《第一章地震地质模型优秀课件.ppt》由会员分享，可在线阅读，更多相关《第一章地震地质模型优秀课件.ppt（18页珍藏版）》请在taowenge.com淘文阁网|工程机械CAD图纸|机械工程制图|CAD装配图下载|SolidWorks_CaTia_CAD_UG_PROE_设计图分享下载上搜索。
1、第一章地震地质模型第一章地震地质模型第1页，本讲稿共18页1 地震地质模型 1.1 地震地质模型的概念 地震勘探中研究的两个重要内容地震勘探中研究的两个重要内容地震勘探中研究的两个重要内容地震勘探中研究的两个重要内容:地震波地震波地震波地震波(人工激发的扰动人工激发的扰动人工激发的扰动人工激发的扰动)及及及及传播扰动的传播扰动的传播扰动的传播扰动的介质。介质。介质。介质。传播扰动的传播扰动的传播扰动的传播扰动的介质就是地质体介质就是地质体介质就是地质体介质就是地质体，在地在地在地在地质体中传播的扰动就是质体中传播的扰动就是质体中传播的扰动就是质体中传播的扰动就是地震波。地震波。地震波。地震波。
2、地下地质体的地下地质体的地下地质体的地下地质体的岩石成分、物理性质和空间分布岩石成分、物理性质和空间分布岩石成分、物理性质和空间分布岩石成分、物理性质和空间分布是千变万是千变万是千变万是千变万化的。因此，必须把复杂的地质体简化成化的。因此，必须把复杂的地质体简化成化的。因此，必须把复杂的地质体简化成化的。因此，必须把复杂的地质体简化成理想的弹性介理想的弹性介理想的弹性介理想的弹性介质，质，质，质，但又不失其一般的特征。但又不失其一般的特征。但又不失其一般的特征。但又不失其一般的特征。若简化可行若简化可行若简化可行若简化可行,则地震波可视为弹性波。则地震波可视为弹性波。则地震波可视为弹性波。则地
3、震波可视为弹性波。弹性波在弹性介质中传播时，弹性波在弹性介质中传播时，弹性波在弹性介质中传播时，弹性波在弹性介质中传播时，既与波自身的特性有关，也既与波自身的特性有关，也既与波自身的特性有关，也既与波自身的特性有关，也与地下地质体的弹性特征有关。与地下地质体的弹性特征有关。与地下地质体的弹性特征有关。与地下地质体的弹性特征有关。2第2页，本讲稿共18页1 地震地质模型 1.2 1.2 地震地质模型基本分类地震地质模型基本分类 从实际地质介质的从实际地质介质的性质、结构、成分、形状性质、结构、成分、形状性质、结构、成分、形状性质、结构、成分、形状等出发，等出发，在不同的假设条件下，建立不同的地震
4、地质模型，使在不同的假设条件下，建立不同的地震地质模型，使问题简化。问题简化。理想弹性介质、粘弹性介质和塑性介质理想弹性介质、粘弹性介质和塑性介质 各向同性介质、各向异性介质、均匀介质各向同性介质、各向异性介质、均匀介质 层状介质和连续介质层状介质和连续介质 单相介质和双相介质单相介质和双相介质3第3页，本讲稿共18页1 地震地质模型1.2.1 1.2.1 理想弹性介质、粘弹性介质和塑性介质理想弹性介质、粘弹性介质和塑性介质1 1 1 1、理想弹性介质理想弹性介质 弹弹弹弹性性性性及及及及弹弹弹弹性性性性极极极极限限限限:任任任任何何何何一一一一种种种种固固固固体体体体在在在在受受受受到到到到
5、外外外外力力力力作作作作用用用用后后后后，它它它它的的的的质质质质点点点点就就就就会会会会发发发发生生生生体体体体积积积积大大大大小小小小和和和和形形形形状状状状的的的的变变变变化化化化（统统统统称称称称形形形形变变变变），外外外外力力力力消消消消失失失失后后后后，由由由由于于于于阻阻阻阻碍碍碍碍物物物物体体体体形形形形变变变变的的的的内内内内力力力力作作作作用用用用，固固固固体体体体能能能能够够够够恢恢恢恢复复复复原原原原来来来来的的的的形形形形状状状状，这这这这就就就就是是是是弹弹弹弹性性性性。大大大大部部部部分分分分物物物物体体体体在在在在一一一一定限度定限度定限度定限度内都具有弹性性质
