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1、第二章热力学第一定律第1页，本讲稿共101页热力学是自然科学中建立最早的学科之一。热力学是自然科学中建立最早的学科之一。热力学第一定律热力学第一定律 能量守恒，解决过程的能量衡算能量守恒，解决过程的能量衡算 问题（功、热、热力学能等）问题（功、热、热力学能等）热力学第二定律热力学第二定律 过程进行的方向判据过程进行的方向判据热力学第三定律热力学第三定律 解决物质熵的计算解决物质熵的计算第2页，本讲稿共101页 热力学基本定律是生产经验和科学实验的总结，它们不能热力学基本定律是生产经验和科学实验的总结，它们不能用其他理论方法加以证明，但其正确性毋庸置疑。用其他理论方法加以证明，但其正确性毋庸置疑
2、。需要指出：需要指出：（1 1）经典热力学研究含有大量质点的宏观系统：其原理、）经典热力学研究含有大量质点的宏观系统：其原理、结论不结论不能用于描述单个的微观粒子；能用于描述单个的微观粒子；（2 2）经典热力学只考虑平衡问题：只考虑系统由始态到末态的净结果，）经典热力学只考虑平衡问题：只考虑系统由始态到末态的净结果，并依此解决诸如过程能量衡算、过程的方向、限度的判断等热力学问题，并依此解决诸如过程能量衡算、过程的方向、限度的判断等热力学问题，至于由始态到末态的过程是如何发生与进行的、沿什么途径、变化的快至于由始态到末态的过程是如何发生与进行的、沿什么途径、变化的快慢等一些问题，经典热力学往往不
3、予考虑。慢等一些问题，经典热力学往往不予考虑。第3页，本讲稿共101页2.1 2.1 基本概念及术语基本概念及术语1.1.系统与环境系统与环境2.2.状态与状态函数状态与状态函数 3.3.过程与途径过程与途径4.4.功和热功和热 5.5.热力学能热力学能 第4页，本讲稿共101页1.1.系统与环境系统与环境系统系统：作为研究对象的那部分物质。：作为研究对象的那部分物质。环境环境：系统以外与之相联系的那部分物质。：系统以外与之相联系的那部分物质。系统与环境系统与环境的相互作用的相互作用物质交换物质交换能量交换能量交换传热传热做功做功体积功体积功非体积功非体积功第5页，本讲稿共101页三类系统：三
4、类系统：隔离系统隔离系统(isolated system)(isolated system)与环境间无物质交换，无能量交换；与环境间无物质交换，无能量交换；封闭系统封闭系统(closed system)(closed system)与环境间无物质交换，有能量交换；与环境间无物质交换，有能量交换；敞开系统敞开系统(open system)(open system)与环境间有物质交换，有能量交换。与环境间有物质交换，有能量交换。第6页，本讲稿共101页2.2.状态与状态函数状态与状态函数 (1)(1)状态与状态函数状态与状态函数 系统的性质系统的性质：决定系统状态的物理量：决定系统状态的物理量(如
5、如p p,V V,T T,C Cp,p,mm)。系统的状态系统的状态：热力学用系统所有的性质来描述它所处：热力学用系统所有的性质来描述它所处的状态，当系统所有性质都有确定值时，则系统处于一定的状态，当系统所有性质都有确定值时，则系统处于一定的状态。的状态。状态函数状态函数：系统处于平衡态时的热力学性质（如：系统处于平衡态时的热力学性质（如U U，H H，p p，V V，T T 等）是系统状态的单质函数，故称为状态等）是系统状态的单质函数，故称为状态函数。函数。第7页，本讲稿共101页状态函数特点状态函数特点：状态改变，状态函数值至少有一个改变。状态改变，状态函数值至少有一个改变。殊途同归，值变
6、相等，周而复始，其值不变。殊途同归，值变相等，周而复始，其值不变。定量，组成不变的均相流体系统，定量，组成不变的均相流体系统，任一状态函数是另外任一状态函数是另外 两个状态函数的函数，如两个状态函数的函数，如 。状态函数具有全微分特性：状态函数具有全微分特性：。第8页，本讲稿共101页（2 2）状态函数的分类状态函数的分类广度量和强度量广度量和强度量 注意：由注意：由任何两种广度量之比得出的物理量则为强度量，如任何两种广度量之比得出的物理量则为强度量，如摩尔体积摩尔体积 等。等。强度量：不具有加和性（如强度量：不具有加和性（如 p p，）广度量：具有加和性（如广度量：具有加和性（如，mm，)状
