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1、传热学第三章稳态导热2022/10/251第1页，本讲稿共52页典型稳态导热问题分析解典型稳态导热问题分析解 稳态导热问题的主要特征是物体中各点温度不随时间变化，稳态导热问题的主要特征是物体中各点温度不随时间变化，只是空间坐标的函数，热流也具有同样性质。只是空间坐标的函数，热流也具有同样性质。温度在空间坐标上的分布决定导热问题的维数，维数温度在空间坐标上的分布决定导热问题的维数，维数越多问题越复杂，所以应对具体问题具体分析，从主要因越多问题越复杂，所以应对具体问题具体分析，从主要因素着手，忽略次要因素，适当简化。素着手，忽略次要因素，适当简化。稳态导热稳态导热:直角坐标系直角坐标系:2022/
2、10/252第2页，本讲稿共52页 1、通过平壁的导热、通过平壁的导热 平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而当平板两侧保平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而当平板两侧保持均匀边界条件时，热量只在厚度方向传递，温度只在厚度持均匀边界条件时，热量只在厚度方向传递，温度只在厚度方向变化，即方向变化，即一维稳态导热问题一维稳态导热问题。o tw1ttw2t(x)a.a.通过单层平壁的稳态导热通过单层平壁的稳态导热（无内热源，（无内热源，为常数）为常数）导热微分方程导热微分方程:x2022/10/253第3页，本讲稿共52页两个边界均为第一类边界条件两个边界均为第一类边界条件代入边界条件得平壁内代入边界
3、条件得平壁内温度分布：温度分布：直接积分，得通解直接积分，得通解：（线性分布）（线性分布）2022/10/254第4页，本讲稿共52页热流量热流量热流密度热流密度式中：（整个平壁的导热热组）式中：（单位面积导热热组）2022/10/255第5页，本讲稿共52页（随温度呈线性变化，随温度呈线性变化，为常数为常数）代入边界条件得其代入边界条件得其温度分布温度分布：（二次曲线方程）（二次曲线方程）数学描述：再积分得通解：2022/10/256第6页，本讲稿共52页 其抛物线的凹向取决于系数其抛物线的凹向取决于系数 的正负。当的正负。当 时时，随着随着 的增大而增大，的增大而增大，即高温区的导热系数大
4、于低温区。即高温区的导热系数大于低温区。由由 ，平壁两侧，平壁两侧热流相等，面积相等，所以高温热流相等，面积相等，所以高温区的温度变化率较低温区平缓，区的温度变化率较低温区平缓，形成上凸的温度分布。当形成上凸的温度分布。当 时时情况与之相反。情况与之相反。=0(1+bt)b0b0t1 t20 x2022/10/257第7页，本讲稿共52页热流密度热流密度计算式为计算式为:或或从中不难看出，从中不难看出，m是平壁两表面温度对应的导热系数的算是平壁两表面温度对应的导热系数的算术平均值，也是平壁两表面温度算术平均值下的导热系数值。术平均值，也是平壁两表面温度算术平均值下的导热系数值。式中式中 202
5、2/10/258第8页，本讲稿共52页b.b.通过多层平壁的导热通过多层平壁的导热 例：房屋的墙壁由白灰内层例：房屋的墙壁由白灰内层 、水泥沙浆层、水泥沙浆层 、红砖主体层红砖主体层等等组组成成，假假设设各各层层之之间间接接触触良良好好，近近似似地地认认为为接接合合面上温度相等。面上温度相等。t2t3t4t1 qt1 r1 t2 r2 t3 r3 t4推广到推广到n层壁的情况层壁的情况:2022/10/259第9页，本讲稿共52页2.通过复合平壁的导热通过复合平壁的导热 工工程程上上会会遇遇到到这这样样一一类类平平壁壁，无无论论沿沿宽宽度度还还是是厚厚度度方方向向，都是由不同材料组合而成都是由
