《固体电子物理精选PPT.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《固体电子物理精选PPT.ppt（17页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、固体电子物理第1页，此课件共17页哦u 从头计算法从头计算法 通过严格求解由核及电子组成的多粒子体系的量子力学方程，可以获得物质的结构和通过严格求解由核及电子组成的多粒子体系的量子力学方程，可以获得物质的结构和性能方面的信息，目前还做不到这一点。性能方面的信息，目前还做不到这一点。近似，引进以下三个假设：近似，引进以下三个假设：非相对论近似。求解非相对论性的薛定谔方程非相对论近似。求解非相对论性的薛定谔方程玻恩奥本海默近似。假定电子和核的运动是相对独立的，固定核近似。玻恩奥本海默近似。假定电子和核的运动是相对独立的，固定核近似。单粒子近似或轨道近似。把体系中电子的运动看成是每个电子在其余电子的
2、平均势场单粒子近似或轨道近似。把体系中电子的运动看成是每个电子在其余电子的平均势场作用下运动，多电子薛定谔方程简化为形式上的作用下运动，多电子薛定谔方程简化为形式上的单电子方程单电子方程。单电子方程的解即为单电子。单电子方程的解即为单电子状态波函数，常称为分子轨道。状态波函数，常称为分子轨道。从头计算法在起始阶段就是基于上述三个假定的求解电子的薛定谔方程。从头计算法在起始阶段就是基于上述三个假定的求解电子的薛定谔方程。Hartree-Fock方法方法 取由分子轨道构成的单行列式函数为体系的波函数，通过总能量对轨道变分术得单电取由分子轨道构成的单行列式函数为体系的波函数，通过总能量对轨道变分术得
3、单电子方程，称子方程，称Hartree-Fock方程。求解困难，把单电子波函数用基函数展开，转化为一组方程。求解困难，把单电子波函数用基函数展开，转化为一组代数本征方程。代数本征方程。固 体 电 子 理 论第2页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论 Hartree-Fock-Roothaan方程方程 计算得到的体系总能量达到实际值的计算得到的体系总能量达到实际值的99以上。以上。实际体系的性质只取决于不同状态下体系能量的差异，量值只有体系总能量的千分之几实际体系的性质只取决于不同状态下体系能量的差异，量值只有体系总能量的千分之几甚至万分之几以下，在总能量计算的误差之内。校正甚至万分之几以下
4、，在总能量计算的误差之内。校正工作量极大（运动状态下质量变化，工作量极大（运动状态下质量变化，轨道旋转耦合作用，电子交互作用）轨道旋转耦合作用，电子交互作用）第3页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论u 密度泛函理论（密度泛函理论（Density-Functional Theory）n粒子体系波函数含粒子体系波函数含3n个坐标，薛定谔方程是个坐标，薛定谔方程是3n个变量的偏微分方程。个变量的偏微分方程。密度泛函理论用粒子密度而不是波函数来描述体系。不管粒子数目多少，粒子密度密度泛函理论用粒子密度而不是波函数来描述体系。不管粒子数目多少，粒子密度分布只是三个变量的函数，用它来描述体系显然要比
5、波函数描述简单得多。分布只是三个变量的函数，用它来描述体系显然要比波函数描述简单得多。量子力学建立初，量子力学建立初，Thomas-Fermi就试图建立密度泛函理论，但只取得很有限的成功。就试图建立密度泛函理论，但只取得很有限的成功。1964年，年，Hohnberg和和Kohn证明，体系基态的电子密度分布完全决定体系的性质，从而奠定了现代密度证明，体系基态的电子密度分布完全决定体系的性质，从而奠定了现代密度泛函理论的基础。如果能够找到密度函数满足的方程，求解该方程就可以得到体系的粒子密度函泛函理论的基础。如果能够找到密度函数满足的方程，求解该方程就可以得到体系的粒子密度函数，从而计算体系的各种
