《第3章正弦交流电路课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第3章正弦交流电路课件.ppt（105页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、第3 章 正弦交流电路 3.1 正弦交流电的基本概念 3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 3.3 欧姆定律的相量形式、阻抗及导纳 3.4 正弦交流电路分析 3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 3.6 交流电路中谐振3.1 正弦交流电的基本概念 大小和方向均随时间变化的电流、电压称为交变电流和交变电压，统称交流电，用AC或ac 表示。交流电变化形式可以是多样的。随时间按正弦规律变化的交流电流和电压称为正弦交流电流、电压，如图3-1(a)所示。正弦电流、电压统称正弦交流电。3.1.1 正弦量的三要素 凡随时间作正弦规律变化的物理量，无论电压、电流还是别的电量统称为正弦量。正弦量可
2、以用正弦函数表示，也可以用余弦函数表示。本书用正弦函数表示正弦量。正弦电流、电压的大小和方向是随时间变化的，其在任意时刻的数值称为瞬时值，用小写字母i 和u 表示。下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 图3-2 是一段正弦交流电路，i 在图示的参考方向下，其瞬时值的数学表达式(称为解析式)为 式中，Im(振幅),(角频率)、i(初相角)是正弦量之间进行比较和区分的主要依据，若将这三个量值代入已选定正弦函数式中就完全确定了这个正弦量，故称振幅、角频率、初相角为正弦量的特征量即三要素，如图3-3 所示。图3-3 所示是正弦电流瞬时值随时间变化的图形(称为波形图)。下面具体分析正弦量的三要素。上
3、一页 下一页 返回（3-1）3.1 正弦交流电的基本概念(1)正弦量要素之一一振幅。Im称为正弦电流的振幅或最大值。它是正弦电流在整个变化过程中所能达到的最大的瞬时值。用注有下标的大写字母表示。(2)正弦量要素之二一角频率(频率、周期)。称为正弦量的角频率。它是单位时间内角度的变化量，是反映正弦量变化快慢的一个物理量，即在式 中 它的单位是rad/s T 称为正弦量的周期。它是正弦量循环一次所需要的时间，如图3-4 所示。其基本单位为秒(s)，常用单位还有毫秒(ms)、微秒(s)和纳秒(ns)。上一页 下一页 返回（3-2）3.1 正弦交流电的基本概念(3)正弦量要素之三一初相位。称为正弦量的
4、相位角或相位，它反映了正弦量变化的进程，其单位为弧度(rad)或度()。称为正弦量的初相角，简称初相。它是正弦量在t=0。时刻的相位角，即 初相角可正可负，为便于问题的叙述，通常规定 在-范围内取值，否则可通过加减2 进行调整。的大小和正负与计时起点的选择有关，如图3-5 所示。上一页 下一页 返回（3-5）3.1 正弦交流电的基本概念 由波形图可以看出，若正弦量以零值为计时起点，则初相;若零值在坐标原点左侧，则初相 为正;若零值在坐标原点右侧，则初相 为负。综上所述，如果知道一个正弦量的振幅、角频率(频率)和初相位，就可以完全确定该正弦量，即可以用数学表达式或波形图将它表示出来。上一页 下一
5、页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 3.1.2 正弦量的相位差 对于两个同频率的正弦量而言，虽然都随时间按正弦规律变化，但是它们随时间变化的进程可能不同，为了描述同频率正弦量随时间变化进程的先后，引入了相位差。例如，有两个同频率的电压和电流，分别为 两者的相位差为上一页 下一页 返回（3-6）3.1 正弦交流电的基本概念 当 时，则两正弦量之间的相位关系为后者(i)“超前”前者(u)，或称前者(u)“滞后”后者(i)，如图3-7(c)所示;当 时，则称两正弦量“反相”，如图3-7(d)所示;当 时，则称两正弦量“正交”，如图3-7(e)所示;必须强调，比较正弦量之间的相位差时要注意三个条件(