7、态函数状态函数 按状态函数的数值是否与物质的数量有关，将其分为广度按状态函数的数值是否与物质的数量有关，将其分为广度量（或称广度性质）和强度量（或称强度性质）。量（或称广度性质）和强度量（或称强度性质）。第9页，本讲稿共101页 （3 3）平衡态平衡态 当系统与环境间的联系被隔绝后，系统的热力学性质不随当系统与环境间的联系被隔绝后，系统的热力学性质不随时间而变化，就称系统处于时间而变化，就称系统处于热力学平衡态热力学平衡态。热力学研究的对象就是处于平衡态的系统。热力学研究的对象就是处于平衡态的系统。第10页，本讲稿共101页 系统处于平衡态应满足：系统处于平衡态应满足：热平衡热平衡（heat
8、equilibriumheat equilibrium）系统各系统各部分部分T T 相同相同;力平衡力平衡 （force equilibriumforce equilibrium）系统各系统各部分部分p p 相同相同;相平衡相平衡 （phase equilibriumphase equilibrium）物质在各相分布物质在各相分布 不随时间变化不随时间变化;化学平衡化学平衡（chemical equilibriumchemical equilibrium）系统组成不随系统组成不随 时间变化。时间变化。第11页，本讲稿共101页物理化学中主要讨论三种过程物理化学中主要讨论三种过程：单纯单纯 变化
9、变化相变过程相变过程 如气化、凝固、晶型转变如气化、凝固、晶型转变化学变化过程化学变化过程 当系统从一个状态变化至另一个状态时，系统即进行了当系统从一个状态变化至另一个状态时，系统即进行了一个过程。一个过程。系统可以从同一始态出发，经不同的途径变化至同一末态。系统可以从同一始态出发，经不同的途径变化至同一末态。3.3.过程与途径过程与途径第12页，本讲稿共101页(1)(1)恒温过程恒温过程 变化过程中变化过程中T T系系=T T环环=定值定值 (T T始始=T T末末，为等温过程，为等温过程)根据过程进行的特定条件根据过程进行的特定条件 ，有，有(2)(2)恒压过程恒压过程 变化过程中变化过
10、程中p p系系=p p环环=定值定值 (p p始始=p p末末，为等压过程，为等压过程 )第13页，本讲稿共101页(3)(3)恒容过程恒容过程 过程中系统的体积始终保持不变，体积功过程中系统的体积始终保持不变，体积功 。(4)(4)绝热过程绝热过程 系统与环境间无热交换的过程，过程热系统与环境间无热交换的过程，过程热 。(5)(5)循环过程循环过程 经历一系列变化后又回到始态的过程。经历一系列变化后又回到始态的过程。循环过程前后所有状态函数变化量均为零循环过程前后所有状态函数变化量均为零。第14页，本讲稿共101页4.4.功和热功和热功和热功和热都是能量传递过程中表现出来的形式，都是能量传递
11、过程中表现出来的形式，不是能量存在的形式。不是能量存在的形式。(1)(1)功功 功用符号功用符号 表示。表示。符号规定：系统得到环境所做的功时，符号规定：系统得到环境所做的功时，。系统对环境做功时，系统对环境做功时，。第15页，本讲稿共101页体积功：系统因其体积发生变化反抗环境压力而与环境体积功：系统因其体积发生变化反抗环境压力而与环境 交换的能量交换的能量本质上就是机械功。本质上就是机械功。功功体积功体积功电功电功表面功表面功非体积功非体积功电化学一章讨论电化学一章讨论表面化学一章讨论表面化学一章讨论第16页，本讲稿共101页体积功的定义式体积功的定义式体积功的定义式：体积功的定义式：第1
12、7页，本讲稿共101页当系统由当系统由 始态始态 1 1p p1 1，V V1 1，T T1 1 末态末态 2 2p p2 2，V V2 2，T T2 2WW=?体积功的计算式体积功的计算式第18页，本讲稿共101页恒恒(外外)压过程压过程恒外压过程：恒外压过程：恒压过程恒压过程 ：自由膨胀过程自由膨胀过程 因为因为 ，所以所以 恒容过程恒容过程 因为因为 ，所以所以第19页，本讲稿共101页功是途径函数功是途径函数始末态相同，但功不同：始末态相同，但功不同：故故过程的功为途径函数。过程的功为途径函数。表示：微量功表示：微量功记记作作第20页，本讲稿共101页(2)(2)热热 Q Q 热热显热
