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1、1一、磁感线形象的描绘磁场分布的空间曲线。二、规定1.B的方向：磁感线上任意点的切线方向为该点磁感应强度的方向。2.B的大小：穿过垂直于磁感应强度B方向的单位面积的磁感线根数。磁感应强度大小为磁感线的面密度。第1页/共28页2I无限长直载流导线的磁感线分布磁感应强度始终与r垂直。半径为r处，磁感应强度大小相等。载流螺线管的磁感线分布第2页/共28页3三、磁感线性质2、磁感线为闭合曲线，没有起点，也没有终点。或两头伸向无穷远。3、磁感线密处 B 大；磁感线疏处 B 小。1、磁感线不相交。在稳恒磁场中，其基本定律也是高斯定律、与环路定律。第3页/共28页4四、磁通量1.穿过一面积元的磁通量定义为：
2、由与磁感线的式子比较，磁通量的数值就等于磁感线的条数第4页/共28页52.穿过某一曲面的磁通量单位：韦伯，Wb为标量，只有大小正负之分。其数值等于通过该曲面的磁感线的条数。为正通量。为负通量。第5页/共28页6例1、如图 矩形线圈与载流无限长直导线共面，直导线电流为I,求线圈的磁通量。I解：选宽度为dr,平行于直导线的面积元 ds=ldr第6页/共28页73.穿过闭合曲面的磁通量规定闭合面的外法线方向为正磁感线穿出闭合面时磁感线穿入闭合面BBnn通量为正。通量为负。第7页/共28页8五、磁场中的高斯定理1.定理表述2.定理证明：由于磁感线为闭合曲线，穿入穿出闭合面的磁感线根数相同，正负通量抵消
3、。穿过任意闭合面的磁通量等于 0。磁场是无源场，磁感线为闭合曲线，磁场是涡旋场。第8页/共28页9安培环路定理安培环路定理第9页/共28页10一、定理表述 磁感应强度沿闭合回路的线积分，（B 的环流），等于环路所包围电流的代数和乘以 0。注意：I是有符号的，四指沿环路的方向弯曲，电流与拇指方向相同的 I 取正值，电流与拇指方向相反的 I 取负值。第10页/共28页11如图所示，求环路L的环流解：由环路定理第11页/共28页12 长直导线周围的B 线为一系列的同心圆，选取路径方向与 B 线相同；左边:由于环路上各点的 B 大小相等；且 B/dl；=0二、定理说明特例：以无限长载流直导线为例。LI
4、I 向下时为负值。第12页/共28页13左边=右边定理成立。当环路为任意形状时：由于当电流不在环路内时a点b点第13页/共28页14由此当空间有多个无限长直电流时，利用磁场的叠加原理：交换积分与求和符号i是环路内的电流。由此可得：第14页/共28页151.为环路内的电流代数和。只与环路内的电流有关，2.环流而与环路外电流无关。3.B为环路上一点的磁感应强度，它与环路内外电流都有关。若并不一定说明环路上各点的 B 都为 0。若环路内并不一定无电流。4.环路定理只适用于闭合电流或无限电流，第15页/共28页16例2：利用安培环路定律计算载流无限长直导线外一点的磁感应强度。将上式用于有限长直导线则得
5、出错误结果，算出B与无限长直电流磁感应强度相同，矛盾，故安培环路定律对有限电流不适用。解：以电流为轴，做半径为 r 的环路第16页/共28页17例2：圆柱形载流导体半径为 R，通过的电流为 I，电流在导体横截面上均匀分布，求圆柱体内、外的磁感应强度的分布。解：1.圆柱体内部 r R 区域第19页/共28页20分布曲线第20页/共28页21四、选取环路原则利用安培环路定理计算磁场 B,要求磁场具有高度的对称性;目的是将:写成要求环路上各点 B 大小相等，B 的方向与环路方向一致，第21页/共28页22或环路要经过所研究的场点。五、解题方法1.场对称性分析；2.选取环路；3.确定环路内电流的代数和
6、 ；4.应用环路定理列方程求解。应用环路定理求 B 要比毕萨定律简单，但只适用于具有高度对称的场。第22页/共28页23例3：密绕载流螺线管通有电流为 I，线圈密度为 n，求管内一点的 B。(用无限长螺线管近似。).B+解：理想密绕螺线管，管内的磁场是均匀的，管外的磁场为 0；由安培环路定律：选择如图所示的环路第23页/共28页24+.其中螺线管外B=0；作闭合环路 abcda,环路内的电流代数和为：第24页/共28页25 例3：一环形载流螺线管，匝数为 N，内径为 R1，外径为 R2，通有电流 I，求管内磁感应强度。解：在管内作环路半径为 r，环路内电流代数和为第25页/共28页26与直螺管的结论类似。为沿轴向线圈密度；当 r (R2 R1)时第26页/共28页27磁介质的安培环路定律。H称为磁场强度，其安培环路定律。H与B的关系：第27页/共28页28感谢您的观看！第28页/共28页