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1、第五章 过渡金属配合物的电子光谱 过渡金属配合物的电子光谱属于分子光谱,它是分子中电子在不同能级的分子轨道间跃迁而产生的光谱。根据电子跃迁的机理,可将过渡金属配合物的电子光谱分为 三种：配体内部的电子转移光谱。d轨道能级之间的跃迁光谱,即配位场光谱；配位体至金属离子或金属离子至配位体之间的电荷迁移光谱；为带状光谱。这是因为电子跃迁时伴随有不同振动精细结构能级间的跃迁之故。电子光谱有两个显著的特点：在可见光区有吸收,但强度不大。但在紫外区,常有强度很大的配位体内部吸收带。过渡金属配合物电子运动所吸收的辐射能量一般处于可见区或紫外区,所以这种电子光谱通常也称为可见光谱及紫外光谱。当吸收的辐射落在可
2、见区时,物质就显示出颜色。物质所显示的颜色是它吸收最少的那一部分可见光的颜色,或者说是它的吸收色的补色。红橙黄黄绿蓝 绿蓝蓝紫绿780650598580560500490480435 380绿紫 红 表10和下图给列出可见光的吸收与物质颜色之间的对应关系。配 体 分 子,可 以 具 有 上 述 一 种,也 可 同 时 具 有 两 种 跃 迁 方 式,但 同配 位 场 光 谱 相 比,只 要 记 住 他 们 的 特 点,一 是 大 都 出 现 在 紫 外 区,一 是吸收强度大,一般不难识别。5.1 配体内部的电子光谱 配位体如水和有机分子等在紫外区经常出现吸收谱带。形成配合物后,这些谱带仍保留在
3、配合物光谱中,但从原来的位置稍微有一点移动。配位体内部的光谱包括以下三种类型：n*处于非键轨道的孤对电子到最低未占据的空轨道*反键轨道的跃迁。水、醇、胺、卤化物等配体常发生这类跃迁。n*处于非键轨道的孤对电子到最低未占据空轨道*反键分子轨道的跃迁,常出现在含羰基的醛和酮类分子中。*处于最高占据轨道 分子轨道的 电子向最低未占据的空轨道*反键分子轨道跃迁,这类跃迁经常出现在含双键、叁键的有机分子中。5.2 配位场光谱 配位场光谱是指配合物中心离子的电子光谱。这种光谱是由d电子在d电子组态衍生出来的能级间跃迁产生的,所以又称为dd跃迁光谱或电子光谱。跃迁能量较小,一般出现在可见区,所以许多过渡金属
4、配合物都有颜色。这种光谱有以下三个特点。一般包含一个或多个吸收带；强度比较弱,这是因为dd跃迁是光谱选律所禁阻之故；基态电子组态（ground-state electronic configuration)根据Pauli 不相容原理，排出一些原子的基态电子组态如下：J=L+S 由电子组态可推引出现的电子状态，这些状态可称为光谱项，谱项符号，Rusell-Saunders谱项，状态的推引方案称为Rusell-Saunders耦合或L-S耦合。每一个电子状态由3个角动量定义，L(总的轨道角动量），S(总的自旋角动量),J(总的角动量),其中光谱项(spectroscopic terms)L 和 S
5、 分别为各个电子轨道角动量和自旋角动量的矢量和 Ll1+l2+l3+；S=s1+s2+s3+L0，1，2，3，4，5,6，光谱项 S，P，D，F,G，H I光谱项的简明符号为：2S+1 LJ(2S1):自旋多重态(spin multiplicity)，S 为总自旋(2S1)(2L1)多重性因子两个不成对电子,(2S+1)=3，三重态(triplet)；3L一个未成对电子,(2S+1)2 二重态(doublet)；2L无未成对电子，(2S+1)1 单重态(singlet)1L例:d 2组态:ml=+2+1 0 1 2 ms=1/2，45种可能的排列(微状态)ML=4,3,2,1,0MS=0（2S