13、显热潜热潜热反应热反应热化学反应时，系统吸收或放出的热。化学反应时，系统吸收或放出的热。单纯单纯pVT pVT 变化时，系统吸收或放出的热；变化时，系统吸收或放出的热；相变时，相变时，T T 不变，系统吸收或放出的热；不变，系统吸收或放出的热；系统与环境由温差而引起的能量交换称为系统与环境由温差而引起的能量交换称为热。热。符号符号规定：规定：若系统从环境吸热，若系统从环境吸热，若系统向环境放热，若系统向环境放热，热是途径函数。热是途径函数。第21页，本讲稿共101页 U U是系统内部所储存的各种能量的总和。是系统内部所储存的各种能量的总和。分子平动能、转动能分子平动能、转动能 包括包括 分子间
14、相互作用的势能分子间相互作用的势能 分子内部各原子间的振动分子内部各原子间的振动、电子及核运动电子及核运动5.5.热力学能热力学能U U 热力学系统由大量运动着的微观粒子热力学系统由大量运动着的微观粒子(分子、原子和离子分子、原子和离子等）所组成，等）所组成，系统的热力学能是指系统内部所有粒子全部能量的总系统的热力学能是指系统内部所有粒子全部能量的总和。和。第22页，本讲稿共101页U U 是状态函数，对指定系统，若是状态函数，对指定系统，若n n 一定，有一定，有 U U 是广度量，具有加和性。是广度量，具有加和性。第23页，本讲稿共101页U U 的绝对值无法求，但的绝对值无法求，但 U
15、U 可求。可求。U U只取决于始末态的状态，与途径无关。只取决于始末态的状态，与途径无关。不同途径，不同途径，WW，Q Q 不同，但不同，但 例：例：始态始态 末态末态1 13 32 2第24页，本讲稿共101页热力学第一定律的本质是能量守恒原理，即隔离系统无论经历何种热力学第一定律的本质是能量守恒原理，即隔离系统无论经历何种变化，其能量守恒。变化，其能量守恒。2.2 2.2 热力学第一定律热力学第一定律1.1.热力学第一定律热力学第一定律 热力学第一定律的其他说法：热力学第一定律的其他说法：不消耗能量而能不断对外做功的机器不消耗能量而能不断对外做功的机器第一类永动机是不可能第一类永动机是不可
16、能造成的造成的。第25页，本讲稿共101页若系统发生微小变化，有若系统发生微小变化，有 2.2.封闭系统热力学第一定律的数学形式封闭系统热力学第一定律的数学形式 系统热力学能（内能）的增量；系统热力学能（内能）的增量；Q Q 系统与环境交换的热，得热为，失热为；系统与环境交换的热，得热为，失热为；WW 系统与环境交换的功，得功为，失功为。系统与环境交换的功，得功为，失功为。第26页，本讲稿共101页3.3.焦耳实验焦耳实验焦耳于焦耳于18431843年进行了低压气体的自由膨胀实验：年进行了低压气体的自由膨胀实验：实验中发现水温维持不变。实验中发现水温维持不变。第27页，本讲稿共101页理想气体
17、向真空膨胀：理想气体向真空膨胀：，过程中水温未变：过程中水温未变：，所以所以 （任何气体）（任何气体）因为因为第28页，本讲稿共101页又因为又因为恒温时，恒温时，U U 不随不随V V 或或 p p 变化，所以变化，所以理想气体的理想气体的U U只是只是T T 的函数的函数（液体、固体近似成立）（液体、固体近似成立）（理想气体）（理想气体）所以所以第29页，本讲稿共101页 这一由实验得出的结果也可以用理想气体模型解释：理想这一由实验得出的结果也可以用理想气体模型解释：理想气体分子间没有相互作用力，因而不存在分子间相互作用的势气体分子间没有相互作用力，因而不存在分子间相互作用的势能，其热力学
18、能只是分子的平动、转动、分子内部各原子间的能，其热力学能只是分子的平动、转动、分子内部各原子间的振动、电子的运动、核的运动的能量等，而这些能量均只取决振动、电子的运动、核的运动的能量等，而这些能量均只取决于温度。于温度。第30页，本讲稿共101页2.3 2.3 恒容热、恒压热及焓恒容热、恒压热及焓对于封闭系统，对于封闭系统，时的恒容过程：时的恒容过程：1.1.恒容热（恒容热（Q QV V）恒容热恒容热与与过过程的程的热热力学能力学能变变在量值上相等。在量值上相等。第31页，本讲稿共101页对于封闭系统，对于封闭系统，WW =0=0 时的恒压过程，有时的恒压过程，有2.2.恒压热恒压热 (Q Q
19、p p)及焓及焓由热力学第一定律可得由热力学第一定律可得恒压过程：系统的压力与环境的压力相等且恒定不变，即恒压过程：系统的压力与环境的压力相等且恒定不变，即第32页，本讲稿共101页式中：式中：H H焓，为状态函数，广度量，单位为焓，为状态函数，广度量，单位为 J J。注：计算注：计算 H H 的基本公式：的基本公式：恒压过程：恒压过程：非恒压过程：非恒压过程：定义定义 即恒压热即恒压热与与过过程的程的焓焓能能变变在量值上相等。在量值上相等。第33页，本讲稿共101页理想气体，单纯理想气体，单纯 pVT pVT 变化，恒温时：变化，恒温时：所以所以 理想气体单纯理想气体单纯 pVT pVT 变
