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1、第5章 含有运算放大器的电阻电路l 本章重点1、理想运算放大器的两个特性；2、节点法分析含理想运算放大器的电阻电路。l 本章难点分析电路时理解虚断、虚短的含义。l 教学方法本章是通过一些典型电路讲述了含运算放大器的电阻电路的分析方法。采用讲授为主，自学为辅的教学方法。共用2课时。通过讲例题加以分析，深入浅出，举一反三，理论联系实际，使学生能学会学懂。l 授课内容运算放大器是一种电压放大倍数很高的放大器，不仅可用来实现交流信号放大，而且可以实现直流信号放大，还能及其他元件组合来完成微分、积分等数学运算，因而称为运算放大器。目前它的应用已远远超出了这些范围，是获得最广泛应用的多端元件之一。5.1运
2、算放大器的电路模型a+_+Ab+_+15V-15V_+一、电路符号 Aobaa端反相输入端：在o端输出时相位相反。b端同相输入端：在o端输出时相位相同。o端输出端A放大倍数，也称作“增益”（开环放大倍数：输入端不受o端影响）。+_+a_+_+bo二、端口方程：三、电路模型：+_o+_ab_+_+_+a_+_+bo_+Aabo四、常用接法理想化：ua0。“虚地”：可把a点电位用0代入，但不能直接作接地处理。5.2含理想运放的电路分析分析方法：节点电压法。采用概念：“虚短”，“虚断”，“虚地”。+_+_+避免问题：对含有运放输出端的节点不予列方程。求解次序：由最末一级的运放输入端开始，逐渐前移。例
3、1：解： _+_12_+_+34例5：解：第6章 一阶电路l 本章重点1、暂态及其存在原因的理解；2、初值求解；3、利用经典法求解暂态过程的响应；4、利用三要素法求响应；5、理解阶跃响应、冲激响应。l 本章难点1、存在两个以上动态元件时，初值的求解；2、三种响应过程的理解；3、含有受控源电路的暂态过程求解；4、冲激响应求解。l 教学方法本章主要是RC电路和RL电路的分析，本章采用讲授为主，自学为辅的教学方法，共用6课时。课堂上要讲解清楚零输入响应、零状态响应、全响应、稳态分量、暂态分量、阶跃响应、冲激响应等重要概念，还列举大量例题加以分析和求解。使学生理解动态电路响应的物理意义并牢固掌握响应的
4、求解方法。l 授课内容6.1 动态电路的方程及其初始条件一、暂态及其存在原因暂态：从一种稳态到达另一种稳态的中间过程（动态过程、过渡过程）。存在原因：1）含有动态元件 2）存在换路：电路结构或参数发生变化描述方程：微分方程 一阶电路：能够用一阶微分方程描述电路； 二阶电路：能够用二阶微分方程描述电路； n阶电路：能够用n阶微分方程描述电路。解决方法：经典法、三要素法。二、换路：电路中开关的突然接通或断开，元件参数的变化，激励形式的改变等。换路时刻（通常取0），换路前一瞬间：，换路后一瞬间：。换路定则 三、初始值的计算：1. 求： 给定；时，原电路为直流稳态 ： 断路 短路时，电路未进入稳态 ：
5、 ， 2. 画时的等效电路： ， 电压源 电流源3. 利用直流电阻电路的计算方法求初始值。R 10S (t=0)CuC+_iciR215R2R1 10_uR1+iLL_uL+10V例1： 已知：时，原电路已稳定,时，打开开关S。求：时，各物理量的初始值。151010iL(0_)10VuC(0_)+_解： 1. 求：时，iR2(0+)uL(0+)_+1010150.25A7.5V+_iC(0+)10VuR1(0+)_+2. 画时的等效电路：3. 时：41474ACS (t=0)uC(t)+_10i1+_i(t)i1例2：已知：时，原电路已稳定，时，打开开关S。求：时，。解：1. 求：144A10
