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1、4.2功和热量功和热量4.2.14.2.1功是力学相互作用下的能量转移功是力学相互作用下的能量转移将力学平衡条件被破坏时所产生的对系统状将力学平衡条件被破坏时所产生的对系统状态的影响称为态的影响称为“力学相互作用力学相互作用”。例如图中从例如图中从(I)(I)变为变为()()的过程中，气体的过程中，气体施予活塞方向向上的施予活塞方向向上的压力始终比外界向下压力始终比外界向下的压力大一点儿，气的压力大一点儿，气体能抑制重力及大气体能抑制重力及大气压强作功准静态地膨压强作功准静态地膨胀。胀。功功是是力力学学相相互互作作用用过过程程中中系系统统和和外外界界之之间间转移的能量。转移的能量。热力学认为，
2、力学相互作用中的力是热力学认为，力学相互作用中的力是一种广义力，一种广义力，它不仅包括机械力它不仅包括机械力(如压强、如压强、金属丝金属丝的拉力、外表张力等的拉力、外表张力等)，也包括电场力、，也包括电场力、磁场力等。磁场力等。所以功也是一种广义功，它不仅包括机所以功也是一种广义功，它不仅包括机械功，也应包括电磁功。械功，也应包括电磁功。关于功，应留意如下几点(1)(1)功与系统状态间无对应关系，说明功不是功与系统状态间无对应关系，说明功不是状态参量。状态参量。(2)(2)只有在广义力只有在广义力(例如压强、电动势等例如压强、电动势等)作用作用下产生了广义位移下产生了广义位移(例如体积变化和电
3、量迁移例如体积变化和电量迁移)后才作了功。后才作了功。(3)(3)在非准静态过程中，很难计算系统对外作在非准静态过程中，很难计算系统对外作的功。的功。在以后的争论中，系统对外做功的计算在以后的争论中，系统对外做功的计算通常均局限于准静态过程。通常均局限于准静态过程。功有正负之分，将外界对气体作的功以功有正负之分，将外界对气体作的功以W W 表示，气体对外作的功以表示，气体对外作的功以 W W 表示。表示。对于同一过程，对于同一过程，W =-W W =-W。4.2.2体积的膨胀功体积的膨胀功 由于气体体积减小了由于气体体积减小了 A A d dx x ，即，即 d dV V=-=-A A d d
4、x x 所以上式又可写成所以上式又可写成 (一一)体积膨胀功体积膨胀功 气缸中有活塞气缸中有活塞,它可无摩擦移动，它可无摩擦移动，截面积为截面积为A A，气缸中封有流体，气缸中封有流体(液体液体或气体或气体)，见图，见图.活塞外侧的压强为活塞外侧的压强为 p pe e ,在它作用下，活塞向在它作用下，活塞向下移动下移动 d dx x 距离，距离，则外界对气体所作元功为则外界对气体所作元功为 在无摩擦的准静态过程在无摩擦的准静态过程(即可逆过程即可逆过程)中，外界中，外界施予气体的压强的大小等于气体内部压强的大小施予气体的压强的大小等于气体内部压强的大小.在无限小的可逆过程中外界对气体所作元功的
5、表在无限小的可逆过程中外界对气体所作元功的表达式和气体对外作元功的表达式分别为达式和气体对外作元功的表达式分别为 它们是系统状态参量它们是系统状态参量 p p、V V 的函数。的函数。d dW W 就是图中就是图中 V V 到到 V V+d+dV V 区间内曲线下区间内曲线下的面积。的面积。W W 就是从就是从 V V1 1 到到 V V2 2 区间内曲线下区间内曲线下的面积的面积。按说，只要知道按说，只要知道 p p 与与 V V 的函数关系就的函数关系就可以计算功。可以计算功。但一般说来，但一般说来，p p 不仅是不仅是 V V 的函数，也的函数，也是温度的函数是温度的函数.在热力学中遇到
