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1、高二物理波的干涉第一页，本课件共有120页两水波的叠加两水波的叠加SS12第二页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第三页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第四页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第五页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第六页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第七页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两
2、个脉冲波的叠加第八页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第九页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十一页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十二页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十三页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十四页，本课件共有120页沿相反方向传
3、播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十五页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十六页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十七页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十八页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第十九页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加第二十页，本课件共有120页沿相反方向传播的两个脉冲波的叠加沿相反方向传播的两个脉冲波的
4、叠加第二十一页，本课件共有120页理论分析理论分析：由于波动的方程式由于波动的方程式 2 y/2 t=u2 2 y/2 x 是线性的。是线性的。可证明：可证明：如果如果 y1(x、t)和和 y2(x、t)分别满足波动分别满足波动方程，则合成波方程，则合成波 y=y1(x、t)+y2(x、t)也也满足波动方程，这就是波的波加原理的数学表满足波动方程，这就是波的波加原理的数学表示。示。第二十二页，本课件共有120页二、波的干涉二、波的干涉1、相干源、相干源 两个两个频率相同频率相同，振动方向相同振动方向相同、相位相、相位相同或同或相位差恒定相位差恒定的波源。的波源。干涉现象干涉现象：两个相干源波在
5、空间迭加时，在某些点处两个相干源波在空间迭加时，在某些点处振动始终加强，而在另一些点处，振动始终减振动始终加强，而在另一些点处，振动始终减弱。弱。光既然是电磁波，也能产生干涉现象光既然是电磁波，也能产生干涉现象。第二十三页，本课件共有120页光的相干性光的相干性：(1)两独立的光源不可能成为一对相干光源两独立的光源不可能成为一对相干光源原因：原因：原子发光是随机的，间歇性的，两原子发光是随机的，间歇性的，两 列光波的振动方向不可能一致，周列光波的振动方向不可能一致，周 相差不可能恒定。相差不可能恒定。钠钠光光灯灯A钠钠光光灯灯B两束光两束光不相干！不相干！第二十四页，本课件共有120页(2)(
6、2)同一光源上两个不同的部分，也不可同一光源上两个不同的部分，也不可 能得到相干光源。能得到相干光源。钠钠光光灯灯A两束光两束光不相干！不相干！第二十五页，本课件共有120页相干光实现方法：相干光实现方法：为了利用普通光源为了利用普通光源(除激光外除激光外 )获得相干获得相干光，光，其基本方法是把由同一光源上同一点发出其基本方法是把由同一光源上同一点发出的光，设法分成两部分。的光，设法分成两部分。(1)(1)分波阵面法分波阵面法 从光源发出的同一列波的波面上分割出从光源发出的同一列波的波面上分割出两个微小的部分两个微小的部分(例如例如双孔干涉双孔干涉)，这两个微，这两个微小部分可以看作两个子光
7、源，它们发出的光是小部分可以看作两个子光源，它们发出的光是相干光。相干光。第二十六页，本课件共有120页(2)(2)分振幅法分振幅法 设法把同一波列设法把同一波列(一个分子或原子在持续一个分子或原子在持续时间内发出的光波时间内发出的光波)的光波通过反射或折射等的光波通过反射或折射等过程，分成两束光波过程，分成两束光波(例如例如薄膜干涉薄膜干涉)。显然，。显然，这两列光波是相干光波，它们的能量是从同一这两列光波是相干光波，它们的能量是从同一波列的光波分出来的。波列的光波分出来的。激光激光是目前最理想的是目前最理想的相干光源相干光源，它不仅同，它不仅同一光源上同一点发出的是相干光，而且同一光一光源