6、。内都具有弹性性质。内都具有弹性性质。内都具有弹性性质。当外力消失后能立即完全恢复为原来状态的物体就称为当外力消失后能立即完全恢复为原来状态的物体就称为当外力消失后能立即完全恢复为原来状态的物体就称为当外力消失后能立即完全恢复为原来状态的物体就称为理想弹性体或完全弹性体。理想弹性体或完全弹性体。理想弹性体或完全弹性体。理想弹性体或完全弹性体。当外力消失后不能完全恢复的物体称为当外力消失后不能完全恢复的物体称为当外力消失后不能完全恢复的物体称为当外力消失后不能完全恢复的物体称为塑性体。塑性体。塑性体。塑性体。当外力消失后不是立即恢复原状，而是过一段时间后才恢当外力消失后不是立即恢复原状，而是过一
7、段时间后才恢当外力消失后不是立即恢复原状，而是过一段时间后才恢当外力消失后不是立即恢复原状，而是过一段时间后才恢复原状的物体称为复原状的物体称为复原状的物体称为复原状的物体称为粘弹性介质。粘弹性介质。粘弹性介质。粘弹性介质。4第4页，本讲稿共18页 弹性力学的研究内容弹性力学的研究内容:理想弹性介质在外力作用下引起的形变理想弹性介质在外力作用下引起的形变(应变应变)、内力（应、内力（应力）分布以及它们之间的关系。力）分布以及它们之间的关系。自然界大部分物体，在外力作用下，既可显示自然界大部分物体，在外力作用下，既可显示弹性也可显示为塑性，这与弹性也可显示为塑性，这与物体所处的状态物体所处的状态
8、（如温度、压力）有关（如温度、压力）有关，更重要的条件是，更重要的条件是作用力作用力的大小和时间的长短的大小和时间的长短。作用力小且短，大部分固体可近似看成理想弹性体。作用力小且短，大部分固体可近似看成理想弹性体。作用力大且延续时间长，则多数固体显示出塑性，甚作用力大且延续时间长，则多数固体显示出塑性，甚至破碎。（如下图所示）至破碎。（如下图所示）1 1 地震地质模型地震地质模型5第5页，本讲稿共18页 曲线在第一象限表示拉伸，第曲线在第一象限表示拉伸，第曲线在第一象限表示拉伸，第曲线在第一象限表示拉伸，第三象限表示挤压。三象限表示挤压。三象限表示挤压。三象限表示挤压。当应力当应力当应力当应力
9、 从变到从变到从变到从变到 时，该介质时，该介质时，该介质时，该介质显示为弹性形变（显示为弹性形变（显示为弹性形变（显示为弹性形变（），应），应），应），应力与应变基本是线性的。力与应变基本是线性的。力与应变基本是线性的。力与应变基本是线性的。当应力在当应力在当应力在当应力在 时，时，时，时，介质处于塑性形变（介质处于塑性形变（介质处于塑性形变（介质处于塑性形变（）。）。）。）。应力超过应力超过应力超过应力超过 时，介质被时，介质被时，介质被时，介质被破坏。破坏。破坏。破坏。1 1 地震地质模型地震地质模型6第6页，本讲稿共18页 在地震勘探中，震源附近易形成破碎带。因为震源（外力）的作在地震
10、勘探中，震源附近易形成破碎带。因为震源（外力）的作在地震勘探中，震源附近易形成破碎带。因为震源（外力）的作在地震勘探中，震源附近易形成破碎带。因为震源（外力）的作用较大。用较大。用较大。用较大。向外逐渐扩展变成塑性带。向外逐渐扩展变成塑性带。向外逐渐扩展变成塑性带。向外逐渐扩展变成塑性带。远离震源处，介质受力作用变的很小（位移小于远离震源处，介质受力作用变的很小（位移小于远离震源处，介质受力作用变的很小（位移小于远离震源处，介质受力作用变的很小（位移小于1mm)1mm)1mm)1mm)，且作用时，且作用时，且作用时，且作用时间短（小于间短（小于间短（小于间短（小于100ms)100ms)100