6、+1)(2L+1)=9ML=3,2,1,0MS=1,0（2S+1)(2L+1)=21ML=2,1,0MS=0（2S+1)(2L+1)=5ML=1,0MS=1,0（2S+1)(2L+1)=9ML=0MS=0（2S+1)(2L+1)=1 能量相同的微状态归为一组,得到自由离子的5个光谱项:L=4,ML=4,3,2,1 0,S=0 MS=0 1GL=3,ML=3,2,1 0,S=1 MS=1,0 3FL=2,ML=2,1 0,S=0 MS=0 1DL=1,ML=1,0,S=1 MS=1,0 3PL=0,ML=0,S=0 MS=0 1S 根据这两点，可推出d2组态的5个谱项的能量顺序为：3F 3P 1
7、G 1D 1S，其中3F为 基谱项(最大S,最大L)但实际观察的d2组态(Ti2+)光谱项的能量顺序则为：3F 1D 3P 1G 1S表1-10 sn,pn,dn组态出现的光谱项组态 LS 谱项 组态 LS 谱项p1,p5 2P d3,d7 2D(2),2P,2F,2G,2H,4P,4Fp2,p4 1S,1D,3P d4,d6 1S(2),1D(2),1F,1G(2),1I,3P(2),3D,3F(2),3G,3H,5Dp3 2P,2D,4Sd1,d9 2D d5 2S,2P,2D(3),2F(2),2G(2),2H,2I,4P,4F,4G,6Sd2,d8 1S,1D,1G,3P,3F一 自由
8、离子光谱项1 自由离子光谱项的推算 求某一电子组态的能级,就是推导其光谱项,实质上就是推算该电子组态的不同L和S的组合。以一个p2组态为例：p2组态有15种排布方式:mL mL1 0 1 1 0 1 MLmL MsmsMLmL Msms2 0(1)1 1(9)0 0(2)2 0(3)1 1(4)0 1(5)1 1(6)1 1(7)0 1(8)1 0(10)0 0(11)1 0(12)1 0(13)0 0(14)1 0(15)把这15种可能的排布方式重新整理,按每组的ML,Ms所包含的微态数可以列成下面左上角的表。1 0 1 MLMs1 0 1 1 2 1 1 1 1 1 1 1还余10个微态M
9、L 1,0Ms 1,0即L=1,S=13P(简并度9)包括9个微态 1 0 1 MLMs1 0 1 1 1 1 1 1 1 1 1 1再取出一组 0MLMs21 0 1 21 1 1 11ML=2,1,0Ms=0即L=2,S=01D(简并度5)包括5个微态 根据这个表,我们可以从中找出相应的光谱项。例如,取出一组：1 0 1 MLMs21 0 1 21 1 2 1 1 1 3 11 2 10 MLMs0 1还余1个微态 ML=0,Ms=0即 L=0,S=0 1S(简并度1)上述推算光谱项的方法称为“逐级消去法”或“行列波函数法”。照这样可对上述微态组合分别写出光谱项,如 L2,S0,1D 简并
10、度5,单重态,无未成对电子 光谱项书写的一般形式：2S1L 其中L用大写字母一表示：L0 1 2 3 4 5 字母 S P D F G H 上述光谱项左上角的2S1为自旋多重态 2S11 单重态 无未成对电子 2S12 二重态 有一个未成对电子 2S13 三重态 有两个未成对电子 简并度除能从行列式看出以外,还可由下列关系式直接计算：简并度(2L1)(2S1)用这种方法可以推算出不同d电子组态的光谱项(表11),由表可见,d10n与dn具有相同的谱项,可通过“空穴规则”来理解：在多于半满的壳层中,根据静电观点,“空穴”可理解成正电子,正电子也象电子那样会产生相互排斥作用。如：d4,四个电子占据
11、五条轨道,d6,四个空穴占据五条轨道,产生的静电排斥作用相同。d4、d6 以及d1、d9具有相同的D基谱项。表11 不同d电子组态的光谱项 根据这种原则,我们直接可以写出基谱项,其办法是 a 尽可能在每条轨道上都安置一个电子,以确保S最大;b 尽可能将电子安排在角量子数最大的那些轨道,以确保L最大 c 计算ML和MS,写出谱项符号。2 基谱项 同一电子组态中能量最低的谱项称为基谱项,基谱项可根据洪特规则、保利不相容原理和能量最低原理来确定：类似地,我们可以写出其他电子组态的基谱项。4F如 d3 l=2 1 0 1 2 ML2103 L3 谱项字母为 F MS31/23/2 2S14 基谱项：具
