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1、传热学讲稿第一页，讲稿共七十五页哦热辐射是三种基本热量传递方式之一。热辐射是通过电磁波来传递能量的。热辐射的机理与导热和对流不同，它是非接触式的热量传递。本章，我们将首先从电磁辐射的观点来认识热辐射的本质及辐射能量传递过程中的一些特点，然后着重讨论热辐射的几个基本定律，最后介绍实际物体（固体和液体）的辐射特性，以便为下一章讨论辐射的计算打下基础。第二页，讲稿共七十五页哦第一节 热辐射的基本概念辐射是电磁波传递能量的现象。按照产生电磁波的不同原因可以得到不同频率的电磁波。高频振荡电路产生的电波就是一种电磁波。此外还有红外线、可见光、紫外线、X射线及射线等各种电磁波。由于热的原因而产生的电磁波辐射
2、称为热辐射热辐射（热辐射这一名词有时也指热辐射传递能量的过程）。第三页，讲稿共七十五页哦热辐射的机理由于物体内部微观粒子在不停的进行着热运动，当其运动状态发生改变时会激发出电磁波，从而产生热量的传递。只要物体的温度高于“绝对零度”，物体内部的分子就在不停地进行热运动，就会不断地产生电磁波，向外发出热辐射。同时，物体也不断地吸收周围物体投射到它上面的热辐射，并把吸收的辐射能重新转变成热能。辐射换热就是指物体之间相互辐射和吸收的总效果。当物体与环境处于热平衡时，其表面上的热辐射仍在不停地进行，只是其辐射换热量等于零。第四页，讲稿共七十五页哦热辐射的特点热辐射具有一般辐射现象的共性。例如，各种电磁波
3、都以光速在空间传播，这是电磁波辐射的共性，热辐射也不例外。电磁波的速度、波长和频率之间存在如下的关系：电磁波的传播速度，；：频率，；：波长，单位为 ，常用单位为 （微米），。第五页，讲稿共七十五页哦电磁波的波谱电磁波的波长范围成为电磁波的波谱。在整个波谱范围内可以将电磁波进行命名。插入波谱图。从理论上说，物体热辐射的电磁波也可以包括整个波谱，即波长从零到无穷大。第六页，讲稿共七十五页哦热射线的波长范围从理论上说，物体热辐射的电磁波也可以包括整个波谱，即波长从零到无穷大。然而，在工业上所遇到的温度范围内，即2000K以下，有实际意义的热辐射波长位于0.38100之间，且大部分能量位于红外线区段的
4、0.7620范围内，所以热射线人们的眼睛是看不见的。如果我们把温度的范围扩大到太阳辐射。情况就会有变化。太阳的表面温度大约微5800K，太阳辐射的主要能量集中在0.22的波长范围，其中可见光区段占有很大的比重。第七页，讲稿共七十五页哦红外线的分类和应用红外线又有远红外和近红外之分，大体上以25为限，波长在25以下的红外线称为近红外线，25以上的称为远红外线。20世纪70年代初期发展起来的远红外加热技术，就是利用远红外线来加热物体的。远红外线可穿过塑料、玻璃及陶瓷制品，但却会被像水那样的具有极性分子的物体所吸收，在物体内部产生热源，从而使物体比较均匀的得到加热。各类食品中的主要成分是水，因而远红
5、外加热是一种比较理想的加热手段。第八页，讲稿共七十五页哦物体对热射线的反应当热辐射的能量投射到物体表面上时，和可见光一样，物体也会对热辐射发生吸收、反射和穿透现象。插入图：物体对热辐射的吸收、反射和穿透根据能量守恒定律有 第九页，讲稿共七十五页哦几个定义吸收比：反射比：穿透比：第十页，讲稿共七十五页哦不同物体对热辐射的反应对某一物体而言，当辐射能投入到其表面后，一定满足当物体为固体或液体时，满足当物体为气体时，满足第十一页，讲稿共七十五页哦几种特殊表面的定义绝对黑体：吸收比为1的物体称为绝对黑体，简称黑体。透热体（透明体）：透射比为1的物体称为透热体或透明体。绝对白体：反射比为1的物体称为绝对
