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1、第二章 热力学第一定律2.5 始态为25C，200kPa的5mol某理想气体，经途径a，b两不同途径到达相同的末态。途经a先经绝热膨胀到-28.47C，100 kPa，步骤的功Wa=-5.57KJ,再恒容加热到压力200 kPa的末态，步骤的热Qa=25.42KJ。途径b为恒压加热过程。求途径b的Wb及Qb。解：先确定系统的始、末态 对于途径b，其功为根据热力学第一定律第1页/共84页2.62.6 4 mol 4 mol的某理想气体，温度升高的某理想气体，温度升高20 20 C C，求，求 H H-U U的值。的值。解：根据焓的定义解：根据焓的定义H=U+PV H-U=(PV)PV=nRTH-
2、U=(nRT)=nR T=4 8.314 20=665.12J2.102mol某理想气体，Cp,m=7R/2。由始态100kPa，50dm3，先恒容加热使压力体积增大到150dm3，再恒压冷却使体积缩小至25dm3。求整个过程的W,Q,H,U.解：过程图示如下由于P1V1=P3V3，则T3=T1，对有理想气体H和U只是温度的函数 H=U=0该途径只涉及恒容和恒压过程，因此计算功是方便的根据热力学第一定律:Q=U-W=0-5.00=-5.00KJ第2页/共84页2.13 2.13 已知已知2020 C C液态乙醇液态乙醇(C(C2 2H H5 5OHOH,l)l)的体膨胀系数的体膨胀系数等温压缩
3、率等温压缩率 ,密度密度 ，摩尔定压热容，摩尔定压热容 。求。求20 20 C C，液态乙醇的，液态乙醇的 。解：由热力学第二定律可以证明，定压摩尔热容和定容摩尔热容有以下关系 2.14容积为27m3的绝热容器中有一小加热器件，器壁上有一小孔与100kPa的大气相通，以维持容器内空气的压力恒定。今利用加热器件使器内的空气由0C加热至20C，问需供给容器内的空气多少热量。已知空气的假设空气为理想气体，加热过程中容器内空气的温度均匀。解：在该问题中，容器内的空气的压力恒定，但物质量随温度而改变第3页/共84页注：在上述问题中不能应用，虽然容器的体积恒定。这是因为，从小孔中排出去的空气要对环境作功。
4、所作功计算如下：在温度T时，升高系统温度dT，排出容器的空气的物质量为所作功这正等于用和所计算热量之差.2.15容积为0.1m3的恒容密闭容器中有一绝热隔板，其两侧分别为0C，4mol的Ar(g)及150C，2mol的Cu(s)。现将隔板撤掉，整个系统达到热平衡，求末态温度t及过程的H。已知：Ar(g)和Cu(s)的摩尔定压热容分别为且假设均不随温度而变。第4页/共84页解：图示如解：图示如下下假设：绝热壁与铜块紧密接触，且铜块的体积随温度的变化可忽略不计，则该过程可看作恒容过程，因此假设气体可看作理想气体则：2.16水煤气发生炉出口的水煤气的温度是1100C，其中CO(g)和H2(g)的摩尔
5、分数均为0.5。若每小时有300kg的水煤气由1100C冷却到100C，并用所收回的热来加热水，是水温由25C升高到75C。求每小时生产热水的质量。CO(g)和H2(g)的摩尔定压热容与温度的函数关系查本书附录，水的比定压热容。第5页/共84页 解：解：300 kg300 kg的水煤气中的水煤气中CO(g)CO(g)和和H H2 2(g)(g)的物质量分别的物质量分别为为300kg的水煤气由1100C冷却到100C所放热量设生产热水的质量为m，则2.18单原子理想气体A于双原子理想气体B的混合物共5mol，摩尔分数，始态温度，压力。今该混合气体绝热反抗恒外压膨胀到平衡态。求末态温度及过程的解：
