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1、气隙的电气强度第1页，本讲稿共39页 3.1 3.1 气隙的击穿时间气隙的击穿时间一、完成气隙击穿的三个必备条件：足够大的电场强度或足够高的电压；在气隙中存在能引起电子崩并导致流柱和主放电的有效电子；需要有一定的时间，让放电得以逐步发展并完成击穿。二、静态击穿电压：长时间作用在气隙上能使其击穿的最低 电压。*击穿完成所用时间都以微秒记，在直流和工频等持续电压 下，时间不成问题。但冲击电压的有效作用时间也以微秒 记，所以放电时间就成了重要因素了。第2页，本讲稿共39页三、击穿时间：即放电的总时间 tb，由三部分组成：tb=tl+ts+tf 其中，其中，t tl l 升压时间；升压时间；t ts
2、s 统计时延，指从统计时延，指从 t tl l 到气隙中到气隙中 出现第一个有效电子所用时间；出现第一个有效电子所用时间；t tf f放电形成时延，从出现有效电放电形成时延，从出现有效电子到最终击穿所用时间。子到最终击穿所用时间。令令 t t2 2=t ts s+t tf f ，称为，称为放电时延放电时延。tst1tft2tbUut第3页，本讲稿共39页气隙的电气强度取决于以下几点：气隙的电气强度取决于以下几点：电场形式电场形式 均匀或稍不均匀电场均匀或稍不均匀电场 极不均匀电场极不均匀电场电压类型电压类型大气条件大气条件第4页，本讲稿共39页3.2 3.2 电压类型电压类型一一.电压波形电压
3、波形（一）直流电压（一）直流电压 直流试验电压大都由交流整流而得，其波形必然有一定的脉动，通常所称的电压值是指平均值。直流电压的脉脉动幅值动幅值是最大值与最小值之差的半。纹波系数纹波系数为脉动幅值与平均值之比。国家标准规定被试品上直流试验电压的纹波系数应不大于3。（二）工频交流电压（二）工频交流电压 工频交流试验电压应近似为正弦波，正负两半波相同，其峰值与有效值之比应在 以内。频率一般在4565Hz范围内。第5页，本讲稿共39页 （三）三）标准雷电冲击电压波标准雷电冲击电压波 模拟电力系统中的雷电过电压波，采用非周期性双指数波。T1视在波前时间；T2视在半峰值时间；Um冲击电压峰值。国际电工委
4、员会(IEC)和我国国家标准规定为：T1=1.2s，容许偏差30%；T2=50s，容许偏差20%通常写成1.2/50s，并可在前面加上正、负号表示极性。0.30.50.9100T1T2 u/Umt第6页，本讲稿共39页 （四）（四）标准雷电截波标准雷电截波 模拟雷电过电压引起气隙击穿或外绝缘闪络后出现的截尾冲击波。IEC标准和我国国家标准规定为：视在波前时间T1=1.2s，容许偏差30%；截断时间Tc=25s，可写成1.2/25s.0.900.31 u/Um0T1Tct第7页，本讲稿共39页 （五）（五）标准操作冲击电压波标准操作冲击电压波 等效模拟电力系统中操作过电压波，一般也用非周期性双指
5、数波。IEC标准和我国标准规定为：波前时间Tcr=250s,容许偏差20%；半峰值时间T2=2500s,容许偏差60%。可写成250/2500s冲击波。l当在试验中上述波形不能满足要求时，推荐采用100/2500s 和 500/2500s 冲击波。此外还建议采用一种衰减震荡波，第一个半波的持续时间在20003000s之间，极性相反的第二个半波的峰值约为第一个半波峰值的80%。0.510 u/UmTcrT2tu0UmTcrtTcr=1000 1500us第8页，本讲稿共39页 我国的国家标准所规定的标准大气条件为：压力 p0=101.3kpa（760mmHG）；温度 t0=20 或 T0=293