6、不同材料组合而成，称为，称为复合平壁复合平壁。如：空斗墙、空斗填充墙、空心板墙、夹心板墙。如：空斗墙、空斗填充墙、空心板墙、夹心板墙。由由于于不不同同材材料料的的导导热热系系数数不不同同，严严格格地地说说复复合合平平壁壁的的温温度度场是二维或三维的。场是二维或三维的。简简化化处处理理：当当组组成成复复合合平平壁壁各各种种材材料料的的导导热热系系数数相相差差不不大时大时，可近似当作一维导热问题处理，可近似当作一维导热问题处理2022/10/2510第10页，本讲稿共52页复合平壁的导热量：复合平壁的导热量：两侧表面总两侧表面总温差温差总导热热阻总导热热阻B、C、D材材料料的的导导热热系系数数相相
7、差差不不大大时时，假假设设它它们们之之间间的的接接触触面面是绝热的。是绝热的。2022/10/2511第11页，本讲稿共52页3、通过圆筒壁的导热、通过圆筒壁的导热 稳态稳态导热导热柱坐标系：柱坐标系：当当圆筒圆筒的截面尺寸相对管长很小，且管子内外壁面保持均匀温度的截面尺寸相对管长很小，且管子内外壁面保持均匀温度时，热量只在管径方向传递，通过管壁的导热即为柱坐标系的一维时，热量只在管径方向传递，通过管壁的导热即为柱坐标系的一维问题。问题。a.通过单层圆筒壁的导热通过单层圆筒壁的导热 数学描述数学描述:积分两次得通解积分两次得通解:2022/10/2512第12页，本讲稿共52页代入边界条件得圆
8、筒壁的代入边界条件得圆筒壁的温度分布温度分布为为:圆筒壁内的温度分布圆筒壁内的温度分布是一条对数曲线是一条对数曲线 稳态导热时圆筒壁内外壁面热稳态导热时圆筒壁内外壁面热流相等，但内壁面积小于外壁流相等，但内壁面积小于外壁面积，所以内壁面热流密度总面积，所以内壁面热流密度总是大于外壁面，由付立叶定律是大于外壁面，由付立叶定律可知，内壁面的温度曲线要比可知，内壁面的温度曲线要比外壁面陡。外壁面陡。tw1 r1 tw2 r r22022/10/2513第13页，本讲稿共52页单位长度圆筒壁的单位长度圆筒壁的热流量热流量热流量热流量单位长度圆筒壁导热热阻2022/10/2514第14页，本讲稿共52页
9、b、通过多层圆筒壁的导热、通过多层圆筒壁的导热(运用串联热阻叠加原理运用串联热阻叠加原理)带有保温层的热力管道、嵌套的金属管带有保温层的热力管道、嵌套的金属管道和结垢、积灰的输送管道等道和结垢、积灰的输送管道等 单位管长的热流量单位管长的热流量 2022/10/2515第15页，本讲稿共52页c.临界热绝缘直径临界热绝缘直径工程上，为减少管道的散热损失，工程上，为减少管道的散热损失，常在管道外侧覆盖常在管道外侧覆盖热绝缘层热绝缘层或称或称隔隔热保温层。热保温层。问问题题：覆覆盖盖热热绝绝缘缘层层是是否否在在任任何何情情况况下下都都能能减减少少热热损损失失？保保温温层层是否越厚越好？是否越厚越好
10、？insql单位长度管道上的总热阻：单位长度管道上的总热阻：2022/10/2516第16页，本讲稿共52页若若d2 dc，当，当dx在在d2与与d3范围内时，管道向外的散热量比无范围内时，管道向外的散热量比无绝缘层时更大，绝缘层时更大，；只有当只有当d2 dc时，覆盖绝热层才会减少热损失！时，覆盖绝热层才会减少热损失！外径增大使导热热阻增加而换热热阻减小，总热阻达到极小值时外径增大使导热热阻增加而换热热阻减小，总热阻达到极小值时的热绝缘层外径为的热绝缘层外径为临界热绝缘直径临界热绝缘直径dc2022/10/2517第17页，本讲稿共52页临界热绝缘直径的求取临界热绝缘直径的求取:令:D3的确
11、定的确定:2022/10/2518第18页，本讲稿共52页一般的动力保温管道，是否要考虑临界热绝缘直径呢？一般的动力保温管道，是否要考虑临界热绝缘直径呢？思考：电线包黑胶布思考：电线包黑胶布:ins=0.04W/(mK)，hair=10W/(m2K)，临界直径为多少？，临界直径为多少？一般一般 d2 2mm dc，有利于散热有利于散热.一般的动力保温管道外径远大于一般的动力保温管道外径远大于22mm22mm，所以在供暖通风工程，所以在供暖通风工程中，很少需要考虑临界问题中，很少需要考虑临界问题。2022/10/2519第19页，本讲稿共52页例例：某某管管道道外外经经为为2r2r，外外壁壁温温