6、过程图示如下第6页/共84页分析：因为是绝热过程，过程热力学能的变化等于系统与环境间以功的形势所交换的能量。因此，单原子分子，双原子分子由于对理想气体U和H均只是温度的函数，所以第7页/共84页2.19 2.19 在一带活塞的绝热容器中有一绝热隔板，隔板的两侧分在一带活塞的绝热容器中有一绝热隔板，隔板的两侧分别为别为2 mol2 mol，0 0 C C的单原子理想气体的单原子理想气体A A及及5 mol5 mol，100 100 C C的双的双原子理想气体原子理想气体B B，两气体的压力均为，两气体的压力均为100 kPa100 kPa。活塞外的压力维。活塞外的压力维持在持在100 kPa10
7、0 kPa不变。今将容器内的隔板撤去，使两种气体混合不变。今将容器内的隔板撤去，使两种气体混合达到平衡态。求末态的温度达到平衡态。求末态的温度T T及过程的及过程的 。假定将绝热隔板换为导热隔板，达热平衡后，再移去隔板使其混合，则由于外压恒定，求功是方便的解：过程图示如下：第8页/共84页由于汽缸为绝热，因此由于汽缸为绝热，因此2.20在一带活塞的绝热容器中有一固定的绝热隔板。隔板靠活塞一侧为2mol，0C的单原子理想气体A，压力与恒定的环境压力相等；隔板的另一侧为6mol，100C的双原子理想气体B，其体积恒定。今将绝热隔板的绝热层去掉使之变成导热板，求系统达平衡时的T及过程的。解：过程图示
8、如下显然，在过程中A为恒压，而B为恒容，因此第9页/共84页同上题，先求功同样，由于汽缸绝热，根据热力学第一定律2.235mol双原子气体从始态300K，200kPa，先恒温可逆膨胀到压力为50kPa，在绝热可逆压缩到末态压力200kPa。求末态温度T及整个过程的及。解：过程图示如下要确定，只需对第二步应用绝热状态方程对双原子气体第10页/共84页因此由于理想气体的U和H只是温度的函数，整个过程由于第二步为绝热，计算热是方便的。而第一步为恒温可逆2.24求证在理想气体p-V图上任一点处，绝热可逆线的斜率的绝对值大于恒温可逆线的绝对值。证明：根据理想气体绝热方程，第11页/共84页因此绝热线在处
9、的斜率为恒温线在处的斜率为由于，因此绝热可逆线的斜率的绝对值大于恒温可逆线的绝对值。2.25一水平放置的绝热恒容的圆筒中装有无摩擦的绝热理想活塞，活塞左、右两侧分别为50dm3的单原子理想气体A和50dm3的双原子理想气体B。两气体均为0C，100kPa。A气体内部有一体积和热容均可忽略的电热丝。现在经过通电缓慢加热左侧气体A，使推动活塞压缩右侧气体B到最终压力增至200kPa。求：（1）气体B的末态温度。（2）气体B得到的功。（3）气体A的末态温度。（4）气体A从电热丝得到的热。解：过程图示如下第12页/共84页由于加热缓慢，B可看作经历了一个绝热可逆过程，因此功用热力学第一定律求解气体A的
10、末态温度可用理想气体状态方程直接求解，第13页/共84页将A与B的看作整体，W=0，因此2.25在带活塞的绝热容器中有4.25mol的某固态物质A及5mol某单原子理想气体B，物质A的。始态温度，压力。今以气体B为系统，求经可逆膨胀到时，系统的及过程的。解：过程图示如下将A和B共同看作系统，则该过程为绝热可逆过程。作以下假设（1）固体B的体积不随温度变化；（2）对固体B，则从而第14页/共84页对于气体B2.26已知水（H2O,l）在100C的饱和蒸气压，在此温度、压力下水的摩尔蒸发焓。求在在100C，101.325kPa下使1kg水蒸气全部凝结成液体水时的。设水蒸气适用理想气体状态方程式。解
