殊情况1020D0D2D43DD45D23D47D4D33方向垂直的不同频率的简谐振动的合成方向垂直的不同频率的简谐振动的
23、合成两分振动频率相差很小两分振动频率相差很小可看作两频率相等而可看作两频率相等而D D 随随t 缓缓慢变化，合运动轨迹将按上页慢变化，合运动轨迹将按上页图依次缓慢变化图依次缓慢变化 轨迹称为李萨如图形轨迹称为李萨如图形两振动的频率成整数比两振动的频率成整数比t )(12D0,42:3:1020yx34无阻尼自由振动无阻尼自由振动 物体在弹性力或准弹性力作用下产生的简谐运动称无物体在弹性力或准弹性力作用下产生的简谐运动称无阻尼自由振动。阻尼自由振动。阻尼振动阻尼振动 物体在弹性力（或准弹性力）和物体在弹性力（或准弹性力）和阻力阻力作用下产生的运作用下产生的运动称阻尼振动。动称阻尼振动。4.5 阻
24、尼振动阻尼振动 受迫振动受迫振动 共振共振阻尼振动的种类：阻尼振动的种类： 在阻尼振动中，振动系统所具有的能量将在振动过程在阻尼振动中，振动系统所具有的能量将在振动过程中逐渐减少。能量损失的原因通常有两种：中逐渐减少。能量损失的原因通常有两种： 一种是由于介质对振一种是由于介质对振动物体的摩擦阻力，使振动物体的摩擦阻力，使振动系统的能量动系统的能量逐渐变为热逐渐变为热运动的能量运动的能量而造成能量损而造成能量损失。这称失。这称摩擦阻尼摩擦阻尼。 另一种是由于振动物体引起另一种是由于振动物体引起邻近质点振动，使振动系统的能邻近质点振动，使振动系统的能量逐渐向四周辐射出去，量逐渐向四周辐射出去，转
25、变为转变为波动的能量波动的能量，而造成系统能量损，而造成系统能量损失。这称失。这称辐射阻尼辐射阻尼。35阻尼振动阻尼振动txfrddv弹性力和上述阻力作用下的微分方程：弹性力和上述阻力作用下的微分方程：在流体在流体( (液体、气体液体、气体) )中运动的物体，当物体速度较小时，中运动的物体，当物体速度较小时，阻力阻力 速度，速度， ：阻力系数。阻力系数。txkxtxmdddd22m2;20mk令：令：称称 0 0为振动系统的固有角频率，称为振动系统的固有角频率，称 为阻尼因子为阻尼因子0dd2dd2022xtxtx36(1)(1) 2 02 阻尼较小时阻尼较小时，此方程的解此方程的解： 220
26、)cos()(0tAetxt这种情况称为这种情况称为欠阻尼欠阻尼0dd2dd2022xtxtx由初始条件决定由初始条件决定A和初相位和初相位 0, ,设设000dd,)0(,0vttxxxt即有即有： 00000cossincosAAAxv,)(220020 xxAv0000 xxtgv37欠阻尼下欠阻尼下1.1.振幅特点振幅特点振幅：振幅：A(t) = Ae- t)cos()(0tAetxt振幅随振幅随t t 衰减。衰减。 2.2.周期特点周期特点严格讲，严格讲，阻尼振动不是阻尼振动不是周期性振动周期性振动( (更不是简谐更不是简谐振动振动) )，因为位移，因为位移x(t)不不是是t 的周期
27、函数。的周期函数。但阻尼振动有某种重但阻尼振动有某种重复性。复性。202 )2(阻尼较大时，方程的解：阻尼较大时，方程的解：tteetxCC)(2)(1202202)(其中其中C1,C2是积分常数，由初始条件来决是积分常数，由初始条件来决定，这种情况称为定，这种情况称为过阻尼过阻尼。无振动发生无振动发生38tetCCtx)()(21(3) (3) 如果如果 2= 02 方程的解：方程的解：无振动发生无振动发生C1,C2是积分常数，由初始条件来决定，是积分常数，由初始条件来决定，这种情况称为这种情况称为临界阻尼临界阻尼。 2 = 02( (临界阻尼临界阻尼) ) 情形下情形下: :阻尼振动微分方