12、度度为为t t1 1，如如外外包包两两层层厚厚度度均均为为r r（即即 2 2 3 3r r）、导导热热系系数数分分别别为为 2 2和和 3 3（2 2 /3 3=2=2）的的保保温温材材料料，外外层层外外表表面面温温度度为为t t2 2。如如将将两两层层保保温温材材料料的的位位置置对对调调，其其他条件不变，保温情况变化如何？由此能得出什么结论？他条件不变，保温情况变化如何？由此能得出什么结论？解：解：设两层保温层直径分别为设两层保温层直径分别为d2、d3和和d4，则，则d3/d2=2，d4/d3=3/2。将导热系数大的放在里面：将导热系数大的放在里面：2022/10/2520第20页，本讲稿
13、共52页两种情况散热量之比为：两种情况散热量之比为：结论：导热系数大的材料在外面，导热系数小的材料结论：导热系数大的材料在外面，导热系数小的材料放在里层对保温更有利。放在里层对保温更有利。将导热系数大的包在外面：将导热系数大的包在外面：2022/10/2521第21页，本讲稿共52页4.通过肋片的导热分析通过肋片的导热分析工程上和自然界常见到一些带有突出表面的物体，如摩托车的气工程上和自然界常见到一些带有突出表面的物体，如摩托车的气缸外壁、马达外壳、暖气片、多数散热器的气侧表面，乃至人体缸外壁、马达外壳、暖气片、多数散热器的气侧表面，乃至人体的四肢及耳鼻等。的四肢及耳鼻等。肋片：依附于基础表面
14、上的扩展表面。肋片：依附于基础表面上的扩展表面。强化传热的重要方法强化传热的重要方法肋化肋化2022/10/2522第22页，本讲稿共52页电子器件冷却电子器件冷却2022/10/2523第23页，本讲稿共52页1）细长杆的导热）细长杆的导热已知：已知：均质等截面细长杆均质等截面细长杆热壁与周围流体温度分别为热壁与周围流体温度分别为杆材导热系数及其与流体的表面传热系数保持不变杆材导热系数及其与流体的表面传热系数保持不变2022/10/2524第24页，本讲稿共52页求：求：细长杆沿高度方向的细长杆沿高度方向的温度分布温度分布t（x）通过细长杆的通过细长杆的散热量散热量解题思路解题思路选择合适的
15、导热微分方程式选择合适的导热微分方程式代入边界条件求出特解代入边界条件求出特解t（x）求出杆基求出杆基 热流量热流量2022/10/2525第25页，本讲稿共52页（1）分析推导微分方程式）分析推导微分方程式a.金属细长杆金属细长杆 较大较大、d较小较小、h有限，假设细长有限，假设细长杆任一横截面上的温度均匀一致，所以只在杆杆任一横截面上的温度均匀一致，所以只在杆高方向截取一微元段高方向截取一微元段dx进行分析。进行分析。b.为了简化分析（使微分方程齐次化），用过余为了简化分析（使微分方程齐次化），用过余温度温度 进行计算。进行计算。过余温度过余温度某点温度与某一某点温度与某一定值温度（基准温
16、度）之差，定义未受散热影定值温度（基准温度）之差，定义未受散热影响的流体温度响的流体温度为基准温度。为基准温度。即：即：c.令细长杆的横截面积为令细长杆的横截面积为A，截面周长为，截面周长为P。2022/10/2526第26页，本讲稿共52页d.微元段能量平衡分析：微元段能量平衡分析：导入微元段热量：导入微元段热量：导出微元段热量导出微元段热量：微元段对流放热量：微元段对流放热量：热平衡：热平衡：2022/10/2527第27页，本讲稿共52页令（二阶、常系数（二阶、常系数齐次微分方程）齐次微分方程）其通解为其通解为：a.无限高细杆无限高细杆边界条件：边界条件：代入通解得特解：代入通解得特解：
