静电场中的导体讲稿.ppt

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1、关于静电场中的导体1第一页，讲稿共六十一页哦静电感应过程静电感应过程E0导体达到静电平衡导体达到静电平衡第二页，讲稿共六十一页哦静电平衡：静电平衡：导体内部及表面均无电荷定向运动，导体内部及表面均无电荷定向运动，导体上电荷及空间电场分布达到稳定。导体上电荷及空间电场分布达到稳定。条件：条件：或或导体是等势体导体是等势体导体表面是等势面。导体表面是等势面。2.2.导体的静电平衡导体的静电平衡导体上感应电荷将对原来的外加电场施加影响，改变其导体上感应电荷将对原来的外加电场施加影响，改变其分布。分布。第三页，讲稿共六十一页哦当导体内部和表面都无电荷定向当导体内部和表面都无电荷定向移动的状态移动的状态

2、称为称为静电平衡静电平衡状态。状态。1.整个导体是等势体，导体的表面是等势面。整个导体是等势体，导体的表面是等势面。在导体内部任取两点在导体内部任取两点P 和和Q，它们之间的电势差可，它们之间的电势差可以表示为以表示为外电场与自由电荷移动后的附加场外电场与自由电荷移动后的附加场 之和之和为总场强为总场强 2.由于电场线与等势面垂直，因此导体表面附近的电场由于电场线与等势面垂直，因此导体表面附近的电场强度处处与表面垂直。强度处处与表面垂直。第四页，讲稿共六十一页哦 3.导体内部不存在净电荷，所有过剩电荷都分布在导体表面上。导体内部不存在净电荷，所有过剩电荷都分布在导体表面上。因为导体内部的电场强

3、度为零，上式积分为零，所以导体因为导体内部的电场强度为零，上式积分为零，所以导体内部必定不存在净电荷。内部必定不存在净电荷。在导体内部任取一闭合曲面在导体内部任取一闭合曲面S，运用高斯定理，运用高斯定理，应有应有二、导体表面的电荷和电场二、导体表面的电荷和电场 导体表面电荷的分布与导体本身的形状以及附近带电导体表面电荷的分布与导体本身的形状以及附近带电体的状况等多种因素有关。大致的规律为：在导体表面体的状况等多种因素有关。大致的规律为：在导体表面凸起部尤其是尖端处，面电荷密度较大；表面平坦处，凸起部尤其是尖端处，面电荷密度较大；表面平坦处，面电荷密度较小；表面凹陷处，面电荷密度很小，甚至面电荷

4、密度较小；表面凹陷处，面电荷密度很小，甚至为零。为零。第五页，讲稿共六十一页哦 在带电导体表面任取一面元在带电导体表面任取一面元 S，可认为其电荷面密度，可认为其电荷面密度 为为均匀分布。包围均匀分布。包围 S作一圆柱状闭合面，使其上、下底面与导作一圆柱状闭合面，使其上、下底面与导体表面平行。通过整个圆柱状闭合面的电通量等于通过圆柱上体表面平行。通过整个圆柱状闭合面的电通量等于通过圆柱上底面的电通量。底面的电通量。上式表示，带电导体表面附近的电场强度大小与该上式表示，带电导体表面附近的电场强度大小与该处面电荷密度成正比。处面电荷密度成正比。S根据高斯定理，有根据高斯定理，有 金属针上的电荷形成

5、的金属针上的电荷形成的“电风电风”会将蜡烛的火焰吹向一边，这就会将蜡烛的火焰吹向一边，这就是尖端放电现象。是尖端放电现象。第六页，讲稿共六十一页哦三、空腔导体三、空腔导体1.内表面上不存在净电荷，所有净内表面上不存在净电荷，所有净电荷都只分布在外表面。电荷都只分布在外表面。2.空腔内部电场强度为零，即它们是等电势。空腔内部电场强度为零，即它们是等电势。可能有两种情形，第一种情形是等量可能有两种情形，第一种情形是等量异号电荷宏观上相分离，并处于内表面异号电荷宏观上相分离，并处于内表面的不同位置上，与静电平衡条件相矛盾。的不同位置上，与静电平衡条件相矛盾。因此只能是第二种情形，即内表面上处因此只能

