第一章 无机材料的受力变形.ppt

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1、第一章主要内容主要内容n无机材料的应力、应变及弹性形变无机材料的应力、应变及弹性形变n无机材料中晶相的塑性形变无机材料中晶相的塑性形变n高温下玻璃相的粘性流动高温下玻璃相的粘性流动n无机材料的高温蠕变无机材料的高温蠕变1.11.1应力、应变应力、应变n力学性能或机械性能（力学性能或机械性能（Mechanical Property）：）：材料承受外力作用、抵抗材料承受外力作用、抵抗形变的能力及其破坏规律形变的能力及其破坏规律n形变（形变（Deformation）：）：材料在外力的材料在外力的作用下发生形状与尺寸的变化。材料的作用下发生形状与尺寸的变化。材料的形变是重要的力学性能，与材料的制造、形

2、变是重要的力学性能，与材料的制造、加工和使用有密切的联系。加工和使用有密切的联系。不同材料的不同材料的应力应力应变关系示意图应变关系示意图弹性变形弹性变形断裂断裂塑性变形塑性变形材料的特征材料的特征n脆性材料：脆性材料：在弹性变形后没有塑性在弹性变形后没有塑性形变，接着就是断裂，总弹性应变形变，接着就是断裂，总弹性应变能非常小。能非常小。-绝大多数无机材料。绝大多数无机材料。n延性材料：延性材料：开始为弹性形变，接着开始为弹性形变，接着有一段塑性变形，然后才断裂，总有一段塑性变形，然后才断裂，总变形能很大。变形能很大。-金属。金属。n弹性材料：弹性材料：具有很大的弹性形变，具有很大的弹性形变，

3、没有残余形变。没有残余形变。-高分子材料。高分子材料。1.1.1 应力n应力应力（Stress）:材料单位面积上所受的内力材料单位面积上所受的内力n其值等于单位面积上所受的外力其值等于单位面积上所受的外力=F/A 式中：式中：-应力，应力，F-外力。外力。n在国际单位制中，应力的单位为牛顿在国际单位制中，应力的单位为牛顿/米米2，即，即N/m2,又写为又写为Pan名义应力名义应力:0=F/A0 其中：其中：A0-材料受力前的初材料受力前的初始面积。始面积。n真实应力真实应力:=F/A其中：其中：A-材料受力后的真实面材料受力后的真实面积。积。n对于形变量很小的无机材料，二者在数值上差别对于形变

4、量很小的无机材料，二者在数值上差别很小，只有在高温蠕变情况下才有显著差别。很小，只有在高温蠕变情况下才有显著差别。体积元单位面积上的力可分解为体积元单位面积上的力可分解为法向应力和剪切应力。见下图法向应力和剪切应力。见下图:法向应力法向应力 剪应力剪应力 下标第一个字母表示应下标第一个字母表示应力作用面的法线方向，力作用面的法线方向，第二个字母表示应力作第二个字母表示应力作用面的作用方向。用面的作用方向。规定：规定：法向应力若为拉法向应力若为拉应力则为正；对于剪应应力则为正；对于剪应力：若体积单元任一面力：若体积单元任一面上的法向应力与坐标轴上的法向应力与坐标轴的正方向相同，则该面的正方向相同

5、，则该面上的剪应力指向坐标轴上的剪应力指向坐标轴的正方向者为正。的正方向者为正。应力张量应力张量（Tensor）n xx xy xz ij=yx yy yx zx zy zz n法向应力法向应力 导致材料的伸长或缩短，导致材料的伸长或缩短，而切向应力而切向应力 引起材料的切向畸变。引起材料的切向畸变。n根据剪切应力互等的原理可知：根据剪切应力互等的原理可知：xy=yx，故某点的应力状态由故某点的应力状态由6个应力分量来决定个应力分量来决定1.1.2应变应变n应变（应变（Strain）：）：材料受力时内部各质点之间的相对位移材料受力时内部各质点之间的相对位移n对于各向同性的材料，有三种基本应变对

6、于各向同性的材料，有三种基本应变类型：类型：拉伸应变拉伸应变，剪切应变剪切应变 压缩应变压缩应变拉伸应变拉伸应变n拉伸应变：拉伸应变：是指材料受到垂直于截是指材料受到垂直于截面积的大小相等、方向相反并作用面积的大小相等、方向相反并作用在同一条直线上的两个拉伸应力时，在同一条直线上的两个拉伸应力时，材料发生的形变材料发生的形变n 一根长度为一根长度为L0的材料，在拉应力的的材料，在拉应力的作用下被拉长到作用下被拉长到L1，则在小伸长时，则在小伸长时，其拉伸应变为其拉伸应变为(名义应变名义应变)真实应变真实应变 T剪切应变剪切应变n剪切应变剪切应变 是指材料受到平行于截面积的大小相等、方向相反的是

