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1、检索范围：中国学术术期刊全文文数据库、万万方数据资资源检索策略：光学or光子晶晶体or发光or光谱or色散or衍射时间限制：20055年1月-7月检索结果：色散平坦渐渐减光纤中中色散特性性对超连续续谱的影响响关键词：导导波与光纤纤光学；超超连续谱；色散平坦坦渐减光纤纤；群速度度色散随着密集波波分复用(DWDMM)、光时时分复用(OTDMM)等大容容量高速光光纤通信技技术的飞速速发展,高重复率率、多波长长的超短光光脉冲在通通讯中的应应用越来越越广泛,而在光纤纤中产生超超连续谱(Supeer coontinnuum, SC)正是产生生这种光脉脉冲的有效效方法。光光纤中的超超连续谱是是由强度较较高的
2、短光光脉冲通过过光纤后,通过自相相位调制(SPM)、交叉相相位调制(XPM)、四波混混合(FWWM)、受受激拉曼散散射(SRRS)等非非线性作用用而产生的的,其光谱中中包含多种种频率成分分。色散平平坦渐减光光纤(DFFDF)兼兼具色散平平坦光纤和和色散渐减减光纤的特特点,利用它产产生超连续续谱所需光光纤长度较较短,对抽运光光的功率要要求也较低低,因而被广广泛研究和和应用。但但色散平坦坦渐减光纤纤的色散特特性对超连连续谱产生生的影响却却未见报道道,本文利用用超连续谱谱的频域全全场方程,研究了不不同色散特特性的色散散平坦渐减减光纤中超超连续谱的的产生情况况。详细计计算了色散散平坦渐减减光纤中不不同
3、初始色色散和渐变变斜率下产产生的超连连续谱,以及光纤纤的色散量量随光纤距距离的不同同变化函数数对超连续续谱的影响响,从频域全全场方程出出发研究了了色散平坦坦渐减光纤纤中超连续续谱(SCC)的产生生。结果表表明,色散平坦坦渐减光纤纤的初始色色散和色散散斜率对超超连续谱的的产生有重重要影响,当超连续续谱宽度小小于某一特特定阈值时时,谱宽随初初始色散或或色散斜率率显著变化化；而当超超连续谱谱谱宽大于此此值以后,谱宽随这这两个参量量的变化较较缓慢。并并且发现色色散递减曲曲线为凸型型的光纤比比色散线性性递减的光光纤更有利利于产生宽宽的超连续续谱；而色色散递减曲曲线为凹型型的光纤不不利于形成成宽的超连连续
4、谱。计计算表明经经过优化选选择光纤的的色散参量量,可以得到到谱宽达3330nmm的超连续续谱。摘自光学学学报20055年第1期变耦合系数数非线性三三波导定向向耦合器特特性研究关键词：导导波与光纤纤光学；三三波导耦合合器；变耦耦合系数；全光开关关在非线性波波导器件的的研究领域域内,非线性定定向耦合器器(NLDDC)被认认为有广泛泛的应用前前景,因而颇受受重视。非非线性定向向耦合器的的非线性响响应特性非非常适合制制作全光开开关。自从从19822年Jenssen发表表关于非线线性定向耦耦合器的第第一篇文章章以来,不同形式式的非线性性波导耦合合器件引起起了大家的的兴趣。目目前已经有有了针对平平行双波导
5、导耦合器,平行多波波导耦合器器,X型和弧弧形双波导导耦合器的的一些研究究。本文报报道了对XX型和弧形形三波导耦耦合器非线线性耦合特特性的一些些研究,表明它们们与X型、弧形形双波导耦耦合器,平行三波波导耦合器器具有不同同的开关特特性,报道了对对高斯型及及指数型变变耦合系数数三波导耦耦合器的一一些重要的的全光开关关特性进行行的研究,利用四阶阶龙格库塔塔方法对指指数型和高高斯型两类类变耦合系系数三波导导耦合器进进行了数值值计算。数值计算结结果表明：变耦合系系数三波导导耦合器可可以用变耦耦合系数的的耦合模方方程来描述述。对单耦耦合长度的的指数形和和高斯形三三波导耦合合器而言,功率可在在波导1与波导3之
6、间1000%转换,而波导2则不可能能达到1000%的功功率输出。与与双波导变变耦合系数数耦合器相相比,在相同的的最大耦合合系数情况况下三波导导变耦合系系数耦合器器开关曲线线要更陡一一些,即具有更更好的开关关特性。与与平行三波波导耦合器器相比,变耦合系系数三波导导耦合器作作为光开关关的最大优优点在于开开关曲线中中不存在振振荡,从而可以以大大减小小串话。摘自光学学学报20055年第1期一种适用于于任意折射射率分布的的等效折射射率方法关键词：集集成光学；等效折射射率；光波波导；有限限差分；弯弯曲损耗；绝缘体硅硅材料随着光波导导技术的发发展,光波导集集成器件结结构日益复复杂,快速、精精确的数值值模拟技
