《电磁场的基本规律精选文档.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电磁场的基本规律精选文档.ppt（42页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、电磁场的基本规律1本讲稿第一页，共四十二页物体物体导体导体:如金属,导体中，原子核对电子的束缚力很小，电子可以在整个导体中自由移动（自由电子），若有电场存在，即使电场很微弱，电子也会在电场力的作用下发生运动（在宏观上反电场方向运动）（静电感应），直至积累在导体表面的电荷产生的附加电场在导体内处处与外加电场相抵消（静电平衡）传导传导导电体（导体）导电体（导体）绝缘体（电介质）绝缘体（电介质）导体内的电场强度应为0；导体是一个等位体，它的表面是等位面；在面外任一邻近面的点的电场强度方向一定会与导体表面垂直。如果导体带净电，电荷只能分布于其表面。处于静电平衡状态下静电场中导体的性质处于静电平衡状态下
2、静电场中导体的性质电介质电介质:电介质中，原子核和电子结合的非常紧密，电子被牢牢地束缚在原子核周围（束缚电荷），若有电场存在，电子在电场力的作用下只能做微小移动（在宏观上反电场方向运动）极化极化。电场电场2本讲稿第二页，共四十二页磁介质磁介质:研究物质的磁场特性时，把物质称为磁介质。磁介质的主要特性时电子的轨道运动和自旋形成小环电流，在外磁场的作用下，这些小环电流的取向将发生变化。磁化磁化磁场磁场媒质对电磁场的响应可分为三种情况媒质对电磁场的响应可分为三种情况：极化极化、磁化磁化和和传导传导。3本讲稿第三页，共四十二页2.4.1 2.4.1 电介质的极化电介质的极化 电位移矢量电位移矢量 电偶
3、极子电偶极子 在 讨 论 有 电 介 质 存 在 的 电 场 时，常 用 到 电 偶 极 子 概 念。图2.4.1 电偶极子 定义电偶极矩矢量电偶极矩矢量(Dipole Moment Vector，简称电矩)为：其大小为ql，方向由负电荷指向正电荷，即沿z轴。4本讲稿第四页，共四十二页电介质的分子可分成两大类：电介质的分子可分成两大类：无极分子无极分子：正负电荷作用中心重合。：正负电荷作用中心重合。有极分子有极分子：正负电荷作用中心不重合而形成电偶极子。正负电荷作用中心不重合而形成电偶极子。电介质的极化电介质的极化5本讲稿第五页，共四十二页电介质的极化现象电介质的极化现象无极分子无极分子有极分
4、子有极分子无外加电场无外加电场无极分子无极分子有极分子有极分子有外加电场有外加电场E有电场作用下有电场作用下无极分子，束缚电荷沿外电场方向无极分子，束缚电荷沿外电场方向发生位移发生位移位移极化位移极化有极分子，固有电偶极矩的取向有极分子，固有电偶极矩的取向趋于电场方向趋于电场方向取向极化取向极化统称为电介质的统称为电介质的极化极化。显电性显电性无电场作用下无电场作用下无极分子，正负电荷重合无极分子，正负电荷重合有极分子，电偶极子杂乱无章有极分子，电偶极子杂乱无章不显电性不显电性6本讲稿第六页，共四十二页极化电荷在产生电场效应方面与自由电荷一样，但附加电场在电极化电荷在产生电场效应方面与自由电荷
5、一样，但附加电场在电介质中只能介质中只能减弱外加电场减弱外加电场而不能将其抵消为而不能将其抵消为0 0，故其内部总电场强度，故其内部总电场强度一般不为一般不为0 0。无极分子无极分子有极分子有极分子有外加电场有外加电场E极化的结果是电介质内出现了许多顺着外电场方向排列的电偶极子，这些电偶极子产生了一个附加电场。从电荷产生电场的角度看，可以生电场的角度看，可以认为是在电介质认为是在电介质内部和表面内部和表面内部和表面内部和表面极化电极化电荷荷分布产生了分布产生了附加电场附加电场7本讲稿第七页，共四十二页极化强度矢量极化强度矢量极化强度矢量极化强度矢量 是描述介质极化程度是描述介质极化程度（大小和
