非正弦交流电路(共22页).doc

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1、精选优质文档-倾情为你奉上第9章 非正弦交流电路学习指导与题解一、基 本 要 求 1建立几个频率为整数倍的正弦波可以合成为一非正弦周期的概念。明确一个非正弦周期波可以分解为一系列频率为整数倍正弦波之和的概念（即谐波分析）、谐波中的基波与高次谐波的含义。了解谐波分析中傅里叶级数的应用。2掌握波形对称性与所含谐波分量的关系。能根据波形的特点判断所含谐波的情况。了解波形原点选择对所含谐波的影响。3掌握非正弦周期电压和电流的平均值（即直流分量）和有效值的计算。能根据给定波形计算出直流分量。能根据非正弦周期波的直流分量和各次谐波分量，计算出它的有效值。4掌握运用叠加定理和谐波分析计算非正弦交流电路中的电

2、压和电流的方法。5建立同频率的正弦电压和电流才能形成平均功率的概念。掌握运用叠加定理和谐波分量计算非正弦交流电路中和平均功率。二、学 习 指 导在电工技术中，电路除了激励和响应是直流和正弦交流电和情况外，也还遇到有非正弦周期函数电量的情况。如当电路中有几个不同频率的正弦量激励时，响应是非正弦周期函数；含有非线性元件的电路中，正弦激励下的响应也是非线性的；在电子、计算机等电路中应用的脉冲信号波形，都是非正弦周期函数。因此，研究非正弦交流电路的分析，具有重要和理论和实际意义。本章的教学内容可分为如下三部分：1非正弦周期波由谐波合成的概念；2非正弦周期波的谐波分析；3非正弦交流电路的计算。着重讨论非

3、正弦周期波谐波分析的概念，非正弦周期量的有效值和运用叠加定理计算非正弦交流电路的方法。现就教学内容中的几个问题分述如下。（一）关于非正弦周期波的谐波的概念非正弦周期波是随时间作周期性变化的非正弦函数。如周期性变化的方波、三角波等。这类波形，与正弦波相比，都有变化的周期和频率，不同的是波形而已。几个频率为整数倍的正弦波，合成是一个非正弦波。反之，一个非正弦周期波，可以分解为含直流分量（或不含直流分量）和一系列频率为整数倍的正弦波。这些一系列频率为整数倍的正弦波，就称为非正弦周期波的谐波。其中频率与非正弦周期波相同的正弦波，称为基波或一次谐波；频率是基波频率2倍的正弦，就称为二次谐波；频率是基波频

4、率3倍的正弦波，称为三次谐波；频率是基波频率倍的正弦波，称为次谐波，为正整数。人们通常将二次及二次以上的谐波，统称为高次谐波。（二）关于谐波分析的方法在电路分析中，将非正弦周期波的分解，应用傅里叶级数展开的方法，分解为直流分量（或不含有）和频率为整数倍的一系列正弦波之和，称为傅里叶分析，又称为谐波分析。一人周期为的函数，如果满足狄里赫利条件，则可以展开为如下三角级数：这是一个无穷级数，由法国人傅里叶（）提出来的，故称为傅里叶级数。式中，称为傅里叶系数，由如下公式计算得出： 是一周期时间内的平均值，称直流分量。的正弦波，称为基波；的正弦波，称为二次谐波；的正弦波，称为次谐波。当为奇数时，称为奇次

5、谐波；为偶数时，称为偶次谐波。非正弦周期波的傅里叶级数展开，关键是计算傅里叶系数的问题。在电工技术中，遇到的非正弦周期波，都满足狄里赫利条件的，均可展开为傅里叶级数。常见的非正弦周期波的傅里叶级数展开式，已在手册及教材中列出，如下表所示，以供查用。常见非正弦周期波的傅里叶级数展开式波 形 图傅里叶级数展开式 狄利赫利条件：在， 或0，区间，（1）除有限个第一类间断点外，其余各点连续；（2）只有有限个极点。波 形 图傅里叶级数展开式（三）关于波形对称性与所含谐波分量的关系 在电工技术中遇到的非正弦周期波，许多具有某种对称性。在对称波形中，傅里叶级数中，有些谐波分量（包括直流分量。因直流分量是的零