6、性质。但至今得不到能量作为密度泛函的精确显示形式，也没有找到密数，从而计算体系的各种性质。但至今得不到能量作为密度泛函的精确显示形式，也没有找到密度函数满足的方程。度函数满足的方程。1965年，年，Kohn和和Sham提出提出K-S方法：方法：基本方程原则上是精确的，只要知道精确的能量密度泛函形式，就可列出方程求出基本方程原则上是精确的，只要知道精确的能量密度泛函形式，就可列出方程求出密度分布函数。目前只能采用近似的能量密度泛函公式，密度分布函数。目前只能采用近似的能量密度泛函公式，K-S方程还只是一种近似的方程还只是一种近似的可操作方法。可操作方法。无相互作用时电无相互作用时电子体系的波函数
7、子体系的波函数可测，并且依可测，并且依赖于波函数赖于波函数第4页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论意义：假定存在描述无相互作用粒子的波函数，这种波函数可以给出实际相相互作用在复杂体系意义：假定存在描述无相互作用粒子的波函数，这种波函数可以给出实际相相互作用在复杂体系的相同的电荷密度。在整个体系中，这种电荷的静电相互作用能，即静电能为：的相同的电荷密度。在整个体系中，这种电荷的静电相互作用能，即静电能为：由于泡利不相容原理及波函数的反对称性，使电子彼此分开降低的能称为交换由于泡利不相容原理及波函数的反对称性，使电子彼此分开降低的能称为交换关联能关联能 ，起源于电子之间的波函数反对称性及库仑
8、排斥作用，电子之间总的，起源于电子之间的波函数反对称性及库仑排斥作用，电子之间总的相互作用能相互作用能与基态电荷密度对应的总能量是电子相互作用及电子动能之和与基态电荷密度对应的总能量是电子相互作用及电子动能之和 电荷密度泛函理论的基本假设是电荷密度泛函理论的基本假设是F由给定的密度唯一地表示。因为由给定的密度唯一地表示。因为 是是r的函数，所的函数，所以对以对n的唯一依赖性可以看成是的唯一依赖性可以看成是n的泛函，即的泛函，即F是是n的泛函。静电能的泛函。静电能EH是电子密度的二是电子密度的二重积分，所以重积分，所以EH也是也是n 的泛函，可写成的泛函，可写成Fn，EHn.第5页，此课件共17
9、页哦固 体 电 子 理 论原子核与电子间的相互作用能原子核与电子间的相互作用能Zi是第是第i个核上的电荷，个核上的电荷，Ri 为其位置坐标。如果原子核是电子的唯一外电场，为其位置坐标。如果原子核是电子的唯一外电场，则场势为则场势为当当 等于基态电子密度等于基态电子密度 时，上式给出的总能量等于基态能量时，上式给出的总能量等于基态能量 ；对于给定的电子密度，总有对于给定的电子密度，总有 。表明基态能量可通过对电子密度极小化获得。表明基态能量可通过对电子密度极小化获得。密度泛函理论的重要性质：密度泛函理论的重要性质：原子核与核的作用能原子核与核的作用能对于固定的原子数，基态电子体系的总能量对于固定
10、的原子数，基态电子体系的总能量第6页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论Thomas-Fermi模型模型 局域动能密度取成局域动能密度取成非相互作用均匀电子气密度非相互作用均匀电子气密度，且具有的电子密度为，且具有的电子密度为n（每一个原胞电子密度（每一个原胞电子密度）实际应用要处理许多问题，即如何更好地描述动能和交换关联能，而不去求解多体问题。但是实际应用要处理许多问题，即如何更好地描述动能和交换关联能，而不去求解多体问题。但是如果能对如果能对T 和和 给出合理的密度泛函形式，就会使许多问题简化成对经典密度泛函取极小值的形式。给出合理的密度泛函形式，就会使许多问题简化成对经典密度泛函取极
11、小值的形式。在电子能量在电子能量F Fnn中引入两个假设（近似）中引入两个假设（近似）(1)(1)将动能处理成局域量，即假定动能项是整个空间区域离散点的动能之和，而每个点的能量仅依赖于将动能处理成局域量，即假定动能项是整个空间区域离散点的动能之和，而每个点的能量仅依赖于局域电子密度局域电子密度单位体积的区域动能正比于单位体积的区域动能正比于第7页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论条件极值可通过拉格朗日待定系数法求出。条件极值可通过拉格朗日待定系数法求出。Thomas-Fermi方程方程 (2)忽略交换关联能作用，完整的忽略交换关联能作用，完整的TF泛函形式，被积函数泛函形式，被积函数n仍