6、是第二种情形，即内表面上处处电量为零。处电量为零。腔内若存在电场，则电场线只能在腔内空间闭合，而静电场的腔内若存在电场，则电场线只能在腔内空间闭合，而静电场的环路定理已经表明其电场线不可能是闭合线，所以整个腔内不可环路定理已经表明其电场线不可能是闭合线，所以整个腔内不可能存在电场，电势梯度为零。即电势处处相等并等于导体的电势。能存在电场，电势梯度为零。即电势处处相等并等于导体的电势。第七页，讲稿共六十一页哦若金属空腔导体内部若金属空腔导体内部有带电体有带电体,由高斯定理可得由高斯定理可得:qqS说明空腔内表面所带总电量与空腔内带电体的电量相说明空腔内表面所带总电量与空腔内带电体的电量相等、符号

7、相反。导体空腔是等势体，腔内场强不为零，等、符号相反。导体空腔是等势体，腔内场强不为零，不是等电势区间。不是等电势区间。在导体内：在导体内：在空腔内：在空腔内：Q第八页，讲稿共六十一页哦 利用导体静电平衡的性质，使导体空腔内部空间不受利用导体静电平衡的性质，使导体空腔内部空间不受腔外电荷和电场的影响，或者将导体空腔接地，使腔外腔外电荷和电场的影响，或者将导体空腔接地，使腔外空间免受腔内电荷和电场影响，这类操作都称为静电屏空间免受腔内电荷和电场影响，这类操作都称为静电屏蔽。无线电技术中有广泛应用，例如，常把测量仪器或蔽。无线电技术中有广泛应用，例如，常把测量仪器或整个实验室用金属壳或金属网罩起来

8、，使测量免受外部整个实验室用金属壳或金属网罩起来，使测量免受外部电场的影响。电场的影响。四、导体静电平衡性质的应用四、导体静电平衡性质的应用qq-qq-q1.静电屏蔽静电屏蔽(electrostatic shielding)第九页，讲稿共六十一页哦静电屏蔽的应用静电屏蔽的应用精密电磁仪器金属外罩使仪器免受外电场干扰。精密电磁仪器金属外罩使仪器免受外电场干扰。高压设备金属外罩避免其电高压设备金属外罩避免其电场对外界产生影响。场对外界产生影响。电磁信号传输线外罩金属丝电磁信号传输线外罩金属丝编制屏蔽层免受外界影响。编制屏蔽层免受外界影响。高压带电作业中工人师傅穿高压带电作业中工人师傅穿的金属丝编制

9、的屏蔽服使其的金属丝编制的屏蔽服使其能够安全地实施等电势高压能够安全地实施等电势高压操作。操作。第十页，讲稿共六十一页哦法法拉拉第第对对8 80 00 0千千伏伏火火花花放放电电的的屏屏蔽蔽实实验验法拉第法拉第第十一页，讲稿共六十一页哦第十二页，讲稿共六十一页哦第十三页，讲稿共六十一页哦 右图是场致发射显微镜的原理图。在真空右图是场致发射显微镜的原理图。在真空玻璃泡内充以少量氦气并在中心放置被测玻璃泡内充以少量氦气并在中心放置被测试金属针，泡的内壁涂敷荧光导电膜。若试金属针，泡的内壁涂敷荧光导电膜。若在金属针与荧光导电膜之间有很大的电势在金属针与荧光导电膜之间有很大的电势差，泡内上部空间会产生