6、次谐波分量）不存在。因此，利用波形对称性与谐波分量的关系，可以简化傅里叶系数的计算。1波形对称性与谐波分量的关系有如下几个对称性与谐波分量的关系有如下几个对称性波形及其傅里叶系数情况。（1）偶函数 波形对称于纵坐标，满足=条件，如图9-1所示。则，傅里叶级数中只含和项，=1，2，3，。亦即这类对称性非正弦周期波，只含直流分量和一系列余弦 函数的谐波分量。 （2）奇函数 波形对称于坐标原点，满足 图9-1 偶函数波形举例条件，如图9-2所示。则， =0，傅里叶级数中，只含项，=1，2，3，。亦即这类对称性非正弦周期波，只含一系列正弦函数的谐波分量。（3）奇半波对称函数 若波形移动半周与原波形成镜

7、像，即对横轴对称，满足条件。如图9-3所示，波形不对称于纵轴和原点，故它图9-2 奇函数举例 不是偶函数和奇函数，只是移动与原波形对称于 横轴，则傅里叶系数中，和中为奇数，即=1，3，5，。这类非正弦周期波只含奇次谐波。所以，这类奇半波对称函数，称为奇谐波函数。以上是三种对称波形及其谐波分量情况，下面再介绍半波重叠波和四种双重对称性波形及其谐波分量情况。 （4）半波重叠函数 若波形移动半波与原波形重叠，满足条件。如图9-4所示，不对称于纵轴和原点，故它不是偶函数和奇函数，只是移动与原波形重叠。则傅里叶系数 图 9-3 奇半波对称波形举例和中为偶数，即=0，2，4，6，。这类非正弦周期波只含偶次

8、谐波。所以，这类半波重叠函数，称为偶偕波函数。 图 9-4 半波重叠函数波形举例 图 9-5 奇函数且半波对称波形举例 （5）奇函数且奇半波对称 若波形满足和两个条件。如图9-5所示，波形对称于原点，是奇函数，且移动与原波形对横轴成镜像对称，又是奇半波对称函数。则傅里叶系数中，中为奇数，即=1，3，5。傅里叶级数中只含项的奇次谐波。所以，这类奇函数且半波对称波，只含正弦函数的奇次谐波。 (6) 偶函数且奇半波对称 波形满足=和两个条件。如图9-6所示，波形对称于纵坐标，是偶函数，且移动与原波形对横轴成镜像对称，又是奇半波对称函数。则傅里叶系，中为奇数，即=1，3，5。傅 里叶级数中只含项的奇次

9、谐波。所以，这类偶函数且奇半波对称对称波，只含余弦函数的奇次谐波。（7）偶函数且半波重叠 波形满足和两个条件。如图9-7所示，波形对称于纵轴，是偶函数，且移动与原波形重叠，又是半波重叠函数。则傅里叶系数中，中为偶函数，即=0，2，4，6，。傅里叶级数中只含和项的偶次谐波。所以，这类偶函数且半波重叠波，只含余弦函数的偶次谐波，包含直流分量。（8）奇函数且半波重叠 波形满足和两个条件，如图9-8所示。波形对称于原点，是奇函数，且移动与原波形重叠，又是半波重叠函数。则傅里叶系数中，中的为偶数，即=2，4，6，。傅里叶级数中只含项的偶次谐波。所以，这类奇函数且半波重叠波，只含正弦函数的偶次谐波。 图9

10、-7 偶函数且半波重叠波形举例 图 9-8 奇函数且半波重叠波形举例 2。非对称性非正弦周期波谐波分析的简化计算 （1）非对称性非正弦周期波，可以分解为偶部和奇部之和。偶部是对称于纵轴的偶函数，奇部是对称于原点的奇函数。即 图9-9 非对称性非正弦周期波及其偶部和奇部波形图 然后，利用波形的对称性来简化傅里叶系数的计算。 例如，如图9-9（）所示的非对称性非正弦周期电压波，它的偶部为如图9-9（）所示，是偶函数且半波重叠波，从上述波形对称性可知，它的傅里叶级数只含和项的偶次谐波。即 奇部如图9-9()所示，它是一正弦函数，即 故非对称性非正弦周期波的傅里叶级数展开式为 （2）将非对称性非正弦周