6、方向）的物理量，定义为（大小和方向）的物理量，定义为 第第i个个分子的平均电偶极矩分子的平均电偶极矩 的的物理意义物理意义：单位体积内分子电偶：单位体积内分子电偶 极矩的矢量和。极矩的矢量和。极化强度与电场强度有关，其关系一般比较复杂。在极化强度与电场强度有关，其关系一般比较复杂。在线性线性、各向同性各向同性的电介质中，的电介质中，与电场强度成正比，即与电场强度成正比，即 电介质的电极化率电介质的电极化率 E 分子的平均电偶极矩分子的平均电偶极矩 8本讲稿第八页，共四十二页 由于极化，正、负电荷发生位移，在电介质内部可能出现净余的极化电荷分布，同时在电介质的表面上有面分布的极化电荷。极化电荷极
7、化电荷(1)(1)极化电荷体密度极化电荷体密度 在电介质内任意作一闭合面S，只有电偶极矩穿过S的分子对S 内的极化电荷有贡献。在S上取一微元dS，只有电荷中心位于斜柱体内的电偶极矩才穿过小面元 dS，因此dS对极化电荷的贡献为S所围的体积内的极化电荷 为E E S S dS9本讲稿第九页，共四十二页在介质内部，束缚电荷的体密度取决于极化强度的散度。极化强度的矢量线由负的束缚电荷发出并终止于正的束缚电荷，这是因为电矩的方向(即l的方向)是由负电荷指向正电荷的缘故。(2)极化电荷面密度极化电荷面密度 紧贴电介质表面取如图所示的闭合曲面，则穿过面积元 的极化电荷为电介质表面的极化电荷面密度为 例题：
8、课本2.4.2 第一问10本讲稿第十页，共四十二页电位移矢量电位移矢量 介质中的高斯定理介质中的高斯定理 介质的极化过程包括两个方面：介质的极化过程包括两个方面：q 外加电场的作用使介质极化，产生极化电荷；外加电场的作用使介质极化，产生极化电荷；q 极化电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平衡状极化电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平衡状 态。态。无论无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电场，服是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电场，服 从同样的库仑定从同样的库仑定律和高斯定理。律和高斯定理。介质中的电场应该是介质中的电场应该是外加电场外加电场和和极化电荷极化电荷产生的电场的叠
9、加。产生的电场的叠加。11本讲稿第十一页，共四十二页极化电荷极化电荷令：介质中高斯通量的微分形式介质中高斯通量的微分形式介质中高斯通量的积分形式介质中高斯通量的积分形式电位移矢量电位移矢量 介质中的高斯定理介质中的高斯定理电位移矢量电位移矢量将真空中的高斯定理推广到电介质中：电介质中的电场为自由电荷q和极化电荷qp产生的电的叠加。12本讲稿第十二页，共四十二页电位移(电通量密度)，单位C/m2是为了分析有介质时的电场而引入的，是一个辅助矢量穿出任一闭合面的D通量等于该面内包含的自由电荷的代数和，而与极化电荷无关。小结小结：静电场是有源无旋场，电介质中的基本方程为静电场是有源无旋场，电介质中的基
10、本方程为（微分形式），（微分形式），（积分形式）（积分形式）（单位：（单位：C/m2)电位移矢量D的散度等于自由电荷的密度，与极化电荷密度无关。13本讲稿第十三页，共四十二页介质的分类方法：介质的分类方法：均匀和非均匀介质均匀和非均匀介质线性和非线性介质线性和非线性介质各向同性和各向异性介质各向同性和各向异性介质电介质的极化率是否与E的大小有关；电介质的极化率是不是坐标变量坐标变量的函数；磁介质的磁化率是不是坐标变量坐标变量的函数；磁介质的磁化率是否与B的大小有关；电介质的极化率是否与E的方向有关；电介质的磁化率是否与B的方向有关；电介质的本构关系电介质的本构关系14本讲稿第十四页，共四十二页
11、电介质的本构关系电介质的本构关系(2.4.8)介质的相对介电常数，无量纲对于线性各向同性介质：对于线性各向同性介质：介质的介电常数，单位F/m15本讲稿第十五页，共四十二页2.4.2 2.4.2 磁介质的磁化磁介质的磁化 磁场强度磁场强度 磁介质的磁化磁介质的磁化 在磁介质中，原子中的电子围绕原子核作圆周运动形成分子电分子电流（束缚电流）流（束缚电流），它相当于一个微小电流环，可以等效为磁偶极子磁偶极子。其磁偶极矩用 表示：二者成右手螺旋关系，二者成右手螺旋关系，如右图所示如右图所示 为电子运动形成的分子电流为电子运动形成的分子电流为分子电流所围面元为分子电流所围面元之所以被称为束缚电流，是因