11、：该过程为可逆相变第15页/共84页2.28已知100kPa下冰的熔点为0C，此时冰的比熔化焓热Jg-1.水的平均定压热容。求在绝热容器内向1kg50C的水中投入0.1kg0C的冰后，系统末态的温度。计算时不考虑容器的热容。解：经粗略估算可知，系统的末态温度T应该高于0C,因此2.29已知100kPa下冰的熔点为0C，此时冰的比熔化焓热Jg-1.水和冰的平均定压热容分别为及。今在绝热容器内向1kg50C的水中投入0.8kg温度-20C的冰。求：第16页/共84页（1）末态的温度。（2）末态水和冰的质量。解：1kg50C的水降温致0C时放热0.8kg-20C的冰升温致0C时所吸热完全融化则需热因
12、此，只有部分冰熔化。所以系统末态的温度为0C。设有g的冰熔化，则有系统冰和水的质量分别为第17页/共84页2.30蒸汽锅炉中连续不断地注入20C的水，将其加热并蒸发成180C，饱和蒸汽压为1.003MPa的水蒸气。求生产1kg水蒸气所需要的热量。已知：水在100C的摩尔蒸发焓，水的平均摩尔定压热容，水蒸气的摩尔定压热容与温度的函数关系见附录。解：将过程看作是恒压过程（），系统的初态和末态分别为和。插入平衡相变点，并将蒸汽看作理想气体，则过程的焓变为注：压力对凝聚相焓变的影响可忽略，而理想气体的焓变与压力无关查表知因此，第18页/共84页2.31100kPa下，冰（H2O,s）的熔点为0C。在此
13、条件下冰的摩尔融化热。已知在-10C0C范围内过冷水（H2O,l）和冰的摩尔定压热容分别为和。求在常压及-10C下过冷水结冰的摩尔凝固焓。解：过程图示如下平衡相变点，因此2.3325C下，密闭恒容的容器中有10g固体奈C10H8(s)在过量的O2(g)中完全燃烧成CO2(g)和H2O(l)。过程放热401.727kJ。求(1)（2）的；第19页/共84页（3）的；解：（1）C10H8的分子量M=128.174，反应进程。（2）。(3)2.34应用附录中有关物资在25C的标准摩尔生成焓的数据，计算下列反应在25C时的及。（1）（2）（3）解：查表知NH3(g)NO(g)H2O(g)H2O(l)-
14、46.1190.25-241.818-285.830NO2(g)HNO3(l)Fe2O3(s)CO(g)33.18-174.10-824.2-110.525解：查表知第20页/共84页(1)(2)(3)2.35应用附录中有关物资的热化学数据，计算25C时反应的标准摩尔反应焓，要求：(1)应用25C的标准摩尔生成焓数据；(2)应用25C的标准摩尔燃烧焓数据。解：查表知Compound-238.66-726.5100-379.07-979.5-285.830第21页/共84页因此，由标准摩尔生成焓由标准摩尔燃烧焓2.37已知25C甲酸甲脂（HCOOCH3,l）的标准摩尔燃烧焓为，甲酸（HCOOH,
15、l）、甲醇（CH3OH,l）、水（H2O,l）及二氧化碳（CO2,g）的标准摩尔生成焓分别为、及。应用这些数据求25C时下列反应的标准摩尔反应焓。解：显然要求出甲酸甲脂（HCOOCH3,l）的标准摩尔生成焓第22页/共84页2.39对于化学反应应用附录中4种物资在25C时的标准摩尔生成焓数据及摩尔定压热容与温度的函数关系式：（1）将表示成温度的函数关系式（2）求该反应在1000C时的。解：与温度的关系用Kirchhoff公式表示(见下页)第23页/共84页因此，1000K时，第24页/共84页2.40甲烷与过量50%的空气混合，为使恒压燃烧的最高温度能达到2000C，求燃烧前混合气体应预热到多
