振动与冲击理论基础.pptx

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1、1.1 1.1 机械振动组成：振动系统（单摆），振源（给一初始位移），响应 振动问题：已知振源、系统特性，求响应 环境预测：已知系统特性、响应，求输入 系统识别：已知输入、响应，求系统特性车床+混凝土机座弹性垫振动系统激励响应第1页/共61页1.1 1.1 实际包装系统简化第2页/共61页1.2 1.2 力学模型简化力学模型的原则：（1 1）要正确反映包装系统的特性；（2 2）在正确反映包装系统的特性的前提下尽可能简化模型。考虑的具体问题：（1 1）包装产品是均质刚体，还是由多个部件组成？产品的摆放方式？（2 2）是否考虑外包装箱的质量和弹性？（3 3）是否考虑缓冲材料的质量？（4 4）是否考

2、虑缓冲材料的粘性？第3页/共61页1.2 1.2 力学模型单自由度系统假设：被包装产品为均质刚体，略去外包装箱的质量和弹性，不计缓冲材料的质量，并视为粘性和阻尼的弹性体。m m：产品质量k k：缓冲衬垫材料的弹性系数c c：缓冲衬垫材料的粘性阻尼系数第4页/共61页1.2 1.2 力学模型二自由度系统假设：略去外包装箱的质量和弹性，不计缓冲材料的质量，并视为粘性和阻尼的弹性体。m1,m2m1,m2：易损件和产品质量；k1k1，c1c1：易损件与产品间的弹性系数和粘性阻尼系数；k2k2，c2c2：产品主体与外包装箱间的缓冲材料的弹性系数和粘性阻尼系数。第5页/共61页1.2 1.2 力学模型三自

3、由度系统假设：不计缓冲材料的质量，并视为粘性和阻尼的弹性体。m1,m2m1,m2：易损件和产品质量；m3m3：外包装箱的质量（外包装箱很重时）；k1k1，c1c1：易损件与产品间的弹性系数和粘性阻尼系数；k2k2，c2c2：产品主体与外包装箱间的缓冲材料的弹性系数和粘性阻尼系数。第6页/共61页1.2 1.2 力学模型多自由度系统第7页/共61页1.2 1.2 力学模型多自由度系统假设：产品叠放在同一包装箱中或同一产品 有多个关键零部件 不计缓冲材料的质量，并视为粘性和 阻尼的弹性体。m1,m2m1,m2mnmn：质量；k1k1，k2k2knkn：弹性系数；c1c1，c2c2cncn：粘性阻尼

4、系数。第8页/共61页1.3 1.3 机械振动的分类（1 1）按自由度分：单自由度系统，二自由度系统，三自由度系统，多自由度系统，连续介质系统；（2 2）按系统运动的微分方程分：线性振动（运动方程为线性微分方程）；非线性振动（运动方程为非线性微分方程）；（3 3）按系统输入类型分：自由振动：系统只受初干扰或外界激励取消后，系统仅 在弹性恢复力的作用下产生振动。强迫振动：系统在外界激励下产生的振动；自激振动：系统在输入和输出之间有反馈特性，并有能 量补充而产生的诊断。（4 4）按系统输出规律分：周期振动 随机振动 第9页/共61页2 2 单自由度线性系统的振动2.1 2.1 单自由度线性系统的自

5、由振动 自由振动振体在受到初干扰（初位移或初速度）后，仅在系统恢复力的作用下在平衡位置附近作往复运动称为自由振动。第10页/共61页无阻尼系统的自由振动(a)(b)(c)平衡位置第11页/共61页（1 1）无阻尼系统自由振动的微分方程及求解图（b b）W=F=k W=F=k （2-12-1）图（c c）F=-k()F=-k()负号表示力的方向根据牛顿第2 2定律 F=ma F=ma 得振动体的运动微分方程：W-k()=m W-k()=m 由（2-12-1）得 m =-k m =-k（作用在振动方向的常力只影响振动中心的位置，而不影响振动规律）第12页/共61页（1 1）无阻尼系统自由振动的微分

