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1、第14章电磁场与电磁波1本讲稿第一页，共三十四页 麦麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦系系系系统统统统地地地地总总总总结结结结了了了了从从从从库库库库仑仑仑仑到到到到安安安安培培培培和和和和法法法法拉拉拉拉第第第第等等等等人人人人的的的的电电电电磁磁磁磁学学学学说说说说的的的的全全全全部部部部成成成成就就就就，并并并并在在在在此此此此基基基基础础础础上上上上提提提提出出出出了了了了有有有有旋旋旋旋电电电电场场场场和和和和位位位位移移移移电电电电流流流流的的的的假假假假说说说说，他他他他指出：指出：指出：指出：不不不不但但但但变变变变化化化化的的的的磁磁磁磁场场场场可可可可以以以以产产产产生生生生(
2、有有有有旋旋旋旋)电电电电场场场场，而而而而且且且且变变变变化化化化的的的的电电电电场场场场(位位位位移移移移电电电电流流流流)也可以产生磁场。也可以产生磁场。也可以产生磁场。也可以产生磁场。在在在在相相相相对对对对论论论论出出出出现现现现之之之之前前前前，麦麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦就就就就揭揭揭揭示示示示了了了了电电电电场场场场和和和和磁磁磁磁场场场场的的的的内内内内在在在在联联联联系系系系，把把把把电电电电场场场场和和和和磁磁磁磁场场场场统统统统一一一一为为为为电电电电磁磁磁磁场场场场，归归归归纳纳纳纳出出出出了了了了电电电电磁磁磁磁场场场场的的的的基基基基本本本本方方方方程程程程麦
3、麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦方方方方程程程程组组组组，建建建建立立立立了了了了完完完完整整整整的的的的电电电电磁磁磁磁场场场场理理理理论论论论体体体体系系系系。1862186218621862年年年年，麦麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦从从从从他他他他建建建建立立立立的的的的电电电电磁磁磁磁理理理理论论论论出出出出发发发发，预预预预言言言言了了了了电电电电磁磁磁磁波波波波的的的的存存存存在在在在，并并并并论论论论证证证证了了了了光光光光是是是是一一一一种种种种电电电电磁磁磁磁波波波波。1888188818881888年年年年，赫赫赫赫兹兹兹兹在在在在实实实实验验验验上上上上证证证证实实实实了了
4、了了麦麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦的的的的这这这这一一一一预预预预言。言。言。言。即即即即使使使使在在在在相相相相对对对对论论论论和和和和量量量量子子子子力力力力学学学学建建建建立立立立之之之之后后后后，麦麦麦麦克克克克斯斯斯斯韦韦韦韦方方方方程程程程组组组组实实实实质质质质上上上上还还还还是是是是在在在在原原原原来来来来的的的的形形形形式式式式下下下下被被被被使使使使用用用用着着着着，它它它它们们们们正正正正确确确确地地地地描描描描写写写写了了了了所所所所有有有有的的的的电电电电磁磁磁磁现现现现象。象。象。象。概 述本讲稿第二页，共三十四页基本要求1.理解麦克斯韦的理解麦克斯韦的两个基本假
5、设两个基本假设和和位移电流位移电流的意义；的意义；2.理解并掌握理解并掌握麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组的积分形式；的积分形式；了解了解麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组的微分形式的微分形式;3.了解电磁场统一理论了解电磁场统一理论.本章习题本章习题本章习题本章习题(共共 5 题题)：-14-1，2，4，5，6。本讲稿第三页，共三十四页麦克斯韦麦克斯韦（James Clerk Maxwell 18311879)1919世世纪纪伟伟大大的的英英国国物物理理学学家家、数数学学家家。经经典典电电磁磁理理论论的的奠奠基基人人，气气体动理论创始人之一。体动理论创始人之一。u他提出了他提出了有旋电场有旋电场和和位
