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1、第八章气体与蒸汽的流动本讲稿第一页，共五十九页1、掌握定熵稳定流动的基本方程；2、理解促使流速改变的力学条件和几何条件的基本涵义；3、掌握喷管中气体流速、流量的计算，会进行喷管外形的选择和尺寸的计算；4、掌握滞止焓、临界参数等基本概念和相关计算。研究内容研究内容：主要研究流体流过变截面短管（喷管和扩压管）时，其热力状态、流速与截面积之间的变化规律。基本要求基本要求本讲稿第二页，共五十九页1、沿流动方向上的一维问题：取同一截面上某参数的平均值作为该截面上各点该参数的值。2、可逆绝热过程：流体流过管道的时间很短，与外界换热很小，可视为绝热，另外，不计管道摩擦。稳定流动稳定流动：流体在流经空间任何一
2、点时，其全部参数都不随时间而变化的流动过程。简化假设简化假设：本讲稿第三页，共五十九页81稳定流动的基本方程式 本讲稿第四页，共五十九页一、连续性方程稳定流动中，任一截面的所有参数均不随时间而变，故流经一定截面的质量流量应为定值，不随时间而变。如图取截面11和22，两截面的质量流量分别为qm1、qm2，流速cf 1、cf 2，比体积为v1和v2，截面积A1、A2本讲稿第五页，共五十九页根据质量守恒定律：微分：以上两式为稳定流动的连续方程式。它描述了流道内的流速、比体积和截面积之间的关系。普遍适用于稳定流动过程。本讲稿第六页，共五十九页1）对于不可压流体（dv=0），如液体等，流体速度的改变取决
3、于截面的改变，截面积A与流速cf成反比；2）对于气体等可压流，流速的变化取决于截面和比体积的综合变化。结论：结论：本讲稿第七页，共五十九页二、稳定流动能量方程式由流动能量方程：不计位能，无轴功，绝热，则：微分上式：喷管内流动的能量变化基本关系式。本讲稿第八页，共五十九页1、气体动能的增加等于气流的焓降2、任一截面上工质的焓与其动能之和保持定值，把两者之和定义为一个参数：总焓或滞止焓h0结论：结论：本讲稿第九页，共五十九页气体在绝热流动过程中，因受到某种阻碍流速降为零的过程。在绝热滞止时的温度和压力称为滞止温度T0和滞止压力p0。若过程为定熵滞止过程：绝热滞止过程：绝热滞止过程：本讲稿第十页，共
4、五十九页在稳定流动过程中，若：1）任一截面上的参数不随时间而变化；2）与外界没有热量交换；3）流经相邻两截面时各参数是连续变化；4）不计摩擦和扰动；三、过程方程式则过程是可逆绝热过程。任意两截面上气体的状态参数可用可逆绝热过程方程式描述，对理想气体（定比热容）有：微分上式，得：本讲稿第十一页，共五十九页Ma1 亚声速Ma1 气流速度等于当地声速Ma1 超声速四、音速方程对于理想气体得：马赫数：气体的流速与当地声速的比值。本讲稿第十二页，共五十九页8-2 促使流速改变的条件本讲稿第十三页，共五十九页喷管：流速升高的管道；扩压管：流速降低、压力升高的管道。由流体力学的观点可知，要使工质的流速改变，
5、可通过以下两种方法达到：1）截面积不变，改变进出口的压差力学条件；2）固定压差，改变进出口截面面积几何条件。本讲稿第十四页，共五十九页、力学条件联立流动能量方程式和热力学第一定律表达式：可得：本讲稿第十五页，共五十九页微分式：结论：dcf、dp的符号始终相反，即：气体在流动过程中流速增加，则压力下降；如压力升高，则流速必降低。本讲稿第十六页，共五十九页 Ma1时，dv/v1时，dv/vdcf/cf二、几何条件该式揭示了定熵流动中气体比体积变化率和流速变化率之间的关系：本讲稿第十七页，共五十九页结论：当流速变化时，气流截面积的变化规律不但与流速的变化有关，还与当地马赫数有关。本讲稿第十八页，共五
6、十九页Ma1,亚声速流动,dA0,截面扩张；对于喷管（dcf 0)时，截面形状与流速间的关系：本讲稿第十九页，共五十九页缩放喷管（拉伐尔喷管）：缩放喷管可实现气流从亚声速变为超声速，在喷管最小截面（喉部截面或临界截面）处Ma=1，在临界截面处的参数称为临界参数（以下标cr表示），如：本讲稿第二十页，共五十九页喷管内参数变化示意图本讲稿第二十一页，共五十九页Ma1,超声速流动,dA0,截面扩张；对于扩压管管（dcf 0)：本讲稿第二十二页，共五十九页83喷管的计算本讲稿第二十三页，共五十九页喷管的计算：喷管的计算：喷管的设计计算：喷管的设计计算：据给定条件（气流初参数、流量及背压），选择喷管的外