7、指材料受到平行于截面积的大小相等、方向相反的两个剪切力时发生的形变（夹角的变化）：两个剪切力时发生的形变（夹角的变化）：n =tan n 在小剪切力应变时在小剪切力应变时 剪切应变剪切应变n课本课本P3页公式（页公式（1.4）:是同时受到垂直是同时受到垂直xoy面，面，x方向和方向和y方向剪切作用，则方向剪切作用，则n =+压缩应变压缩应变n压缩应变：压缩应变：是指材料周围受到均匀应力是指材料周围受到均匀应力P时，时，其体积从开始时的其体积从开始时的V0变化为变化为V1=V0-V的的 形变形变:应变张量应变张量n研究物体中一点的应变状态，也和研究应力研究物体中一点的应变状态，也和研究应力一样，

8、在物体内围绕该点取出一体积元一样，在物体内围绕该点取出一体积元dx dy dz，见课本见课本P3：xx=u/x n yy=v/y n zz=w/z n ()xy=u/y +v/xn ()yx=v/z +w/yn ()zx=w/x +u/z应变张量应变张量n xx ()xy ()xznij=()yx yy ()yx n ()zx ()zy zz 其中其中xy=yx，应变也由6个独立分量决定1.2无机材料的弹性形变无机材料的弹性形变n对于理想的弹性材料，在应力的作用下会对于理想的弹性材料，在应力的作用下会发生弹性形变（发生弹性形变（Elastic Deformation）,n其应力与应变关系服从其

9、应力与应变关系服从Hook定律定律：n三种应变类型的弹性模量三种应变类型的弹性模量 杨氏模量杨氏模量E、剪切模量剪切模量G、体积模量体积模量KHook定律定律nE为弹性模量（为弹性模量（Elastic Modulus）,又称弹性刚度又称弹性刚度n横向收缩横向收缩LL x xCbbC1.2.1、各向同性体、各向同性体1、单向受正应力时（如下图）：、单向受正应力时（如下图）：泊松比（泊松比（Poissons Ration）n 泊松比泊松比-横向变形系数横向变形系数n 意义：意义：在拉伸试验中，材料横向单位面积在拉伸试验中，材料横向单位面积的减少与纵向单位面积长度的增加之比值的减少与纵向单位面积长度

10、的增加之比值2、受三向均匀正应力时、受三向均匀正应力时拉伸应变拉伸应变虎克定律分量形式虎克定律分量形式3、剪切应变、剪切应变G-剪切模量又称刚性模量剪切模量又称刚性模量E、G、之间关系之间关系n在在E、G、间有下列关系：间有下列关系：4、体积模量、体积模量Kn当材料受各向同等的压力（等静压）当材料受各向同等的压力（等静压）P作用：作用：E、G、K和和的关系的关系n在在E、G、K和和四个参数中只有两个独四个参数中只有两个独立立 E=2G(1+)=3K(1-2)常见材料的泊松比常见材料的泊松比n金属材料：0.290.33n无机材料：0.20.251.2.2、各向异性体的广义虎克定律各向异性体的广义

11、虎克定律nS的下标中，的下标中，个个位数为应力方向，位数为应力方向，十十位数为所受应变的方向。位数为所受应变的方向。应力、应变的关系应力、应变的关系S的个数的个数n原式36个n由于倒顺关系：n由由36个减少为个减少为21个。个。n由于对称性：由于对称性：斜方晶系，斜方晶系，9个（个（S11、S22、S33、S44、S55、S66、S12、S23、S31）六方晶系：六方晶系：5个（个（S11、S33、S44、S66、S13）立方晶系：立方晶系：3个（个（S11、S44、S12）n1/E=S11-2（S11-S12）-1/2 S44-1/2 （l12l22+l22l32+l32l12）n 1/G=

12、S44-4（S11-S12）-1/2 S44-1/2 （l12l22+l22l32+l32l12）立方晶系的立方晶系的E、G由下式得到由下式得到:1.1.3 弹性模量（弹性模量（E）的物理本质）的物理本质n原子间结合强度的标原子间结合强度的标志之一志之一n两类原子间结合力与两类原子间结合力与原子间距关系曲线原子间距关系曲线n弹性模量实际与曲线弹性模量实际与曲线上受力点的曲线斜率上受力点的曲线斜率成正比成正比n不受外力情况下，不受外力情况下，tg就反映了弹性模就反映了弹性模量的大小。量的大小。影响弹性模量大小的因素影响弹性模量大小的因素n结合力结合力1、化学键：共价键、离子键结合力强，弹性模、化

13、学键：共价键、离子键结合力强，弹性模量大。分子键结合力弱，弹性模量小。量大。分子键结合力弱，弹性模量小。（本质）（本质）2、原子间距：、原子间距：（1）、）、正应力使原子间距减小，正应力使原子间距减小，弹性模量增大；张应力使原子间距增大，弹性模弹性模量增大；张应力使原子间距增大，弹性模量减小。量减小。（2）、）、温度：温度升高，原子间距温度：温度升高，原子间距增大，弹性模量降低增大，弹性模量降低。1.2.4两相复合材料的两相复合材料的En1、上限（高）弹性模量、上限（高）弹性模量EU：用来近似估算金属陶瓷、玻璃纤维、增强塑料、用来近似估算金属陶瓷、玻璃纤维、增强塑料、在玻璃质基体中含有晶体的半