6、的常是多元函数的问题，在热力学中遇到的常是多元函数的问题，其中最简洁的是两个自变量的状况，其中最简洁的是两个自变量的状况，例如例如 T=T(p T=T(p，V)V)。每一种准静态。每一种准静态变化过程都对应于变化过程都对应于 p-V p-V 图中某一曲图中某一曲线，这时线，这时 p p 与与 V V 才有一一对应关系才有一一对应关系.例如，抱负气体等温过程有p=RT/V，其中R、T是恒量。在用解析法求等温过程功时，就应把上式积分；用图线法求功时，用图线法求功时，应先在应先在 p-V p-V 图上图上画出等温线画出等温线(例如图例如图中曲线中曲线 C D C D)，曲线，曲线下面积就是下面积就是
7、C C 变到变到D D 的等温功。的等温功。假设同样从图上之C变到D，但不沿等温线CD变化，沿先等压后等体的C-A-D曲线变化，或沿先等体后等压的CBD曲线变化，三条曲线下面积不等.，说明功与变化路径有关，功不是系统状态的说明功与变化路径有关，功不是系统状态的属性，不是状态的函数。属性，不是状态的函数。无穷小变化过程中所作元无穷小变化过程中所作元功功 dW dW 不满足多元函数不满足多元函数全微分的条件。全微分的条件。dW dW 仅表仅表示沿某一路径无穷小变化，示沿某一路径无穷小变化，故在微分号故在微分号 d d 上加一杠以上加一杠以示区分。示区分。(一)抱负气体在几种可逆过程中功的计算(1)
8、等温过程假设过程进展得足够缓慢，任一瞬时系统从热源吸取的热量总能补充系统对外作功所削减的内能，使系统的温度总是与热源的温度相等(更准确地说，它始终比热源温度低很小的量)。1 1准静态等温过程中做的准静态等温过程中做的功功由于等温膨胀时，由于等温膨胀时，V2 V2 V1 V1，W W 0 0，说明气体对外作功。说明气体对外作功。利用利用 p1V1=p2V2 p1V1=p2V2 的关系，的关系，(2)(2)准静态等压过程中的功准静态等压过程中的功 然后使气体与一系列的温度分别为然后使气体与一系列的温度分别为 T T1 1+T T、T T1 1+2+2T T、T T1 1+3+3T TT T0 0-
9、T T、T T0 0的热源依次的热源依次相接触，相接触，设想导热气缸中被活塞封有肯定量的设想导热气缸中被活塞封有肯定量的气体，活塞的压强始终保持恒量。气体，活塞的压强始终保持恒量。(例如把气缸开端向上竖直放置后再例如把气缸开端向上竖直放置后再加一活塞，则气体压强等于活塞的重加一活塞，则气体压强等于活塞的重量所产生的压强再加上大气压强。量所产生的压强再加上大气压强。)这一系列热源的温度依次递增这一系列热源的温度依次递增T T 并且并且TT0TT0。每次只有当气体的温度均匀全都，且与所接每次只有当气体的温度均匀全都，且与所接触的热源温度相等时，才使气缸与该热源脱触的热源温度相等时，才使气缸与该热源
10、脱离，离，如此进展直至气体温度到达终温为止，如此进展直至气体温度到达终温为止，这就是准静态的等压加热过程。这就是准静态的等压加热过程。等压功为等压功为3 3准静态等体积功准静态等体积功假设用鞘钉把活塞卡死假设用鞘钉把活塞卡死.如图。如图。然后使气体与一系列的温度分别为然后使气体与一系列的温度分别为T1+T、T1+2T、T1+3TT2-T、T2的热源依次的热源依次相接触，相接触，如此进展直至气体温度到达终温为止，如此进展直至气体温度到达终温为止，这就是准静态的等体加热过程。这就是准静态的等体加热过程。等体加热过程中不做功，所等体加热过程中不做功，所吸取的热量等于内能的增加。吸取的热量等于内能的增