16、少摄氏度。物资的标准摩尔生成焓数据见附录。空气组成按，计算。各物资的平均摩尔定压热容分别为：；。解：燃烧为恒压绝热过程。化学反应式设计途径如下在下甲烷燃烧的摩尔反应热为，则第25页/共84页可由表出（Kirchhoff公式）设甲烷的物质量为1mol，则，最后得到第26页/共84页第三章第三章 热力学第二定律热力学第二定律3.1卡诺热机在的高温热源和的低温热源间工作。求（1）热机效率；（2）当向环境作功时，系统从高温热源吸收的热及向低温热源放出的热。解：卡诺热机的效率为根据定义3.5高温热源温度，低温热源。今有120kJ的热直接从高温热源传给低温热源，求此过程的。解：将热源看作无限大，因此，传热
17、过程对热源来说是可逆过程3.6不同的热机中作于的高温热源及的低温热源之间。求下列三种情况下，当热机从高温热源吸热时，两热源的总熵变。第27页/共84页（1）可逆热机效率。（2）不可逆热机效率。（3）不可逆热机效率。解：设热机向低温热源放热，根据热机效率的定义因此，上面三种过程的总熵变分别为。3.7已知水的比定压热容。今有1kg，10C的水经下列三种不同过程加热成100C的水，求过程的。（1）系统与100C的热源接触。（2）系统先与55C的热源接触至热平衡，再与100C的热源接触。（3）系统先与40C，70C的热源接触至热平衡，再与100C的热源接触。解：熵为状态函数，在三种情况下系统的熵变相同
18、第28页/共84页在过程中系统所得到的热为热源所放出的热，因此第29页/共84页3.8已知氮（N2,g）的摩尔定压热容与温度的函数关系为将始态为300K，100kPa下1mol的N2(g)置于1000K的热源中，求下列过程（1）经恒压过程；（2）经恒容过程达到平衡态时的。解：在恒压的情况下在恒容情况下，将氮（N2,g）看作理想气体第30页/共84页将代替上面各式中的，即可求得所需各量3.9始态为，的某双原子理想气体1mol，经下列不同途径变化到的末态。求各步骤及途径的。(1）恒温可逆膨胀；（2）先恒容冷却至使压力降至100kPa，再恒压加热至；（3）先绝热可逆膨胀到使压力降至100kPa，再恒
19、压加热至。解：（1）对理想气体恒温可逆膨胀，DU=0，因此第31页/共84页（2）先计算恒容冷却至使压力降至100kPa，系统的温度T:（3）同理，先绝热可逆膨胀到使压力降至100kPa时系统的温度T:根据理想气体绝热过程状态方程，各热力学量计算如下第32页/共84页3.122mol双原子理想气体从始态300K，50dm3，先恒容加热至400K，再恒压加热至体积增大到100dm3，求整个过程的。解：过程图示如下先求出末态的温度因此，第33页/共84页组成为的单原子气体A与双原子气体B的理想气体混合物共10mol，从始态，绝热可逆压缩至的平衡态。求过程的。解：过程图示如下混合理想气体的绝热可逆状
20、态方程推导如下3.17第34页/共84页容易得到第35页/共84页单原子气体A与双原子气体B的理想气体混合物共8mol，组成为，始态。今绝热反抗恒定外压不可逆膨胀至末态体积的平衡态。求过程的。解：过程图示如下先确定末态温度，绝热过程，因此:3.18第36页/共84页第37页/共84页3.19常压下将100g，27C的水与200g，72C的水在绝热容器中混合，求最终水温t及过程的熵变。已知水的比定压热容。解：过程图解如下第38页/共84页3.21 绝热恒容容器中有一绝热耐压隔板，隔板一侧为2 mol的200 K，50 dm3的单原子理想气体A，另一侧为3 mol的400 K，100 dm3的双原