6、即“三同”)。(1)同频率。只有同频率的正弦量才有确定的相位关系，它们的相位差才有意义。(2)同函数。正弦和余弦函数表示的交流电都是正弦交流电，当要比较相位差时要化成同一函数来表达才能用式(3-6)进行计算。上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念(3)同符号。用式(3-6)计算两正弦量的相位差时，两正弦量的数学表达式前面的符号应该相同。3.1.3 正弦量的有效值 交流电和直流电具有不同的特点，但是从能量转换的角度来看，两者是可以等效的。为此，引入一个新的物理量一交流电的有效值。一个直流电流1 与一个交流电流i 分别通过阻值相等的电阻R，如图3-8 所示。如果通电的时间相同设为T，电阻
7、R 上产生的热量也相等，那么直流电流I 的数值叫做交流电流i 的有效值。上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 由定义可知W 与W 相等，则 解得 同理上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 3.1.4 正弦交流电相量表示法 前面介绍解析法和波形图。如果直接利用正弦量的解析法或波形图来分析正弦交流电路，或对正弦量进行加、减运算，无论解析法还是图像法，都非常麻烦。为此，工程上常用复数表示正弦量，把对正弦量的各种运算转化为复数的运算从而大大简化了正弦电流的分析计算过程，这种方法称为相量法。1.复数概念 在数学中常用A=a+ib 表示复数。其中a 为实部,h 为虚部，称为虚单位。
8、在电工技术中，为区别于与电流的符号，虚单位常用j 表示，即 A=a+jb上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 若已知一个复数的实部和虚部，那么这个复数便可确定。我们取一直角坐标系，其横轴称为实轴，纵轴称为虚轴，这两个坐标轴所在的平面称为复平面。这样，每一个复数在复平面上都可找到唯一的点与之对应，而复平面上每一点也都对应着唯一的复数，如复数A=4+j3，所对应的点即为图3-9上的A 点。复数还可以用复平面上的一个矢量来表示，如图3-10 所示，即复数用一个从原点O到P 点的矢量来表示，这种矢量称为复矢量。矢量的长度r(或|A|)为复数的模，即上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基
9、本概念 复数的表示有下面四种:(1)复数的代数形式 A=a+jb(2)复数的三角形式 A=rcos+jrsin(3)复数的指数形式 A=rej(4)复数的极坐标形式 A=r 上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 在以后的运算中，代数形式和极坐标形式是常用的，对它们的换算应十分熟练。在一般情况下，复数的加减运算用代数式进行较为方便。设有复数 A=a1+jb2 B=a2+jb2 则 AB=（a1a2）+j（b1b2）即复数相加减时，将实部和实部相加减，虚部和虚部相加减。复数的加减运算也可在复平面上用平行四边形法则作图完成，如图3-11 所示。上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本
10、概念 在一般情况下，复数的乘除运算用指数或极坐标形式进行，主要用极坐标形式进行。设 A=r11 B=r22 则 即复数相乘，模相乘，辐角相加;复数相除，模相除，辐角相减。上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 2.正弦量的相量表示 在掌握了复数的概念以后，我们便很容易联想到同频率正弦电压和电流，因为同频率正弦量的相位差与频率无关。因此，对电路进行分析时，求某一正弦量，只要确定其大小(最大值或有效值)与初相即可，这样正弦量的三要素可简化为二要素。作为复数，也有两个要素，即模和辐角。基于此，可以用复数的模表示正弦量的大小(最大值或有效值)，复数的辐角表示正弦量的初相。我们把表示正弦交流电
