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1、材料形变规律本讲稿第一页，共三十四页滑移：晶体的一部分相对另一部分平移滑动。滑移：晶体的一部分相对另一部分平移滑动。在晶体中有许多族平行晶面，每一族晶面都有一定面在晶体中有许多族平行晶面，每一族晶面都有一定面间距，且晶面指数小的面，原子的面密度越大，面间间距，且晶面指数小的面，原子的面密度越大，面间距越大，原子间的作用力小，易产生相对滑动。距越大，原子间的作用力小，易产生相对滑动。1.晶格滑移晶格滑移本讲稿第二页，共三十四页 产生滑移的条件：产生滑移的条件：面间距大；面间距大；每个面上是同一种电荷的原子，相对滑动面上的电荷相每个面上是同一种电荷的原子，相对滑动面上的电荷相反；反；滑移矢量（柏格
2、斯矢量）小。滑移矢量（柏格斯矢量）小。本讲稿第三页，共三十四页滑移系统：包括滑移方向和滑移面，即滑移按一定的晶面滑移系统：包括滑移方向和滑移面，即滑移按一定的晶面和方向进行。和方向进行。滑移方向与原子最密堆积的方向一致，滑移面是原子最滑移方向与原子最密堆积的方向一致，滑移面是原子最密堆积面。密堆积面。2.滑移系统和临界分解剪切应力滑移系统和临界分解剪切应力（1）滑移系统滑移系统本讲稿第四页，共三十四页111滑移面滑移面（111）滑移面（滑移面（110）滑移面（滑移面（112）滑移面（滑移面（123）方向）方向111（111）面面心心格格子子体体心心格格子子本讲稿第五页，共三十四页滑移面面积：滑
3、移面面积：S/cos ；F在滑移面上分剪力：在滑移面上分剪力：Fcos ；滑移面上分剪应力：滑移面上分剪应力：=Fcos/(S/cos )=(F/S)cos cos 在同样外应力作用下，引起滑移面在同样外应力作用下，引起滑移面上剪应力大小决定上剪应力大小决定 cos cos 的大的大小；小；滑移系统越多，滑移系统越多，cos cos 大的机会大的机会就多，达到临界剪切应力的机会也越就多，达到临界剪切应力的机会也越多。多。F滑移面滑移面滑移方向滑移方向 S（2）临界分解剪切应力）临界分解剪切应力本讲稿第六页，共三十四页 金属金属 非金属非金属 由一种粒子组成由一种粒子组成 组成复杂组成复杂金属键
4、无方向性金属键无方向性 共价键或离子键有方向共价键或离子键有方向 结构简单结构简单 结构复杂结构复杂 滑移系统多滑移系统多 滑移系统少滑移系统少（3）金属与非金属晶格滑移难易的比较）金属与非金属晶格滑移难易的比较本讲稿第七页，共三十四页从原子尺度变化解释塑性形变：当构成晶体的一部从原子尺度变化解释塑性形变：当构成晶体的一部分原子相对于另一部分原子转移到新平衡位置时，分原子相对于另一部分原子转移到新平衡位置时，晶体出现永久形变，晶体体积没有变化，仅是形状晶体出现永久形变，晶体体积没有变化，仅是形状发生变化。发生变化。如果所有原子同时移动，需要很大能量才出现滑动，如果所有原子同时移动，需要很大能量
5、才出现滑动，该能量接近于所有这些键同时断裂时所需的离解能该能量接近于所有这些键同时断裂时所需的离解能总和；总和；由此推断产生塑变所需能量与晶格能同一数量级；由此推断产生塑变所需能量与晶格能同一数量级；实际测试结果：晶格能超过产生塑变所需能量几个实际测试结果：晶格能超过产生塑变所需能量几个数量级。数量级。3.塑性形变的机理（位错运动理论）塑性形变的机理（位错运动理论）本讲稿第八页，共三十四页负荷作用前原子的位置负荷作用前原子的位置小负荷作用下的应变小负荷作用下的应变高负荷作用下的应变高负荷作用下的应变 达到高负荷作用下的状态除达到高负荷作用下的状态除去负荷后原子的位置去负荷后原子的位置（1）形变
6、时晶体中原子的位置）形变时晶体中原子的位置本讲稿第九页，共三十四页原子局部位移引起塑性形变的过程原子局部位移引起塑性形变的过程剪力作用，仅引起半个晶面剪力作用，仅引起半个晶面1 的原子，从平衡位置位移的原子，从平衡位置位移到一个新位置。到一个新位置。（2）在剪应力作用下，原子的局部位移）在剪应力作用下，原子的局部位移 1 2 3 4 1 2 3 4 1 2 3 4 1 2 3 4 1 2 3 4 1 2 3 4 本讲稿第十页，共三十四页 本讲稿第十一页，共三十四页当力持续作用，处于移动面当力持续作用，处于移动面1 的下端棱上原子产生一个的下端棱上原子产生一个位移，使它们的位置与半晶面位移，使它