21、子理想气体B。今将容器中的绝热隔板撤去，气体A与气体B混合达到平衡。求过程的 。解：过程图示如下系统的末态温度T 可求解如下第39页/共84页系统的熵变 注：对理想气体，一种组分的存在不影响另外组注：对理想气体，一种组分的存在不影响另外组分。即分。即A和和B的末态体积均为容器的体积。的末态体积均为容器的体积。第40页/共84页3.22 绝热恒容容器中有一绝热耐压隔板，隔板两侧均为N2(g)。一侧容积50 dm3，内有200 K的N2(g)2 mol；另一侧容积为75 dm3,内有500 K的N2(g)4 mol；N2(g)可认为理想气体。今将容器中的绝热隔板撤去，使系统达到平衡态。求过程的 。
22、解：过程图示如下第41页/共84页同上题，末态温度T 确定如下经过第一步变化，两部分的体积和为即，除了隔板外，状态2与末态相同，因此第42页/共84页注意注意:21与与22题的比较。题的比较。第43页/共84页3.23 常压下冰的熔点为0 C，比熔化焓 ，水的比定压热熔 。在一绝热容器中有1 kg，25 C的水，现向容器中加入0.5 kg，0 C的病，这是系统的始态。求系统达到平衡后，过程的 。解：过程图示如下将过程看作恒压绝热过程。由于1kg，25C的水降温至0C为只能导致克冰融化，因此第44页/共84页3.27 已知常压下冰的熔点为0 C，摩尔熔化焓为 ，苯的熔点为5.5 1C，摩尔熔化焓
23、为 。液态水和固态苯的摩尔定压热容分别为 及 。今有两个用绝热层包围的容器，一容器中为0 C的8 mol H2O(s)与2 mol H2O(l)成平衡，另一容器中为5.51 C的5 mol C6H6(l)与5 mol C6H6(s)成平衡。现将两容器接触，去掉两容器间的绝热层，使两容器达到新的平衡态。求过程的 。解：粗略估算表明，5molC6H6(l)完全凝固将使8molH2O(s)完全熔化，因此，过程图示如下：第45页/共84页总的过程为恒压绝热过程，因此第46页/共84页第47页/共84页3.28 将装有0.1 mol乙醚(C2H5)2O(l)的小玻璃瓶放入容积为10 dm3的恒容密闭的真
24、空容器中，并在35.51 C的恒温槽中恒温。35.51 C为在101.325 kPa下乙醚的沸点。已知在此条件下乙醚的摩尔蒸发焓 。今将小玻璃瓶打破，乙醚蒸发至平衡态。求（1）乙醚蒸气的压力；（2）过程的 。解：将乙醚蒸气看作理想气体，由于恒温各状态函数的变化计算如下第48页/共84页忽略液态乙醚的体积第49页/共84页3.30 容积为20 dm3的密闭容器中共有2 mol H2O成气液平衡。已知80 C，100 C下水的饱和蒸气压分别为 及 ，25 C水的摩尔蒸发焓 ；水和水蒸气在25 100 C间的平均定压摩尔热容分别为 和 。今将系统从80 C的平衡态恒容加热到100C。求过程的 。解：
25、先估算100C时，系统中是否存在液态水。设终态只存在水蒸气，其物质量为n,则显然，只有一部分水蒸发，末态仍为气液平衡。因此有以下过程：第50页/共84页设立如下途径:第一步和第四步为可逆相变，第二步为液态水的恒温变压，第三步为液态水的恒压变温。先求80C和100C时水的摩尔蒸发热第51页/共84页第52页/共84页3.31 O2(g)的摩尔定压热容与温度的函数关系为 已知25 C下O2(g)的标准摩尔熵 。求O2(g)在 100 C，50 kPa下的摩尔规定熵值 。解：由公式知第53页/共84页3.32 若参加化学反应的各物质的摩尔定压热容可表示为 试推导化学反应 的标准摩尔反应熵 与温度T的
