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1、原原 子子 物物 理理 学学主讲人：阎占元主讲人：阎占元第六章第六章 在磁场中的原子在磁场中的原子第六章第六章 在磁场中的原子在磁场中的原子本章综合讨论原子处在磁场中所发本章综合讨论原子处在磁场中所发生的一些现象和有关理论生的一些现象和有关理论 6.1 原子的磁矩原子的磁矩一、电子运动的磁矩一、电子运动的磁矩1.1.电子轨道运动磁矩电子轨道运动磁矩电子轨道运动磁矩电子轨道运动磁矩 量子化。量子化。量子化。量子化。磁矩大小磁矩大小磁矩大小磁矩大小:玻尔磁子玻尔磁子玻尔磁子玻尔磁子 磁矩磁矩磁矩磁矩空间取向量子化空间取向量子化空间取向量子化空间取向量子化 2.2.电子自旋运动磁矩电子自旋运动磁矩电
2、子自旋运动磁矩电子自旋运动磁矩自旋磁矩自旋磁矩自旋磁矩自旋磁矩比较下面四个式子比较下面四个式子磁矩与角动量的关系式并不普遍成立磁矩与角动量的关系式并不普遍成立6.1 原子的磁矩原子的磁矩二、单电子原子的总磁矩二、单电子原子的总磁矩6.1 原子的磁矩原子的磁矩 但但 和和 绕绕 旋进旋进 所所以以 都都绕绕 的的延延长线旋进长线旋进对外发生效果的是对外发生效果的是电子的总磁矩电子的总磁矩(有效磁矩有效磁矩)单电子原子总磁矩（有效磁矩）单电子原子总磁矩（有效磁矩）:朗德因子朗德因子朗德因子朗德因子 6.1 原子的磁矩原子的磁矩总磁矩和角动量的关系总磁矩和角动量的关系三、多电子原子的磁矩三、多电子原
3、子的磁矩原子总磁矩仍表示为原子总磁矩仍表示为原子总磁矩仍表示为原子总磁矩仍表示为:（1 1）L-SL-S 耦耦耦耦 合合合合（2 2）j-jj-j耦合耦合耦合耦合6.1 原子的磁矩原子的磁矩解：解：(1)：，(2)：，例例 求下列原子求下列原子态态的的g g因子因子：(3)：，6.1 原子的磁矩原子的磁矩原子在磁场中是否分裂，不能只用量子数原子在磁场中是否分裂，不能只用量子数j判断，还取决于朗德因子。判断，还取决于朗德因子。6.2 外磁场对原子的作用外磁场对原子的作用一、拉莫尔旋进一、拉莫尔旋进将绕磁场进动将绕磁场进动将绕磁场进动将绕磁场进动,只改只改只改只改变方向而不改变数值变方向而不改变数
4、值变方向而不改变数值变方向而不改变数值.在外磁场在外磁场在外磁场在外磁场B B B B中中中中,原子磁矩原子磁矩原子磁矩原子磁矩 受磁场力矩的作用受磁场力矩的作用受磁场力矩的作用受磁场力矩的作用,绕绕绕绕B B B B连续进连续进连续进连续进动的现象。动的现象。动的现象。动的现象。绕绕绕绕 的方向进动的角频率的方向进动的角频率的方向进动的角频率的方向进动的角频率,与与与与 的方向一致的方向一致的方向一致的方向一致,称为称为称为称为拉拉拉拉莫尔进动莫尔进动莫尔进动莫尔进动角频率角频率角频率角频率:为为为为旋旋旋旋进进进进的角速度的角速度的角速度的角速度力矩力矩力矩力矩拉莫拉莫拉莫拉莫尔尔尔尔进动
5、频进动频进动频进动频率率率率旋磁比旋磁比旋磁比旋磁比6.2 外磁场对原子的作用外磁场对原子的作用二、原子受磁场作用的附加能量二、原子受磁场作用的附加能量外磁场的作用比原子内部轨道磁矩与自旋磁矩的耦合弱外磁场的作用比原子内部轨道磁矩与自旋磁矩的耦合弱外磁场的作用比原子内部轨道磁矩与自旋磁矩的耦合弱外磁场的作用比原子内部轨道磁矩与自旋磁矩的耦合弱.与外磁场耦合产生附加能量与外磁场耦合产生附加能量与外磁场耦合产生附加能量与外磁场耦合产生附加能量:在外磁场中在外磁场中在外磁场中在外磁场中,原子的能级分裂成原子的能级分裂成原子的能级分裂成原子的能级分裂成 个个个个,间隔为间隔为间隔为间隔为6.2 外磁场