14、透明材料的弹性模量。在玻璃质基体中含有晶体的半透明材料的弹性模量。上式由结构并联模型得到：上式由结构并联模型得到：=A=B F=FA+FB 此模型中，因为应变相同，大部分应力由高模量的相承此模型中，因为应变相同，大部分应力由高模量的相承担。担。复合材料增强相的选择依据复合材料增强相的选择依据FF两相复合材料的两相复合材料的En由于实际材料的泊松比并不相同，在复合材料界面收由于实际材料的泊松比并不相同，在复合材料界面收缩率不同，引起界面附加应力和弹性应变能，于是缩率不同，引起界面附加应力和弹性应变能，于是 WU W1+W2 所以，所得所以，所得E是上限值。是上限值。FF两相复合材料的两相复合材料

15、的En2、下限（低）弹性模量、下限（低）弹性模量EL：n上式由结构串联模型得到：上式由结构串联模型得到：n =A+B F=FA=FBFF两相复合材料的两相复合材料的En3、对于连续基体内含有对于连续基体内含有封闭气孔封闭气孔时，时，总弹性模量总弹性模量的经验公式为：的经验公式为：E=E0(1-1.9P+0.9P2)E0为无气孔时的弹性模量为无气孔时的弹性模量 P为气孔率为气孔率 因为：因为：气孔影响基体的应变。由于密闭气孔会在其气孔影响基体的应变。由于密闭气孔会在其周围引起应力集中，这个应力往往是外部施加应力周围引起应力集中，这个应力往往是外部施加应力的数倍或更多，其所引起的应变比内部应力和施

16、加的数倍或更多，其所引起的应变比内部应力和施加载荷所引起的数值大。载荷所引起的数值大。n考虑气孔形状后：考虑气孔形状后：E=E0(1-bP)b是经验常数是经验常数1.2.5 E的测定的测定n无机材料的无机材料的E测定采用三点弯曲试验：测定采用三点弯曲试验：静态法静态法 动态法（谐振法）动态法（谐振法）n静态法：采用常规三点弯曲试验加载方式；在正静态法：采用常规三点弯曲试验加载方式；在正式式 读数前，在低载荷进行几次反复加载、卸载；读数前，在低载荷进行几次反复加载、卸载；试样尺寸有要求。误差较大试样尺寸有要求。误差较大n动态法：三点弯曲受力，外加载荷周期性性变化，动态法：三点弯曲受力，外加载荷周

17、期性性变化，产生谐振；弯曲振动测产生谐振；弯曲振动测E，扭曲振动测，扭曲振动测G；试样尺；试样尺寸有要求。误差较小寸有要求。误差较小1.3 无机材料中晶相的塑性变形无机材料中晶相的塑性变形n塑性（塑性（Plasticity）：）：材料在外力去除后仍保持部分应变而不能恢复的特材料在外力去除后仍保持部分应变而不能恢复的特性性n延展性（延展性（Ductility）：）：材料发生塑性形变而不断裂（破坏）的能力材料发生塑性形变而不断裂（破坏）的能力n无机材料的无机材料的致命弱点致命弱点是在常温时没有延展性。是在常温时没有延展性。n含含CeO2的四方的四方ZrO2多晶陶瓷在应力超过一定值后，表现出多晶陶瓷

18、在应力超过一定值后，表现出很大的塑性变形。原因是四方很大的塑性变形。原因是四方ZrO2相变为单斜相变为单斜ZrO2，称，称为为相变塑性相变塑性。塑性形变塑性形变n在足够大的剪切应力在足够大的剪切应力 作用下或作用下或温度温度T较高时，材料中的晶体部较高时，材料中的晶体部分会沿着最易滑移的系统在晶粒分会沿着最易滑移的系统在晶粒内部发生位错滑移，宏观上表现内部发生位错滑移，宏观上表现为材料的塑性形变。为材料的塑性形变。n晶体塑性形变两种基本形式：晶体塑性形变两种基本形式：滑移和孪晶滑移和孪晶（a）滑移）滑移(b)孪晶孪晶图图1-10晶体的滑移示意图晶体的滑移示意图滑移和孪晶的高倍形貌滑移和孪晶的高

19、倍形貌（a）滑移（b）孪晶1.3.1 晶格滑移晶格滑移n滑移滑移是指在剪切应力作用下晶体一部分相对是指在剪切应力作用下晶体一部分相对于另部分发生平移滑动。于另部分发生平移滑动。n在显微镜下可观察到晶体表面出现宏观裂纹，在显微镜下可观察到晶体表面出现宏观裂纹，并构成滑移带。并构成滑移带。1、晶体滑移的条件、晶体滑移的条件n 1、几何条件：滑移一般发生在晶面指数小、原、几何条件：滑移一般发生在晶面指数小、原子密度大的晶面（子密度大的晶面（主要晶主要晶）面和晶面指数小的晶）面和晶面指数小的晶向（向（主要晶向主要晶向）上。）上。n（1）由于晶面指数小的面，面间距越大，原子）由于晶面指数小的面，面间距越

