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1、2023年高考物理总复习高中物理22个经典模型汇总1追及相遇模型速度小者追速度大者匀速追匀减速匀加速追匀速类型以 前,后 面 物 体 前时,两物体相距最远，A.v(.t为两物体初始说明以后.后面物体Lj前速度大者追速度小者类型匀减速追匀速匀速追匀加速匀减速追匀加速图象说明开始追赶时,两物体间距离为之后两物体间的距离在减小,当两物体速度相等时，即t=t时刻：若Ax=x“.则恰能追上,两物体只能相遇一次，这也是避免相撞的临界条件 若Ax x,则相遇两次,设时亥At,=%,两 物 体 第 次相遇,则右时刻两物体第二次相遇（?2 =tn-八）2“活结”与“死结”模型模型特征受力特点图示“活结”模型轻绳
2、跨过光滑动滑轮或绳上挂一光滑挂钩结点两侧轻绳的拉力大小总是相等k777777 7 7 7 7 7 7“死结”模型结点不能沿轻绳移动结点两侧轻绳拉力大小不一定相等:3“动杆”与“定杆”模型模型特征受力特点图示“动杆”模型轻杆一端通过光滑钱链或者光滑转轴固定且轻杆可绕固定端转动轻杆两端的力一定沿杆/r杆“定杆”模型轻杆的一端固定，不可绕固定端转动轻杆两端的力不一定沿杆IP 3 0 杆D4连接体模型加速度大小、方向都相同A、B材 料 相 同，在力/作 用 下 向 上 加速，绳不可拉伸4、8间 内 力 大 小T=nik-F.m +mB加速度大小相等、方向不同绳 不 可 拉 伸，不计一切摩擦隔离 m：m
3、g-T=ma.隔 离 M：7 =M a.加速度大小有倍数关系4、B与地面间动摩擦因数均为，在力广作用下向右加速，绳不可拉伸隔离 4/-二 叫 .隔 离 B：2T-fimBg=mBaB,加速度大小关系网=2 0即5传送带模型(1)水 平 传 送 带 模 型水平传送带模型中物块可能的运动情况情境滑块的运动情况传送带不足够长传送带足够长%=o -vAQ_O一克加速先加速后匀速%Q_ OIo r时，一直加速斯 V时，一克减速%1,时，先减速再匀速跖滑块一直减速到传送带右端滑块先减速到速度为0,后被传送带传回左端若%r,则滑块返回到传送带左端时速度为r(2)倾斜传送带模型倾斜传送带中物块可能的运动情况情
4、境滑块的五;动情况传送带不足够长传送带足够长一 直 加 速（一定满足 关 系gin 但“in，居 。7 8）若 N L ill。先加速后匀速若(Inn 6.先以“I=gsin 0*仆、8加速.后以%=出0加速当 0，b in H ）当0%r时,若.先加速后匀速；若 f时.若云tan H.一直成速（加速 度 为gsin H-）：若 加”一 j t加速（加速 度 为gsin H-幺g，g。）当 f时.若 MLill%先减速后匀速：若 IHI1 6.以a 2加速若 lm i优一直减速若Mn ,当（）ftt r时，先 戊 速 到0后反向加速到，最后匀速回到原位直6 板块模型运动状态处理方法具体步骤板
5、块 速 度 不相等隔离法对滑块和木板进行隔离分析，弄清每个物体的受力情况与运动过程板块速度相等瞬间假设法假设两物体间无相对滑动 用 整 体 法 算 出 一 起 运 动 的 加速度用隔离法算出 其 中 个物体“所需要”的摩擦力K 比 较6与最大静摩擦力库 的关系，若W尸 两物体间无相对滑动，若K 以.则发生相对滑动板块共速运动整体法将滑块和木板看成一个整体,对整体进行受力分析和运动过程分析7 小船过河模型方式说明时间最短图示当 船 头 与 河 岸 垂 江 时（即。砒J_ r木），渡河时间最短，最短时间,m=Y-位移最短行 也 时,若满 足 心-/cos 8=0,渡河位移最短,当 与，时，若船头方
