《2022年高一必修二典型物理模型与知识点归纳.docx》由会员分享，可在线阅读，更多相关《2022年高一必修二典型物理模型与知识点归纳.docx（32页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -高中典型物理模型与重点学问归纳一. 运动1. 红蜡块与玻璃管模型特点：水平方向的匀加速运动和竖直方向的匀速直线运动例题 如下列图,光滑水平桌面上,一小球以速度v 向右匀速运动,当它经过靠近桌边的竖直木板ad 边前方时,木板开头做自由落体运动.如木板开头运动时,cd 边与桌面相齐,就小球在木板上的投影轨迹是 C相当于向上的自由落体运动,小球在竖直方向的速度越来越大.此类轨迹问题应留意水平和竖直方向速度的变化,用轨迹分解速度比较好.2. 人通过滑轮拉物体的模型（速度关联问题）（ 1） 绳子牵引物体的运动中,物
2、体实际在水平面上运动,这个运动就是合运动, 所以物体在水平面上运动的速度v 物是合速度,将v 物按如下列图进行分解其中： v=v 物 cos ,使绳子收缩v=v 物 sin ,使绳子绕定滑轮上的A 点转动v所以 v 物= cos（ 2） 求：当跨过 B 的两段绳子夹角为 时 A 的运动速度v解法一：应用微元法设经过时间t ,物体前进的位移s1=BB,如下列图. 过 B点作 BEBD.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 1 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资
3、料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -当 t 0 时, BDB微小,在 EDB中,可以认为DE=BD.BB在 t 时间内,人拉绳子的长度为 s2=BB+BE,由图可知： BE=cos可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由速度的定义：物体移动的速度为v 物=1 =BBstt可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_s人拉绳子的速度v0=2 = BB+ BE ttBB 1 + cos=t可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v0由解之： v 物= 1 + cos解法二：应用合运动与分
4、运动的关系物体动水平的绳也动,在滑轮下侧的水平绳缩短速度和物体速度相同,设为 v 物.依据合运动的概念, 绳子牵引物体的运动中, 物体实际在水平面上运动, 这个运动就是合运动.也就是与物体连接的 BD绳上的速度只是一个分速度,所以上侧绳缩短的速度是 v 物v0cosa 因此绳子上总的速度为 v 物+v 物 ,得到 v 物= 1 + cos例题（ 3）：如下列图, A、B 两车通过细绳跨接在定滑轮两侧,并分别置于光滑水平面上,如A 车以速度 v0 向右匀速运动,当绳与水平面的夹角分别为 和 时, B车的速度是多少？解：右边的绳子的速度等于A 车沿着绳子方向的分速度,设绳子速度为 v将A 车的速度
5、分解为沿着绳子的方向和垂直于绳子的方向,就同理,将 B 车的速度分解为沿着绳子方向和垂直于绳子的方向,就cos可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_由于定滑轮上绳子的速度都是相同的,得到3. 过河问题（ 1）渡河时间最少 ：vB=tvAcosdd可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_在河宽、船速肯定时, 在一般情形下, 渡河时间1船 sind,明显,当90可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_时,即船头的指向与河岸垂直,渡河时间最小为v ,合运动沿 v 的方向进行.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - -
6、- -第 2 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -（ 2）位移最小如船水v 船vv 水船 头 偏 向上 游 , 使 得 合 速度 垂 直 于 河岸 , 位移 为 河 宽, 偏 离 上游 的 角 度 为水cos船如 v船v水 ,就不论船的航向如何,总是被水冲向下游BE可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_如下列图vv 船 v 水A可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_以 v 水的矢尖为圆心
7、, v 船为半径画圆, 当 v 与圆相切时, 角最大,依据v船arccosv船cosv水可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_船头与河岸的夹角应为,船沿河漂下的最短距离为：xminv水v水v船 cosdv船 sin可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_4平抛运动在倾角为 的斜面上以速度v0 平抛一小球 如图 9 3 所示 ：1 2v0tan落到斜面上的时间t g.(2) 落到斜面上时,速度的方向与水平方向的夹角 恒定,且 tan2tan ,与初速度无关.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(3) 经过 tc v0tan小球距斜面最远,最大距离dgv0sin22g
8、cos 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 3 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -竖直方向的重要推论：连续相等时间t 内竖直位移之差为y=gt 2（解决图像问题求初速度的法宝 ）5圆周运动（ 争论物体通过最高点和最低点的情形,并且常常显现临界状态.）（详见归纳本与书）火车转弯汽车过拱桥、凹桥飞机做俯冲运动时,飞行员对座位的压力.万有
9、引力卫星的运圆锥摆火车转弯：设火车弯道处内外轨高度差为h,内外轨间距L,转弯半径R.由于外轨略高于内轨,使得火车所受重力和支持力的合力F 合供应向心力.v0gtanR 是内外轨对火车都无摩擦力的临界条件当火车行驶速率V 等于 V0 时, F 合=F 向,内外轨道对轮缘都没有侧压力当火车行驶V 大于 V0时, F 合F 向,内轨道对轮缘有侧压力,即当火车转弯时行驶速率不等于V0 时,其向心力的变化可由内外轨道对轮缘侧压力自行调剂,但调剂程度不宜过大,以免损坏轨道.（火车提速靠增大轨道半径或倾角来实现）二、功与能模型1利用滑轮做功的问题. （恒力变力 定滑轮动滑轮）例（ 1）（定滑轮恒力）如图,利