10、辐射状的电场。差，泡内上部空间会产生辐射状的电场。氦分子在尖端处被电离成氦离子并沿辐射氦分子在尖端处被电离成氦离子并沿辐射状电场线射向荧光导电膜。于是就在膜上状电场线射向荧光导电膜。于是就在膜上产生一个荧光点，它就是该氦离子与金属产生一个荧光点，它就是该氦离子与金属尖端相碰的那个金属原子的尖端相碰的那个金属原子的“像像”。利用。利用荧光膜上的光点将描绘出金属针尖端表面荧光膜上的光点将描绘出金属针尖端表面的原子分布图像。的原子分布图像。2.场致发射显微镜场致发射显微镜第十四页，讲稿共六十一页哦 这种起电机是利用导体空腔所带这种起电机是利用导体空腔所带电荷总是分布在外表面的原理做电荷总是分布在外表

11、面的原理做成的。右图是范德格拉夫静电高成的。右图是范德格拉夫静电高压起电机的示意图，起电机工作压起电机的示意图，起电机工作时时A的电势可达的电势可达2 106 V。这种装。这种装置是静电加速器的关键部件，主要置是静电加速器的关键部件，主要用于加速带电粒子以进行核反应实用于加速带电粒子以进行核反应实验，也用于离子注入技术以制备半验，也用于离子注入技术以制备半导体器件。导体器件。3.范德格拉夫静电高压起电机范德格拉夫静电高压起电机第十五页，讲稿共六十一页哦 4.库仑平方反比律的精确证明库仑平方反比律的精确证明 由于库仑定律是电磁理论的基本规律之一，另外，由于库仑定律是电磁理论的基本规律之一，另外，

12、库仑定律是否为严格的平方反比律，即在下式中库仑定律是否为严格的平方反比律，即在下式中 是否严格等于零，是与一系列重大物理问题相联系是否严格等于零，是与一系列重大物理问题相联系的的 在证明高斯定理时我们已经看到，高斯定理的成立是由于库在证明高斯定理时我们已经看到，高斯定理的成立是由于库仑定律满足平方反比律，即仑定律满足平方反比律，即 =0；而处于静电平衡的金属导体内；而处于静电平衡的金属导体内部不存在净电荷的结论，是高斯定理的直接结果。试设想，库仑平部不存在净电荷的结论，是高斯定理的直接结果。试设想，库仑平方反比律不严格成立，高斯定理就不存在，处于静电平衡的金属导方反比律不严格成立，高斯定理就不

13、存在，处于静电平衡的金属导体内部就可能存在净电荷。所以，用实验方法测量导体内部不存在体内部就可能存在净电荷。所以，用实验方法测量导体内部不存在净电荷，可以精确地验证库仑平方反比律。净电荷，可以精确地验证库仑平方反比律。第十六页，讲稿共六十一页哦有导体存在时静电场场量的计算有导体存在时静电场场量的计算原则原则:1.静电平衡的条件静电平衡的条件 2.基本性质方程基本性质方程3.电荷守恒定律电荷守恒定律第十七页，讲稿共六十一页哦例题例题1 1 两个半径分别为两个半径分别为R和和r 的球形导体（的球形导体（Rr），用一根很），用一根很长的细导线连接起来（如图），使这个导体长的细导线连接起来（如图），使

14、这个导体组带电，电势为组带电，电势为V，求两球表面电荷面密度与曲率的，求两球表面电荷面密度与曲率的关系。关系。Q解：解：两个导体所组成的整体可看成是一个孤立导体系，在两个导体所组成的整体可看成是一个孤立导体系，在静电平衡时有一定的电势值。设这两个球相距很远，使每静电平衡时有一定的电势值。设这两个球相距很远，使每个球面上的电荷分布在另一球所激发的电场可忽略不计。个球面上的电荷分布在另一球所激发的电场可忽略不计。细线的作用是使两球保持等电势。因此，每个球又可近似细线的作用是使两球保持等电势。因此，每个球又可近似的看作为孤立导体，的看作为孤立导体，第十八页，讲稿共六十一页哦可见大球所带电荷量可见大球

