流动阻力和水头损失精选文档.ppt

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1、流动阻力和水头损失本讲稿第一页，共六十二页第一节第一节 流动阻力产生的原因及分类流动阻力产生的原因及分类一、基本概念一、基本概念湿周：管子断面上流体与固体壁接触的边界周长。湿周：管子断面上流体与固体壁接触的边界周长。以以 表示。表示。单位：米单位：米2 2、水力半径：断面面积和湿周之比。、水力半径：断面面积和湿周之比。单位：米单位：米 例：例：圆管：圆管：正方：正方：本讲稿第二页，共六十二页圆环流：圆环流：明渠流：明渠流：3 3、绝对粗糙度绝对粗糙度：壁面上粗糙突起的高度。：壁面上粗糙突起的高度。4 4、平均粗糙度平均粗糙度：壁面上粗糙颗粒的平均高度或：壁面上粗糙颗粒的平均高度或突起高度的平均

2、值。以突起高度的平均值。以表示。表示。5 5、相对粗糙度相对粗糙度：/D/D（DD管径）。管径）。本讲稿第三页，共六十二页二、阻力产生的原因二、阻力产生的原因1、外因：、外因：（a）管子的几何形状与几何尺寸。）管子的几何形状与几何尺寸。面积：A1a2 A2a2 A33a2/4湿周：水力半径:R10.25aR20.2a R30.1875a实验结论实验结论：阻力阻力1 1 阻力阻力2 2 Vcup VcdownVcdown（4 4）.流动介质变化时，流动介质变化时，VcVc也不同，由此得出，也不同，由此得出，VcVc不能作为判别流态的标准。不能作为判别流态的标准。本讲稿第十二页，共六十二页三、判别

3、流动状态的标准三、判别流动状态的标准 ReRe 1 1、雷诺实验中所发生的现象与下列因素有关，雷诺实验中所发生的现象与下列因素有关，流体密度流体密度，粘性系数，粘性系数，平均流速，平均流速V V，管径，管径D D，即即 流动现象流动现象f f（，V V，D D）即流动现象只与雷诺数即流动现象只与雷诺数ReRe有关。有关。对于圆管，雷诺数对于圆管，雷诺数 VV管内流速管内流速dd管径管径粘性系数粘性系数工程上一般取工程上一般取ReRe临临20002000，当当Re Re 20002000时，为层流，时，为层流，当当Re Re 20002000时，为紊流。时，为紊流。本讲稿第十三页，共六十二页2

4、2、Re Re 的物理意义：作用在质点上的的物理意义：作用在质点上的惯性力与粘惯性力与粘性力的比值性力的比值。证明：证明：式中式中 L L 为特征长度，对于圆管，为特征长度，对于圆管，L Ld d。3 3、单位：无量纲数、单位：无量纲数本讲稿第十四页，共六十二页第三节第三节 因次分析和相似原理因次分析和相似原理 由于流体流动十分复杂，至今对一些工程中的复由于流体流动十分复杂，至今对一些工程中的复杂流动问题，仍不能完全依靠理论分析来求得解杂流动问题，仍不能完全依靠理论分析来求得解答。因此为了解决各种工程实际问题，需要广泛答。因此为了解决各种工程实际问题，需要广泛进行各种进行各种模拟实验模拟实验。

5、实验常常是流动研究中最。实验常常是流动研究中最基本的手段，而基本的手段，而实验的理论基础则是相似原理实验的理论基础则是相似原理，实验资料的实验资料的数据分析则要应用因次（量纲）分数据分析则要应用因次（量纲）分析析。本讲稿第十五页，共六十二页例如，把飞机或火箭模型放到风洞中吹风，或者例如，把飞机或火箭模型放到风洞中吹风，或者把舰船模型放到拖曳水池中做牵引试验。很自然，把舰船模型放到拖曳水池中做牵引试验。很自然，把模型做得和实物一样大小是很不经济的或者不把模型做得和实物一样大小是很不经济的或者不现实的，因此模拟实验中一般采用缩小了的模型。现实的，因此模拟实验中一般采用缩小了的模型。这就产生了两个问