7、术术对光波导导的设计越越来越重要要,尤其是结结构复杂、尺尺寸庞大的的器件,三维模拟拟计算量巨巨大,不利于实实现优化设设计。为了了将三维问问题简化为为二维问题题,从而减小小计算量和和提高计算算效率,目前普遍遍采用的是是一种基于于分离变量量假设的可可以将二维维折射率分分布简化为为一维分布布的等效折折射率方法法(efffectiive iindexx metthod ,EIMM)。但这这种等效折折射率方法法是一种近近似的等效效方法,在某些情情况例如SSOI脊形形波导结构构时并不适适用,存在较大大的误差。有有一些文献献提出了相相应的修正正方法,但仍未从从根本上解解决问题。Munowetz提出了一种通过
8、对实际场分布和等效场分布进行拟合来确定等效平板波导的参量的方法,这种算法的精度有所提高,也解决了传统等效折射率方法在波导截止时不适用的问题,但是这是一种纯粹的数值方法,在具体实施中比较繁琐,效率较低。此外,传统的等效折射率方法方法只能用来等效折射率阶变的波导结构,而不适用于任意折射率分布的结构。Velde提出了一种适用于任意折射率分布的方法,但这种方法在实际应用中比较繁琐,而且仍然存在由于分离变量假设引入的误差。本文给出了了一种新的的等效折射射率方法,可以将光光波导的两两维折射率率分布精确确等效成一一维折射率率分布。从从波动方程程出发,通过严格格的数学推推导,推导出一一个由二维维光波导的的模场
9、分布布和折射率率分布决定定的一维等等效折射率率分布的数数学表达式式,得到了一一维等效折折射率分布布的表达式式。该等效效折射率分分布由二维维光波导的的模场分布布和折射率率分布决定定。根据获获得的等效效折射率分分布,就可以方方便实现三三维光波导导器件的二二维模拟,如二维光光束传播法法(beaam prropaggatioon meethodd ,BPPM),大大大减小了了计算量,提高了计计算效率。以以SOI结构构为例对这这种方法的的等效过程程和得到的的结果进行行了分析,同时还计计算了弯曲曲波导的弯弯曲损耗。与与传统等效效折射率方方法的计算算结果的对对比发现,整个等效效过程原理理清晰,计算简单单,几
10、乎没有有进行任何何近似,与传统等等效折射率率方法相比比,有更高的的计算精度度,而且不受受波导截止止条件的限限制,并且适用用于任意折折射率分布布的结构。最最后,文中给出出了一个利利用这种等等效方法计计算弯曲波波导损耗的的例子。新新方法可以以使对三维维结构(截面为任任意折射率率分布)的模拟简简化成二维维模拟。摘自光学学学报20055年第1期一高斯光束束斜入射非非平行法布布里珀罗干干涉仪后的的透射光强强分布关键词：物物理光学；透射光强强分布；多多光束干涉涉；非平行行法布里珀珀罗干涉仪仪；斜入射射；高斯光光束法布里珀罗罗干涉仪(FPI)由于在光光谱分析、激激光谐振腔腔、传感技技术以及光光通信等方方面的
11、大量量应用而受受到人们的的广泛关注注。由于法法布里珀罗罗干涉仪的的应用常常常和激光联联系在一起起,而基模激激光光束具具有高斯分分布,因而人们们对高斯光光束经过法法布里珀罗罗干涉仪后后透射光束束的分布进进行了大量量研究。在在众多研究究工作中,人们常常常假定高斯斯光束正入入射法布里里珀罗干涉涉仪或法布布里珀罗干干涉仪的两两镜面为严严格平行,但在实际际的应用过过程中,高斯光束束正入射和和法布里珀珀罗干涉仪仪两反射端端面严格平平行难于实实现,因而有必必要对高斯斯光束斜入入射(本文的研研究针对入入射角小于于1)非平平行法布里里珀罗干涉涉仪后光束束的情况进进行研究。Lee等在忽略高斯光束沿传播路径上的衍射
12、对光斑强度分布影响的条件下,采用传输函数的方法对此进行了研究。显然,利用这种模型对于入射光斑较小,法布里珀罗干涉仪的端面反射系数r较大时是不合理的。本文基于多多光束干涉涉原理,从高斯光光束在自由由空间的传传输方程出出发,推导了高高斯光束斜斜入射一非非平行法布布里珀罗干干涉仪后的的透射光强强表达式,研究了在在不同的入入射角下,非平行法法布里珀罗罗干涉仪镜镜面的不平平行度(由楔角来标定,考虑实际际应用的情情形,本文楔角角的取值小小于0.001)对对高斯光束束的透射光光分布的影影响：当楔楔角为正时时,光强分布布为单峰结结构,峰值的右右侧不如左左侧陡峭,而且光强强逐渐衰减减到零,出射光束束的峰值强强度