6、方程及求解设 系统的固有特性，固有频率）得 （二阶常系数线性齐次微分方程）解：C C，D D待定系数代入初始条件：所以,得方程的解 第13页/共61页（1 1）无阻尼系统自由振动的微分方程及求解令A A振幅：振体偏离振动中心的最大距离相位角，A A，由运动的初始条件定。第14页/共61页（2 2）周期、频率和圆频率周期：物体作一次完全振动（来回一次）所需的时间称为振动周 期，用T T表示，则物体在任一时刻t t的运动状态（位置和 速度）应该与物体在t+Tt+T的运动状态（位置和速度）相同运动状态具有周期性由于正弦函数的数值每经过22重复一次，故 频率：周期的倒数称为频率。它表示单位时间内（每秒

7、）物体所 作的完全振动的次数，单位为赫兹（HzHz）。圆频率 ：表示振动体在22秒内的振动次数。（弧度/秒）第15页/共61页（2 2）周期、频率和圆频率之间的关系说明：周期、频率或固有频率都是由振动系统本 身的性质所决定的量；这种由系统本身性 质所决定的周期、频率或圆频率往往称为 固有周期、固有频率或固有圆频率。第16页/共61页例：求质量弹簧系统的周期、频率或圆频率。结论：质量弹簧系统的周期、频率和圆频率与重力 作用下的静变形有关。代入 第17页/共61页（3 3）计算固有频率的能量法 根据能量守恒定理，系统的机械能守恒：T+V=T+V=常数 T T：动能，V V：势能具体研究质量弹簧系统

8、：振动体在任意位置且有速度 ，则第18页/共61页（3 3）计算固有频率的能量法平衡位置：极限位置：在上述系统中：，即 代入 第19页/共61页（4 4）串联弹簧和并联弹簧的等效刚度串联弹簧 第20页/共61页（4 4）串联弹簧和并联弹簧的等效刚度并联弹簧：推广到N N个并联弹簧：第21页/共61页阻尼对自由振动的影响衰减振动(1)(1)阻尼振动：振幅随时间而减小的振动称为阻尼振动。(2)(2)粘滞阻尼的大小:当振体以不大的速度在流体介质（空气、油类等）中运动时，介质给振体的阻尼的大小与振体速度成正比，即 粘滞阻尼系数，取决于振体的形状、大小和介质的性质，单位为牛顿秒/米。振体速度，米/秒。牛

9、顿。-号表示阻尼的方向与振体速度的方向相反。第22页/共61页（3 3）单自由度有阻尼系统的受力分析取平衡位置为坐标原点 ，该系统的运动微分方程为方程的解可设为 代入微分方程 得 该系统的特征方程（二阶常系数线性齐次微分方程）第23页/共61页特征方程的解 产生重根的情况在物理上具有特殊意义，将对应的阻尼 系数称为临界阻尼系数。设 系统中实际存在的阻尼与该系统临界阻尼系数之比，称为阻尼比。第24页/共61页(A)(A)小阻尼系统的自由振动（111）强阻尼系统特征方程有两个负实根 ：振体运动的微分方程的解为两个衰减指数函数的和：取决于初始条件 第28页/共61页第29页/共61页例题1 1：缓冲

10、衬垫的排列如图所示，其中缓冲衬垫的弹簧刚度为 ，求等效弹簧刚度。解：第30页/共61页例题2 2：已知单自由度小阻尼系统在 时的第三个振幅比 的第二个振幅降低了20%20%，求此系统的阻尼系数和固有频率。解：（1 1）求阻尼系数小阻尼系统对数衰减率：（2 2）求固有频率 振动周期 ，阻尼系统的固有频率为：第31页/共61页2.2 2.2 单自由度系统的受迫振动 受迫振动：振动系统在长时间或瞬间的激励作用下发生的振动。运动微分方程及求解以静平衡位置为坐标原点，坐标向下为正。F F（t t）简谐扰力（二阶常系统非齐次微分方程）第32页/共61页运动微分方程及求解 方程的解为：其中：为对应的齐次方程