6、向与合速度方一向殖直.渡河位移最8平抛运动中的斜面模型9水平面内的圆周运动模型水平转盘模型八,假谀物体与转/_ _ _ _ _ _ 1/盘间的最大栉翟严动向 心 力 由 静 摩 擦 力 提 供，即RfnLr,当物体刚好要滑动时，6 =fjung，临 界 角 速 度 3 =件。物体离中心越远,越容易被甩出圆锥筒模型外向心力由重力m g和支持力八的合力提供，即产l =-=m w2ry解得好二t a n 0 r痣i，3=4。稳定状态下小球所处的位置越高，半径r越大，角速度3越小,线速度”越大mN/圆锥摆模型、限mg/向心力 F 向 =mg la n 0 =rna)2r,r=L s i n。，解得 v
7、=/gLtan O s i n 0,3:J l T e。稳定状态下6越大，对应的角速度3和线速度r越大10竖直面内的圆周运动模型轻绳#N O,再临界:尸=0,2 =Vgr2在B点有mg+FB=m y1 1卫星变轨模型理解变轨过程中相关物理量的关系(1)两 个 不 同 轨 道 的“切 点”处 线 速 度”不相等，图 中 取“U (2)两 个 不 同 轨 道 的“切 点”处 加 速 度a相 同，图中 a m”=。1 1，。11八=。I(3)不 同 轨 道 上 运 行 周 期T不 相 等，根据开普勒第三定律1 =4：知，内 侧 轨 道 的 周 期 小 于 外 侧 轨 道 的周 期.图 中7 Tn T
8、n.(4)卫 星 在 不 同 轨 道 上 时 机 械 能E不 相 等，“高 轨 高 能，低轨低 能 ，卫星变轨过程中机械能不守恒，图 中&En =l=n,1(i不变;-二卜不变mA=P =Fv T=/=AV,运动性质加速度减小的加速直线运动匀加速直线运动，维持时间(1 =0=rP.P丽ft=1m居 段运动性质速度为小的匀速直线运动加速度减小的加速直线运动,在H点达到最大速度，=14流体模型对于“连续”质点系发生持续作用，物体动量(或其他量)连续发生变化这类问题的处理思路：(1)正确选取研究对象选 取 很 短 时 间A/内动量(或其他量)发生变化的那部分物体作为研究对象.(2)建立如下的“柱状模
9、型”在 时 间A/内所选取的研究对象均分布在以S为截面积、长为 心f的柱体内.这 部 分 质 点 的 体 积 为=这部分质点的质量为Arn=pSvSt.这 部 分 质 点 在A/时 间 内 动 量 的 变 化=必 小=pSv2 A/.(3)根据动量定理()求出相关的物理量.注意:在对“微元”进 行 受 力 分 析 时，一般情况下其重力可以忽略.15爆炸和反冲模型爆炸模型特点位置不变：爆炸的时间极短，因而爆炸过程中，物体产生的位移很小，一般可忽略不计，可以认为爆炸后物体仍然从爆炸前的位置以新的动量开始运动反冲作用原理反冲运动是系统内两物体之间的作用力与反作用力产生的效果爆炸、反冲模型的两条规律总
10、机械能增加：由于有其他形式的能量转化为机械能，所以总机械能增加动量守恒：系统在某一方向不受外力或内力远大于外力，所以系统在该方向上的动量守恒16人船模型模型条件-初始时刻总动量（或某方向总动量）为零;动量（或某方向动量）守恒.17子弹打木块模型情况_子弹停留在木块中和木块一起运动，相当于“一静一动”的完全非弹性碰撞规律动量守恒mi%=(m M)&功能关系Q m+M）7;22 2 /为 子弹进入木块的深度情况二子弹穿透木块后各自运动规律动量守恒n W。=mv+MV2功能关系Q=九=f扁一 rn，；一 为子弹击穿木块的厚度.其中V.和V2分别为子弹穿过木块后子弹和木块的速度18等效重力场模型常考情