6、对原子的作用外磁场对原子的作用1.1.弱磁场弱磁场例例例例:在磁场中能级的分裂情况在磁场中能级的分裂情况在磁场中能级的分裂情况在磁场中能级的分裂情况分裂为四个能级，裂距分裂为四个能级，裂距分裂为四个能级，裂距分裂为四个能级，裂距光光光光谱项谱项谱项谱项差差差差6.2 外磁场对原子的作用外磁场对原子的作用2.2.强强磁磁场场在强外磁场作用下，在强外磁场作用下，在强外磁场作用下，在强外磁场作用下，不能再耦合成不能再耦合成不能再耦合成不能再耦合成 ，而是分别直接与，而是分别直接与，而是分别直接与，而是分别直接与 耦合产生附加能量耦合产生附加能量耦合产生附加能量耦合产生附加能量.取外磁场方向为取外磁场
7、方向为取外磁场方向为取外磁场方向为Z Z Z Z轴方向，轴方向，轴方向，轴方向，没有没有没有没有g g因子出因子出因子出因子出现现现现6.2 外磁场对原子的作用外磁场对原子的作用6.2 外磁场对原子的作用外磁场对原子的作用6.3 史特恩史特恩-革拉赫实验结果的再分析革拉赫实验结果的再分析1921192119211921年史特恩年史特恩年史特恩年史特恩-盖拉赫进行的实验是对盖拉赫进行的实验是对盖拉赫进行的实验是对盖拉赫进行的实验是对原子角动量空间原子角动量空间原子角动量空间原子角动量空间取向量子化取向量子化取向量子化取向量子化的首次直接观察，是原子物理学最重要的实的首次直接观察，是原子物理学最重
8、要的实的首次直接观察，是原子物理学最重要的实的首次直接观察，是原子物理学最重要的实验之一。验之一。验之一。验之一。1943194319431943年，年，年，年，史特恩史特恩史特恩史特恩获诺贝尔物获诺贝尔物获诺贝尔物获诺贝尔物理学奖，贡献：开发了分子理学奖，贡献：开发了分子理学奖，贡献：开发了分子理学奖，贡献：开发了分子束方法以及质子磁矩的测量束方法以及质子磁矩的测量束方法以及质子磁矩的测量束方法以及质子磁矩的测量 实验目的：实验目的：实验目的：实验目的：证明原子轨道角动量在外磁场中具有空间取向量子化证明原子轨道角动量在外磁场中具有空间取向量子化证明原子轨道角动量在外磁场中具有空间取向量子化证
9、明原子轨道角动量在外磁场中具有空间取向量子化特征。特征。特征。特征。每个角动量对应一个磁矩每个角动量对应一个磁矩量子化量子化即：即：量子化量子化1.1.实验目的实验目的无磁场有磁场NS银原子束通过非均匀磁场时将分裂成两束银原子束通过非均匀磁场时将分裂成两束6.3 史特恩史特恩-革拉赫实验革拉赫实验2.2.实验原理实验原理具有磁矩的原子在磁场中受力矩的作用而产生拉莫儿旋进具有磁矩的原子在磁场中受力矩的作用而产生拉莫儿旋进具有磁矩的原子在磁场中受力矩的作用而产生拉莫儿旋进具有磁矩的原子在磁场中受力矩的作用而产生拉莫儿旋进,在外在外在外在外磁场中的附加能量磁场中的附加能量磁场中的附加能量磁场中的附加
10、能量(势能势能势能势能):):):):而力而力而力而力:对均匀磁场对均匀磁场对均匀磁场对均匀磁场:,:,:,:,原子不改变运动路径原子不改变运动路径原子不改变运动路径原子不改变运动路径.对非均匀磁场对非均匀磁场对非均匀磁场对非均匀磁场:,:,:,:,原子除受力矩作用外原子除受力矩作用外原子除受力矩作用外原子除受力矩作用外,还受到力的作用还受到力的作用还受到力的作用还受到力的作用,而改变运动路径而改变运动路径而改变运动路径而改变运动路径.6.3 史特恩史特恩-革拉赫实验革拉赫实验原子束偏离原方向的横向位移为原子束偏离原方向的横向位移为(1)由由于于mj 有有2j+1个个数数值值，故故相相应应的的
