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1、关于气体液体在管道中的流动阻力模拟第1页，讲稿共53张，创作于星期二平板间的流体剪应力与速度梯度平板间的流体剪应力与速度梯度第2页，讲稿共53张，创作于星期二牛顿粘性定律：牛顿粘性定律：实测发现：意义：意义：剪应力的大小与速度梯度成正比。描述了任意两层流体间剪应力大小的关系。（2 2）流体的粘度流体的粘度物理意义物理意义动力粘度，简称粘度动力粘度，简称粘度第3页，讲稿共53张，创作于星期二单位 SI单位制：Pa s (N s/m2)物理单位制：P(泊),达因秒/厘米2 cP(厘泊)换算关系：1cp=0.01 P=10-3 Pa s=1 mPa s单位：1St=1cm2/s=100cSt =10
2、-4m2/s运动粘度m2/s第4页，讲稿共53张，创作于星期二(3)影响因素影响因素 液体 粘度随温度升高而降低，压力影响很小。气体 粘度随温度升高而增大，压力影响很小。但在极高压力下，随压力增加有所增加；而在压力极低情况 下也要考虑压力的影响。（4）数据来源数据来源 各种流体的粘度数据，主要由实验测得。在缺少粘度实验数据时，可按理论公式或经验公式估算粘度。对于压力不太高的气体，估算结果较准，对于液体则较差。第5页，讲稿共53张，创作于星期二(5)混合物的粘度混合物的粘度 按一定混合规则进行加和 对于分子不聚合的混合液混合液可用下式计算常压下气体混合物气体混合物的粘度，可用下式计算说明：说明：
3、不同流体的粘度差别很大。例如：在压强为101.325kPa、温度为20的条件下，空气、水和甘油的动力粘度和运动粘度分别为：空气 17.910-6 Pa s，14.810-6 m2/s 水 1.0110-3 Pa s，1.0110-6 m2/s 甘油 1.499Pa s，1.1910-3 m2/s第6页，讲稿共53张，创作于星期二（6）流体类型）流体类型牛顿型流体：符合牛顿粘性定律的流体。气体及大多数低分子量液体是牛顿型流体。非牛顿型流体 a表观粘度，非纯物性,是剪应力的函数。第7页，讲稿共53张，创作于星期二 假塑性流体：假塑性流体：表观粘度随速度梯度的增大而减小。几乎所有高分子溶液或溶体属于
4、假塑性流体。胀塑性流体：胀塑性流体：表观粘度随速度梯度的增大而增大。淀粉、硅酸盐等悬浮液属于胀塑性流体。粘塑性流体：粘塑性流体：当应力低于0 时，不流动；当应力高于0时，流动与牛顿型流体一样。0 称为屈服应力。如纸浆、牙膏、污水泥浆等。触变性流体：触变性流体：表观粘度随时间的延长而减小，如油漆等。粘弹性流体：粘弹性流体：既有粘性，又有弹性。当从大容器口挤出时，挤出物会自动胀大。如塑料和纤维生产中都存在这种现象。第8页，讲稿共53张，创作于星期二0du/d y粘塑料流体假塑料流体胀塑料流体CBADA-牛顿流体；B-假塑性流体；C-宾汉塑性流体；D-胀塑性流体；牛顿流体与非牛顿流体剪应力与速度梯度
5、的关系第9页，讲稿共53张，创作于星期二1.4.2流体流动的类型流体流动的类型-层流及湍流层流及湍流（1）雷诺实验雷诺实验 1883年,英国物理学家Osbone Reynolds作了如下实验。DBAC墨水流线玻璃管雷诺实验第10页，讲稿共53张，创作于星期二（2）雷诺实验现象）雷诺实验现象 两种稳定的流动状态：层流、湍流。层流、湍流。用红墨水观察管中水的流动状态(a)层流(b)过渡流(c)湍流第11页，讲稿共53张，创作于星期二湍流：湍流：主体做轴向运动，同时有径向脉动；特征：流体质点的脉动。层流：层流：*流体质点做直线运动；*流体分层流动，层间不相混合、不碰撞；*流动阻力来源于层间粘性摩擦力
6、。过渡流过渡流：不是独立流型（层流+湍流），流体处于不稳定状态（易发生流型转变）。第12页，讲稿共53张，创作于星期二（3）实验分析）实验分析影响状态的因素：Re是量纲为一数群 圆形直管中 Re2000 稳定的层流 Re 4000 稳定的湍流2000 Re 4000 不稳定的过渡流第13页，讲稿共53张，创作于星期二（1）剪应力分布剪应力分布 1.4.3直圆管内流体的流动直圆管内流体的流动稳态流动:整理得：适用于层流或湍流适用于层流或湍流ldrRuy流体在圆管中速度分布曲线的推导p1p2h1h2第14页，讲稿共53张，创作于星期二 剪应力分布max第15页，讲稿共53张，创作于星期二（2）层流