7、们的位置与半晶面2上端原子位置连成一线，上端原子位置连成一线，半晶面半晶面1 和和2的原子形成一个新原子面，晶面的原子形成一个新原子面，晶面2 进一步向进一步向右移动，形成一个附加半晶面。右移动，形成一个附加半晶面。依次类推，下一步依次类推，下一步2 和和3 连接起来。连接起来。外力持续作用的结果：晶体在剪切应力作用下，不是晶体中外力持续作用的结果：晶体在剪切应力作用下，不是晶体中所有原子都同时移动，而是其中一小部分，在较小外力作用所有原子都同时移动，而是其中一小部分，在较小外力作用下，使晶体两部分彼此相对移动。下，使晶体两部分彼此相对移动。本讲稿第十二页，共三十四页从上图可以理解在外力作用下
8、：从上图可以理解在外力作用下：刃型位错的形成过程；刃型位错的形成过程；刃型位错沿滑移面从晶体内部移出的过程；刃型位错沿滑移面从晶体内部移出的过程；塑性形变的过程；塑性形变的过程；位错线运动的特点：整个原子组态不作长距离的传播，而位错线运动的特点：整个原子组态不作长距离的传播，而每一参与运动的原子只作短距离（数个原子间距）的位移。每一参与运动的原子只作短距离（数个原子间距）的位移。本讲稿第十三页，共三十四页实际晶体中存在许多局部高能区，如位错；实际晶体中存在许多局部高能区，如位错；受剪应力作用受剪应力作用，并不是晶体内两部分整体错动，并不是晶体内两部分整体错动，而是位错在滑移面上沿滑移方向运动；
9、而是位错在滑移面上沿滑移方向运动；位错运动所需的力比使晶体两部分整体相互滑动位错运动所需的力比使晶体两部分整体相互滑动所需力小得多；所需力小得多；实际晶体的滑动是位错运动的结果。实际晶体的滑动是位错运动的结果。（3）位错的滑移运动）位错的滑移运动本讲稿第十四页，共三十四页位错的产生：滑移是由一个有限的小面积畸变区穿过位错的产生：滑移是由一个有限的小面积畸变区穿过晶体的运动而产生。晶体的运动而产生。刃型位错刃型位错本讲稿第十五页，共三十四页 滑移面滑移面DC DCO 迁移方向迁移方向本讲稿第十六页，共三十四页 附加半晶面棱上的一个原子附加半晶面棱上的一个原子O受到原子受到原子C和和D的吸引力。的
10、吸引力。这两个原子对原子这两个原子对原子O水平方向上的吸引力大小相等，方水平方向上的吸引力大小相等，方向相反。向相反。当有剪应力作用，并使原子当有剪应力作用，并使原子O有一个小的向右移动，原子有一个小的向右移动，原子D对原子对原子O的吸引力增加，而原子的吸引力增加，而原子C对原子对原子O的吸引力减的吸引力减小。此时原子小。此时原子O受到向右的推力，使位错向右移动一个受到向右的推力，使位错向右移动一个距离。距离。本讲稿第十七页，共三十四页 单个位错移过晶体后，形成一个原子滑移台阶（红色单个位错移过晶体后，形成一个原子滑移台阶（红色多边形表示滑移面）多边形表示滑移面）位错滑移的结果在宏观上的表现为
11、材料发生了塑性形变。位错滑移的结果在宏观上的表现为材料发生了塑性形变。本讲稿第十八页，共三十四页一列原子的势能曲线一列原子的势能曲线a 原子的势能曲线原子的势能曲线（4）塑性形变的位错运动理论）塑性形变的位错运动理论本讲稿第十九页，共三十四页完整晶体的势能曲线完整晶体的势能曲线有位错时，晶体的势能有位错时，晶体的势能曲线曲线加剪应力后的势能曲线加剪应力后的势能曲线 hh H()滑移面滑移面本讲稿第二十页，共三十四页位错运动的激活能位错运动的激活能H()，与剪切应力有关，与剪切应力有关，剪应力剪应力 大，大，H()小；小；小，小，H()大。当大。当 =0时，时，H()最大最大,H()=h.原子具