6、白体或者镜体，当物体表面为漫反射表面时称为绝对白体；当物体表面为镜反射表面时称为镜体。第十二页，讲稿共七十五页哦人工黑体尽管在自然界并不存在黑体，但用人工的方法可以制造出十分接近黑体的模型。选用吸收比小于1的材料制造一个空腔，并在空腔壁面上开一个小孔,再设法使空腔壁面维持均匀的温度，这时空腔上的小孔就具有黑体的特性。这种带有小孔的温度均匀的空腔就是一个黑体的模型。小孔面积占空腔内壁总面积的份额越小，小孔的吸收比就越高。若小孔占内壁面积小于0.6，当内壁吸收比为0.6时，计算表明，小孔的吸收比可大于0.996。演示：黑体模型 第十三页，讲稿共七十五页哦黑体在辐射换热中的作用黑体在热辐射分析中有其
7、特殊的重要性。下节的讨论将表明：在相同温度的物体中，黑体的辐射能力最大。在研究黑体辐射的基础上，我们处理其他物体辐射的思路是：把其他物体的辐射和黑体辐射相比较，从中找出其与黑体辐射的偏离，然后确定必要的修正系数，本章下面的讨论将按照这一思路来进行。第十四页，讲稿共七十五页哦第二节 黑体辐射的基本定律本节着重介绍黑体辐射的三个基本定律，它们分别是：（1）表征黑体总辐射能力的斯蒂芬玻耳兹曼定律；（2）表征黑体在某一波长时辐射能力大小的普朗克定律；（3）表征黑体在某一方向上辐射能力大小的兰贝克定律。第十五页，讲稿共七十五页哦两个基本概念辐射力单位时间内物体的单位表面积向半球空间所有方向发射出去的全部
8、波长的辐射能的总量，称为物体的辐射力，辐射力用符号E表示，其单位为 。对于黑体，辐射力用 表示。辐射力从总体上表征了物体发射辐射能的本领。光谱辐射力（单色辐射力）单位时间内物体的单位表面积向半球空间所有方向发射出去的在包含 的单位波长范围内的辐射能，称为光谱辐射力，用符号 表示，其单位为 。黑体的光谱辐射力用 表示。第十六页，讲稿共七十五页哦光谱辐射力与波长有关。即在同一温度下，当波长不同时，其光谱辐射力不同；光谱辐射力与温度有关。即在同一波长下，当温度不同时，其光谱辐射力不同,而且温度越高，同样条件下光谱辐射力越大；每条曲线下的面积表示相应温度下黑体的辐射力。第十七页，讲稿共七十五页哦辐射力
9、和光谱辐射力的关系由上面的图可以看出，物体的辐射力和光谱辐射力之间存在着如下的关系对于黑体，其关系为第十八页，讲稿共七十五页哦普朗克定律普朗克定律揭示了黑体的辐射能力按波长分布的规律，说明了黑体的单色辐射力与波长和温度的关系。根据量子理论可以得到普朗克定律的表达形式为式中，称为第一辐射常数 称为第二辐射常数第十九页，讲稿共七十五页哦对普朗克定律的解释普朗克定律说明的是黑体的光谱辐射力随温度和波长的变化关系。当温度一定时，黑体的光谱辐射力随波长的增加，其变化为先增后减，有一个最大值。该最大值对应的波长用 表示。当温度增加时，最大光谱辐射力所对应的波长逐渐变小，即向短波方向移动。温度与 的关系可由
10、维恩定律来表述。第二十页，讲稿共七十五页哦维恩定律维恩定律表述的是最大光谱辐射力所对应的波长与温度之间的关系。此关系为说明，温度与最大光谱辐射力所对应的波长成反比。所以，当温度增加时，最大光谱辐射力所对应的波长变短，即向短波方向移动。所以维恩定律也称为维恩位移定律。该定律是通过普朗克定律对 求导数并令其为零而得到的。第二十一页，讲稿共七十五页哦维恩定律的应用实际物体的光谱辐射力按波长分布的规律与普朗克定律是不同的，但定性上是一致的。所以，我们可以应用维恩位移定律来解释，对一个物体进行加热时，为什么随着加热温度的提高，被加热物体会出现由暗红、鲜红、橘黄直至白炽等颜色的变化。金属在不同的温度下呈现
11、的各种颜色，说明了随着温度的升高，热辐射中可见光及可见光中短波的比例不断增加。第二十二页，讲稿共七十五页哦斯蒂芬玻尔兹曼定律该定律表示的是黑体的辐射力与温度之间的关系。根据辐射力与光谱辐射力的定义，可以知道两者之间有一定的关系，即此关系说明，黑体的辐射力只与温度有关，而且与温度的四次方成正比，所以该定律也称为四次方定律。第二十三页，讲稿共七十五页哦对斯蒂芬玻尔兹曼定律的说明该定律中的 称为斯蒂芬玻尔兹曼常数。工程上为计算方便，常把上式改写为 称为黑体辐射系数。第二十四页，讲稿共七十五页哦某一波段内辐射力的计算 如计算黑体在 区段的辐射力，即第二十五页，讲稿共七十五页哦兰贝特定律该定律要表述的是