11、期波移动坐标原点位置，便可提到对称性波形，从而可以简化傅里叶级数展开式的计算。例如9-9 ()所示非对称性非正弦周期电压波,移动得出如图9-10所示的波形,它对称于纵轴，是偶函数，傅里叶系数中，只含和，傅里叶级数展开式为图9-10 偶函数波形图今若求图9-9（）所示非对称性非正弦周期电压波的傅里叶级数展开式，可将图9-10波形移动便可得到。因此，将上式中的以代入便得出波形的傅里叶级数的展开式为这一结果，与分解为偶部和奇部之和的方法分析结果是相同的。从而可以了解利用波形对称性分析非对称性非正弦周期波谐波的方法。还应指出，坐标原点位置的移动，即可沿横轴移动，也可沿纵轴移动，以获得对称性波形为准。（

12、四）关于频谱的概念上述傅里叶级数中，将和合并为一正弦函数形式为 式中 上式就是傅里叶级数三角函数第二种形式。当然，也可以将和合并为一余弦函数，得出第三种傅 里叶级数的三角形式，即(a) 振幅频谱(b) 相位频谱图9-12 振幅频谱图和相位频谱图为了方便而又直观地表示一个周期信号包含有哪些谐波分量，各谐波分量所占的比重及它们相互的关系，可以作出频谱图来表示和分析。根据上述第二种或第三种傅里叶级数三角函数形式，作出振幅频谱和相位频谱两种频谱图。振幅频谱，是将非正弦周期函数中各次谐波振幅值按角频率依次分布的图形，纵坐标表示振幅，横坐标则表示角频率，振幅频谱图如图9-12（）所示。以各次谐波的相位为纵

13、坐标，以角频率为横坐标，作出相位频谱图，如图9-12（）。在频谱图中，对应于某一角频率的表示振幅大小和相位的垂直横坐标的线段，称为谱线。每条谱线的高度表示一个谐波分量的振幅值和初相位。周期函数的频谱具有如下的特性：（1）频谱是由一系列不连续的谱线组成，称为不连续频谱或离散频谱。频谱的这种性质，称为离散性。（2）每条谱线只出现在基波角频率及其整数倍角频率上，相邻谱线间的间隔等于基波角频率。频谱的这种性质，称为谱波性。（3）振幅频谱中，各条谱线的高度，随角频率的增加而减小，当角频率无限增大时，谱线的高度就无限减小，频谱逐渐收敛。振幅频谱的这种性质，称为收敛性。周期函数信号的频谱，在信号的分析中，具

14、有重要的理论与实际的意义。（五）关于非正弦周期波的直流分量与有效值 1直流分量 非正弦周期波的直流分量，就是在一个周期时间内，的平均值，即（1）对称于原点的非正弦周期波，没有直流分量。即在一个周期中，正、负半周所包含的面积相等，上式积分为零，。这类非正弦周期函数有：奇函数波、奇半波对称的奇谐波函数波、偶函数且奇半波对称波和奇函数且半波重叠波等。（2）偶函数波、半波重叠偶谐波和偶函数且半波重叠波等，上式积分不为零，均有直流分量。可以通过在一个周期中正、负半周所包含面积之差来进行计算。2有效值周期函数的有效值定义式为设非正弦周期电流为 代入上式，得的有效值为 （1）将上式展开的几项积分为式中，次谐

15、波分量的有效值。将上述结果代入（1）式中，便得非正弦周期电流的有效值为 上式导出中，应用了如下三角数组的正交性，即式同理，非正弦交流电压的有效值则为 表明：非正弦周期量的有效值，是直流分量和各次谐波分量有效值平方和的开方。（6）关于非正弦周期电流电路中电压和电流的计算非正弦交流电源激励的线性电路中，电压和电流的分析，可按如下步骤进行计算。（1）将非正弦周期激励电压或电流，应用傅里叶级数分解为直流分量（或不含有）和各次谐波分量之和。由于电工技术中所遇到的非正弦周期量，一般都可以展开为傅里叶级数形式，而且傅里叶级数都是收敛的，频率越高的谐波振幅越小，因此，较高次谐波因振幅很小而可以忽略不计。所以，

