电磁场与电磁波第六章精选文档.ppt

《电磁场与电磁波第六章精选文档.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《电磁场与电磁波第六章精选文档.ppt（47页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。

1、电磁场与电磁波第六章本讲稿第一页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波理想介质中的平面波导电媒质中的平面波电磁波的色散和群速电磁波的极化本章提要本章提要平面波向平面边界的垂直入射平面电磁波向平面边界的斜入射本讲稿第二页，共四十七页6.1 理想介质中的平面波（6.3）均匀平面波均匀平面波是电磁波传播的一种特殊形式，它是指在与电磁波传播方向相垂直的无限大平面上场强的幅度、相位和方向均相同的电磁波。（6.4）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.1 均匀平面波的分析根据电场强度标量波动方程式（5.5），可得对应的复数方程为式中解上面方程，可得对应的瞬时值为（6.5）本讲稿第三页，共四十七

2、页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.1 均匀平面波的分析图6.2 电磁波的瞬时波形根据上式图6.3（a）正向行波或入射波图6.3（b）反向行波或反射波本讲稿第四页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.1 均匀平面波的分析下面以正向行波为例讨论行波的传播参数传播参数正向行波的电场瞬时值可表示为（6.7）波数k（6.8）频率，用f表示（6.9）相速为Vp（6.10）媒质的波阻抗在真空中为（6.12）本讲稿第五页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.1 均匀平面波的分析例例6.1 频率为100MHz的均匀电磁波，在一无损耗媒质中沿z方向传播，其电场 。已知该媒

3、质的相对介电常数 ，相对磁导率 ，且当t0，z1/8 m时，电场幅值为10-4V/m。求：（1）E的瞬时表示式；（2）H的瞬时表示式。解解（1）设E的瞬时表示式为式中则本讲稿第六页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.1 均匀平面波的分析例例6.1 频率为100MHz的均匀电磁波，在一无损耗媒质中沿z方向传播，其电场 。已知该媒质的相对介电常数 ，相对磁导率 ，且当t0，z1/8 m时，电场幅值为10-4V/m。求：（1）E的瞬时表示式；（2）H的瞬时表示式。解解（2）设H的瞬时表示式为式中则本讲稿第七页，共四十七页（6.15）（6.16）（6.17）（6.18）第六章第六章

4、平面电磁波平面电磁波6.1.2 均匀平面波的传播特性在无源区麦克斯韦方程组变为由上可得理想介质中传播的均匀平面波的基本性质：（1）理想介质中传播的均匀平面波的E和H处处同相，E和H的振幅之比为媒质的波阻抗 ，且 为实数；（2）E和H互相垂直，且E和H都与传播方向 互相垂直，因此这种波是横波称为横电磁波或称为TEM（Transverse Electro Magnetic）波；图6.5 理想介质中平面电磁波空间分布本讲稿第八页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.2 均匀平面波的传播特性（3）复坡印廷矢量为（6.19）表明电磁波在传播过程中没有能量损失，即沿传播方向电磁波无衰减，因

5、此理想媒质中均匀平面波是等振幅波理想媒质中均匀平面波是等振幅波。(4)任一时刻电场能量密度与磁场能量密度相等，各为总电磁场能量密度的一半，总电磁能量密度的时间平均值为其能量传播速度为即均匀平面波的能量传播速度等于其相速。说明，电磁场是电磁能量的携带电磁场是电磁能量的携带者。者。本讲稿第九页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.1.2 均匀平面波的传播特性例例6.2 电磁波的磁场为 A/m。试求：(1)频率和波长；(2)电场强度；(3)坡印廷矢量的平均值。解解 本讲稿第十页，共四十七页6.2 导电媒质中的平面波第六章第六章 平面电磁波平面电磁波导电媒质导电媒质又称为有损耗媒质，即 的

6、媒质。导电媒质的等效复介电常数为 ，导电媒质就可看成是一种等效的电介质，只要将理想介质时场方程中的 换成等效复介电常数 ，就可以得到导电媒质中的场方程。（6.22）通常按照 的大小把导电媒质分为三类导电媒质分为三类，即 时为电介质，时为不良导体，时为良导体。另外媒质的参数也随频率的变化而变化，在较高的频率更为明显。本讲稿第十一页，共四十七页6.2.1 导电媒质中平面波的传播特性第六章第六章 平面电磁波平面电磁波引用等效复介电常数后，传播常数（6.28）称为相位常数称为衰减常数（6.29）（6.30）两边平方后有即本讲稿第十二页，共四十七页6.2.1 导电媒质中平面波的传播特性第六章第六章 平面