12、物体发射的辐射能与方向之间有无关系？如有，是什么样的关系？为了说明辐射能在空间不同方向上的分布规律，我们要引入一个新的概念立体角。为了理解立体角的概念，先来复习平面角。第二十六页，讲稿共七十五页哦平面角的定义和计算定义：以角端为圆心画任意半径的园，则任意段的弧长与半径之比称为该弧长所对用的平面角。计算：根据定义可以计算平面角平面角的单位是 rad（弧度）第二十七页，讲稿共七十五页哦立体角的定义和计算定义：以立体角的角端为中心画一个任意半径的半球，在半球表面上任意一块面积与半径平方之比，称为该面积对应的立体角，简称立体角。计算：第二十八页，讲稿共七十五页哦不同方向辐射能的定义 物体单位面积、单位
13、时间、单位立体角沿法线方向辐射的能量；物体单位面积、单位时间、单位立体角沿方向辐射的能量。则根据实验观察，可以发现，物体法线方向辐射出去的能量最多，而随着离开法线方向角度的增加，辐射能逐渐减小，到平面的切线方向时，辐射能量为零。所以不同方向辐射能具有如下的关系第二十九页，讲稿共七十五页哦兰贝特定律的表达式上述这种表示漫射表面的辐射能按不同方向的分布规律，称为兰贝特定律，或称为余玄定律。由该定律可知，物体向各个方向发射的辐射能是不同的，法线方向最大，而切线方向最小。兰贝特定律的表达式为第三十页，讲稿共七十五页哦各个方向辐射能不同的原因为什么各个方向的辐射能分布不同呢？这主要是因为发射辐射能的物体
14、面积 在半球空间各个方向上的投影面积 不同，或者说可见辐射面积不同而造成的。对于辐射面积 ，其在各个方向的投影面积两者的关系可表述为：第三十一页，讲稿共七十五页哦不同方向定向辐射强度的定义定向辐射强度的定义：单位时间、单位可见辐射面积、单位立体角内的辐射能称为定向辐射强度，并记为法线方向的定向辐射强度:单位时间、单位可见辐射面积、单位立体角内法线方向的辐射能称为法线方向定向辐射强度，并记为 方向的定向辐射强度：单位时间、单位可见辐射面积、单位立体角内 方向的辐射能称为方向的定向辐射强度，并记为第三十二页，讲稿共七十五页哦不同方向定向辐射强度的关系根据定向辐射强度的定义，有上面的分析表明，对于黑
15、体辐射而言，在半球空间上物体的定向辐射强度与方向无关，且各个方向的定向辐射强度都相等，即第三十三页，讲稿共七十五页哦兰贝特定律的另一种表述将定向辐射强度与方向无关的规律也称为兰贝特定律。兰贝特定律有两种表述形式。以发射辐射能的物体面积作为计算依据时，物体向各个不同方向发射的辐射能是不同的，法线方向最大，切线方向最小，遵从兰贝特定律。当以可见辐射面积作为计算依据时，由于物体发射辐射能的面积在各个不同方向的可见面积不同，因此，当把这个因素考虑进去后，各个方向的定向辐射强度应该相等。服从兰贝特定律。第三十四页，讲稿共七十五页哦定向辐射强度与辐射力之间的关系假设有一个漫射表面 ，其单位时间向外某一个方
16、向发射的辐射能为 。则根据定向辐射强度的定义，有再根据辐射力的定义，有第三十五页，讲稿共七十五页哦关系黑体辐射的总结黑体辐射的辐射力由斯蒂芬玻尔兹曼定律来确定，即黑体的辐射力只与温度有关，而且与温度的四次方成正比，其比例系数即为斯蒂芬玻尔兹曼常数；黑体辐射能量按波长分布服从普朗特定律；黑体辐射能量按空间分布服从兰贝特定律；黑体的光谱辐射力有一个峰值，与此峰值相对应的波长 由维恩定律确定，即随着温度的升高，峰值所对应的波长向短波方向移动。第三十六页，讲稿共七十五页哦第三节 实际固体和液体的辐射特性 在这一节里，我们将把实际物体的辐射特性与黑体相比较，从辐射总能量按波长和方向分布的规律出发，分别引