28、程的解将是非振阻尼振动微分方程的解将是非振动性的运动。运动物体连一次振动性的运动。运动物体连一次振动也不能完成，能量即已耗光，动也不能完成，能量即已耗光，物体慢慢移向平衡位置。和过阻物体慢慢移向平衡位置。和过阻尼情形相比，临界阻尼情形下，尼情形相比，临界阻尼情形下，物体回到平衡位置并停在那里，物体回到平衡位置并停在那里，所需时间最短。所需时间最短。 应用：电表阻尼、天平阻尼应用：电表阻尼、天平阻尼39 物体在物体在周期性外力周期性外力的持续作用下发生的振动称为的持续作用下发生的振动称为受迫振动受迫振动。物体所受驱动力：物体所受驱动力：tFFcos0运动方程：运动方程：tFtxkxtxmcosd
29、ddd022设设mk20m2tmFxtxtxcosdd2dd02022受迫振动受迫振动 共振共振 1.1.受迫振动受迫振动40对于阻尼较小的情形，运动方程之解表为对于阻尼较小的情形，运动方程之解表为: :)cos() cos(e002200tAtAxt经过一段时间后，衰减项忽略不计，仅考虑稳态项。经过一段时间后，衰减项忽略不计，仅考虑稳态项。)cos(0tAx22222004)(mFA22002tg衰减项衰减项稳态项稳态项稳态时振动物体速度：稳态时振动物体速度：)2cos(dd0ttxmvv22222004)(mFmv 在受迫振动中，周期性的在受迫振动中，周期性的驱动力对振动系统提供能量，驱动
30、力对振动系统提供能量，另一方面系统又因阻尼而消耗另一方面系统又因阻尼而消耗能量，若二者相等，则系统达能量，若二者相等，则系统达到稳定振动状态。到稳定振动状态。41 对于受迫振动，当外力对于受迫振动，当外力幅值恒定时，稳定态振幅随幅值恒定时，稳定态振幅随驱动力的频率而变化。当驱驱动力的频率而变化。当驱动力的角频率等于某个特定动力的角频率等于某个特定值时，位移振幅达到最大值值时，位移振幅达到最大值的现象称为的现象称为位移共振。位移共振。AO0阻尼阻尼=0=0阻尼较小阻尼较小阻尼较大阻尼较大0ddA根据根据2.2.共振共振22222004)(mFA2202共振42 受迫振动速度在一定受迫振动速度在一
31、定条件下发生共振的的现象条件下发生共振的的现象称为称为速度共振。速度共振。0ddmv根据根据 在阻尼很小的前提在阻尼很小的前提下，下，速度共振速度共振和和位移共位移共振振可以认为等同。可以认为等同。mvO0阻尼阻尼=0=0阻尼较小阻尼较小阻尼较大阻尼较大22222004)(mFmv0共振43共振现象的应用：共振现象的应用：钢琴、小提琴等乐器利用共振来调音；收音机利用电磁共钢琴、小提琴等乐器利用共振来调音；收音机利用电磁共振进行选台；核内的核磁共振被用来进行物质结构的研究和医疗诊断等。振进行选台；核内的核磁共振被用来进行物质结构的研究和医疗诊断等。危害：危害：(1) 1904(1) 1904年，
32、一队俄国士兵以整齐的步法通过彼得堡的一座桥时，年，一队俄国士兵以整齐的步法通过彼得堡的一座桥时，由于产生共振而使桥倒塌；由于产生共振而使桥倒塌；(2) 1940(2) 1940年，美国华盛顿州的塔科麦桥，因大风引起的振荡作用同年，美国华盛顿州的塔科麦桥，因大风引起的振荡作用同桥的固有频率相近，产生共振而导致毁坏；桥的固有频率相近，产生共振而导致毁坏；(3) (3) 汽车行驶时，若发动机的频率接近于车身的固有频率，车身也汽车行驶时，若发动机的频率接近于车身的固有频率，车身也会车身强烈的振动而受到损坏。会车身强烈的振动而受到损坏。防止共振：防止共振：(1)(1)改变系统的固有频率或外力的频率；改变系统的固有频率或外力的频率；(2)(2)破坏外力的周期性；破坏外力的周期性；(3)(3)增大系统的阻尼；增大系统的阻尼；对精密仪器使用减振台。对精密仪器使用减振台。Shock absorber44 结束语结束语