12、然是个待定函数所以为泛函方仍然是个待定函数所以为泛函方程程为了获得基态的能量，必须将为了获得基态的能量，必须将 对电子密度极小化，并且受体系电子数守恒的限制对电子密度极小化，并且受体系电子数守恒的限制为为拉格朗日算子，相当于化学位或拉格朗日算子，相当于化学位或Fermi能。该方程的解可以给出电子密度的大致能。该方程的解可以给出电子密度的大致描述，且在高密度下，这种描述是精确的，在普通电子密度下不满意。描述，且在高密度下，这种描述是精确的，在普通电子密度下不满意。第8页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论 是均匀电子气的交换关联能是均匀电子气的交换关联能，可从多体理论中得到满意的函数形式，可
13、从多体理论中得到满意的函数形式 这种改进称为这种改进称为局域密度近似局域密度近似(LDA)内聚能、晶格常数、弹性模量等性质可以较好地计算出来。内聚能、晶格常数、弹性模量等性质可以较好地计算出来。为了获得更加真实的总能泛函，对为了获得更加真实的总能泛函，对TF泛函作两点推广泛函作两点推广：在动能密度项中增加一个电子密度梯度项，保证电子密度的非均匀性在动能密度项中增加一个电子密度梯度项，保证电子密度的非均匀性 可调参数，在长波密度变化极限下可调参数，在长波密度变化极限下 ，对短波密度扰动，对短波密度扰动，。在在TF泛函中增加交换关联能泛函中增加交换关联能第9页，此课件共17页哦固 体 电 子 理
14、论 与与TF理论中能量泛函是一致的，只是动能采取一个虚拟的无相互作用电子体系的动能。理论中能量泛函是一致的，只是动能采取一个虚拟的无相互作用电子体系的动能。Kohn-Sham方法要求直接解薛定谔方程，比单纯用电子密度方式复杂，但要求解的薛定谔方程不是方法要求直接解薛定谔方程，比单纯用电子密度方式复杂，但要求解的薛定谔方程不是复杂的多体问题，而是一个在固定外场下的单电子方程。复杂的多体问题，而是一个在固定外场下的单电子方程。Kohn-Sham泛函，将动能泛函，将动能 近似为近似为 ，它是一个，它是一个虚拟的无相互作用电子体系的虚拟的无相互作用电子体系的动能动能，但所具有的电荷密度都与实际情况一致
15、。如果无相互作用电子所具有的电子密度与实际，但所具有的电荷密度都与实际情况一致。如果无相互作用电子所具有的电子密度与实际体系相等，则它们必须在虚拟的有效外场中运动，体系相等，则它们必须在虚拟的有效外场中运动，Kohn-Sham确定了有效势场确定了有效势场 ，从而得到，从而得到了体系的总能量，证明无相互作用电子体系作为参考体系是可能的。假设动能近似为了体系的总能量，证明无相互作用电子体系作为参考体系是可能的。假设动能近似为 ，则，则Kohn-Sham方法方法 第10页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论 与与TF函数相比，函数相比，Kohn-Sham泛函的巨大成功之处在于对动能项非局域描述的
16、改进。泛函的巨大成功之处在于对动能项非局域描述的改进。在基态，上两式必须满足对于任意微小的变化在基态，上两式必须满足对于任意微小的变化n，能量改变为零，定义，能量改变为零，定义有效势为有效势为泛函微商用泛函微商用 表示，它与交换关联势项对应，而表示，它与交换关联势项对应，而 是真实交换关联势的一种近似，是真实交换关联势的一种近似，这里关键一步是对这里关键一步是对 用了前述用了前述TF方程的局域密度近似，交换关联势可写成方程的局域密度近似，交换关联势可写成第11页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论通过直接解无相互作用电子体系的薛定谔方程求出通过直接解无相互作用电子体系的薛定谔方程求出 ，可