6、移电流位移电流概念，概念，建立了经典电磁理论，并预言了以光速建立了经典电磁理论，并预言了以光速传播的电磁波的存在。他的电磁学通传播的电磁波的存在。他的电磁学通论与牛顿时代的自然哲学的数学原论与牛顿时代的自然哲学的数学原理并驾齐驱，它是人类探索电磁规律理并驾齐驱，它是人类探索电磁规律的一个里程碑。的一个里程碑。u在气体动理论方面，他还提出气体分在气体动理论方面，他还提出气体分子按速率分布的统计规律。子按速率分布的统计规律。14-1 位移电流位移电流本讲稿第四页，共三十四页一、电磁场的基本规律一、电磁场的基本规律一、电磁场的基本规律一、电磁场的基本规律1.静电场静电场由由库库仑仑定定律律和和场场强
7、强叠叠加加原原理理，可可以以导导出出描描述述静静电电场场性性质质的的高高斯定理斯定理和和环路定理环路定理:2.恒定磁场恒定磁场由由毕毕奥奥 萨萨伐伐尔尔定定律律和和磁磁场场的的叠叠加加原原理理，可可以以导导出出描描述述恒恒定定磁磁场场性性质质的的高斯定理高斯定理和和安培环路定理安培环路定理3.变化的磁场变化的磁场麦麦克克斯斯韦韦提提出出，感感生生电电动动势势预预示示着着变变化化的的磁磁场场周周围围产产生生了了有有旋旋电电场场。于于是是，法法拉拉第第电电磁磁感感应应定定律律预预示示着着在在普普遍遍情情况况下下电电场场的的环环路路定理定理应是应是4.普遍情况普遍情况从当时的实验资料和理论分析，从当
8、时的实验资料和理论分析，没有发现电场的高斯定理和磁场没有发现电场的高斯定理和磁场的高斯定理有什么不合理处，麦的高斯定理有什么不合理处，麦克斯韦假定它们在普遍情况下应克斯韦假定它们在普遍情况下应该成立。然而，麦克斯韦在分析该成立。然而，麦克斯韦在分析安培环路定理时发现，将它应用安培环路定理时发现，将它应用到到非恒定情况非恒定情况时遇到了时遇到了困难困难。本讲稿第五页，共三十四页二、位移电流二、位移电流1、问题的提出、问题的提出在稳恒电流的磁场中，安培环路定理为在稳恒电流的磁场中，安培环路定理为对于非稳恒电路，传导对于非稳恒电路，传导电流不连续，安培环路电流不连续，安培环路定理不成立。定理不成立。
9、对于曲面对于曲面S1，对于曲面对于曲面S2,I0RLS1S2在电容器充放电电路中，若围绕导线取一闭在电容器充放电电路中，若围绕导线取一闭合回路合回路L，安培环路定理为，安培环路定理为2、解决问题的方法：、解决问题的方法：u方法方法1：在实验基础上，提出新概念，建立与实验事实相符合的新理论；：在实验基础上，提出新概念，建立与实验事实相符合的新理论；u方法方法2：在原有定律的基础上，根据新观察到的实验现象，提出合理的假：在原有定律的基础上，根据新观察到的实验现象，提出合理的假设，对原有的定律作必要的修正，使矛盾得到解决设，对原有的定律作必要的修正，使矛盾得到解决.本讲稿第六页，共三十四页因因此此，
10、在在非非恒恒定定的的情情况况下下，尽尽管管电电流流密密度度j0可可以以是是不不连连续续的的，但但 这这个个量量却却总总是是连连续续的的。换换言言之之，这这个个量量的的地地位与电流密度位与电流密度j0相当。相当。3、电流密度、电流密度j0的不连续与电场的变化的不连续与电场的变化 电电流流密密度度j0的的不不连连续续，是是上上述述问问题题出出现现的的症症结结所所在在。仔仔细细分分析析发发现现，传传导导电电流流在在电电容容器器极极板板上上终终止止的的同同时时，将将在在极极板板表表面面引引起起自自由由电电荷荷积积累累q0的的增增加加或或减减少少，从从而而引引起起两两极极板板间间的的电电场场随随之之变变