16、对非正弦周期函数电量进行傅里叶级数展开时，一般只取接近基波分量的前几项，所取的项数多少，应视所要求的准确度而定。（2）分别计算出直流分量和各次谐波分量单独作用时，电路中的电压和电流分量。直流分量单独作用时，电路中各次谐波分量均置零，作出直流稳态电路，这时电感相当于短路，电容相当于开路。按直流电阻电路分析方法进行计算，求出待求支路中的电压和电流分量。每一谐波分量单独作用时，按正弦交流电路分析的相量法进行计算。这时对于次谐波，相量模型中，感抗是，容抗是。最后应将分析计算所得的待求支路相量形式的电压和电流分量，变换时域正弦量的瞬时值表达式。（3）应用叠加定理将各分量单独作用时，所计算的结果进行叠加，

17、求它们的代数和，便求出线性电路在非正弦周期函数电源激励下所求支路的电压和电流。 应该注意的是，叠加时应按瞬时值表示式不进行。因各次谐波的频率不同，故不能用相量进行叠加。（七）关于非正弦交流电路平均功率的计算 若一个二端网络，端口的非正弦周期电压和电流分别为则二端网络吸收的平均功率为式中，表明：（1）非正弦交流电路的平均功率，等于直流分量功率和各次谐波平均功率之和。非正弦交流电路中，不同频率的各次谐波平均功率满足叠加性，而在直流电路和单一频率多电源正弦交流电路的有功功率不满足叠加性。（2）非正弦交流电路中，同次谐波电压和电流形成平均功率，而不同次谐波电压和电流不形成平均功率。这是由于三角函数的正

18、交性所决定的。 本章学习的重点内容是，非正弦周期波谐波分析的概念，非正弦周期量有效值的计算和非正弦交流电路中电压和电流以及平均功率的计算。三、解 题 指 导（一）例题分析 例9-1 波形对称性与所含谐波分量情况的分析。如图9-12（）所示仅为非正弦周期波的的波形，试分别给出如下函数一个完整周期的波形。（1） 为偶函数且只含奇次谐波；（2） 为奇函数且只含偶次谐波； 图 9-13 例9-1 波形图解 解题思路 利用波形的对称性与所含谐波的关系，偶函数波形对称于纵轴；奇函数波形对称于原点；奇谐波函数的波形必是奇半波对称，即波形移动与原波形成镜像对称；满足的条件；偶偕波函数的波形必是半波重叠函数，即

19、波形移动与波形重叠，满足的条件。根据以上波形对称性与所含偕波的关系，便可在给出波形条件下，绘出整个一周期的波形。解题方法 （1）为偶函数且只含奇次谐波。第一步，在坐标图上先作出如图11-13（）所示的区间的波形；第二步，根据是偶函数，作出对称于纵轴区间的波形；第三步，根据只含奇次谐波是奇半波对称，对已作出的波形移动与横轴成镜像对称，作出整个周期的波形，如图9-13（）所示。 （2）为奇函数且只含偶次谐波。第一步，在坐标图上作出如图9-12（）所示区间的周期的波形；第二步，根据是奇函数，作出对称于原点区间的波形；第三步，只含偶次谐波是半波重叠函数，对已作出的波形移动，与原波形重叠作出整个周期的波

20、形，如图9-13（）所示。 例9-2非正弦周期电流电路的计算。如图9-14所示电路， V。求电流及其有效值和电路吸收的平均功率。 解解题思路（1）首先，运用叠加定理，分别计算出输入电压各谐波分量单独作用时的电流分量。然后，在时域进行叠加，求出输入电流；（2）按非正弦函数由谐波分量计算有效值的公式，计算出的有效值；（3）按相同次数谐波电压和电流及其相位差计 图9-14算出各次谐波的平均功率，最后叠加得出电路吸收的平均功率。解题方法（1）计算输入电流当直流分量电压单独作用时，电路的导纳为故输入直流分量电流为 基波电压分量单独作用时，电路导纳为 故基波电流为 三次谐波电压单独作用时,电路的导纳为故三

21、次谐波电流为 五次谐波电压单独作用时,电路的导纳为 进行叠加求出端口输入电流为 (2)计算电流的有效值为(3)计算电路吸收的平均功率 (二) 部分练习题解答练习题 11-2 图9-1 ()所示方波，如果把纵轴向右平移至处，波形如图9-5所示。试利用图9-2，写出该方波的傅里叶级数。 解 利用图9-2，可写出图9-1 ()所示方波的傅里叶级数为 现将图9-1 ()所示方波的纵坐标向右平移至处，得出如图9-5所示方波。因周期，故处是，以代入上式便得出图9-5所示方波的傅里叶级数为或 练习题9-5 试说明图9-13所示三角波原点分别选在，三点所含谐波成分有何不同？解 （1）三角波原点选在点，波形对称