17、求出无相互作用，可求出无相互作用电子体系总能量为：电子体系总能量为：K-SK-S理论提供了基态总能量计算的基本泛函，将单电子波函数多体问题可以转化为有效的理论提供了基态总能量计算的基本泛函，将单电子波函数多体问题可以转化为有效的单电子问题来处理，从而使单电子问题来处理，从而使K-SK-S理论进入到一个可以适用的阶段。可以用来计算体系的电子密理论进入到一个可以适用的阶段。可以用来计算体系的电子密度、磁矩和完整、缺陷体系的总能量。度、磁矩和完整、缺陷体系的总能量。在局域密度近似基础上，提出了局域自旋密度近似，如果对自旋进行分别处理，会获得更在局域密度近似基础上，提出了局域自旋密度近似，如果对自旋进
18、行分别处理，会获得更好的局域密度近似。在局域自旋近似下，交换关联能具有类似好的局域密度近似。在局域自旋近似下，交换关联能具有类似TFTF式。由于向上、向下的自式。由于向上、向下的自旋不相等，电子气可以自旋极化，产生磁矩，可用于许多体系的磁矩计算。旋不相等，电子气可以自旋极化，产生磁矩，可用于许多体系的磁矩计算。利用利用LDFLDF理论计算了理论计算了Ti-AlTi-Al系化合物生成热，结果表明系化合物生成热，结果表明TiTi3 3AlAl、TiAlTiAl3 3的最稳定基态结构为六的最稳定基态结构为六角形的角形的DO19DO19和四角形的和四角形的DO22DO22。用用LDFLDF理论研究了新
19、的高温陶瓷超导钙钛矿结构性质。理论研究了新的高温陶瓷超导钙钛矿结构性质。第12页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论超硬材料的设计超硬材料的设计对于完整晶体，材料的硬度对于完整晶体，材料的硬度用定义的体积弹性模量用定义的体积弹性模量B来来标度标度：体积体积压力压力离子键离子键 1060GPa主族金属主族金属 2100GPa 过渡金属过渡金属 100300GPa 共价键共价键 100443GPa由上可知超硬材料以共价键为主由上可知超硬材料以共价键为主第13页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论对于金属晶体，基于自由电子对于金属晶体，基于自由电子气模型气模型电子电子密度密度费米费米能量能量
20、只能容纳一个只能容纳一个电子的球半径电子的球半径而对于由四面体共价键构成的材料而对于由四面体共价键构成的材料其中其中：键长键长：离子性离子性012第14页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论Diamond，B443GPa。的电子结构的电子结构Si和和N原子分别以原子分别以sp3和和sp2杂化轨道成键，杂化轨道成键，Si原子以原子以SiN4四面体通过共顶四面体通过共顶点连接成网络。点连接成网络。Cohen等应用赝势与局域密度近似的方法，计算了等应用赝势与局域密度近似的方法，计算了 的晶体轨道和结的晶体轨道和结合能。合能。晶格常数a(nm)B(GPa)(eV/晶胞)计算0.76126574.3
21、0.756828274.8实验0.7608256第15页，此课件共17页哦固 体 电 子 理 论 的存在的存在 已经为实验所验证。已经为实验所验证。的电子结构的电子结构从上式可看出，缩短键长从上式可看出，缩短键长d，减小离子性，减小离子性I，可提高，可提高B值。从理论上选用值。从理论上选用C代替代替 中的中的Si原子以形成原子以形成 。由于。由于C原子共价半径小于原子共价半径小于Si原子共价半径，且原子共价半径，且C和和N的的电负性差别小于电负性差别小于Si和和N的电负性差。可以预料，的电负性差。可以预料，键的键长较短，且离子性小于键的键长较短，且离子性小于 键，将可能是超硬材料。键，将可能是超硬材料。Liu A.Y.和和Cohen M.L.计算表明：计算表明：键长为键长为0.147nm，B为为427GPa，接近金刚石。，接近金刚石。Science,1989,245:841-842 计算表明，计算表明，SiN键长键长0.174nm，比，比N原子原子(sp2)和和Si原子原子(sp3)的原子共价键半径的原子共价键半径和来得短。原因是认为和来得短。原因是认为Si和和N之间的电荷转移，即之间的电荷转移，即SiN键部分离子化。由上式计算的键部分离子化。由上式计算的B值偏离第一性原理的计算值值偏离第一性原理的计算值10。第16页，此课件共17页哦第17页，此课件共17页哦