15、所带电荷量Q比小球所带电量比小球所带电量q多。多。两球的电荷密度分别为两球的电荷密度分别为 对对孤孤立立导导体体可可见见电电荷荷面面密密度度和和半半径径成成反反比比，即即曲曲率率半半径径愈愈小小（或或曲曲率率愈愈大大），电荷面密度愈大。电荷面密度愈大。在两球表面上的电荷分布各在两球表面上的电荷分布各自都是均匀的。设大球所带自都是均匀的。设大球所带电荷量为电荷量为Q，小球所带电荷量为，小球所带电荷量为q，则两球的电势为，则两球的电势为第十九页，讲稿共六十一页哦尖端放电现象尖端放电现象在导体的尖端附近在导体的尖端附近,由于场强很大由于场强很大,当达到一定量值时当达到一定量值时,空气空气中原留有的离

16、子在这个电场作用下将发生激烈的运动中原留有的离子在这个电场作用下将发生激烈的运动,并并获得足够大的动能与空气分子碰撞而产生大量的离子获得足够大的动能与空气分子碰撞而产生大量的离子,其中其中和导体上电荷异号的离子和导体上电荷异号的离子,被吸收到尖端上被吸收到尖端上,与导体上的电与导体上的电荷相中和荷相中和,而和导体上电荷同性的离子而和导体上电荷同性的离子,则被排斥而离开尖则被排斥而离开尖端端,作加速运动，这使得空气被作加速运动，这使得空气被“击穿击穿”而产生的放电现象而产生的放电现象称为称为尖端放电现象尖端放电现象。+由于尖端放电由于尖端放电产生的产生的“电风电风”+第二十页，讲稿共六十一页哦尖

17、端放电原理的应用尖端放电原理的应用在高压设备中，为了防止因尖端放电而引起的危险和漏在高压设备中，为了防止因尖端放电而引起的危险和漏电造成的损失电造成的损失,具有高电压的零部件的表面必须做得十分光具有高电压的零部件的表面必须做得十分光滑并尽可能做成球面。滑并尽可能做成球面。避雷针：避雷针：利用尖端放电使建利用尖端放电使建筑物避免筑物避免“雷击雷击”的。的。电晕现象电晕现象静电喷漆静电喷漆第二十一页，讲稿共六十一页哦例题例题2.2.（1 1）如果人体感应出）如果人体感应出1 1CC的电荷，试以最简单的模型的电荷，试以最简单的模型估计人体的电势可达多少？估计人体的电势可达多少？（2 2）在干燥的天气

18、里，空气的击穿电场强度为）在干燥的天气里，空气的击穿电场强度为3 3MV/m，当，当人手指接近门上的金属门把手时可能产生的电火花有多长？人手指接近门上的金属门把手时可能产生的电火花有多长？解：解：把人体看作半径把人体看作半径1 1m的球体，于是人的电势为的球体，于是人的电势为V火花放电长度为火花放电长度为m第二十二页，讲稿共六十一页哦例例3：两块导体平板平行并相对放置，所带电量分别为两块导体平板平行并相对放置，所带电量分别为Q和和Q ，如果两块导体板的面积都是，如果两块导体板的面积都是S，且视为无限大平，且视为无限大平板，试求这四个面上的面电荷密度。板，试求这四个面上的面电荷密度。解解：设设四

19、四个个面面的的面面电电荷荷密密度度分分别别为为 1、2、3和和 4，空空间间任任一一点点的的场场强强都都是是由由四四个个面面的的电电荷荷共共同同提提供供的的。由由高高斯斯定定理理，各各面面上上的的电电荷荷所所提提供供的的场场强强都都是是 i/2 0。另另外外，由由于于导导体体内内部部的的合合成成场场强强为为零零。若若取取向向右右为为正正方方向向，则则处处于于导导体体内内部部的的点点A和和点点B的的场场强强可可以表示为以表示为 第二十三页，讲稿共六十一页哦根据已知条件根据已知条件 S(1 2)=Q S(3 4)=Q .可解得可解得 上式表明两块无限大的导体平板，相对的内侧表面上面电上式表明两块无