6、i1（）(0+)0i1(0+)10i1 （）+_i(0_)4i1(0-)7+uC(0-)- 10i1(0-) +时：4A4i1(0+)10i1(0+)+_i(0+)728V+_2. 作时的等效电路：时：USRC_uR(t)+uC+_iC(t)S (t=0)6.2 一阶电路的零输入响应零输入响应：指输入为零，初始状态不为零所引起的电路响应。一、RC放电过程S (t=0)baC_uR(t)+uC+_iC(t)US 已知：时，电容已充电至，时，S由a合向b。 求后的。1. 定性分析： 时， 时， C_uR(t)+uC+_iC(t)2. 定量分析： 时，uC(t)uCU0-U0-U0/RuRiC(t)
7、Us-U0(Us-U0)/Rt0 令，3. 时间常数： R：由动态元件看进去的戴维南等效电阻t0t0+tuC(t)U0uC(t0)uC(t0+)=36.8% uc(t0)0衰减到36.8所需时间 的几何意义：由 点作的切线所得的次切距。时，电路进入新的稳态,LRuR(t)_+uL(t)+_iL(t)tu1u20u1,u24V可见，时间常数反映了物理量的变化快慢，越小，物理量变化越快。二、RL放磁过程已知时，求时的.利用对偶关系： RC串联： RL并联：综上所述，一阶电路的零输入响应变化模式相同，即故求一阶电路的零输入响应时，确定出和以后，就可以唯一地确定响应表达式。6.3 一阶电路的零状态响应
8、零状态响应：指初始状态为零，而输入不为零所产生的电路响应。1、RC充电过程US+_uR(0+)_+iC(0+)US+_uR(t)_+uC(t)+_iC(t)CC 已知，求时的。1. 定性分析： 时， iCuRtuC, uR, iCUSUS/RuC2. 定量分析： 为非齐次微分方程任一特解，0 为对应齐次微分方程的通解， 强制响应，及输入具有相同形式， 固有响应，及电路结构有关。63.2%(US- uC (t0)tuC(t)USuC(t0)uC(t0+)t0t0+0US- uC (t0)其中：为稳态响应（），为暂态响应（必将衰减为0）为时间常数即充电过程中时间常数的物理意义为由初始值上升了稳态值
9、及初始值差值的63.2%处所需的时间。时，电路进入新的稳态。3. 充电效率例：已知：时，原电路已稳定，时合上S，uR()_+21V1求时的。1VuC(t)_+1F2S (t=0)+12Req解：已知t0uC, u0U0（）uC(t)1V2/3V1/3V1. ： 时，2. 求 二、RL充磁过程已知：。求：时的 利用对偶关系US+_S (t=0)RLiLISLRiL(t)IS=US/R(G)141.2510H18VS (t=0)iL(t)i0(t)RL充磁过程 例：已知：时，原电路已稳定，时合上S，iL()5A141.2518V求时的解：已知5141.2Req=5 1. 求 时 2. 求2.5A1
10、A2A3AiL,i0iLt06.4 一阶电路的完全响应完全响应：指输入及初始状态均不为零时所产生的电路响应。S (t=0)RCuC(t)+_US+_已知，时合上S，求时的令，t0USU0USU0uC 稳态响应 暂态响应完全响应稳态响应暂态响应 零输入响应 零状态响应完全响应零输入响应零状态响应U0USUSU0t0UCUS一阶电路的三要素法：前提： 一阶电路 直流激励令：令： 一阶电路三要素公式初始值 由的等效电路中求， 必须由的等效电路求。时：C电压源 零状态下：C短路 L电流源 L断路稳态值 时，C断路，L短路时间常数 ， ， R由动态元件两端看进去的戴维南等效电阻。例1：已知时已稳定，求时