11、ms)100ms)。因此，在地震波传播的范围内，绝大多。因此，在地震波传播的范围内，绝大多。因此，在地震波传播的范围内，绝大多。因此，在地震波传播的范围内，绝大多数岩石可近似看成理想弹性体。数岩石可近似看成理想弹性体。数岩石可近似看成理想弹性体。数岩石可近似看成理想弹性体。事实上，很多物体在弹性极限内也会有轻微的塑性形变，事实上，很多物体在弹性极限内也会有轻微的塑性形变，事实上，很多物体在弹性极限内也会有轻微的塑性形变，事实上，很多物体在弹性极限内也会有轻微的塑性形变，但可理想化，忽略不计。但可理想化，忽略不计。但可理想化，忽略不计。但可理想化，忽略不计。基于理想弹性介质的假设前提对固体弹性力
12、学许多问题的讨基于理想弹性介质的假设前提对固体弹性力学许多问题的讨基于理想弹性介质的假设前提对固体弹性力学许多问题的讨基于理想弹性介质的假设前提对固体弹性力学许多问题的讨论是至关重要的。论是至关重要的。论是至关重要的。论是至关重要的。1 1 地震地质模型地震地质模型7第7页，本讲稿共18页1 1 地震地质模型地震地质模型8第8页，本讲稿共18页1 地震地质模型2 2、粘弹性介质、粘弹性介质n n理想弹性介质模型可以从一定精度范围内满足实际地质体理想弹性介质模型可以从一定精度范围内满足实际地质体理想弹性介质模型可以从一定精度范围内满足实际地质体理想弹性介质模型可以从一定精度范围内满足实际地质体的
13、要求。但是实际工作中所获得的的要求。但是实际工作中所获得的的要求。但是实际工作中所获得的的要求。但是实际工作中所获得的似正弦状地震记录似正弦状地震记录似正弦状地震记录似正弦状地震记录与经与经与经与经典弹性理论所预言的典弹性理论所预言的典弹性理论所预言的典弹性理论所预言的规则脉冲地震记录规则脉冲地震记录规则脉冲地震记录规则脉冲地震记录存在巨大的差异。存在巨大的差异。存在巨大的差异。存在巨大的差异。即理想弹性介质模型很多时候不能解释实际问题。即理想弹性介质模型很多时候不能解释实际问题。即理想弹性介质模型很多时候不能解释实际问题。即理想弹性介质模型很多时候不能解释实际问题。n n地震波在实际岩石中传
14、播时，地层介质对地震波有吸收作用，地震波在实际岩石中传播时，地层介质对地震波有吸收作用，地震波在实际岩石中传播时，地层介质对地震波有吸收作用，地震波在实际岩石中传播时，地层介质对地震波有吸收作用，吸收了激发脉冲波的高频成分，从而使地震波的能量发生了吸收了激发脉冲波的高频成分，从而使地震波的能量发生了吸收了激发脉冲波的高频成分，从而使地震波的能量发生了吸收了激发脉冲波的高频成分，从而使地震波的能量发生了损耗。因此，实际的岩石既有弹性又有象粘性流体那样的粘损耗。因此，实际的岩石既有弹性又有象粘性流体那样的粘损耗。因此，实际的岩石既有弹性又有象粘性流体那样的粘损耗。因此，实际的岩石既有弹性又有象粘性
15、流体那样的粘性，即性，即性，即性，即实际的地质体可以近似地视为粘弹性体或粘弹性实际的地质体可以近似地视为粘弹性体或粘弹性实际的地质体可以近似地视为粘弹性体或粘弹性实际的地质体可以近似地视为粘弹性体或粘弹性介质。介质。介质。介质。9第9页，本讲稿共18页1 地震地质模型1.2.2 1.2.2 各向同性介质、各向异性介质、均匀介质各向同性介质、各向异性介质、均匀介质 凡介质的凡介质的凡介质的凡介质的弹性性质与空间方向无关弹性性质与空间方向无关弹性性质与空间方向无关弹性性质与空间方向无关的介质称为各向同性介质。的介质称为各向同性介质。的介质称为各向同性介质。的介质称为各向同性介质。反之则称为各向异性
16、介质。反之则称为各向异性介质。反之则称为各向异性介质。反之则称为各向异性介质。岩石弹性性质的方向取决于岩石弹性性质的方向取决于岩石弹性性质的方向取决于岩石弹性性质的方向取决于组成岩石的矿物质点的空间方向特性、组成岩石的矿物质点的空间方向特性、组成岩石的矿物质点的空间方向特性、组成岩石的矿物质点的空间方向特性、矿物质点排列结构和岩石成分矿物质点排列结构和岩石成分矿物质点排列结构和岩石成分矿物质点排列结构和岩石成分。矿物质点的方向性由矿物质点的方向性由矿物质点的方向性由矿物质点的方向性由矿物结晶体的结构矿物结晶体的结构矿物结晶体的结构矿物结晶体的结构决定，一般地，矿物晶体决定，一般地，矿物晶体决定