8、上同一点发出的是相干光，而且同一光源上两个不同的部分也具有很好的相干性，甚源上两个不同的部分也具有很好的相干性，甚至两个独立激光器的光波也能相干。至两个独立激光器的光波也能相干。第二十七页，本课件共有120页y10=A10 cos(2t+1)y20=A20 cos(2t+2)S1 和和 S2 发出的波到达发出的波到达 P点的振动分别为：点的振动分别为：y1=A1 cos(2t+1-2 r1/)y2=A2 cos(2t+2-2 r2/)两个振动在两个振动在 P点的相位差为点的相位差为：=2-1-2 (r2-r1)/P 点的振动就是这两个振动的合振动。点的振动就是这两个振动的合振动。S1S2r1r
9、2P2、两个相干源的干涉、两个相干源的干涉设波源设波源 S1、S2的振动方程为：的振动方程为：第二十八页，本课件共有120页P点合振动点合振动：频率频率 两同频率、同方向振动的合振动仍两同频率、同方向振动的合振动仍 为为同频率同频率的振动；的振动；振幅振幅 由两分振动的相位差来决定。由于由两分振动的相位差来决定。由于 两波源的相位差两波源的相位差2-1是恒定的，是恒定的，因此，空间中任一因此，空间中任一 P点两振动的相点两振动的相 位差也是恒量，所以，位差也是恒量，所以，任一任一P点合点合 振幅也是恒量。振幅也是恒量。第二十九页，本课件共有120页干涉加强与减弱条件干涉加强与减弱条件：加强：加
10、强：=2-1-2 (r2-r1)/=2k (k=0，1，2，3)合振幅合振幅 A 最大，最大，A=A1+A2。减弱：减弱：=2-1-2 (r2-r1)/=(2k+1)(k=0，1，2，3)合振幅合振幅A为最小，为最小，A=|A1-A2|。如果如果1=2，上述条件可简化为，上述条件可简化为波程差波程差：加强：加强：=r2-r1=2k(/2)(k=0，1，2)又称为又称为干涉相长干涉相长减减弱：弱：=r2-r1=(2k+1)(/2)（k=0，1，2)又称为又称为干涉相消干涉相消第三十页，本课件共有120页xk=+1k=-2k=+2k=0k=-1S1S2S*I例例10-4 杨氏双孔干涉杨氏双孔干涉实
11、实 验验 现现 象象第三十一页，本课件共有120页解：解：S 是单色点光源，在遮光屏是单色点光源，在遮光屏 B 上开两小孔上开两小孔 S1，S2 作为相干光源。作为相干光源。设设 S 到到 S1 和和 S2 的距离相等，则的距离相等，则 S1和和 S2可可看作两个相位相同的相干光源。看作两个相位相同的相干光源。问题的关键是计算从问题的关键是计算从 S1和和 S2到到 P(x,y)点点的的波程差波程差=r2-r1。xDSS12rr12dP(x,y)SOB第三十二页，本课件共有120页通常通常 D d，由几何关系可得：，由几何关系可得：r12=D2+(x-d/2)2+y2r22=D2+(x+d/2
12、)2+y2两式相减后，得：两式相减后，得：r22-r12=(r2-r1)(r2+r1)=2dxxDSS12rr12dP(x,y)SOrB第三十三页，本课件共有120页r22-r12=(r2-r1)(r2+r1)=2dx因因 D d r2+r1 2r 波程差：波程差：=r2-r1 d x/r当当 x n2 n3 或或 n1 n2 n3 时，时，反射没有附加半波损失；反射没有附加半波损失；2、其它情况下其它情况下，反射要考虑附反射要考虑附 加半波损失。加半波损失。n 2 n 1 n 3 透射光透射光：光程差光程差为：为：=+/2 所以：所以：反射光干涉加强时，透射光干涉减弱；反射光干涉加强时，透射
13、光干涉减弱；反射光干涉减弱时，透射光干涉加强。反射光干涉减弱时，透射光干涉加强。第六十七页，本课件共有120页=2n2 e cos r薄膜干涉分类薄膜干涉分类(1)等厚干涉等厚干涉 当光线入射角当光线入射角 i 一定时一定时，相同厚度，相同厚度 e 薄膜薄膜处有同一光程差，这样干涉现象称为等厚干涉，处有同一光程差，这样干涉现象称为等厚干涉，等厚干涉条纹在薄膜表面附近。等厚干涉条纹在薄膜表面附近。(2)等倾干涉等倾干涉 当薄膜厚度均匀一定时当薄膜厚度均匀一定时，相同的入射角，相同的入射角 i 的光线有同一光程差，这样的干涉现象称的光线有同一光程差，这样的干涉现象称为等倾干涉，等倾干涉条纹在无限远
14、处，为等倾干涉，等倾干涉条纹在无限远处，可可用透镜聚集在焦平面上得到一同心园形干涉条用透镜聚集在焦平面上得到一同心园形干涉条纹。纹。第六十八页，本课件共有120页 当平行光垂直当平行光垂直(i=0)入射劈面上，由于劈入射劈面上，由于劈尖上下介质相同尖上下介质相同(n1=n3)，反射干涉应考虑附，反射干涉应考虑附加半波损失。加半波损失。干涉明纹干涉明纹：=2n2 e+/2=2k(/2)干涉暗纹干涉暗纹：=2n2 e+/2=(2k+1)(/2)3、等厚干涉实例分析、等厚干涉实例分析例例10-8 劈尖干涉劈尖干涉 （n1=n3，劈尖角，劈尖角 很小）很小）干涉暗纹干涉暗纹n2ek+1e k 平行光平
15、行光第六十九页，本课件共有120页干涉明纹干涉明纹：=2n2 e+/2=2k(/2)干涉暗纹干涉暗纹：=2n2 e+/2=(2k+1)(/2)上两式表明：每级明或暗条纹都与一定上两式表明：每级明或暗条纹都与一定的膜厚的膜厚 e 相对应。因而在介质膜上表面的同一相对应。因而在介质膜上表面的同一条等厚线上，就形成同一级次的一条干涉条纹。条等厚线上，就形成同一级次的一条干涉条纹。这样形成的干涉条纹叫做等厚条纹。这样形成的干涉条纹叫做等厚条纹。在在棱边棱边处处 e=0，两相干光的光程差，两相干光的光程差=/2，即相位差为，即相位差为，因而形成，因而形成暗条纹暗条纹。干涉暗纹干涉暗纹n2ek+1e k