12、有最高的自旋多重态,即S最大的谱项；当S相同时,L最大的谱项。其他激发态光谱项的能级的相对高低,则很难用简单方法确定。得求助光谱分析和量子力学计算。如d2组态,其光谱项为3F、3P、1G、1D、1S，而 3FA8B,3PA7B,1GA4B2C,1DA3B2C,1SA14B7C,且C4B。其中A、B、C为电子排斥作用参数,其具体值可由光谱测定得到。由此可得这些光谱项的能级次序：1S1G3P1D3F3 光谱支项 光谱支项表征轨道与自旋的相互作用,这种相互作作用称为轨旋(或旋轨)偶合,旋轨偶合将引起用光谱项表征的能级分裂为用光谱支项表征的能级。由光谱项推求光谱支项的步骤如下：由特定谱项的L和S值求出
13、J值 JLS,LS1,LS2,LS 最大 相邻差1 最小 当SL时,J共有2S1个,当SL时,J共有2L1个。如 d2:3F,L3,S1；S L；J有2113个;J31,311,312 即J：4,3,2 d3:4P,L1,S3/2；S L；J有2113个；J13/2,13/21,13/22 即J：5/2,3/2,1/2 对于同一光谱项包括的不同光谱支项的能级高低,根据洪特规则确定:当组态的电子数少于壳层半充满时以J值小的能级低；多于半满时,以J值大时的能级为低；半满时,由于L0,S必定L,J值有2L11个。如,对于d2,壳层电子数少于半充满,故 3F4 3F3 3F2 在光谱项符号的右下角标记
14、上J值,就构成了光谱支项的符号：2S1LJ如：3F 3F4 3F3 3F2 4P 4P5/2 4P3/2 4P1/2二 自由离子谱项在配位物中的分裂 如果一个dn电子组态的离子处于一个配位场之中,这时将存在两种相互作用:电子间的相互排斥;配体的静电场影响。二者大体上处于同一个数量级。可用两种方式来估算这两种作用的综合影响：*先考虑电子间的互相排斥作用,换句话说先确定电子组态的光谱项,然后再研究配位场对每个谱项的影响,这种方法称为“弱场方案”。*第二种方法是先考虑配位场的影响,然后再研究电子间的排斥作用,这种方法称为“强场方案”。各光谱项在配位物中的分裂情况见表13表13 各光谱项在不同配位物中
15、的分裂1S1A1g1G1A1g,1T1g,1E1g,1T2g3P3T1g1D1Eg,1T2g3F3A1g,3T2g,3T1g下面用弱场方案处理d2电子组态的能级分裂情况D2组态的电子相互作用下分裂为五个能级，且能级次序为：1S1G3P1D3F,这些光谱项的八面体配位场相互作用后变为:下面用强场方案处理d2电子组态的能级分裂情况。d2组态的离子在八面体强场作用下有三种可能的组态:d2第二激发态(eg2)第一激发态(t2g1eg1)基态(t2g2)这三种组态中的电子间产生相互作用而引起分裂(如左图):t2g2 1A1g 1Eg 1T2g 3T1g t2g1eg1 1T1g1T2g3T1g3T2g
16、eg2 1A1g 1Eg 3A2g两种方法应该得到相同的结果。为什么可以把d1、d4、d6、d9组态放到一张图中？这是因为：d0、d5、d10 在八面体弱场和四面体场中都是球形对称的,稳定化能均为0,其静电行为相同;而d6可认为是在d5上增加1个电子,尤如从d0上增加1个电子成d1一样,因而d1和d6的静电行为应该相同；(三)能级图1 Orgel能级图 右面示出d1、d4、d6、d9组态在八面体弱场和四面体场中的Orgel谱项分裂能级图。d4和d9,可认为是在d5和d10状态上出现了一个空穴,因而d4和d9的静电行为也应相同。一个空穴相当于一个正电子,其静电行为正好与一个电子的静电行为相反,电