7、形及确定几何尺寸。喷管的校核计算：喷管的校核计算：已知喷管的形状和尺寸及不同的工作条件，确定出口流速和通过喷管的流量。本讲稿第二十四页，共五十九页一、流速计算及其分析1、计算流速的公式：出口流速：不计cf 1，则本讲稿第二十五页，共五十九页假设：1）理想气体；2）定值比热容；3）流动可逆；4）满足几何条件。2、状态参数对流速的影响本讲稿第二十六页，共五十九页本讲稿第二十七页，共五十九页在初态确定的条件下：本讲稿第二十八页，共五十九页当p20时，出口速度达最大，即：此速度实际上是达不到的，因为压力趋于零时比体积趋于无穷大。本讲稿第二十九页，共五十九页3、临界压力比在临界截面上：定义临界压比：双原
8、子气体：k=1.4 cr=0.528过热蒸汽：k=1.3 cr=0.546干饱和蒸汽：k=1.135 cr=0.577本讲稿第三十页，共五十九页临界压力比是分析管内流动的一个重要数值，截面上工质的压力与滞止压力之比等于临界压力比是气流速度从亚声速到超声速的转折点；以上分析在理论上只适用于定比容理想气体的可逆绝热流动，对于水蒸气的可逆绝热流动，k 为一经验值，不是比热比。结论：本讲稿第三十一页，共五十九页临界速度：本讲稿第三十二页，共五十九页二、流量计算收缩喷管：缩放喷管：根据连续方程，喷管各截面的质量流量相等。但各种形式喷管的流量大小都受最小截面控制，因而通常按最小截面（收缩喷管的出口截面、缩
9、放喷管的喉部截面）来计算流量，即：本讲稿第三十三页，共五十九页代入速度公式可得：本讲稿第三十四页，共五十九页本讲稿第三十五页，共五十九页结论：当A2及进口截面参数保持不变时：对于收缩喷管：？本讲稿第三十六页，共五十九页 对于缩放喷管：尽管在喉道后气流速度达到超音速，喷管截面面积扩大，但据质量守恒原理其截面上的质量流量与喉道处相等，因此流量保持不变，如图中曲线bc。但如果出口截面面积A2保持不变，则随着p2下降，将使实际所需的喉道面积减小，则会出现流量减小，如图中虚线所示。在正常工作条件下：在喉道处：本讲稿第三十七页，共五十九页三、喷管外形和尺寸计算设计目的：1、确定喷管几何形状；2、保证气流充
10、分膨胀。本讲稿第三十八页，共五十九页1、外形选择：渐缩喷管缩放喷管本讲稿第三十九页，共五十九页2、尺寸计算渐缩喷管：缩放喷管：本讲稿第四十页，共五十九页8-4 背压变化时喷管内流动过程简析本讲稿第四十一页，共五十九页一、渐缩喷管本讲稿第四十二页，共五十九页二、渐缩渐放喷管在设计工况下：喉道处为临界状态，收缩段为亚音速，扩张段为超音速；图中ABC。在E处产生正激波，气流速度下降为亚音速本讲稿第四十三页，共五十九页例题1、由不变气源来的压力p1=1.5MPa，温度t1=27C的空气，流经一喷管进入压力保持在pb=0.6MPa的某装置中，若流过喷管的流量为3kg/s，来流速度可忽略不计，试设计该喷管
11、？本讲稿第四十四页，共五十九页例题2、一渐缩喷管，其进口速度接近零，进口截面积A1=40cm2，出口截面积A2=25cm2。进口空气参数为p1=9MPa，温度t1=500C的空气，背压pb=7MPa，试求：（1）出口流速及流过喷管的流量。（2）由于工况的改变，背压变为pb=4MPa，这时的出口流速和流量又为多少？本讲稿第四十五页，共五十九页8-5 有摩阻的绝热流动由于存在摩擦，实际流动是不可逆过程，过程中存在耗散，部分动能转化成热能，并被气流吸收。本讲稿第四十六页，共五十九页 焓的增加量等于动能的减小量 有摩阻的绝热流动：由能量方程式得：本讲稿第四十七页，共五十九页 速度系数：能量损失系数：工
12、程上表示气流出口速度下降和动能减小的两个系数：本讲稿第四十八页，共五十九页86 绝热节流流体流经阀门、孔板等设备时，由于局部阻力，使流体压力下降，称为节流现象。如果节流过程是绝热的，则为绝热节流，简称节流。本讲稿第四十九页，共五十九页一、绝热节流的特点一、绝热节流的特点 节流过程不可逆节流过程不可逆节流过程不可逆节流过程不可逆 节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变节流前后流体的焓不变 节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大节流后压力下降、比体积增大本讲稿第五十页，共五十九页二、节流的温度效应二、节流的温度效应 绝热节流后流体的温度
13、变化称为节流的温度效应绝热节流后流体的温度变化称为节流的温度效应节流冷效应节流冷效应节流热效应节流热效应节流零效应节流零效应 对于理想气体，只有节流零效应，因为对于理想气体，只有节流零效应，因为本讲稿第五十一页，共五十九页 绝热节流系数（焦耳汤姆逊系数）：绝热节流系数（焦耳汤姆逊系数）：绝热节流系数（焦耳汤姆逊系数）：绝热节流系数（焦耳汤姆逊系数）：节流冷效应节流冷效应节流热效应节流热效应节流零效应节流零效应 因为节流过程压力下降，即因为节流过程压力下降，即dp0dpp2p0，T1T0（p0、T0为环境压力与温度），试在T-s图上表示此两过程，并根据图比较两过程作功能力损失的大小。本讲稿第五十九页，共五十九页