13、随楔角角的增大而而减小；当当楔角为负负时,楔角的绝绝对值越大大,光强振荡荡得越剧烈烈,随着楔角角值的增大大,峰值强度度总体呈现现下降的趋趋势。峰值值强度先下下降得较快快,然后随着着的进一步步增大,峰值强度度的下降趋趋缓,最后曲线线趋于平坦坦。在相同同的楔角下,角越大大,光斑的峰峰值强度越越小,峰值强度度的位置在在负楔角范范围内所形形成跳跃性性变化却越越大。本文利用数数值模拟了了透射光束束的分布,讨论了系系统参量对对透射光斑斑的峰值强强度、峰值值强度位置置的影响；并把所得得的结果与与相关文献献里的结果果进行了比比较,结果表明明:在入射高高斯光束具具有较小的的腰斑半径径或法布里里珀罗干涉涉仪的两端
14、端面的反射射率较大时时,必须考虑虑高斯光束束沿传输轴轴线的衍射射效应。另另外,由于楔角角为负的非非平行法布布里珀罗干干涉仪出射射光斑的光光强在“反跳”处急剧下下降到零,可利用这这一特点对对距离进行行精确测量量。摘自光学学学报20055年第1期一种新颖的的纤栅式微微振动传感感器的温度度补偿方法法关键词：光光电子学；光纤Brragg光光栅；温度度补偿；振振动传感器器大型电气设设备、桥梁梁、高层建建筑结构等等出现故障障前的损伤伤积累过程程中伴随有有应变、振振动等参数数的异常。其其中,振动的监监测与分析析技术在工工程应用和和科学测量量中占有举举足轻重的的地位。这这些代表前前兆性的振振动信息往往往很微弱
15、弱,应用传统统的电磁传传感器和半半导体传感感器监测时时,易受到周周围电磁环环境和其他他恶劣环境境的干扰。光光纤传感器器具有抗电电磁干扰、灵灵敏度高等等优点。近近年来,光纤Braagg光栅栅(FBGG)应用于于振动传感感是一个典典型的研究究领域,但它的中中心反射波波长随温度度的变化而而发生漂移移。为此,人们提出出了多种的的光纤光栅栅温度补偿偿方案。典典型的方法法有:利用两种种具有不同同热膨胀系系数的材料料构成光纤纤光栅温度度补偿组件件；2个光纤光光栅粘贴于于磁致伸缩缩材料上感感受反向应应变等。但但所用材料料价高,并且,块状材料料不是严格格的温度各各向同性。双双光栅悬臂臂梁法能够够补偿温度度效应,
16、但其响应应频率太低低。俞钢,何赛灵提提出了光纤纤光栅与匹匹配金属丝丝通过V型架来补补偿温度效效应,但它对应应变没有放放大。因此此,光纤光栅栅应用于微微弱振动传传感,以上设计计都有局限限性。针对对光纤光栅栅振动传感感,本文提出出了一种光光纤光栅振振动传感中中的主动型型温度补偿偿方法。经经过理论分分析和计算算,提出了一一种主动型型温度补偿偿方法。应应用转轴连连接的X形,在它的两两端固定粘粘贴梁保护护的光纤光光栅,或者直接接固定波长长相近、并并在其上加加预应力的的光纤光栅栅。该机构构将力转换换成2个光纤光光栅的互为为反向的应应变。实验验研究表明明:不用粘贴贴梁的方法法可使应力力灵敏度达达到最大,温度
17、补偿偿达到最佳佳。振动频频率达到7750HZZ、输入振振动驱动功功率为2mmW时,仍能检测测到不失真真的振动信信息。实验分析结结果：测灵灵敏度很低低。当2的抖动范范围仅在1的一侧、静静态输出光光强比极大大值低约33dB时,振动信号号的探测灵灵敏度达到到最高,这时2个光栅恰恰好处于陡陡峭的边缘缘滤波状态态。最灵敏敏状态时,输入7500HZ振动信号号,最小可探探测输出对对应的换能能器最小输输入功率为为2mW。当当静态张力力将2振动范围围调到1的不同侧侧时,解调出振振动信号的的相位相反反。实验结结果还表明明:在低频振振动时输出出波形对监监测波形延延迟很小,振动频率率达到7550HZ时,输出波形形与监
18、视波波形的延迟迟接近,但是,仍然不失失真。由于于弦上传输输的是振源源激起的波波,所以,振源与X架之间的的弦长是相相位延迟的的另一来源源。由弦上上波传输理理论可知,X架处的的相位延迟迟随频率增增大而增大大,实验也证证明了这一一点。摘自传感感器技术20055年第1期有机白光LLED光转转换膜的荧荧光光谱关键词：有有机光转换换膜；荧光光光谱；诺诺丹明5GG(R)；核核黄素(LL)；溴甲甲酚紫(BBCP)；聚乙烯(POLYY)；AB胶(AB)膜的制备：实验中,用用热熔法制制备了有机机发光膜。将将已混合好好的材料均均匀地平摊摊在涂有液液体石蜡的的陶瓷板上上,将陶瓷板板放在恒温温电炉上加加热,使有机共共轭