6、题，为了这就产生了两个问题，为了保持模拟流场与实际保持模拟流场与实际流场之间的一定对应关系流场之间的一定对应关系，或者说相似性，实验，或者说相似性，实验中的各种特征参数，如所用的流体性质，来流速中的各种特征参数，如所用的流体性质，来流速度等，应当怎样调整度等，应当怎样调整?由由模拟实验得出的各种数模拟实验得出的各种数据，如模型所受的流体作用力及模型流场速度分据，如模型所受的流体作用力及模型流场速度分布怎样才能有效地外推到实际流场中去布怎样才能有效地外推到实际流场中去?这些正这些正是本节所要讨论的内容。是本节所要讨论的内容。本讲稿第十六页，共六十二页一一 、相似的基本概念相似的基本概念 流体力学

7、中的相似通常可分为流体力学中的相似通常可分为几何相似几何相似、运运动相似动相似和和动力相似动力相似。所谓几何相似，就是模型。所谓几何相似，就是模型流场跟原型流场的流场跟原型流场的“边界边界”几何形状要求相似，几何形状要求相似，确切地讲，它们各对应部分的夹角相等，尺寸确切地讲，它们各对应部分的夹角相等，尺寸大小成常数比例。大小成常数比例。本讲稿第十七页，共六十二页例如，在一个宽度为例如，在一个宽度为c c的流动水槽中，放置一具的流动水槽中，放置一具线尺度分别为线尺度分别为a a和和b b的椭圆形障碍物，于是形成了的椭圆形障碍物，于是形成了一个绕流流场。倘若图中水槽绕流流场一个绕流流场。倘若图中水

8、槽绕流流场模型模型流动与某个实际问题的原型流动几何相似，则该流动与某个实际问题的原型流动几何相似，则该原型流动的原型流动的“边界边界”几何形状必须跟图中相似，几何形状必须跟图中相似，只是规模尺寸按同一比例放大或缩小而已，即只是规模尺寸按同一比例放大或缩小而已，即 (4-1)(4-1)其中下标其中下标1 1和和2 2分别表示原分别表示原型和模型所具有的量。即，型和模型所具有的量。即，原型流动必也是水槽中绕椭圆形障碍的流动，无原型流动必也是水槽中绕椭圆形障碍的流动，无非是水槽和椭圆形障碍的原型比模型按同一比例非是水槽和椭圆形障碍的原型比模型按同一比例放大或缩小。或者，模型流场的边界线尺度乘以放大或

9、缩小。或者，模型流场的边界线尺度乘以一个相同的常数后，就跟原型流场完全重合。一个相同的常数后，就跟原型流场完全重合。本讲稿第十八页，共六十二页在几何相似的基础上在几何相似的基础上，列举模型流场与原型流场，列举模型流场与原型流场之间之间“相应的点相应的点”才有意义。例如，在图中所示才有意义。例如，在图中所示的模型流场中取的模型流场中取P2P2和和Q2Q2点，则相应于原型流场就点，则相应于原型流场就有有P1P1和和Q1Q1点。如果在这些任取的相应点上，模型点。如果在这些任取的相应点上，模型和原型流场的流速分量满足关系式和原型流场的流速分量满足关系式Ux(p2)/Ux(p1)Ux(p2)/Ux(p1