20、大，原子间的作用力越小，易产生相对滑动。（间的作用力越小，易产生相对滑动。（2）晶面）晶面指数小的面，原子的面密度大，滑过滑动平面使指数小的面，原子的面密度大，滑过滑动平面使结构复原所需的位移量最小，即柏氏矢量小，也结构复原所需的位移量最小，即柏氏矢量小，也易于产生相对滑动。易于产生相对滑动。例如：例如：NaCl型结构的离子晶体，其滑移型结构的离子晶体，其滑移 系统包括系统包括110晶面和晶面和10晶向等。晶向等。2、静电作用因素：同号离子存在巨大的、静电作用因素：同号离子存在巨大的斥力，如果在滑动过程中相遇，滑动将斥力，如果在滑动过程中相遇，滑动将无法实现。无法实现。（a）在）在110面族上

21、面族上（b）在）在100面族上面族上图图1.11岩盐型结构晶体沿岩盐型结构晶体沿110方向的平移滑移方向的平移滑移n对晶体施加一拉伸力或压缩力，都会在对晶体施加一拉伸力或压缩力，都会在滑移面上产生滑移面上产生剪应力剪应力。由于滑移面的取。由于滑移面的取向不同，其上的剪应力也不同。向不同，其上的剪应力也不同。n以下以单晶受拉为例，以下以单晶受拉为例，分析滑移面上的分析滑移面上的剪应力要多大才能引起滑移，即临界分剪应力要多大才能引起滑移，即临界分解剪切应力。解剪切应力。2、临界分解剪切应力、临界分解剪切应力n由图可知滑移面面积为由图可知滑移面面积为：n所以，应力在滑移方向上的所以，应力在滑移方向上

22、的分剪应力：分剪应力：滑移面滑移面滑移方向滑移方向FFAN如图如图1-12表示截面为表示截面为A的圆柱单晶，受拉力，在滑移面上滑移方向发的圆柱单晶，受拉力，在滑移面上滑移方向发生滑移生滑移nF在滑移面上分剪力为在滑移面上分剪力为：分析分析n不同滑移面及滑移方向的剪应力均不一样。不同滑移面及滑移方向的剪应力均不一样。n同一滑移面上不同滑移方向，剪应力也不一样。同一滑移面上不同滑移方向，剪应力也不一样。n当当0 0（临界剪应力）时发生滑移。（临界剪应力）时发生滑移。n当当 角和角和角处于同一平面时，角处于同一平面时，角最小，角最小，即即+=90+=900 0，故，故coscos cos cos的最

23、大值为的最大值为0.50.5。n可见，在外力可见，在外力F F作用下，在与作用下，在与F F、N N处于同一平处于同一平面内的滑移方向上，剪应力达到最大值（面内的滑移方向上，剪应力达到最大值（=45=450 0 ），其它方向剪应力均较小。），其它方向剪应力均较小。3、金属与非金属晶体滑移难易的比较、金属与非金属晶体滑移难易的比较n如果晶体只有一个滑移系统，则产生滑移的机会就很少。如果晶体只有一个滑移系统，则产生滑移的机会就很少。滑移系统越多，对其中一个滑移系统来说，可能滑移系统越多，对其中一个滑移系统来说，可能coscos coscos较小，但较小，但对另一个系统来说，可能对另一个系统来说，可

24、能coscos cos cos可能可能就较大，达到临界剪应力的机会就较多。就较大，达到临界剪应力的机会就较多。n金属滑移系统多（如体心立方，有金属滑移系统多（如体心立方，有4848种），易于变形。原种），易于变形。原因是金属没有方向性。因是金属没有方向性。n无机非金属的离子键、共价键具有方向性，滑移系统少；无机非金属的离子键、共价键具有方向性，滑移系统少；且同号离子相遇，斥力极大，只有个别的滑移系统才能满且同号离子相遇，斥力极大，只有个别的滑移系统才能满足几何条件和静电作用条件。足几何条件和静电作用条件。n与单晶比，多晶材料更不容易产生滑移。与单晶比，多晶材料更不容易产生滑移。晶界作用晶界作用

25、4、孪晶、孪晶n孪晶孪晶是晶体材料中原子格点排列一部分是晶体材料中原子格点排列一部分与另部分呈镜像对称的现象。镜界两侧与另部分呈镜像对称的现象。镜界两侧的晶格常数可能相同、也可能不同。的晶格常数可能相同、也可能不同。孪晶与位错在变形中作用异同孪晶与位错在变形中作用异同n相同点：相同点：v都是在应力作用下产生的都是在应力作用下产生的v孪晶部分滑移，位错是全部滑移孪晶部分滑移，位错是全部滑移v都产生塑性形变都产生塑性形变n不同点：不同点：v滑移不改变晶体的结构和取向；孪晶不改变结构，滑移不改变晶体的结构和取向；孪晶不改变结构，但改变取向。但改变取向。v产生应变量不同。产生应变量不同。v临界剪应力大