17、，一般地，矿物晶体决定，一般地，矿物晶体的粒度远远小于地震波长，因此，由晶体引起的各向异性可被忽略，的粒度远远小于地震波长，因此，由晶体引起的各向异性可被忽略，的粒度远远小于地震波长，因此，由晶体引起的各向异性可被忽略，的粒度远远小于地震波长，因此，由晶体引起的各向异性可被忽略，引起介质各向异性的主要因素是引起介质各向异性的主要因素是引起介质各向异性的主要因素是引起介质各向异性的主要因素是矿物质点的排列结构和岩石成矿物质点的排列结构和岩石成矿物质点的排列结构和岩石成矿物质点的排列结构和岩石成分。分。分。分。10第10页，本讲稿共18页 介质的各向异性，对于裂隙的研究具有很重要的意义。介质的各向
18、异性，对于裂隙的研究具有很重要的意义。各向异性介质的类型有很多种，在地震波长范围内，最典型的有三各向异性介质的类型有很多种，在地震波长范围内，最典型的有三种：种：横向各向同性（六角对称）横向各向同性（六角对称）：在垂直一个轴的方向具有相同的弹性特征；但在：在垂直一个轴的方向具有相同的弹性特征；但在平行于该轴的方向上弹性特征却不同。观测到的横向各向同向有两种：平行于该轴的方向上弹性特征却不同。观测到的横向各向同向有两种：薄层各薄层各向异性向异性（对称轴接近于垂直方向），（对称轴接近于垂直方向），方位各向异性方位各向异性（对称轴接近水平方向）。（对称轴接近水平方向）。需要需要5 5个独立的弹性模量
19、。层状介质和平行的裂隙带趋于形成横向各向同性个独立的弹性模量。层状介质和平行的裂隙带趋于形成横向各向同性介质。介质。正交各向异性：正交各向异性：等价于薄层各向异性加方位各向异性。它的产生是在水平薄层等价于薄层各向异性加方位各向异性。它的产生是在水平薄层介质上出现垂直方向的裂隙带。需要介质上出现垂直方向的裂隙带。需要9 9个独立的弹性模量。个独立的弹性模量。单向斜交各向异性单向斜交各向异性：在薄层各向异性的介质内加上单斜的裂隙各向异性。需要：在薄层各向异性的介质内加上单斜的裂隙各向异性。需要1313个独立的弹性模量。个独立的弹性模量。1 1 地震地质模型地震地质模型11第11页，本讲稿共18页n
20、 n介质的均匀性与非均匀性取决于介质的均匀性与非均匀性取决于介质的均匀性与非均匀性取决于介质的均匀性与非均匀性取决于弹性性质随空间的分布，特别是波弹性性质随空间的分布，特别是波弹性性质随空间的分布，特别是波弹性性质随空间的分布，特别是波速的空间分布。速的空间分布。速的空间分布。速的空间分布。n n在一个物体内部，任选两个基本单元，若这两个单元的性质在一个物体内部，任选两个基本单元，若这两个单元的性质在一个物体内部，任选两个基本单元，若这两个单元的性质在一个物体内部，任选两个基本单元，若这两个单元的性质（如密度、速度、应力、应变等）完全相同，则该物体是均匀（如密度、速度、应力、应变等）完全相同，
21、则该物体是均匀（如密度、速度、应力、应变等）完全相同，则该物体是均匀（如密度、速度、应力、应变等）完全相同，则该物体是均匀的。反之就是不均匀的。的。反之就是不均匀的。的。反之就是不均匀的。的。反之就是不均匀的。n n均匀弹性体是指弹性性质（波速）均匀弹性体是指弹性性质（波速）均匀弹性体是指弹性性质（波速）均匀弹性体是指弹性性质（波速）不随空间坐标的变化不随空间坐标的变化不随空间坐标的变化不随空间坐标的变化而变化，而变化，而变化，而变化，是常数。是常数。是常数。是常数。n n反之，若弹性性质（波速）反之，若弹性性质（波速）反之，若弹性性质（波速）反之，若弹性性质（波速）随空间坐标的变化随空间坐标
