《理论力学动量定理.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《理论力学动量定理.ppt（30页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、理论力学动量定理现在学习的是第1页，共30页实际上的问题是：1、联立求解微分方程(尤其是积分问题)非 常困难。2、大量的问题中，不需要了解每一个质 点的运 动,仅需要研究质点系整体的运 动情况。动力学普遍定理概述动力学普遍定理概述对质点质点动力学问题：建立质点运动微分方程求解。对质点系质点系动力学问题：理论上讲，n个质点列出3n个微分方 程，联立求解它们即可。从本章起,将要讲述解答动力学问题的其它方法,而首先要讨论的是动力学普遍定理动力学普遍定理(包括动量定理、动量矩定理、动能定理及由此推导出来的其它一些定理)。现在学习的是第2页，共30页 它们以简明的数学形式，表明两种量 一种是同运动特征相
2、关的量(动量、动量矩、动能等)，一种是同力相关的量(冲量、力 矩、功等)之间的关系，从不同侧面对物体的机械运动进行深入的研究。在一定条件下，用这些定理来解答动力学问题非常方便简捷。本章将研究质点和质点系的动量定理质点和质点系的动量定理，建立了动量的改变与力的动量的改变与力的冲量之间的关系冲量之间的关系，并研究质点系动量定理的另一重要形式质心运质心运动定理动定理。现在学习的是第3页，共30页 101 质点系的质心质点系的质心 内力与外力内力与外力 102 动量与冲量动量与冲量 103 动量定理动量定理 104 质心运动定理质心运动定理第十章第十章 动量定理动量定理现在学习的是第4页，共30页 一
3、一.质点系的质心质点系的质心 定义定义 质点系的质量中心称为质心质点系的质量中心称为质心。是表征质点系质量分布情况的一个重要概念。10-1 10-1 质点系的质心质点系的质心 内力与外力内力与外力 质心质心 C C 点的坐标公式点的坐标公式 现在学习的是第5页，共30页 在均匀重力场中，质点系的质心与重心的位置重合在均匀重力场中，质点系的质心与重心的位置重合。可采用静力采用静力学中确定重心的各种方法来确定质心的位置学中确定重心的各种方法来确定质心的位置。但是，质心与重心是两个不同的概念，质心比重心具有更加广泛的力学意义。所考察的质点系内各质点之间相互作用的力。对整个质点系来讲，内力系的主矢恒等
4、于零，内力系对任一点（或轴）的主矩恒等于零。即：二、质点系的内力与外力二、质点系的内力与外力 所考察的质点系以外的物体作用于该质点系中各质点的力。外力外力 内力内力现在学习的是第6页，共30页 10-2 10-2 动量与冲量动量与冲量 一、动量一、动量 1.1.质点的动量质点的动量 质点的质量与速度的乘积质点的质量与速度的乘积 mv 称为质点的动量。称为质点的动量。是瞬时矢量，方向与v 相同。单位是kg m/s。动量是度量物体机械运动强弱程度的一个物理量。例例：枪弹：速度大，质量小；船：速度小，质量大。2.2.质点系的动量质点系的动量质点系中所有各质点的动量的矢量和质点系中所有各质点的动量的矢
5、量和。现在学习的是第7页，共30页 刚体系统的动量刚体系统的动量设第i个刚体 则整个系统：质点系的质量与其质心速度的乘积就等于质点系的动量。质点系的质量与其质心速度的乘积就等于质点系的动量。则：现在学习的是第8页，共30页解解:曲柄OA：滑块B：连杆AB：例例1 曲柄连杆机构的曲柄OA以匀 转动，设OA=AB=l,曲柄OA及连杆AB都是匀质杆,质量各为m,滑块B的质量也为m。求求当=45时系统的动量。（P为速度瞬心，)现在学习的是第9页，共30页现在学习的是第10页，共30页 变力的冲量变力的冲量（包括大小和方向的变化）元冲量元冲量:冲量冲量：二冲量二冲量 力与其作用时间的乘积称为力的冲量力与