26、小不同：滑移小、孪晶大。临界剪应力大小不同：滑移小、孪晶大。v对塑性形变量贡献不同：滑移对塑性形变量贡献不同：滑移90%、孪晶、孪晶10%。1.3.2 1.3.2 塑性形变的位错运动理论塑性形变的位错运动理论n位错是一种缺陷。在原子排列有缺陷的地方一般势位错是一种缺陷。在原子排列有缺陷的地方一般势能较高。位错处存在势能空位，临近原子易迁入。能较高。位错处存在势能空位，临近原子易迁入。克服势垒所需的能量可由热能和外力提供克服势垒所需的能量可由热能和外力提供n位错的运动：通过位错的运动：通过原子原子、空位迁移空位迁移实现实现n由于使位错运动所需的剪切应力比使晶体两部分整由于使位错运动所需的剪切应力

27、比使晶体两部分整体相互滑移所需的应力小得多，体相互滑移所需的应力小得多，因此实际晶体材料因此实际晶体材料的滑移是位错缺陷在滑移面上沿滑移方向运动的结的滑移是位错缺陷在滑移面上沿滑移方向运动的结果果。晶体中的位错晶体中的位错一个刃位错附近的晶面排列情况，图中黑线代表伯格斯矢量方向，蓝线为位错线刃位错附近的原子排列情况，沿平行于位错线方向观察什么是什么是位错？位错？位错形貌位错形貌位错露头（浸渍法）位错露头（浸渍法）位错形貌（位错形貌（TEM）什么是什么是位错？位错？n上图中，如果滑移时，半原子面上所有原子同时移上图中，如果滑移时，半原子面上所有原子同时移动，作用力必须克服滑移面两侧所有原子的相互

28、作动，作用力必须克服滑移面两侧所有原子的相互作用力，该用力，该能量接近于所有键同时断裂所需的离解能能量接近于所有键同时断裂所需的离解能总和，约总和，约1 1010Pa，与晶格能同一数量级。，与晶格能同一数量级。n实际测试结果：实际测试结果：产生塑性形变所需能量低于晶格能产生塑性形变所需能量低于晶格能几个数量级（一般为千分之一）。几个数量级（一般为千分之一）。塑性变形的塑性变形的位错理论：位错理论：Polanyi,Taylor,Orowan同时于1934年提出了位错模型：位错作为一种晶体缺陷，并且导致该处的应力集中，可以在相当小的应力下发生运动，每个塑性变形的瞬间都只有位错所在的局部滑移面积发生

29、滑动。1956年Peter Hirsch在TEM 观察到位错（Al中）晶体塑性变形时原子的局部位移晶体塑性变形时原子的局部位移即位错运动过程图即位错运动过程图位错如何运动？位错如何运动？位错运动位错运动理论：理论：1、位错运动的激活能、位错运动的激活能 n理想晶体内部的原子处于周期性势场中，理想晶体内部的原子处于周期性势场中，在原子排列在原子排列有缺陷的地方一般势能较高，使周期势场发生畸变有缺陷的地方一般势能较高，使周期势场发生畸变。n位错位错是一种缺陷，也会引起周期势场畸变，如下图是一种缺陷，也会引起周期势场畸变，如下图,在在位错处出现了空位势能，相邻原子位错处出现了空位势能，相邻原子 迁移

30、到空位上需迁移到空位上需要克服的势垒要克服的势垒h比比h小。（克服势垒小。（克服势垒h所需的能量可由所需的能量可由热能或外力做功来提供。）热能或外力做功来提供。）n在外力作用下在外力作用下，滑移面上就有分剪应力，滑移面上就有分剪应力 ，此时，此时势能势能曲线变得不对称曲线变得不对称,原子原子 迁移到空位上需要克服的势垒迁移到空位上需要克服的势垒为为 ，且，且 即即外力的作用使外力的作用使h降低降低，原子迁，原子迁移到空位更加容易，也就是移到空位更加容易，也就是刃型位错线向右移动更加刃型位错线向右移动更加容易容易，的作用提供了克服势垒所需的能量。的作用提供了克服势垒所需的能量。n 为位错运动的激

31、活能为位错运动的激活能，与，与剪切应力剪切应力有关，有关，大，大，小；小；小，小，大。当大。当 =0时，时，最大最大,且且 =h。(a)完整晶体的势能曲线(b)有位错时晶体的势能曲线(c)加剪应力后的势能曲线 n可见：为使宏观形变得以发生可见：为使宏观形变得以发生,就需要使位错开始运动。就需要使位错开始运动。如果不存在位错，就必须产生一些位错；如果存在的如果不存在位错，就必须产生一些位错；如果存在的位错被杂质钉住，就必须释放一些出来。一旦这些起位错被杂质钉住，就必须释放一些出来。一旦这些起始位错运动起来，它们就会加速并引起增殖和宏观屈始位错运动起来，它们就会加速并引起增殖和宏观屈服现象。服现象

32、。n但是塑性形变的特征不仅与但是塑性形变的特征不仅与形成位错所需的能量形成位错所需的能量或使或使位错开始运动所需的能量位错开始运动所需的能量有关，还和任一特定速度保有关，还和任一特定速度保持位错运动所需的力有关。两者中的任一个都能成为持位错运动所需的力有关。两者中的任一个都能成为塑性变形的约束。塑性变形的约束。n已发现对纤维状无位错的晶须需要很大的应力来产生已发现对纤维状无位错的晶须需要很大的应力来产生塑性形变；但是一旦起始滑移，就可在较低的应力水塑性形变；但是一旦起始滑移，就可在较低的应力水平下继续下去。？平下继续下去。？位错运动理论说明：位错运动理论说明：由位错的激活和位由位错的激活和位错