11、就就有有2j+1个个分分立立的的z值值。即即在在感光片上有感光片上有2j+1个黑条，这代表了角动量的个黑条，这代表了角动量的2j+1个空间取向。个空间取向。(2)基态的原子基态的原子l0，j1/2，mj=1/2，所以要分裂为两束。，所以要分裂为两束。(3)由感光条纹数可求出由感光条纹数可求出j值，从而确定值，从而确定mj，而从条纹的间距又可，而从条纹的间距又可确定确定mjg，并进而求出并进而求出g值，这是实验求值，这是实验求g值的一个重要方法。值的一个重要方法。(4)对对于于氢氢原原子子（单单电电子子原原子子），从从高高温温容容器器中中射射出出的是处于基态的原子的是处于基态的原子(n=1,l=
12、0,s=1/2,j=l+s=1/2,mj=1/2,g=2)，故故mjg=1代入实验数据 ；d=1m;T=400k,并利用常数，k=8.61710-5ev/k;=0.5788 10-4 ev/T,即得z=0.56cm.这一结果表明，基态氢原子束在不均匀的磁场的作这一结果表明，基态氢原子束在不均匀的磁场的作用下分裂为两层，各距中线用下分裂为两层，各距中线 0.56cm.补：光的偏振补：光的偏振光波性质：光波性质：横波横波c 电矢量电矢量E E、磁矢量磁矢量H H有单一对应关系、同步性有单一对应关系、同步性 在许多方面磁场的作用比电场的作用小的多在许多方面磁场的作用比电场的作用小的多一般都选用电矢量
13、一般都选用电矢量E E代表光的振动代表光的振动光矢量光矢量光的偏振性光的偏振性一一.自然光自然光没有优势方向没有优势方向自然光的分解自然光的分解沿沿光传播方向看光传播方向看自自然然光光中中E E在在任任意意方方向向都都是是均均匀匀分分布布的的每每一一个个光光矢矢量量都都可可以以分分解解为为x x、y y 方向分量方向分量二二.线偏振光线偏振光E E播播传传方方向向振振动动面面线偏振光的表示法：线偏振光的表示法：光振动垂直板面光振动垂直板面光振动平行板面光振动平行板面 完全偏振光、平面偏振光完全偏振光、平面偏振光补：光的偏振补：光的偏振右旋圆右旋圆偏振光偏振光右旋椭圆右旋椭圆偏振光偏振光 y y
14、x z传播方向传播方向 /2xE某时刻左旋圆偏振光某时刻左旋圆偏振光E 随随z 的变化的变化 0三三.圆偏振光圆偏振光,椭圆偏振光椭圆偏振光补：光的偏振补：光的偏振6.4 塞曼效应塞曼效应一、实验事实一、实验事实18961896年，荷兰物理学家塞曼发现：若把光源放入磁场中，则年，荷兰物理学家塞曼发现：若把光源放入磁场中，则一条谱线就会分裂成几条，且一条谱线就会分裂成几条，且分裂后的谱线成分是偏振的，分裂后的谱线成分是偏振的，这种现象称为这种现象称为塞曼效应。塞曼效应。由于历史的习惯分为由于历史的习惯分为正常塞曼效应正常塞曼效应和和反常塞曼效应反常塞曼效应。正常塞曼效应：正常塞曼效应：正常塞曼效
15、应：正常塞曼效应：单线系单线系的每一条谱线的每一条谱线,在外磁场作用下，分在外磁场作用下，分在外磁场作用下，分在外磁场作用下，分裂为等间隔的三条谱线。裂为等间隔的三条谱线。裂为等间隔的三条谱线。裂为等间隔的三条谱线。镉的镉的6438.47 埃红色谱线的塞曼效应埃红色谱线的塞曼效应 6.4 塞曼效应塞曼效应反常塞曼效应：反常塞曼效应：反常塞曼效应：反常塞曼效应：双重或多重结构双重或多重结构的原子光谱的原子光谱,在较弱的在较弱的磁场磁场中中,谱线分裂成很多成分谱线分裂成很多成分谱线分裂成很多成分谱线分裂成很多成分 。19021902年，洛仑兹、塞曼获诺贝尔物理学奖年，洛仑兹、塞曼获诺贝尔物理学奖年