10、)Uy(p2)/Uy(p1)=Uz(p2)/Uz(p1)Uy(p2)/Uy(p1)=Uz(p2)/Uz(p1)Ux(Q2)/Ux(Q1)Ux(Q2)/Ux(Q1)Uy(Q2)/Uy(Q1)Uy(Q2)/Uy(Q1)Uz(Q2)/Uz(Q1)(4-2)Uz(Q2)/Uz(Q1)(4-2)那么这两个流场间称之谓那么这两个流场间称之谓运动相似或流场相似运动相似或流场相似。上式表明，流场相似也就是在两流场上式表明，流场相似也就是在两流场对应点速度对应点速度方向相同、大小成常数比例。方向相同、大小成常数比例。本讲稿第十九页，共六十二页由此不难理解，由此不难理解，动力相似动力相似就是要求在两流场相应就是要

11、求在两流场相应点上各点上各动力学变量动力学变量成同一常数比例。成同一常数比例。(同名力成同名力成比例，如比例，如 重力、粘性力、惯性力、弹性力等重力、粘性力、惯性力、弹性力等)但但是，动力相似是否亦存在着类似式是，动力相似是否亦存在着类似式(41)(41)和式和式(4-2)(4-2)那样必须满足的关系式呢那样必须满足的关系式呢?或者进一步满足或者进一步满足什么样的充分条件以后，两流场才是动力相似呢什么样的充分条件以后，两流场才是动力相似呢?这就是这就是相似判据相似判据。1、重力相似准则（弗劳德准则）、重力相似准则（弗劳德准则）2、粘性力相似准则（雷诺准则）、粘性力相似准则（雷诺准则）3、压力相

12、似准则（欧拉准则）、压力相似准则（欧拉准则）4、弹性力相似准则、弹性力相似准则(柯西准则柯西准则)5、表面张力相似准则（韦伯准则）、表面张力相似准则（韦伯准则）6、非定常性相似准则（斯特劳哈尔准则）、非定常性相似准则（斯特劳哈尔准则）本讲稿第二十页，共六十二页一般说来，满足了上述三方面的相似以后，模型一般说来，满足了上述三方面的相似以后，模型流动就能逼真地流动就能逼真地模拟出原型流动模拟出原型流动，而且模型流动，而且模型流动的的试验结果，可以有价值地返回成原型流动所需试验结果，可以有价值地返回成原型流动所需解决的问题解决的问题。否则，模型试验就失去其模拟或解。否则，模型试验就失去其模拟或解决实

13、际流动问题的意义。决实际流动问题的意义。总之，相似理论是物理模拟的基础，它能指总之，相似理论是物理模拟的基础，它能指导如何去鉴别相似现象，并提供确定相似判据的导如何去鉴别相似现象，并提供确定相似判据的方法。它又是方法。它又是组织实验，整理实验结果，并把这组织实验，整理实验结果，并把这些结果有规律地推广到其他现象上去的科学依据。些结果有规律地推广到其他现象上去的科学依据。因此，在相似理论基础上，模型试验已成为近代因此，在相似理论基础上，模型试验已成为近代科技研究的重要方法。在工程领域中，如风洞中科技研究的重要方法。在工程领域中，如风洞中的飞机模型试验，水槽的船舶试验室内空调气流的飞机模型试验，水

14、槽的船舶试验室内空调气流组织，室外大气污染扩散模拟等，采用模型试验组织，室外大气污染扩散模拟等，采用模型试验已取得了许多杰出的成果。已取得了许多杰出的成果。本讲稿第二十一页，共六十二页探讨几何相似、运动相似和动力相似等方面的内探讨几何相似、运动相似和动力相似等方面的内容，甚至可包括其他物理或化学变化的过程，就容，甚至可包括其他物理或化学变化的过程，就构成了相似理论。概括地讲，构成了相似理论。概括地讲，几何相似是流体力几何相似是流体力学相似的前提，运动相似是流体力学相似的目的，学相似的前提，运动相似是流体力学相似的目的，动力相似是实现运动相似的保障。动力相似是实现运动相似的保障。而动力相似则而动