17、（2）不同的定解）不同的定解 条件与其特解条件与其特解a.无限高细杆无限高细杆b.有限高细杆（考虑端部散热）有限高细杆（考虑端部散热）c.有限高细杆有限高细杆(忽略端部散热忽略端部散热)2022/10/2528第28页，本讲稿共52页杆内过余温度杆内过余温度分布如右图：分布如右图：细杆散热量细杆散热量求解求解 两点讨论：两点讨论：随随x成指数关系下降，其下降速率取决于成指数关系下降，其下降速率取决于m值值,为了降低杆内热应力为了降低杆内热应力 m 、h 当几何条件当几何条件A、P一定时，一定时，m值只与值只与 h、有关。有关。2022/10/2529第29页，本讲稿共52页边界条件：边界条件：
18、b.有限高细杆（考虑端部散热）有限高细杆（考虑端部散热）2022/10/2530第30页，本讲稿共52页细杆散热量细杆散热量求解求解 代入通解得特解（杆内过余温度分布）代入通解得特解（杆内过余温度分布）2022/10/2531第31页，本讲稿共52页c.有限高细杆（忽略端部散热，即端部绝热）有限高细杆（忽略端部散热，即端部绝热）边界条件：边界条件：代入通解得特解代入通解得特解（杆内过余温度分布）（杆内过余温度分布）:2022/10/2532第32页，本讲稿共52页细杆散热量细杆散热量杆端温度（杆端温度（x=H）2022/10/2533第33页，本讲稿共52页2)等厚度直肋等厚度直肋 代入细杆导
19、热公式就可计算代入细杆导热公式就可计算（x）、）、。l由于 L，H，U 2L2022/10/2534第34页，本讲稿共52页3)等厚度环肋（变截面）等厚度环肋（变截面）分析微元环：分析微元环：由热平衡由热平衡 上述方程为上述方程为贝塞尔方程贝塞尔方程，其解不能用初等到函数表示。工程上，其解不能用初等到函数表示。工程上为简化计算引入为简化计算引入肋效率肋效率概念。概念。2022/10/2535第35页，本讲稿共52页4)肋效率肋效率问题引出：肋化问题引出：肋化 随肋高增加而下降随肋高增加而下降 所以：所以：肋效率定义式：肋效率定义式：对等厚直肋：对等厚直肋：2022/10/2536第36页，本讲
20、稿共52页5）散热量计算）散热量计算矩形和三角形肋片的效率矩形和三角形肋片的效率 矩形截面环肋的效率矩形截面环肋的效率对于理论计算较为对于理论计算较为困难的肋片困难的肋片,用实验用实验或复杂的数学手段或复杂的数学手段得到肋效率得到肋效率,将其制将其制成曲线图以供查阅成曲线图以供查阅.肋片散热量可用以下方法计算肋片散热量可用以下方法计算:2022/10/2537第37页，本讲稿共52页6）几点考虑）几点考虑a.采用忽略肋端散热的计算公式较简洁采用忽略肋端散热的计算公式较简洁对于一般工程计算，尤其高而薄的肋片，已足够精确。对于一般工程计算，尤其高而薄的肋片，已足够精确。若必须考虑肋端散热，取：若必
21、须考虑肋端散热，取：将端部面积将端部面积折算到侧面。折算到侧面。b.换热系数为常数的假定换热系数为常数的假定为了推导和求解的方便，将为了推导和求解的方便，将h、假定为常数。但实际上换热系假定为常数。但实际上换热系数数h并不是常数，而是随肋高变化的。在自然对流环境下换热并不是常数，而是随肋高变化的。在自然对流环境下换热系数还是温度的函数。因此，我们在肋片散热计算中也应注系数还是温度的函数。因此，我们在肋片散热计算中也应注意由此引起的误差。意由此引起的误差。2022/10/2538第38页，本讲稿共52页c.肋化对传热有利的判据肋化对传热有利的判据实践中发现，并不是任何情况下加肋片都能强化传热，有
22、时反实践中发现，并不是任何情况下加肋片都能强化传热，有时反而消弱传热。那么在什么情况下加肋片对传热有利呢而消弱传热。那么在什么情况下加肋片对传热有利呢?对无限对无限高细长杆做如下分析高细长杆做如下分析:传热表面传热表面A未加肋时的散热量为未加肋时的散热量为:加肋后的最大散热量为加肋后的最大散热量为:在在时肋化对传热有利，式中时肋化对传热有利，式中是一个表示是一个表示导热物体内外热阻之比的无量纲准则数，特征尺度导热物体内外热阻之比的无量纲准则数，特征尺度 是肋片断是肋片断面面积与周长之比，对于矩形之肋面面积与周长之比，对于矩形之肋 ，对于圆形直肋，对于圆形直肋 由于前面的推导是在一维假设条件导得
