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1、11.1 11.1 地面对视距传播的影响1.1.光滑平面地条件下视距传播场强的计算光滑平面地条件下视距传播场强的计算假设发射天线A的高度为H1，直接波的传播路径为r1，地面反射波的传播路径为r2、与地面之间的投射角为。收、发两点间的距离为d。接收点B的高度为H2。第1页/共52页第2页/共52页r2-r1为两条路径之间的路程差，它可以表示为为两条路径之间的路程差，它可以表示为(1112)第3页/共52页根据二项式定理：得：（取前2项）第4页/共52页接收点接收点B场强应为直接波与地面反射波的叠加。场强应为直接波与地面反射波的叠加。(1111)为为地地面面的的反反射射系系数数，它它与与电电波波的
2、的投投射射角角、电电波的极化和波长以及地面的电参数有关。波的极化和波长以及地面的电参数有关。一般可表示为一般可表示为设沿设沿r1路径在接收点路径在接收点B处产生的场强振幅为处产生的场强振幅为E1，沿沿r2路径在接收点路径在接收点B处产生的场强振幅为处产生的场强振幅为E2，则则B处的总场强为处的总场强为第5页/共52页(1113a)对于水平极化波对于水平极化波对于垂直极化波对于垂直极化波(1113b)第6页/共52页 对于水平极化波来讲，实际地面的反射比较接近于理想导电地，特别是在波长较长或投射角较小的区域近似程度更高。因此在估计地面反射的影响时，可粗略地将实际地面等效为理想导电地。第7页/共5
3、2页对于垂直极化波情况就比较复杂。垂直极化波反射系数的模存在着一个最小值，对应此值的投射角称为布鲁斯特角（Brewster），记作B；在B两侧，反射系数的相角180突变。尽管垂直极化波的反射系数随投射角的变化起伏较大，但在很低投射角时，仍然可以将其视为-1。第8页/共52页海水的反射系数海水和陆地的反射系数海水和陆地的反射系数（图中（图中V代表垂直极化，代表垂直极化，H代表水平极化）。代表水平极化）。GHzGHz第9页/共52页干土的反射系数 水平极化波反射系数的模在低投射角约为1，相角几乎可以被看作180常量。第10页/共52页当当很小时，将很小时，将代入下式代入下式合成场可以做如下简化：合
4、成场可以做如下简化：(1114)因此，波的干涉与天线的架高、电波波长及因此，波的干涉与天线的架高、电波波长及传播距离有关。传播距离有关。第11页/共52页垂直极化波在海平面的干涉效应（r=80，=4=4）（a）f=0.1GHz，H1=50m，H2=100m（b）f=0.1GHz，H1=50m，d=7000m 下图是以图是以|E/E1|为纵坐标计算得到的垂直极化波为纵坐标计算得到的垂直极化波在海平面上的干涉效应。在海平面上的干涉效应。第12页/共52页则得到 维建斯基反射公式：维建斯基反射公式：(1115)第13页/共52页解解地面反射波与直接波之间的相位差为地面反射波与直接波之间的相位差为【例
5、例】某通信线路，工作波长某通信线路，工作波长=0.05m，通信距离，通信距离d50km,发射天线架高发射天线架高H1=100m。若选接收天线架。若选接收天线架高高H2=100m，在地面可视为光滑平面地的条件下，在地面可视为光滑平面地的条件下，接收点的接收点的E/E1=？今欲使接收点场强为最大值，调整？今欲使接收点场强为最大值，调整后的接收天线高度是多少（应使调整范围最小）？后的接收天线高度是多少（应使调整范围最小）？第14页/共52页 所以接收点处的所以接收点处的E/E1=0，此时接收点无信号。，此时接收点无信号。若欲使接收点场强为最大值，可以调整接收天线高若欲使接收点场强为最大值，可以调整接