19、分子与与分散系完完全熔融。用用涂有液体体石蜡的玻玻璃棒搅拌拌熔融混合合物,使其完全全混合,并平摊成成厚度约为为0.5mmm的薄膜膜。加热,取下陶瓷瓷板,当温度降降至50左右,用刮刀轻轻轻刮下薄薄膜。我们们制备的薄薄膜为:11)将同质质量的R与L分散在ABB中,制备的R-L-ABB薄膜；2)将同质量量的R、L及BCP分散散在AB中,制备的P-L-BCCP-ABB薄膜；3)将同质量量的R、L及BCP分散散在POLLY中,制备的R-L-BCCP-POOLY薄膜膜。以ABB胶为分散散系的膜的的制备温度度为1200,以POLYY为分散系系的膜的制制备温度为为150。AB及POLYY与R、L及BCP均不不
20、发生反应应。膜的荧光光光谱：结论：实验发现,以AB及POLYY为分散系系,以R、L和BCP为荧荧光物质的的膜的荧光光谱范围及及荧光峰位位基本相似似。在ABB中,染料浓度度越高,荧光强度度越高,峰位红移移；在POOLY中,染料浓度度越高,荧光强度度越低,峰位亦红红移。染料料在AB中有较较高的荧光光量子效率率。主要原原因是固化化的AB胶粘度度高,刚性高,阻止了染染料分子振振动与转动动弛豫,减少了无无辐射过程程,导致了高高的荧光量量子效率。与与POLYY相比, AAB是较好好的分散系系。5000nm激发发时,R、L和AB的质量量比为11103的R-L-AB膜的的荧光强度度较高,此膜发出出的荧光与与剩
21、余绿光光合成光偏偏橙黄色。R、L、BCP和AB质量比为11104的R-L-BCP-AB膜在460nm激发时光谱范围为480660nm,此膜发出的荧光与剩余蓝光合成光偏蓝白,这主要是由于膜的荧光量子效率不是很高(剩余蓝光较多)。11104的R-L-BCP-AB膜以500nm光激发,其荧光与剩余绿光合成光与白炽灯颜色近似,且比较亮,因而这一浓度的膜最好。以氙灯为光源照射膜,其荧光强度在1h内保持不变。摘自光电电子激光 20005年01期ZrO2中中Eu3+的发光光特性关键词：ZZrO2；纳米材材料；Euu3+；发光光Eu3+离离子掺杂的的纳米氧化化物材料具具有比体材材料高的猝猝灭浓度,因为纳米米晶
22、与体材材料相比,体猝灭中中心的数目目很少,对发光起起猝灭作用用的主要是是表面猝灭灭中心,只有处于于相邻格位位的概率增增大到足以以形成连接接到表面的的能量传递递网时,发光猝灭灭才发生。所所以,Euu3+离子掺掺杂的纳米米氧化物材材料具有比比体材料高高的猝灭浓浓度。基于于此,本文主要要研究ZrrO2纳米材料料中Eu3+发光性性质。我们们使用共沉沉淀法制备备Eu3+掺杂浓浓度为1mmol%的的3种样品(退火温度度分别为6600,8800和10000)和不同Euu3+掺杂浓浓度(1,3,5 mol %)的3种样品(退火温度度为8000),讨论了了样品退火火温度和浓浓度变化对对Eu3+发光性性质的影响响
23、。结论：用3394nmm的紫外光光激发掺11mol% Eu33+的在不不同退火温温度下制备备的ZrOO2纳米材料料,得到Eu3+的5D07F2发射不同同,对于退火火温度为6600和800的样品,它们的发发射在6004nm处处,而退火温温度为10000的样品,发射在6110nm左左右。我们们认为:7F2能级受到到较强的晶晶场影响发发生能级劈劈裂,劈裂成4个子能级级,出现两种种发射,在本文中中为6044和610nnm的两种种发射,这两种发发射所占的的分支比不不同,前一种发发射所占的的分支比较较大,而后一种种发射所占占的分支比比较小,因而,6004nm的的发射占优优势,利用发射射光谱得到到了在纳米米
24、材料中EEu3+离子的的2随退火温温度的提高高而增加,这是由于于退火温度度越高,样品的结结晶越好,样品中对对稀土离子子发光有负负面影响的的羟基越少少,这使得样样品的发光光增强。55L6能级的布布居对Euu3+离子发发光的贡献献随退火温温度的升高高而增加,退火温度度越高,因电荷补补偿而出现现的空穴数数目减少,同时空穴穴数目的减减少对稀土土离子发光光的负面影影响降低,这更有利利于5L6能级的布布居；用3394nmm的紫外光光激发掺不不同Eu3+浓度的的ZrO2纳米材料料,得到掺杂杂浓度为33mol%的样品的的发射与众众不同,它只有5997nm处处的一个宽宽带发射,我们认为为出现这种种发射现象象的原