23、，毕渥数的判据条由于前面的推导是在一维假设条件导得，毕渥数的判据条件应加以修正，一般认为，件应加以修正，一般认为，2022/10/2539第39页，本讲稿共52页5、通过接触面的导热、通过接触面的导热在推导多层壁导热的公式时，假定两壁面之间保持良好的在推导多层壁导热的公式时，假定两壁面之间保持良好的接触，即层间保持同一温度。而在工程实际中固体表面之接触，即层间保持同一温度。而在工程实际中固体表面之间的接触都是有间隙的。间的接触都是有间隙的。如图两壁面之间存在空气间隙，如图两壁面之间存在空气间隙，使得传热过程中的两表面间存使得传热过程中的两表面间存在温差，削弱了传热。在温差，削弱了传热。由于接触
24、表面间的不密实（气隙）而产生的附加热阻叫做由于接触表面间的不密实（气隙）而产生的附加热阻叫做接触接触热阻热阻.不同接触情况下的接触热阻主要靠实验测定。不同接触情况下的接触热阻主要靠实验测定。xtttq2022/10/2540第40页，本讲稿共52页降低接触热阻的方法：降低接触热阻的方法：1.研磨接触表面研磨接触表面2.增加接触面压力增加接触面压力3.垫软金属（如紫铜片）垫软金属（如紫铜片）4.涂硅油或导热姆（二苯和二苯氧化物的混合物）涂硅油或导热姆（二苯和二苯氧化物的混合物）5.焊接焊接答：冰箱的结霜相当于在冰箱蒸发器和冰箱冷冻室（或冷藏室）答：冰箱的结霜相当于在冰箱蒸发器和冰箱冷冻室（或冷藏
25、室）之间增加了一个附加热阻，因此，要达到相同的制冷室之间增加了一个附加热阻，因此，要达到相同的制冷室温度，必须要求更低的蒸发温度，对应的蒸发压力降低，温度，必须要求更低的蒸发温度，对应的蒸发压力降低，压缩机工作压差增大，耗电量增加。压缩机工作压差增大，耗电量增加。问题：解释冰箱结霜后耗电量增加的原因。问题：解释冰箱结霜后耗电量增加的原因。2022/10/2541第41页，本讲稿共52页6、导热问题分析的一些技巧、导热问题分析的一些技巧 圆筒壁导热分析方法之二圆筒壁导热分析方法之二2022/10/2542第42页，本讲稿共52页内外表面维持均匀恒定温度的空心球壁的导热问题内外表面维持均匀恒定温度
26、的空心球壁的导热问题2022/10/2543第43页，本讲稿共52页变截面和变导热系数问题变截面和变导热系数问题1）温度曲线形状）温度曲线形状两边对两边对x求导：求导：变导热系数变导热系数在定性绘制物体内温度曲线时在定性绘制物体内温度曲线时,可以由可以由b的正负判断导热系数的相对大小的正负判断导热系数的相对大小,再根据导热系数大的一侧曲线斜率小这一规律就可以直接绘出温度曲再根据导热系数大的一侧曲线斜率小这一规律就可以直接绘出温度曲线线.2022/10/2544第44页，本讲稿共52页热流方向上的面积变化热流方向上的面积变化 A=f（x）=const，=const，在定性绘制物体内温度曲线时在定
27、性绘制物体内温度曲线时,由于热流不变由于热流不变,可以由面积的变化来可以由面积的变化来判断热流密度的相对大小判断热流密度的相对大小,再根据热流密度大的一侧曲线斜率再根据热流密度大的一侧曲线斜率大这一规律就可以直接绘出温度曲线大这一规律就可以直接绘出温度曲线.2022/10/2545第45页，本讲稿共52页2）热流量计算）热流量计算 分离变量并积分（分离变量并积分（不变）：不变）：l分析表明，分析表明，与与A（x）无关，用）无关，用 取代定导热系数公取代定导热系数公式中的式中的 即可即可解决变解决变 的热流计算问题。的热流计算问题。l 计算两个等温面之间的导热量时，无论一维、二维、三维计算两个等