6、收天线高度，使得接收点处地面反射波与直接波同相叠加，度，使得接收点处地面反射波与直接波同相叠加，接收天线高度最小的调整应使得接收天线高度最小的调整应使得=16。若令若令可以解出H2=93.75m，接收天线高度可以降低6.25m。第15页/共52页地面上的有效反射区2.地面上的有效反射区反射波的主要空间通道是以反射波的主要空间通道是以A和和B为焦点的第为焦点的第一菲涅尔椭球体，而这个椭球体与地平面相交的区一菲涅尔椭球体，而这个椭球体与地平面相交的区域为一个椭圆，该区域内对反射波具有重要意义。域为一个椭圆，该区域内对反射波具有重要意义。这个椭圆也被称为地面上的有效反射区有效反射区。第16页/共52
7、页(1116)该椭圆的长轴在该椭圆的长轴在y方向，短轴在方向，短轴在x方向。方向。(1117a)长半轴：短半轴：(1117b)根据第一菲涅尔椭球的尺寸，可以计算出该椭根据第一菲涅尔椭球的尺寸，可以计算出该椭圆（有效反射区）的中心位置圆（有效反射区）的中心位置C的坐标为的坐标为第17页/共52页不平坦地面的反射3.光滑地面的判别准则实际地面都是起伏不平的，光滑地面只是理想实际地面都是起伏不平的，光滑地面只是理想情况。情况。电波在上、下两边界处反射时的波程差为电波在上、下两边界处反射时的波程差为(1118)由此引起的附加相位差为由此引起的附加相位差为第18页/共52页 为了能近似地将反射波仍然视为
8、平面波，即仍为了能近似地将反射波仍然视为平面波，即仍有足够强的定向反射，要求有足够强的定向反射，要求 ，相应地要求相应地要求瑞利准则瑞利准则(1119)瑞利准则即为判别地面光滑与否的依据。瑞利准则即为判别地面光滑与否的依据。当满足这个判别条件时，地面可被视为光滑；当满足这个判别条件时，地面可被视为光滑；当不满足这个判别条件时，地面被视为粗糙，当不满足这个判别条件时，地面被视为粗糙，反射具有漫散射特性，反射能量呈扩散性。反射具有漫散射特性，反射能量呈扩散性。第19页/共52页表1111h的实际计算数据 波长越短，投射角越大，越难视为光滑地面，波长越短，投射角越大，越难视为光滑地面，地面起伏高度的
9、影响也就越大。地面起伏高度的影响也就越大。第20页/共52页光滑球面地情况 地球是球面体，在大多数情况下应该考虑到地地球是球面体，在大多数情况下应该考虑到地球的曲率。首先受到影响的就是视线距离。球的曲率。首先受到影响的就是视线距离。如图如图1117所示，在给定的发射天线和接所示，在给定的发射天线和接收天线高度收天线高度H1、H2的情况下，由于地球表面的弯的情况下，由于地球表面的弯曲，当收发两点曲，当收发两点B、A之间的直视线与地球表面相之间的直视线与地球表面相切时，存在着一个极限距离。当切时，存在着一个极限距离。当H1、H2远小于地远小于地球半径球半径R时，时，d0也就为也就为B、A之间的距离
10、之间的距离r0。第21页/共52页1.视线距离视线所能达到的最远距离在通信工程中常常把由在通信工程中常常把由H1、H2限定的极限地面限定的极限地面距离距离 称为视线距离。称为视线距离。第22页/共52页(11110)(11111)由于常满足由于常满足RH1，RH2，因此视线距离可写为，因此视线距离可写为(11112)根据图根据图1117所示的几何关系，若所示的几何关系，若C点为点为AB与地球的切点，则有与地球的切点，则有第23页/共52页 将地球半径R=6370km代入上式并且H1、H2均以米为单位时，(11113)在标准大气折射时，视线距离将增加到 (11114)第24页/共52页在收、发天
11、线架高一定的条件下，实际通信距在收、发天线架高一定的条件下，实际通信距离离d与与r0相比，有如下三种情况：相比，有如下三种情况：(1)d0.7r0，接收点处于亮区；(2)d1.2r0，接收点处于阴影区；(3)0.7r0d1.2r0，接收点处于半阴影区。在实际的视距传播工程应满足亮区条件，否则在实际的视距传播工程应满足亮区条件，否则地面绕射损失将会加大电波传播的总损耗。地面绕射损失将会加大电波传播的总损耗。第25页/共52页天线的等效高度2.天线的等效高度过反射点过反射点C作地球的切面，把球面的几何关系作地球的切面，把球面的几何关系换成平面地，此时由换成平面地，此时由A、B 向切平面作垂线所得的