6、其作用时间的乘积称为力的冲量，冲量表示力在其作用时间内对物体作用的累积效应的度量。例如，推动车子时，较大的力作用较短的时间，与较小的力作用较长的时间，可得到同样的总效应。常力的冲量常力的冲量现在学习的是第11页，共30页 合力的冲量合力的冲量 等于各分力冲量的矢量和等于各分力冲量的矢量和冲量的单位：与动量单位同现在学习的是第12页，共30页 10-3动量定理动量定理一质点的动量定理一质点的动量定理在某一时间间隔内，动量的增量等于力在该时间内的冲量。在某一时间间隔内，动量的增量等于力在该时间内的冲量。质点的动量对时间的导数等于作用于质点的力质点的动量对时间的导数等于作用于质点的力质点的动质点的动
7、量定理。量定理。微分形式微分形式质点质点动量的微分等于力的元冲量。动量的微分等于力的元冲量。积分形式积分形式 矢量形式矢量形式现在学习的是第13页，共30页 投影形式投影形式 质点的动量守恒质点的动量守恒若，则常矢量，质点作惯性运动若，则常量，质点沿 x 轴的运动是惯性运动二质点系的动量定理二质点系的动量定理对整个质点系：对质点系内任一质点 i，矢量形式矢量形式现在学习的是第14页，共30页 质点系动量对时间的导数等于作用在质点系上所有外力质点系动量对时间的导数等于作用在质点系上所有外力的矢量和。的矢量和。质点系动量的微分等于作用在质点系上所有外力元冲量质点系动量的微分等于作用在质点系上所有外
8、力元冲量的矢量和。的矢量和。在某一时间间隔内，质点系动量的改变量等于作用在质点在某一时间间隔内，质点系动量的改变量等于作用在质点系上的所有外力在同一时间间隔内的冲量的矢量和。系上的所有外力在同一时间间隔内的冲量的矢量和。积分形式积分形式微分形式微分形式质点系的动量定理质点系的动量定理现在学习的是第15页，共30页投影形式投影形式=)(exXidtdK=)(eyYidtdK=)(ezZidtdK=-21)()(12tteiexxdtXSixKK=-21)()(12tteieyydtYSiyKK=-21)()(12tteiezzdtZSizKK 质点系的动量守恒质点系的动量守恒若则常矢量。若则常量
9、。只有外力才能改变质点系的动量，内力不能改变整个质点只有外力才能改变质点系的动量，内力不能改变整个质点系的动量，但可以引起系统内各质点动量的传递。系的动量，但可以引起系统内各质点动量的传递。现在学习的是第16页，共30页 例例2 已知砂子以恒质量流率 设以近似匀速 流入车厢内，与此同时，车厢在水平常力F 的作用下由静止开始运动。求向车厢内输送了质量为m的砂子时，车厢的速度v和轨道给车厢的平均法向反力N。车厢的质量为M。解：解：取车厢和质量为m的砂子组成的质点系为研究对象；受力分析如图；取Oxy直角坐标轴；现在学习的是第17页，共30页 根据动量定理求解：现在学习的是第18页，共30页运动分析，
10、设经过时间后，流体AB运动到位置ab，例例3 流体流过弯管时，在截面A和B处的平均流速分别为 求流体对弯管产生的动压力(附加动压力)。设流体不可压缩，流量Q(m3/s)为常量，密度为(kg/m3）。解：解：取截面A与B之间的流体作为研究的质点系。受力分析如图示。由质点系动量定理；得现在学习的是第19页，共30页静反力静反力 ，附加附加 动反力动反力计算 时，常采用投影形式与与 相反的力就是管壁上受到的流体作用的附加动压力相反的力就是管壁上受到的流体作用的附加动压力即：动反力（总反力）即：动反力（总反力）现在学习的是第20页，共30页例例4 质量为M的大三角形柱体,放于光滑水平面上,斜面上另放一