15、力相似则通过保持原型流动和模型流动相似准数相等来实通过保持原型流动和模型流动相似准数相等来实现的。现的。在这个意义上，如何获得动力相似准数就在这个意义上，如何获得动力相似准数就成为了解决问题的第一步。一般说来，可分别用成为了解决问题的第一步。一般说来，可分别用方程分析的方法和量纲分析的方法来推求相似准方程分析的方法和量纲分析的方法来推求相似准数，我们主要介绍量纲分析方法。数，我们主要介绍量纲分析方法。本讲稿第二十二页，共六十二页以相似原理为基础的模型实验方法，按照流体流以相似原理为基础的模型实验方法，按照流体流动相似的条件，可设计模型和安排试验。这些条动相似的条件，可设计模型和安排试验。这些条

16、件是件是几何相似、运动相似和动力相似几何相似、运动相似和动力相似。前两个相似是第三个相似的充要条件，同时前两个相似是第三个相似的充要条件，同时满足以上条件为流动相似，满足以上条件为流动相似，模型试验的结果方可模型试验的结果方可用到原型设备中去。用到原型设备中去。但是，要做到流动完全相似是很难办到（甚至是但是，要做到流动完全相似是很难办到（甚至是根本办不到）的。根本办不到）的。在工程实际中的模型试验，好多只能满足部分相在工程实际中的模型试验，好多只能满足部分相似准则，即称之为似准则，即称之为局部相似局部相似。本讲稿第二十三页，共六十二页二、因次分析法二、因次分析法1 1、概念、概念（1 1）单位

17、：量度各种物理量数值大小的标准。）单位：量度各种物理量数值大小的标准。基本单位：相互独立、不能互换的单位。基本单位：相互独立、不能互换的单位。导出单位：由基本单位根据物理方程或定导出单位：由基本单位根据物理方程或定义而导出的单位。义而导出的单位。（2 2）因次：即量纲，是标志性质不同的各类物）因次：即量纲，是标志性质不同的各类物理量的符号。理量的符号。如如 长度因次用长度因次用 L L 表示。表示。（3 3）基本因次：某种单位制中基本单位对应的）基本因次：某种单位制中基本单位对应的因次，它具有独立性。因次，它具有独立性。如国际单位制：如国际单位制：MM，LL，TT（4 4）因次式：因次表达式。

18、）因次式：因次表达式。本讲稿第二十四页，共六十二页2 2、因次齐次性原理因次齐次性原理（和谐性原理和谐性原理）因次分因次分析的析的基本原理基本原理 能正确反映物理现象的方程，各项的因次必能正确反映物理现象的方程，各项的因次必须一致。须一致。如伯努利方程：如伯努利方程：因次齐次性用途：因次齐次性用途：（1）.物理量因次的推导物理量因次的推导（2）.检验新建立的公式的正确性检验新建立的公式的正确性（3）.建立物理方程式，求导公式中物理量的指建立物理方程式，求导公式中物理量的指数数（4）.有效安排实验有效安排实验本讲稿第二十五页，共六十二页3 3、因次分析方法之一、因次分析方法之一雷利（雷利（Ray

19、leighRayleigh）法）法 适用于变量等于或少于适用于变量等于或少于4 4个个：直接应用因次齐次直接应用因次齐次性原理来分析。性原理来分析。例：例：在圆管层流中，沿壁面的切应力在圆管层流中，沿壁面的切应力0 0与管径与管径 d d、流速、流速 V V 及粘性系数及粘性系数 有关，用量纲分析法有关，用量纲分析法导出此关系的一般表达式。导出此关系的一般表达式。本讲稿第二十六页，共六十二页解：解：n4，应用雷利法，假设变量之间可能的关，应用雷利法，假设变量之间可能的关系为一简单的指数方程：系为一简单的指数方程：（k为实验系数）为实验系数）按按MLT写出因次式为：写出因次式为：对因次式的指数求