7、的速度分布层流的速度分布 流体在圆管内分层流动示意图第16页，讲稿共53张，创作于星期二可见，层流流动的速度分布为一抛物线；壁面处速度最小，0管中心处速度最大或Re2000uumaxd层流时流体在圆管中的速度分布第17页，讲稿共53张，创作于星期二因此动能校正因子：说明：圆管内层流流动时的几个重要关系说明：圆管内层流流动时的几个重要关系第18页，讲稿共53张，创作于星期二 壁面剪应力与平均流速间的关系 故：第19页，讲稿共53张，创作于星期二（3）湍流时的速度分布和剪应力湍流时的速度分布和剪应力 湍流描述湍流描述 主要特征：质点的脉动 瞬时速度=时均速度+脉动速度 涡流粘度，涡流粘度，与流动状
8、态有关。湍流时uOttC点A处流体质点的速度脉动曲线示意图第20页，讲稿共53张，创作于星期二较常见的情况，当Re处于1.11053.2106之间时，指数此时动能校正因子获得方法获得方法：实测、经验公式速度分布速度分布第21页，讲稿共53张，创作于星期二u/umaxReRemax1061051041031021070.90.80.70.60.5106105104103102107通常可取精确计算时，利用下图。第22页，讲稿共53张，创作于星期二横坐标：纵坐标：求平均流速的方法求平均流速的方法:速度分布未知速度分布已知第23页，讲稿共53张，创作于星期二1.4.4边界层概念边界层概念（1）流动边
9、界层流动边界层边界层的形成条件边界层的形成条件流动；实际流体；流过固体表面。形成过程形成过程流体流经固体表面；由于粘性，接触固体表面流体的流速为零；附着在固体表面的流体对相邻流层流动起阻碍作用，使其流速下降；对相邻流层的影响，在离开壁的方向上传递，并逐渐减小。最终影响减小至零，当流速接近或达到主流的流速时，速度梯度减少至零。uuu层流边界层湍流边界层层流内层Ax0平板上的流动边界层第24页，讲稿共53张，创作于星期二uuu层流边界层湍流边界层层流内层Ax0平板上的流动边界层流动边界层流动边界层流体的速度梯度主要集中在边界层内，边界层外，向壁靠近，速度梯度增大；湍流边界层中，速度梯度集中在层流底
10、层。第25页，讲稿共53张，创作于星期二流动边界层的发展流动边界层的发展 平板上：平板上：流体最初接触平板时，x=0 处，u0=0;=0；随流体流动，x增加，增加（层流段）；随边界层发展，x增加，增加。质点脉动，由层流向湍流过渡，转折点距端点处为x0；充分发展：x x0，发展为稳定湍流。uuu层流边界层湍流边界层层流内层Ax0平板上的流动边界层第26页，讲稿共53张，创作于星期二层流：湍流：转折点：边界层厚度随x增加而增加uuu层流边界层湍流边界层层流内层Ax0平板上的流动边界层第27页，讲稿共53张，创作于星期二uuuuux0d圆管进口处层流边界层的发展圆形管中：圆形管中：测量点必须选在进口
11、段 x0 以后，通常取 x0=（50-100）d0 x0以后为充分发展的流动。第28页，讲稿共53张，创作于星期二层流时湍流时不管层流还是湍流不管层流还是湍流，边界层厚度等于圆管半径。边界层厚度等于圆管半径。完全发展了的流动：完全发展了的流动：第29页，讲稿共53张，创作于星期二 (a）当流速较小时）当流速较小时 流体贴着固体壁缓慢流过(爬流)。流动边界层的分离流动边界层的分离 流体绕固体表面的流动。第30页，讲稿共53张，创作于星期二(b)流速不断提高，达到某一程度时，边界层分离流速不断提高，达到某一程度时，边界层分离。第31页，讲稿共53张，创作于星期二流体流过单球体第32页，讲稿共53张
12、，创作于星期二 (c)边界层分离的条件边界层分离的条件 逆压梯度 壁面附近的粘性摩擦 (d)边界层分离对流动的影响边界层分离对流动的影响 边界层分离大量旋涡消耗能量增大阻力。由于边界层分离造成的能量损失，称为形体阻力损失形体阻力损失。边界层分离使系统阻力增大。(e)减小或避免边界层分离的措施减小或避免边界层分离的措施改变表面的形状，如汽车、飞机、桥墩都是流线型。第33页，讲稿共53张，创作于星期二第34页，讲稿共53张，创作于星期二1.4.5流体流动阻力计算流体流动阻力计算（1 1）流体阻力的表示方法）流体阻力的表示方法对应于机械能衡算的三种形式，流体阻力损失亦有三种表达形式：阻力损失与压力差