33、的运动机制来解错的运动机制来解释释位错运动：滑移、攀移，是位错运动：滑移、攀移，是热激活热激活过程过程2、位错运动的速度、位错运动的速度对位错运动的速度公式的解释：对位错运动的速度公式的解释：n1、当无外力时，位错激活能当无外力时，位错激活能H（）=h，比，比kT大得多，大得多，金属键的金属键的h为为0.1-0.2eV，离子键、共价键的，离子键、共价键的h约为约为1eV。n2、位错只能在滑移面上运动，只有滑移面上的分剪应力才、位错只能在滑移面上运动，只有滑移面上的分剪应力才能使能使H（）降低。无机材料中滑移系统有限。）降低。无机材料中滑移系统有限。n3、不同晶粒的滑移系统的方向不同，不同晶粒的

34、滑移系统的方向不同，晶界阻碍位错运动。晶界阻碍位错运动。n4、温度高时，位错运动的速度快。、温度高时，位错运动的速度快。使诸如氧化铝等在室温使诸如氧化铝等在室温下不易滑移的脆性材料，在一千度以上的高温时也能产生一下不易滑移的脆性材料，在一千度以上的高温时也能产生一定程度的塑性形变而呈现一定程度的韧性。定程度的塑性形变而呈现一定程度的韧性。位错运动位错运动理论理论无机材料中产生位错无机材料中产生位错运动困难，运动困难，往往当分剪应力往往当分剪应力未足以使位错开动时，已超过微裂未足以使位错开动时，已超过微裂纹扩展的临界应力而使材料断裂。纹扩展的临界应力而使材料断裂。塑性变形的简化模型塑性变形的简化

35、模型 3、形变速率与位错运动的关系、形变速率与位错运动的关系宏观塑性变宏观塑性变形是位错运形是位错运动的结果，动的结果，那么，变形那么，变形速率与位错速率与位错运动存在一运动存在一定关系定关系形变速率与位错运动的关系形变速率与位错运动的关系n单位时间内的滑移量单位时间内的滑移量n宏观应变率：宏观应变率：n位错形成能：位错形成能：-几何因子，为几何因子，为0.50.51.01.0 对形变速率公式的解释：对形变速率公式的解释：n1、可见，宏观塑性变形速率取决于位错运动速度、位、可见，宏观塑性变形速率取决于位错运动速度、位错密度、柏氏矢量和位错增殖系数。要形成宏观塑性错密度、柏氏矢量和位错增殖系数。

36、要形成宏观塑性变形，必须：（变形，必须：（1）有足够多的位错；（）有足够多的位错；（2）位错有一）位错有一定的运动速度。定的运动速度。n2、从（、从（宏观应变率宏观应变率式）式）b大，易变形，但（大，易变形，但（位错形成位错形成能能式）位错形成能与式）位错形成能与b2成正比，成正比，b小，形成位错的能量小，形成位错的能量小，位错易于形成。小，位错易于形成。n3、b相当于晶格的点阵常数。金属为单元结构，点阵相当于晶格的点阵常数。金属为单元结构，点阵常数小，所以易于形成位错；无机材料都为二元以上常数小，所以易于形成位错；无机材料都为二元以上的化合物，点阵常数较大，难以形成位错，所以，塑的化合物，点

37、阵常数较大，难以形成位错，所以，塑性差。性差。4、塑性形变速率对屈服强度的影响、塑性形变速率对屈服强度的影响n因为：在一定的剪应力因为：在一定的剪应力作用下，将使位错运动激活能作用下，将使位错运动激活能H（）减小，减小，越大，越大，H（）越小，位错越易运动，越小，位错越易运动，所以，塑性形变速率与所受剪应力存在一定联系。所以，塑性形变速率与所受剪应力存在一定联系。n研究得到：塑性形变速率对屈服强度存在如下关研究得到：塑性形变速率对屈服强度存在如下关系：系：m-位错运动速率的应力敏感性指数。位错运动速率的应力敏感性指数。（见（见P25表表1.2）1.4高温下玻璃相的粘性流动高温下玻璃相的粘性流动

38、n粘性流动：粘性流动：玻璃或陶瓷材料中的玻璃相等粘性物体玻璃或陶瓷材料中的玻璃相等粘性物体在剪切应力作用下发生的不可逆转的流动变形。在剪切应力作用下发生的不可逆转的流动变形。n该形变随时间增加而增大。理想粘性流动行为遵循该形变随时间增加而增大。理想粘性流动行为遵循牛顿粘性定律，即剪切应力与应变率或流动速度梯牛顿粘性定律，即剪切应力与应变率或流动速度梯度成成正比度成成正比n 称为粘性系数（单位：称为粘性系数（单位：PaS）简称为粘度）简称为粘度牛顿流体牛顿流体n牛顿流体：牛顿流体：在足够的剪切力下或温在足够的剪切力下或温度足够高时，无机材料中的陶瓷晶度足够高时，无机材料中的陶瓷晶界、玻璃和高分子

