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1、复杂介质多波地震正演模拟的动力学射线追踪法1地震射线追踪辐射法是一种与光的性质和行为研究密切相关的几何地震方法，在地震学的发展过程中发 挥着很好的作用。早在19世纪末,一些学者在地震学研究中，就开始用射线法计算各种球 向对称结构介质中的地震波理论走时，以便将计算结果同观测资料进行比较,从而根据地震 波的走时曲线研究地球的内部结构。经过一个多世纪的发展,射线追踪法目前已成为许多 地球物理问题研究的基础,在诸如地震记录正演模拟、地震叠前偏移和地震层析成像等地 球物理正、反演工作中皆得到广泛应用，并发挥着极其重要的作用。特别是在地震叠前偏 移处理中，射线追踪法仍是目前计算速度最快和最有效的正演方法。
2、目前,动力学射线追踪在射线法中起着重要作用，为此,许多与此相关的方法得到了发展,而 动力学射线追踪最重要的应用莫过于旁轴射线近似和高斯射线束的计算2 zeopprits方程的基本原理弹性波在传播过程中若遇到弹性突变的地层分界面，就象光在非均匀介质中传播的情形一 样，能量在分界面上会重新分配,并产生反射和透射。而且,在反射和透射波中，还会出现不 同于入射波类型的波,称之为转换波。图1展示了纵波入射于各向同性介质1与介质2构 成的地层分界面上的情况，其中，除了产生反射纵波和透射纵波这两种同类波（P波）之外，还 会产生反射横波和透射横波这两种转换波（P-SV波）。为计算反射波和透射波的振幅值,可 如
3、图1选取坐标轴,Z轴垂直向下,XOY平面与分界面重合。假定所研究的弹性波为平面谐 波,并假设纵波位移沿射线传播方向为正,横波位移在射线传播方向的右侧为正（见图1射 线上黑点处的箭头方向）,那么，根据分界面上应力和位移连续的边界条件，即可推出计算反 射纵波、透射纵波、反射横波和透射横波位移振幅系数的Zoeppritz方程为式中:A、B、C、D分别为反射P波、反射P-SV波、透射P波、透射P-SV波的位移振幅系 数,亦即各波分量振幅与入射波振幅的比值；9入射角和各波反射角及透射角的正弦与波传播速度之间的关系则由斯奈尔定律确定。同样,当在垂直平面内偏振的横波入射到由两种介质构成的弹性分界面时，除了产
4、生反射横 波和透射横波这两种同类波（SV波）之外,还会产生反射纵波和透射纵波这两种转换波（SV-P 波），如图2所示。采取同上一样的处理措施,可推得SV波入射时反射横波、透射横波、反 射纵波和透射纵波位移振幅系数的计算公式为式中：E、F、G、H分别为反射SV-P波、反射SV波、透射SV-P波、透射SV波的位移振幅 系数；6根据（1）和（2）式,即可计算波在各向同性介质中传播、并以任意角度入射到弹性分界面上 时的反射波和透射波能量的分配情况。不过,当入射角大于临界角时- 反射波的性质会发生 变化，这样就不能直接应用、式计算各反射波的振幅系数。在多波地震勘探中，由于 反射转换波是以纵波速度下行传播
5、,而以横波速度上行传播，因此,在多波正演动力学射线 追踪过程中，可只考虑纵波超临界角入射情况。当纵波超临界角入射于分界面上时,根据斯 奈尔定律可知cos 03界面编码的基础在应用斯奈尔定律进行射线追踪时,为了使射线能按正确的传播路径传播,就必须根据实际 介质结构对界面进行正确的编码，即将各界面进行合理的排序，否则就会导致某些错误的追 踪结果。因此,正确的界面编码是应用斯奈尔定律进行射线追踪的基础,也是保证获得正确 追踪结果的前提。图3为一结构比较简单的层状介质模型,对这样的结构,其界面编码不会存在困难，因为射 线在旅行过程中所穿过的介质层序下行时依次递增，而上行时则依次递减，因此只要按常规 方
6、法从浅至深依次递增排列介质层序即可，图中R此外,对于回转型和存在逆断层的界面,在界面编码中应把单一的物理界面划分成若干个序 号递增、界面相连的局部界面（图7、8）o图7a为一回转型界面，图中G点能接收来自界面 AB段和BC段两部分的反射波,为使射线追踪能处理这样的情况,就必须将一种介质人为地 分成性质相同的两种介质，如图7b所示，将界面段AB编码为R在射线追踪界面编码处理中，只要根据本文阐述的编码原则,运用上述几个具有代表性的模 型界面编码规则,就可以处理复杂的介质结构。4连续介质介质层的简化一般情况下，实际地下介质常可近似成均匀的层状介质，每层介质的速度都可看成在垂向或 横向上是不变的。然而