11、的二个要素(最大值、初相角)的复数称为相量。为了与一般复数相区别，相量用头上带点的大写字母表示。例如，对于正弦电流上一页 下一页 返回3.1 正弦交流电的基本概念 可以用复数表示为 或 其中Im,I 分别为正弦电流的最大值和有效值，为其初相。式(3-9)和式(3-10)分别称为正弦量的有效值相量和最大值相量。对于正弦电压 最大值相量为 有效值相量为上一页 下一页 返回（3-9）（3-10）3.1 正弦交流电的基本概念 3.正弦量的相量图 前面讲过，复数可以在复平面上用一根带箭头的线段来表示，那么，用复数表示正弦交流电，即相量当然也可以用一个带箭头的线段表示，只要线段的长度按一定比例表示相量的模
12、即有效值，线段与实轴的夹角表示相量的幅角即初相角。这样构成的图形称为相量图。多个同频率正弦量，用相量表示时，可以画在同一相量图上。上述电压与电流的相量图如图3-12 所示。为了清楚起见，相量图中可省略虚轴，也可同时省略虚轴和实轴。只以实轴作为基准线就可以了。上一页 返回3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 3.2.1 电路定律的相量表示形式 在前面直流电路中已经介绍了基尔霍夫电流定律(KCL)和基尔霍夫电压定律(KVL),其表达式为 KCL：i=0（3-11）KVL：u=0（3-12）在交流电路中，如电路在频率为了的正弦电源的作用下，则各处的电压、电流仍为同频率的正弦量。根据正弦量的
13、相量表示，可得基尔霍夫定律相量形式下一页 返回（3-13）（3-14）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 3.2.2 电阻元件 如图3-16 所示为电阻电路图和相量模型图。在日常生活和工作中接触到的白炽灯、电炉、电烙铁等，都属于电阻性负载，它们与交流电源联接组成纯电阻电路。在图示参考方向下可得到 设电压 根据欧姆定律 则上一页 下一页 返回（3-15）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 由式(3-15)得其相量表达式为 由式(3-17)得 或 同理可推导出 这表明在纯电阻电路中，电流与电压的相量之间服从欧姆定律。上式即为电阻元件伏安关系的相量形式。上一页 下一页 返回（
14、3-19）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 3.2.3 电感元件 图3-19(a)所示的电路为一纯电感电路。在图示参考方向下可得到 设通过电感的电流为，则上一页 下一页 返回3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 将上式两边同除，则电感电压与电感电流的有效值之间的关系为 这就表明了在形式上电感电压与电感电流的有效值(或最大值)的关系式与欧姆定律相似。其中 XL称为电抗或电感的电抗，简称感抗，单位为欧姆()。上一页 下一页 返回（3-23）（3-24）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 它表明电感元件对电流的一种抵抗作用。应注意XL不仅和电感本身的L 有关，还和
15、电源频率f 成正比，f 越大这种抵抗作用也越大。所以，电感元件具有通低频阻高频的作用(隔交通直)。由式(3-20)得其相量表达式为 所以 上式即为电感元件伏安关系的相量形式，电感电路的相量模型如图3-19(b)所示。上一页 下一页 返回3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 3.2.4 电容元件 图3-22(a)所示的电路为一纯电容电路。在图示参考方向下可得到 设加在电容两端的电压，则流过电容的电流上一页 下一页 返回（3-26）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 由上式分析可得，在正弦交流电路中，在电容两端加一个正弦交流电压，则产生同频率正弦交流电流，而且电流的相位超前电
16、压90，即 其波形图如图3-23(a)所示，相量图如图3-23(b)所示。由式(3-26)可得到电容电压与电容电流的最大值之间的关系为上一页 下一页 返回3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 将上式两边同除，则电容电压与电容电流的有效值之间的关系为 这就表明了在形式上电容电压与电容电流的有效值(或最大值)的关系式与欧姆定律相似。其中 XC称为电抗或电容的电抗，简称容抗，它体现了电容对正弦电流的抵抗作用，单位为欧姆()。上一页 下一页 返回（3-29）（3-30）3.2 电路定律和元件电流、电压关系的相量表示 从式(3-30)可以看出，容抗与电容和电源频率了成反比。C一定，f 越高，容
