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1、1第十二次课、光波干涉的基本第十二次课、光波干涉的基本理论理论 一干涉概述二两束平面波的干涉三*两束球面波的干涉内容内容第1页/共28页2一干涉概述一干涉概述 1、与干涉相关的定义2、干涉场强度3、干涉项及干涉条件4、反衬度 5、干涉装置 内容内容第2页/共28页31 1、与干涉相关的定义两个或多个光波在同一空间域叠加时，如果该空间域的光能量密度分布不同于各个分量光波单独存在时的光能量密度和，则称光波在该空间域内发生了干涉。各个分量波相互叠加且发生了干涉的空间域称为干涉场。若在三维干涉场中放置一个二维的观察屏，则屏上将出现的稳定的辐照度分布图形，称之为干涉条纹或干涉图形。影响光干涉的因素是光源
2、和干涉装置，而干涉图形则是对光的干涉的观察。光的干涉问题包括光源、干涉装置和干涉图形等三个要素，干涉问题研究这三个要素之间的关系，即从两个已知的要素求出第三个要素。第3页/共28页4干涉的基本理论就是从已知光源和干涉装置出发，研究干涉图形的分布规律。干涉测量的任务是根据光源和干涉图形分布研究干涉装置中待测物体引入的光程差或位相差的变化；由干涉装置和干涉图形出发，研究光源的空间和时间分布性质，则是光谱学和天文观测的重要手段。在光和物质的相互作用过程中，起主要作用的是光波中的电场；电场的能量密度we正比于考察点电场强度的平方，并且随时间t快速变化；而人眼以及其它一般的探测器所能反映的只是we的时间
3、平均值；=()(1)为介电常数，E为电场强度。2、干涉场强度这个平均值表示为：第4页/共28页5在干涉问题中，E表示任一考察点P(r)处各个分量波叠加的瞬时合电场强度。在通常的情况下，有意义的是干涉场中光能量密度的相对分布，因此可以用的相对分布来描述一个干涉图形，定义为干涉场强度。并表示为I(r)：I(r)=()(2)干涉场强度I(r)的单位是J/sm3。如果在三维干涉场中放置一个二维观察屏，屏上的辐照度正比于对应点的干涉场强度I(r)，于是，观察屏上I(r)的单位是J/sm2。=(EE*)(1)第5页/共28页63、干涉项及干涉条件干涉项及干涉条件 设在空间一点P(r)叠加的两个平面波E1和
4、E2的波函数分别为：E1(r,t)=E10cos(k1r-1t+)(3a)E2(r,t)=E20cos(k2r-2t+)(3b)根据第九次课讲述的光波的叠加原理可知，在t时刻P(r)点的合电场为：E(r,t)=E1(r,t)+E2(r,t)(4)干涉场强度为：I(r)=I1(r)+I2(r)+2 (5)I1=|E10|2、I2=|E20|2 分别是P(r)点单独存在电场E1或E2时的强度。按照光干涉的定义，只有2不为零才能说明该点此时发生了光的干涉，因此称式(5)中的2为两光束干涉的干涉项。第6页/共28页7(6)如果干涉项不为零，则要求：E10E200 (7)表明，只有两个分量波的振动方向不
5、正交时，才能产生干涉；这是干涉项不为零的第一个条件。实际情况是两个光波的振动方向既不正交，也不平行，那么可将它们分解为相互平行和相互垂直的振动分量，只有平行分量才能产生干涉。由于这一项的时间周期 远小于人眼以及一般的其它光电探测器的响应时间，所以这一项的时间平均值总是为零。为和频项第7页/共28页8(6)为差频项只有当时间周期 时，这一项的时间平均值才不为零。但是迄今为止，即使响应最快的光电探测器，其响应时间也大于10-9s，这说明为了保证差频的时间平均值不为零，要求：考察可见光780nm的红光的频率为390nm的紫光的频率为根本不能满足条件。第8页/共28页9退一步讲，纵然能够满足条件：根据