11、，iL(t)io(t)Sba3V3V1H212解：1. 求223Vio(0-)=-9/8AiiL(0-)时，io2213V-3/4At0iL, ioioiL时，2. 求。 3. 求。 例2：已知：时原电路已稳定，时合上开关S。求时，uC(0_)+_1mA10k20k10V+_i(t)10k20k10k1mAS (t=0)10FuC(t)+_10V+_解：1. 求。时， 1mA10k10k10V+_10V+_20ki(0+) 时，1mA10k10k20ki()uC()+_10V+_2. 求。 时， 10k10k20kReq=10K 3. 求。t0uC, iiuC又：直接用此式求可免去作的等效电路
12、。例3：已知：时，原电路稳定，时，合上S，16V+_2 i(0-)15HiL(t)16V+_2115H5iS (t=0)iiL(t)求时的。解：1. 求。时：3i()16V+_2115i()i()iL() 2. 求。时，iL/At0129.6i11215iiu+_外加激励3. 求。例4：已知：时，原电路稳定，时，打开开关S。ba2241F2V+_S (t=0)2HuCiL求时的。开关打开后，利用理想电压源的基本特性，可将原二阶电路分解成两个一阶电路处理，利用三要素法求出和后，t016.5 一阶电路的阶跃响应一、单位阶跃函数1. 定义：0t电路RCS (t=0)a1Vbc2. 作用：电路RC+_
13、 起开关作用。 起起始作用。二、一阶电路的单位阶跃响应：指一阶电路在唯一的单位阶跃激励下所产生的零状态响应。例：求如图所示电路的单位阶跃响应，。63+_1FSC(t)+_SR(t)_+解：利用三要素法：1. 求2. 求3. 求：零状态（输入）响应是线性响应，全响应不是1t0t0t01s2s3s4s1V2V-1V(1)三、延时单位阶跃函数：四、一阶电路的延时单位阶跃响应 指一阶电路在唯一的延时单位阶跃激励下所引起的零状态响应。 如前例电路在延时单位阶跃函数激励下，t0t0t0t0t0由于零状态响应为线性响应，满足齐性原理和叠加定理，所以前例电路在上述分段函数作用下的零状态响应为：若该电路中已知：
14、，为上述所示。6.6 一阶电路的冲激响应一、单位冲激函数t0单位脉冲函数 筛分性质 所以 RCuC(t)+_二、一阶电路的单位冲激响应 指一阶电路在唯一的单位冲激激励下所引起的零状态响应。 求图示电路的冲激响应：（，若非0，则是uc冲激函数，不满足KCL）RCuC(t)+_ 换路定则不成立，则 即 例：求图示电路中的冲激响应。1FuC(t)+_36+_1FuC(t)+_2+_注意：该电路的单位冲激响应 而单位阶跃响应： 若激励为原激励的一阶导数，则其响应为原响应的一阶导数。又如：2A18V31266iL(0-)3A1AiL(t)+_18V312662.7H例：求时的 起换路作用解：1. 求。
15、时： 31266Req2. 求。 时：由齐性原理得：t01A3AiL3. 求。第7章 二阶电路l 本章重点1、二阶电路初值求解；2、利用经典法求解PLC电路的零输入响应。Rl 本章难点二阶电路冲激响应求解。l 教学方法本章主要讲授PLC电路的零输入响应的求解过程。因用经典法分析二阶电路的过渡过程较繁琐，占用课时较多，故二阶电路的零状态响应、完全响应、阶跃响应、冲激响应的求解过程以自学为主，课堂上主要给学生理清各响应之间的区别及联系，以及在掌握PLC电路的零输入响应的基础上，如何求得其它响应的思路。培养学生分析问题和解决问题的能力。本章共用4课时。iLl 授课内容S (t=0)CuC+_uR+u
