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1、关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性研究续（15） 摘 要 文章是新量子力学概要补充之，文中用笔者的量子引力常数17，诠释了海森伯先生测不准关系的真正涵义。还用笔者和费曼先生的理论，即能量传导三部曲的作用原理中的场的概念，再次证明白，杨-米尔斯规范场理论的正确性和意义。对新量子力学的好用性，有了进一步的归纳整理，形成了简洁的可操作的方法和步骤。还发觉了电流和电磁波的传播新解。同时还对推动凝合态物理的发展方面，提出了一些试验及证明的线索。通过对电扇等动力装置的理论分析，再次证明，量子力学的跃迁理论，在宏观领域也是普遍适用的.这就加速了大一统的进程. 关键词 量子引力常数；测不准关
2、系；规范场；能量传导三部曲；作用原理 中图分类号 O4 文献标识码 A 文章编号 1674-6738236-0174-04 1 概述 本文是对笔者新量子力学的补充之。文章正文前两小节，是充分认定，笔者的新量子力学理论中的原理，与海森伯先生的测不准关系，和杨-米尔斯两位先生的规范场理论，是完全一样的。认定笔者的新量子力学，与学界的主流认知是一样的。文章的后几节，是对笔者新量子力学理论的更具好用性的开拓。也就是，试图用新量子力学的理论、方法，去解决大一统问题。笔者诚心希望，用绵薄之力，为量子力学的深化探讨和发展，供应有益的线索。同时也希望和信任会引起同行和各方面的关注。 2 量子引力常数0.192
3、3，与测不准关系的一样性 海森伯先生的测不准关系，是量子力学的重要特征之一。表明粒子和能量的相互位置，具有不确定性，是不行能同时测准的。现在，笔者对这个问题已有了明确的证明。即笔者在系列文章17中，给出了量子引力常数0.1923。正式确定了，能量和粒子的位置关系。即，只要确定了电磁场的能量轨道，然后，乘以量子引力常数0.1923，就是粒子的精确位置轨道。反之，假如知道了粒子的位置轨道，然后，除以量子引力常数0.1923，就是电磁场的能量轨道。也就是说，电磁场强度和粒子引力大小，由量子引力常数0.1923联系着。这样，由于有了量子引力常数0.1923，测不准关系就有了完备的定义和结局了。 3 杨
4、-米尔斯规范场及对称确定相互作用理论的意义 笔者通过找到量子相轨道能级层图X形对称结构，即坐标右上角和左下角90对称，右下角和左上角180对称14-17。就再次证明白整个规范场理论是完全正确的。同时，也证明新量子力学与规范场理论是完全一样的。而杨振宁先生，在爱因斯坦先生的理论及对全部规范场理论的高度总结的基础上，又提出对称确定相互作用的理论。笔者认为，这个理论说明，即使再大的场，也有边际。因此，有边际就对称，对称就守恒。应当说，自然界全部的问题和定律都应和这有关系。这从笔者和费曼先生的能量传导三部曲的传导方式就可证明14-17。因此，这是全部物理学中的大道理，杨振宁先生的理论和全部规范场的意义
5、就在于此。 虽然也存在着宇称不守恒，即李政道先生和杨振宁先生提出的衰变中的宇称不守恒理论。但笔者认为，此不守恒乃是宇宙演化的“逆过程”，见后面6中之论述。此逆过程与升降温逆过程不同，这是由于分数能级在相互作用中，形成的同心圆轨道与整个电磁场失去完整的、统一的轨道和质心所致。 4 新量子力学的好用性与方法 笔者在系列文章17中，在论证量子引力常数的时候，已经明确，电场强度0.1923=引力场强度。现在仍有必要更明确地强调和阐述一下全部关系。 1）笔者在系列文章1-17中，用三合一量子轨道方程所论述的内容，都是电磁场的轨道，因为F1和F2所用的能级和能量都是电量。 2）当求出量子引力常数后，量子的
6、引力轨道就浮出水面了。即知道电磁场强度，然后，乘以0.1923，就是量子引力轨道，即粒子的真正踪迹，即测不准关系最终有了完满的结局。 3）依据笔者论述的宏观场的计算思路17，粒子的原子系统电磁场和整个宇宙的电磁场都是一样的、统一的。因此，整个场就像俄罗斯套娃一样，可大可小，只是坐标能级图的大小而已。因此，随意位置，只要测得电磁场强，然后，乘以量子引力常数0.1923，即是引力场强。反之亦然，即，假如知道了引力场强，然后，除以量子引力常数0.1923，就是电磁场强。当然，千万不要遗忘检查，是否引入了相对论效应的宇宙膨胀系数15。 4）以上三点，就是新量子力学的简洁明快、易于操作的最好用的精髓和程
7、序。 5）轨道半径的换算 我们知道光速，即电磁波速=30万公里/秒。同时我们也知道粒子的频率。然后，/=，波长就是轨道半径。因为自旋和轨道是同步的，粒子振动的频率就是轨道的频率1-17。 依据上述原理，再合理运用三合一量子轨道方程和量子引力常数0.1923，就可去求解电磁场轨道半径和粒子轨道半径的详细坐标位置了。这里应把电磁场和粒子都看作是谐振子，只是大小不同。即用轨道方程求出详细轨道，然后依据作用双方的能级差，在相轨道能级层图上确定相位。 5 電磁场传播的计算和电磁波的传播特性 1）第一步，首先确定电介质，即电阻。笔者的相轨道能级层图X形结构，分为90到180四个能级和相位角，即四个能级差。