26、函数关系式，并说明积分常数 如何确定。解：对于标准摩尔反应熵，有式中第54页/共84页3.33 已知25 C时液态水的标准摩尔生成吉布斯函数为 ，水在25C时的饱和蒸气压。求25 C时水蒸气的标准摩尔生成吉布斯函数。解：恒温下对凝聚相恒温过程，因此第55页/共84页3.34 100 C的恒温槽中有一带有活塞的导热圆筒，筒中为2 mol N2(g)及装与小玻璃瓶中的3 mol H2O(l)。环境的压力即系统的压力维持120 kPa不变。今将小玻璃瓶打碎，液态水蒸发至平衡态。求过程的 。已知：水在100 C时的饱和蒸气压为 ，在此条件下水摩尔蒸发焓 。解：将气相看作理想气体。系统终态H2O(g)的
27、摩尔分数为3/5=0.6，因此H2O(g)的分压为第56页/共84页第57页/共84页3.35 已知100 C水的饱和蒸气压为101.325 kPa，此条件下水的摩尔蒸发焓 。在置于100 C恒温槽中的容积为100 dm3的密闭容器中，有压力120 kPa的过饱和蒸气。此状态为亚稳态。今过饱和蒸气失稳，部分凝结成液态水达到热力学稳定的平衡态。求过程的 。解：凝结蒸气的物质量为热力学各量计算如下第58页/共84页3.36 已知在101.325 kPa下，水的沸点为100 C，其比蒸发焓 。已知液态水和水蒸气在100 120 C范围内的平均比定压热容分别为 及 。今有101.325 kPa下120
28、 C的1 kg过热水变成同样温度、压力下的水蒸气。设计可逆途径，并按可逆途径分别求过程的 及 。解：设计可逆途径如下第59页/共84页第60页/共84页3.36.已知在已知在100kPa下水的凝固点为下水的凝固点为0 C，在，在-5 C，过冷水的比凝固焓过冷水的比凝固焓，过冷水和冰的饱和蒸气压分别为，过冷水和冰的饱和蒸气压分别为，。今在。今在100kPa下，有下，有-5 C1kg的过冷水变为同样温度、压力下的的过冷水变为同样温度、压力下的冰，设计可逆途径，分别按可逆途径计算过程的冰，设计可逆途径，分别按可逆途径计算过程的及及。解：设计可逆途径如下第61页/共84页第二步、第四步为可逆相变，第一
29、步、第五步为凝聚相的恒温变压过程，因此第62页/共84页对于凝聚相，通常压力下，可认为化学势不随压力改变，即因此，该类题也可以用化学势来作第63页/共84页3.37.已知在已知在-5 C，水和冰的密度分别为，水和冰的密度分别为和和。在。在-5 C，水和冰的相平衡压力为，水和冰的相平衡压力为59.8MPa。今有。今有-5 C的的1kg水水在在100kPa下凝固成同样温度下的冰，求过程的下凝固成同样温度下的冰，求过程的。假设，水和冰的密度不随压力改变。假设，水和冰的密度不随压力改变。解：相平衡点为，由于温度不变，因此第64页/共84页3.38.若在某温度范围内，一液体及其蒸气的摩尔定压热若在某温度
30、范围内，一液体及其蒸气的摩尔定压热容均可表示成容均可表示成的形的形式，则液体的摩尔蒸发焓为式，则液体的摩尔蒸发焓为其中，其中，为积分常数。为积分常数。试应用克劳修斯试应用克劳修斯-克拉佩龙方程的微分式，推克拉佩龙方程的微分式，推导出该温度范围内液体的饱和蒸气压导出该温度范围内液体的饱和蒸气压p的对数的对数lnp与热力学与热力学温度温度T的函数关系式，积分常数为的函数关系式，积分常数为I。，解：设置以下途径第65页/共84页设液态水的摩尔体积与气态水的摩尔体积可忽略不计，且气态水可看作理想气体，则，第66页/共84页对于克劳修斯-克拉佩龙方程第67页/共84页3.40化学反应如下：化学反应如下：