12、有激活能的几率（或原子脱离平衡位置的几率）原子具有激活能的几率（或原子脱离平衡位置的几率）与波尔兹曼因子成正比，其运动速度与波尔兹曼因子与波尔兹曼因子成正比，其运动速度与波尔兹曼因子成正比。成正比。v=v0exp-H()/kT v0-与原子热振动固有频率有关的常数；与原子热振动固有频率有关的常数；k-波尔兹曼常数，为波尔兹曼常数，为1.3810-23 J/Kb 原子运动的速度原子运动的速度本讲稿第二十一页，共三十四页 =0，T=300则则 kT=4.1410-21J=4.1410216.241018eV=0.026eV金属材料金属材料H()为为0.10.2eV，离子键、共价键为，离子键、共价键
13、为1eV数量级，数量级，室温下无机材料位错难以运动；因为室温下无机材料位错难以运动；因为h h H()，所以位所以位错只能在滑移面上运动。错只能在滑移面上运动。温度升高，位错运动速度加快，对于一些在常温下不发温度升高，位错运动速度加快，对于一些在常温下不发生塑性形变的材料，在高温下具有一定塑性。生塑性形变的材料，在高温下具有一定塑性。C 讨论讨论本讲稿第二十二页，共三十四页 结结 论论 位错运动理论说明，无机材料中难以发生塑性形位错运动理论说明，无机材料中难以发生塑性形变。当滑移面上的分剪应力尚未使位错以足够速变。当滑移面上的分剪应力尚未使位错以足够速度运动时，此应力可能已超过微裂纹扩展所需的
14、度运动时，此应力可能已超过微裂纹扩展所需的临界应力，最终导致材料的脆断。临界应力，最终导致材料的脆断。本讲稿第二十三页，共三十四页（5）形变速率）形变速率(或应变速率）或应变速率）LLL塑性形变的简化模型塑性形变的简化模型 a 应变速率应变速率设设LL平面上有平面上有n个位错，位错密度：个位错，位错密度：D=n/L2在时间在时间t内，边界位错通过晶体到达另一边界，位错运内，边界位错通过晶体到达另一边界，位错运动平均速度为：动平均速度为：v=L/t设：在时间设：在时间t内，长度为内，长度为L的试件形变量的试件形变量L，应变：应变：L/L=，应变速率：应变速率：U=d/dt本讲稿第二十四页，共三十
15、四页考虑位错在运动过程增殖，通过边界位错数为考虑位错在运动过程增殖，通过边界位错数为cn个，个，c为位错增殖系数。为位错增殖系数。每个位错在晶体内通过都会引起一个原子间距滑移，也每个位错在晶体内通过都会引起一个原子间距滑移，也就是一个柏格斯矢量就是一个柏格斯矢量(b)，单位时间内的滑移量：，单位时间内的滑移量：cnb/t=L/t 应变速率：应变速率：U=d/dt=L/Lt=cnb/Lt=cnbL/L2t=vDbc 本讲稿第二十五页，共三十四页b 讨论：讨论：塑性形变速率取决于位错运动速度、位错密度、柏格斯矢塑性形变速率取决于位错运动速度、位错密度、柏格斯矢量、位错的增殖系数，且与其成正比。量、
16、位错的增殖系数，且与其成正比。柏格斯矢量与位错形成能有关系柏格斯矢量与位错形成能有关系E=aGb2(a为几何因子为几何因子)，柏格斯矢量影响位错密度，即柏格斯矢量越大，位错，柏格斯矢量影响位错密度，即柏格斯矢量越大，位错形成越难，位错密度越小。形成越难，位错密度越小。金属与无机材料的柏格斯矢量比较：金属与无机材料的柏格斯矢量比较：金属的柏格斯矢量一般为金属的柏格斯矢量一般为3 A 0左右，无机材料的大，左右，无机材料的大，如如MgAl2O4三元化合物为三元化合物为8A，Al2O3的为的为5A0。本讲稿第二十六页，共三十四页伸长量伸长量L应应力力 单晶氧化铝的形变行为单晶氧化铝的形变行为上屈服应
17、力上屈服应力下屈服应力下屈服应力断裂断裂断裂断裂温度的影响温度的影响形变速率的影响形变速率的影响温度的影响温度的影响本讲稿第二十七页，共三十四页 5.2.2 多晶的塑性形变多晶的塑性形变多晶塑性形变不仅取决于构成材料的晶体本身，多晶塑性形变不仅取决于构成材料的晶体本身，而且在很大程度上受晶界物质的控制。而且在很大程度上受晶界物质的控制。多晶塑性形变包括以下内容：多晶塑性形变包括以下内容：晶体中的位错运动引起塑变；晶体中的位错运动引起塑变；晶粒与晶粒间晶界的相对滑动；晶粒与晶粒间晶界的相对滑动；空位的扩散；空位的扩散；粘性流动。粘性流动。本讲稿第二十八页，共三十四页玻璃发生塑性形变的过程：玻璃发