16、L+_7.1 二阶电路的零输入响应用二阶微分方程描述的电路为二阶电路。L二阶电路的零输入响应的定义和一阶电路相同,本节仅讨论PLC电路的零输入响应。1. 为一对不相等的负实根 （）， 过阻尼非振荡工作状态2为一对相等的负实根 （）， 临界阻尼非振荡工作状态3. 为一对共轭复根 （）， 欠阻尼振荡工作状态uCt0U0uC一、过阻尼非振荡工作状态iLt0iL 1. 表达式 令iL uL t0-U02、曲线0iLtuL-U0t2t1uCiL 前项 后项 初值为正 初值为负 初值绝对值大 初值绝对值小 衰减慢 衰减快RCLRCL3、能量转换：二、临界阻尼非振荡工作状态令变化曲线及（一）相类似 能量转换
17、及（一）相类似三欠阻尼振荡工作状态固有频率1. 表达式 则： （其中，） （其中，）2. 曲线零值点： 即极值点，应为的零值点，即：uLiL0-U0uCuC, iL, uL同理可作，的变化曲线RCLRCL3、能量转换 RCL 7.2 二阶电路的零状态响应、完全响应、阶跃响应、冲激响应 零状态响应：指初始状态为零，而输入不为零所产生的电路响应。二阶电路的初始状态为零，指的是电容电压和电感电流的初始值同时为零。完全响应：指输入及初始状态均不为零时所产生的电路响应。二阶电路的初始状态不为零，指的是电容电压和电感电流的初始值不同时为零。 阶跃响应：指二阶电路在单位阶跃激励下所产生的零状态响应。冲激响应
18、：指二阶电路在单位冲激激励下所产生的零状态响应。R1C1F1S (t=0)10RL1HUS+_uC+_iiLiC例：已知，求时的。解： （1） （2）由（1）得到： （3）（3）代入（2）： t=0+时1011AUS+_uC+_9AiC(0+)=8A1V 即：， ， 任一特解 齐次通解令 即时： 第8章 相量法l 本章重点1、正弦量的两种表示形式；2、相量的概念；3、KVL、KCL及元件VCR的相量形式。l 本章难点1、 正确理解正弦量的两种表示形式的对应关系；2、 三种元件伏安关系的相量形式的正确理解。l 教学方法本章是相量法的基础，对复数和正弦量两部分内容主要以自学为主，本章主要讲授相量法
19、的概念、电路定律的相量形式以及元件VAR的相量形式。讲述中对重点内容不仅要讲把基本概念讲解透彻，而且要讲明正弦量的相量及正弦时间函数之间的对应关系；元件VAR的相量形式及时域形式之间的对应关系，使学生加深对内容的理解并牢固掌握。本章对元件的功率和能量这部分内容作了简单讲解，以便为下一章的学习打下基础。本章共用4课时。l 授课内容8.1复数1. 复数的三种表示jiAAba0r 直角坐标 = 极坐标 = 指数形式 三角表示形式欧拉公式：2. 复数的运算 已知： ， 求：8.2正弦量一、正弦量：随时间按照正弦规律变化的物理量，都称为正弦量，它们在某时刻的值称为该时刻的瞬时值，则正弦电压和电流分别用小
20、写字母i、u表示。周期量：时变电压和电流的波形周期性的重复出现。周期T：每一个瞬时值重复出现的最小时间间隔，单位：秒（S）；频率f： 是每秒中周期量变化的周期数，单位：赫兹（Hz）。显然，周期和频率互为倒数，即f=1/T。交变量：一个周期量在一个周期内的平均值为零。可见，正弦量不仅是周期量，而且还是交变量。Imi(t)w t0二、正弦量的表达式1. 函数表示法：最大值，反映正弦量在整个变化过程中所能达到的最大值；相位，反映正弦量变动的进程；角频率（），反映正弦量变化的快慢。初相位，反映正弦量初值的大小、正负。，正弦量的三要素。已知， 则。2. 波形表示法Imw t0i(t)， 。当时，最大值点