20、解对因次式的指数求解对于对于M：1z L：1xyz T：2yz所以所以 x1，y1，z1 代入函数式得：代入函数式得：（实验已证实：（实验已证实：）本讲稿第二十七页，共六十二页4 4、因次分析方法之二、因次分析方法之二BuckinghamBuckingham定理定理（白金汉的（白金汉的定理）定理）（1）定理适用于定理适用于：变量多于：变量多于4个的复杂问题分个的复杂问题分析。析。（2）定理内容：定理内容：某一物理过程包含有某一物理过程包含有n个物理个物理量，涉及到量，涉及到m个基本因次，则这个物理现象可由个基本因次，则这个物理现象可由n个物理量组成的个物理量组成的nm个无因次量所表达的关系个无

21、因次量所表达的关系式来描述，即式来描述，即 f（1，2，nm）0（3 3）应用）应用定理的步骤定理的步骤（5 5步）步）：本讲稿第二十八页，共六十二页第四节第四节 水头损失的计算方法水头损失的计算方法 一、一、圆管层流分析圆管层流分析当当 Re 2000时，为层流：常发生在粘度较高或时，为层流：常发生在粘度较高或速度较低的情况下。速度较低的情况下。沿程水头损失的计算沿程水头损失的计算 水头损失水头损失 达西公式达西公式:层流状态层流状态 其中其中 为层流沿程水力摩阻系数。为层流沿程水力摩阻系数。说明：结论与管路的放置位置无关。说明：结论与管路的放置位置无关。本讲稿第二十九页，共六十二页二、圆管

22、紊流分析二、圆管紊流分析 1 1、概念：、概念：（1 1）.层流边层：当流动是紊流状态时，在贴近层流边层：当流动是紊流状态时，在贴近管壁的地方仍有一层流体底层管壁的地方仍有一层流体底层层。层。（2 2）.水力光滑：当水力光滑：当层层 绝对粗糙度绝对粗糙度时，时，对流动阻力影响不计，称为水力光滑。对流动阻力影响不计，称为水力光滑。（3 3）.水力粗糙：当水力粗糙：当层层 10Re105 5时，时，本讲稿第三十四页，共六十二页f g f g 左方：左方：混合摩擦区。混合摩擦区。因因与与ReRe和和/d/d都有关，都有关，判断公式判断公式 伊萨耶夫公式伊萨耶夫公式 本讲稿第三十五页，共六十二页f g

23、 f g 右方：右方：水力粗糙区。因水力粗糙区。因与与ReRe无关，而只和无关，而只和/d/d有关，判断公式：有关，判断公式：尼古拉兹公式3 3、实用经验公式：、实用经验公式：P101P101 本讲稿第三十六页，共六十二页三、非圆管的水力摩阻计算三、非圆管的水力摩阻计算 方法：把非圆管等效成圆管来计算原则：水力半径相等，阻力相同所以 定义：定义：把水力半径相等的圆管的直径定义为非圆把水力半径相等的圆管的直径定义为非圆管的当量直径管的当量直径本讲稿第三十七页，共六十二页第五节第五节 局部水头损失局部水头损失 一、局部阻力产生的原因一、局部阻力产生的原因1 1、液流速度重新分布，产生能耗；、液流速

24、度重新分布，产生能耗；2 2、产生旋涡，粘性力做功产生能耗；、产生旋涡，粘性力做功产生能耗；3 3、流体质点混掺，产生动量交换，消耗能量。、流体质点混掺，产生动量交换，消耗能量。二、局部水头损失计算公式二、局部水头损失计算公式 1、局部水力摩阻系数 本讲稿第三十八页，共六十二页2、l当当当量长度当量长度(1)l当当 称为称为当量长度当量长度：hj相当相当l当当长度长度等径管等径管产生产生的沿程水头损失的沿程水头损失hf 。（2）的确定方法本讲稿第三十九页，共六十二页三、查表说明三、查表说明查表见查表见P107-108P107-108本讲稿第四十页，共六十二页四、突然扩大管水头损失的理论分析四、