16、，洛仑兹、塞曼获诺贝尔物理学奖年，洛仑兹、塞曼获诺贝尔物理学奖钠的钠的5 895.93 埃和埃和5 889.96埃黄色谱线的塞曼效应埃黄色谱线的塞曼效应 6.4 塞曼效应塞曼效应二、理论解释二、理论解释1.1.基本理论基本理论若加外磁若加外磁场场，则则两个能两个能级级各附加能量各附加能量6.4 塞曼效应塞曼效应新的光谱线频率同能级有如下关系：新的光谱线频率同能级有如下关系：将频率差转为波数差将频率差转为波数差将频率差转为波数差将频率差转为波数差:磁能级之间的跃迁选择定则磁能级之间的跃迁选择定则 产生产生 线线(但但 时时 禁戒禁戒)产生产生产生产生 线线线线6.4 塞曼效应塞曼效应分裂出的谱线
17、与原谱线波数差：分裂出的谱线与原谱线波数差：一一条条谱谱线线，在在外外磁磁场场作作用用下下分分裂裂为为三三条条，且且彼彼此此间间隔隔相相同同，间隔值为间隔值为L L。这与正常这与正常ZeemanZeeman效应的实验结果完全一致。效应的实验结果完全一致。6.4 塞曼效应塞曼效应2.2.正常塞曼效应正常塞曼效应对自旋对自旋 s s1 1=s=s2 2=0=0 的原子的原子(单线系的谱线单线系的谱线)，g g1 1 =g=g2 2 =1=1单线系的每一条谱线单线系的每一条谱线,在外磁场作用下的分裂在外磁场作用下的分裂例例1 1 镉镉原子的一条原子的一条谱线谱线(，中发中发分裂，分裂，问问(1)(1
18、)原原谱线谱线分分为为几条？几条？(2)(2)相相邻谱线邻谱线的的间间隔隔为为)在外场在外场多少？多少？(3)(3)是否为正常塞曼效应？是否为正常塞曼效应？(4)(4)画出相应的能级图。画出相应的能级图。解：，分裂出的谱线与原谱线波数差分裂出的谱线与原谱线波数差：是正常塞曼效应是正常塞曼效应借助格罗春图计算波数的改变：借助格罗春图计算波数的改变：mj 2 1 0 -1 -2 mj2g2 2 1 0 -1 -2mj1g1 1 0 -1（mj2g2-mj1g1）=0 0 0-1-1-11 1 16.4 塞曼效应塞曼效应对应九种跃迁，三条谱线对应九种跃迁，三条谱线 0L01D21P16438无磁场有
19、磁场Cd6438的正常塞曼效应跃迁图的正常塞曼效应跃迁图mjmjg-1-2-1-2210210-1-110103.3.反常塞曼效应反常塞曼效应对于具有双重或多重结构的光谱线在磁场中的分裂情况对于具有双重或多重结构的光谱线在磁场中的分裂情况例例2 2 讨论讨论NaNa双双线线：，在外场中的分裂在外场中的分裂 解：，2P1/22S1/2mj 1/2 -1/2 mj2g2 1/3 -1/3 mj1g1 1 -1（mj2g2-mj1g1）-2/3 2/3-4/34/3借助格罗春图计算波数的改变：借助格罗春图计算波数的改变：借助格罗春图计算波数的改变：借助格罗春图计算波数的改变：6.4 塞曼效应塞曼效应
20、分分为为4 4条条，分裂谱线与原谱线波数差：，分裂谱线与原谱线波数差：2P3/22S1/2mj 3/2 1/2 -1/2 -3/2 mj2g2 6/3 2/3 -2/3 -6/3mj1g1 1 -1-1/3 1/3-5/3 -3/33/3 5/36.4 塞曼效应塞曼效应分分为为6 6条条，分裂谱线与原谱线波数差：，分裂谱线与原谱线波数差：3S3P不考虑自旋不考虑自旋考虑自旋考虑自旋2S1/22P1/22P3/21/2 1/3-1/2 -1/31/2 1-1/2 -1mjg-1/2 -2/3mj3/2 6/31/2 2/3-3/2 -6/3在磁场中在磁场中 5896 58905896589058
21、93NaNa原子原子58905890埃和埃和58965896埃双线的塞曼效应埃双线的塞曼效应24/32/34.4.塞曼效应谱线的偏振性质塞曼效应谱线的偏振性质发光前原子系统的角动量等于发光后原子系统的角动量与所发光前原子系统的角动量等于发光后原子系统的角动量与所发光子的角动量的矢量和发光子的角动量的矢量和(光子的角动量为光子的角动量为 ).).m mj j=mj2(2(初初)-mj1(1(末末)=+1:=+1:（+型偏振）型偏振）原子在磁场方向的角动量减少原子在磁场方向的角动量减少 1 1 ，所发光，所发光子必定具有在磁场方向子必定具有在磁场方向+1+1 的的角动量。角动量。迎着磁场方向观察：