11、化化。一一方方面面，根据电流的连续性原理，有根据电流的连续性原理，有其其中中S是是由由S1和和S2构构成成的的闭闭合合曲曲面面，q0是在其内的自由电荷。是在其内的自由电荷。另一方面，按高斯定理，有另一方面，按高斯定理，有 或或本讲稿第七页，共三十四页4、位移电流和全电流、位移电流和全电流DI0又又令令 q0BA以平板电容器充电为例，极板以平板电容器充电为例，极板面积为面积为S：则则 在数值上等于板在数值上等于板内的传导电流；内的传导电流；在数值上等于板在数值上等于板内的传导电流密度。内的传导电流密度。本讲稿第八页，共三十四页Maxwell Maxwell 关于关于位移电流位移电流和和位移电流密
12、度位移电流密度的定义：的定义：通过电场中某一截面通过电场中某一截面位移电流位移电流Id，等于通过该截面电位移通量，等于通过该截面电位移通量 对时间的变化率，而电场中某一点对时间的变化率，而电场中某一点位移电流密度位移电流密度jd，等于该点，等于该点的电位移矢量的电位移矢量D对时间的变化率，即对时间的变化率，即 位移电流位移电流在其周围空间要产生磁场，但位移电流不产生热在其周围空间要产生磁场，但位移电流不产生热效应与化学效应。效应与化学效应。位移电流位移电流的实质是变化的电场。的实质是变化的电场。且将电路中传导电流且将电路中传导电流I0与位移电流与位移电流Id，合在一起，称为，合在一起，称为全电
13、流全电流，即，即全电流在任何情况下都是连续的。全电流在任何情况下都是连续的。且且本讲稿第九页，共三十四页此即此即普遍的安培环路定理的积分形式普遍的安培环路定理的积分形式，磁场强，磁场强度度H沿任意闭合回路的环流，等于通过此闭合回所沿任意闭合回路的环流，等于通过此闭合回所围面积的全电流。其微分形式为围面积的全电流。其微分形式为 麦克斯韦用全电流来替换有磁介质存在时安培环路定理中的麦克斯韦用全电流来替换有磁介质存在时安培环路定理中的传导电流，得到传导电流，得到或或三、安培环路定理的普遍形式三、安培环路定理的普遍形式传导电流传导电流传导电流传导电流位移电流位移电流位移电流位移电流电荷的定向移动电荷的
14、定向移动电场的变化电场的变化通过电流产生焦耳热通过电流产生焦耳热真空中无热效应真空中无热效应传导电流和位移电流在激发磁场上是等效传导电流和位移电流在激发磁场上是等效本讲稿第十页，共三十四页【例例1】平平行行板板电电容容器器由由半半径径为为5.0 cm的的两两块块圆圆导导体体片片构构成成，极极板板间间电电场场强强度度的的时时间间变变化化率率为为 dE/dt=2.0 1013V/(m s).设设充充电电后后电电荷荷在在极极板板上上均均匀匀分分布布，试试求求：(1)两两极极板板间间的的位位移移电电流流Id；(2)两两极极板板间间磁磁感感应应强强度的分布和极板边缘处的磁感应强度。度的分布和极板边缘处的
15、磁感应强度。解：解：(1)rPLRS(2)磁磁场场对对极极板板中中心心轴轴线线具具有有对对称称性性，在在垂垂直直于于该该轴轴的的平平面面上上，取取以以轴轴点点为为圆圆心心半半径径r的的圆圆作作积积分分环环路路，且且与位移电流成右手螺旋，则与位移电流成右手螺旋，则当当r=R时时,可见，虽然电场强度的时间变可见，虽然电场强度的时间变化率已经很大，但它所激发的化率已经很大，但它所激发的磁场仍然是很弱的，在实验中磁场仍然是很弱的，在实验中不易测量到。不易测量到。本讲稿第十一页，共三十四页可见，只要交流电的频率可见，只要交流电的频率 ，则比值，则比值 .因此，实际上当电场变化的频率不是非常高时，在导体内