8、假如电场要将180的粒子激发到+90，要做好几回功，这样的结构介质，明显电阻大。反之，假如能级差小，比如常态化的粒子数反转多的，即处于亚稳态的结构介质，以及处于最高能级的，且有自由电子的结构介质，电阻小。依据这个原理，用笔者的1/2？F1-1/2？F20的量子轨道方程14，就可以计算此类问题。同时应用笔者1/2？2/？x2？2/？t2F1-1/2？2/？x2？2/？t2F20的偏微分方程9，就可计算电磁场做功前后的相位角及轨道。当然，轨道方程中的F2代表外系统现有的能量值，和在轨卫星轨道及能量相像.而偏微分方程中的F2应当代表负荷的能级，F1与F2的能级差越大，则代表做功越大。 上面是计算问题
9、。现在论述如何确定电阻的能级和坐標。一般状况下，电阻的能级和坐标，就看元素周期表。 首先，将元素周期表从VIII族右边纵向剪开，然后，左右两部分对齐。主族A是X轴，副族B是Y轴。IA代表X轴最高能级，虽在Y轴，但受X轴限制。IB代表Y轴最高能级，虽在X轴，但受Y轴限制。这就是能量互导的结果，本系统Y轴降频。而外系统X轴升频。见16。现在仍看元素周期表，最高能级因能级差小，处在坐标最顶端，最易被电离，故电阻最小。最低能级因能级差大，处在坐标最下端，不易被电离，故电阻大。然后，就依前述方法，计算电阻能级。而超导体则是另外一回事，超导，就是想方设法将多能级差，变为单能级差，这样电阻就小了。这就是实现
10、超导的路径。 2）以铜元素为例，探讨电流如何传输及其它。 轨道形态与电阻大小。首先，铜元素本属Y轴，但处在元素周期表X轴最顶端，受Y轴限制，属于本系统。其轨道是圆形的。之所以导电性能好，电阻小，主要是因为最外层是单电子，即自由电子，也就是能级分隔线上只有其自己。假如能级分隔线上是双电子，那么一个属于上一级，一个属于下一级，不自由，有牵连，轨道亦椭亦圆，电阻大。 新量子力学对电流的重新相识8-17中的泡利不相容原理模型及其它。所谓电流，就是电子在绕圆轨道运行。圆的面积最小，故电阻最小。所以，电流就是这种圆电子轨道的运动。所谓电压，就是圆频率的叠加，再乘以电子的电量和能级。之所以有感抗，就是这种圆
11、轨道场的变形和反弹力。而为什么导线四周的磁场都是同心圆，应当说，就是这种圆轨道电流的垂直反应所致。不仅如此，某些特别电场本身就是同心圆，都说明圆电流之说是有依据的.因此，量子轨道方程1/2？F1-1/2？F2=0时所示的圆轨道，当，且仅当，作用双方都处于最高能级时，就是最志向的、最佳的客观反应。但此圆或同心圆，与分数能级同心圆不同.这要从准聚变，即形成中子及衰变时说起。见本文6.2中的论述。 电流的正和负，只和电子相互作用的能级有关，即和跃迁有关，高能级为正，低能级为负。 在上面圆电流、圆电磁场传播轨道的基础上，我们之所以看到的、感觉到的，光线和电磁波是直线传播的，实在是圆电流或圆电磁场半径伸
12、向无限远处的效果。其半径，相像于等势线，也应具有和圆电流、圆电磁场同样的能量、脉动频率、自旋、点状性和波速。另外，其相对性效应，如爱因斯坦环，那的确是因为电磁波传播之间，有其它电磁场扰动引起的，但终归还是爱因斯坦环，还是有圆电流、圆电磁场轨道的影子。 另外，现在还可以更清晰的看到，电流、电磁场、电磁波的圆形传播轨道及其半径伸展，和凝合态的形成之间的关系了2-17，即都在同一个过程中，只是各自的临界场合和临界状态不一样罢了。 6 衰变中的宇称不守恒与分数能级准聚变逆过程与宇宙演化 1）笔者在系列文章17中曾论述，在原子系统中的核内和核外相互作用“互导”中，核力空虚了，为了稳定，于是产生聚变的走向
13、，以增加核控力。但，由于整数能级的聚变，即增加壳层条件不充分，于是就产生分数能级的准聚变。分数能级的准聚变就生成中子。准聚变的概念，笔者就是从有些原子内，中子数多于质子数的现象推出来的。另，据笔者分析，中子星的形成，很有可能与此现象相像.当这种准聚变后，再进一步演化时，即在连带性能量保留1的作用下，质子内的夸克的分数电荷超过极限。简洁说，即两个上夸克+4/3e，和一个下夸克-1/3e，演化为+4/3e弱，和-1/3e强。或，中子内，一个上夸克+2/3e，和两个下夸克-2/3e，演化为+2/3e弱，和-2/3e强时，则中子就有向介子演化的可能。于是质子或中子的频率就紊乱了。于是，就产生相互作用。
14、于是就产生W和Z0玻色子。于是就发生准聚变的逆过程。于是就产生衰变，即中子衰变。关键是释放电子，这是保持整体稳定的一个环节。 2）另外，既然，衰变是准聚变的逆过程，且是同心圆轨道，因此，就与整个电磁场失去统一的轨道和质心。即是一种特别的手征破缺态。这正是宇称不守恒的缘由。假如，深究分数能级的性质，只能说，由于夹在两个整数能级之间，亦上亦下，左右摇摆，因此，电子之间就会相互排斥。故其相互作用就没有共同的轨道。因此，只能是同心圆轨道。 另外，在衰变中，又因为是分数能级的一边倒，因此，在这种状况下探测到的，中微子全是左撇子，也就不惊奇了。 3）上述准聚变的逆过程，也预示着，宇宙演化，“从无到有，然后