7、,在沉积旋回比较明显的地区，垂向上常由许多层速度渐变的薄层组 成,另外,不少地区由于沉积物在横向上逐渐变化,导致介质层速度出现横向渐变。因此,有 时把一些实际介质视为连续介质将可能更具有实际意义。那么，在射线追踪中，对于垂向速 度连续变化的介质层,可以将其简化为若干个等厚的、速度均一的水平层进行追踪（图9a）; 而对于横向速度连续变化的介质层,则可以将其简化为若干等宽的、速度均一的垂直层进 行追踪（图9b）。图9中的AZ、AX为简化的均匀薄层的厚度,V5地震正演记录的一般资料根据上述内容及原则，编制了相应的二维各向同性弹性多波射线追踪正演程序。在追踪过 程中，通过试射法调整射线的初始出射方向。
8、这里介绍该程序对几个理论模型的正演模拟 结果,并在正演模拟中对所有模型只追踪P波和P-SV波。模型1为4层水平介质模型（图10）,各层速度如图所示,各层介质密度均假定为1 （下同）。 在正演中，炮点位于x=100m处，最小偏移距为100叫接收道数为96道,道间距为50m。图11 为该模型共炮点射线正演模拟记录。从图中可以看到,P-SV波有相位反转现象,其能量在相 位反转后逐渐变强;P波和P-SV波既存在于X分量记录中，也存在于Z分量记录中，这说明 在多波多分量地震处理中，做好波场分离是很有意义的。模型2仍为层状介质模型,是模型1的一种变型（图12）,各层速度值同上，只是各界面略有 倾斜。在正演
9、中，炮点位于中点x=2500m处,取中点激发方式,最小偏移距为25m,接收道数 仍为96道,道间距为50mo图13为该模型共炮点射线正演模拟记录,可以看到,在炮点附近 几乎接收不到P-SV波，但对第一层反射P-SV波来说却不那么明显,而这种规律与实际记录 是吻合的；另一个明显的特征是在X分量记录上,P波和P-SV波都是反相的。因此,在实际 处理中，须将X分量的负偏移距记录进行极性反转。模型3为具有连续介质层介质模型（图14）,其中第一层的速度呈横向线性变化,其左端P波 速度为1500m/s,右端P波速度为2500m/s;其它各层P波速度如图所示,各层横、纵波速度 比皆取0. 57o在正演时，取
10、中点激发方式,激发点位于x=2500m处,最小偏移距为25m,接收 道数仍为96道,道间距为50m。止匕外,为了便于观察射线追踪程序处理横向速度变化的效果, 这里适当放大了间距，将连续介质层划分成多个AXEOOm等宽的垂直均匀介质层。图15 为该模型共炮点射线正演模拟记录,将其同图13相比,可以清楚看到,横向速度变化所引起 的P波和P-SV波同相轴的变化，因止匕若减少间距AX的值,必将减弱不连续现象。模型4为一复杂介质模型（图16）,各层速度如图所示。在正演时,激发点位于x=100m处,最 小偏移距为100m,接收道数为180道,道间距为25mo图17为该模型共炮点射线正演模拟 记录,可以看到
11、，除了第一层的反射波能量外,在Z分量上接收到的主要还是P波，在X分量 上接收到的主要还是P-SV波;而且在两个分量上都没有看到来自R从上述几个模型的正演结果可以清楚地看到，本文阐述的动力学射线追踪方法不仅能适应 各种地质构造情况，而且还能获得反映波动力学特性的追踪结果。6多波射线正演的应用由于本文针对复杂地质结构这个制约斯奈尔定律应用于射线追踪的瓶颈，提出了一种行之 有效的界面编码方案,从而使斯奈尔定律和Zoeppritz方程相结合的多波射线正演方法,在 适用于复杂地质构造的同时,还能完成地震波动力学特性的追踪,并且具有速度快、精度高 的优点，因此,该射线追踪方法可为其它各种方法的研究及其效果分析提供一种比较实用的 正演工作。当然,射线追踪法虽具有计算量小、速度快和形象直观等优点，但也存在其本身固有的缺陷, 如对速度变化介质的近似和地层尖灭等地质构造细节很敏感,而且用射线法无法计算地震 波在传播过程中所产生的各种波场能量。