31、（1）利用附录中各物质的利用附录中各物质的数据，数据，求上述反应在求上述反应在25 C时的时的；（2）利用附录中各物质的利用附录中各物质的数据，计算上述数据，计算上述反应在反应在25 C时的时的；（3）25 C，若始态，若始态CH4(g)和和H2(g)的分压均为的分压均为150kPa，末态，末态CO(g)和和H2(g)的分压均为的分压均为50kPa，求反应的，求反应的。解：（1）第68页/共84页（2）（3）设立以下途径第69页/共84页第70页/共84页3.41已知化学反应已知化学反应中各物质的摩尔中各物质的摩尔定压热容与温度间的函数关系为定压热容与温度间的函数关系为这反应的标准摩尔反应熵与
32、温度的关系为这反应的标准摩尔反应熵与温度的关系为试用热力学基本方程试用热力学基本方程推导出该反应的标准摩尔反应吉布斯函数推导出该反应的标准摩尔反应吉布斯函数与温度与温度T的函数关系式。说明积分常数的函数关系式。说明积分常数如何确定。如何确定。解：根据方程热力学基本方程第71页/共84页3.42汞汞Hg在在100kPa下的熔点为下的熔点为-38.87 C，此时比融，此时比融化焓化焓；液态汞和固态汞的密度分别为；液态汞和固态汞的密度分别为和和。求：。求：（1）压力为）压力为10MPa下汞的熔点；下汞的熔点；（2）若要汞的熔点为）若要汞的熔点为-35 C，压力需增大之多，压力需增大之多少。少。解：根
33、据Clapeyron方程，蒸气压与熔点间的关系为第72页/共84页3.43已知水在已知水在77 C是的饱和蒸气压为是的饱和蒸气压为41.891kPa。水。水在在101.325kPa下的正常沸点为下的正常沸点为100 C。求。求（1）下面表示水的蒸气压与温度关系的方程式）下面表示水的蒸气压与温度关系的方程式中的中的A和和B值。值。（2）在此温度范围内水的摩尔蒸发焓。）在此温度范围内水的摩尔蒸发焓。（3）在多大压力下水的沸点为）在多大压力下水的沸点为105 C。解：（1）将两个点带入方程得（2）根据Clausius-Clapeyron方程（3）第73页/共84页3.44水（水（H2O）和氯仿（）和
34、氯仿（CHCl3）在）在101.325kPa下的正常沸点分别为下的正常沸点分别为100 C和和61.5 C，摩尔蒸发焓分别为，摩尔蒸发焓分别为和和。求两液体具有相同饱和蒸气压时的温度。求两液体具有相同饱和蒸气压时的温度。解：根据Clausius-Clapeyron方程设它们具有相同蒸气压时的温度为T，则第74页/共84页3.46求证：求证：(2)对理想气体对理想气体证明：第75页/共84页对理想气体，第76页/共84页3.47求证：求证：(2)对理想气体对理想气体证明：用Jacobi行列式证第77页/共84页对理想气体，第78页/共84页3.48证明：证明：（1）（2）对理想气体）对理想气体证明：第79页/共84页对于理想气体，第80页/共84页3.49求证：求证：（1）（2）对）对vanderWaals气体，且气体，且为定值时，绝热可逆过程方程式为为定值时，绝热可逆过程方程式为证明：第81页/共84页对于绝热可逆过程dS=0，因此就vanderWaals气体而言积分该式第82页/共84页3.50证明证明（1）焦耳焦耳-汤姆逊系数汤姆逊系数（2）对理想气体对理想气体对理想气体证明：第83页/共84页感谢您的观看！第84页/共84页