22、于纵轴，是偶函数，则；且波形移动，与原波形成镜像，又是奇半波对称，只含奇次谐波。因此，三角波是项的奇次谐波。（2）三角波原点选在点，波形不对称于纵轴，也不对称于原点，不是偶函数也不是奇函数。而波形移动，与原波形成镜像对称，故它是奇半波对称，这时三角波是含和的奇次谐波，即=1，3，5，。（3）三角波原点选在点，波形对称于原点，是奇函数，则；且波形移动，与原波形成镜像对称，又是奇半波对称函数，只含奇次谐波。因此，三角波是只含项的奇次谐波。练习题 9-7 施加以二端口网络的电压，流入端口的电流。求：（1）的有效值；（2）的有效值；（3）平均功率。解 （1）（2）（3）（三）部分习题解答9.115方波

23、电压的峰谷值为20 V，若滤去其三次谐波。试绘出波形图，问所得波形的峰谷值是多少？解 如图9-1（）所示方波电压，峰谷值为20 V，它的傅里叶级数为三次谐波电压为滤去后，电压波形表达式为作出波形图，如图9-15所示。从图中可见，的峰谷值为。9.12电路图如图题9-4所示，。 （1）计算电路中的电流；（2）电流的有效值是多少；（3）计算电阻消耗的平均功率；（4）计算单独作用时电阻消耗的平均功率；（5）计算单独作用时电阻消耗的平均功率；（6）由（3），（4），（5）的计算结果，能得出什么结论？解 （1）计算电路中的电流当单独作用时，的振幅相量为图9-15 习题9.11第5题波形图当单独作用时，的振

24、幅相量为解出 （2）计算电流的有效值为 （3）计算电阻消耗的平均功率 （4）单独作用时电阻消耗的平均功率为 （5）单独作用时电阻消耗的平均功率为 （6）从（4），（5）两项计算的平均功率与之和为与（3）计算的平均功率相等，即。故可得出结果：非正弦交流电路中，电路吸收的平均功率，等于相同频率的个次谐波电压与电流形成的平均功率之和。因此，符合叠加定理。9.14R L C串联电路，外施电源电压波形如图9-6所示，输出电压取自电阻两端，试绘出输出电压的频谱图。解 （1）写出图题11-6所示三角波的傅里叶级数。从教材图918（）三角波的傅里叶级数现本题图题9-6所示三角波电压是直流分量与对称纵轴偶函数三

25、角波各谐波分量之和。直流分量是谐波之和是上式中的傅里叶级数。为1，3，5，7， （2）计算电阻两端的输出电压直流分量电压：由于直流稳态时，电容相当于开路，电路中的电流，故。基波电压：应用相量法按分压关系计算出的振幅相量为三次谐波电压：其振幅相量为五次谐波电压：其振幅相量为故解出输出电压为 （3）作出振幅频谱图，如图9-16所示。9.16已知图题9-8（）所示三角波的傅里叶级数为 。试求图题9-8（）所示三角波的傅里叶级 图9-16 三角波振幅频谱数。 解 从图题9-8（），（）可见，和的周期均为角频率为 将波形沿横轴向左平移，便提到的的波形图。因此，的傅里叶级数是以代入式的，即代入式中且，的傅

26、里叶级数为本 章 小 结（1）非正弦周期电流、电压可以利用傅里叶级数展开式分解为直流分量和各次谐波分量之和；（2）可以用傅里叶级数的系数公式，或者用查表的方法，确定非正弦周期电流、电压的直流分量和各次谐波。（3）应用线性电路的叠加原理，分别求直流分量与各次谐波的电路响应分量。然后将这些响应分量的瞬时值表达式叠加为电路总的响应。各次谐波分量的计算可应用相量法。（4）非正弦周期电流、电压的有效值等于直流分量与各次谐波分量有效值的平方和的平方根。非正弦周期电流、电压的平均值（一般指整流平均值）等于它们的绝对值在一个周期上的积分平均值。非正弦周期电流、电压的平均功率等于直流分量和各次谐波分量的功率之和。专心-专注-专业