17、出发射率、光谱发射率及定向发射率的概念。第三十七页，讲稿共七十五页哦实际物体光谱辐射力的特征实际物体的光谱辐射力往往随波长作不规则的变化。实际物体的辐射力就等于光谱辐射力曲线与横坐标轴围成的面积。实际物体的辐射力小于同温度下黑体的辐射力。第三十八页，讲稿共七十五页哦实际物体的发射率定义：实际物体的辐射力与同温度下黑体的辐射力之比称为实际物体的发射率，习惯上称为黑度，记为第三十九页，讲稿共七十五页哦实际物体的光谱发射率定义：物体某一特定波长下的光谱辐射力与同温度、同波长条件下黑体的光谱辐射力之比，称为物体的光谱发射率，记为光谱辐射力有时也称为单色黑度。第四十页，讲稿共七十五页哦实际物体辐射力的计
18、算当已知实际物体的黑度时，其辐射力可按下面的公式计算实验结果发现，实际物体的辐射力并不严格地同热力学温度的四次方成正比，但要对不同物体采用不同方次的规律来计算，在实用上很不方便。所以，在工程计算中仍认为一切实际物体的辐射力都与热力学温度的四次方成正比，而把由此引起的修正包括到用实验方法确定的发射率中去。由于这个原因，发射率还与温度有依赖关系。第四十一页，讲稿共七十五页哦实际物体的定向发射率定义：实际物体在某方向的辐射强度与同温度、同方向黑体的辐射强度之比，称为实际物体的定向发射率，记为定向发射率也被称为定向黑度。实际物体的辐射不符合兰贝特定律，即实际物体的定向辐射强度在各个方向是不同的。第四十
19、二页，讲稿共七十五页哦第四十三页，讲稿共七十五页哦金属导体定向黑度的特点在表面的法线方向附近，定向黑度较小；从法线方向开始，在一定的角度内，定向黑度都比较小，且保持不变；到达一定的角度之后，随着角度的增加，定向黑度也急剧地增加；在接近表面切线方向附近的极小角度内，定向黑度又有减小。第四十四页，讲稿共七十五页哦非导体材料的定向黑度与方向的关系第四十五页，讲稿共七十五页哦非导电体材料定向黑度的特点从法线方向开始，在一定的角度内，定向黑度较大，且保持不变；当角度大于一定的角度之后，随着角度的增加，定向黑度明显地减小，直到表面切线方向时，减为零。所以对金属辐射而言，角度较大时辐射的能量较多；而角度较小
20、时辐射的能量相对较少。对于非导体材料，角度较小时辐射的能量较多；而角度较大时辐射的能量较少；第四十六页，讲稿共七十五页哦实际物体的平均黑度与定向黑度的关系 尽管实际物体的定向发射率有上述变化，但并不显著地影响在半球空间的平均值。大量实验表明，物体的半球平均发射率与法向发射率的比值，对于高度抛光的金属表面约为1.20，对其他具有光滑表面的物体约为0.95，对粗糙表面的物体约为0.98。因此往往不考虑的变化细节，而近似地认为大多数工程材料也服从兰贝特定律。我们称服从兰贝特定律的表面为漫射表面。第四十七页，讲稿共七十五页哦黑度可认为是物性参数 实际物体的发射率只取决于物体的种类、物体的表面温度及其物
21、体的表面状况，而与外界无关，这说明物体的发射率只与自身的性能有关，因此可以被认为是物性参数。第四十八页，讲稿共七十五页哦影响物体发射率的主要因素物质的种类。例如，常温下白色大理石的发射率为0.95，而镀锌铁皮的发射率只有0.23。物质的表面温度。例如，严重氧化的铝表面50时其发射率为0.2，而500时为0.3。物体的表面状况。例如，在常温下无光泽黄铜的发射率为0.22，而磨光后黄铜的发射率是0.05。说明，同一材料，高度磨光表面的发射率很小，而粗糙表面和受氧化作用后的表面发射率常常为磨光表面的数倍。第四十九页，讲稿共七十五页哦第四节 实际物体的吸收比与基尔霍夫定律本节主要介绍实际物体的吸收特性
22、以及吸收特性与发射特性的关系。在吸收特性中主要研究其主要影响因素及在特定条件下的计算。介绍灰体的概念。介绍物体的吸收比与发射率之间的关系，即基尔霍夫定律。给出基尔霍夫定律的适用条件。第五十页，讲稿共七十五页哦相关概念投入辐射：单位时间内从外界辐射到单位表面积上的总辐射能称为投入辐射。选择性吸收：对外界来的不同波长的投入辐射，其吸收比不同，这种性质被称为选择性吸收。吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数称为吸收比。光谱吸收比：物体对某一特定波长的辐射能所吸收的百分数称为光谱吸收比，也称为单色吸收比。第五十一页，讲稿共七十五页哦实际物体的吸收比定义：物体对投入辐射所吸收的百分数称为吸收比，通常用 表