18、生塑性形变的过程：正是因为非长程有序，许多原子并不在势能曲线低正是因为非长程有序，许多原子并不在势能曲线低谷；谷；有一些原子键比较弱，只需较小的应力就能使这些有一些原子键比较弱，只需较小的应力就能使这些原子间的键断裂；原子间的键断裂；原子跃迁附近的空隙位置，引起原子位移和重排。原子跃迁附近的空隙位置，引起原子位移和重排。不需初始的屈服应力就能变形不需初始的屈服应力就能变形-粘性流动。粘性流动。例如：玻璃是无序网络结构，不可能有滑移系统，呈脆性，但例如：玻璃是无序网络结构，不可能有滑移系统，呈脆性，但在高温时又能变形，为什么？在高温时又能变形，为什么？本讲稿第二十九页，共三十四页影响因素缺陷类型
19、缺陷形貌晶体结构和键型 本征缺陷点缺陷空位，填隙原子 线缺陷刃位错 螺旋位错较大缺陷空洞，气孔面缺陷晶界外来缺陷杂质晶格或晶界固溶非连续第二相物质影响塑性形变的因素影响塑性形变的因素5.2.3 影响塑性形变的因素影响塑性形变的因素本讲稿第三十页，共三十四页1.本征因素本征因素晶界作为一种势垒，足以使滑移过程中的位错塞积起来，晶界作为一种势垒，足以使滑移过程中的位错塞积起来，引起应力集中，并导致此滑移系统的激活。引起应力集中，并导致此滑移系统的激活。（1）晶粒内部的滑移系统相互交截）晶粒内部的滑移系统相互交截一个单晶体通过滑移发生应变，需要有较多的滑移系统一个单晶体通过滑移发生应变，需要有较多的
20、滑移系统（一般至少有（一般至少有5个）。个）。对于晶粒取向杂乱的多晶材料，还要求各滑移系统之间对于晶粒取向杂乱的多晶材料，还要求各滑移系统之间能相互穿透。能相互穿透。（2）晶界处的应力集中）晶界处的应力集中本讲稿第三十一页，共三十四页多晶体中晶粒各向异性是晶界处形成内应力重要因素。多晶体中晶粒各向异性是晶界处形成内应力重要因素。大晶粒导致晶界处较大的应力集中。大晶粒导致晶界处较大的应力集中。对于一定的晶相，粗晶粒的屈服应力（弹性极限）比单对于一定的晶相，粗晶粒的屈服应力（弹性极限）比单晶的屈服应力大，而细晶粒的屈服应力则比单晶的屈服晶的屈服应力大，而细晶粒的屈服应力则比单晶的屈服应力大的多。应
21、力大的多。很细的晶粒组成的多晶没有塑性，但高温塑性就不同。很细的晶粒组成的多晶没有塑性，但高温塑性就不同。因此，晶粒大小分布比平均晶粒尺寸更能表征多晶塑性与晶因此，晶粒大小分布比平均晶粒尺寸更能表征多晶塑性与晶粒大小关系。粒大小关系。（3）晶粒大小和分布）晶粒大小和分布本讲稿第三十二页，共三十四页晶界作为点缺陷的源和阱，易于富积杂质，沉晶界作为点缺陷的源和阱，易于富积杂质，沉淀有第二相。特别当含有低熔点物质时，多晶淀有第二相。特别当含有低熔点物质时，多晶材料的高温塑性滑移首先发生在晶界。材料的高温塑性滑移首先发生在晶界。晶界处杂质的弥散影响到晶体生长、晶界扩散以及晶界处杂质的弥散影响到晶体生长
22、、晶界扩散以及一系列晶界特征。一系列晶界特征。例如，含例如，含0.05wt%MgO的多晶的多晶Al2O3中晶界处的硬度中晶界处的硬度超出晶体超出晶体0.7GN/m2,说明说明MgO弥散相引起晶界的硬弥散相引起晶界的硬化作用。化作用。2.外来因素外来因素（1）杂质在晶界的弥散）杂质在晶界的弥散本讲稿第三十三页，共三十四页晶界处的第二相是玻璃相或微晶相，取决于化学组成晶界处的第二相是玻璃相或微晶相，取决于化学组成和热处理条件。可能是连续的薄膜层，也可能是不连和热处理条件。可能是连续的薄膜层，也可能是不连续的质点分布。续的质点分布。例如，晶界相微晶化的例如，晶界相微晶化的Si3N4与含玻璃相的与含玻璃相的Si3N4相比，前相比，前者具有较高的屈服强度。者具有较高的屈服强度。（2）晶界处的第二相）晶界处的第二相气孔在晶界处的存在减少相邻晶粒间的接触，加速多气孔在晶界处的存在减少相邻晶粒间的接触，加速多晶材料的塑性形变。晶材料的塑性形变。（3）晶界处的气孔晶界处的气孔本讲稿第三十四页，共三十四页