20、化时，变化时，H H 只是只是 T T 的函数。的函数。（液体、固体近似成立）（液体、固体近似成立）第34页，本讲稿共101页Q QV VQ Qp p可测量可测量 U U H H状态函数状态函数 量热实验量热实验状态函数状态函数法计算法计算盖斯定律：盖斯定律：在恒容或恒压过程中，化学反应的热仅与始末在恒容或恒压过程中，化学反应的热仅与始末状态有关而与具体途径无关。状态有关而与具体途径无关。3.3.与与 的意义的意义第35页，本讲稿共101页2.4 2.4 摩尔热容摩尔热容热热显热（显热（pVTpVT变化中的热）变化中的热）潜热（相变热）潜热（相变热）反应热反应热(焓焓)摩尔热容摩尔热容相变焓相
21、变焓标准摩尔生成焓和燃烧焓标准摩尔生成焓和燃烧焓主要介绍摩尔定容热容和摩尔定压热容。主要介绍摩尔定容热容和摩尔定压热容。第36页，本讲稿共101页1.1.摩尔定容热容摩尔定容热容(1)(1)定义定义 在某温度在某温度T T 时，物质的量为时，物质的量为n n 的物质在恒容且非体积功的物质在恒容且非体积功为零的条件下，若温度升高无限小量为零的条件下，若温度升高无限小量d dT T 所需要的热量为所需要的热量为Q Q，则，则 就定义为该物质在该温度下的摩尔定就定义为该物质在该温度下的摩尔定容热容，以容热容，以 表示，表示，第37页，本讲稿共101页对恒容过程对恒容过程 代入，有代入，有 定义式定义
22、式单位：单位：第38页，本讲稿共101页(2)(2)应用应用计算单纯计算单纯pVT pVT 过程的过程的 U U 恒容过程：恒容过程：（理想气体（理想气体）但但 非恒容过程：非恒容过程：理想气体理想气体 的必然结果的必然结果 第39页，本讲稿共101页2.2.摩尔定压热容摩尔定压热容(1)(1)定义定义 在某温度在某温度T T 时，物质的量为时，物质的量为n n 的物质在恒压且非体积的物质在恒压且非体积功为零的条件下，若温度升高无限小量功为零的条件下，若温度升高无限小量d dT T 所需要的热所需要的热量为量为Q Q，则，则 就定义为该物质在该温度下的摩尔定就定义为该物质在该温度下的摩尔定压热
23、容，以压热容，以 表示，表示，第40页，本讲稿共101页对恒压过程对恒压过程 代入，有代入，有 定义式定义式单位：单位：第41页，本讲稿共101页(2)(2)应用应用计算单纯计算单纯pVT pVT 过程过程 H H 恒压过程：恒压过程：非恒压过程：非恒压过程：理想气体理想气体 的必然结果的必然结果 理想气体：理想气体：凝聚态物质：凝聚态物质：凝聚态物质忽略凝聚态物质忽略p p 影响的结果影响的结果 第42页，本讲稿共101页 解解：Ar(g)Ar(g)可看作理想气体可看作理想气体 例例2.4.12.4.1 容积为容积为0.1m0.1m3 3的恒容容器中有的恒容容器中有4 mol Ar(4 mo
24、l Ar(g g)及及2 2 mol Cu(mol Cu(s s)，始态温度为，始态温度为0 0。现将系统加热至。现将系统加热至100 100，求，求过程的过程的Q Q，WW，及及 H H。已知已知Ar(Ar(g g)及及 Cu(Cu(s s)在在2525的的C Cp p,m,m分别为分别为 和和 ，并假设其不随温度变化。，并假设其不随温度变化。第43页，本讲稿共101页又因过程恒容，故又因过程恒容，故第44页，本讲稿共101页3 3.和和 的关系的关系由 ，可知 第45页，本讲稿共101页代入上式，有代入上式，有第46页，本讲稿共101页单原子分子：单原子分子：双原子分子：双原子分子：理想气
25、体：理想气体：（见第九章）见第九章）第47页，本讲稿共101页4 4.随随T T 的关系的关系三种表示方法：三种表示方法：（1 1）数据列表）数据列表（2 2）曲线：直观曲线：直观 （3）函数关系式：便于积分、应用函数关系式：便于积分、应用第48页，本讲稿共101页5.5.平均摩尔热容平均摩尔热容的定义：的定义：恒压热的计算公式恒压热的计算公式:即单位物质的量的物质在恒压且非体积功为零的条件下，即单位物质的量的物质在恒压且非体积功为零的条件下，在在T T1 1 T T2 2温度范围内，温度平均升高单位温度所需要的热温度范围内，温度平均升高单位温度所需要的热量。量。第49页，本讲稿共101页2.