28、温面之间的导热量时，无论一维、二维、三维问题，都可用问题，都可用形状因子形状因子S进行计算。进行计算。2022/10/2546第46页，本讲稿共52页定解条件：（恒壁温）定解条件：（恒壁温）内热源的存在，使热流密度随内热源的存在，使热流密度随x变化，可看成是导热与内热源的复合，变化，可看成是导热与内热源的复合，导热量不完全取决于两壁面温差，所以没有与电路相似的等效热路。导热量不完全取决于两壁面温差，所以没有与电路相似的等效热路。有内热源的导热有内热源的导热例：一维、常物性、稳态例：一维、常物性、稳态 微分方程微分方程：热流密度热流密度:温度分布非线性温度分布非线性2022/10/2547第47
29、页，本讲稿共52页例：半径为例：半径为 的圆球，其热导率（导热系数）为的圆球，其热导率（导热系数）为，单位体积发，单位体积发热量为热量为 ，浸在温度为，浸在温度为 的流体中，流体与球表面间的对流换热的流体中，流体与球表面间的对流换热系数为系数为h。（东大（东大2000年考研题）年考研题）求稳态时，求稳态时，1）圆球内的温度分布；）圆球内的温度分布；2）当）当 时球内的最高温度。时球内的最高温度。解：解：1）由热平衡）由热平衡2022/10/2548第48页，本讲稿共52页2022/10/2549第49页，本讲稿共52页思考题分析思考题分析l发生在一个短圆柱中的导热问题，在哪些情形下可以按一维发
30、生在一个短圆柱中的导热问题，在哪些情形下可以按一维问题来处理？问题来处理？答：（答：（1）两端面绝热，圆周方向换热条件相同时，可以认为温度场只在半径）两端面绝热，圆周方向换热条件相同时，可以认为温度场只在半径方向发生变化；（方向发生变化；（2）圆周面绝热，两端面上温度均匀，可以认为温度）圆周面绝热，两端面上温度均匀，可以认为温度场只在轴向发生变化。场只在轴向发生变化。l扩展表面中的导热问题可以按一维问题处理的条件是什么？有人认为扩展表面中的导热问题可以按一维问题处理的条件是什么？有人认为只要扩展表面细长，就可按一维问题处理，你同意这种观点吗？只要扩展表面细长，就可按一维问题处理，你同意这种观点
31、吗？答：扩展表面细长，且导热系数大，而表面传热系数相对较小的答：扩展表面细长，且导热系数大，而表面传热系数相对较小的条件下条件下()，才可以按一维问题来处理。，才可以按一维问题来处理。2022/10/2550第50页，本讲稿共52页l肋片高度增加引起两种效果：肋效率下降及散热表面积增加。因肋片高度增加引起两种效果：肋效率下降及散热表面积增加。因而有人认为，随着肋片高度的增加会出现一个临界高度，超过这而有人认为，随着肋片高度的增加会出现一个临界高度，超过这个高度后，肋片导热热流量反而会下降。试分析这一观点的正确个高度后，肋片导热热流量反而会下降。试分析这一观点的正确性。性。答：这一观点是不正确的
32、，计算公式表明，肋片散热量与答：这一观点是不正确的，计算公式表明，肋片散热量与mH的双曲的双曲正切成正比，而双曲正切是单调增加函数，所以散热量不会随正切成正比，而双曲正切是单调增加函数，所以散热量不会随高度增加而下降。且随着高度增加而下降。且随着H的增加，的增加，th(mH)1，而，而th(mH)=1即为无限长肋片的散热量。即为无限长肋片的散热量。有人对二维矩形物体中的稳态、无内热源、常物性的导热问题进行了有人对二维矩形物体中的稳态、无内热源、常物性的导热问题进行了数值计算。矩形的一个边绝热，其余三个边均与温度为数值计算。矩形的一个边绝热，其余三个边均与温度为tf的流体发的流体发生对流换热。你能预测他所得到的温度场的解吗？生对流换热。你能预测他所得到的温度场的解吗？答：根据所给边界条件可以判断该物体没有热流，又因为物体处于答：根据所给边界条件可以判断该物体没有热流，又因为物体处于稳态，所以物体各点温度均为稳态，所以物体各点温度均为tf。2022/10/2551第51页，本讲稿共52页本章作业2-2、12、16、22、512022/10/2552第52页，本讲稿共52页