17、抗越小，电容对电流的阻碍作用越小。在直流电路中，f=0，电容的容抗XC，可视为电容开路，因此电容具有隔直通交的作用。由式(3-26)得其相量表达式为 或 所以 上式即为电容元件伏安关系的相量形式。电容电路的相量模型如图3-23(b)所示。上一页 返回（3-31）3.3 欧姆定律的相量形式、阻抗及导纳 3.3.1 复阻抗 如图3-24 所示为一无源二端网络。把无源二端网络端口电压相量和端口电流相量的比值定义为该无源二端网络的复阻抗，简称阻抗，并用符号Z(大写)表示。Z 具有电阻的量纲()，它是一个复数，不是正弦量的相量，故Z 字母之上无小圆点“.”，其无源二端网络等效图如图3-25 所示其表达式
18、为 上式也可以表示为下一页 返回（3-32）3.3 欧姆定律的相量形式、阻抗及导纳 此式称为欧姆定律的相量形式。对于电阻、电感、电容元件，由式(3-19),(3-25),(3-31)可得它们的阻抗上一页 下一页 返回（3-33）3.3 欧姆定律的相量形式、阻抗及导纳 3.3.2 阻抗模和阻抗角 1.阻抗模 把无源二端网络端口电压的有效值和端口电流的有效值的比值定义为该无源二端网络的阻抗模，也为复阻抗的模，并用符号|Z|表示。其表达式为 2.阻抗角 由式(3-32)得 式中，称为阻抗角，它也表示二端网络的电压与电流的相位差。上一页 返回（3-34）3.4 正弦交流电路分析 3.4.1 阻抗的串联
19、电路 在正弦交流电路中，阻抗的串联、并联和混联在联接形式上与直流电路一样，其等效阻抗分析方法与直流电路等效电阻分析方法类似，只是将实数的运算变为复数运算。图3-26 所示是两个阻抗Z1和Z2串联的电路。根据基尔霍夫定律，则有下一页 返回（3-35）3.4 正弦交流电路分析 两个串联的阻抗可用一个等效阻抗Z 来代替，如图3-27 所示。在相同电压 的作用下，若这两电路中电流的有效值和相位保持不变，则称Z 为两个阻抗Z1,Z2串联的等效阻抗，其等效阻抗等于两个串联的阻抗之和，即 Z=Z1+Z2 由以上分析可知，若有n 个阻抗串联，等效阻抗等于各个阻抗之和。上一页 下一页 返回3.4 正弦交流电路分
20、析 如两个阻抗串联，则每个阻抗具有分压作用。仍可按分压原理来求串联支路中的电压 或，其分压公式为 3.4.2 阻抗的并联电路 图3-28 所示是两个阻抗Z1和Z2并联的电路。根据基尔霍夫定律，则有 两个并联的阻抗可用一个等效的阻抗z 来代替，如图3-29 所示。上一页 下一页 返回（3-37）（3-38）3.4 正弦交流电路分析 等效阻抗Z 对于由两个阻抗并联的交流电路，仍可按分流原理来求并联支路中的电流 或，其分流公式为上一页 下一页 返回（3-39）（3-40）3.4 正弦交流电路分析 3.4.3 阻抗的串、并联电路 前面讨论的单一参数元件的电路是理想化的电路，而实际电路往往是多参数元件同
21、时存在的，研究含有多参数元件的电路就更具有实际意义。下面就来讨论具有一定代表性的RLC串联电路。电阻、电感、电容的串联电路，它包含了三个不同的电路元件，是在实际工作中常常遇到的典型电路。如供电系统中的补偿电路和电子技术中常用的串联谐振电路都属于这种电路。图3-30(a)所示为RLC 串联正弦电路。上一页 下一页 返回3.4 正弦交流电路分析 1.RLC 串联电路电压间的关系 由KVL 可得 由于是串联电路，电流相同，则 其中X=XL一XC称为等效电抗。上一页 下一页 返回3.4 正弦交流电路分析 以电流相量为参考相量作出相量图，如图3-31 所示。图中设以ULUC。显然 组成一个直角三角形，称
22、为电压三角形。由此可见，正弦电路端口电压的有效值不等于各串联元件的电压有效值之和。由电压三角形可得 上式整理后得|z|表示电阻、电感和电容串联电路对交流电流的总的抵抗作用。阻抗的大小决定于电路参数(R,L,C)和电源频率，即上一页 下一页 返回（3-41）（3-42）3.4 正弦交流电路分析 2.RLC 串联电路阻抗 将图3-31 所示的电压三角形的三边同时除以电流I，就得到电阻R、电抗X 和阻抗模|Z|组成的三角形一阻抗三角形，如图3-32 所示。阻抗三角形和电压三角形是相似三角形，阻抗三角形中|z|与R 的夹角，即阻抗角，它等于电压三角形中电压与电流的夹角，也就是电压与电流的相位差，即 或