26、5 2.5 相变焓相变焓相变：相变：物质不同相态之间的转变，如蒸发、升华、熔化物质不同相态之间的转变，如蒸发、升华、熔化 和晶型转变等。和晶型转变等。相：相：系统中性质完全相同的均匀部分。系统中性质完全相同的均匀部分。第50页，本讲稿共101页 1.1.摩尔相变焓摩尔相变焓 单位物质的量的物质在恒定温度及该温度平衡压力下单位物质的量的物质在恒定温度及该温度平衡压力下发生相变时对应的焓变，记作发生相变时对应的焓变，记作 ，单位：单位：。说明：说明：（1 1）（3 3）（2 2）（恒压且无非体积功）（恒压且无非体积功）（常压下数据可查得）（常压下数据可查得）物质的量为物质的量为n n：第51页，本
27、讲稿共101页2.2.摩尔相变焓随温度的变化摩尔相变焓随温度的变化已知：已知：待求：待求：第52页，本讲稿共101页其中：其中：第53页，本讲稿共101页 例例2.5.12.5.1 已知已知 100100C C，101.325 kPa101.325 kPa下下,H,H2 2O(l)O(l)的摩尔蒸发焓的摩尔蒸发焓水的平均摩尔热容水的平均摩尔热容实验测定值为实验测定值为100142.9100142.9C C 水蒸气的摩尔定压热容：水蒸气的摩尔定压热容：试求试求H H2 2O(l)O(l)在在142.9142.9C C平衡条件下的蒸发焓平衡条件下的蒸发焓第54页，本讲稿共101页 解解：假设水蒸气
28、为理想气体，忽略水的摩尔蒸发焓随蒸：假设水蒸气为理想气体，忽略水的摩尔蒸发焓随蒸气压力的变化。气压力的变化。其中其中第55页，本讲稿共101页代入并积分得代入并积分得计算结果与实测值相比，相对误差计算结果与实测值相比，相对误差 第56页，本讲稿共101页2.7 2.7 化学反应焓化学反应焓1.1.反应进度反应进度描述反应描述反应 进行程度的物理量进行程度的物理量 定义式定义式 积分得：积分得：*2.6 *2.6 溶解焓与稀释焓（略）溶解焓与稀释焓（略）第57页，本讲稿共101页2.2.摩尔反应焓摩尔反应焓 在恒定在恒定T T、恒定、恒定p p及反应各组分组成不变的情况下，若及反应各组分组成不变
29、的情况下，若进行微量反应进度进行微量反应进度d d引起反应焓的变化为引起反应焓的变化为 d dH H，则折，则折合为进行单位反应进度引起的焓变合为进行单位反应进度引起的焓变d dH H/d d即为该条件下即为该条件下的摩尔反应焓的摩尔反应焓 第58页，本讲稿共101页3.3.标准摩尔反应焓标准摩尔反应焓(1)(1)标准态标准态气体：任意温度气体：任意温度T T，标准压力，标准压力 下表现出理想气体性质的纯气体状态。下表现出理想气体性质的纯气体状态。液体或固体：液体或固体：任意温度任意温度T T，压力为标准压力，压力为标准压力 的纯液体或纯固体状态。的纯液体或纯固体状态。第59页，本讲稿共101
30、页(2)(2)标准摩尔反应焓标准摩尔反应焓反应中的各个组分均处在温度反应中的各个组分均处在温度T T 的标准态下，其摩尔反的标准态下，其摩尔反应焓就称为该温度下的标准摩尔反应焓。应焓就称为该温度下的标准摩尔反应焓。只是温度的函数，则只是温度的函数，则第60页，本讲稿共101页注意：与实际反应的差别。注意：与实际反应的差别。理想气体反应：理想气体反应：组成恒定组成恒定混合态混合态纯物质纯物质标准态标准态纯物质纯物质标准态标准态纯物质纯物质标准态标准态纯物质纯物质标准态标准态组成恒定组成恒定混合态混合态第61页，本讲稿共101页4.4.Q Qp p,m,m与与Q QV V,m,m的关系的关系第62
31、页，本讲稿共101页理想气体，固、液体：理想气体，固、液体：反应中如有液、固相，它们的体积变化很小，可只考虑气体体积反应中如有液、固相，它们的体积变化很小，可只考虑气体体积的变化，于是的变化，于是仅为参与反应的气态物质化学计量数代数和。仅为参与反应的气态物质化学计量数代数和。第63页，本讲稿共101页2.8 2.8 标准摩尔反应焓的计算标准摩尔反应焓的计算1.1.标准摩尔生成焓标准摩尔生成焓基础热数据：标准摩尔生成焓和标准摩尔燃烧焓。基础热数据：标准摩尔生成焓和标准摩尔燃烧焓。在温度为在温度为T T 的标准态下，由稳定相态的单质生成化学计量的标准态下，由稳定相态的单质生成化学计量数数 的的 相