21、由坐标原点左移。如下图。0w tu(t), i(t)三、两个同频率正弦量的相位差设 则u(t)及i(t)的相位差 可见，对两个同频率的正弦量来说，相位差在任何瞬时都是一个常数，即等于它们的初相之差，而及时间无关。的单位为rad(弧度)或 (度)。主值范围为|。如果u i0 (如下图所示)，则称电压u的相位超前电流i的相位一个角度度，简称电压u超前电流i角度，意指在波形图中，由坐标原点向右看，电压u先到达其第一个正的最大值，经过，电流i到达其第一个正的最大值。反过来也可以说电流i滞后电压u角度。如果u i0，则结论刚好及上述情况相反，即电压u滞后电流i一个角度|，或电流i超前电压u一个角度|。又
22、设 w t0u(t)，u1(t)10（1） 当，则，及同相。如下图u i=0 。w t0u(t)，u2(t)=2+/2（2） 当，及正交。如下图（这里=2+/2）w t0u(t)，u3(t)=2（3） 当,及反相。注意：1. 函数表达形式应相同，均采用cos或sin形式表示。如2. 函数表达式前的正、负号要一致。当。3. 当两个同频率正弦量的计时起点(波形图中的坐标原点)改变时，它们的初相也跟着改变，但它们的相位差却保持不变。所以两个同频率正弦量的相位差及计时起点的选择无关。四、正弦量的有效值任意周期函数 方均根值可见，周期量的有效值等于它的瞬时值的平方在一个周期内积分的平均值取平方根。因此，
23、有效值又称为方均根值。当周期量为正弦量时，将代人上式得其中所以 只适用于正弦量这样正弦量的数学表达式写为 。因此，正弦量的有效值可以代替最大值作为它的一个要素。对于正弦电流iImcos(t+i) 的有效值为I=Im/=0.707Im同理，正弦电压uUmcos(t+u)的有效值为UUm /0.707Um在工程上，一般所说的正弦电压、电流的大小都是指有效值。例如交流测量仪表所指示的读数、交流电气设备铭牌上的额定值都是指有效值。我国所使用的单相正弦电源的电压U=220V，就是正弦电压的有效值，它的最大值UmU1.414220311V。应当指出，并非在一切场合都用有效值来表征正弦量的大小。例如，在确定
24、各种交流电气设备的耐压值时，就应按电压的最大值来考虑。8.3 相量法的基本概念一、 相量：可以表示一个正弦量的复值常数称为相量。 令正弦量，根据欧拉公式，可知 ，取 则 于是 最大值相量。 有效值相量 上述表明，可以通过数学的方法，把一个实数域的正弦时间函数及一个复数域的复指数函数一一对应起来，而复指数函数的复常数部分是用正弦量的有效值（最大值）和初相结合成一个复数表示出来的。运用相量进行正弦稳态电路的分析和计算，可同时将正弦量（最大值）的有效值和初相计算出来。有效值（最大值）上方加的小圆点是用来及普通复数相区别的记号，在数学运算上及一般复数的运算并无区别。相量既然是复数，它也可以在复平面上用
25、一条有向线段表示。如下图所示为正弦电流iIcos (t+i)的相量，其中i0。相量的长度是正弦电流的有效值I，相量及正实轴的夹角是正弦电流的初相。这种表示相量的图称为相量图。为了简化起见，相量图中不画出虚轴，而实轴改画为水平的虚线，如下图所示。+10+jI 二、 旋转因子+10+j-jj1+10+jw复指数函数的另一部分ejt，是一个随时间变化的旋转因子，它在复平面上是一个以原点为中心、以角速度等速旋转、模为l的复数。取 ； 取 ； 于是旋转因子。三、正弦量为旋转相量在实轴上的投影相量(F e j)乘以旋转因子ejt再乘以，即ejt，所以将它称为旋转相量，称为旋转相量的复振幅相量，如图(a)所