22、的变化随空间坐标的变化随空间坐标的变化而变化的介质为而变化的介质为而变化的介质为而变化的介质为非均匀介质。非均匀介质。非均匀介质。非均匀介质。1 地震地质模型12第12页，本讲稿共18页1 地震地质模型注意：注意：均匀和各向同性是两个不同的概念。均匀性是属于均匀和各向同性是两个不同的概念。均匀性是属于均匀和各向同性是两个不同的概念。均匀性是属于均匀和各向同性是两个不同的概念。均匀性是属于整体的属性，而整体的属性，而整体的属性，而整体的属性，而各向同性是属于局部的属性。各向同性是属于局部的属性。各向同性是属于局部的属性。各向同性是属于局部的属性。均匀介质不一定是各向同性介质，而各向同性介质一般是
23、均均匀介质不一定是各向同性介质，而各向同性介质一般是均均匀介质不一定是各向同性介质，而各向同性介质一般是均均匀介质不一定是各向同性介质，而各向同性介质一般是均匀的。（例如均匀的木材，在顺木纹和垂直木纹方向上其性匀的。（例如均匀的木材，在顺木纹和垂直木纹方向上其性匀的。（例如均匀的木材，在顺木纹和垂直木纹方向上其性匀的。（例如均匀的木材，在顺木纹和垂直木纹方向上其性质是不同的）质是不同的）质是不同的）质是不同的）在地震勘探中，宏观上，大部分沉积岩都是由均匀分布的矿物在地震勘探中，宏观上，大部分沉积岩都是由均匀分布的矿物在地震勘探中，宏观上，大部分沉积岩都是由均匀分布的矿物在地震勘探中，宏观上，大
24、部分沉积岩都是由均匀分布的矿物质点集合体组成，如砂岩、页岩、灰岩等，因此，质点集合体组成，如砂岩、页岩、灰岩等，因此，质点集合体组成，如砂岩、页岩、灰岩等，因此，质点集合体组成，如砂岩、页岩、灰岩等，因此，在一个局部在一个局部在一个局部在一个局部的范围内可以把沉积岩近似地看成是各向同性介质的范围内可以把沉积岩近似地看成是各向同性介质的范围内可以把沉积岩近似地看成是各向同性介质的范围内可以把沉积岩近似地看成是各向同性介质。然而，也正是由于这样的简化，使地震勘探出现了多解性然而，也正是由于这样的简化，使地震勘探出现了多解性然而，也正是由于这样的简化，使地震勘探出现了多解性然而，也正是由于这样的简化
25、，使地震勘探出现了多解性13第13页，本讲稿共18页1 地震地质模型 1.2.3 1.2.3 层状介质和连续介质层状介质和连续介质uu 在非均匀介质中，将性质相同的点连成一个区域，这样，整个非在非均匀介质中，将性质相同的点连成一个区域，这样，整个非在非均匀介质中，将性质相同的点连成一个区域，这样，整个非在非均匀介质中，将性质相同的点连成一个区域，这样，整个非均匀介质就可以分为若干个区域，在每一个区域内，可以看成是均匀介质就可以分为若干个区域，在每一个区域内，可以看成是均匀介质就可以分为若干个区域，在每一个区域内，可以看成是均匀介质就可以分为若干个区域，在每一个区域内，可以看成是均匀的。均匀的。
26、均匀的。均匀的。uu不同弹性区域之间的分界面（平面或曲面）称为不同弹性区域之间的分界面（平面或曲面）称为不同弹性区域之间的分界面（平面或曲面）称为不同弹性区域之间的分界面（平面或曲面）称为界面或弹性界面或弹性界面或弹性界面或弹性分界面。分界面。分界面。分界面。uu如果非均匀介质的物理性质呈层状分布，则这样的介质就称如果非均匀介质的物理性质呈层状分布，则这样的介质就称如果非均匀介质的物理性质呈层状分布，则这样的介质就称如果非均匀介质的物理性质呈层状分布，则这样的介质就称为为为为层状介质层状介质层状介质层状介质。uu层状介质模型可以模拟实际的地质模型，弹性分界面常常就是地质层状介质模型可以模拟实际
27、的地质模型，弹性分界面常常就是地质层状介质模型可以模拟实际的地质模型，弹性分界面常常就是地质层状介质模型可以模拟实际的地质模型，弹性分界面常常就是地质（岩性分界面）。（岩性分界面）。（岩性分界面）。（岩性分界面）。uu层状介质模型已经成为地震勘探中常用的物理模型。层状介质模型已经成为地震勘探中常用的物理模型。层状介质模型已经成为地震勘探中常用的物理模型。层状介质模型已经成为地震勘探中常用的物理模型。14第14页，本讲稿共18页1.1 地震地质模型uu 当层状介质的层数无限增加，每层的厚度无限减当层状介质的层数无限增加，每层的厚度无限减当层状介质的层数无限增加，每层的厚度无限减当层状介质的层数无