32、态的化合物相态的化合物 B(B()，该生成反应的焓变即，该生成反应的焓变即为该化合物为该化合物B(B()在温度在温度T T 时的标准摩尔生成焓。时的标准摩尔生成焓。单位单位:(1)(1)定义定义第64页，本讲稿共101页自身自身稳定单质：稳定单质：O O2 2,N,N2 2,H,H2 2(g)(g)，BrBr2 2(l)(l)C(C(石墨石墨)，S(S(斜方晶斜方晶,s)s)写化学反应计量式时，要注明物质的相态。写化学反应计量式时，要注明物质的相态。在在298.15 K298.15 K的标准摩尔生成焓对应如下反应的焓变：的标准摩尔生成焓对应如下反应的焓变：在在298.15 K298.15 K的
33、标准摩尔生成焓对应如下反应的焓变：的标准摩尔生成焓对应如下反应的焓变：第65页，本讲稿共101页(2)(2)由由 计算计算 2525,下的下的 和和 可直接查表可直接查表（注（注:可直接写公式计算，不必写上面的过程）可直接写公式计算，不必写上面的过程）例：例：2525，下：下：CHCH3 3OH(g)OH(g)CO(g)+2HCO(g)+2H2 2(g)(g)C+(1/2)OC+(1/2)O2 2+2H+2H2 2第66页，本讲稿共101页即即298.15 K298.15 K下的标准摩尔反应焓等于同样温度下参与反应的各组分标下的标准摩尔反应焓等于同样温度下参与反应的各组分标准摩尔生成焓与其化学
34、计量数乘积的代数和。准摩尔生成焓与其化学计量数乘积的代数和。第67页，本讲稿共101页2.2.标准摩尔燃烧焓标准摩尔燃烧焓 在温度为在温度为T T 的标准态下，由化学计量数的标准态下，由化学计量数 的的相态的物质相态的物质B(B()与氧进行完全氧化反应时与氧进行完全氧化反应时，该反应的焓变即，该反应的焓变即为该物质为该物质B(B()在温度在温度T T 时的标准摩尔燃烧焓。时的标准摩尔燃烧焓。单位单位:(1)(1)定义定义第68页，本讲稿共101页“完全氧化完全氧化”是指在没有催化剂作用下的自然燃烧。是指在没有催化剂作用下的自然燃烧。含含C C元素：完全氧化物为元素：完全氧化物为 ，而不是而不是
35、含含H H元素：完全氧化物为元素：完全氧化物为 ，而不是，而不是含含S S元素：完全氧化物为元素：完全氧化物为 ，而不是，而不是含含N N元素：完全氧化物为元素：完全氧化物为完全氧化物的完全氧化物的 第69页，本讲稿共101页(2)(2)由由 计算计算2525,下的下的 可直接查表可直接查表（注（注:可直接写公式计算，不必写上面的过程）可直接写公式计算，不必写上面的过程）2525，下：下：CHCH3 3OH(g)OH(g)CO(g)+2HCO(g)+2H2 2(g)(g)COCO2 2+2H+2H2 2O O+1.5O+1.5O2 2+1.5O+1.5O2 2第70页，本讲稿共101页即即29
36、8.15 K298.15 K下的标准摩尔反应焓等于同样温度下参与反应的各下的标准摩尔反应焓等于同样温度下参与反应的各组分标准摩尔燃烧焓与其化学计量数乘积的代数和的负值。组分标准摩尔燃烧焓与其化学计量数乘积的代数和的负值。第71页，本讲稿共101页298.15K298.15K,下的下的 可直接由手册查出可直接由手册查出 或或 计算，但其他温度的计算，但其他温度的 如何计算？如何计算？3.3.随温度的变化随温度的变化 基希霍夫基希霍夫(Kirchhoff)(Kirchhoff)公式公式 第72页，本讲稿共101页已知：已知：待求：待求：标准态标准态标准态标准态标准态标准态标准态标准态标准态标准态标
37、准态标准态标准态标准态标准态标准态第73页，本讲稿共101页基希霍夫定律基希霍夫定律第74页，本讲稿共101页不随不随T T 变化。变化。微分式：微分式：其他其他T T，p p下的反应：下的反应：设计过程：设计过程：2525、下的下的 变化变化对于理想气体、液体、固体：对于理想气体、液体、固体：压力压力 p p 的影响可忽略，只考虑温度的影响可忽略，只考虑温度 T T 的影响的影响(基希霍夫定律基希霍夫定律)。第75页，本讲稿共101页4.4.非恒温反应过程热的计算举例非恒温反应过程热的计算举例(1)(1)燃烧反应的最高火焰温度燃烧反应的最高火焰温度 状态函数法：设计包含状态函数法：设计包含2
