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1、大学物理高斯定理 电场线上任一点的切线方向给出了该点电场电场线上任一点的切线方向给出了该点电场强度的方向；强度的方向；某点处某点处电场线密度电场线密度与该点电场强度的大小相与该点电场强度的大小相等。等。1、定义、定义 在电场中画一组带箭头的曲线在电场中画一组带箭头的曲线,这些曲线与电场强度这些曲线与电场强度 之间具有以之间具有以下关系下关系:6-3 电场线电场线 高斯定理高斯定理一、电场线一、电场线3、电场线的性质、电场线的性质电场线总是起始于正电荷（或来自于无穷远），电场线总是起始于正电荷（或来自于无穷远），终止于负电荷（或终止于无穷远）终止于负电荷（或终止于无穷远）任何两条电场线都不能相交
2、。任何两条电场线都不能相交。非闭合曲线非闭合曲线4、关于电场线的几点说明、关于电场线的几点说明电场线是人为画出的，在实际电场中并不存在；电场线是人为画出的，在实际电场中并不存在；电场线可以形象地、直观地表现电场的总体情况电场线可以形象地、直观地表现电场的总体情况;电场线图形可以用实验演示出来。电场线图形可以用实验演示出来。1、定义、定义在电场中穿过任意曲面的电场线的总条数称在电场中穿过任意曲面的电场线的总条数称为穿过该面的电通量，用为穿过该面的电通量，用 表示。表示。(1)匀强电场中的电通量匀强电场中的电通量E与平面与平面S垂直时垂直时E与平面与平面S 有夹角有夹角时时引入引入面积矢量面积矢量
3、二、电场强度通量二、电场强度通量(2)非均匀电场的电通量非均匀电场的电通量将曲面分割为无限多个面元将曲面分割为无限多个面元 ,由于面元很小，由于面元很小，所以每一个面元上场强可以认为是均匀电场所以每一个面元上场强可以认为是均匀电场,面元面元dSSndS2、电通量的正负、电通量的正负闭合曲面闭合曲面:规定规定取取外法线方向外法线方向(自内向外自内向外)为正。因此有为正。因此有:非闭合曲面非闭合曲面:电通量的结果可正可负，完全取决电通量的结果可正可负，完全取决于面元于面元 与与 间的夹角间的夹角 :电场线电场线由内向外由内向外穿出穿出:电场线电场线由外向内由外向内穿入穿入:整个闭合曲面的电通量为整
4、个闭合曲面的电通量为 1、内容、内容2、静电场高斯定理的验证静电场高斯定理的验证 静电场中通过一个任意闭合曲面的电通量值等于该静电场中通过一个任意闭合曲面的电通量值等于该曲面所包围的所有电荷电量的代数和曲面所包围的所有电荷电量的代数和 除以除以 0，与，与闭曲面外的电荷无关闭曲面外的电荷无关 数学表达式数学表达式:包围点电荷的同心球面包围点电荷的同心球面S的电通量都等于的电通量都等于 包围点电荷的包围点电荷的任意闭合曲面任意闭合曲面S的电通量都等于的电通量都等于 高斯简介高斯简介三、高斯定理三、高斯定理对于包围点电荷对于包围点电荷q的任意封闭曲面的任意封闭曲面 qSS 电场线电场线+qrS S
5、S S可在外或内作一以点电荷为中可在外或内作一以点电荷为中心的同心球面心的同心球面 ,使使 内只有点内只有点电荷，如图所示。电荷，如图所示。由电场线的连续性可知，穿由电场线的连续性可知，穿过过 S的电场线都穿过同心球面的电场线都穿过同心球面 ，故两者的电通量相等，均为，故两者的电通量相等，均为 。结论说明，单个点电荷包围结论说明，单个点电荷包围在任意闭合曲面内时，穿过在任意闭合曲面内时，穿过该闭曲面的电通量与该点电该闭曲面的电通量与该点电荷在闭曲面内的位置无关。荷在闭曲面内的位置无关。由于由于电场线的连续性电场线的连续性可知，穿可知，穿入与穿出任一闭合曲面的电通入与穿出任一闭合曲面的电通量应该
6、相等。所以当闭合曲面量应该相等。所以当闭合曲面无电荷时，电通量为零。无电荷时，电通量为零。不包围点电荷不包围点电荷q的任意闭合曲面的任意闭合曲面S的电通量恒为零的电通量恒为零 点电荷系的电通量等于在高斯点电荷系的电通量等于在高斯面内的点电荷单独存在时电通量面内的点电荷单独存在时电通量的代数和。的代数和。利用利用场强叠加原理场强叠加原理S q设设 闭合曲面闭合曲面S S包围多个电荷包围多个电荷q1-qk，同时面外也有多个电荷同时面外也有多个电荷qk+1-qn通过闭合曲面通过闭合曲面S的电通量为的电通量为 根据根据，不包围在闭合曲面内的点电荷对闭合曲，不包围在闭合曲面内的点电荷对闭合曲面的电通量恒
7、为面的电通量恒为0，所以，所以当把上述点电荷换成连续带电体时当把上述点电荷换成连续带电体时 3、关于高斯定理的说明、关于高斯定理的说明高斯定理是反映静电场性质（高斯定理是反映静电场性质（有源性有源性）的一条基本定理；）的一条基本定理；高斯定理是在高斯定理是在库仑定律库仑定律的基础上得出的，但它的应用范围比的基础上得出的，但它的应用范围比库仑定律更为广泛；库仑定律更为广泛；通过任意闭合曲面的总通量只取决于面内电荷的代数和，而通过任意闭合曲面的总通量只取决于面内电荷的代数和，而与面外电荷无关，也与电荷如何分布无关与面外电荷无关，也与电荷如何分布无关.但电荷的空间分布但电荷的空间分布会影响闭合面上各