6、K；绝对湿度 hc=11g/m3 。在实际试验条件下的气隙击穿电压U与标准大气条件下的击穿电压U0 之间可以通过相应的校正因数进行如下换算：式中 Kd空气密度校正因数；Kh湿度校正因数。3.3 3.3 大气条件对气隙击穿电压的影响大气条件对气隙击穿电压的影响 第9页，本讲稿共39页一、对空气密度的校正 空气的密度与压力和温度有关。空气的相对密度 式中 p气压，kPa；T温度，K。在大气条件下，气隙的击穿电压随的增大而提高。当处于0.951.05的范围内时，气隙的击穿电压几乎与成正比，即此时的空气密度校正因数 Kd，因而 U U0 气隙不长（例如不超过1m）时，上式能足够精确的使用于各种电场形式
7、和各种电压类型下近似的工程估算。第10页，本讲稿共39页 研究表明：对更长空气间隙来说，击穿电压与大气的关系并不是一种简单的线形关系。而是随电极形状、电压类型和气隙长度而变化的复杂关系。Kd 如下式计算式中指数 m，n 与电极形状、气隙长度、电压类型及极性有关，值在0.41.0的范围内变化，具体取值可参考有关国家标准的规定。第11页，本讲稿共39页 二、对湿度的校正 在均匀和稍不均匀电场中，放电开始时，整个气隙的电场强度都很大，电子运动速度较快，不易被水分子俘获，因而湿度影响不太明显，可以忽略不计。例如用球隙测量高电压时，只要按空气相对密度校正其击穿电压就可以了，而不必考虑湿度的影响。在极不均
8、匀电场中，湿度影响就很明显了，可用下面的湿度校正因数来校正。Kh=k式中因数 k 与绝对温度和电压类型有关，而指数 之值取决于电极形状、气隙长度、电压类型及其极性。具体值亦可参考有关国家标准。第12页，本讲稿共39页三、对海拔的校正 我国国家标准规定：对于安装在海拔高于1000m、但不超过4000m 处的电力设施外绝缘，其试验电压U 应为平原地区外绝缘的试验电压Up 乘以海拔校正因数Kn，即 U=Ka Up式中 H安装点的海拔高度，m。第13页，本讲稿共39页气隙的伏秒特性气隙的伏秒特性在同一波形，不同幅值的冲击电压作用下，气隙上出现的电压最大值最大值和放电时间的关系，称为该气隙的伏秒特性。伏
9、秒特性曲线伏秒特性曲线表示该气隙伏秒特性的曲线，称为伏秒特性曲线。50%50%冲击击穿电压冲击击穿电压 （U U50%50%)指某气隙被击穿的概率为50%的冲击电压峰值。冲击系数冲击系数 U50%与 静态击穿电压Us 之比称为冲击系数。均匀和稍不均匀电场下冲击击穿电压的分散性很小，冲击系数 1。极不均匀电场中由于放电时延较长，冲击系数 均大于1。3.4 3.4 气隙的伏秒特性气隙的伏秒特性 第14页，本讲稿共39页（一）伏秒特性曲线的制作（一）伏秒特性曲线的制作保持一定的冲击电压波形不变，保持一定的冲击电压波形不变，而逐级升高电压而逐级升高电压，以电压为纵坐标，时间为横坐标，电压较低时，击穿一
10、般发生在波尾电压较低时，击穿一般发生在波尾，取该电压的峰值与击穿时刻，得到相应的点；电压较高时，击穿一般发生在波电压较高时，击穿一般发生在波头头，取击穿时刻的电压值及该时刻，得到相应的点；把这些相应的点连成一条曲线，就是该气隙在该电压波形下的“伏秒伏秒特性曲线特性曲线”。u0t123第15页，本讲稿共39页 伏秒特性伏秒特性具有统计分散性，是一个以上下包线为界的带状区域是一个以上下包线为界的带状区域。工程上，通常取“50%伏秒特性曲线”来表征一个气隙的冲击击穿特性。U50%u0t231第16页，本讲稿共39页（二）伏秒特性曲线的应用 在保护设备和被保护设备的绝缘配合上具有重要的意义。是防雷设计
