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1、动力学的形成和发展与社会进步的关系（1)动力学与钟表中国古代计时方式，主要有三种：铜漏；香篆；圭表。世界上最早的机械钟雏形：东汉张衡所造的浑象仪。计时方法的关键：标准等时运动。伽利略通过实验得到了“摆的小摆动周期与摆长的平方根成正比”的结论，从理论上为钟表的核心装置摆奠定了基础。伽利略对自由落体和摆的研究也标志着人类对动力学研究的开始。1657年，惠更斯完成了摆钟的设计。他还发表了一系列关于单摆与动力学的重要研究结果，如向心力和向心加速度的概念。1676年，英国学者胡克发表了胡克定律，使人们对弹簧出现了两项改进；弹簧发条储能器的改进；弹簧摆轮（或游丝）的发明。基于这两项改进，便于携带的钟表、怀
2、表、手表开始出现。现代钟表由三部分组成：动力部分、传动部分和控制部分。更精密的时标：石英晶体振动或原子振荡 电子表。第1页/共39页（2）动力学与现代工业 机器和机械设计上的均衡问题、振动问题和稳定问题，结构物在冲击和振动环境中的动态响应，交通运输工具的操纵性、稳定性和舒适性以及动力学载荷的作用、震动等都属于动力学问题；高速运转机械的动力计算、高层结构受风载及地震的影响，宇宙飞行、火箭的推进技术和运行等，更包含着许多动力学问题。第2页/共39页动力学的力学模型（1）质点：指具有一定质量而几何形状和尺寸大小可以忽略不计的物体。（2）质点系：指由几个或无限个相互有联系的质点所组成的系统。包括固体、
3、弹性体和流体。（3）刚体：其中任意两个质点间距离保持不变的固体。（4）力学模型简化的条件 由所研究问题的性质所决定，具有相对的概念。第3页/共39页第九章 质点动力学的基本方程第4页/共39页本章内容及分析思路根据动力学基本定律质点动力学的基本方程求解质点的动力学问题第5页/共39页9-1 动力学的基本定律 第一定律(惯性定律):不受力作用的质点，将保持静止或作匀速直线运动。第二定律(力与加速度之间的关系的定律)惯性：不受力作用的质点(包括受平衡力系作用的质点)，不是处于静止状态，就是保持其原有的速度(包括大小和方向)不变。基本表达式：（91）在经典力学范围内，上式可写为（92）式(102)是
4、质点动力学的基本方程，建立了质点的加速度、质量与作用力之间的定量关系。第三定律(作用与反作用定律)第6页/共39页9-2 质点的运动微分方程由质点动力学第二定律，有 质点受到n个力作用时，或（93）（93）式（103）是矢量形式的微分方程。第7页/共39页1、质点运动微分方程在直角坐标轴上的投影设矢径在直角坐标轴上的投影分别为x，y，z，在轴上的投影分别为，则式在直角坐标轴上的投影形式为:力（94）第8页/共39页2、质点运动微分方程在自然轴上的投影 点的全加速度 式中和为沿轨迹切线和主法线的单位矢量，如图所示。式(93)在自然轴系上的投影式为（95）式中和分别是作用于质点的各力在切线、为轨迹
5、的曲率半径。主法线和副法线上的投影，而第9页/共39页3、质点动力学的两类基本问题 1)第一类基本问题：已知质点的运动,求作用于质点的力.2)第二类基本问题：已知作用于质点的力,求质点的运动.作用在质点上的力可以是常力或变力，变力可以是时间、坐标、速度的函数或同时是上述三种变量的函数。求质点的运动就是求式（94）或（95）的解，一次、二次积分。积分常数由质点运动的初始条件决定。可见，质点的运动规律不仅决定于作用力，也与质点的运动初始条件有关。第10页/共39页补例1 电梯如图所示。已知电梯的加速度常数、方向向上。电梯重量为，放在电梯地板上的物质重量为，求：（1）物体对地板的压力；（2）电梯吊绳
6、的拉力。分析：由题意动力学问题已知运动求作用力，故属于质点动力学第一类基本问题。解（1）求物体对地板的压力 选取重物为研究对象，进行受力分析和运动分析（如图b所示）。建立直角坐标轴，列运动微分方程求解式中FN,为物体对地板的压力。或 第11页/共39页（）求吊绳的拉力。式中，称为绳索的静反力。讨论 压力FN,由两部分组成：物体的重量，静压力；，附加动压力。超重。当=时，FN,=0 如果加速度方向向下，总压力为:解得讨论 把绳索动反力的值Td和静反力的值的比值称为动荷系数，用d表示：取电梯和重物整体为研究对象，受力如图a所示。选坐标轴x，由式（94）得投影形式的质点运动微分方程第12页/共39页
7、补例2如图所示桥式起重机上，小车吊着质量为的重物，沿横向作匀速运动，速度为。，吊绳长为。由于突然原因急刹车，重物因惯性绕悬挂点向前摆动。试求刹车后绳索的最大张力及刹车前后瞬间绳索张力的比。分析：由题意动力学问题质点动力学第一类基本问题，先分析重物位于一般位置时。解 取重物为研究对象，受力如图所示。取自然轴如图示，由式（95）得重物的运动微分方程投影式为（1）（2）式中与均为变量。第13页/共39页 讨论 起重机的小车急刹车时，绳索张力发生急剧变化。由式（）得:由式（1）知：，而，故重物作减速运动。因此，在初始位置（刚刹车，）时，重物的速度最大，此时，绳索的张力获得最大值，即 刹车前，重物作匀速