17、子最不稳定的地方,正电子就最稳定。因此可以予期d4与d6、d1与d9、d1 与d1、d6与d9的静电行为都应该相反。而且,d1、d9、d4、d6都具有相同的基谱项D。可以参照d轨道的对称性来理解D谱项:在八面体场中:d轨道分裂为eg和t2g,同样D谱项也能分裂为Eg和T2g。对d1和d6,其能量关系是EgT2g；d4和d9与d1和d6的静电行为相反,其能量关系应为EgT2g。在四面体场中,能级次序正好与八面体场相反：因而有 et2 和 ET2 这些概念可以用图形来表示,以纵坐标代表谱项的能量,横坐标代表配位场分裂能,于是就得了d1、d9、d4、d6组态在配位场中的Orgel图,其中d1与d4、
18、d6与d9互为倒反,八面体场和四面体场互为倒反相 同 同 相 相反 相反 相反 相反 Tdd1、d6 Tdd4、d9 Ohd1、d6 Ohd4、d9 0DqDqD6 Dq4 DqET2d1,d6 Td d1,d6 Oh d4,d9 Oh d4,d9 Td 其他组态的能级图要比d1组态要复杂,这是因为除配位场影响外,还有电子之间的排斥作用。其中，d2、d8、d3、d7的基谱项均为F，与 F有相同自旋多重态的谱项为P,二者的能量差为15B。相 同 同 相 相反 相反 相反 相反 Tdd3、d8 Tdd2、d7 Ohd3、d8 Ohd2、d7 按照d1、d9、d4、d6的思想,d2与d7,d3与d8
19、的静电行为相同,d3与d2、d3与d7、d2与d8、d7与d8的静电行为都相反;同样地,四面体场与八面体场的行为也相反。所以d2、d8、d3、d7也可用同一张Orgel图来表示。由图可以发现：F谱项在配位场中分裂为 T1、T2和 A2,而P谱项不分裂但变成T1,基态F谱项与P谱项能量差为15B。相同类型的线,如T1(P)和T1(F)(图的左边)是禁止相交的,他们发生弯曲,互相回避,其弯曲的程度以C表示,称为弯曲系数。Orgel图简单方便,但是Orgel图有它的局限：不能用于强场配合物,它只适用于弱场、高自旋的情况,而在强场情况下的谱项能量的变化在图上未反映。Orgel图缺乏定量准确性,那怕是同
20、一电子组态的离子,不同的配体就要用不同的Orgel图,因而特别不方便。这是因为它的谱项能量和分裂能都是以绝对单位表示的,不同的中心离子和不同的配体有不同的谱项能量和分裂能。在Orgel图中,基谱项的能量随分裂能的增加而下降。用起来不方便。TS图与Orgel图的区别主要有3点：TS图既有高自旋,也有低自旋的谱项(d2、d3、d8 只有一种排布；d4、d5、d6、d7有高、低自旋的区别；d1、d9只有一个电子或一个空穴,无电子或空穴之间的相互作用,故无TS图)；有自旋多重度相同的谱项,也画出了自旋多重度不相同的谱项。TS图用基谱项作为横坐标并取作能量的零点,其余谱项的能级都是相对于它而画出的。相同
21、组态的离子可以应用同一张光谱项图。因为TS图是以谱项能同拉卡参数B的比值作纵坐标,以分裂能对拉卡参数B的比值作横坐标而作出的。2 TS(TanabeSugano)图为了克服Orgel 图的缺点,Tanabe 和Sugano 提出了T S 图。下面示出 d3、d6 电子组态的TS图：为了清晰,在 d6电子组态的TS图中只画出了5D和1I离子谱项的分裂。将这两个图与Orgel比较可以看出TS图的特点。由于d3、d8不存在高低自旋之分,所以它的TS图只由一个象限组成；而d6电子组态有高、低自旋的差别,所以它的TS图由两部分组成,左边为高自旋的能级次序,右边是低自旋的能级次序,高低自旋的转变出现在o/
22、B=20处。自旋选律,也称多重性选择 多重性(2S1)相同谱项间的跃迁是允许的跃迁,多重性不同谱项间的跃迁是禁止的跃迁。即S0是允许跃迁,S0为跃迁禁止。这是因为S0意味着电子跃迁不改变自旋状态；而S0,则要改变电子的自旋状态,必须供给更多的能量(交换能),因而是不稳定的状态。(1)dd光谱的特征 强度 电子从一个能级跃迁到另一个能级必须遵守一定的规律,这种规律称为光谱选择。光谱选择有两条：轨道选律,又称Laporte选律,对称性选律或宇称选择 它是说,如果分子有对称中心,则允许的跃迁是gu或ug,而禁阻的跃迁是gg或uu。由 于 角 量 子 数l 为 偶 数 的 轨 道 具 有g对 称 性,