7、电磁波平面电磁波导电媒质中的麦克斯韦方程组和理想介质中的麦克斯韦方程组具有完全相同的形式（6.32）由热损耗引起的衰减由热损耗引起的衰减（6.36）E相位超前H相位幅角在0/4之间变化图6.6 导电媒质中平面电磁波的电磁场H相位比E滞后 ，越大则滞后越多。其振幅也随z的增加按指数衰减。电磁场传播规律电磁场传播规律本讲稿第十三页，共四十七页6.2.1 导电媒质中平面波的传播特性第六章第六章 平面电磁波平面电磁波电介质中均匀平面电磁波的相关参数可以近似为结论：结论：均匀平面波在低损耗介质中的传播特性，除了由微弱的损耗引起的衰减外，与理想介质中均匀平面波的传播特性几乎相同。在导电媒质中，总平均储能密

8、度为（6.43）能量传播速度为（6.44）本讲稿第十四页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面电磁波平面电磁波趋肤效应趋肤效应(Skin Effect)高频率电磁波传入良导体后，由于良导体的电导率一般为107（S/m）量级，所以电磁波在良导体中衰减极快。电磁波往往在微米量级的距离内就衰减得近于零了。因此高频电磁场只能存在于良导体表面的一个薄层内，这种现象称为趋肤效应。电磁波场强振幅衰减到表面处的1/e的深度，称为趋肤深度（或穿透深度），以 表示，即（6.45）导电性能越好（电导率 越大）,工作频率越高,则趋肤深度越小。本讲稿第十五页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面

9、电磁波平面电磁波表6.2.1 几种导电媒质的透入深度本讲稿第十六页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面电磁波平面电磁波传入导体的电磁波实功率全部化为热损耗功率，单位面积导体内传导电流的热损耗功率为（6.48）例例6.4 一沿x方向极化的线极化波在海水中传播，取z方向为传播方向。已知海水的媒质参数 。在z0处的电场 ，求：（1）衰减常数、相位常数、本征阻抗、相速、波长及趋肤深度；（2）z0.8m处的电场和磁场的瞬时表达式；（3）z0.8m处穿过1m2面积的平均功率。本讲稿第十七页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面电磁波平面电磁波解解（1）根据题意，有此时海水可视为良

10、导体，故衰减常数为相位常数本征阻抗相速波长趋肤深度本讲稿第十八页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面电磁波平面电磁波解解（2）根据题意，电场的瞬时表达式为故在z0.8m处，电场的瞬时表达式为磁场的瞬时表达式为本讲稿第十九页，共四十七页6.2.2 趋肤效应第六章第六章 平面电磁波平面电磁波解解（3）在z0.8m处的平均坡印廷矢量穿过1m2的平均功率为本讲稿第二十页，共四十七页*6.3 等离子中的平面波第六章第六章 平面电磁波平面电磁波等离子体等离子体等离子体等离子体 属于各向异性媒质。在被电离的气体中，存在有正离子和带负电的自由电子，此时的气体就是等离子体。等离子体中正、负电荷总量

11、相等，因此整体上是呈中性的。等离子体中的全电流为（6.57）等离子体可等效为一种介电媒质，其相对介电常数为（6.59）称为等离子体频率称为等离子体频率传播常数为（6.60）本讲稿第二十一页，共四十七页*6.3 等离子中的平面波第六章第六章 平面电磁波平面电磁波当工作频率不同时，平面电磁波在等离子体中有着不同的传播特性当f fp时，电磁波将无衰减地传播 当f =fp时，电磁波不会传播当f fp时，电磁波不会传播平均功率流密度为 本讲稿第二十二页，共四十七页6.4 电磁波的色散和群速第六章第六章 平面电磁波平面电磁波色散色散：电磁波的相速随频率的变化而变化的现象（6.61）实际中的电磁波信号总是包

12、含许多不同频率的分量。在色散媒质中，这些不同频率分量随单色波各以不同的相速传播。经过一段距离后，各分量相对相位关系发生了变化，从而引起信号的畸变。群速群速 ：合成波的振幅随时间按余弦变化，是一调幅波，调制的频率为 。这个按余弦变化的调制波称为包络。该包络移动的相速度定义为群速。当 时，即为本讲稿第二十三页，共四十七页6.4 电磁波的色散和群速第六章第六章 平面电磁波平面电磁波由群速和相速的定义可知当 时，则 这是无色散情况，群速等于相速；当 时，则 ，称为正常色散；当 时，则 ，称为非正常色散。理想介质是非色散的；导体的色散就是非正常色散。理想介质是非色散的；导体的色散就是非正常色散。理想介质