23、上一页 下一页 返回（3-43）（3-44）3.4 正弦交流电路分析 由阻抗三角形还可以得到阻抗模与电阻、等效电抗的关系式 当等效电抗不同时，电路呈现出以下三种不同的性质:(1)当X0 时，表明感抗大于容抗。由图3-33(a)所示，0，此时电压相位超前于电流相位。电路呈现电感性。上一页 下一页 返回3.4 正弦交流电路分析(2)当X0，此时电流相位超前于电压相位。电路呈现电容性。(3)当X=0 时，表明感抗和容抗的作用相等，即XL=XC，电压与电流同相。由图3-33(c)所示=0，此时电路如同纯电阻电路一样，这样的情况称为谐振。有关谐振问题将在后面讨论。上一页 下一页 返回3.4 正弦交流电路
24、分析 3.4.4 相量分析法的一般解题步骤 相量分析法的一般解题步骤为:(1)根据原电路图画出相量模型图(电路结构不变)(2)对相量模型图应用KCL,KVL 的相量形式，列写电路的相量代数方程，并求解(或用相量图求解)。(3)将结果变换成要求的形式。运用相量法分析正弦交流电路时，直流电路中的结论、定理和分析方法同样适用于正弦交流电路。本书主要介绍以相量图为依据，用有效值来计算。上一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 3.5.1 正弦交流电路的功率 1.瞬时功率 图3-38 所示为一无源二端口网络，在图示参考方向下，输人该二端口网络的瞬时功率p 为 p=ui 设电流 电压 则下一页
25、 返回（3-46）3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 当二端口网络分别为R,L,C 元件时，根据式(3-46)可得到这些元件吸收的瞬时功率为 电阻R 电感L 电容C上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 可见，pR0，表明了电阻的耗能特性;pL和pC可正可负，表明了电感和电容的储能特性，它们在电路中周期性地吸收和发出功率，与外电路交换电磁场能量。2.平均功率(有功功率)P 由于瞬时功率是随时间变化，测量和计算都不方便，所以在实际工作中常用平均功率。瞬时功率在一个周期内的平均值称为平均功率(有功功率)，用大写字母P 表示。则上一页 下一页 返回(3-47)3.5 正弦
26、交流电路的功率及功率因素提高 可以看出，正弦交流电路的有功功率不但与电压、电流的有效值有关，还与电压与电流相位差的余弦有关。我们把=cos 称为电路的功率因数。故阻抗角 也称为功率因数角。对电阻R 对电感L 对电容C上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 可见，在正弦交流电路中，电感、电容元件就平均意义而言，不消耗电能，所以有功功率为零，而电阻总是消耗电能。当电路中有多个电阻时，其总有功功率为各电阻的有功功率之和，即 P=PR1+PR2+PR3+3.无功功率 工程中为了表示储能元件能量交换的强弱，引入了用无功功率Q，并定义 Q=UIsin（3-48）它具有功率的量纲，但为
27、了与电阻上消耗的有功功率相区别，无功功率的基本单位为乏尔，简称乏(var)。无功功率体现了储能元件能量交换的最大速率。上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 对电阻R 对电感L 对电容C 可见，在正弦交流电路中，电阻元件的无功功率为零。电容性无功功率取负值，而电感性无功功率取正值，也即它们的无功功率相互补偿一部分，不足的再与外电路进行交换。可以证明，电路的无功功率 Q=QL-QC 上式中QL为电路中全部电感元件无功功率之和，QC为电路中全部电容元件无功功率之和。上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 4.视在功率 在交流电路中，我们将正弦交流电路中电