25、因是是由于:(1)绝大大部分稀土土离子处于于极高的对对称性中,导致5D07F1的发射大大大强于其其它位置的的发射,其他位置置的发射被被掩盖；(2)这种种样品具有有多相结构构,而这些稀稀土离子正正好处于极极高的对称称性的格位位上。这样样, 5D07F1的发射的的位置向两两端扩展,导致5D07F1的发射变变成了宽带带发射。摘自光谱谱学与光谱谱分析20055年01期圆锥透镜对对球面入射射光的聚焦焦衍射特性性关键词：衍衍射；圆锥锥透镜；无无衍射光；稳相位法法圆锥透镜是是目前常用用的产生近近似无衍射射光的光学学元件,早在19554年克里奥奥德就研究究了圆锥透透镜的光束束传播特性性,指出该器器件没有聚聚焦
26、能,入射平面面波经其作作用后成为为锥面波,可以无扩扩散的传播播到很远的的距离。理理想的无衍衍射光在物物理上是不不存在的,因为它具具有无限的的传播范围围,然而光学学系统的有有限孔径使使其只能近近似的保持持这一特性性,即在有限限的传播范范围内,横向场分分布形状基基本不变。但但尽管如此此,有限距离离的无衍射射光在现实实中仍有相相当大的应应用前景。圆圆锥透镜由由于通光口口径大,传播距离离远,应用广泛泛，但锥面面镜加工困困难,尤其是要要想获得很很长的焦深深,锥面面形形更加困难难本文利用用稳相位法法讨论了当当入射光为为球面波时时,圆锥透镜镜的聚焦特特性及无衍衍射光斑的的质量,得出:选择恰当当的球面入入射波
27、,可以增加加圆锥透镜镜的聚焦范范围,改善沿光光轴的光强强分布,同时对衍衍射光斑质质量的影响响很小,能达到应应用要求对对于半径220mm,锥角=1110-2的圆锥锥透镜,选择曲率率半径为1120014000mm的球球面入射波波,可使焦深深扩展2000mm到到120mmm,整个焦深深范围横向向场分布形形状变化量量不超过115m。计算机模拟拟计算：圆圆锥透镜的的半径rb=20mmm,折射率n=1.5,锥角=1110-2,入射光的的波长=0.63328mm；则0k(nn-1)=0.004964459mm-1入射波波的曲率半半径分别为为:10000mm,12000mm,14000mm,(平面波),当用平
28、面面波照射圆圆锥透镜时时焦深为4400mmm,光强沿光光轴线性增增大,采用曲率率半径为11200mmm和14000mm的球球面入射波波,其焦深分分别为6000mm,520mmm,焦深分别别扩展了2200mmm,120mmm可见用用球面波照照射圆锥透透镜的确可可以扩展焦焦深,改善光强强分布,而且球面面波的曲率率半径越小小,焦深扩展展的越长,光强分布布越均匀,对中心光光斑尺寸的的影响也越越大。对于于同一种入入射波而言言(平面入射射波除外,其中心光光斑的半径径沿光轴是是不变的),中心光光斑的半径径是沿光轴轴不断增大大的而对于于不同的入入射波,在光轴上上同一位置置中心光斑斑的半径是是随入射波波的曲率半
29、半径增大而而不断变小小的综合比比较,采用曲率率半径为11200mmm到14000mm的球球面入射波波,即使在=500mmm处中心心光斑的半半径相对于于平面入射射波增大不不到15,对于一般般的应用均均可以达到到要求,其扩展的的焦深为2200mmm到120mmm,光强的均均匀性也有有所改善。结论：用球球面波照射射圆锥透镜镜时,可以增加加圆锥透镜镜的聚焦范范围,改善沿光光轴的光强强分布,同时又能能保证横向向场能量分分布的质量量。这种准准确的长距距离光学基基准线不仅仅可以应用用于许多大大型乃至巨巨型机电设设备(如发电机机组)的安装测测量,光学干涉涉仪等一系系列精密光光学仪器的的装调对准准,还可以应应用
30、于激光光扫描测量量物体轮廓廓以及光电电检测等。摘自光子子学报22005年年01期非线性一维维光子晶体体光开关与与光双稳关键词：光光子晶体；非线性；光开关；光双稳光子晶体是是在19887年被首首次提出的的概念，它它是折射率率在三维方方向上呈周周期性分布布的人工微微结构材料料，其周期期为光波长长量级，由由于折射率率的周期分分布使得光光子在光子子晶体里的的传播类似似于电子在在固体里的的传播,存在着能能带与带隙隙，频率落落在带隙中中的光波,在光子晶晶体中任何何方向都将将被禁止传传播。由于于光子晶体体是人造的的微结构材材料,根据能带带工程的设设计,可在一定定的范围内内,根据人们们的需要对对其能带进进行人