20、限大的导体平板，相对的内侧表面上面电荷密度大小相等、符号相反，相反的外侧表面上面电荷密荷密度大小相等、符号相反，相反的外侧表面上面电荷密度大小相等、符号相同。如果度大小相等、符号相同。如果 Q=Q ，可以求出：，可以求出：S第二十四页，讲稿共六十一页哦例例4面电荷密度为面电荷密度为 0的无限大均匀带电平的无限大均匀带电平板旁有一无限大的原不带电的导体平板，板旁有一无限大的原不带电的导体平板，求导体板两表面的面电荷密度。求导体板两表面的面电荷密度。E0 E2 E1 0 1 2解：设导体两表面的面电荷密度分别为解：设导体两表面的面电荷密度分别为 1、2(在未求出结果之前，在未求出结果之前，1、2

21、均看作正均看作正)第二十五页，讲稿共六十一页哦 02 0+12 0-22 0=0 02 1=-02 2=由电荷守恒有由电荷守恒有 1+2=0 (1)由导体内场强为零有由导体内场强为零有 E0+E1-E2=0 1-2=-0 (2)可得可得 第二十六页，讲稿共六十一页哦 0 -0 0 0 -0/2 0 0 0 0/2思考：如果导体板接地，下面结果正确吗？思考：如果导体板接地，下面结果正确吗？接地接地：意味着意味着“导体电势为零导体电势为零”，不意味着不意味着“电电荷一定全跑光荷一定全跑光”。正确结果正确结果 第二十七页，讲稿共六十一页哦28例例.金属板金属板A A、B B、C C面积面积200cm

22、200cm2 2，A A板带正电板带正电3.03.01010-7-7库仑，略去边缘效应，问库仑，略去边缘效应，问B B和和C C上电荷各是多少？上电荷各是多少？地电位为零，地电位为零，A A电位是多少？电位是多少？解：解：第二十八页，讲稿共六十一页哦例例5 有一外半径有一外半径R1，内半径为，内半径为R2的金属球壳。在球壳中放一的金属球壳。在球壳中放一半径为半径为R3的金属球，球壳和球的金属球，球壳和球均带有均带有10-8C的正电荷。问：的正电荷。问：（1）两球电荷分布；（）两球电荷分布；（2）球心的电势；（）球心的电势；（3）球壳电势。）球壳电势。解：解：（r R3）（R3 r R2）（1）

23、电荷）电荷+q分布在内球表面。分布在内球表面。球壳内表面带电荷球壳内表面带电荷-q。球壳外表面带电荷球壳外表面带电荷 2q。（R2 r R1）R3R2R1第二十九页，讲稿共六十一页哦（2）（3）第三十页，讲稿共六十一页哦例例6导体球导体球A(带电带电q)与导体球壳与导体球壳B(带电量带电量 Q)同心。求同心。求(1)各表面电荷分布；各表面电荷分布；(2)A的电势的电势UA；(3)将将B接地，各表面电荷分布；接地，各表面电荷分布；(4)将将B的地线拆掉后，再将的地线拆掉后，再将A接地，此时各表面电荷分布。接地，此时各表面电荷分布。QQ+q高斯面高斯面Bq-qR1R2R3A 解解：(1)各表面电荷

24、分布各表面电荷分布利用高斯定理利用高斯定理,在在B上选高斯面如图，上选高斯面如图，导体内导体内E=0,等式右端等于等式右端等于0,所以所以 B内表面电荷为内表面电荷为 q.B内外表面电荷之和为内外表面电荷之和为Q，由电荷由电荷守恒，守恒，B外表面电荷为外表面电荷为Q+q.第三十一页，讲稿共六十一页哦AQ+q-q qUA=q4 0R1+-q4 0R2Q+q4 0R3+UA=A E dl 在在B上选高斯面如图，知上选高斯面如图，知 B内表面电荷为内表面电荷为-qB内外表面电荷之和为内外表面电荷之和为Q，由电荷守恒，由电荷守恒，B外表面电荷为外表面电荷为Q+q方法二：由电势叠加法方法二：由电势叠加法