25、突然扩大管水头损失的理论分析已知：Q，A1，V1，A2，V2，求：hj？解：取1122断面列方程 （1）取1122为控制体，运用动量方程：（2）（3）()()122212221ppVVQApApA-=-=-r本讲稿第四十一页，共六十二页把(3)式代入(1)式得到局部水头损失的计算公式 包达公式包达公式本讲稿第四十二页，共六十二页例例1：流速由：流速由V1变为变为V3的突然扩大管，为了减小的突然扩大管，为了减小阻力，可分两次扩大，问中间级阻力，可分两次扩大，问中间级V2取多大时，所取多大时，所产生的局部阻力最小？比一次扩大的阻力小多少产生的局部阻力最小？比一次扩大的阻力小多少？解：求V2一次扩大

26、的：两次扩大的：当V1、V3确定时，产生的最小阻力的值V2由下式求出：本讲稿第四十三页，共六十二页所以，即分两次扩大最多可减少一半损失。即分两次扩大最多可减少一半损失。本讲稿第四十四页，共六十二页例例2如图所示，水在压强作用如图所示，水在压强作用下从密封的下水箱沿竖直管道下从密封的下水箱沿竖直管道流入上水箱中，已知流入上水箱中，已知h50cm，H3m，管道直径，管道直径D25mm，0.02，各局部阻力系数分别，各局部阻力系数分别为为10.5,25.0,31.0，管中流速管中流速V1m/s，求：下水箱，求：下水箱的液面压强。（设稳定流动）的液面压强。（设稳定流动）解：以下水箱液面为基准面，列两液

27、面的伯努利解：以下水箱液面为基准面，列两液面的伯努利方程：方程：本讲稿第四十五页，共六十二页沿程水头损失：局部水头损失：总水头损失：hwhf+hj0.475m所以，本讲稿第四十六页，共六十二页第六节第六节 压力管路的水力计算压力管路的水力计算 主要内容主要内容长管水力计算长管水力计算短管水力计算短管水力计算串并联管路和分支管路串并联管路和分支管路基本概念：基本概念：1、压力管路压力管路：在一定压差下，液流充满全管的在一定压差下，液流充满全管的流动管路。（管路中的压强可以大于大气压，也流动管路。（管路中的压强可以大于大气压，也可以小于大气压）可以小于大气压）注：输送气体的管路都是压力管路注：输送

28、气体的管路都是压力管路。本讲稿第四十七页，共六十二页2、分类：分类：按管路的结构特点，分为按管路的结构特点，分为简单管路简单管路：等径无分支：等径无分支复杂管路复杂管路：串联、并联、分支：串联、并联、分支按能量比例大小，分为按能量比例大小，分为长长 管管：和沿程水头损失相比，局部水头损失可：和沿程水头损失相比，局部水头损失可以忽略的流动管路。以忽略的流动管路。短短 管管：局部水头损失不能忽略的流动管路。：局部水头损失不能忽略的流动管路。本讲稿第四十八页，共六十二页一一、管路的特性曲线管路的特性曲线一、定义：一、定义：水头损失与流量的关系曲线称为管路的特性曲线。二、特性曲线二、特性曲线（1）把

29、代入上式得：（2）本讲稿第四十九页，共六十二页把上式绘成曲线得图把上式绘成曲线得图。本讲稿第五十页，共六十二页二、长管的水力计算二、长管的水力计算简单长管简单长管1、定义：由许多管径相同的管子组成的长输管定义：由许多管径相同的管子组成的长输管路，且沿程损失较大、局部损失较小，计算时路，且沿程损失较大、局部损失较小，计算时可忽略局部损失和流速水头。可忽略局部损失和流速水头。2 2、计算公式：简单长管一般计算涉及公式、计算公式：简单长管一般计算涉及公式 （3）（4）（5）本讲稿第五十一页，共六十二页说明：有时为了计算方便，hf 的计算采用如下形式：（6）其中，其中，、m值如下值如下流态流态 m层层