38、98.15 K298.15 K、标准态下的反应途径、标准态下的反应途径以非恒温反应以非恒温反应绝热反应为例予以介绍。绝热反应为例予以介绍。(2)(2)爆炸反应的最高温度、最高压力爆炸反应的最高温度、最高压力 （恒压、绝热）（恒压、绝热）（恒容、绝热）（恒容、绝热）第76页，本讲稿共101页 例例2.8.12.8.1 甲烷与过量甲烷与过量100%100%的空气混合，于始态的空气混合，于始态25C25C，101.325 101.325 kPakPa条件下燃烧，求燃烧产物能达到的最高温度。假设空气中条件下燃烧，求燃烧产物能达到的最高温度。假设空气中仅有仅有O O2 2(g)(g)，N N2 2(g)
39、(g)，且两者物质的量之比为，且两者物质的量之比为21/7921/79，所需热容及，所需热容及燃烧焓数据见附录。燃烧焓数据见附录。解解：甲烷于空气中燃烧反应为：甲烷于空气中燃烧反应为以以1 mol1 mol甲烷作计算基准，过程始态各物质的量见框图甲烷作计算基准，过程始态各物质的量见框图整个过程：整个过程：第77页，本讲稿共101页始态始态末态末态第78页，本讲稿共101页代入求解得：代入求解得：第79页，本讲稿共101页2.10 2.10 可逆过程与可逆体积功可逆过程与可逆体积功可逆过程：推动力无限小的理想化过程。可逆过程：推动力无限小的理想化过程。1.1.可逆过程可逆过程 将推动力无限小、系
40、统内部及系统与环境之将推动力无限小、系统内部及系统与环境之间在无限接近平衡条件下进行的过程，称为可逆间在无限接近平衡条件下进行的过程，称为可逆过程。过程。以一定量理想气体在气缸内恒温膨胀和恒温压以一定量理想气体在气缸内恒温膨胀和恒温压缩过程为例讨论可逆过程的特点。缩过程为例讨论可逆过程的特点。*2.9 2.9 离子的标准摩尔生成焓（略）离子的标准摩尔生成焓（略）第80页，本讲稿共101页1mol1mol理想气体在恒理想气体在恒T T 下由始态下由始态末态末态 第81页，本讲稿共101页沿沿3 3条途径实现：条途径实现：a.a.将两堆细砂一次拿掉将两堆细砂一次拿掉 b.b.将两堆细砂分两次拿掉将
41、两堆细砂分两次拿掉 c.c.每次拿掉一无限小的细砂，直至将细每次拿掉一无限小的细砂，直至将细砂全部拿完砂全部拿完第82页，本讲稿共101页恒温膨胀中可逆功最大，或说恒温可逆膨胀时，系统恒温膨胀中可逆功最大，或说恒温可逆膨胀时，系统对环境做最大功。对环境做最大功。过程过程c c可逆，可逆，过程过程a a，b b不可逆不可逆为了理解为了理解“可逆可逆”的含义，现将系统由末态再压缩回去至的含义，现将系统由末态再压缩回去至始态，途径如下：始态，途径如下：第83页，本讲稿共101页 .将两堆细砂一次加上将两堆细砂一次加上 .分两次将两堆细砂加上分两次将两堆细砂加上 .将细砂一粒粒加到活塞上，直至加完将细
42、砂一粒粒加到活塞上，直至加完 第84页，本讲稿共101页恒温可逆压缩过程中，环境对系统做最小功。恒温可逆压缩过程中，环境对系统做最小功。循环后的总功循环后的总功:第85页，本讲稿共101页可逆循可逆循环过环过程：程：因循因循环过环过程：程：由由热热力学第一定律力学第一定律知可逆循知可逆循环过环过程：程：系统经可逆膨胀及沿原途径的可逆压缩这一循环过程后，系统经可逆膨胀及沿原途径的可逆压缩这一循环过程后，总的结果是：系统与环境既没有得功，也没有失功；既没有吸总的结果是：系统与环境既没有得功，也没有失功；既没有吸热，也没有放热。系统与环境完全复原，没有留下任何热，也没有放热。系统与环境完全复原，没有
43、留下任何“能量能量痕迹痕迹”，这正是，这正是“可逆可逆”二字的含义所在。二字的含义所在。不可逆过程：循环后，系统复原，环境的功转化为等量的热，留不可逆过程：循环后，系统复原，环境的功转化为等量的热，留下了下了“痕迹痕迹”。第86页，本讲稿共101页从每一个瞬间来对可逆与不可逆过程予以分析。从每一个瞬间来对可逆与不可逆过程予以分析。不可逆过程：不可逆过程：过程中系统内部的性质不均匀，且在不断变过程中系统内部的性质不均匀，且在不断变化，系统不具有一个确定的、能加以描述的状态。化，系统不具有一个确定的、能加以描述的状态。可逆过程：可逆过程：过程中系统始终处于平衡。过程中系统始终处于平衡。若令过程逆向
44、进行，逆向可逆过程（如上述压缩过程）若令过程逆向进行，逆向可逆过程（如上述压缩过程）一定经历原可逆过程（即可逆膨胀）所经历的所有平衡状态一定经历原可逆过程（即可逆膨胀）所经历的所有平衡状态点而沿原路径回到始态，充分体现了过程点而沿原路径回到始态，充分体现了过程“可逆可逆”的含义。的含义。而逆向不可逆过程中，因不存在明确的中间状态，可逆过程而逆向不可逆过程中，因不存在明确的中间状态，可逆过程所体现的含义无从谈起。所体现的含义无从谈起。第87页，本讲稿共101页2.2.可逆体积功的计算可逆体积功的计算（1）理想气体的恒温可逆体积功）理想气体的恒温可逆体积功 第88页，本讲稿共101页（2 2）理想