25、 导体组可看成三层均匀带电球面导体组可看成三层均匀带电球面由均匀带电球面的电势结果可得，由均匀带电球面的电势结果可得，(2)A的电势的电势UA方法一：由场强积分法方法一：由场强积分法（自己算）（自己算）第三十二页，讲稿共六十一页哦BAq-qB-q+q Aq -q(3)将将B接地，各表面电荷分布接地，各表面电荷分布(4)将将B的地线拆掉后，再将的地线拆掉后，再将A接地，此时接地，此时各表面电荷分布各表面电荷分布 A接地后，电荷不再为接地后，电荷不再为q，设为，设为q (待求待求),A球电势等于球电势等于0,同样同样由高斯定理由高斯定理,B内表面为内表面为-q ,所以所以:B内表面电荷为内表面电荷

26、为 q,外表面电荷外表面电荷为零为零.第三十三页，讲稿共六十一页哦由电荷守恒由电荷守恒,B内表面为内表面为-q ，则外表面为，则外表面为-q+q 由电势叠加有由电势叠加有UA=q 4 0R1+-q 4 0R2-q+q 4 0R3=0+应可得应可得 q (q)(略略)第三十四页，讲稿共六十一页哦补例题补例题6 6 在内外半径分别为在内外半径分别为R1 1和和R2 2的导体球壳内，有一的导体球壳内，有一个半径为个半径为r的导体小球，小球与球壳同心，让小球与球壳的导体小球，小球与球壳同心，让小球与球壳分别带上电荷量分别带上电荷量q和和Q。试求：。试求：（1 1）小球的电势）小球的电势Vr，球壳内、外

27、表面的电势；，球壳内、外表面的电势；（2 2）小球与球壳的电势差；）小球与球壳的电势差；（3 3）若球壳接地，再求小球与球壳的电势差。）若球壳接地，再求小球与球壳的电势差。第三十五页，讲稿共六十一页哦解解：（1）由由对对称称性性可可以以肯肯定定，小小球球表表面面上上和和球球壳壳内内外外表表面面上上的的电电荷荷分分布布是是均均匀匀的的。小小球球上上的的电电荷荷q将将在在球球壳壳的的内内外外表表面面上上感感应应出出q和和q的的电电荷荷，而而Q只只能能分分布布在在球球壳的外表面上，故球壳外表面上的总电荷量为壳的外表面上，故球壳外表面上的总电荷量为q+Q。小球和球壳内外表面的电势小球和球壳内外表面的电

28、势分别为分别为第三十六页，讲稿共六十一页哦球壳内外表面的电势相等。球壳内外表面的电势相等。（3）若外球壳接地，则球壳外表面上的电荷消失。两球）若外球壳接地，则球壳外表面上的电荷消失。两球的电势分别为的电势分别为（2）两球的电势差为）两球的电势差为第三十七页，讲稿共六十一页哦两球的电势差仍为两球的电势差仍为 由结果可以看出，由结果可以看出，不管外球壳接地与否，两球的不管外球壳接地与否，两球的电势差恒保持不变。电势差恒保持不变。当当q为正值时，小球的电势高于为正值时，小球的电势高于球壳；当球壳；当q为负值时，小球的电势低于球壳为负值时，小球的电势低于球壳,与小球在与小球在壳内的位置无关，壳内的位置