15、又从有到无。”的论述16，有了肯定的理论支撑。且，科学理论认为，随着宇宙的演化，序号小的元素，必将向序号大的元素方向聚变。而笔者认为，全部聚变的将来，应当就是衰变。中子星如何解体？原子演化到最终了，下一步。这也应是对笔者论点的一个支持。 7 应用新量子力学在拓扑绝缘体方面的探究芯片刻录及其它 将符合相轨道能级层图X形结构9018014-17的芯片材料，在180的角度，加手征态的磁场。同时，在90的角度加交变电场，改变的频率越快越好，波长越短越好。这就相当于一台刻录机，可随时调整图形。这样制作的芯片，更薄、更小，容量更大。因为加了手征态磁场，可提高晶体的粒子数反转效应，使导电性和方向性更好。 8
16、 从电扇等的传导方式，探究新量子力学在动力装置的应用前景 电扇叶片在启动时，就遵守量子能级的跃迁方式，从低能级向高能级跃迁。即从圆心向叶片末端跃迁。然后，形成能量传导三部曲的传导方式，凹凸能级相互“寻的”。然后，凹凸能级就旋转成台风形式。 但叶片是基本封闭的，这就犹如一堵墙。于是，依据燃烧过程中的绝热现象，能量快速增加，且向近日点集中，于是，近日点就成“燃烧”扩散的集中方向。然后，再在叶片反射力的作用下，将能量推向前方。这就是，螺旋桨等动力装置的能量传导的一般方式。 明显，螺旋桨的根部在“绝热”状态下，是担当极大压力的。因此，要提高发动机的推力，那么，就要选用合适的晶体材料，以增加反射力。依据
17、笔者“静压力形成晶体凝合态”2、16、17的原理，即依据角速度封为零时，不同的角速度，其半径传向无限远处，反射回来形成的晶体形态不同的原理，那么，只要选择合适的晶体形态和材料，则必会使其动力，达到最优化和最大化。另外，这里再将开头的近日点、远日点问题简洁说明一下，假如近日点是高能级，那么远日点则会大大的成为累赘，这是不符合事实的。这再一次证明，量子力学的跃迁理论，无论是在微观，还是在宏观都是普遍适用的。当然，远日点的选择要考虑动力的能量，尽量达到最优化。 9 更正 由于笔者疏忽，在科技传播2022年，总第219期，第176页，左边上数第6行，“即主族已衰弱”，应为：“即副族已衰弱”。特此更正，
18、由此给读者带来的不便，深表歉意。 参考文献 1周万连，宇宙膨胀和能量守恒问题J.北京：科技传播，2022：152. 2周万连，续论与连带性能量保留即能量不守恒有关的几个问题J.科技传播，2022：111. 3周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨J.科技传播，2022：162. 4周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续J.通讯世界，2022：224. 5周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续2J.通讯世界，2022：196. 6周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续3J.通讯世界，20
19、22：279. 7周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续4J.北京：科技传播，2022，8：103-104，113. 8周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续5J.北京：科技传播，2022，8：128. 9周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续6J.北京：科学家，2022：12，31. 10周萬连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续7J.北京：科学家，2022：2-3. 11周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续8J.北京：科学家，2022：17-19. 12
20、周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续9J.北京：科学家，2022：3-5. 13周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续10J.北京：科学家，2022，5：22-23. 14周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续11J.北京：科学家，2022：92-95. 15周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续12J，通讯世界，2022. 16周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续13J北京：科技传播，2022：89. 17周万连，关于量子力学-经典力学-相对论力学的统一性理论可行性探讨续14J北京：科技传播，2022. 第12页 共12页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页第 12 页 共 12 页