11、境带电体在电场和重力场的复合场中，在绳或轨道的束缚下在竖直平面内做变速圆周运动处理方法用 等 效“重力”法，类比在重力场中竖直平面内的圆周运动处理（如图所示）_B r等效m/徜E“重力-A-解题思路求出重力和电场力的合力F合，将这个合力视为“等效重力”；将 m视为“等效重力加速度”；小球速度最大的位置，即是“等效最低点”，圆周上与该点在同一直接的点为“等效最高/占、”，.将小球在重力场中做圆周运动的规律迁移到“等效重力场”中分析求解1 9磁汇聚与磁发散模型大量的同种带正电的粒子，速度大小相同，平行入射到_J.i o 八圆形磁场区域，如果轨迹圆半径与磁场圆半径相等即R=磁汇聚模型 v)r,则所有
12、的带电粒子将从磁场圆的最低点8点射出。平行四边形 OAO5为菱形，可得B。，为轨迹圆的半径，可知从A点发出的带电粒子必然经过B点P n有界圆形磁场磁感应强度为8,圆心为。，从尸点有大/哆代X、四量质量为加，电荷量为4的正离子，以大小相等的速度曲心玲皿利/x 双3式沿不同方向射入有界磁场，不计粒子的重力，如果正离磁发散模型：1(艮:竽4子轨迹圆半径与有界圆形磁场半径相等，则所有的运动轨迹的圆心与有界圆圆心。、入射点、出射点的连线为-C菱形，即出射速度方向相同20 杆轨模型单杆模型轨道水平光滑，杆，/，质量为m.轨道水平光滑.杆质质量为电阻不计.两平行导轨间距离为 小 电阻不计,两平行导轨间.杆“
13、初速度为r0 距 离 为 拉 力 恒 定杆向以速度 切割磁感线产生,感应电动势/：=Hh.电 流/=开 始 时=一 杆 岫 速 度:_ L _业,安 培 力 尸=8 =，T =感 应 电 动 势E =R R/，t =/t =安培力 F，；=分 H:l2rf l 做减速运动：I n HIL 1 j|/-/=ma 知a I ,析 K=“L ,3=0 时）=0.a =当=0 时,r 最大,叫“=（）.杆保持静止 B L规律能S L里转化动 能 全 部 转 化 为 内 能：。做的功一部分转化为杆的动能，一部分转化为内能:叼=Q +双杆模型说明规律轨道水平光滑，一杆初速度为3 b.不受其他外力的作用分析
14、杆M N做变减速运动，杆做变加速运动,稳定时,两杆的加速度均为零,以相等的速度匀速运动，整个过程系统动量守恒轨道水平光滑，两杆初速度均为零，一杆受到恒定水平外力的作用开始时，两杆做变加速运动;稳定时，两杆以相同的加速度做匀加速运动21玻璃管液封模型利用水银柱考查气体实验定律时,其通常的研究对象为水银柱封闭的空气柱.但在分析时，一般是结合水银柱的高度来寻找封闭气体初、末状态的压强或体积（长度），之后再利用气体实验定律进行求解.22变质量气体模型几种变质量气体问题的分析方法分析变质量气体问题时，要 通 过巧妙地选择研究对象，使变质量气体问题转化为定质量气体问题，用气体实验定律求解.(1)打气问题:选择原有气体和即将充入的气体作为研究对象,就可把充气过程中气体质量变化问题转化为定质量气体的状态变化问题.(2)抽气问题:将抽气过程中抽出的气体和剩余气体作为研究对象,质量不变，故抽气过程可以看成是等温膨胀过程.(3)港气问题:把大容器中的气体和多个小容器中的气体整体作为研究对象，可将变质量问题转化为定质量问题.(4)漏气问题:选容器内剩余气体和漏出气体整体作为研究对象,便可使问题变成一定质量气体的状态变化，可用理想气体的状态方程求解.