16、位移电因此，实际上当电场变化的频率不是非常高时，在导体内位移电流与传导电流相比是微不足道的。流与传导电流相比是微不足道的。【例【例2 2】试求导体中位移电流与传导电流的比值。】试求导体中位移电流与传导电流的比值。解解:假定简谐交流电假定简谐交流电 通过横截面积为通过横截面积为S 的导体的导体,且电流沿且电流沿横截面均匀分布，则根据欧姆定律的微分形式横截面均匀分布，则根据欧姆定律的微分形式 则导体中位移电流的瞬时值为则导体中位移电流的瞬时值为 可得可得故有故有对于一般的良导体，对于一般的良导体，本讲稿第十二页，共三十四页一、麦克斯韦方程组一、麦克斯韦方程组一、麦克斯韦方程组一、麦克斯韦方程组1
17、1、静电场与稳恒电流磁场规律、静电场与稳恒电流磁场规律静电场的高斯定理静电场的高斯定理静电场的环流定理静电场的环流定理磁场的高斯定理磁场的高斯定理安培环路定理安培环路定理2 2、麦克斯韦假设、麦克斯韦假设涡旋电场涡旋电场与与位移电流位移电流电场的环流定理电场的环流定理磁场的安培环路定律磁场的安培环路定律 14-2 麦克斯韦方程组和边界条件麦克斯韦方程组和边界条件本讲稿第十三页，共三十四页应用矢量分析中的两个定理应用矢量分析中的两个定理应用矢量分析中的两个定理应用矢量分析中的两个定理 高斯定理高斯定理高斯定理高斯定理 斯托克斯定理斯托克斯定理斯托克斯定理斯托克斯定理 本讲稿第十四页，共三十四页3
18、、麦克斯韦方程组、麦克斯韦方程组各向同性介质中，介质性质方程：各向同性介质中，介质性质方程：积积分分形形式式微微分分形形式式介质以速度介质以速度v 运动，则运动，则存在非静电力存在非静电力K，则，则本讲稿第十五页，共三十四页二二.电磁场的边界条件电磁场的边界条件在求解麦克斯韦方程组时，为了唯一地确定方程组的解，必须给定在求解麦克斯韦方程组时，为了唯一地确定方程组的解，必须给定电磁场的边界条件。在两种物质的分界面上，由于电容率、磁导率电磁场的边界条件。在两种物质的分界面上，由于电容率、磁导率和电导率不同，相应有三组边界条件。和电导率不同，相应有三组边界条件。介质介质1介质介质2介质介质1 一侧紧
19、邻界面一侧紧邻界面P点的点的P1点的场量点的场量介质介质2 一侧紧邻界面一侧紧邻界面P点的点的P2点的场量点的场量物质分界面上一点物质分界面上一点P的情况的情况本讲稿第十六页，共三十四页(1)(1)电场电场法向分量的边界条件法向分量的边界条件在界面上，作底面平行界面的扁形在界面上，作底面平行界面的扁形圆柱面包围界面，则圆柱面包围界面，则即即设界面处自由电荷面密度为设界面处自由电荷面密度为之间的关系之间的关系1.1.电场在物质分界面上的边界条件电场在物质分界面上的边界条件此即关于此即关于电位移的法向分量的边界条件。电位移的法向分量的边界条件。或或特例：特例：当当 e0e0 =0 0,当当或或或或
20、本讲稿第十七页，共三十四页在界面两侧，作一平行界面的狭长在界面两侧，作一平行界面的狭长的矩形回路，由的矩形回路，由(2)(2)电场切电场切向分量的边界条件向分量的边界条件即即之间的关系之间的关系故故或或则则此即关于此即关于电场强度的切向分量的边界条件。电场强度的切向分量的边界条件。当当本讲稿第十八页，共三十四页2.磁场在物质分界面上的边界条件磁场在物质分界面上的边界条件(1)磁场磁场法向分量的边界条件法向分量的边界条件或或或或(2)磁场磁场切向分量的边界条件切向分量的边界条件或或其中其中A0为物质分界面上的电流线密度，如果在两种磁介质的分界面上为物质分界面上的电流线密度，如果在两种磁介质的分界
21、面上没有传导电流，则没有传导电流，则 或或本讲稿第十九页，共三十四页3.3.电流在物质分界面上的边界条件电流在物质分界面上的边界条件电流在物质分界面上的边界条件电流在物质分界面上的边界条件把电流的连续性方程把电流的连续性方程运用于图中扁盒状高斯面，可得运用于图中扁盒状高斯面，可得关于关于传导电流密度法向分量的边传导电流密度法向分量的边界条件界条件：在恒定条件下，传导电流密度的法向分在恒定条件下，传导电流密度的法向分量是连续的。量是连续的。本讲稿第二十页，共三十四页1.完善了宏观的电磁场理论完善了宏观的电磁场理论 Maxwell微分方程组微分方程组Maxwell方程组在任何惯性系中形式相同；方程