31、工剪剪裁,从而可以以达到控制制光子流动动的目的，人人们还可以以在这种结结构中去掉掉(或者用其其他的结构构代替)一个或者者几个周期期形成缺陷陷,光波可以以在缺陷中中传播，这这种带有缺缺陷的光子子晶体,其性质与与应用更加加丰富。在在可见光和和近红外波波段,光子晶体体的周期为为微米量级级,实现起来来很困难，而而二维和一一维结构的的光子晶体体虽然没有有三维的光光子晶体那那样具有全全方位的带带隙,但是他们们在可见光光和近红外外实现起来来较三维的的光子晶体体要方便得得多,有大量的的文献报道道了它们的的应用，如如二维的光光子晶体光光纤、光子子晶体波导导,一维的光光子晶体反反射器和宽宽带带阻滤滤波器等。本本文
32、设计并并制作了ZZnS/ZZnSe叠叠层共200个周期的的一维非线线性光子晶晶体,利用材料料中的光生生载流子引引起的“带填充”效应,导致非线线性光子晶晶体具有较较大的光调调制特性,实现了低低阈值高效效光开关和和光双稳。实验利用在在室温下具具有较大非非线性和快快速响应时时间的宽带带隙光学非非线性III-VI族族材料ZnnS和ZnSee交替蒸镀镀共20个周期期在BK77玻璃衬底底上,形成一维维的非线性性光子晶体体光开关和和光双稳器器件，两种种材料的介介质膜厚度度都为1550nm，理理论计算中中,当入射光光功率密度度达到阈值值功率密度度1.0105WW/cm22时,波长5144.5nmm的Ar离子激
33、激光被完全全移出光子子禁带,实现了光光开关。实实验测试得得到双稳阈阈值功率密密度为1.381105W/cm2,开关时间间为1000ps 理理论结果与与实验测试试结果基本本一致。摘自光子子学报22005年年第1期折/衍混合合透视型头头盔显示器器光学系统统设计关键词：头头盔显示器器；衍射光光学元件；光学系统统设计头盔显示器器是一种新新兴的机载载显示/瞄准系统统。由于它它具有很多多独特的优优点，更能能满足现代代化战争的的需要，所所以它的发发展受到了了各国军方方的重视。最最近 100 年，头头盔显示器器的图像源源有了很大大发展，液液晶显示器器以高分辨辨力、高效效率、低价价格、低能能耗和宽光光谱等诸多多
34、优点正逐逐步取代传传统的阴极极射线管。同同时头盔显显示器光学学系统正逐逐渐向大视视场、高分分辨力、低低重量和小小尺寸等方方面发展。然然而宽光谱谱图像源的的使用使像像差校正更更困难，同同时视场的的扩大会增增加图像源源和中继光光学系统的的尺寸和重重量，破坏坏理想的重重心位置。而而实际飞行行头盔对重重量和重心心位置的要要求是比较较严格的，另另外从未来来的航空发发展角度看看，头盔上上会有很多多必需的安安装设备。从从而使得头头盔设计人人员在考虑虑尺寸、重重量和重心心位置等因因素的前提提下，光学学系统设计计任务更为为困难和复复杂化。衍衍射光学元元件具有独独特的负色色散特点。在在光学系统统中引入衍衍射面，用
35、用折/衍单透镜镜代替用于于消色差的的双胶合透透镜，可大大大降低系系统的重量量。且衍射射光学元件件与传统的的折射元件件组成的折折/衍混合光光学系统，同同时利用了了光在传播播中的折射射和衍射两两种特性，增增加了光学学设计过程程中的自由由度，能够够突破传统统光学系统统的诸多局局限，在改改善成像质质量、减小小系统体积积和重量、优优化系统重重心位置、降降低成本等等方面具有有传统光学学系统无可可比拟的优优势。本文论述了了具有衍射射元件的透透视型双目目头盔显示示器的光学学系统设计计，提供了了视场角为为 40(水平)330(垂垂直)、出瞳距距离20mmm、出瞳瞳直径122mm、系系统口径小小于46mmm具有球
36、球面耦合器器和中继系系统的设计计实例，其其在空间频频率为 225lp/mm 时时，零视场场的传函接接近 0.5，全视视场的传函函接近 00.3。折折/衍混合型型光学系统统设计过程程：首先，在在保持原有有系统光焦焦度不变的的情况下，将将中继光学学部分的第第二个光学学元件的后后表面设为为衍射面，并并使衍射面面为平面。在在优化函数数中输入垂垂轴色差和和有效焦距距函数，对对中继光学学系统中透透镜的结构构参数和衍衍射面相位位函数的第第一项进行行优化，实实现消色差差并保持总总的光焦度度不变。完完成后删除除优化函数数中垂轴色色差和有效效焦距函数数。其次，在在优化函数数中输入垂垂轴像差函函数，对衍衍射面的第第