23、而 角 量 子 数 为 奇 数 的 轨 道 具有u 对 称 性,故 从 对 称 性 的 角 度 来 说,l=1,3的 轨 道 之 间 的 跃 迁 是 允 许 的,而l=0,2,4 是禁阻的。三 dd光谱 例如,在多电子体系中,由于自旋轨道偶合而使自旋禁阻得到部分开放。又如,配合物中,由于某些振动使配合物的对称中心遭到了破坏,d轨道和p轨道的部分混合使 L不严格等于0等都可使轨道选律的禁阻状态遭部分解除。然而,虽然上述禁阻被部分解除,但毕竟dd跃迁是属于对称性选律所禁阻的,所以dd跃迁光谱的强度都不大。上述两条光谱选律,以自旋选律对光谱的强度影响最大,其次是轨道选律。如果严格按照这两条选律,将看
24、不到过渡金属dd跃迁,当然也就看不到过渡金属离子的颜色,因为dd跃迁是轨道选律所禁阻的。但事实却相反,过渡金属离子有丰富多彩的颜色,这是因为上述禁阻往往由于某种原因而使禁阻被部分解除之故。这种禁阻的部分解除称为“松动”。由于振动将使得配体金属之间的键长不停地变化,从而分裂能将随键长的增加而减小。而分裂能的变化将导致配位场谱项之间的能量间隔发生变化,并维持在一定的范围。JanhTaller效应导致轨道能级进一步分裂,这种分裂常使吸收峰谱带加宽。旋轨偶合使谱项进一步分裂,从而使谱带加宽。所以dd跃迁吸收峰的半宽度都较大,dd跃迁光谱都是带状光谱。dd跃迁吸收峰的半宽度 dd跃迁产生的吸收的能量 例
25、1,Cr(H2O)63在可见光区有三个吸收峰 117400cm1(13),224600 cm1(15),337800cm1(14,因被靠近紫外区出现的配体的吸收所掩盖故图中未示出),指派各跃迁,计算Dq、B、和弯曲系数C。解:由于在配离子Cr(H2O)63中,Cr3,d3组态,八面体,H2O为弱场配位体,可使用d3组态Oh场的Orgel图,其基态为4A2g,自旋允许的跃迁是：4A2g4T2g,4A2g4T1g(F),4A2g4T1g(P)5000 15000 25000 35000cm14T2g4T1g(F)使用左边部分进行计算,4A2g4T2g,117400cm1,相应于Oh场中的分裂能,于
26、是由 10Dq17400cm1,得 Dq1740cm1 由4A2g4T1g(F),224600cm118DqC,由此得 C181740246006720cm1；由4A2g4T1g(P),337800cm112Dq15BC,由此得 B680cm1；查表得到Cr()的B950cm1,所以 B/B680/9500.72 上述跃迁均自旋允许、对称禁阻的跃迁,故吸收强度不太大。6 解：Fe(H2O)62,高自旋,使用d6组态TS图左半部分,发现其跃迁很简单,为5T2g5Eg,其肩 峰 是 由 于 d6组 态 的 JahnTeller效应使5Eg有一点分裂之故。例2 Fe(H2O)62和Co(H2O)63
27、都是d6组态,前者为高自旋离子,其吸收带有一主峰10400cm1和一个肩峰8300cm1;后者为低自旋配离子,有两个对称分布的强Fe(H2O)6225000 10000 15000 cm1峰 16500cm1和24700cm1,两个弱峰8000cm1和12500cm1,指派这些峰的相应跃迁。1T2 E/B34.2 E34.272024600cm1 1T1 E/B22.9 E22.972016500cm1 3T2 E/B17.8 E17.872012800cm1 3T1 E/B11.2 E11.27208100cm1 根据这些数据可作如下指认：1 1A11T1 16500cm1 2 1A11T2