22、组在任何惯性系中形式相同；在洛仑兹变换下满足相对性原理。在洛仑兹变换下满足相对性原理。确定的边界确定的边界条件下条件下解方程组解方程组求解电磁场求解电磁场还有还有介质方程介质方程以及电荷守恒定律以及电荷守恒定律电电动动力力学学基基本本方方程程式式14-3 电电 磁磁 波波一、麦克斯韦的贡献一、麦克斯韦的贡献一、麦克斯韦的贡献一、麦克斯韦的贡献本讲稿第二十一页，共三十四页2.预言电磁波的存在预言电磁波的存在由麦克斯韦方程组中，由麦克斯韦方程组中，和和 两项的存在意味着：两项的存在意味着：只要存在只要存在变化的磁场变化的磁场，就会激发，就会激发有旋电场有旋电场；所激发的随时间变化的所激发的随时间变
23、化的有旋电场有旋电场，又反过来激发，又反过来激发变化的有旋磁场变化的有旋磁场，若在空间某处有一个若在空间某处有一个电磁振源电磁振源，在这里有交变的电流或电场，它在自，在这里有交变的电流或电场，它在自己周围激发交变的有旋磁场，后者又在自己周围激发有旋电场己周围激发交变的有旋磁场，后者又在自己周围激发有旋电场交变的交变的有旋电场和有旋磁场互相激发，闭合的电场线和磁场线就会像链条的环节有旋电场和有旋磁场互相激发，闭合的电场线和磁场线就会像链条的环节一样一个个地套连下去，在空间传播开来，从而形成一样一个个地套连下去，在空间传播开来，从而形成电磁波电磁波。HE本讲稿第二十二页，共三十四页 在均匀无限大自
24、由空间在均匀无限大自由空间 本讲稿第二十三页，共三十四页 真空中电磁波的波动方程真空中电磁波的波动方程真空中电磁波的波动方程真空中电磁波的波动方程 电磁波传播的速度电磁波传播的速度电磁波传播的速度电磁波传播的速度 1865 1865年麦克斯韦方程组预言了自由空间存在这电磁波年麦克斯韦方程组预言了自由空间存在这电磁波年麦克斯韦方程组预言了自由空间存在这电磁波年麦克斯韦方程组预言了自由空间存在这电磁波 1888 1888年赫兹从实验上得以证实年赫兹从实验上得以证实年赫兹从实验上得以证实年赫兹从实验上得以证实 本讲稿第二十四页，共三十四页在自由空间中，既没有自由电荷，也没有传导电流，由在自由空间中，
25、既没有自由电荷，也没有传导电流，由Maxwell微分方程出发，微分方程出发，可以得到可以得到E和和B所满足的微分方程。其解的基本形式是所满足的微分方程。其解的基本形式是平面电磁波平面电磁波：式中式中k是沿电磁波传播方向的一个常矢量，称为是沿电磁波传播方向的一个常矢量，称为波矢波矢，其大小为，其大小为平面电磁波平面电磁波的主要性质：的主要性质：1)电磁波是横波电磁波是横波(TEM)，E和和B都与传播方向都与传播方向k垂直；垂直；2)E和和B互相垂直，互相垂直，EB沿沿k方向；方向；3)电磁波的传播速度为电磁波的传播速度为k称为称为角波数角波数,4)E和和B同相位，振幅比等于同相位，振幅比等于v，
26、5)电磁波具有电磁波具有波粒二象性波粒二象性.二、平面电磁波二、平面电磁波为电磁波的波长为电磁波的波长本讲稿第二十五页，共三十四页三、电磁波的辐射和传播三、电磁波的辐射和传播L C振荡电路理论上可以发射电磁波振荡电路理论上可以发射电磁波(实际上不能实际上不能)。原因：原因：太低，辐射功率很小；太低，辐射功率很小；电场、磁场分别集中在电容器、自感线圈中。电场、磁场分别集中在电容器、自感线圈中。赫兹实验赫兹实验：1.提高提高 2.开放电路开放电路 从从LC振荡电路过渡到偶极振子：振荡电路过渡到偶极振子：结论：利用电偶极子产生电磁振荡，发射天线可以有效地发射电磁波。结论：利用电偶极子产生电磁振荡，发