11、的通解，设 ，则 是一个衰减运动，瞬态解，通常不考虑；为特解（稳态解）：为强迫振动的振幅，为相位角。将 代入非齐次微分方程中，可得 强迫振动的振幅和相位角只决定于系统本身的特性和干扰力的性质，与运动的初始条件无关。第33页/共61页第34页/共61页(1)(1)频率比 ：稳态解为：(2)(2)静力偏移 ：力幅作用下系统的偏移 (3)(3)动力放大系数 ：表示干扰力对振动系统动力作用的效果，取决于 和 。第35页/共61页(4)(4)曲线（以 为参变量）第36页/共61页(4)(4)曲线（以 为参变量）A A1 1，即 （低频段），接近1 1，接近 缓慢交变的干扰力的动力作用接近其静力的作用。B

12、 B 1 1，即 （高频段），接近0 0，干扰力交变极其迅速时，振体由于惯性几乎来不及振动。C C对 的各条曲线，当 增大时，对于确定的 和 ，都有相应的最大值共振解决问题！求出共振时 和 ，求极值的问题。当 值较小（实际中往往如此），认为 ，即 干扰力频率接近于系统的固有频率时发生共振，。当 ，无共振现象。D.D.当 =0=0，无阻尼自由振动。从图上可以看出，小阻尼系统和无阻尼系统的响应没有区别。因此，在 和 时可以按无阻尼系统来计算 值。第37页/共61页例题3 3：在如图所示的振动系统中，已知弹簧常数 ，物块质量 ，粘滞阻尼系数 ，干扰力的力幅 ，干扰力频率 ，试求振体的受迫振动。第38

13、页/共61页解：分析 求 和 求 和（1 1）求系统的固有频率 （注意单位）（2 2）求频率比（3 3）求阻尼比（4 4）求 和 第39页/共61页支座激励与隔振强迫振动外界的激励力，位移干扰。（1 1）系统运动微分方程及求解运动微分方程为 将 方程的稳态解为：第40页/共61页（2 2）传递率 :（振体振幅与支座振动的振幅的比值）（3 3）曲线（为参变量）第41页/共61页A A 1 1，1 1，隔振体的固有频率远大于激励频率时，1 1，没有隔振效果。B B 区域内，振体振幅会被放大，当 ，发生共振。放大区。运输包装工具在起制动过程中可能会经过放大区，因此隔振体（缓冲结构）应有适当的阻尼。C

14、 C ，有隔振效果，称为隔振区。在实际应用中取 。（4 4）传递率曲线分析第42页/共61页例4 4：包装件内装产品在静平衡时压缩缓冲衬垫引起的静变形为5.08cm5.08cm，如果此包装放在运输车上，支座扰频为 ，支座扰力幅值 ，求产品最大位移和最大加速度。解：分析，求在本题中不考虑阻尼，故 第43页/共61页（1 1）求系统固有频率 （注意单位）（2 2）求传递率 （3 3）求 第44页/共61页任意周期激励力引起的强迫振动（1 1）非简谐周期激振力引起的受迫振动系统的运动微分方程为 应用谐波分析法，可将 按富里埃级数展开成一系列不同频率的简谐激振力，即 为常力，取静平衡位置为坐标原点，方

15、程中不出现该项。当系统阻尼较小时，可忽略不计，方程的解为：为第j j阶谐波响应的相位差 为第j j阶频率比 第45页/共61页（2 2）非简谐的周期性支承运动引起的受迫振动 单自由度系统在支承运动 作用下的稳态响应为：根据叠加原理，得非简谐周期性支承运动作用下系统的稳态响应：若忽略阻尼 =0=0，则 ，方程的解可简化为：第46页/共61页任意激励力引起的强迫振动系统的运动微分方程为：任意激励力，非周期，无法直接求解解决方法：任意激励力分解成无数多个脉冲宽度（脉冲作用时间）为无限小的脉冲，在 的间隔 内，系统质量受到一个微冲量 的作用阴影面积表示求出单独脉冲作用下系统的响应叠加系统的总响应。它包