28、 24600cm1 3 1A13T2 12800cm1 4 1A13T1 8100cm1 Co(H2O)63,低自旋,使用图的右半部分,其基态为1A1,自旋允许的跃迁是1A11T1,1A11T2；再往上,自旋允许的跃迁能量太高,而能量较低的有1A13T1,1A13T2。由表7得Co(),B720cm1,由此得1A11T1,116500cm1,E/B16500/72022.9。在纵坐标上找到22.9的点并作一横线与1T1线相交,其交点的横坐标Dq/B2.42,再由2.42作一垂线,该垂直线与诸谱项线的交点对应的纵坐标表示以B为单位在强场2.42时的能量。67.4.3 电荷迁移光谱 电荷迁移光谱也
29、常简称为荷移光谱,其特点是 吸收强度大；跃迁能量高,常出现在紫外区。ML6(6b n)的简化MO 能级图1234(一)配体到金属的荷移(还原迁移)(LM)MnLb M(n)L(b)这种跃迁相当于金属被还原,配体被氧化,但一般并不实现电子的完全转移。以配离子ML6(6bn)为例,其荷移跃迁能级图表示在右:于是预期的四种跃迁为:1*(t2g)2*(eg)3*(t2g)4*(eg)每一个跃迁都表明电荷由一个主要具有配体性质的轨道迁移到一个主要具有金属性质的轨道中去。荷移光谱一般有如下三类：如在 O2、SCN、F、Cl、Br、I所形成的配合物中,碘化物颜色最深；在VO43、CrO42、MnO4系列中,
30、中心金属离子氧化性逐渐增强,电荷迁移所需能量逐渐降低,所以含氧酸根离子颜色逐渐加深：如MnO4中的Mn()比CrO42中的Cr()的氧化性强,跃迁能量低,跃迁容易,所以MnO4吸收500560nm(绿色)的光,呈现紫红色；CrO42吸收480490nm(绿蓝色)的光,呈现橙色。可以预料,金属离子越容易被还原,或金属的氧化性越强和配体越容易被氧化或配体的还原性越强,则这种跃迁的能量越低,跃迁越容易,产生的荷移光谱的波长越长,观察到的颜色越深。NH3Co(NH3)5X2离子的光谱20000 30000 40000 cm1(二)金属对配体的荷移(氧化迁移)(ML)这类光谱发生在金属很容易被氧化,配体
31、又容易被还原的配合物中：Mn Lb M(n)L(b)要实现这种跃迁,一般是配体必须具有低能量的空轨道,而金属离子最高占有轨道的能量应高于配体最高占有轨道的能量。这种跃迁一般发生在从以金属特征为主的成键 分子轨道到以配体特征为主的反键*分子轨道之间的跃迁：(金属)*(配位体)这种光谱出现在一种金属离子以不同价态同时存在于一个体系的时候,这时在不同价态之间常发生电荷的迁移。MmMn(nm)如,普鲁氏蓝KFe()Fe()(CN)6的Fe()Fe()的电荷迁移,钼蓝中的Mo()Mo()的迁移。如果用表示金属离子的价离域的程度,则：0时,两种金属处于不同的环境中,不发生混合。不产生金属到金属的荷移,配合
32、物的性质为不同价体系的叠加；是不大的数值,两种价态的环境相差不大,两种金属之间常有桥连配体存在；值很大,电子有很大的离域作用,不同价的金属已完全混合,其间已分不清差别。(三)金属到金属的荷移(MM)7.5 过渡元素的磁性 不同物质的分子在磁场中表现出不同的磁性质。像H2、Cl2等,在磁场中受到磁场的排斥,称为反磁性或抗磁性物质；而NO、O2等,在磁场中受磁场的吸引,称为顺磁性物质。NN 抗磁性物质在磁场中NN顺磁性物质在磁场中 另外还有一些物质,他们也是顺磁性物质,只是磁场对他们的作用要比对顺磁性物质的作用大得多,称为铁磁性物质。在化学上主要感兴趣的是顺磁性物质和抗磁性物质。磁矩的计算一 纯自
33、旋磁矩 在多数情况下,分子磁矩主要是由电子的自旋产生的,纯的自旋磁矩可根据总自旋量子数进行计算。sg 其中S为总自旋量子数,等于未成对电子数的一半,g为朗德因子。对于自由电子,g2.0023,通常取g2,于是上式变为:s 式中n为未成对电子数。这个式子表明,如果忽略轨道角动量对磁矩的贡献,可由磁矩直接计算出某种离子的未成对电子数。按这个公式算出来的磁矩,在少数情况下与实验值不一致,这正是由于忽略了未成对电子的轨道运动对磁矩的贡献之故。二 轨道磁性对磁矩的贡献 如果加上轨道磁性对磁矩的贡献,则磁矩的计算公式变为：SL 研究表明：轨 道 角 动 量 对 分 子 磁 矩 是 否 有 贡 献,取 决于