37、二项进行行优化，实实现对单色色像差的校校正。最后后，在优化化函数中加加入有效焦焦距和畸变变函数，在在保持系统统有效焦距距不变的条条件下，对对系统进行行优化，实实现对像散散、畸变和和垂轴像差差的最佳校校正。另外外，由于头头盔显示器器佩戴于使使用者头上上，体积小小重量轻成成为设计头头盔显示器器的必要因因素，而优优化过程中中中继光学学系统第四四个光学元元件提供的的光焦度可可逐渐降到到很小，为为减轻重量量和降低成成本将其删删除，得到到比较理想想的头盔显显示器光学学系统。摘自光电电工程22005年年第1期Searcch foor：Keywwordss=(Phhotonnic ccrysttal ffib
38、err) or Keywwordss=(Sppectrroscoopy)DATEE=2000501101 Titlee=(Phhotonnic ccrysttal ffiberr) orr Tittle=(Specctrosscopyy)DATEE=2000501101(Keywwordss=(Diiffraactivve) oor Keeyworrds=(Disppersiion) andd Keywoords=(Opttics) DAATE=2005501011Titlee =(OOpticcs) andd (Tiitle =(Diiffraactivve) oor Tiitle =(Di
39、isperrsionn)DATEE=2000501101Searcch frrom： EI、ISTPP、INSPPEC、ELSEEVIERR、EBSCCOResullt：The eeffecct off difffereent mmediuum inn airr holles oon phhotonnic ccrysttal ffiberrKeywoords:Optiical fibeers;Phottons;Crysstalss;Streessess;Finiite ddiffeerencce meethodd;Timee dommain anallysiss;Algoorithhms;Ma
40、xwwell equaationns;Crysstal lattticess;Fiberr opttics;Refrractiive iindexxAbstrract: In thiss papper, the rulee of trannsmisssionn chaaractterisstic of PPhotoonic Crysstal Fibeer (PPCF) is ddiscuussedd wheen itt is injeectedd witth diifferrent kindds off meddium and streessedd. Baased on FFinitte-Di
41、ifferrent Timee-Dommain (FDTTD) aalgorrithmm, thhe Maaxwelll eqquatiion ggroupp thaat chhangees inn timme-doomainn cann be trannsforrmed intoo difffereenct equaationn on Yee Latttice. Abssorbiing bbounddary condditioon iss addded iin prroperr possitioon arroundd thee lattticee, inn ordder tto trrunc
42、aate tthe aalgorrithmm spaace, and to ttranssformm thee eleectroomagnneticc prooblemm witth innfiniite eextenndingg strructuure iinto the one withh finnite exteendinng sttructture. Thrroughh simmulatting the phottonicc fieeld ddistrributtion of PPCF iin thhis wway, the trannsmisssionn chaaractteriss