8、点处的场强大小和方向；会影响闭合面上各点处的场强大小和方向；高斯定理中的高斯定理中的电场强度是封闭曲面内和曲面外的电荷共同产电场强度是封闭曲面内和曲面外的电荷共同产生生的，并非只有曲面内的电荷确定；的，并非只有曲面内的电荷确定；当闭合曲面上各点当闭合曲面上各点 时，通过闭合曲面的电通量时，通过闭合曲面的电通量 反之反之,不一定成立不一定成立.高斯定理中所说的闭合曲面，通常称为高斯面高斯定理中所说的闭合曲面，通常称为高斯面。电通量计算电通量计算 当场强分布具有某种特殊的对称性时，应用高斯定当场强分布具有某种特殊的对称性时，应用高斯定理能比较方便求出场强。理能比较方便求出场强。求解的关键是选取适当
9、的求解的关键是选取适当的高斯面。高斯面。常见的具有对称性分布的源电荷有：常见的具有对称性分布的源电荷有：球对称分布：球对称分布：包括包括均匀带电的球面，均匀带电的球面，球体和多层同心球球体和多层同心球壳等壳等无限大平面电荷：无限大平面电荷：包括无限大的均包括无限大的均匀带电平面，平匀带电平面，平板等。板等。轴对称分布：轴对称分布：包包括无限长均匀带括无限长均匀带电的直线，圆柱电的直线，圆柱面，圆柱壳等；面，圆柱壳等；四、高斯定律应用举例四、高斯定律应用举例步骤：步骤：1.1.进行对称性分析进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，分，即由电荷分布的对称性，分析场强分布的对称性，判断能否用高斯定理来
10、求析场强分布的对称性，判断能否用高斯定理来求电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、轴电场强度的分布（常见的对称性有球对称性、轴对称性、面对称性等）；对称性、面对称性等）；2.2.根据场强分布的特点，作根据场强分布的特点，作适当的高斯面适当的高斯面，要求：，要求：待求场强的场点应在此高斯面上，待求场强的场点应在此高斯面上，穿过该高斯面的电通量容易计算。穿过该高斯面的电通量容易计算。一般地，高斯面各面元的法线矢量一般地，高斯面各面元的法线矢量n与与E平行或垂直，平行或垂直，n与与E平行时，平行时，E的大小要求处处相等，使得的大小要求处处相等，使得E能提到能提到积分号外面；积分号外面；3.3.计算
11、电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和，最后由高斯定理求出场强。最后由高斯定理求出场强。高斯定理的应用举例高斯定理的应用举例高斯定理的应用举例高斯定理的应用举例1.均匀带电球面的电场均匀带电球面的电场2.均匀带电球体的电场均匀带电球体的电场 3.均匀带电无限大平面的电场均匀带电无限大平面的电场 5.均匀带电均匀带电无限长无限长圆柱面的电场圆柱面的电场条件：条件：电荷分布具有较高的空间对称性电荷分布具有较高的空间对称性 6.均匀带电球体空腔部分的电场均匀带电球体空腔部分的电场 高斯定理的应用高斯定理的应用4.均匀带电无限长直线的电场均匀带电无限长直线的电场r
12、R+q例例1.求球面半径为求球面半径为R,带电为带电为q的均匀带电球面的电场的的均匀带电球面的电场的空间分布空间分布。电场分布也应有球对称性，方向沿径向。电场分布也应有球对称性，方向沿径向。作同心且半径为作同心且半径为r的高斯面的高斯面.r R时，高斯面无电荷，时，高斯面无电荷，解：解：高斯定理的应用高斯定理的应用r0ER+R+rqr R时，高斯面包围电荷时，高斯面包围电荷q，Er 关系曲线关系曲线 高斯定理的应用高斯定理的应用结果表明：结果表明：均匀带电均匀带电球面外的电场分布象球面外的电场分布象球面上的电荷都集中球面上的电荷都集中在球心时所形成的点在球心时所形成的点电荷在该区的电场分电荷在
13、该区的电场分布一样。布一样。Rr电场分布也应有球对称性，方向沿径向。电场分布也应有球对称性，方向沿径向。作同心且半径为作同心且半径为r r的高斯面的高斯面a.r R时，时，b.r R时，时，解：解：高斯定理的应用高斯定理的应用例例2、求、求球面半径为球面半径为R,带电为带电为q均匀带电球体的场均匀带电球体的场强分布。强分布。电荷体密度为电荷体密度为EOrRR均匀带电球体的电场分布均匀带电球体的电场分布Er 关系曲线关系曲线 高斯定理的应用高斯定理的应用EE电场分布也应有面对称性电场分布也应有面对称性,方向沿法向。方向沿法向。解：解：例例3 3 求无限大均匀带电平面的电场分布求无限大均匀带电平面