11、加。4.2.34.2.3其它形式的功其它形式的功 上面争论了体积功，下面争论一些上面争论了体积功，下面争论一些其他形式的功。其他形式的功。(一一)拉伸弹性棒所作的功拉伸弹性棒所作的功 弹性棒拉伸发生形变时，其体积转弹性棒拉伸发生形变时，其体积转变量与总体积之比微小，故不必考虑变量与总体积之比微小，故不必考虑体积功。体积功。但整个弹性棒是由分子之间作用力但整个弹性棒是由分子之间作用力把它联结起来的把它联结起来的.当弹性棒两端受到当弹性棒两端受到外力作用而到达平衡时，外力作用而到达平衡时，被任一横截面所分割的弹性棒的两局被任一横截面所分割的弹性棒的两局部之间均有相互作用力，称为应力。部之间均有相互
12、作用力，称为应力。相互作用力不仅大小相等，方向相反，相互作用力不仅大小相等，方向相反，而且其数值必与棒两端所施加的外力相而且其数值必与棒两端所施加的外力相等。等。设外力设外力F F 使弹性棒伸长使弹性棒伸长 dl dl，则外力所作元功为则外力所作元功为 dW=F dl dW=F dl 由于由于 F F 方向与位移方向全都，故在方向与位移方向全都，故在前取正号。前取正号。胡克定律认为胡克定律认为:不超过弹性极限时，不超过弹性极限时，弹性棒的应力与棒确实定伸长量成弹性棒的应力与棒确实定伸长量成正比，正比，扬氏模量扬氏模量 通常是用扬氏模量而不是用弹性常数来表示材通常是用扬氏模量而不是用弹性常数来表
13、示材料的弹性性质的。具体说来料的弹性性质的。具体说来 其比例系数为其比例系数为E E，称，称弹性模量，也称扬氏模量弹性模量，也称扬氏模量。因而胡克定律中的弹性系数为因而胡克定律中的弹性系数为 弹性系数弹性系数k k 和棒的具体尺寸有关和棒的具体尺寸有关.只有弹性模只有弹性模量量E E 和具体尺寸无关和具体尺寸无关,而仅和材料性质及所处的而仅和材料性质及所处的温度有关。温度有关。(二二)外表张力功外表张力功很多现象说明液体外表有尽量缩小外表积的趋很多现象说明液体外表有尽量缩小外表积的趋势。势。液体外表像张紧的膜一样，可见外表内肯定液体外表像张紧的膜一样，可见外表内肯定存在着张力。这种力称外表张力
14、存在着张力。这种力称外表张力 设想在外表上任意画一条线，设想在外表上任意画一条线，该线两旁的液体外表之间存在该线两旁的液体外表之间存在相互作用的拉力，拉力方向与相互作用的拉力，拉力方向与所画线垂直。所画线垂直。定义单位长度所受到的外表定义单位长度所受到的外表张力称为外表张力系数张力称为外表张力系数 ，单，单位为位为 N m-1 N m-1。把一根金属丝弯成把一根金属丝弯成 形，再挂上一根可移形，再挂上一根可移动的无摩擦的长为动的无摩擦的长为 L L 的直金属丝的直金属丝 AB,AB,从而构从而构成一闭合框架，成一闭合框架，如下图。如下图。将此金属丝放到肥皂水中渐渐拉出，就在框将此金属丝放到肥皂
15、水中渐渐拉出，就在框上形成一层外表张力系数为上形成一层外表张力系数为 的肥皂膜。的肥皂膜。外力外力 F F 与与 AB AB 金属丝上金属丝上 受到的外表张力相受到的外表张力相平衡，平衡，即即 F=2L F=2L。现在在现在在 F F 作用下使金属丝向右移动作用下使金属丝向右移动 dx dx 距离，距离，F F 抑制外表张力所作的元功为：抑制外表张力所作的元功为：dW=2Ldx=dA dW=2Ldx=dA 四四)功的一般表达式功的一般表达式d dW W=-=-p p d dV V，d dW W=F F d dl l.d dW=W=d dA,A,可知可知,在准静态过程中在准静态过程中,外界对系统