13、是非色散的；导体的色散就是非正常色散。理想介质是非色散的；导体的色散就是非正常色散。本讲稿第二十四页，共四十七页6.5 电磁波的极化第六章第六章 平面电磁波平面电磁波均匀平面波的极化极化表征在空间给定点上电场强度矢量的取向随时间变化的特性，并用电场强度矢量的端点在空间描绘出的轨迹来表示。如果该轨迹是直线，则波称为直线极化；若轨迹是圆，则称为圆极化；若轨迹是椭圆，则称为是椭圆极化。假设沿z方向传播的均匀平面波其电场强度瞬时值表示为（6.68）（6.69）根据两个分量振幅和相位的关系，可得到以下3种电磁波的极化状态。本讲稿第二十五页，共四十七页6.5.1 线极化（Linear Polarizati

14、on）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波若电场的 和 的相位相同或相差，则合成电磁波为线极化波。假设 ，令z0则合成电磁波的电场强度矢量的模为（6.70）合成电磁波的电场强度矢量与x轴正向夹角为（6.71）（C为常数）本讲稿第二十六页，共四十七页6.5.2 圆极化（Circular Polarization）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波若电场的 和 的振幅相等，相位相差/2，则合成电磁波为圆极化波。假设 ，令z0 则（6.72）（6.73）合成电磁波的电场强度矢量与x轴正向夹角为（6.74）本讲稿第二十七页，共四十七页6.5.2 圆极化（Circular Polarization）第六章

15、第六章 平面电磁波平面电磁波当t增加时，夹角 不断增加，合成电磁波矢量随时间的旋转方向与传播方向 构成右手螺旋关系，称为右旋圆极化波；当t增加时，夹角 不断减小，合成电磁波矢量随时间的旋转方向与传播方向 构成左手螺旋关系，称为左旋圆极化波。可以证明可以证明可以证明可以证明，两个旋向相反、振幅相等的圆极化波可合成一个线极化波；反之亦成立。本讲稿第二十八页，共四十七页6.5.3 椭圆极化（Elliptical Polarization）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波若电场的 和 的振幅和相位都不相等，则合成电磁波为椭圆极化波。（6.75）（6.76）合成电磁波的电场强度矢量与x轴正向夹角为（6

16、.77）令z0，则本讲稿第二十九页，共四十七页6.5.3 椭圆极化（Elliptical Polarization）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波当 时得到右旋椭圆极化波；当 时得到右旋椭圆极化波。两个空间上正交的线极化波可合成一个椭圆极化波；反之亦然。两个旋向相反的圆极化波可合成一个椭圆极化波；反之，一个椭圆极化波可分解为两个旋向相反的圆极化波，但振幅不相等。本讲稿第三十页，共四十七页6.5.3 椭圆极化（Elliptical Polarization）第六章第六章 平面电磁波平面电磁波例例6.6 6.6 指出下列平面波的极化方式（1）（2）（3）线极化圆极化，左旋椭圆极化，左旋本讲稿第

17、三十一页，共四十七页6.5.4 极化技术的应用第六章第六章 平面电磁波平面电磁波1广播电视信号的接收2抗干扰能力3正交极化的通信系统收音机的天线调整到与电场平行的位置，即与大地垂直（垂直极化）。而接收电视信号天线应调整到与大地平面平行的位置。雷达采用圆极化波工作将具有抑制雨雾干扰的能力；现代战争和大多数的FM调频广播都采用圆极化天线进行电子侦察和载送电磁波。为了增加分配频带内的容量，民用的通信系统使用两个正交的线极化，这种正交极化能使通常单极化的系统增加一倍的容量。本讲稿第三十二页，共四十七页6.6 平面波向平面边界的垂直入射第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.1 平面波向理想导体的垂直

18、入射x入反媒质1媒质2y图6.11平面波向理想导体垂直入射z媒质1是理想介质，媒质2是理想导体，交界面设为z0平面。入射波的电场强度表示为（6.78）（6.79）为z0处入射波的振幅反射波的电场和磁场（6.80）（6.81）为z0处反射波的振幅本讲稿第三十三页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.1 平面波向理想导体的垂直入射媒质1中总的合成电磁场为（6.82）（6.83）分界面z0两侧，电场强度的切向分量连续，可得（6.84）分界面上的反射系数媒质1的合成场相应的瞬时值为（6.88）（6.89）本讲稿第三十四页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.1 平面波向

19、理想导体的垂直入射电场波节点 ，即 ，则 ，其中电场波腹点 ，即 ，则 这种状态并不随时间沿z轴移动，它是固定不动的。这种波腹点和波节点位置都固定不动的电磁波称为驻波驻波（Standing wave）。结论：结论：结论：结论：驻波不传输能量，能量在电能和磁能之间来回交换，没有产生单向的功率传输。本讲稿第三十五页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.1 平面波向理想导体的垂直入射例例6.7 有一均匀平面波由空气向理想导电平面垂直入射。设该平面波的极化方向为y方向，导电平面与x0坐标面相重合。已知该电磁波工作频率为f=100MHz，导电平面处入射波的电场振幅为Ei0=6mV/m，初