6、第十一次课所讲的内容可知，探测器也只是能够探测到由干涉项产生的时间拍频信号；而该信号不能形成稳定的干涉强度的空间分布，只得借助无线电频率检测或位相检测技术来探测。所以在光的干涉问题中，为了获得稳定的干涉强度空间分布，必须满足的第二个条件是：2=1 (8)第9页/共28页10很显然即使满足2=1的条件，如果随t不停地变化，则差频项也将变为零；(6)两束光波的初始位相差(9)即要求两个分量波的初位相差恒定，不随时间t变化，唯如此，干涉项第二项差频项才不为零。所以保证干涉项不为零的第三个条件是：第10页/共28页11E10E200 (7)2=1 (8)(9)称为干涉条件或相干条件。满足这三个干涉条件
7、的光波称为相干光波。三个相干条件中前两个条件是必须满足的基本条件，当这个条件满足时，即对于严格的单色光波而言，第三个条件自然就满足了。但是实际情况中不存在严格意义上的单色波，因为普通光源上各个原子发光都是间断的，每次发光的持续时间不会大于10-8s，因此不同发光原子，或同一个原子在不同的发光时刻发射的光波在位相上是互不关联的。即初始位相差随着时间t变化，变化的频率在108/s数量级，这样干涉项(6)的第二项差频项的时间平均值将为零，至少也是不稳定的。所以 是得到稳定的干涉场的一个必要条件。第11页/共28页124、反衬度反衬度两束光波满足干涉条件其波函数用复指数函数来表示：(10a)(10b)
8、(11)干涉场强度可见干涉场强度随着不同点r的变化而变化第12页/共28页13干涉场强度最大值为：IM=I1+I2+2E10E20干涉场强度最小值为：Im=I1+I2-2E10E20干涉条纹就是由这样的点集构成的：能形成IM的点集形成的干涉条纹叫做干涉亮条纹；而能形成Im的点集形成的干涉条纹叫做干涉暗条纹。干涉场条纹的反衬度V的定义为：V用来表征干涉场中某一点附近条纹的清晰度。当Im=0时，V=1，反衬度最大，条纹最清晰；当Im=IM时，V=0，反衬度最小，条纹消失。光场E10和E20振动方向之间的夹角。第13页/共28页14发生干涉的条件1、光波必须叠加；2、光场振动方向不能垂直；3、频率相
9、同；4、初始位相差恒定；5、光波电场强度不能相差太大，即E10E20，如果这样，即使上面4条已经得到满足，原则上是发生了干涉，但是不便于观察或测量。第14页/共28页155、干涉装置干涉装置的作用可概括为三个方面：1、产生两个或多个相干光波，这个作用又称为分光功能；2、引入被测对象；3、改变各相干光波的传播方向或波形，并使其叠加，产生干涉。根据分光方法的不同，干涉装置基本上可以分为以下几种类型：第一类称为分波面干涉装置，它在光源发出的光波波面上划分出两个或多个空间区域，并使各区域的光波叠加产生干涉；第二类又称为分振幅干涉装置，它利用折射、反射或者衍射，将入射光波按振幅比例分为两束或多束，并使各
10、相干光束叠加产生干涉。随着现代光学的进步，产生了第三类分光方法，称为时间分割法，它是利用全息术的波前纪录和再现原理，将不同时间的波面存储在同一张全息图上，然后通过衍射再现，使其叠加产生干涉。第15页/共28页16二两束平面波的干涉二两束平面波的干涉1、干涉场强度公式 2、干涉场强度分布特点 (1)、等强度面 (2)、极值强度面 (3)、干涉强度的空间频率和空间周期 (4)、二维观察平面上的强度分布干涉图形 (5)、干涉条纹的反衬度 内容内容第16页/共28页17两束光波满足干涉条件其波函数用复指数函数来表示：(10a)(10b)1、干涉场强度公式两个简谐平面波(11)干涉项为余弦函数，即，两个
11、平面波干涉，干涉场的强度按余弦函数规律变化。余弦函数的位相，表示两相干光波从光源出发到达考察点P(r)时的位相差。可见，干涉场的分布完全由位相差分布唯一确定。第17页/共28页18(11)余弦项的系数称为干涉场的调制幅度。(1)、当E10和E20的振动方向平行时，点积变为标量积：E10E20=E10E20(2)、当E10和E20的振动方向交叉时，点积表示两个分量波中只有振动方向平行的成分能产生干涉。第18页/共28页192、干涉场强度分布特点干涉场强度分布特点(1)、等强度面 在三维场中等强度面就是等位相差面，或者说是位相差相等的考察点的轨迹。(11)因此对于两束平面波干涉而言，等强度面的方程