43、ticss of PCF whicch iss difffereent ffrom the ordiinaryy opttic ffiberr cann be gottten. Whenn thee meddium in tthe aair hholess chaangess, foor exxamplle, tthey are injeectedd witth gaas orr liqquid thatt hass speeciall reffracttion indeex, sstronng innteraactioon wiill bbe brroughht abbout betwwee
44、n the mediium aand tthe llightt thaat haas coonducctionn modde. IIn thhis aarticcle, the rulee of trannsmisssionn chaaractterisstic of PPCF iis annalyzzed, whenn PCFF is streessedd andd injjecteed wiith ddiffeerentt kinnds oof meediumm.Sourcce: PProceeedinngs oof SPPIE - Thee Intternaationnal SSocie
45、ety ffor OOpticcal EEnginneeriing, v 56634, n PAART 11, Addvancced SSensoor Syystemms annd Apppliccatioons III, 22005, p 1128-1135Nonliinearr ressponsse off silliconn phootoniic crrystaal miicrorresonnatorrs exxciteed viia ann inttegraated waveeguidde annd fiiber tapeerKeywoords:Nonllineaar oppticss
46、;Crysstal resoonatoors;Siliicon;Phottons;Optiical waveeguiddes;Opticcal ffiberrs;Lighht abbsorpptionn;Inteegratted oopticcs;Optiical bisttabillity;SwittchessAbstrract: A ttechnniquee is demoonstrratedd whiich eefficcienttly ttranssferss ligght bbetweeen aa tapperedd staandarrd siinglee-modde opptica
47、al fiiber and a hiigh-QQ, ulltra-smalll moode vvolumme, ssiliccon pphotoonic crysstal resoonantt cavvity. Cavvity modee quaalityy facctorss of 4.7 1004 aree meaasureed, aand aa tottal ffiberr-to-caviity ccouplling effiicienncy oof 444% iss demmonsttrateed. UUsingg thiis effficiient caviity iinputt a
48、ndd outtput channnel, thee steeady-statte noonlinnear absoorptiion aand ddispeersioon off thee phootoniic crrystaal caavityy is studdied. Optticall bisstabiilityy is obseervedd forr fibber iinputt powwers as llow aas 2550 W, ccorreesponndingg to a drroppeed poower of 1100 W annd 3 fJ oof sttoredd cavvity enerrgy. A hiigh-ddensiity eeffecctivee freee-caarrieer liifetiime ffor t