16、括了任意激励力作用下的瞬态振动和激励停止后的自由振动。若忽略阻尼，则 =0=0，方程的解可简化为：DuhamelDuhamel积分法第47页/共61页例5 5：试求有阻尼单自由度系统对图2-152-15（a a）所示的阶跃函数激励的响应。解：单位阶跃函数可表示为：阶跃函数可表示为 ,系统运动微分方程为：利用DuhamelDuhamel积分法，在t0,t0,则响应为：对无阻尼系统，=0=0，系统响应为：当 时，响应达到最大，即 ，为静变形的2 2倍，其响应曲线见图（b b）.第48页/共61页例6 6：求半周期正弦脉冲激励对单自由度无阻尼系统的响应。第49页/共61页解：时间间隔为 的半周期正弦

17、脉冲波形如图a a 所示，可表示成：式中：利用DuhamelDuhamel积分法，半周期正弦脉冲在 的响应为：当 ，激振力为0 0，响应只取决于 时的状态，有：当 的值不同时，响应曲线不同，（c c）半周期正弦脉冲的冲击响应谱。第50页/共61页2.3 2.3 多自由度线性系统的振动 两自由度线性系统的振动第51页/共61页（1 1）系统的运动微分方程整理得：耦合方程 引入矩阵和向量：矩阵方程 第52页/共61页（2 2）无阻尼系统的自由振动方程的解为：为任意常数（由初始条件确定）为 在频率 时的振幅。基波：较低的频率项为基波；如果 ，为基波。谐波：其他的项称为谐波。其中为常数 第53页/共6

18、1页主振型：系统按给定的一个固有频率作自由振动为主振动，系统作主振动的任何瞬间的各点位移之间所具有的一定比值，即整个系统具有确定的振动形态，成为主振型。第54页/共61页若 =0=0，则产生第一主振型。或振型矢量 若 =0=0，则产生第二主振型 。或整个方程的解 振型矩阵 第55页/共61页（3 3）有阻尼系统的强迫振动 为任意的力或位移，无法直接求解；考虑 和 具有相同频率的谐波激励（复数域的问题）稳态响应为：为复数常数 第56页/共61页多自由度线性系统的振动第57页/共61页其运动微分方程为：有限单元法求解 第58页/共61页2.4 2.4 随机振动的基础理论在包装中的应用如图所示的包装

19、箱受到白噪声功率谱密度常值为 ，阻尼比 ，质量为 的产品与刚度为 的弹簧构成单自由度系统，具有 的固有频率。试求产品与箱壁之间的允许间隙。解：产品位移的均方根值为：按照“3 3 ”准则，把可靠度取为99.74%,99.74%,产品与箱壁之间的间隙应大于 第59页/共61页思考题和计算题1 1结合手机及附件（充电器等）的包装思考如何将不同的包装件的组合方法简化成动力学模型。如果手机和充电器采用并联的方式排列，考虑缓冲衬垫的阻尼，建立该系统的自由度系统的运动微分方程。2 2无阻尼系统的自由振动与有阻尼自由振动有何区别（从动力学模型和响应等方面进行分析）？阻尼的大小对自由振动的响应有何影响？3 3 计 算 如 图 所 示 的 组 合 衬 垫 的 等 效 刚 度，其 中 K1=100N/MMK1=100N/MM，K2=200N/MMK2=200N/MM，K3=500N/MMK3=500N/MM。4 4受迫振动的振幅B B与静力偏移B0B0之比称为动力放大系数，用 表示，即 可见动力放大系数 只取决于 和 。请分析 和 在不同取值范围时的振动情况。123第60页/共61页感谢您的观看！第61页/共61页