《气体力学基础激波精选文档.ppt》由会员分享,可在线阅读,更多相关《气体力学基础激波精选文档.ppt(60页珍藏版)》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、气体力学基础激波气体力学基础激波本讲稿第一页,共六十页 激波的基本概念激波是一种强扰动波,以超声速传播经过激波时,气流的压力、温度和密度升高,速度下降上述变化以突跃形式发生激波发生在爆炸、超声速气流流过障碍物时本讲稿第二页,共六十页2 激波的基本概念通常用纹影仪或阴影仪观察激波本讲稿第三页,共六十页3 激波结构激波结构虽然在宏观上是间断,但局部速度梯度(还有温度梯度)越大,粘性耗散作用就越大,直到出现粘性耗散与惯性力平衡为止出现平衡时波形内部高梯度区所对应的厚度为几个分子平均自由程的量级在地面激波厚度为1/10个微米的量级。激波内部有真实气体效应本讲稿第四页,共六十页4 激波的分类激波的分类l
2、正激波l斜激波l脱体激波V1V2正激波本讲稿第五页,共六十页5直圆管在活塞右侧是无限延伸的,开始时管道中充满静止气体,活塞向右突然作加速运动,在一段时间内速度逐步加大到V,然后以等速运动激波的形成过程激波的形成过程本讲稿第六页,共六十页6活塞表面靠近的气体依次引起微弱的扰动,这些扰动波一个个向右传播。当活塞不断向右加速时,一道接一道的扰动波向右传播,而且后续波的波速总是大于现行波的波速,所以后面的波一定能追上前面的波激波的形成过程激波的形成过程本讲稿第七页,共六十页7无数个小扰动弱波叠加在一起形成一个垂直面的压缩波,这就是正激波激波的形成过程激波的形成过程本讲稿第八页,共六十页8 激波的传播速
3、度激波的传播速度lVs为激波向右的传播速度,激波后气体的运动速度则为活塞向右移动的速度Vl当把坐标系建立在激波面上时,激波前的气体以速度V1Vs向左流向激波,经过激波后气体速度为V2VsV本讲稿第九页,共六十页9l 应用动量方程动量方程:(a)l 应用连续方程连续方程:(b)本讲稿第十页,共六十页10n n联立(a)和(b)得正激波的传播速度正激波的传播速度:本讲稿第十一页,共六十页11n n分析1.由上式可见,随着激波强度的增大(p2/p1,r2/r1,激波的传播速度也增大。若激波强度很弱,即p2/p1 1,r2/r1 1,此时激波已成为微弱压缩波,则上式可写成:若无限强的压缩波:因此激波波
4、速应在a之间2.Vs恒大于V(管内)本讲稿第十二页,共六十页12l气体在绝热的管内流动产生正激波。激波上游(波后)和下游(波前)的参数分别以下脚标“1”、“2”表示。设激波等速移动,并将坐标系固连在激波上,这样无论激波运动与否,均可将激波视为静止的。通常把这种激波叫做定常运动的正激波或驻址正激波。若激波面的面积为A(垂直纸面),并设正激波前后的气流参数分别为则可以根据以下四个方程连续性方程、动量方程、能量方程和状态连续性方程、动量方程、能量方程和状态方程方程来建立正激波前后各参数之间的关系式。正激波前后的参数关系正激波前后的参数关系本讲稿第十三页,共六十页13 激波的基本控制方程激波的基本控制
5、方程 本讲稿第十四页,共六十页14 激波的基本控制方程激波的基本控制方程 本讲稿第十五页,共六十页15 理想气体中的正激波理想气体中的正激波 本讲稿第十六页,共六十页16本讲稿第十七页,共六十页17本讲稿第十八页,共六十页18 正激波前、后参数的关系式正激波前、后参数的关系式速度比速度比 压强比压强比 密度比密度比 本讲稿第十九页,共六十页19l温度比温度比 l声速比声速比 l马赫数比马赫数比 本讲稿第二十页,共六十页20例例 一正激波以一正激波以722.4m/s722.4m/s的速度在静止的空气中传播,空气压力是的速度在静止的空气中传播,空气压力是大气压,温度大气压,温度294.4K294.