29、无关，如果两球用导线相连或小球与球壳相如果两球用导线相连或小球与球壳相接触，则不论接触，则不论q是正是负，也不管球壳是否带电，电是正是负，也不管球壳是否带电，电荷荷q总是全部迁移到球壳的外边面上，直到总是全部迁移到球壳的外边面上，直到VrVR=0为止。为止。第三十八页，讲稿共六十一页哦例例7 接地导体球附近有一点电荷接地导体球附近有一点电荷q,如图所示。如图所示。求求:导体上感应电荷的电量导体上感应电荷的电量解解:接地接地 即即设设:感应电量为感应电量为Q由导体是个等势体由导体是个等势体 知知o点的电势为点的电势为0 由电势叠由电势叠加原理有关系式：加原理有关系式：第三十九页，讲稿共六十一页哦

30、例题例题8 8 静电除尘器由半径为静电除尘器由半径为ra a的金属圆筒的金属圆筒(阳极阳极)和半径为和半径为rb b 的同轴圆细线的同轴圆细线(阴极阴极)。如果空气在一般情况下的击穿。如果空气在一般情况下的击穿电场强度为电场强度为3.0MV/m,试提出一个静电除尘器圆筒和中心线粗试提出一个静电除尘器圆筒和中心线粗细的设计方案。细的设计方案。灰尘出口灰尘出口解解:中心轴线带电后中心轴线带电后,距中心轴距中心轴r处的电场强度处的电场强度这里这里 是中心轴线上的电荷线是中心轴线上的电荷线密度。中心轴线与金属圆筒间密度。中心轴线与金属圆筒间的电势差为的电势差为第四十页，讲稿共六十一页哦上面两式相除消去

31、上面两式相除消去 ,有有上式说明中心轴线与金属圆筒间加上电势差上式说明中心轴线与金属圆筒间加上电势差U后后,在圆筒在圆筒内的电场随内的电场随r迅速减小。中心轴线处电场最强迅速减小。中心轴线处电场最强,靠近外圆筒处靠近外圆筒处最弱最弱.在所加电压和某点场强在所加电压和某点场强(如如:筒内表面附近为筒内表面附近为3.03.0MV/m)已知情况下已知情况下,利用上面场强公式原则上可以算出利用上面场强公式原则上可以算出所需筒与线的尺寸。但这是一超越方程所需筒与线的尺寸。但这是一超越方程,一般用计算机进行一般用计算机进行数值求解。数值求解。第四十一页，讲稿共六十一页哦求求:1)点电荷一侧的场的分布点电荷

32、一侧的场的分布 2)导体表面的感应电荷面密度导体表面的感应电荷面密度域内解惟一域内解惟一导体板上感应电荷的总量导体板上感应电荷的总量例例9*无限大接地导体平板附近有一点电荷无限大接地导体平板附近有一点电荷镜像镜像电荷电荷镜象电荷与原电荷产生的镜象电荷与原电荷产生的合场满足同样的边界条件合场满足同样的边界条件解解：原电荷原电荷第四十二页，讲稿共六十一页哦1)求场量求场量0第四十三页，讲稿共六十一页哦2)平板上电荷面密度：平板上电荷面密度：第四十四页，讲稿共六十一页哦+一一 静电感应静电感应 静电平衡条件静电平衡条件感应电荷感应电荷第四十五页，讲稿共六十一页哦+第四十六页，讲稿共六十一页哦+导体内

33、电场强度导体内电场强度外电场强度外电场强度感应电荷电场强度感应电荷电场强度第四十七页，讲稿共六十一页哦+导导体体是是等等势势体体静电平衡条件静电平衡条件（1 1）导体内部任何一点处的电场强度为零；）导体内部任何一点处的电场强度为零；（2 2）导体表面处的电场强度的方向）导体表面处的电场强度的方向,都与导体表面垂直都与导体表面垂直.导体表面是等势面导体表面是等势面 导体内部电势相等导体内部电势相等第四十八页，讲稿共六十一页哦二二 静电平衡时导体上电荷的分布静电平衡时导体上电荷的分布+结论结论 导体内部无电荷导体内部无电荷1实心导体实心导体2 2有空腔导体有空腔导体 空腔内无电荷空腔内无电荷电荷分