16、平行光平行光第七十页，本课件共有120页条纹间距条纹间距 l：e=e k+1-e k=l sin l=(e k+1-e k)sin =e/sin 式中式中为劈尖顶角，为劈尖顶角，e为与相邻明纹或暗纹为与相邻明纹或暗纹对应的厚度差。对应的厚度差。对于相邻的两条明纹：对于相邻的两条明纹：2n2 e k+1+/2=(k+1)2n2 e k+/2=k e=e k+1-e k=/2n2 l=/2n2 sin 通常通常 很小很小 sin l /2n2 n2ek+1e k 平行光平行光第七十一页，本课件共有120页讨论：条纹间距、条纹密度与劈尖角关系讨论：条纹间距、条纹密度与劈尖角关系 上式表明，劈尖干涉形
17、成的干涉条纹是等上式表明，劈尖干涉形成的干涉条纹是等间距的，条纹间距与劈尖角间距的，条纹间距与劈尖角有关。有关。越大，越大，条纹间距越小，条纹越密。条纹间距越小，条纹越密。当当大到一定程度后，条纹就密不可分大到一定程度后，条纹就密不可分了。所以干涉条纹只能在劈尖角度很小时才了。所以干涉条纹只能在劈尖角度很小时才能观察到。能观察到。条纹间距条纹间距：l /2n2 第七十二页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十三页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小
18、，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十四页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十五页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十六页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十七页，本课件共有120页夹角变小，条纹变
19、宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十八页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第七十九页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第八十页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第八十一页，本课
20、件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第八十二页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第八十三页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动条纹向右移动第八十四页，本课件共有120页夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，夹角变小，条纹变宽，条纹向右移动条纹向右移动条纹向右
21、移动条纹向右移动第八十五页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第八十六页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第八十七页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第八十八页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动
22、条纹向左移动条纹向左移动第八十九页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十一页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十二页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向
23、左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十三页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十四页，本课件共有120页夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密夹角变大，条纹变密 条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动条纹向左移动第九十五页，本课件共有120页劈尖干涉应用劈尖干涉应用（1）已知劈尖的折射率）已知劈尖的折射率 n2 和入射光的波长和入射光的波长，又测出条纹间距，又测出条纹间距 l，则可求得劈尖角，则可求得劈尖角。在。在工程上，工程上，常利用这一原理测定细丝直径，薄常利用这一原理
24、测定细丝直径，薄片厚度等片厚度等。（2）利用等厚条纹特点检验工作的平整度，）利用等厚条纹特点检验工作的平整度，这种检验方法能检查出不超过这种检验方法能检查出不超过/4 的凹凸缺陷。的凹凸缺陷。第九十六页，本课件共有120页应该出应该出现现 暗纹暗纹的位置的位置实际的实际的暗纹位暗纹位置置试试件件标标 准准 件件利用干涉现象利用干涉现象检验平面的平整度检验平面的平整度第九十七页，本课件共有120页 假设假设 n2 n1，n2 e，可略去，可略去 e2，r2=2R e 可得可得明环半径明环半径为：为：r=(2k-1)R/2n2 1/2,(k=1，2，3)暗环半径暗环半径为：为：r=k R/n2 1