6、4K。计算激波后相对于静止观察者的马赫数、。计算激波后相对于静止观察者的马赫数、压力、温度和速度压力、温度和速度本讲稿第二十一页,共六十页21 普朗特关系式普朗特关系式普朗特(普朗特(PrandtlPrandtl)关)关系式系式本讲稿第二十二页,共六十页22本讲稿第二十三页,共六十页23 熵增熵增本讲稿第二十四页,共六十页24 熵增熵增l气体相对于正激波的速度在上游是超声速的,在下游是亚音速的l总压的减小与激波的强度有关,激波越强,总压降低越多l对于弱正激波,气体的熵增是可以忽略的,即可以假定为等熵过程本讲稿第二十五页,共六十页25 Rankine-Hugoniot Rankine-Hugon
7、iot 关系式关系式由压力比和密度比关系中消去马赫数本讲稿第二十六页,共六十页26本讲稿第二十七页,共六十页27运算关系式关系式普朗特关系式关系式朗金雨贡纽关系式关系式基本方程激波前后参数关关系系本讲稿第二十八页,共六十页28 斜激波 n n当超音速气流流过图中所示的尖劈时将产生斜激波当超音速气流流过图中所示的尖劈时将产生斜激波当超音速气流流过图中所示的尖劈时将产生斜激波当超音速气流流过图中所示的尖劈时将产生斜激波Ma1本讲稿第二十九页,共六十页29 斜激波 Ma1n n气流的速度改变气流的速度改变n n流动的方向发生变流动的方向发生变化,沿尖劈表面流化,沿尖劈表面流动动n n称为激波角称为激
8、波角本讲稿第三十页,共六十页30 斜激波 n n用角标用角标用角标用角标1 1和和和和2 2分别表示波前和波后,分别表示波前和波后,分别表示波前和波后,分别表示波前和波后,n n n n和和和和t t t t分别表示速度分别表示速度分别表示速度分别表示速度与激波面垂直和平行的分量与激波面垂直和平行的分量与激波面垂直和平行的分量与激波面垂直和平行的分量本讲稿第三十一页,共六十页31 气流通过斜激波时的基本方程气流通过斜激波时的基本方程本讲稿第三十二页,共六十页32l对上述方程分析我们可以知道,气流通过斜激波时,只有法向速度分量减小,而切向速度不变。l气流向波面折转l气流通过斜激波时,法向总焓的值
9、没有变化。l因此,可以将斜激波视为以法向分速度为波前速度的正激波。本讲稿第三十三页,共六十页33正激波和斜激波基本方程的对照表正激波和斜激波基本方程的对照表,正激波正激波斜激波斜激波速度下脚速度下脚标标1 1,2 21n,2n1n,2n总焓总焓连续连续方程方程动动量方程量方程能量方程能量方程=+=+022221122hvhvhnn022221122hvhvh=+=+22221112vvpprr-=-22221112nnvvpprr-=-2211vpvp=nnnnvpvp2211=2200tvhh-=本讲稿第三十四页,共六十页34朗金雨贡纽关系式本讲稿第三十五页,共六十页35l不包含激波角,和坐
10、标系无关,适用于任何一道激波l一定压强比对应一定密度比和温度比朗金雨贡纽关系式本讲稿第三十六页,共六十页36 普朗特关系式普朗特关系式本讲稿第三十七页,共六十页37 普朗特关系式普朗特关系式n n气流通过斜激波时,波前气流的法向速度一定是超音的,波后的法向分速一定是亚音的n n斜激波后合成速度可能是超音速也可能是亚音速本讲稿第三十八页,共六十页38 斜激波前后的气流参数关系斜激波前后的气流参数关系 本讲稿第三十九页,共六十页39 斜激波前后的气流参数关系斜激波前后的气流参数关系 lk一定时,激波前后的密度比、压强比、温度比只和来流法向马赫数有关l来流马赫数增大,激波增强l来流马赫数一定时,激波
11、角越接近90度,激波越强本讲稿第四十页,共六十页40l来流马赫数一定时,随着激波角增大,激波后马赫数减小 斜激波前后的气流参数关系斜激波前后的气流参数关系 本讲稿第四十一页,共六十页41l随着波前法向马赫数的增大,总压比下降,即激波强度随着波前法向马赫数的增大,总压比下降,即激波强度越大,总压损失越大越大,总压损失越大l熵必然增大熵必然增大本讲稿第四十二页,共六十页42 波阻波阻 l气流经过激波,速度降低,动量减小,熵值增加,因而必有作用在气流上与来流方向相反的力。同时,也有气流作用在物体上的力,这种因激波存在而产生的阻力称为波阻l激波越强,波阻越大本讲稿第四十三页,共六十页43 经过斜激波气