34、布在表面上电荷分布在表面上内表面上有电荷吗？内表面上有电荷吗？第四十九页，讲稿共六十一页哦若内表面带电若内表面带电所以内表面所以内表面不不带电带电+-结论结论 电荷分布在外表面上（内表面无电荷）电荷分布在外表面上（内表面无电荷）+矛矛盾盾导体是等势体导体是等势体第五十页，讲稿共六十一页哦 空腔内有电荷空腔内有电荷电荷分布在表面上电荷分布在表面上内表面上有电荷吗？内表面上有电荷吗？结论结论 当空腔内有电荷当空腔内有电荷 时时,内表面因静电感应出内表面因静电感应出现等值异号的电荷现等值异号的电荷 ，外表面有感应电荷外表面有感应电荷 （电荷（电荷守恒）守恒）第五十一页，讲稿共六十一页哦+为表面电荷面

35、密度为表面电荷面密度 作钱币形高斯面作钱币形高斯面 S S3 3导体表面电场强度与电荷面密度的关系导体表面电场强度与电荷面密度的关系 表面电场强度的大小表面电场强度的大小与该表面电荷面密度成正与该表面电荷面密度成正比比第五十二页，讲稿共六十一页哦+注意注意 导体表面电荷分布与导体形状以及周围环境有关导体表面电荷分布与导体形状以及周围环境有关.4导体表面电荷分布导体表面电荷分布第五十三页，讲稿共六十一页哦带电导体尖端附近电场最强带电导体尖端附近电场最强 带电导体尖端附近的电场特别带电导体尖端附近的电场特别大，可使尖端附近的空气发生电离大，可使尖端附近的空气发生电离而成为导体产生放电现象，即而成为

36、导体产生放电现象，即尖端尖端放电放电.尖端放电会损耗电能尖端放电会损耗电能,还会干扰精密测量和对通讯产生还会干扰精密测量和对通讯产生危害危害.然而尖端放电也有很广泛的然而尖端放电也有很广泛的应用应用.尖端放电现象尖端放电现象尖端放电现象的尖端放电现象的利利与与弊弊第五十四页，讲稿共六十一页哦+尖端放电现象的利用尖端放电现象的利用第五十五页，讲稿共六十一页哦三三 静电屏蔽静电屏蔽 1 1屏蔽外电场屏蔽外电场外电场外电场 空腔导体可以屏蔽外电场空腔导体可以屏蔽外电场,使空腔内物体不受外电场影使空腔内物体不受外电场影响响.这时这时,整个空腔导体和腔内的电势也必处处相等整个空腔导体和腔内的电势也必处处

37、相等.空腔导体屏蔽外电场空腔导体屏蔽外电场第五十六页，讲稿共六十一页哦 接地空腔导体接地空腔导体将使外部空间不受将使外部空间不受空腔内的电场影响空腔内的电场影响.问：问：空间各部空间各部分的电场强度如何分的电场强度如何分布分布？接地导体电势为零接地导体电势为零 2 2屏蔽腔内电场屏蔽腔内电场+第五十七页，讲稿共六十一页哦 例例 有一外半径有一外半径 和内半径和内半径 的金属球壳，在球壳内放一半径的金属球壳，在球壳内放一半径 的同心金的同心金属球，若使球壳和金属球均带有属球，若使球壳和金属球均带有 的正电荷，的正电荷，问问 两球体上的电荷如何分布？球心的电势为多少？两球体上的电荷如何分布？球心的电势为多少？解解 根据静电平衡的条件求电荷分布根据静电平衡的条件求电荷分布作球形高斯面作球形高斯面作球形高斯面作球形高斯面第五十八页，讲稿共六十一页哦根据静电平衡条件根据静电平衡条件第五十九页，讲稿共六十一页哦第六十页，讲稿共六十一页哦26.09.2022感感谢谢大大家家观观看看第六十一页，讲稿共六十一页哦