11、中实现保护设备和被保护设备的绝缘配合的依据。第17页，本讲稿共39页三.气隙击穿电压的概率分布 不论是在何种电压作用下，气隙的击穿电压都有一定的分散性，即“击穿概率分布特性”。研究表明，气隙击穿的几率分布接近正态分布，通常可以用U50%和变异系数Z（标准差与平均数的比值称为变异系数）来表示。耐受电压：即能确保耐受而不被击穿的电压。100%的耐受电压是很难测的（要做无穷次的实验），工程实际中常用对应于很高耐受几率(例如99以上)的电压作为耐受电压。确保击穿电压：击穿概率很高的电压。第18页，本讲稿共39页3.5 3.5 电场在不同电压下的击穿电压电场在不同电压下的击穿电压一、较均匀电场气隙的击穿
12、电压较均匀电场气隙的击穿电压l 均匀电场 电场是对称的，故击穿电压与电压极性无关，由于间隙各处的场强大致相等，不可能出现持续的局部放电，故起始放电电压就等于气隙的击穿电压。不同电压波形作用下，击穿电压实际上相同，且分散性很小，对于空气，可以用以下的经验公式表示：KV（peak）式中 空气的相对密度 S 气隙的距离，cm第19页，本讲稿共39页l 稍不均匀电场 稍不均匀电场的结构形式有多种多样，常遇到的较典型的电场结构形式有；球球、球板、圆柱板、两同轴圆筒、两平行圆柱、两垂直圆柱等。对这些较简单的、有规则的、较典型的电场，有相应的计算击穿电压的经验公式或曲线，而用时可参阅有关的手册和资料。影响稍
13、不均匀电场间隙击穿电压的因素：电场结构、大气条件、邻近效应、照射效应等。第20页，本讲稿共39页均匀电场和稍不均匀电场的击穿特性 第21页，本讲稿共39页二、不均匀电场气隙的击穿电压二、不均匀电场气隙的击穿电压 不均匀电场的特征：各处场强差别很大，在所加电压小于整个间隙击穿电压时，可能出现局部的持续的放电。由于持续的局部放电的存在，空间电荷的积累对击穿电压的影响很大，导致显著的极性效应。对很不均匀电场，只要宏观上保持原有的电场布局和气隙最小距离不变，则电极的具体形状、尺寸和结构的改变，对击穿电压的影响不大。预先对几种典型的电场的气隙，如棒棒或线线、棒板或线板作出击穿电压和气隙距离的关系曲线，在
14、工程上遇到的各种不均匀电场，其击穿电压可以参照与接近的典型气隙的击穿电压来估计。第22页，本讲稿共39页直流电压 存在明显的极性效应第23页，本讲稿共39页图3-5-2 棒棒和棒和板空气间隙的 工频击穿电压与间隙距离的关系击穿总是发生在棒极为正半波时。工频电压第24页，本讲稿共39页气隙较大时（气隙较大时（S S大于大于2.5m2.5m），击穿电压与距离关系出现了明显的），击穿电压与距离关系出现了明显的饱和趋向，特别是棒饱和趋向，特别是棒板气隙，其饱和趋向更明显。板气隙，其饱和趋向更明显。第25页，本讲稿共39页雷电冲击电压作用实验表明，导线平板气隙的U50%与棒板气隙的十分接近（不论正/负极
15、性），在缺乏线板击穿电压的具体数据的时候，可以用棒板的击穿数据来估计。(图3-5-4)第26页，本讲稿共39页操作冲击电压1.波形的影响：一般均指“正极性”情况。p60 图3-5-8 不同性质电压作用下棒板气隙的击穿电压 与气隙距离的关系第27页，本讲稿共39页2.饱和现象：长气隙在操作电压作用下呈现显著的“饱和现象”。图图3-5-93-5-9棒棒棒和棒棒和棒-板间隙的操作冲击击穿电压板间隙的操作冲击击穿电压第28页，本讲稿共39页3.分散性大（五）叠加性电压作用下 工程实际中，作用在气隙上的电压常常是由不同性质电压叠加的，而不是单一性质的。注意：同一气隙对叠加性电压的、耐受程度与对单一性电压