12、为磁化电流是与分子拴系在一起的，不能象传导电流那样随意流动。16本讲稿第十六页，共四十二页无外加磁场无外加磁场外加磁场外加磁场B 在外磁场作用下在外磁场作用下，分子磁矩定向排列，分子磁矩定向排列，宏观上显示出磁性，这种现象称为磁介质宏观上显示出磁性，这种现象称为磁介质的的磁化磁化。无外磁场作用时无外磁场作用时，分子磁矩不规则，分子磁矩不规则排列，宏观上不显磁性。排列，宏观上不显磁性。磁介质的磁化磁介质的磁化磁化强度磁化强度 磁化强度磁化强度 是描述磁介质磁化程度是描述磁介质磁化程度的物理量，定义为单位体积中的分子磁的物理量，定义为单位体积中的分子磁矩的矢量和，即矩的矢量和，即 单位为单位为A/
13、m17本讲稿第十七页，共四十二页磁化电流磁化电流 磁介质被磁化后，在其内部与磁介质被磁化后，在其内部与表面上可能出现宏观的电流分布，表面上可能出现宏观的电流分布，称为称为磁化电流磁化电流。考察穿过任意围线考察穿过任意围线C 所围曲面所围曲面S 的电流。只有分子电流与围的电流。只有分子电流与围穿过曲面穿过曲面S 的磁化电流为的磁化电流为（1 1）磁化电流体密度磁化电流体密度BC线相线相交链交链的分子才对电流有贡献。与线元的分子才对电流有贡献。与线元dl 相交链的分子，中心位相交链的分子，中心位于如图所示的斜圆柱内，所交链的电流于如图所示的斜圆柱内，所交链的电流18本讲稿第十八页，共四十二页 在紧
14、贴磁介质表面取一长度元在紧贴磁介质表面取一长度元d dl，与此交链的磁化电流为，与此交链的磁化电流为（2）磁化电流面密度磁化电流面密度则则即即的切向分量的切向分量通常被用来求解介质内部的磁化电流分布。介质表面上的切向单位矢量通常被用来求解介质表面的磁化电流分布。19本讲稿第十九页，共四十二页例例 题题：半 径 为a、高 为L的磁化介质柱(如下图所示)，磁化强 度 值 为M0(常 矢 量，且 与 圆 柱 的 轴 线 平 行)，求 磁 化 电 流 和磁化面电流 。类似例题：课本类似例题：课本2.4.320本讲稿第二十页，共四十二页解解：取圆柱坐标系的z轴和磁介质柱的中轴线重合，磁介质的下底面位于z
15、=0处，上底面位于z=L处。此时，则磁化电流为：在界面z=0上，,在界面z=L上，在界面r=a上，,21本讲稿第二十一页，共四十二页磁场强度磁场强度 磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理 介质的极化过程包括两个方面：介质的极化过程包括两个方面：q 外加磁场使磁介质中的分子磁矩沿外磁场取向，磁介质被磁化；外加磁场使磁介质中的分子磁矩沿外磁场取向，磁介质被磁化；q被磁化的磁介质反过来产生附加磁场，从而使原来的磁场分布被磁化的磁介质反过来产生附加磁场，从而使原来的磁场分布发生变化。发生变化。无论是传导电流，还是束缚电流，它们都激发磁场，服从无论是传导电流，还是束缚电流，它们都激发磁场，服从同
16、样的安培力定律和高斯定理。同样的安培力定律和高斯定理。磁介质中的磁感应强度磁介质中的磁感应强度B应该是应该是外加磁场外加磁场和和磁化电流磁化电流产生的磁场的产生的磁场的叠加。叠加。22本讲稿第二十二页，共四十二页将真空中的安培环路定理推广到磁介质中：磁介质中磁场为传导电流I和磁化电流IM产生的磁场的叠加。磁场强度磁场强度 磁介质中的安培环路定理磁介质中的安培环路定理 令：磁场强度磁场强度安培环路定理的积分形式安培环路定理的积分形式束缚电流束缚电流23本讲稿第二十三页，共四十二页因此可得：安培环路定理的微分形式安培环路定理的微分形式24本讲稿第二十四页，共四十二页磁场强度，是为了分析有介质时的磁