12、向切平面作垂线所得的H1、H2就称为天线的就称为天线的等效高度等效高度或折合高度。或折合高度。第26页/共52页(11115)(11116)假定反射点假定反射点C的位置已经确定，沿地面距离的位置已经确定，沿地面距离d=d1+d2r10+r20，r10、r20就是天线架高为就是天线架高为H1、H2时的极限距离。时的极限距离。第27页/共52页(11117)(11118)因此，天线的等效高度为因此，天线的等效高度为 在视距传播的有关计算公式中，若将天线的实在视距传播的有关计算公式中，若将天线的实际高度置换成等效高度，就是对球面地条件下的修际高度置换成等效高度，就是对球面地条件下的修正之一。正之一。
13、第28页/共52页球面地的扩散3.球面地的扩散因子由于球面地的反射有扩散作用，因而球面地的由于球面地的反射有扩散作用，因而球面地的反射系数要小于相同地质的平面地的反射系数。反射系数要小于相同地质的平面地的反射系数。扩散因子就是描述扩散程度的一个物理量。第29页/共52页定义球面地的扩散因子定义球面地的扩散因子如果平面地反射时的场强为如果平面地反射时的场强为Er，球面地反射时，球面地反射时的场强为的场强为Edr，入射波场强为，入射波场强为Ei，为平面地反射为平面地反射系数的模值，则系数的模值，则(11119)第30页/共52页(11120)在在引引进进扩扩散散因因子子之之后后，如如将将视视距距传
14、传播播的的有有关关计计算算公公式式中中的的反反射射系系数数替替换换成成Df就就完完成成了了球球面面地条件下的另一个修正。地条件下的另一个修正。扩散因子的具体表示式为扩散因子的具体表示式为第31页/共52页11.2 对流层大气对视距传播的影响 在前述的分析中，尽管讨论了由平面地到球面在前述的分析中，尽管讨论了由平面地到球面地的修正，但是都假定电波按直线传播，这种情况地的修正，但是都假定电波按直线传播，这种情况只有在均匀大气中才可能存在。实际的对流层大气、只有在均匀大气中才可能存在。实际的对流层大气、压力、温度及湿度都随地区及离开地面的高度而变压力、温度及湿度都随地区及离开地面的高度而变化，因此是
15、不均匀的，会使电波产生折射、散射及化，因此是不均匀的，会使电波产生折射、散射及吸收等物理现象。吸收等物理现象。第32页/共52页电波在对流层中的折射1.大气的折射率实验证实大气折射率实验证实大气折射率n近似满足下面的关系式：近似满足下面的关系式：(1121)P为大气压强（毫巴，即为大气压强（毫巴，即mb；1mb=100Pa）；）；T为大气的绝对温度（为大气的绝对温度（K）；）；e为大气的水汽压强（为大气的水汽压强（mb）。）。第33页/共52页表1121折射指数数据(年平均值年平均值)第34页/共52页2.大气折射及类型 由于对流层的折射率随高度而变，因此电波在由于对流层的折射率随高度而变，因
16、此电波在对流层中传输时会发生不断的折射，从而导致轨迹对流层中传输时会发生不断的折射，从而导致轨迹弯曲，这种现象称为大气折射。弯曲，这种现象称为大气折射。第35页/共52页nsin=(n+dn)sin(+d)(1123)当电波由折射率为当电波由折射率为n 的一层传播到的一层传播到n+dn的一层的一层时，电波发生了折射，沿曲线时，电波发生了折射，沿曲线AC传播。传播。假设电波在点假设电波在点A的入射角为的入射角为,折射角为折射角为+d,则按照折射定律：则按照折射定律：第36页/共52页将方程的右边展开并略去二阶无穷小量并整理后得(1124)由图所示的几何关系，射线的曲率半径应为(1125)在ABC