34、 外 磁 场 改 变 时 电 子 能 否 自 旋 平 行 地 在 不 同 轨 道 之 间再分配。这种分配必须在对称性相同的能级之间进行。按照这个公式计算出来的磁矩在大多数情况下也与实验值不一致。表明在多数情况下,轨道角动量对分子磁矩的贡献很小或没有贡献。在八面体场中，d轨道分裂为t2g和eg,由于eg轨道是由形状不相同的两个简并轨道组成的，两条轨道的对称性不同，电子不能在这两条轨道中进行自旋平行的再分配，所以对磁矩不能作出贡献；但t2g轨道是由对称性和形状都完全相同的dxy、dxz、dyz所组成，电子可以在这三条轨道中进行自旋平行的再分配，因而能对磁矩作出贡献。但是当三条轨道各被一个或两个电子
35、占据时，这种再分配不能进行，所以半满和全满的t2g轨道的磁矩也被冻结。相反,t2g1、t2g2、t2g4、t2g5,由于对同一自旋方向的电子来说，还存在有空轨道，因而能进行自旋平行的再分配，所以可对磁矩作出贡献。发现：所有能对磁矩产生的贡献的电子组态都具有 T 基谱项,为其他基谱项的电子组态都没有这种贡献。表14示出轨道对八面体配合物磁矩产生的贡献。t2g1t2g2 t2g3 t2g3eg1t2g4t2g3eg2t2g5 t2g4 eg2t2g6t2g5 eg2 t2g6 eg1t2g6eg2 t2g6 eg3表14 轨道对八面体配合物磁矩产生的贡献 一般说来,对于第一过渡系的金属离子,这种偶
36、合作用较小,可以忽略不予考虑。但对其他过渡系,镧系和锕系,这种偶合作用较大,必须加以考虑。三 旋轨偶合对磁性的影响 研究表明,在一些应当没有轨道磁矩贡献的物质中,如d8、d9,他们的基谱项分别为3A2g、2Eg,应当没有轨道磁矩的贡献,分子磁矩应等于由自旋产生的磁矩。然而在实际上具有这两种电子组态的分子所产生的磁矩却比由纯自旋磁矩算出的值要大。再如d4高自旋,基态谱项为5Eg,也应没有轨道磁矩的贡献,但具有这种电子组态的分子的磁矩却比纯自旋磁矩小。这是由于 自旋和轨道相互作用,即产生了旋轨偶合使得一定量的激发态T谱项混到了基谱项之中,从而产生轨道磁矩贡献之故。自由金属离子的旋轨偶合作用可用单电
37、子的旋轨偶合常数nd或多电子的旋轨偶合常数来表示。nd与间的关系为:nd/n 式中n为未成对电子数,当d电子数小于5时,上式取正,大于5时取负,等于5时,等于0。对于基态谱项为A或E对称性的配合物,情况比较简单,由旋轨偶合作用引起磁矩的变化可由下式计算：eff(1/)s其中基谱项为A2时,4,为A1时,0,为E时2时。例如实验测得(NH4)2Ni(SO4)26H2O的磁矩为3.30B.M.,Ni2(d8）有两个单电子,纯自旋磁矩为2.83B.M.,在Oh场中,其基谱项为3A2g,=4,查表得 630,nd/n630/2315(d电子多于5,取负),Ni2的o8500cm1,于是,eff(1/)
38、s(14(315)/8500)2.833.25 B.M.计算结果与实验值一致。单电子的偶合常数值列于下表:基态光谱项为 T的离子也会产生旋轨偶合作用,这时情况变得复杂起来,因为,一产方面旋轨偶合使基态谱项生分裂,同时,这种作用还强烈地与温度有关。右图示出d1组态的八面体配合物的分子有效磁矩eff与温度和偶合常数之间的关系,对第一过渡系,因为旋轨偶合作用小,处于图形的右边,分子磁矩数值接近于纯自旋磁矩；而第二、第三过渡系,旋轨偶合作用大,处于图的左边,分子磁矩反常地低。1.原子核外的电子运动状态波粒二象性；德布罗意关系式；海森堡不确定原理核外电子运动状态的描述4个量子数：n=1，2，3.(主量子数）决定能量及轨道大小；l=0，1，2n-1(角量子数）指名轨道形状，及轨道角动量；ml=l，l-1，-l(磁量子数）指名轨道的取向及轨道角动量在 z 轴的 分量；ms=,-;(自旋量子数）自旋角动量的z 轴的分量s=,指名自旋角动量