22、迎着磁场方向观察：该光的矢量该光的矢量逆时旋转逆时旋转，所以，所以它是左旋圆偏振光它是左旋圆偏振光+垂直于磁场方向观察：垂直于磁场方向观察：线偏振光。线偏振光。mj 1，-1产生产生型偏振；型偏振；mj 0 产生产生型偏振。型偏振。BBM=MM=M2(2(初初)-M-M1(1(末末)=-1:=-1:（-型偏振）型偏振）原子在磁场方向的角动量增加原子在磁场方向的角动量增加 1 1 ，所发，所发光子必定具有在磁场方向光子必定具有在磁场方向 -的的角动量。角动量。迎着磁场方向观察：迎着磁场方向观察：该光的矢量该光的矢量顺时旋转顺时旋转，所以，所以它是右旋圆偏振光它是右旋圆偏振光-垂直于磁场方向观察：
23、垂直于磁场方向观察：线偏振光。线偏振光。M=0M=0：（型偏振）型偏振）光子携带角动量垂直于磁场。光子携带角动量垂直于磁场。迎着磁场方向观察：迎着磁场方向观察：观察不到观察不到M=0M=0跃迁的光跃迁的光垂直磁场方向观察垂直磁场方向观察：电矢量平行磁场的线电矢量平行磁场的线偏振光。偏振光。6.4 塞曼效应塞曼效应BBE按观察方向：按观察方向：在垂直磁场方向：在垂直磁场方向：迎磁场方向：迎磁场方向：6.4 塞曼效应塞曼效应6.5 帕邢帕邢贝克效应贝克效应原原原原子子子子谱谱谱谱线线线线在在在在强强强强磁磁磁磁场场场场中中中中分分分分裂裂裂裂的的的的现现现现象象象象。强强强强磁磁磁磁场场场场虽虽虽
24、虽然然然然破破破破坏坏坏坏了了了了LSLSLSLS耦耦耦耦合合合合，但但但但各各各各电电电电子子子子间间间间的的的的轨轨轨轨道道道道角角角角动动动动量量量量、自自自自旋旋旋旋角角角角动动动动量量量量仍仍仍仍然然然然存存存存在在在在，L,SL,SL,SL,S量量量量子子子子数数数数仍然有意义，而总角动量仍然有意义，而总角动量仍然有意义，而总角动量仍然有意义，而总角动量J J J J不再有意义。不再有意义。不再有意义。不再有意义。轨道磁矩、自旋磁矩与强磁场作用，产生的能级分裂为：轨道磁矩、自旋磁矩与强磁场作用，产生的能级分裂为：轨道磁矩、自旋磁矩与强磁场作用，产生的能级分裂为：轨道磁矩、自旋磁矩与
25、强磁场作用，产生的能级分裂为：选择定则：选择定则：选择定则：选择定则：因此：因此：因此：因此：当当当当 当当当当 钠钠黄黄线线在在强强磁磁场场中中谱线分裂为三条。谱线分裂为三条。6.5 帕邢帕邢贝克效应贝克效应ml,ms,ml+2ms1,1/2,20,1/2,10,-1/2,-1-1,-1/2,-20,1/2,10,-1/2,-103p3s1,-1/2;-1,1/2强、弱外磁场说明：强、弱外磁场说明：例题：例题：已知锂原子主线系第一条谱线由两条精细谱线已知锂原子主线系第一条谱线由两条精细谱线 A A组组成成，试试问问当当外外磁磁场场为为B=3.2T B=3.2T 时时，产生何种效应，能级分裂的
26、裂距？产生何种效应，能级分裂的裂距？解解:此此能能量量也也可可理理解解为为电电子子自自旋旋磁磁矩矩与与电电子子轨轨道道运动产生的内磁场间的作用所致。运动产生的内磁场间的作用所致。可见，表现为帕邢可见，表现为帕邢-贝克效应。在磁场中，能级的裂距贝克效应。在磁场中，能级的裂距 波数表示：波数表示：对钠原子主线系第一条谱线由两条精细谱线对钠原子主线系第一条谱线由两条精细谱线 A A组成，同理可计算出内磁场约为组成，同理可计算出内磁场约为18T18T。B=3.2TB=3.2T，相对是弱磁场，相对是弱磁场 6.7 电子顺磁共振电子顺磁共振 当磁矩不为零的原子处于磁场中时，能级发生分裂，分裂的当磁矩不为零