13、的区别：阻力损失与压力差的区别：pf 流体流经两截面间的机械能损失；p 任意两点间的压力差。kJ/kgmPa第35页，讲稿共53张，创作于星期二二者之间的关系：管路中的流动阻力管路中的流动阻力=直管阻力直管阻力+局部阻力局部阻力直管阻力：直管阻力：由于流体和管壁之间的摩擦而产生；局部阻力局部阻力：由于速度的大小或方向的改变而引起。即：水平、等径直管，无外功加入时，两截面间的阻力损失 与两截面间的压力差在数值上相等。第36页，讲稿共53张，创作于星期二（2）圆形直管内的阻力损失圆形直管内的阻力损失在1-1和2-2截面之间列机械能衡算式：up1p21122FFd d 直圆管内阻力公式的推导直圆管内
14、阻力计算公式推导直圆管内阻力计算公式推导因所以第37页，讲稿共53张，创作于星期二流体柱受到的与流动方向一致的推动力：流体柱受到的与流动方向相反的阻力：流体恒速流动时：又：第38页，讲稿共53张，创作于星期二J/kgmPa范宁公式范宁公式 计算流体流动阻力的一般公式所以第39页，讲稿共53张，创作于星期二 层流时的摩擦系数及Hangen-Poiseuille方程摩擦系数：（3）摩擦系数摩擦系数 Hangen-Poiseuille方程第40页，讲稿共53张，创作于星期二 湍流条件下的摩擦系数 影响因素复杂，一般由实验确定。影响因素：影响因素：几何尺寸及形状；表面情况；流体的物性，如 密度，粘度等
15、；流速的大小。利用量纲分析法可以得到：第41页，讲稿共53张，创作于星期二 摩擦系数与Re、/l关系图 0.10.010.030.020.070.060.050.040.090.080.0080.0091021041071061051030.010.050.020.0150.030.040.0080.00450.0020.00080.0060.00060.0010.00040.00020.00010.000050.00001Ree/l根据实验，得到莫狄（Moody）摩擦系数图。第42页，讲稿共53张，创作于星期二 摩擦系数与雷诺数和相对粗糙度的关系 层流区 Re2000 过渡区 2000Re4
16、000（阻力平方区）不完全湍流区完全湍流区 湍流区 Re4000 第43页，讲稿共53张，创作于星期二 摩擦因子变化规律分析 粗糙度对的影响：层流时：层流时：绕过突出物，对无影响。湍流时：湍流时：当Re较小时，层流底层厚，形体阻力小，突出物对的 影响小；当高度湍流时，层流底层薄，突出物充分暴露，形成 较大的形体阻力，突出物对的影响大。第44页，讲稿共53张，创作于星期二非圆直管中流动阻力几种常见非圆管的当量直径几种常见非圆管的当量直径 1）矩形流道例如：Blasuis公式 用公式求取摩擦系数用公式求取摩擦系数条件：条件：ab矩形流道Dd环形流道 2）环形流道 第45页，讲稿共53张，创作于星期
17、二（4）局部阻力局部阻力 流体流经管件、阀门、测量接口、管进出口段的阻力产生原因：产生原因：形体阻力；确定方法：确定方法：实验，归纳出经验公式。3）三角形流道的当量直径det第46页，讲稿共53张，创作于星期二 式中：le 当量长度 Le及的获得获得：实验，见有关资料。式中：-局部阻力系数 1 1）当量长度法）当量长度法2 2）局部阻力系数法）局部阻力系数法突然缩小突然缩小特例特例：突然扩大突然扩大 第47页，讲稿共53张，创作于星期二等径管总阻力计算等径管总阻力计算（5）系统的总阻力）系统的总阻力 系统总阻力=系统各直管阻力+局部阻力FICP1P21122第48页，讲稿共53张，创作于星期二
18、变径管总阻力计算变径管总阻力计算 变径管d、u、不同，需分段计算阻力例：AABBCC第49页，讲稿共53张，创作于星期二1.4.6量纲分析量纲分析流动阻力量纲分析方法：量纲分析方法：减少实验工作量、实验结果推广应用。一般实验方法：一般实验方法：实验量大、实验结果不能推广应用；（1）量纲分析的理论基础）量纲分析的理论基础：物理方程中的各项都具有相同的量纲 即量纲一致的原则。（2）定理定理N 量纲为一数群的个数；n 物理量的个数；m 表达物理量的基本量纲数。第50页，讲稿共53张，创作于星期二流动阻力表示成为幂函数（3）量纲分析方法）量纲分析方法n=7 m=3 则 N =4第51页，讲稿共53张，创作于星期二若设b、q、i为已知，则：第52页，讲稿共53张，创作于星期二感感谢谢大大家家观观看看第53页，讲稿共53张，创作于星期二