17、场而引入的，是一个辅助矢量单位为Am：表明磁场强度沿磁介质内任意闭合路径的环量等于该闭合路径交链交链的传导电流。表明磁介质内某点的磁场强度的旋度等于该点的传导电流密度。小结小结：恒定磁场是有旋无源场，磁介质中的基本方程为恒定磁场是有旋无源场，磁介质中的基本方程为（积分形式）（积分形式）（微分形式）（微分形式）25本讲稿第二十五页，共四十二页2.2.磁介质的本构关系磁介质的本构关系磁介质的相对磁导率，无量纲对于线性各向同性介质：对于线性各向同性介质：介质的磁导率，单位H/m磁介质的磁化率(磁化系数)，无量纲顺磁体顺磁体抗磁体抗磁体铁磁体铁磁体磁介质的分类磁介质的分类非铁磁质非铁磁质26本讲稿第二
18、十六页，共四十二页 课本例题课本例题2.4.4 2.4.4 内外半径分别为a，b的无限长圆筒形磁介质中，沿轴向游电流密度为J=eJ=ez zJ J0 0的传导电流。设磁介质的磁导率为u，求磁化电流分布。解解 应用安培环路定理应用安培环路定理z27本讲稿第二十七页，共四十二页磁介质的磁化强度磁介质的磁化强度磁化体电流密度磁化体电流密度z28本讲稿第二十八页，共四十二页磁化体面流密度磁化体面流密度z29本讲稿第二十九页，共四十二页 对于线性和各向同性导电媒质，媒质内任一点的电流密度矢量对于线性和各向同性导电媒质，媒质内任一点的电流密度矢量 J 和电场和电场强度强度 E 成正比，表示为成正比，表示为
19、 在外场作用下，导电媒质中的带电粒子将形成定向移动形成电流。在外场作用下，导电媒质中的带电粒子将形成定向移动形成电流。欧姆定律的微分形式欧姆定律的微分形式电导率，单位是电导率，单位是S/m（西（西/米）。米）。2.4.3 媒质的传导特性媒质的传导特性欧姆定律欧姆定律30本讲稿第三十页，共四十二页焦耳定律焦耳定律31本讲稿第三十一页，共四十二页至此，对于线性、各向同性媒质，有如下三个方程：分别描述其极化、磁化和导电，称为媒质的构成方程或辅助方程。总总 结结32本讲稿第三十二页，共四十二页用高斯通量定理计算静电场用高斯通量定理计算静电场 应用高斯通量定理的积分形式求解静电场问题，实质上是要利用某闭
20、合面S内的总电荷量(积 分 量)求解面上的场量D(原函数)，一般来说是困难的。只有当总电荷量有某种对称分布，因而电场也有某种对称分布时才能做到。33本讲稿第三十三页，共四十二页例题：例题：34本讲稿第三十四页，共四十二页35本讲稿第三十五页，共四十二页36本讲稿第三十六页，共四十二页37本讲稿第三十七页，共四十二页例例题题：同轴线的内导体半径为a，外导体的内半径为b，外半径 为c，如 下 图 所 示。设 内、外 导 体 分 别 流 过 反 向 的 电 流 I，两 导 体 之 间 介 质 的 磁 导 率 为，求 各 区 域 的 、。38本讲稿第三十八页，共四十二页解解：以以后后如如无无特特别别声
21、声明明，对对良良导导体体(不不包包括括铁铁等等磁磁性性物物质质)一一般般取取其其磁磁导导率率为为0。因同轴线为无限长，则其磁场沿沿轴轴线线无变化，该磁场只有分量，且其大小只是r的函数。分别在各区域使用介质中的安培环路定律求出各区的磁场强度，然后由磁场强度求出磁感应强度和磁化强度。(1)当 ra时，电 流I在 导 体 内 均 匀 分 布，且 流 向+z方 向。由 安 培环路定律求磁场强度：考虑这一区域的磁导率为0，可得：39本讲稿第三十九页，共四十二页(r a)(r a)(2)当arb时，与积分回路交链的电流为I，该区磁导率为 ，可得：(arb)40本讲稿第四十页，共四十二页(3)当bc时，这一区域的B、H、M为零。41本讲稿第四十一页，共四十二页磁场强度磁场强度磁化强度磁化强度磁感应强度磁感应强度 例题例题 有一磁导率为有一磁导率为 ，半径为，半径为a 的无限长导磁圆柱，其轴线处有无的无限长导磁圆柱，其轴线处有无限长的线电流限长的线电流 I，圆柱外是空气（，圆柱外是空气（0），试求圆柱内外的），试求圆柱内外的 、和和 的的分布。分布。解解 磁场为平行平面场磁场为平行平面场,且具有轴对称性，应用安培环路定理，得且具有轴对称性，应用安培环路定理，得42本讲稿第四十二页，共四十二页