26、示。 旋转相量。(a)(b) 旋转相量及正弦波一个正弦量在任何时刻的瞬时值，等于对应的旋转相量该时刻在实轴上的投影。这个关系可以用图(a)、(b)分别所示的旋转相量ejt和正弦量f (t)的波形图之间的对应关系来说明。对于任何正弦时间函数都可以找到唯一的及其对应的复指数函数，建立起一一对应关系，从而得到表示这个正弦量的相量。由于这种对应关系非常简单，因而可以直接写出。四、 同频率正弦量的相量运算1 同频率正弦量的加减法例1：，。求。解：上述计算也可以根据平行四边形法则在相量图上进行。相量的加减法只对应同频率正弦量的加减法。2相量的微分运算设 则 而 则 于是 当其中，稳态响应 8.4 电路定律
27、的相量形式一、KCL的相量形式KCL时域形式ik =0当线性正弦稳态电路的电流都是同频率的正弦量时，因此，在所有时刻，对任一节点的KCL可表示为于是很容易推导出KCL的相量形式，即 KCL的相量形式其中 mk = Imk = Imk /ik k = Ik = Ik /ik为流出该节点的第k条支路正弦电流ik对应的相量。二、 KVL的相量形式同理，在正弦稳态电路中，沿任一回路，KVL可表示为mk = 0 k = 0 KVL的相量形式式中mk、k为回路中第k条支路的电压相量。必须强调指出，KCL、KVL的相量形式所表示的是相量的代数和恒等于零，并非是有效值的代数和恒等于零。三、R、L、C的相量模型
28、在正弦稳态电路中，三种基本电路元件R、L、C的电压、电流之间的关系都是同频率正弦电压、电流之间的关系，所涉及的有关运算都可以用相量进行，因此这些关系的时域形式都可以转换为相量形式。1、 正弦交流电路中的电阻元件在电压和电流的参考方向关联时，电阻R的伏安关系的时域形式RuR(t)+_iR(t)当正弦电流iRIRcos(t+i)通过电阻R时，则 电压、电流的最大值(有效值)之间符合欧姆定律； 及同相 令：则在电压和电流关联参考方向下电阻的伏安关系的相量形式为及共线 R+_线性电阻的相量电路、相量图如下。2、正弦交流电路中的电感元件：当电压和电流参考方向关联时，电感L伏安关系的时域形式为uL(t)L
29、+iL(t)_w0XL当正弦电流通过电感L时可见 电压、电流的最大（有效）值之间符合欧姆定律。感抗值 。XL随的变化成线性，如下图。可见，电感具有通低频阻高频的特性。 电压超前电流 jwL_+ 伏安关系的相量形式上述式表明：在正弦电流电路中，线性电感的电压和电流在瞬时值之间不成正比，而在有效值之间、相量之间成正比。此时电压及电流有效值之间的关系不仅及L有关，还及角频率有关。当L值不变，流过的电流值IL一定时，越高则UL越大；越低则UL越小。当0(相当于直流激励)时，UL0，电感相当于短路。在相位上电感电压超前电流90。线性电感的相量电路如下。线性电感中正弦电压和电流的波形图、相量图分别如下图(
30、a)、(b)所示。(a) (b)3、正弦交流电路中的电容元件CuC(t)+_iC(t)当电压和电流参考方向关联时，电容C的伏安关系的时域形式为w|XC|0当正弦电压加于电容C上时，可见 电流最大（有效值）之间也符合欧姆定律。 容抗值。|XC |随的变化如下图。可见，电容是通高频阻低频的器件，具有隔直作用。 滞后+_ 伏安关系的相量形式线性电容的相量电路如下。线性电容中正弦电压和电流的波形图、相量图分别如下图(a)、(b)所示。(a) (b)至此，可以根据给定的用u、i、R、L、C表示的时域电路，分别用、R、jL、1/jC替代，得到对应的相量电路。在选定的电压、电流的参考方向下，写出KCL和KV
