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1、气体的二维流动本讲稿第一页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥气体静止不动（v=0)扰动波是以扰动源为中心的同心球面球面波的径向传播绝对速度是当地的声速扰动波在静止气体中的传播是无界的本讲稿第二页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥气体静止不动（v=0)本讲稿第三页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥气流为亚声速的直线均匀流静止不动（vc)扰动波是一系列的球面波扰动波的各方向的传播绝对速度是沿球面景象向外的声速与气流速度的几何和扰动波在亚声速气流中的传播是无界的本讲稿第四页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥气流为亚声速的直线均匀流静止不动（vc)扰动波是一系列的球面波球面波相
2、对于气流的传播速度是当地的声速，牵连运动的气流以大于声速的速度把它带向下游扰动波在声速流中的传播是有界的，扰动波不能逆向上游传播，且仅能在下游有限区域内传播本讲稿第八页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥气流为声速的直线均匀流静止不动（vc)本讲稿第九页，共二十七页微弱扰动在空间的传播 马赫锥马赫锥 在超声速流中，微弱扰动波的传播是有界的，界限就是马赫锥。马赫锥以内为受扰区，马赫锥以外为无扰区本讲稿第十页，共二十七页微 弱 扰 动 波膨胀波 超声速的直匀流沿O点向外折转一微小角度d的壁面AOB流动。O点是扰动源，超声速气流经过O点产生马赫波OL，气流经过OL后也向外折转一微小角度d。气流转
3、折后，随着通流截面有微量的增大，超声速气流加速，静压强、密度和温度都有微量的降低，故，气流经过马赫波的变化过程是个膨胀过程，称为膨胀波。A O B Ma1 L dO 扰动源OL马赫波本讲稿第十一页，共二十七页微 弱 扰 动 波膨胀波多个微小外折转壁面上的膨胀波左伸扇形膨胀波本讲稿第十二页，共二十七页微 弱 扰 动 波压缩波 超声速的直匀流沿凹壁面AOB流动，壁面在O点向内折转一微小角度d。O点是扰动源，超声速气流经过O点产生马赫波OL，气流经过OL后也向内折转一微小角度d。气流转折后，随着通流截面有微量的减小，超声速气流减速，静压强、密度和温度都有微量的升高，故，气流经过马赫波的变化过程是个压
4、缩过程，称为压缩波。A O B Ma1 L dO 扰动源OL马赫波本讲稿第十三页，共二十七页微 弱 扰 动 波压缩波多个微小内折转壁面上的压缩波内凹曲壁面上的压缩波系本讲稿第十四页，共二十七页微 弱 扰 动 波气流折转角的计算取封闭周线abcda为控制面，连续方程动量方程越过左伸膨胀波，气流速度的相对增量与气流方向角的增量是异号的。本讲稿第十五页，共二十七页微 弱 扰 动 波气流折转角的计算负号属于越过左伸膨胀波的流动，正号属于越过右伸膨胀波的流动，本讲稿第十六页，共二十七页微 弱 扰 动 波气流折转角的计算特例：当时，当时，本讲稿第十七页，共二十七页斜 激 波斜激波斜激波 当超声速气流沿凹曲
5、壁面流动时，在极限情况下包络激波变成发自O点的倾斜的直激波，这种激波称为斜激波。本讲稿第十八页，共二十七页斜 激 波斜激波形成斜激波的条件 来流的法向分速必须是超声速。激波图线 用于计算斜激波前后的参数比。见P306的图9-14。本讲稿第十九页，共二十七页激波的反射和相交激波在平直壁面上的反射正常反射 非正常反射本讲稿第二十页，共二十七页激波的反射和相交异侧激波的相交正常相交 非正常相交本讲稿第二十一页，共二十七页激波的反射和相交同侧激波的相交本讲稿第二十二页，共二十七页激波的反射和相交激波在自由边界上的反射本讲稿第二十三页，共二十七页激波与边界层的相互干扰激波入射到层流边界层上层流边界层紊流边界层第二条反射激波第一条反射激波入射激波膨胀波分离区本讲稿第二十四页，共二十七页激波与边界层的相互干扰激波入射到紊流边界层上紊流边界层入射激波紊流边界层反射激波紊流边界层入射激波紊流边界层反射激波分离区本讲稿第二十五页，共二十七页激波与边界层的相互干扰物面内折转处激波与边界层上的干扰层流边界层激波紊流边界层分离层紊流边界层激波紊流边界层本讲稿第二十六页，共二十七页激波与边界层的相互干扰尖劈前缘边界层对激波的影响本讲稿第二十七页，共二十七页