14、的电场分布,已知电荷已知电荷 面密度为面密度为 作轴线与平面垂直的圆柱形高斯面，底面积为作轴线与平面垂直的圆柱形高斯面，底面积为S，两底面到带电平面距离相同。，两底面到带电平面距离相同。ESE圆柱形高斯面内电荷圆柱形高斯面内电荷由高斯定理得由高斯定理得 高斯定理的应用高斯定理的应用电场强度方向离开平面电场强度方向离开平面电场强度方向指向平面电场强度方向指向平面结果表明结果表明：无限大均匀带：无限大均匀带电平面的电场为均匀电场电平面的电场为均匀电场电场强度的方向垂直于带电场强度的方向垂直于带电平面。电平面。两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场设面电荷密
15、度分别为设面电荷密度分别为1=+和和2=-该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高斯定律。然而每一个带电平面的场强先可用高斯定斯定律。然而每一个带电平面的场强先可用高斯定律求出，律求出，然后再用叠加原理然后再用叠加原理求两个带电平面产生的求两个带电平面产生的总场强。总场强。由图可知，在由图可知，在A A 区和区和B B区场强均为区场强均为零。零。C C区场强的方向从带正电的平区场强的方向从带正电的平板指向带负电的平板。板指向带负电的平板。场强大小为场强大小为一个带电平板产生的场强的两倍。一个带电平板产生的场强的两倍。例例4、求、求电荷线密度为电荷线密
16、度为的的无限长均匀带电直线的场无限长均匀带电直线的场强分布强分布解：以带电直导线为轴，作一个通过解：以带电直导线为轴，作一个通过P点，高为点，高为h的圆筒形封闭面为高斯面的圆筒形封闭面为高斯面 S。S 其中上、下底面的电场强度方向与面平行，其中上、下底面的电场强度方向与面平行，电通量为零。所以式中后两项为零。电通量为零。所以式中后两项为零。此闭合面包含的电荷总量此闭合面包含的电荷总量其方向沿求场点到直导线的其方向沿求场点到直导线的垂线方向。正负由电荷的符垂线方向。正负由电荷的符号决定。号决定。例例5.5.无限长均匀带电圆柱面的电场。圆柱半径为无限长均匀带电圆柱面的电场。圆柱半径为R R，沿轴，
17、沿轴线方向单位长度带电量为线方向单位长度带电量为。rl作与带电圆柱同轴的圆柱形高斯面作与带电圆柱同轴的圆柱形高斯面,电场分布也应有柱对称性，方向沿径向。电场分布也应有柱对称性，方向沿径向。高为高为l,半径为半径为r（1）当）当rR 时，时，均匀带电圆柱面的电场分布均匀带电圆柱面的电场分布r0EREr 关系曲线关系曲线 高斯定理的应用高斯定理的应用高斯简介高斯简介高斯（高斯（Carl Friedrich Gauss 17771855）德国数学家、德国数学家、天文学家和物天文学家和物理学家。高斯理学家。高斯在数学上的建在数学上的建树颇丰，有树颇丰，有“数学王子数学王子”美美称。称。高斯长期从事于数
18、学并将数学应用于物理学、天高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、天文学和大地测量学等领域的研究，主要成就：文学和大地测量学等领域的研究，主要成就：(1)(1)物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩擦电的研究、利用绝对单位（长度、质量和时间）擦电的研究、利用绝对单位（长度、质量和时间）法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。(2)(2)光学光学 ：利用几何学知识研究光学系统近轴光：利用几何学知识研究光学系统近轴光线行为和成像，建立高斯光学。线行为和成像，建立高斯光学。(3)(3)天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计
19、天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计算，地球大小和形状的理论研究等。算，地球大小和形状的理论研究等。(4)(4)试验数据处理：结合试验数据的测算，发展试验数据处理：结合试验数据的测算，发展了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法，了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法，引入高斯误差曲线。引入高斯误差曲线。(5)(5)高斯还创立了电磁量的绝对单位制。高斯还创立了电磁量的绝对单位制。小小 结结电场强度通量电场强度通量 高斯定理高斯定理电场线电场线电场强度通量电场强度通量高斯定律高斯定律 -揭示静电场为有源场揭示静电场为有源场 高斯定律的应用高斯定律的应用 适用条件适用条件:具有高度对称性的电场具有高度对称性的电场 解题关键解题关键:选取合适的高斯面选取合适的高斯面 作业作业习题册习题册:19-21此此课件下件下载可自行可自行编辑修改，修改，仅供参考！供参考！感感谢您的支持，我您的支持，我们努力做得更好！努力做得更好！谢谢!