16、的耐受程度是不同的。当工作电压是稳态直流时，两者的差异更显著？。第29页，本讲稿共39页3.5 3.5 提高气隙击穿电压的方法提高气隙击穿电压的方法两个思路：1、改善气隙中的电场分布，使之均匀；2、设法削弱和抑制气体介质中的电离过程。第30页，本讲稿共39页一、改进电极形状以改善电场分布增大电极的曲率半径（常用的是屏蔽），例如变压器套 管，均压环，扩径导线等；消除电极表面的毛刺；消除电极表面尖角。*不仅要注意改善高压电极的形状以降低该电极旁边的局部场强，还要注意改善接地电极和中间电极的形状，以降低该电极旁边的局部场强。第31页，本讲稿共39页图中所示采用不同直径屏蔽球时的效果，可以看到，在极间
17、距离为110cm时，采用直径为75cm的球形屏蔽极可使气隙的击穿电压约提高1倍。第32页，本讲稿共39页二、利用空间电荷畸变电场的作用三、采用屏障 在电场极不均匀的气隙中，放入薄片固体绝缘材料（例如纸或纸板），在一定条件下，可以显著提高气隙的击穿电压。原理是屏障积聚空间电荷，改善电场分布。第33页，本讲稿共39页二、采用高度真空？*高真空中，击穿机理发生了变化，撞击电离的机制不起主要作用，而击穿与强场发射有关。应用：真空断路器中用作绝缘和灭弧。三、增高气压增高气压？在一定的气压范围内，增高气压对提高气隙的击穿电压是极为有效的。但是容器的密封比较困难，即使做到了密封，造价也比较昂贵。第34页，本
18、讲稿共39页四、采用高耐电强度气体？卤族元素的气体：六氟化硫（SF6）、氟里昂（CCl2F2）等耐电强度比气体高的多，采用该气体或在其他气体中混入一定比例的这类气体，可以大大提高击穿电压？第35页，本讲稿共39页高耐电强度气体还应具有较好的物理化学性能高耐电强度气体还应具有较好的物理化学性能：液化温度要低液化温度要低。在大气压力下和常温下是液态的物质，不能采用。(如CCl4在大气压力下和常温下是液态)有良好的化学稳定性有良好的化学稳定性。不易腐蚀其他材料，不易燃，不易爆，无毒，即使在放电的过程中也不易分解等。对环境无明显的负面影响对环境无明显的负面影响。（氟里昂对大气中的臭氧层有破坏作用，故不
19、能采用。）有实用的经济性，能大量的供应有实用的经济性，能大量的供应。第36页，本讲稿共39页五、SF6气体的应用 SF6气体除了具有很高的电气强度以外，还具有优异的灭弧能力。利用SF6气体作为绝缘介质和灭弧媒质制成的各种电力设备和封闭式组合电器具有一系列突出的优点，如大大节省占地面积和空间体积、运行安全可靠、简化安置维护等，发展前景十分广阔。SF6气体的应用：高压断路器、高压充气电缆、高压电容器等，以及用SF6绝缘的全封闭组合电器第37页，本讲稿共39页第二章作业第二章作业:P45页，2-2补充：1、说明巴申定律的实验曲线的物理意义是什么？2、电晕产生的物理机理是什么？它有哪些有害影响？试列举工程上各种防晕措施的实例。3、极性效应的概念是什么？试以棒板间隙为例说明产生机理。第38页，本讲稿共39页第三章作业：第三章作业：1、什么叫间隙的伏秒特性曲线?它有什么作用?2、试举例提高气隙（气体间隙）击穿电压的各种方法。第39页，本讲稿共39页