10、用一根跨过定滑轮的细绳,用恒力F 将的面上的物体从A 位置拉动到 B 位置,求拉力F 对物体所做的功.分析：绳子拉物体的力虽然是一个大小不变,但方向时刻在发生变化的力,在高中物体中仍不能直接对这种力做的功直接求解.但在绳子另一端, 作用在绳子上的力却是一个恒力,该恒力对绳子所做的功是可以直接求解的,依据绳子的特点,绳子也必对另一端的物体做等量的功.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 4 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 -
11、- - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WFs所以F h sinhsinFh1sin1sin可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_例（ 2）（定滑轮变力）如图,汽车以恒定的速度 v 牵引着细绳在水平面内向右运动, 当细绳和水平方向的夹角由 变为 时,求汽车的牵引力做的功是多少？可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_分 析 ： 物 体 向 上 运 动的 速度 分 别为 ：v1vco s和可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v2v cos,可见物体向上做的是变加速直线运
12、动,利用可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_动能定理求解：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WTWG1 mv2221 mv2121 mv2 cos22cos2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_所以,细绳对物体做的功为：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WTWG1 mv2 cos22cos2mgh1sin1sin1 mv2 cos22cos2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_例（ 3）（动滑轮恒力）一根细绳一端固定在竖直墙壁上,另一端绕过物体上的动滑轮后施加一恒定的拉力 F,已知拉力始终与水平方向成,求物体向右移动s 远的过程中
13、, 拉力对物体所做的功我们可以利用力F、力的作用点绳头的位移s1 以及两者之间夹角的余弦三者的乘积来求力F 对绳所做的功可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WFF（2scos）（绳头位移） cos 222Fs cos22可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_也可以懂得为是两根绳分别对物体做功的代数和,即：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WFs例 4Fs cosFs1cos（2）22Fs cos22可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_如图,保持绳头一端的细绳竖直,用恒力 F 将物体沿斜面对上拉动s 远,已知斜面的倾角为,求拉力对物体所做的功.可编
14、辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 5 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -分析：假如依据拉力对物体所做的功等于两根绳的拉力对物体做功的代数和,就：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_WFsFs cos900Fs1sin可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（这样的题用两条绳分别做的功相加比较简洁）2. 汽车启动问题（书73-74 ）3. 建模问题（书74）重要学
15、问点做功的过程是物体能量的转化过程,做了多少功,就有多少能量发生了变化,功是能量转化的量度(1) 动能定合外力对物体做的总功=物体动能的增量即1理212可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_W合2 mv22 mv1E k 2E k1E k可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(2) 与势能重重力对物体所做的功=物体重力势能增量的负值即WG=EP1EP2=- EP可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_相关力做功导致与之相关的势能变化力重力做正功,重力势能削减.重力做负功,
16、重力势能增加弹弹力对物体所做的功=物体弹性势能增量的负值即W弹力 =EP1 EP2= - EP簧弹力做正功, 弹性势能削减.弹力做负功,弹性势能增加弹力可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_分分子力对分子所做的功=分子势能增量的负值子力电电场力对电荷所做的功=电荷电势能增量的负值场电场力做正功, 电势能削减; 电场力做负功, 电势能增加.留意：电荷的正负及力移动方向可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(3) 机械能变化缘由除重力 弹簧弹力 以外的的其它力对物体所做的功=物体机械能的增量即WF=E2 E1= - E当除重力 或弹簧弹力 以外的力对物体所做的功为零时,即机械能
17、守恒可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(4) 机械能在只有重力和弹簧的弹力做功的物体系内,动能和势能可以相互转化,但机械能的总量保持不可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_守恒定律变即EK2+EP2 = EK1+EP1 ,1 mv 212mgh11 mv 222mgh2或 EK = EP可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(5) 静摩擦力做功的特点(1) 静摩擦力可以做正功,也可以做负功,仍可以不做功.(2) 在静摩擦力做功的过程中,只有机械能的相互转移,而没有机
18、械能与其他形式的能的转化,静摩擦力只起着传递机械能的作用.(3) 相互摩擦的系统内,一对静摩擦力对系统所做功的和总是等于零可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 6 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_6 滑动摩擦力做功特点“摩擦所产生的热”(1) 滑动摩擦力可以做正功,也可以做负功,仍可以