28、压有效值与电流有效值的乘积称为视在功率，即 S=UI（3-49）视在功率通常用来表示电源设备的容量。例如，交流发电机、变压器等额定电压UN和额定电流IN的乘积称为额定视在功率SN，即 SN=UNIN（3-50）SN又称为额定容量，简称容量。它表示电源设备能够提供的最大有功功率，但负载能否得到这样大的有功功率，还在于负载的性质。视在功率的单位是伏 安(VA)或千伏 安(kVA)上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 5.有功功率、无功功率、视在功率之间的关系 下面以RLC 串联电路来讨论 将前面介绍的电压三角形的三边同时乘以电流I，就得到有功功率、无功功率、视在功率组成的三
29、角形功率三角形，如图3-39 所示。从功率三角形可看出上一页 下一页 返回（3-51）（3-52）3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 式(3-52)表明，当视在功率一定时，在功率因数越大的电路中，用电设备的有功功率也越大，电源输出功率的利用率就越高。功率因数的大小由电路参数(R,L,C)和电源频率决定。工厂中的交流电机、变压器等都是感性负载，功率因数一般较低。3.5.2 功率因数提高 功率因数是电力系统很重要的经济指标。下面主要介绍提高功率因数的意义和方法。1.提高功率因数的意义 在交流电路中，一般负载多为电感性负载。故在实际中，需要提高功率因数。这是因为:上一页 下一页 返回3.5 正
30、弦交流电路的功率及功率因素提高(1)提高功率因数可以提高发、配电设备的利用率。(2)减少输电线路的电压降和功率损失。在电源输出电压和负载的有功功率一定时，输电线的电流 由此可见，负载的(cos)越小，输电线的电流越大，输电线的能量损耗就越大。综上所述，为提高电源设备的利用率，减小线路压降及功率损耗，应设法提高功率因数。上一页 下一页 返回（3-53）3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 2.提高功率因数的方法 一般可以从两方面来考虑提高功率因数。一方面是提高自然功率因数。主要办法有改进电动机的运行条件，合理选择电动机的容量，或采用同步电动机等措施。另一方面是采用人工补偿，也叫无功补偿。就是
31、在通常广泛应用的电感性电路中，人为地并联电容性负载。感性负载并联电容器后，它们之间相互补偿，进行一部分能量交换，减少了电源和负载间的能量交换，从而提高了功率因数。图3-40(a)给出了一个电感性负载并联电容时的电路图，图3-40(b)是它的相量图。上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 从相量图可以看出一个电感性负载并联电容后，总电压与总电流的相位差2比没有并联电容前的相位差1要小。故COS2比COS1大，提高了功率因数。应该注意:上面的结论是在一定条件下成立。所谓提高功率因数，并不是提高电感性负载本身的功率因数。负载在并联电容前后，由于两端电压没变，其工作状态不受影响，
32、负载本身的电流、有功功率和功率因数均无变化。提高功率因数只是提高了电路总的功率因数。上一页 下一页 返回3.5 正弦交流电路的功率及功率因素提高 用并联电容来提高功率因数，一般补偿到0.9 左右。并电容前后电路的有功功率不变，因此，由图3-40(b)所示的相量图可得 因为 所以上一页 返回（3-54）3.6 交流电路中谐振 3.6.1 串联谐振 1.谐振现象 由电阻、电感、电容组成的电路，如图3-42 所示，在正弦电源作用下，当电压与电流同相时，电路呈电阻性，此时电路的工作状态称为谐振。2.产生谐振的条件 图3-42 中，电路的总阻抗为 Z=R+j（XL-XC）由谐振概念可知，串联谐振的条件是
33、下一页 返回（3-55）3.6 交流电路中谐振 可见，调节、L 和C 三个参数中的任意一个，都可使电路发生谐振。式中0称为谐振角频率，从上式中可解出 串联电路中的谐振频率f0与电阻R 和电源无关。它反映了串联电路的一种固有的性质，所以又称“固有频率”；0称为“固有角频率”。上一页 下一页 返回（3-56）3.6 交流电路中谐振 3.调谐方法 调谐过程就是使电源的频率和电路的固有频率二者由不相等达到相等的过程。其方法有(1)调频:当L,C 固定时，可以改变电源频率达到谐振。(2)调谐:当电源的频率f 一定时，可改变电容C 和电感L 使电路谐振。4.电路串联谐振时的特点(1)L 皆振时，总阻抗最小