12、流的偏转角经过斜激波气流的偏转角 l气流转折角和来流马赫数、激波角有关l气流转折角本讲稿第四十四页,共六十页44l l在下面两种情况下,气流折角:当当 ,也就是激波角等于马赫角时,也就是激波角等于马赫角时,激波强度为无限小,激波成为马赫波。激波强度为无限小,激波成为马赫波。当当ctg=0ctg=0,即,即=90=90度时,这是正激波情况。度时,这是正激波情况。可见,马赫波和正激波都是斜激波的两种极限情况。可见,马赫波和正激波都是斜激波的两种极限情况。l l对于每一个给定的马赫数Ma1,气流偏转角都存在一个极大值max。l l对于每一个给定的马赫数Ma1,当0max 时,对应有两个值。小值对应于
13、较弱的激波,大值对应于较强激波。l l波后的气流马赫数Ma2,可能小于1,也可能大于1,它取决于激波角,气流折角和马赫数Ma1。本讲稿第四十五页,共六十页45 激波的图线和表格 为了更清晰地表达斜激波各参数之间的关系,通常用图线的形式这些图线是以来流马赫数Ma1和气流转折角为自变量包括T2/T1,p2/p1,2/1,Ma2,p2*/p1*,s2-s1,工程计算中更常用的还有表格的形式本讲稿第四十六页,共六十页46对于相同的Ma1和值可能有两组不同的和Ma2值,即可能存在两道不同强度的激波出现强弱激波取决于流动的边界条件通常出现弱激波本讲稿第四十七页,共六十页47给定Ma1气流转折角有最大值ma
14、xMa1增大,max增大若 max,对每一个和Ma1值,有两个角不等的解,角大则激波强与强激波解对应的波后流动是亚音速的弱激波解的波后流动大多是超音速的本讲稿第四十八页,共六十页48l对于给定的来流条件,如果气流偏转角太大,导致脱体激波l对于脱体激波,前端是强激波,远离前端部分是弱激波重新附体,增大来流马赫数 激波脱体和附体 本讲稿第四十九页,共六十页49 用正激波关系分析斜激波 静参数不变,总参数改变有l正激波和斜激波的基本方程式形式相同,因此可利用正激波关系计算斜激波将V1和V2换成V1n和V2n,并有本讲稿第五十页,共六十页50例 马赫数为3.0的空气流过30度顶角的楔形体,空气压力为1
15、04 N/m2,静温为216.5K,求激波后的静压、静温、密度、速度、总压和马赫数本讲稿第五十一页,共六十页51本讲稿第五十二页,共六十页52激波的反射与相交固体壁面上的反射固体壁面上的反射n n激波在固壁上反射仍为激波激波在固壁上反射仍为激波n n气流偏转角不太大的情况下,斜激波反射为斜激波,气流偏转角不太大的情况下,斜激波反射为斜激波,称为正规反射称为正规反射本讲稿第五十三页,共六十页53固体壁面上的反射l斜激波在固壁上的反射:三激波理论l入射激波和反射激波和一段与固壁垂直的激波相交,这种反射称为马赫反射,交叉点上部的激波称为马赫杆(靠近交叉点为曲线)本讲稿第五十四页,共六十页54自由边界
16、上的反射l 激波在自由边界上反射为膨胀波 本讲稿第五十五页,共六十页55 同侧激波的相交同侧激波的相交 同侧激波的相交 超声速气流通过的管道两对壁上都有转折处,上、下壁分别在A1、A2处转折。A1处发出的斜激波和A2发出的斜激波相交于B处 本讲稿第五十六页,共六十页56 异侧激波的相交异侧激波的相交 同侧激波的相交 在壁面的同一侧先后有两次转折,产生两条斜激波AC和BC,这两条斜激波相交于C后合成一条较强的斜激波CD。斜激波AC和BC在处A、B分别转折了a1和a2角。本讲稿第五十七页,共六十页57 斜激波相互作用斜激波相互作用 同侧激波的相交 斜激波使流动朝波的方向转动从连续的转折角发出的各道斜激波互相汇聚一道斜激波从固体边界上反射为一道斜激波一道斜激波从自由压力边界上反射为一道膨胀波本讲稿第五十八页,共六十页58 锥面激波锥面激波 超音速流动流过锥形体产生锥面激波锥面激波前后气流参数变化规律同斜激波一样锥面激波后气流参数不均匀,在锥面激波和锥体之间等熵压缩锥体的脱体角比楔形体大本讲稿第五十九页,共六十页59 超音进气道不同飞行条件下,高超声速飞行器进气道内的复杂波系,使飞行器偏离设计工况由激波反射引起的总压损失对此有重要影响本讲稿第六十页,共六十页60