20、始相位为零。试求空气中入射波、反射波的合成波电磁场的表示式和瞬时表示式，并求出距导电平面最近的电场波节点与导电平面之间的距离。解解本讲稿第三十六页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.1 平面波向理想导体的垂直入射解解（1）入射波表示式（2）反射波表示式（3）合成波表示式瞬时表示式（4）导电平面与最近电场波节点之间的距离本讲稿第三十七页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.2 平面波向理想介质的垂直入射若媒质1与媒质2都是理想介质，入射波和反射波的电磁场表示式为（6.92）（6.93）两侧的磁场切向分量也是连续的。因此在z0处有（6.94-95）边界上的反射系数

21、边界上的透射系数反射系数和透射系数的关系为（6.100）本讲稿第三十八页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.2 平面波向理想介质的垂直入射假设 ，则媒质1中任意点的合成电场强度和磁场强度化为由此可见，当 即 时（6.107-108）（6.105-106）当 ，即 时（6.109-110）这时既有驻波成份，又有行波成份，故称之为行驻波行驻波。本讲稿第三十九页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.2 平面波向理想介质的垂直入射为反映行驻波状态的驻波成份大小，定义电场振幅的最大值与最小值之比为驻波比VSWR（Voltage Standing Wave Ratio），

22、即（6.111）图6.15行驻波的电磁场振幅分布当 时，为纯行波状态，无反射波，此时全部入射功率都输入2区，称这种边界状况为匹配状态。本讲稿第四十页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.6.2 平面波向理想介质的垂直入射例例6.86.8 有一均匀平面波由媒质参数为 的区域向空气媒质区域垂直入射。已知入射波电场振幅为 ，初相位为零，试求电场的反射系数、透射系数、驻波比及反射波和透射波电磁场的振幅值。解解本讲稿第四十一页，共四十七页6.7 平面电磁波向平面边界的斜入射第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.7.1 平面电磁波向理想介质的斜入射斯耐尔斯耐尔斯耐尔斯耐尔(Snell)(Sne

23、ll)定律定律定律定律入射线、反射线及折射线位于同一平面；入射角 等于反射角 ；折射角 与入射角 的关系为通常令称为第二介质对第一介质的折射指数称为第二介质对第一介质的折射指数称为第二介质对第一介质的折射指数称为第二介质对第一介质的折射指数本讲稿第四十二页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波定义定义定义定义 电场方向与入射面平行的平面波称为平行极化波，电场方向与入射面垂直的平面波称为垂直极化波。6.7.1 平面电磁波向理想介质的斜入射平行极化波非涅尔公式（6.132）（6.133）（6.134）本讲稿第四十三页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.7.1 平面电磁波向理想

24、介质的斜入射垂直极化波的反射系数和透射系数（6.143）（6.144）两种重要的特例情况两种重要的特例情况两种重要的特例情况两种重要的特例情况1、无反射平行极化波出现无反射现象满足条件入射角称为布儒斯特角（Brewsters angle）在垂直极化波斜入射的条件下，不可能出现无反射现象在垂直极化波斜入射的条件下，不可能出现无反射现象。本讲稿第四十四页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.7.1 平面电磁波向理想介质的斜入射两种重要的特例情况两种重要的特例情况两种重要的特例情况两种重要的特例情况2、全反射即不论入射波为何种极化，均出现全反射现象。只有当电磁波从介电常数较大的光密媒质向

25、介电常数较小的光疏媒质入射时，才有可能产生全反射。当入射角满足条件 时 临界角（临界角（临界角（临界角（Critical AngleCritical Angle）本讲稿第四十五页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.7.2 平面电磁波向理想导体平面的斜入射垂直极化波的斜入射垂直极化波的斜入射合成电磁波具有下列性质合成电磁波由于其电场仍只有横向（垂直于传播方向）分量，所以称为横电波，记为TE波或H波；非均匀平面电磁波，即合成电磁波沿z方向的分布是驻波；合成波沿x方向有实功率流，而在z方向只有虚功率。本讲稿第四十六页，共四十七页第六章第六章 平面电磁波平面电磁波6.7.2 平面电磁波向理想导体平面的斜入射平行极化波的斜入射平行极化波的斜入射磁场仍只有横向分量，故称为横磁波，记为TM波或E波；垂直理想导体表面的z方向合成电磁波仍然是驻波。本讲稿第四十七页，共四十七页