31、L方程的相量形式，再将元件伏安关系的相量形式代入，便得到一组以待求量(电压或电流)的相量为未知量的复数代数方程组。解此方程组就可求得待求正弦电压或电流的相量，最后根据相量及正弦时间函数的对应关系，写出待求量在时域中的瞬时值表达式。这种方法就是求解正弦电流电路的相量法。ri+_R2+_R1CLu(t)i+_R2+_R1jwLri第9章 正弦稳态电路分析l 本章重点1、阻抗和导纳的概念及电路阻抗的计算；2、相量法分析计算电路；3、平均功率、无功功率、视在功率及复功率的理解；4、最大功率；5、谐振的条件及特点的理解。l 本章难点1、相量图求解电路；2、提高功率因数的计算；3、含有谐振电路的计算。l
32、教学方法本章是正弦稳态电路分析的重要内容，通过举例较详细地讲述了相量法的解析方法和几何方法；对阻抗和导纳的概念、如何求解及两者间的关系也要详细讲解；对正弦稳态电路有关功率的概念、公式以及所代表的含义要讲解透彻，通过例题讲清楚提高功率因数的方法和意义；对谐振这部分内容主要讲述串联谐振，并联谐振按两者间的对偶关系加以理解。本章主要采用课堂讲授的教学方法，共用8课时。l 授课内容9.1 阻抗和导纳一、阻抗1 定义：在正弦稳态无源二端网络端钮处的电压相量及电流相量之比定义为该二端网络的阻抗，记为Z，N0注意：此时电压相量及电流相量的参考方向向内部关联。 （复数）阻抗RX|Z|其中 阻抗Z的模，即阻抗的
33、值。 阻抗Z的阻抗角 阻抗Z的电阻分量 阻抗Z的电抗分量 阻抗三角形 电阻元件的阻抗： 在电压和电流关联参考方向下电阻的伏安关系的相量形式为R+_ 及共线 则 电感元件的阻抗： 在电压和电流关联参考方向下电感的伏安关系的相量形式为jwL_+ 则 +_ 电容的阻抗： 在电压和电流关联参考方向下电容的伏安关系的相量形式为则 容抗2. 欧姆定律的相量形式 ZRZLZC+_ 电阻、电感、电容的串联阻抗：在电压和电流关联参考方向下，电阻、电感、电容的串联，得到等效阻抗其中：阻抗Z的模为 阻抗角分别为 。可见，电抗X是角频率的函数。当电抗X0(L1/C)时，阻抗角Z0，阻抗Z呈感性；当电抗X0(L1/C时
34、，阻抗角Z0，阻抗Z呈容性；当电抗X0(L1/C)时，阻抗角Z0，阻抗Z呈阻性。3. 串联阻抗分压公式：引入阻抗概念以后，根据上述关系，并及电阻电路的有关公式作对比，不难得知，若一端口正弦稳态电路的各元件为串联的，则其阻抗为 串联阻抗分压公式 二、导纳N0+_1定义：正弦稳态无源二端网络端钮的电流相量及电压相量之比定义为该二端网络的导纳，记为Y，即 复导纳（S）GB|Y|其中 导纳Y的模（S） 导纳Y的导纳角。 导纳Y的电导分量导纳三角形 导纳Y的电纳分量可见，同一二端网络的Z及Y互为倒数特例： 电阻的导纳 电容的 BC电容的电纳，简称容纳。 电感的 BL称为电感的电纳，简称感纳；2. 欧姆定
35、律的另一种相量形式若一端口正弦稳态电路的各元件为并联的，则其导纳为 并联导纳的分流公式： RLC并联正弦稳态电路中，根据导纳并联公式，得到等效导纳Y可见，等效导纳Y的实部是等效电导G(1/R)|Y|cosY；等效导纳Y的虚部是等效电纳B|Y|sinYBC+BLC -1/L，是角频率的函数。导纳的模为：导纳角分别为: 由于电纳B是角频率的函数，当电纳B0(C1/L)时，导纳角Yo，导纳Y呈容性；当电纳B0(C1/L)时，导纳角Yo，导纳Y呈感性；当电纳B =0(C =1/L)时，导纳角Y0导纳Y呈阻性。注意：两个电阻的并联及两个阻抗的并联对应三、同一二端网络： 其中： ， ， 一般情况下，一个由电阻、电感、电容所组成的不含独立源的一端口正弦稳态电路的等效阻抗Z(j)是外施正弦激励角频率的函数，即Z(j)R()+jX()式中R()ReZ(j)称为Z(j)的电阻分量，X()ImZ(j)称为Z(j)的电抗分量。式中电阻分量和电抗分量都是角频率的函数。所以，要注意到电路结构和R、L、C的值相同的不含独立源的正弦稳态电路，