17、中(1126)第37页/共52页由于由于d很小，很小，cos(+d)cos，并将式，并将式（1124）代入上式得）代入上式得(1127)考虑到n1,并且对大多数情况而言，90，因此射线的曲率半径(1128)第38页/共52页大气折射分为三类：大气折射分为三类：(1)零折射电波射线为直线(2)负折射电波射线上翘(3)正折射电波射线向下弯曲第39页/共52页dn/dh=-410-81/m，射线的曲率半径=2.5107mdn/dh=-15.710-81/m，电波射线与地球同步弯曲dn/dh-15.710-81/m，标准大气折射标准大气折射临界折射临界折射超折射超折射第40页/共52页折射类型第41页
18、/共52页3.等效地球半径 电波在大气层内传播轨迹是弯曲的，但习惯电波在大气层内传播轨迹是弯曲的，但习惯上仍把电波射线当作沿直线传播，因此引入等效上仍把电波射线当作沿直线传播，因此引入等效地球半径因子来修正。地球半径因子来修正。等效地球半径Re：保持电波射线轨迹与地球表面之间的相对曲率保持电波射线轨迹与地球表面之间的相对曲率不变，使地球半径改变到电波射线为直线时的地球不变，使地球半径改变到电波射线为直线时的地球半径。半径。第42页/共52页图1123等效地球半径(a)实际地球上的电波射线；(b)等效地球上的电波射线地球半径电波射线曲率半径等效地球半径等效电波射线曲率半径第43页/共52页(11
19、29)式中，式中，Re为等效地球半径。由此，为等效地球半径。由此，(11210)由图由图1123的几何关系，得的几何关系，得第44页/共52页将式（将式（1128）半径代入上式，则低仰角）半径代入上式，则低仰角情情况下的等效地球半径为况下的等效地球半径为(11211)定义等效地球半径因子K为(11212)等效地球半径等效地球半径Re与实际地球半径与实际地球半径R之比。之比。第45页/共52页大气衰减（1）云、雾、雨等小水滴对电波的热吸收以及水）云、雾、雨等小水滴对电波的热吸收以及水分子、氧分子对电波的谐振吸收；分子、氧分子对电波的谐振吸收；大气是一种成分不均匀的半导电媒质。大气是一种成分不均匀
20、的半导电媒质。大气对电波的衰减有两方面：（2）云、雾、雨等小水滴对电波的散射，导致对）云、雾、雨等小水滴对电波的散射，导致对原方向传播的电波衰减。原方向传播的电波衰减。第46页/共52页氧和水汽的衰减系数水分子的谐振吸收发生在1.35cm与1.6mm的波长上。氧分子的谐振吸收发生在5mm与2.5mm的波长上。（60GHz、118GHz）（22GHz、183GHz）第47页/共52页在选择工作频率时，要注意避开这些谐振吸收频率，工作于吸收最小的频率附近（通常将这些频率称为大气窗口大气窗口）。热吸收与小水滴的密度有关，例如大雨热吸收与小水滴的密度有关，例如大雨比小雨对电波的吸收要大。比小雨对电波的
21、吸收要大。谐振吸收与工作波长有关。谐振吸收与工作波长有关。第48页/共52页不同强度的雨对电波的衰减系数第49页/共52页（2）f3GHz时衰减很小，一般可忽略不计。时衰减很小，一般可忽略不计。结论：结论：（1）散射衰减与小水滴半径的）散射衰减与小水滴半径的6次方成正比，次方成正比，与波长的与波长的4次方成反比。次方成反比。（3 3）当频率进一步增高时，波在雨中的衰减）当频率进一步增高时，波在雨中的衰减将随着频率的增高迅速增大，并且雨的强度越将随着频率的增高迅速增大，并且雨的强度越大，电波受到的衰减越大。大，电波受到的衰减越大。第50页/共52页思考题：思考题：1.什么是大气折射效应?大气折射有哪些类型?2.什么等效地球半径?为何引入等效地球半径?第51页/共52页感谢您的观看。第52页/共52页