39、的非晶部分均产界、玻璃和高分子的非晶部分均产生粘性形变，因此高温下的氧化物生粘性形变，因此高温下的氧化物流体、低分子溶液或高分子稀溶液流体、低分子溶液或高分子稀溶液大多属于牛顿流体。其特点：应力大多属于牛顿流体。其特点：应力与应变率之间呈线性关系。与应变率之间呈线性关系。绝对速率理论的粘性流动模型绝对速率理论的粘性流动模型n认为液体流动是一种速率过程，某一液体认为液体流动是一种速率过程，某一液体层相对于邻层液体流动时，液体分子从一层相对于邻层液体流动时，液体分子从一种平衡态越过势垒到达另一种平衡状态。种平衡态越过势垒到达另一种平衡状态。在无剪切力的作用时，势能高度为在无剪切力的作用时，势能高度

40、为E，势，势能曲线是对称的；有剪切应力的作用时，能曲线是对称的；有剪切应力的作用时，沿流动方向上的势垒降低沿流动方向上的势垒降低Em；势能曲线；势能曲线是不对称的。是不对称的。流动速度流动速度n根据绝对反应速率理论，算得流根据绝对反应速率理论，算得流动速度动速度V（U）为：为：2粘度表达式粘度表达式影响粘度的因素影响粘度的因素n温度：温度：一般温度升高，粘度下降。一般温度升高，粘度下降。-玻璃成型工艺玻璃成型工艺的重要依据。熔化阶段：的重要依据。熔化阶段：550Pa S，加工阶段：，加工阶段：103107Pa S，退火阶段：，退火阶段：1011.51012.5Pa S。退火点：。退火点：101

41、2.4Pa S的温度，软化点：的温度，软化点：106.6Pa S的温度，的温度，n时间：时间：从高温状态冷却到退火点，再加热其粘度随从高温状态冷却到退火点，再加热其粘度随时间增加而增加；而预先在退火点以下保持一定时时间增加而增加；而预先在退火点以下保持一定时间后，其粘度随时间增加而降低，但时间大大缩短。间后，其粘度随时间增加而降低，但时间大大缩短。n组成：组成：改改性阳离子不同，粘度变化不同；但性阳离子不同，粘度变化不同；但改改性阳性阳离子的加入，在任何温度下总会使粘度降低。离子的加入，在任何温度下总会使粘度降低。1.5.1 粘弹性与滞弹性粘弹性与滞弹性n自然界中实际存在的材料，其形变一般介自

42、然界中实际存在的材料，其形变一般介于理想弹性固体与理想粘性液体之间，即于理想弹性固体与理想粘性液体之间，即具有固体的弹性又具有液体的粘性，即粘具有固体的弹性又具有液体的粘性，即粘弹性（弹性（Visoelasticity）.n最典型的是高分子材料最典型的是高分子材料n 粘弹性材料的力学性质与时间有关粘弹性材料的力学性质与时间有关,具有具有力学松弛的特征力学松弛的特征,常见的力学松弛现象有蠕常见的力学松弛现象有蠕变、应力松弛、滞后和力损耗等。变、应力松弛、滞后和力损耗等。1.51.5无机材料的高温蠕变无机材料的高温蠕变n滞弹性滞弹性对于实际固体，施加应力对于实际固体，施加应力时，并不会立即引起弹性

43、应变；应力时，并不会立即引起弹性应变；应力消除后，弹性应变也不会立即消除。消除后，弹性应变也不会立即消除。即弹性应变的产生和消除需要有限时即弹性应变的产生和消除需要有限时间。这种与时间有关的性质，称为间。这种与时间有关的性质，称为滞滞弹性弹性。n聚合物的粘弹性可以认为仅仅是严重聚合物的粘弹性可以认为仅仅是严重发展的滞弹性。发展的滞弹性。固体的滞弹性固体的滞弹性n弹性模量依赖于时间的现象称为滞弹性，弹性模量依赖于时间的现象称为滞弹性，滞弹性是一种滞弹性是一种非弹性行为非弹性行为，但与晶体范，但与晶体范性这个意义上的非弹性现象不同，弛豫性这个意义上的非弹性现象不同，弛豫现象不留下永久变形。现象不留

44、下永久变形。n以下简单介绍流变现象及模型：以下简单介绍流变现象及模型：1、蠕变（、蠕变（Creep）n是在恒定的应力是在恒定的应力 0作用下，材料的应作用下，材料的应变变 随时间随时间t增加而逐渐增大的现象。增加而逐渐增大的现象。n此时，弹性模量也将随时间而减小。此时，弹性模量也将随时间而减小。2、弛豫、弛豫n施加恒定应变施加恒定应变 0，应力应力 随时间减小随时间减小的现象。的现象。n此时，弹性模量也将随时间而减小。此时，弹性模量也将随时间而减小。模拟材料粘弹性的力学元件模拟材料粘弹性的力学元件n理想弹簧理想弹簧 代表理想弹性体，其力代表理想弹性体，其力学性质服从学性质服从 Hook定律定律