30、 流流 4.15 1 水力光滑水力光滑 0.0246 0.25混合摩擦混合摩擦 0.0802 0.123水力粗糙水力粗糙 0.0826 0本讲稿第五十二页，共六十二页3、简单长管的三类计算问题、简单长管的三类计算问题（1 1）第一类：第一类：已知：输送流体的性质已知：输送流体的性质 ，管道尺寸管道尺寸 d d，L L，地形地形 z z 流量流量 Q Q，求：求：hf hf，pp，解：解：QV 确定流态确定流态 ，m，hf 伯努利方程求伯努利方程求p本讲稿第五十三页，共六十二页（2 2）第二类：第二类：已知：已知：，d d，L L，zz，pp 求：求：Q Q解：解：Q Q未知未知流态也未知流态也

31、未知 ，m m，无法无法确定确定 试算法试算法 试算法试算法a、先假设一流态，取、先假设一流态，取，m值，算出值，算出Q本讲稿第五十四页，共六十二页b、Q ，m，校核流态 如由 Q Re 和假设一致，Q 即为所求Qc、如由 Q 定出的流态和假设不一致,重复a。本讲稿第五十五页，共六十二页（3）第三类第三类：已知：已知：Q，p，z，L，求：求：经济管径经济管径d解：考虑两方面的问题解：考虑两方面的问题 d，材料费，材料费，施工费、运输费，施工费、运输费 V，损失，损失，管理费用，管理费用 d，一次性费用，一次性费用V，损失，损失，设备（泵）费，设备（泵）费 如何解决这一矛盾，正是一个如何解决这一

32、矛盾，正是一个管径优选管径优选问题。问题。要求一般了解。要求一般了解。本讲稿第五十六页，共六十二页三、串、并联管路三、串、并联管路 1、串联管路、串联管路 定义定义:由不同管径的管道依次连接而成的管路由不同管径的管道依次连接而成的管路 水力特征：水力特征：a a、各联结点（节点）处流量出入平衡，即进入、各联结点（节点）处流量出入平衡，即进入节点的总流量等于流出节点的总流量。节点的总流量等于流出节点的总流量。其中，进为正，出为负，它反映了连续性原理。其中，进为正，出为负，它反映了连续性原理。本讲稿第五十七页，共六十二页b、全线水头损失为各分段水头损失之和，即：它反映了能量守恒原理。本讲稿第五十八

33、页，共六十二页2、并联管路、并联管路 定义：两条以上的管路在同一处分离，以后定义：两条以上的管路在同一处分离，以后又汇合于另一处，这样的组合管道，叫并联管路。又汇合于另一处，这样的组合管道，叫并联管路。本讲稿第五十九页，共六十二页 水力特征水力特征：a a、进入各并联管的总流量等于流出各并联管的、进入各并联管的总流量等于流出各并联管的总流量之和，即总流量之和，即b b、不同并联管段、不同并联管段ABAB，单位重量液体的能量损，单位重量液体的能量损失相同，即：失相同，即：本讲稿第六十页，共六十二页3、分支管路、分支管路 定义：自一点分开不再汇合的管路定义：自一点分开不再汇合的管路 水力特征：水力特征：a a、节点处流出与流入的流量平衡、节点处流出与流入的流量平衡b b、沿一条干线上总水头损失为各段水头损失总、沿一条干线上总水头损失为各段水头损失总和和c c、节点处：、节点处：本讲稿第六十一页，共六十二页4 4、串、并联管路的水力计算、串、并联管路的水力计算 串联管路串联管路属于长管计算第一类问题属于长管计算第一类问题 并联管路并联管路属于长管计算第二类问题属于长管计算第二类问题5 5、串、并联管路在长输管线上的应用、串、并联管路在长输管线上的应用 增加输送流量增加输送流量 延伸输送距离延伸输送距离 克服翻越点克服翻越点本讲稿第六十二页，共六十二页