19、不做功.=滑动摩擦力跟物体间相对路程的乘积,即一对滑动摩擦力所做的功(2) 相互摩擦的系统内,一对滑动摩擦力对系统所做功的和总表现为负功,其大小为 :W= fS 相对 =Q对系统做功的过程中, 系统的机械能转化为其他形式的能,S 相对为相互摩擦的物体间的相对位移; 如相对运动有往复性, 就 S 相对为相对运动的路程可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_(7) 一对作用力与反作用力做功的特点(1) 作用力做正功时,反作用力可以做正功,也可以做负功,仍可以不做功.作用力做负功、不做功时,反作用力亦同样如此(2) 一对作用力与反作用力对系统所
20、做功的总和可以是正功, 也可以是负功, 仍可以零三动量1. 碰撞模型（1）碰撞特点动量守恒碰后的动能不行能比碰前大对追及碰撞 , 碰后后面物可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_体的速度不行能大于前面物体的速度.弹性碰撞：弹性碰撞应同时满意：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_m1v 1m2v2m1 v1m 2 v 21可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_21m1v1E212m2 v2212m 1v 121m 2v 2E222可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_12m 1Ek2m2E K2m1K2m2K可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料
21、_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2212p12m1p222m22p12m12p22m 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（ 1）（ 2）得出v1v1v2v2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v m 11m 2 v 12m 2v2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v m 22m 1m 2m1 v 22m 1v 1v 1当 v 20时 m 1m 1m 2 v 1m 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_m 1m 22 m 1 v 1v2m 1m 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_（这个结论最好背下来,以后常常
22、要用到.） 争论 : 一动一静且二球质量相等时的弹性正碰：速度交换可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 7 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -大碰小一起向前.质量相等,速度交换.小碰大,向后返.原先以动量P 运动的物体, 如其获得等大反向的动量时,是导致物体静止或反向运动的临界条件.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_“一动一静”弹性碰撞规律：即m2v2=0 .12vm
23、222=0 代入 1 、2 式可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_vm1m 212m 1v1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_解得： v1=m1m 2（主动球速度下限）v2=m 1m 2（被碰球速度上限）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_争论（ 1）：当 m1m2时, v10 ,v20 v1与 v1 方向一样.当m1m2时, v1 v1,v2 2v1 高射炮打蚊子 当 m1=m2时, v1=0 , v2=v1即 m1与 m2交换速度当 m1m2时, v10 v2与 v1 同向.当m1m2时, v2 2v12
24、m1 m2 v12m1 v1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_12mmB 初动量p1 肯定,由p2=m2v2=1m1m2,可见,当m1m2时, p2 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2m1v1=2p1C初动能EK1 肯定,当m1=m2时, EK2=EK1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_完全非弹性碰撞应满意：m1v1vm2 v2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_m1v1m2v2m1m2 vm1m2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_22E1 m v1 m v1 mm v1 m1
25、 m2 v1v2 可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_损1 122122222m1m2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_一动一静的完全非弹性碰撞（子弹打击木块模型）是高中物理的重点.特点：碰后有共同速度,或两者的距离最大 最小 或系统的势能最大等等多种说法.vm1v1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_22损m1v10m1m2 vm1m2（主动球速度上限,被碰球速度下限）可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v12m11021m12mv E可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名
26、师精选 - - - - - - - - - -第 8 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_mvE122损1 11m1m v 2m m v2121m21m11m22Ek1可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_22争论：2m1m2 m1m2 2m1m2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_v E 损 可用于克服相对运动时的摩擦力做功转化为内能21 mv1 m0Mv 22mMv 0可编辑资料