45、n理想粘壶理想粘壶 代表理想粘性体，代表理想粘性体，服从服从牛顿粘性定律牛顿粘性定律（剪切应力剪切应力与垂直运动方向的速度梯度与垂直运动方向的速度梯度成正比）成正比）带孔活塞带孔活塞Maxwell模型模型（液态粘弹性物体（液态粘弹性物体内内部结构由弹性成分埋在连续的粘性成分中）部结构由弹性成分埋在连续的粘性成分中）n由一个理想弹簧和理想粘由一个理想弹簧和理想粘壶串联成为壶串联成为Maxwell模型：模型：n在保持应变恒定时，应力在保持应变恒定时，应力 随时间按指数规律衰随时间按指数规律衰减（即存储于弹性体中的势能会随着时间逐渐消减（即存储于弹性体中的势能会随着时间逐渐消失于粘性体中，变现为失于

46、粘性体中，变现为应力弛豫应力弛豫）。本质是液体）。本质是液体Voigt模型（开尔文固体）模型（开尔文固体）（固态粘弹性物体（固态粘弹性物体内部结构由坚硬骨架及填充于孔隙内部结构由坚硬骨架及填充于孔隙的粘性液体组成）的粘性液体组成）n由一个理想弹簧和理想粘由一个理想弹簧和理想粘壶并联成为壶并联成为Voigt模型模型:n开尔文固体受力时，变形须在一定时间后才能逐渐增加到开尔文固体受力时，变形须在一定时间后才能逐渐增加到最大弹性变形，而卸载后变形也须在一定时间后才能消失。最大弹性变形，而卸载后变形也须在一定时间后才能消失。水泥混凝土具有此结构水泥混凝土具有此结构 特征。表现为特征。表现为应变蠕变应变

47、蠕变。实际材料的粘弹性广义模型实际材料的粘弹性广义模型广广义义的的Maxwell模型模型广广义义的的Voigt模型模型由几个并由几个并联联的的Maxwell模型模型组组成：成：由几个串由几个串联联的的Voigt模型模型组组成：成：滞弹性力学模型滞弹性力学模型（标准线性固体）（标准线性固体）（P16）总0形变力00时间滞弹性力学模型滞弹性力学模型分析分析n材料的材料的大、大、E小，则小，则和和 都大，即滞弹性大。都大，即滞弹性大。n=0，则，则 =0，=0，弹性模量为常数，不随时间，弹性模量为常数，不随时间变化，表现出变化，表现出真正的弹性真正的弹性。n当我们测定滞弹性材料的形变时，若测量的时间

48、小于当我们测定滞弹性材料的形变时，若测量的时间小于 和和，则由于随时间的形变没有机会发生，测得的是应，则由于随时间的形变没有机会发生，测得的是应力和初始应变的关系，这时的弹性模量叫未弛豫模量。如力和初始应变的关系，这时的弹性模量叫未弛豫模量。如果测量的时间大于，测得的是弛豫模量。果测量的时间大于，测得的是弛豫模量。n弛豫模量总是小于未弛豫模量。弛豫模量总是小于未弛豫模量。均表示材料在外力作用下从不平衡状均表示材料在外力作用下从不平衡状态通过内部重新组合达到平衡状态所需的时间。态通过内部重新组合达到平衡状态所需的时间。实例实例n在结晶陶瓷中，滞弹性弛豫最在结晶陶瓷中，滞弹性弛豫最主要的根源是残余

49、的玻璃相。主要的根源是残余的玻璃相。n这种残余的玻璃相常处在晶粒这种残余的玻璃相常处在晶粒间界上，当温度达到玻璃转变间界上，当温度达到玻璃转变温度时，晶界上的滞弹性弛豫温度时，晶界上的滞弹性弛豫就变得重要起来。就变得重要起来。1.5.2无机材料的高温蠕变无机材料的高温蠕变n蠕变（蠕变（Creep）是在恒定的应力作用下材料）是在恒定的应力作用下材料的应变的应变 随时间随时间t增加而逐渐增大的现象。增加而逐渐增大的现象。n低温表现脆性的材料，在高温时往往具有不低温表现脆性的材料，在高温时往往具有不同程度的蠕变行为，有关无机材料的蠕变理同程度的蠕变行为，有关无机材料的蠕变理论有：论有：位错蠕变理论位

50、错蠕变理论 扩散蠕变理论扩散蠕变理论 晶界蠕变理论等。晶界蠕变理论等。1、典型的蠕变曲线、典型的蠕变曲线n起始段：起始段：弹性伸长。外力超过试验温度弹性伸长。外力超过试验温度下的弹性极限时，也包括部分塑性形变。下的弹性极限时，也包括部分塑性形变。瞬时发生，与时间无关。瞬时发生，与时间无关。n第一段蠕变：第一段蠕变：蠕变减速阶段。蠕变减速阶段。时间时间延伸率延伸率abcd弹性伸长弹性伸长第一阶段蠕变第一阶段蠕变第二阶段蠕变第二阶段蠕变第三阶第三阶段蠕变段蠕变n第二阶段蠕变：第二阶段蠕变：稳态蠕变阶段。稳态蠕变阶段。n第三阶段蠕变：第三阶段蠕变：加速蠕变阶段。直到加速蠕变阶段。直到d点断点断裂。裂