25、/2，(k=0，1，2)由于半径由于半径 r与环的级次与环的级次 k 的平方根成正比，的平方根成正比，所以越向外环越密。所以越向外环越密。erRn1n2n3AO第九十九页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零一页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零二页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零三页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变
26、小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零四页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零五页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零六页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零七页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零八页，本课件共有120页透透 镜镜曲曲率率半半径径变变小小时时干干 涉涉条条纹纹变变密密第一百零九页，本课件共有120页讨论讨论：若透镜、介质和平玻璃三者的折射率满足若透镜、
27、介质和平玻璃三者的折射率满足 n1 n2 n2 n3，则没有附加半波，则没有附加半波损失，这时反射的牛顿环明暗环正好与上损失，这时反射的牛顿环明暗环正好与上面情况相反，中心为明亮斑。面情况相反，中心为明亮斑。用于检验透镜质量用于检验透镜质量：工工 件件标准件标准件第一百一十页，本课件共有120页薄膜*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1屏屏透镜等倾干涉等倾干涉第一百一十一页，本课件共有120页薄膜*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1屏屏透镜等倾干涉等倾干涉第一百一十二页，本课件共有120页薄膜*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1屏屏透镜等倾干涉等倾
28、干涉第一百一十三页，本课件共有120页*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1屏屏薄膜透镜等倾干涉等倾干涉第一百一十四页，本课件共有120页*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1屏屏薄膜透镜等倾干涉等倾干涉第一百一十五页，本课件共有120页*S1S2S3单单色色光光源源en1n2n1n2n1等倾干涉等倾干涉 条纹条纹屏屏薄膜透镜等倾干涉等倾干涉第一百一十六页，本课件共有120页4、等倾干涉实例、等倾干涉实例 等倾干涉中最典型的实例是增透膜和增等倾干涉中最典型的实例是增透膜和增反膜。反膜。增透膜增透膜：在光学元件的透光表面上镀上一层：在光学元件的透光表面上镀上一层 适当
29、材料的薄膜，使光学元件表面适当材料的薄膜，使光学元件表面 对某一定波长范围内的光的反射率对某一定波长范围内的光的反射率 减小，而增加透射光的比例；减小，而增加透射光的比例；增反膜增反膜：使光学元件表面反射率增加的薄膜：使光学元件表面反射率增加的薄膜 称为增反膜。称为增反膜。第一百一十七页，本课件共有120页增透膜增透膜：考虑光垂直入射：考虑光垂直入射增透增透 反射相消反射相消光程差：光程差：=2n2 dd 是氟化镁薄膜的厚度，是氟化镁薄膜的厚度，没有附加半波损失。没有附加半波损失。反射光为相消：反射光为相消：=2n2 d=(2k+1)/2 （k=0，1，2）因镀膜是均匀，发生等倾干涉，干涉条纹
30、因镀膜是均匀，发生等倾干涉，干涉条纹在无限远，在无限远，所以在薄膜表面上观察不到明暗干所以在薄膜表面上观察不到明暗干涉条纹，只能看整体透射光增强涉条纹，只能看整体透射光增强。下面以等倾干涉原理来解释增透膜和增反膜下面以等倾干涉原理来解释增透膜和增反膜MgF2 n2=1.38玻璃玻璃 n3=1.50空气空气 n1=1.00第一百一十八页，本课件共有120页取取 k=0，可得，可得最小薄膜厚度最小薄膜厚度：d=/4n2 其中其中/n是光波在氟化镁中的波长。上式表示是光波在氟化镁中的波长。上式表示薄膜的厚度等于介质中光波波长的四分之一，薄膜的厚度等于介质中光波波长的四分之一，这种薄膜又称这种薄膜又称
31、光学厚度光学厚度 n2d 为为/4增反膜增反膜：根据同样的干涉原理，我们也可以：根据同样的干涉原理，我们也可以 在玻璃上镀上其他薄膜使反射光增在玻璃上镀上其他薄膜使反射光增 加。加。可以证明可以证明：镀一层折射率镀一层折射率 n2 大于玻璃折射大于玻璃折射 率率 n3 的光学厚度为的光学厚度为/4 的薄膜的薄膜 就能达到增反射目的就能达到增反射目的。第一百一十九页，本课件共有120页 增透的效果是对一定波长的光而言，所增透的效果是对一定波长的光而言，所以增透膜或增反膜具有很强的以增透膜或增反膜具有很强的波长选择性波长选择性。为了克服这一不足，我们可以采用为了克服这一不足，我们可以采用多层薄膜多层薄膜，这里就不作讨论了。这里就不作讨论了。最后我们要提一下，根据电磁波反射率理最后我们要提一下，根据电磁波反射率理论可知：论可知：（1）作为增透膜介质的折射率作为增透膜介质的折射率 n2 必须小于必须小于 要求增透基质的折射率要求增透基质的折射率 n3；（2）而作为增反膜介质的折射率而作为增反膜介质的折射率 n2 必须大必须大 于要求增反基质的折射率于要求增反基质的折射率 n3。第一百二十页，本课件共有120页