28、限增加，每层的厚度无限减小时，层状介质就可以视为小时，层状介质就可以视为小时，层状介质就可以视为小时，层状介质就可以视为连续介质连续介质连续介质连续介质。uu 实际问题中，常常存在多套不同的地层，而每一套实际问题中，常常存在多套不同的地层，而每一套实际问题中，常常存在多套不同的地层，而每一套实际问题中，常常存在多套不同的地层，而每一套内又由沉积旋回比较明显的薄岩层组成，各薄层的内又由沉积旋回比较明显的薄岩层组成，各薄层的内又由沉积旋回比较明显的薄岩层组成，各薄层的内又由沉积旋回比较明显的薄岩层组成，各薄层的性质有所差异。性质有所差异。性质有所差异。性质有所差异。uu 因此，我们常常把每一套地层
29、又看成是层状介质，因此，我们常常把每一套地层又看成是层状介质，因此，我们常常把每一套地层又看成是层状介质，因此，我们常常把每一套地层又看成是层状介质，而在其内部又看成是连续介质。而在其内部又看成是连续介质。而在其内部又看成是连续介质。而在其内部又看成是连续介质。uu这就是地震勘探中常说的这就是地震勘探中常说的这就是地震勘探中常说的这就是地震勘探中常说的连续层状介质模型连续层状介质模型连续层状介质模型连续层状介质模型。15第15页，本讲稿共18页1.1 地震地质模型 1.2.4 1.2.4 单相介质和多相介质单相介质和多相介质 对介质，如果只考虑单一的岩相，如砂岩相、页岩相等，则对介质，如果只考
30、虑单一的岩相，如砂岩相、页岩相等，则对介质，如果只考虑单一的岩相，如砂岩相、页岩相等，则对介质，如果只考虑单一的岩相，如砂岩相、页岩相等，则这样的介质称为单相介质。这样的介质称为单相介质。这样的介质称为单相介质。这样的介质称为单相介质。实际上，地下的岩石一般由两部分组成。一部分是实际上，地下的岩石一般由两部分组成。一部分是实际上，地下的岩石一般由两部分组成。一部分是实际上，地下的岩石一般由两部分组成。一部分是构成岩石构成岩石构成岩石构成岩石的骨架（称为基质），另一部分是充填在岩石空隙中的各的骨架（称为基质），另一部分是充填在岩石空隙中的各的骨架（称为基质），另一部分是充填在岩石空隙中的各的骨架
31、（称为基质），另一部分是充填在岩石空隙中的各种流体或固体，如含油砂岩等。种流体或固体，如含油砂岩等。种流体或固体，如含油砂岩等。种流体或固体，如含油砂岩等。波穿过岩石基质的速度和穿过岩石孔隙中流体的速度是波穿过岩石基质的速度和穿过岩石孔隙中流体的速度是波穿过岩石基质的速度和穿过岩石孔隙中流体的速度是波穿过岩石基质的速度和穿过岩石孔隙中流体的速度是不一样的。对弹性参数不一样的。对弹性参数不一样的。对弹性参数不一样的。对弹性参数-波速来说，含油砂体相当于有波速来说，含油砂体相当于有波速来说，含油砂体相当于有波速来说，含油砂体相当于有两种两种两种两种“岩相岩相岩相岩相”物质组成，这种岩石为双相或多相
32、介质。如图物质组成，这种岩石为双相或多相介质。如图物质组成，这种岩石为双相或多相介质。如图物质组成，这种岩石为双相或多相介质。如图1-21-21-21-2所示。所示。所示。所示。研究多相介质具有更多的实际意义。研究多相介质具有更多的实际意义。研究多相介质具有更多的实际意义。研究多相介质具有更多的实际意义。16第16页，本讲稿共18页 双相介质物理模型可以用岩石基质和孔隙度填充物组双相介质物理模型可以用岩石基质和孔隙度填充物组成的一系列平行平面系统来表示。成的一系列平行平面系统来表示。1.1 地震地质模型17第17页，本讲稿共18页作业什么是均匀介质、各向同（异）性介质？什么是层状、连续介质？物体在什么情况下可以视为刚体、弹性体、塑性体？什么是粘弹性介质？什么是单相（或双相）介质？18第18页，本讲稿共18页