12、可表示为：(13)因为满足干涉条件，(9)OzxyrkP(r)P0是以C为参数的平面点法式方程。(14)两个平面波干涉的等强度面是三维空间一系列平行平面；其位置由方程kr=C确定。第19页/共28页20(11)(2)、极值强度面既然干涉场的强度按余弦函数规律变化，那么就存在干涉场的强度的极值面。最大强度面应该满足的条件为：(15)对应的干涉强度的极大值为：(16)我们称此时的情形为干涉相长。最小强度面应该满足的条件为：(17)对应的干涉强度的极大值为：(18)我们称此时的情形为干涉相消。第20页/共28页21这些结果表明，干涉是光波波动性的必然结果：当两个相干光波E1和E2叠加时，在位相差等于
13、的偶数倍的那些点，发生了相长的干涉，干涉强度取极大值；在位相差等于的奇数倍的那些点，发生了相消的干涉，干涉强度取极小值。于是在三维干涉场中出现了一系列周期排列的强度极大和极小的面。整数 m 称为干涉级。根据(15)式，m为整数，代表最大强度的干涉级。从这个意义上讲，m 也可以取任意非负值，即 m 也可取分数，这时干涉级 m 表示任意等强度面的干涉级。所以，干涉级 m 也可以表征两个相干光波的位相差。(15)第21页/共28页22类似地，定义I(r)的空间频率f为一个矢量，f的方向即为考察方向，其模值|f|表示I(r)在考察方向上单位距离之内变化的周期数。(3)、干涉强度的空间频率和空间周期(1
14、1)干涉场I(r)强度呈空间周期性分布；因此可以用第五次课所介绍的空间频率的概念来描述强度I(r)周期性变化的速率。以考察沿I(r)最大强度面法线方向(即k)的空间频率为例说明。OzxyrkP(r)P0(15)两边微分(19)第22页/共28页23k1k2k=k2-k1OzxyrkP(r)P0k设两个相干平面波的矢量k1和k2之间夹角为(20)定义：空间频率|f|的倒数称为空间周期P：它表示在 f 方向上，两个相邻的最大(或最小)强度面之间的距离。(21)第23页/共28页24(4)、二维观察平面上的强度分布干涉图形41y3xf2在三维干涉场中放置一个二维的观察屏，上将出现强度变化的干涉图形；
15、这实际上是极值强度面与观察平面的交线，因此所谓的干涉图形又称为干涉条纹。对于两个平面波干涉的情形，极值强度面是强度按余弦规律变化的平行等距平面，因此，平面上的干涉条纹应是一组平行等距的直线性条纹；条纹的方向及空间频率(或空间周期)与观察屏的方向有关。1平行于 f：2垂直于 f：|f2|=0，无条纹；3平行于x轴：4平行于y轴：第24页/共28页25O(IM+Im)/2rIMImI(r)1/|f|yx1f/(k2-k1)(11)对于1，其考察方向平行于(k2-k1)第25页/共28页26(5)、干涉条纹的反衬度干涉条纹是否清晰，不仅与干涉条纹的强度起伏大小有关，而且与背景强度的大小有关。用来定量
16、地描述干涉条纹的清晰度的物理量是反衬度(对比度)V：两束平面波干涉的条纹反衬度因为 Im=|E10-E20|20；所以|E10|2+|E20|22|E10E20|；这表明，条纹的反衬度 V 总是在(0,1)之间变化。第26页/共28页27如果两相干平面波E1和E2强度比(又称光束比)为：I2/I1=(22)振动方向之间夹角为。则有：|E10E20|=|E10E20cos|，|E20|=1/2|E10|(23)00.51.0V(=0)0.51.0(a)04590V(=1)0.51.0(b)不难看出，当=1，=0时，V=1，条纹最清晰，称为全对比。当=0或=90时，V=0，屏上将不出现干涉条纹。可见如果两束光的光强相差很大即0，则反衬度V很低，干涉效果不明显。因此，要获得明显的干涉现象，两相干光束的光强应该相近。同时两束光的振动方向的夹角也要很小。第27页/共28页28感谢您的观看！第28页/共28页