27、- - - 欢迎下载精品_精品资料_0E损=fd相=mg d相=2一2=2mMd相可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2mMv 0mMv 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_= 2mMf= 2gmM可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_也可转化为弹性势能.转化为电势能、电能发热等等.（通过电场力或安培力做功）由上可争论弹性碰撞中主动球、被碰球的速度取值范畴可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_vm 1 - m 2 v 1主m1 v 0m1v 02m 1v1v被可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品
28、资料_m1m 2m1m 2m1m 2m1m 2可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_“碰撞过程”中四个有用推论推论一：弹性碰撞前、后,双方的相对速度大小相等,即：u2 u1= 1 2推论二：当质量相等的两物体发生弹性正碰时,速度互换.推论三：完全非弹性碰撞碰后的速度相等推论四：碰撞过程受 动量守恒 能量不会增加 和 运动的合理性 三个条件的制约.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_碰撞模型v 0Lsvv0Av0BAB1v0可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_MA2. 子弹打木块模型详解（物理学中最为典型的碰撞模型）子弹击穿木块时 ,两者速度不相等. 子弹未击穿
29、木块时 ,两者速度相等 .这两种情形的临界情形是：当子弹从木块一端到达另一端,相对木块运动的位移等于木块长度时,两者速度相等例题：设质量为m 的子弹以初速度v0 射向静止在光滑水平面上的质量为M 的木块,并留在木块中不再射出,子弹钻入木块深度为d.求木块对子弹的平均阻力的大小和该过程中木块前进的距离.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 9 页,共 16 页 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -可编辑
30、资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_解析：子弹和木块最终共同运动,相当于完全非弹性碰撞.从动量的角度看,子弹射入木块过程中系统动量守恒：mv0Mm v可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_从能量的角度看, 该过程系统缺失的动能全部转化为系统的内能.设平均阻力大小为f ,设子弹、木块的位移大小分别为s1、s2 ,如下列图,明显有s1-s2=d可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_对子弹用动能定理：对木块用动能定理：fs1fs21 mv 2021 Mv 221 mv22可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_fd、相
31、减得：1 mv 21Mm v0222Mm2v02 Mm可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_式意义： fd 恰好等于系统动能的缺失.依据能量守恒定律,系统动能的缺失应当可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_等于系统内能的增加.可见fdQ ,即两物体由于相对运动而摩擦产生的热 机械可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_能转化为内能 , 等于摩擦力大小与两物体相对滑动的路程的乘积 由于摩擦力是耗散力,摩擦生热跟路径有关,所以这里应当用路程,而不是用位移 .可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_f由上式不难求得平均阻力的大小：Mmv202Mm d可编辑资料 -
32、 - - 欢迎下载精品_精品资料_可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_至于木块前进的距离s2,可以由以上、相比得出： 从牛顿运动定律和运动学公式动身,也可以得出同样的结论.smd2Mm可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_2由于子弹和木块都在恒力作用下做匀变速运动,位移与平均速度成正比：可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_s2ds 2v 0v/ 2v / 2v 0v ,dv 0vs2vMm , smd mMm可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_一般情形下Mm ,所以 s2d.这说明在子弹射入木块过程中木块的位移很小,可以忽视不计. 这就为分阶段处理
33、问题供应了依据.象这种运动物体与静止物体相互作用 , 动量守恒 , 最终共同运动的类型,可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_全过程动能的缺失量可用公式：Mm2Ekv 02 Mm可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_当子弹速度很大时, 可能射穿木块, 这时末状态子弹和木块的速度大小不再相等, 但穿透过程中系统动量仍旧守恒,系统动能缺失仍旧是 EK=fd（这里的 d 为木块的厚度）,但由于末状态子弹和木块速度不相等,所以不能再用式运算EK的大小.可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_学习资料 名师精选 - - - - - - - - - -第 10 页,共 16 页
34、 - - - - - - - - - -可编辑资料 - - - 欢迎下载精品_精品资料_资料word 精心总结归纳 - - - - - - - - - - - -3. 人船模型模型要点动力学规律 ：由于组成系统的两物体受到大小相同、方向相反的一对力,故两物体速度大小与质量成反比,方向相反.这类问题的特点：两物体同时运动,同时停止.动量与能量规律 ：由于系统不受外力作用,故而遵从动量守恒定律,又由于相互作用力做功,故系统或每个物体动能均发生变化：力对“人”做的功量度“人”动能的变化.力对“船”做的功量度“船”动能的变化.两个推论：当系统的动量守恒时,任意一段时间内的平均动量也守恒.当系统的动量守恒时,系统的质心保持原先的静止或匀速直线运动状态不变.适用范畴 ：动量守恒定律虽然是由牛顿其次定律推导得到的,但它的适用范畴比牛顿其次定律更广泛,它既适用于宏观也适用于微观,既适用于低速也适用于高速.质