45、气体绝热可逆体积功）理想气体绝热可逆体积功 a.a.理想气体绝热可逆过程方程式理想气体绝热可逆过程方程式 绝热过程绝热过程:Q Qr r=0=0理想气体理想气体所以所以第89页，本讲稿共101页利用利用 有有 理想气体绝热可逆过程方程式理想气体绝热可逆过程方程式 第90页，本讲稿共101页绝热可逆过程方程式的其他形式：绝热可逆过程方程式的其他形式：其中其中 称为理想气体热容比。称为理想气体热容比。第91页，本讲稿共101页b.理想气体绝热可逆体积功理想气体绝热可逆体积功 如已知始、末态温度，利用下式计算绝热体积功更方便：如已知始、末态温度，利用下式计算绝热体积功更方便：（推荐）（推荐）第92页
46、，本讲稿共101页 例例2.10.12.10.1 某双原子理想气体某双原子理想气体4 mol4 mol，从始态，从始态 经绝热可逆压缩到末态压力经绝热可逆压缩到末态压力 。求。求末态温度及过程的末态温度及过程的WW，及及 H H。解解：先求出始态温度先求出始态温度 对双原子理想气体：对双原子理想气体：由绝热可逆过程方程式，末态温度为由绝热可逆过程方程式，末态温度为第93页，本讲稿共101页（绝热）（绝热）第94页，本讲稿共101页2.11 2.11 节流膨胀与焦耳节流膨胀与焦耳-汤姆逊实验汤姆逊实验实际气体：实际气体：U U=f f(T T，V V)H H=f f(T T，p p)焦耳焦耳-汤
47、姆逊实验证明了此点，并开发了一种制冷汤姆逊实验证明了此点，并开发了一种制冷手段。手段。第95页，本讲稿共101页1.1.焦耳焦耳 汤姆逊实验汤姆逊实验实验特点：装置绝热，实验特点：装置绝热，p p2 2 p p1 1左侧：恒左侧：恒p p1 1，T T1 1下，推下，推V V1 1的气体向右侧膨胀；的气体向右侧膨胀；右侧：恒右侧：恒p p2 2，V V1 1气体进入后膨胀为气体进入后膨胀为V V2 2，温度由，温度由T T1 1变到变到T T2 2。第96页，本讲稿共101页2.2.节流膨胀的热力学特征节流膨胀的热力学特征节流膨胀：在绝热条件下，气体的始、末态分别保持节流膨胀：在绝热条件下，气
48、体的始、末态分别保持 恒定压力的膨胀过程。恒定压力的膨胀过程。以整个装置内气体为系统，有以整个装置内气体为系统，有 W W=左侧得功右侧失功左侧得功右侧失功 =p p1 1(0(0 V V1 1)p p2 2(V V2 2 0)0)=p p1 1V V1 1 p p2 2V V2 2第97页，本讲稿共101页节流膨胀节流膨胀 恒焓过程，恒焓过程，热力学第一定律：热力学第一定律：足够低压的气体（可看作理想气体）经节流膨胀足够低压的气体（可看作理想气体）经节流膨胀 （恒焓过（恒焓过程）后温度不变程）后温度不变 ：真实气体，节流膨胀后发现温度变化：真实气体，节流膨胀后发现温度变化：第98页，本讲稿共
49、101页 称为称为焦耳焦耳-汤姆逊系数或节流膨胀系数。汤姆逊系数或节流膨胀系数。所以所以 致冷致冷 致热致热 温度不变温度不变取决于气体性质和取决于气体性质和所处的所处的T T 和和p p定义定义因为因为 (膨胀过程膨胀过程d dp p总是负值总是负值)第99页，本讲稿共101页本本 章章 小小 结结 热力学第一定律即能量转化与守恒定律，利用它可解决过程的能热力学第一定律即能量转化与守恒定律，利用它可解决过程的能量衡算问题。量衡算问题。在本章中，在本章中，U U，H H，Q Q，W W 等物理量被引入，其中等物理量被引入，其中U U 和和H H为状态为状态函数，函数，Q Q和和WW为途径函数，
50、它们均具有能量单位。为途径函数，它们均具有能量单位。为了计算过程的为了计算过程的Q Q，及及 H H等，本章重点介绍了三类基础热数等，本章重点介绍了三类基础热数据：据：热力学计算的基础热力学计算的基础摩尔定容（压）热容摩尔定容（压）热容 摩尔相变焓摩尔相变焓 标准摩尔生成（燃烧）焓标准摩尔生成（燃烧）焓 第100页，本讲稿共101页 在热力学计算过程中，常常用到状态函数法，即在热力学计算过程中，常常用到状态函数法，即“系统状态系统状态函数的增量仅仅与始态、末态有关函数的增量仅仅与始态、末态有关,而与变化的具体途径无关而与变化的具体途径无关”。利用这一方法，可通过设计途径（原则是每一步对应的状态