27、的原子处于磁场中时，能级发生分裂，分裂的能级同原能级的差值为：能级同原能级的差值为：相邻能级的间隔为：相邻能级的间隔为：一、一、电子顺磁共振电子顺磁共振 若在原子所在的稳定磁场区域中又迭加一个同稳定磁场垂直的若在原子所在的稳定磁场区域中又迭加一个同稳定磁场垂直的交变磁场，产生的电磁波频率为交变磁场，产生的电磁波频率为，当电磁波的能量与两邻近能，当电磁波的能量与两邻近能级间距相等，级间距相等，即：即：h =g B B 时，时，部分处于低能级中的原子吸收电磁波的能量跃迁到高能级。部分处于低能级中的原子吸收电磁波的能量跃迁到高能级。电子顺磁共振电子顺磁共振。Electron Paramagnetic
28、 Resonance估算：设估算：设顺磁共振所用电磁波的波长在厘米量级（微波）。顺磁共振所用电磁波的波长在厘米量级（微波）。实际中，固定电磁波的频率，通过调节励磁实际中，固定电磁波的频率，通过调节励磁电流，改变电流，改变B B，当满足当满足g g B B 0 0H H0 0=h h 时时，电磁电磁波强度聚减，表明顺磁物质从电磁波吸收了能量波强度聚减，表明顺磁物质从电磁波吸收了能量。二、二、电子顺磁共振所用电磁波波长电子顺磁共振所用电磁波波长C 微波谐微波谐振腔振腔放置顺磁放置顺磁性物质性物质G 电磁波电磁波发生器发发生器发出的电磁出的电磁波经波导波经波导送入谐振送入谐振腔腔D 探测器探测器R
29、记录器记录器三、讨论三、讨论1.测量朗德因子测量朗德因子g2.探知原子内部相互作用：多个共振吸收峰探知原子内部相互作用：多个共振吸收峰3.核磁共振：超精细结构核磁共振：超精细结构本章小结本章小结一、原子的磁矩一、原子的磁矩二、二、拉莫尔进动拉莫尔进动旋磁比旋磁比旋磁比旋磁比三、三、原子受磁场作用产生的附加能量原子受磁场作用产生的附加能量能级间隔为：能级间隔为：四、四、史特恩史特恩-盖拉赫实验盖拉赫实验五、塞曼效应五、塞曼效应六、电子顺磁共振六、电子顺磁共振6.6 物质的磁性物质的磁性*抗磁性抗磁性顺磁性顺磁性铁磁性铁磁性物质据磁性分为：物质据磁性分为：物质据磁性分为：物质据磁性分为：有些物质放
30、在磁场中磁化后，它的宏观磁矩的方向同磁场的有些物质放在磁场中磁化后，它的宏观磁矩的方向同磁场的方向相反，这类物质称为抗磁性的。磁化率为负。方向相反，这类物质称为抗磁性的。磁化率为负。有些物质放在磁场中磁化后，它的宏观磁矩的方向同磁场的有些物质放在磁场中磁化后，它的宏观磁矩的方向同磁场的方向相同，这类物质称为顺磁性的。方向相同，这类物质称为顺磁性的。某些物质，如铁、钴、镍和某些稀土元素以及好多种氧化物，某些物质，如铁、钴、镍和某些稀土元素以及好多种氧化物，在外磁场中磁化后，显示出比顺磁性强得多的磁性，且去掉在外磁场中磁化后，显示出比顺磁性强得多的磁性，且去掉磁场后缓保留磁性，这种现象称铁磁性。磁
31、畴沿磁场方向有磁场后缓保留磁性，这种现象称铁磁性。磁畴沿磁场方向有序排列显示强磁性。序排列显示强磁性。NN SSHNS NSH抗磁性抗磁性顺磁性顺磁性 总磁矩等于零的原子或分子都表现出抗磁性；总磁矩等于零的原子或分子都表现出抗磁性；总磁矩等于零的原子或分子都表现出抗磁性；总磁矩等于零的原子或分子都表现出抗磁性；总磁矩不等于零的原子或分子都表现出顺磁性。总磁矩不等于零的原子或分子都表现出顺磁性。总磁矩不等于零的原子或分子都表现出顺磁性。总磁矩不等于零的原子或分子都表现出顺磁性。物质的磁性与原子、分子的结构有关，凡是：物质的磁性与原子、分子的结构有关，凡是：物质的磁性与原子、分子的结构有关，凡是：物质的磁性与原子、分子的结构有关，凡是：