27、射天线可以有效地发射电磁波。本讲稿第二十六页，共三十四页假定偶极振子的假定偶极振子的电偶极矩的大小电偶极矩的大小 振荡偶极子周围的电磁场振荡偶极子周围的电磁场本讲稿第二十七页，共三十四页四、电磁场的能量四、电磁场的能量2.能流密度矢量能流密度矢量(坡印廷矢量坡印廷矢量)：1.能量密度能量密度总能量总能量对平面电磁波对平面电磁波 平均能流密度平均能流密度 五、电磁场的动量五、电磁场的动量 将将狭狭义义相相对对论论所所给给出出的的能能量量 动动量量关系式应用到电磁场关系式应用到电磁场 可可求求出出与与真真空空中中平平面面电电磁磁波波相相联系的单位体积的动量为联系的单位体积的动量为或或即即电电磁磁波
28、波动动量量密密度度的的大大小小正正比比于于能能流流密度，其方向沿电磁波的传播方向。密度，其方向沿电磁波的传播方向。本讲稿第二十八页，共三十四页本讲稿第二十九页，共三十四页六、电磁波谱六、电磁波谱 赫赫兹兹用用电电磁磁振振荡荡方方法法产产生生电电磁磁波波，并并证证明明电电磁磁波的性质与光波相同波的性质与光波相同之后，人们进一步：之后，人们进一步：证证明明了了光光是是一一种种电电磁磁波波，c就就是是光光在在真真空空中中的的传传播播速度；速度；发现了发现了X射线和射线和 射线等都是电磁波。射线等都是电磁波。它它们们本本质质上上完完全全相相同同，只只是是频频率率或或波波长长有有很很大大的的差差别。别。
29、按按其其频频率率及及波波长长顺顺序序，把把它它们们排排列列起起来来，称称为为电电磁磁波波谱谱。不不同同波波长长范范围围内内的的电电磁磁波波的的产产生生方方法法与与物物质质之之间间的的相相互互作作用用互互不不相相同同，而而且且波波长长越越长长，衍衍射射现现象越显著象越显著。1)无无线线电电波波是是从从电电磁磁振振荡荡电电路路通通过过天天线线发发射射的的，波长从几十千米到几毫米。波长从几十千米到几毫米。长长波波和和中中波波的的波波长长较较长长，衍衍射射较较显显著著，能能越越过过高高山山、房房屋屋而而传传播播；短短波波衍衍射射能能力力较较弱弱，主主要要靠靠地地球球外外电电离离层层和和地地面面间间反反
30、射射，故故也也能能传传播播很很远远；超超短短波波、微微波波几几乎乎只只能能直直线线传传播播，故故需需设设中中继继站站，使传到较远地方。使传到较远地方。本讲稿第三十页，共三十四页 2)红外线红外线(700 m0.76 m)、可见光可见光(0.76 m0.40 m)、紫紫外外线线(0.40 m5nm)是是炽炽热热物物体体、气气体体放放电电及及其其它它光光源源由由于于分分子子和和原原子子外外层层电电子子能能级级跃跃迁迁所所发发射射的的电磁波，统称为电磁波，统称为热辐射热辐射。可可见见光光包包括括红红、橙橙、黄黄、绿绿、青青、蓝蓝、紫紫，波波长依次变短。长依次变短。3)X射射线线是是由由高高速速电电子
31、子射射到到金金属属上上，原原子子中中的内层电子跃迁而产生的辐射。的内层电子跃迁而产生的辐射。其其穿穿透透能能力力很很强强，工工业业上上用用于于金金属属探探伤伤、晶晶体体结构分析，医疗上用于人体内部透视。结构分析，医疗上用于人体内部透视。4)射射线线是是来来自自宇宇宙宙射射线线和和放放射射性性同同位位素素、原原子子核核内内部部状状态态发发生生变变化化时时产产生生的的电电磁磁辐辐射射，其其穿穿透能力比透能力比X射线更强。射线更强。本讲稿第三十一页，共三十四页Ch.14 小结小结1.麦克斯韦的两个基本假设麦克斯韦的两个基本假设2.位移电流位移电流3.麦克斯韦方程组的积分形式麦克斯韦方程组的积分形式 麦克斯韦方程组的微分形式麦克斯韦方程组的微分形式本讲稿第三十二页，共三十四页位移电流位移电流和和位移电流密度位移电流密度：变化的电场产生变化的电场产生位移电流：位移电流：变化的磁场激发变化的磁场激发涡旋电场涡旋电场：u麦克斯韦的两个基本假设麦克斯韦的两个基本假设本讲稿第三十三页，共三十四页u麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组各向同性介质中，介质性质方程：各向同性介质中，介质性质方程：积积分分形形式式微微分分形形式式介质以速度介质以速度v 运动，则运动，则存在非静电力存在非静电力K，则，则本讲稿第三十四页，共三十四页