34、(Z=R)，当外加电压U 一定时，电流具有最大值,称为串联谐振电流。(2)电压与电流同相，电路呈现纯电阻性质。上一页 下一页 返回3.6 交流电路中谐振(3)因为(XL=XC)R，故(UL=UC)UR=U，即电感和电容上的电压远远高于电路的端电压。串联谐振时电感电压与电容电压大小相等，相位相反，互相抵消，因此串联谐振又称为电压谐振。(4)特性阻抗。谐振时，电路的等效电抗为零，但是感抗和容抗都不为零，此时电路的感抗或容抗都叫做谐振电路的特性阻抗，用字母 表示上一页 下一页 返回(3-57)3.6 交流电路中谐振(5)品质因数。在电子技术中，经常用谐振电路的特性阻抗与电路中电阻的比值来说明电路的性
35、能，这个比值被称做电路的品质因数，用字母来Q表示上一页 下一页 返回(3-58)3.6 交流电路中谐振 从式(3-58)可知，谐振时，电阻上的电压等于电源电压。电感和电容上的电压等于电源电压的Q倍。在电子工程中，Q值一般在10500 之间。当Q1 时，就有UL=UCU,即UL、UC都远远大于电源电压。串联谐振时若在线圈或电容上产生高电压则会造成绝缘的击穿，所以在电力电路中，是要设法避免发生串联谐振。然而在电子电路中却常常利用串联谐振。上一页 下一页 返回3.6 交流电路中谐振 3.6.2 并联谐振 串联谐振电路适用于内阻抗小的信号源。如果信号源的内阻抗很大，仍用串联谐振电路，将使电路的品质因数
36、严重降低，选择性变差。因此，应采用并联谐振电路。并联谐振电路的形式较多。工程上也常用到电感线圈与电容并联的谐振电路。如图3-43 所示，其中电感线圈用R 和L 的串联组合来表示。1.谐振现象 同串联谐振一样，当端电压 和总电流 同相时，电路的这一工作状态称为并联谐振。上一页 下一页 返回3.6 交流电路中谐振 2.并联谐振的条件 理论和实验证明，电感线圈与电容并联谐振电路的谐振频率为 在一般情况下，线圈的电阻比较小，则，所以谐振频率近似为 这个公式与串联谐振频率公式相同。在实际电路中，如果电阻的损耗较小，应用此公式计算出的结果，误差是很小的。上一页 下一页 返回（3-59）3.6 交流电路中谐
37、振 3.并联谐振时的特点(1)电路显电阻性，由于R 很小，因此，总阻抗很大，；(2)总电压与总电流同相；(3)品质因数(4)支路电流可能远远大于端口电流，支路电流是总电流的Q倍，即 IL=QI IC=QI 电感和电容上的电流大小相等，相位相反，且为电源电流的Q倍。因此，并联谐振又叫做电流谐振。上一页 下一页 返回3.6 交流电路中谐振 当外加电源的频率等于并联电路的固有频率时，可以获得较大的信号电压。当外加电源的频率偏离并联电路的固有频率时，可以获得较小的信号电压。因此，并联谐振电路常常用作选频器，收音机和电视机的中频选频电路就是并联谐振电路。上一页 返回图3-1 各种电流、电压波形返回图3-
38、2 电压、电流参考方向返回图3-3 正弦电流返回图3-4 正弦交流电周期返回图3-5 不同情况下初相角返回图3-7 几种不同计时起点的正弦量波形图返回图3-8 有效值图返回图3-9 复数在复平面上的表示返回图3-10 复数的矢量表示返回图3-11 复数加法运算返回图3-12 电压电流相量图返回图3-16 正弦交流电电阻电路图和相量模型图返回图3-17 电阻元件的电流、电压波形图与相量图返回图3-19 正弦交流电电感电路图和相量模型图返回图3-20 电感元件电压、电流波形和相量图返回图3-22 正弦交流电电容电路图与相量模型图返回图3-23 电容元件电压、电流波形和相量图返回图3-24 无源二端网络返回图3-25 无源二端网络的阻抗返回图3-26 阻抗串联电路返回图3-27 阻抗串联电路的等效阻抗返回图3-28 阻抗并联电路返回图3-29 阻抗并联电路的等效阻抗返回图3-30 RLC 串联电路与相量模型图返回图3-31 电压相量图返回图3-32 阻抗三角形返回图3-33 正弦交流电路的相量图返回图3-38 无源二端口网络返回图3-39 功率三角形返回图3-40 功率因数提高电路返回图3-42 正弦交流电串联电路返回图3-43 正弦交流电并联电路返回