16、所作元功外界对系统所作元功为为 d dW W=Y Yi i d dX Xi i其中其中 x xi i 称为广义坐标，称为广义坐标，d dx xi i 称为广义位移，称为广义位移，下标下标 i i 对应于不同种类的广义位移。对应于不同种类的广义位移。前面所提到的前面所提到的V V、L L、A A、等都是不同等都是不同i i的广义的广义坐标。坐标。广义坐标广义坐标 x xi i 是广延量是广延量.Y Yi i是强度量。是强度量。广延量的特征是，假设系统在一样状况下质量广延量的特征是，假设系统在一样状况下质量扩大一倍，则广延量也扩大一倍。扩大一倍，则广延量也扩大一倍。YiYi 称为广义力，前面提到的
17、称为广义力，前面提到的-p-p、F F、都、都是不同下标是不同下标i i的广义力。的广义力。广义力都是强度量。强度量的特征是，当系广义力都是强度量。强度量的特征是，当系统在一样状况下质量扩大一倍时，强度量不变。统在一样状况下质量扩大一倍时，强度量不变。留意到留意到 dW =-p dV dW =-p dV 的元功与的元功与 Y Y 差一个负差一个负号，所以可认为压强的广义力是负的，即号，所以可认为压强的广义力是负的，即 Y=-p Y=-p。这是由于广义力作正功时，使广义坐标这是由于广义力作正功时，使广义坐标 V V 反而反而减小。减小。4.2.44.2.4热量与热质说热量与热质说(一一)热量热量
18、 当系统状态的转变来源于热学平衡条件的破坏，当系统状态的转变来源于热学平衡条件的破坏，也即来源于系统与外界间存在温度差时，我们就也即来源于系统与外界间存在温度差时，我们就称系统与外界间存在热学相互作用。称系统与外界间存在热学相互作用。作用的结果有能量从高温物体传递给低温物作用的结果有能量从高温物体传递给低温物体，这种传递的能量称为热量。体，这种传递的能量称为热量。热量和功是系统状态变化中伴随发生的两种不热量和功是系统状态变化中伴随发生的两种不同的能量传递形式，同的能量传递形式，它们都与状态变化的中间过程有关，因而不是它们都与状态变化的中间过程有关，因而不是系统状态的函数。系统状态的函数。一个无
19、穷小的过程中所传递的热量与功一样，一个无穷小的过程中所传递的热量与功一样，不满足多元函数的全微分条件不满足多元函数的全微分条件.这是功与热量类同之处。这是功与热量类同之处。功与热量的区分在于它们分别来自不同相互作功与热量的区分在于它们分别来自不同相互作用。用。功由力学相互作用引起，热量来源于热学相互功由力学相互作用引起，热量来源于热学相互作用。作用。还有第三种相互作用还有第三种相互作用化学相互作用。化学相互作用。集中、渗透、化学反响等都是由化学相互作用集中、渗透、化学反响等都是由化学相互作用而产生的现象。而产生的现象。(二二)热质说热质说热质说认为，热是一种可以透入一切热质说认为，热是一种可以透入一切物体之中不生不灭的无重量的流体。较热物体之中不生不灭的无重量的流体。较热的物体含热质多，较冷的物体含热质少，的物体含热质多，较冷的物体含热质少，冷热不同的物体相互接触时，热质从较热冷热不同的物体相互接触时，热质从较热物体流入较冷物体中。物体流入较冷物体中。“热质说热质说”理论本身是错误的，但理论本身是错误的，但1818世纪世纪和和1919世纪初对科学的进展起了推动作用。世纪初对科学的进展起了推动作用。由于它确能被利用它来简易地解释不少热学由于它确能被利用它来简易地解释不少热学现象，现象，