8、直线运动。由平衡条件知。因此刹车前后瞬间动荷系数第14页/共39页分析：由题意动力学问题质点动力学第一类基本问题。运动方程是 ,补例3 质点M的质量为 ,其中求作用在此质点上的力。为常量，解：该质点的加速度在坐标轴上的投影分别为 第15页/共39页代入式(94)，得作用在此质点上的力在轴上的投影为 从运动方程中消去时间，得此质点的轨迹方程合力可以表示为 第16页/共39页例9-1 曲柄连杆机构如图所示.曲柄OA以匀角速度 转动,OA=r,AB=l,当 比较小时,以O 为坐标原点,滑块B 的运动方程可近似写为 如滑块的质量为m,忽略摩擦及连杆AB的质量,试求当,连杆AB所受的力.第17页/共39
9、页解:研究滑块其中已知:则求:第18页/共39页有得这属于动力学第一类问题。当得第19页/共39页例9-2 质量为m的质点带有电荷e,以速度v0进入强度按E=Acoskt变化的均匀电场中,初速度方向与电场强度垂直,如图所示。质点在电场中受力 作用。已知常数A,k,忽略质点的重力,试求质点的运动轨迹。第20页/共39页分析：1）由题意动力学问题质点动力学第二类基本问题。2）求质点的运动轨迹质点运动方程。解:取质点为研究对象，受力如图10-3所示。质点运动微分方程在轴和轴上的投影式(a)按题意以此为下限,式(a)的定积分为(b)第21页/共39页得质点运动方程轨迹方程(c)讨论如果，则运动方程式(
10、c)为，式不变，这是一个直线运动。第22页/共39页补例4 在均匀的静止液体中，质量为 的物体M从液面处无初速下沉，如图a所示。假设液体阻力，其中为阻尼系数。试分析该物体的运动规律及其特征。分析：由题意动力学问题质点动力学第二类基本问题。第23页/共39页解：将坐标系的原点固结在该点的起始位置上，轴铅垂向下。该质点的受力图如图b。运动微分方程为或 式中 .起始条件：时，式(a)的定积分为 解得第24页/共39页再分离变量，运动起始条件为时，则有积分得这就是该物体下沉的运动规律。时，该物体下沉速度将趋近一极限值由式(b)知，当时，称为物体在液体中自由下沉的极限速度。应用：采矿工程中的选矿、农业中
11、的选种。第25页/共39页讨论 另选坐标系，其原点O在液体底部，轴铅垂向上。轴的正向画出，则该物体的受力图如图c所示。设 仍按为运动微分方程或 运动起始条件为时，。通过两次分离变量和积分，可得 第26页/共39页 (说明)在选择参考系、建立质点的运动微分方程时，宜尽可能将质点置于参考坐标系的正向位置，使其速度、加速度的分量也沿着坐标轴的正向；倘若质点的真实速度、加速度的分量是沿着坐标轴的负向，也应沿正向来假设，并画出其受力图，建立它的运动微分方程。3)第一、二类基本问题的综合问题：有的工程问题既需要求质点的运动规律，又需要求未知的约束力，是第一类基本问题与第二类基本问题综合在一起的动力学问题，
12、称为混合问题。第27页/共39页例9-3 一圆锥摆,如图所示。质量m=0.1kg的小球系于长l=0.3m 的绳上,绳的另一端系在固定点O,并与铅直线成 角。如小球在水平面内作匀速圆周运动，求小球的速度v与绳的张力。第28页/共39页绳的张力与拉力F的大小相等。解得其中分析：由题意动力学问题质点动力学第一、二类基本问题的综合问题。第29页/共39页例9-4粉碎机滚筒半径为，绕通过中心的水平轴匀速转动，筒内铁球由筒壁上的凸棱带着上升。为了使小球获得粉碎矿石的能量，铁球应在时才掉下来。求滚筒每分钟的转数n 。第30页/共39页解：视铁球为质点.受力如图b.分析：由题意（滚筒转动；求使铁球在处筒壁的法
13、向约束力0的滚筒转速）动力学点动力学第一问题 质、二类基本问题的综合问题。列出质点运动微分方程在主法线上的投影式于是解得第31页/共39页第32页/共39页）求出末知的力或运动。对第二类问题要应用运动初始条件确定积分常数。总结 求解质点动力学问题的主要步骤：1）选取某质点为研究对象；）分析作用在质点上的力；）分析质点的运动情况。）选择恰当的投影轴，写出在该轴上的运动微分方程的投影式；第33页/共39页求解质点动力学问题，还应注意以下几点：1）物体的受力分析。）物体的运动分析。确定质点的运动轨迹是否已知、是直线还是曲线；分析质点运动要素是否已知，所用的坐标形式。有些情况下虽未直接给出运动，但经过
14、运动学的分析可得出结果也算是已知的 第34页/共39页建立运动微分方程 a）在什么位置建立点的运动微分方程，要根据题意确定。如只需要求某一特殊位置的力或加速度则在特殊位置列方程。如需要求几个位置或任意位置的力或加速度，则在一般位置列方程；求解以后，将题目要求的几个特殊位置的参数代入，得到答案。b）选择方程的坐标形式。由质点的运动和未知力的情况确定。一般说来，最常用的是直角坐标，只有当点的运动轨迹已知时，才能用自然轴形式的方程。第35页/共39页精品课件！第36页/共39页精品课件！第37页/共39页）列运动微分方程时，力、加速度等的投影均要注意正负号。未知的加速度如用坐标对时间的二阶导数表示，则不必考虑正负号的问题。）对于质点系的问题，只有在较简单的情况下才用本章所述的方法求解，一般情况要应用以后各章讲述的定理求解。第38页/共39页感谢您的观看！第39页/共39页