11、质量为m的小三角形柱体,求小三角形柱体滑到底时,大三角形柱体的位移。解解：选选两物体组成的系统为研究对象。研究对象。受力分析受力分析，水平方向常量。由水平方向动量守恒及初始静止由水平方向动量守恒及初始静止；则小三角块相对大三角块速度为 ，设大三角块速度则小三角块运动分析运动分析，现在学习的是第21页，共30页10-4质心运动定理质心运动定理将 代入到质点系动量定理，得若质点系质量不变，则 或 上式称为矢量形式的质心运动定理（或质心运动微分方程）。质点上式称为矢量形式的质心运动定理（或质心运动微分方程）。质点系的质量与加速度的乘积，等于作用于质点系上所有外力的矢量和（外系的质量与加速度的乘积，等
12、于作用于质点系上所有外力的矢量和（外力系的主矢）。力系的主矢）。一质心运动定理一质心运动定理 矢量形式矢量形式现在学习的是第22页，共30页或 自自 然然坐标形式坐标形式：直角直角坐标形式坐标形式：或 投影形式投影形式 刚体系统质心运动定理投影形式刚体系统质心运动定理投影形式现在学习的是第23页，共30页 质心运动定理是动量定理的另一种表现形式，与质点运动微分质心运动定理是动量定理的另一种表现形式，与质点运动微分方程形式相似。对于任意一个质点系，方程形式相似。对于任意一个质点系，无论它作什么形式的运动，无论它作什么形式的运动，质点系质心的运动可以看成为一个质点质点系质心的运动可以看成为一个质点
13、 讨论讨论 只有外力才能改变质点系质心的运动只有外力才能改变质点系质心的运动,内力不能改变质心的运动，内力不能改变质心的运动，但可以改变系统内各质点的运动。但可以改变系统内各质点的运动。的运动，的运动，并设想把整个质点系的质量都集中在质心这个点上，并设想把整个质点系的质量都集中在质心这个点上，所有外力也集中作用在质心这个点上所有外力也集中作用在质心这个点上。二二 质心运动守恒定律质心运动守恒定律 若，则若，则 常矢量，质心作匀速直线常矢量，质心作匀速直线运动；运动；若开始时系统静止，即若开始时系统静止，即 则常矢量则常矢量,质质心位置守恒。心位置守恒。现在学习的是第24页，共30页 三三 质心
14、运动定理可求解两类动力学问题质心运动定理可求解两类动力学问题 已知质点系质心的运动已知质点系质心的运动,求作用于质点系的外力求作用于质点系的外力(包括约束反包括约束反力力)。已知作用于质点系的外力，求质心的运动规律。已知作用于质点系的外力，求质心的运动规律。若则若则 常量，质心沿常量，质心沿x方向速度不变；方向速度不变；若存在若存在 则则 常量，质心在常量，质心在x 轴的位置坐标保持不变。轴的位置坐标保持不变。现在学习的是第25页，共30页 解解:研究整个电动机质点系；受力分析如图示；取O1x y直角坐标轴；运动分析：定子静止，转子以角速度 作匀速转动。根据质心运动定理求解：例例4 电动机的外
15、壳固定在水平基础上，定子重为P1,转子重为P2,转子的轴通过定子的质心O1,但由于制造误差,转子的质心O2到O1的距离为e。求转子以角速度 作匀速转动时，基础作用在电动机底座上的约束反力。现在学习的是第26页，共30页定子质心O1的坐标为 x1=0，y1=0转子质心O2的坐标为 x2=ecos t，y2=esin t，电动机质心C的坐标为 质心C加速度在x、y轴上的投影为现在学习的是第27页，共30页可见，由于偏心引起的动反力是随时间而变化的周期函数。有：解得：现在学习的是第28页，共30页解：解：取起重船，起重杆和重物组成的质点系为研究对象。例例5 浮动起重船,船的重量为P1=200kN,起重杆的重量为P2=10kN,长l=8m，起吊物体的重量为P3=20kN。设开始起吊时整个系统处于静止，起重杆OA与铅直位置的夹角为1=60,水的阻力不计,求起重杆OA与铅直位置成角2=30时船的位移。受力分析如图示，且初始时系统静止，所以系统质心的位置坐标XC保持不变。现在学习的是第29页，共30页船的位移x，杆的位移重物的位移计算结果为负值，表明计算结果为负值，表明船的位移水平向左。船的位移水平向左。现在学习的是第30页，共30页