23、示。第五十二页，讲稿共七十五页哦实际物体的光谱吸收比定义：物体对某一特定波长的辐射能所吸收的百分数称为光谱吸收比，也称为单色吸收比，用符号 表示。第五十三页，讲稿共七十五页哦实际物体吸收比的特点实际物体的吸收比取决于两方面的因素：吸收物体本身的情况：所谓物体本身的情况，是指物体的种类、物体的温度及物体的表面状况等。发射辐射能的物体的情况：包括发射物体的种类、温度和表面状况等。由此可见，物体的吸收比比起发射率来要更加复杂。第五十四页，讲稿共七十五页哦金属导体的光谱吸收比与波长的关系第五十五页，讲稿共七十五页哦非导体材料光谱吸收比与波长的关系第五十六页，讲稿共七十五页哦选择性吸收物体的光谱吸收比随
24、波长而变化的特性称为物体的吸收具有选择性。在工农业生产中常常利用这种选择性来达到一定的目的。如：（1）暖房（2）有色眼镜（3）不同的颜色等第五十七页，讲稿共七十五页哦暖房原理 暖房是用玻璃或塑料制成的。当太阳光照射到玻璃上时，由于玻璃对波长小于 的辐射能吸收比很小，从而使大部分太阳能可以进入暖房。但暖房中的植物由于温度较低，其辐射能绝大部分位于波长大于 的红外范围内，而玻璃对于波长大于 的辐射能的吸收比很大，从而阻止了辐射能向暖房外的散失。这样对暖房而言，进入的热量多于出去的热量，所以暖房内的温度较室外的温度要高，所以称之为暖房。第五十八页，讲稿共七十五页哦为什么会有各种不同的颜色 世上万物呈
25、现不同颜色的主要原因也在于物体选择性的吸收与辐射。当阳光照射到一个物体表面上时，如果该物体能够几乎全部吸收各种可见光，它就呈现黑色；如果几乎全部反射可见光，它就呈白色；如果几乎均匀地吸收各种可见光并均匀地反射各种可见光，它就呈灰色；如果只反射了一种波长的可见光而几乎全部吸收了其他可见光，则它就呈现被反射的这种可见光的颜色。第五十九页，讲稿共七十五页哦实际物体吸收比的计算 要计算1物体的吸收比，假设2为投射物体，则第六十页，讲稿共七十五页哦对黑体投入辐射的吸收比如果投入辐射来自黑体，则物体的吸收比可以表示成此时，只要知道物体的光谱吸收比与温度的关系，则可求得物体的吸收比。第六十一页，讲稿共七十五
26、页哦物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系第六十二页，讲稿共七十五页哦光谱吸收比与波长无关根据吸收比的计算式，可以得到下面的计算结果第六十三页，讲稿共七十五页哦灰体定义：我们将光谱吸收比与波长无关的物体称为灰体。所以对于灰体其吸收比为常数。像黑体一样，灰体也是一种理想物体。工业上通常遇到的热辐射，其主要波长大多位于红外范围内，在此范围内大多数工程材料当作灰体来处理所引起的误差是可以被允许的，而这种简化处理却给辐射换热计算带来了极大的方便。第六十四页，讲稿共七十五页哦实际物体吸收比的确定由于实际物体的吸收比远比发射率要复杂，所以无论是用计算的方法还是实验的方法都比较难于直接获得。那么，实际物体的
27、吸收比与发射率之间有无关系呢？如果能够找到实际物体的吸收比与发射率之间的关系，那么就可以通过计算物体的发射率来确定其吸收比。基尔霍夫定律揭示了实际物体的发射率与吸收比之间的关系。第六十五页，讲稿共七十五页哦基尔霍夫定律假设有两个表面彼此靠得很近，以至于每个表面辐射出去能量可以全部落到另一个表面上。设两个表面的温度分别为 ，面积为 ，并且现在，假设表面1是任意表面，表面2是黑体表面，则任意表面1的净辐射换热量为假设两个表面处于热平衡状态，则 第六十六页，讲稿共七十五页哦基尔霍夫定律的表达式将上面的关系式推广，有根据黑度的定义，有比较上面两式，可以得到第六十七页，讲稿共七十五页哦基尔霍夫定律成立的
28、条件基尔霍夫定律成立的条件即为推到基尔霍夫定律时用到的条件。有两个条件：（1）辐射物体与吸收物体处于热平衡状态，即具有相同的温度；（2）发射物体必须为黑体。第六十八页，讲稿共七十五页哦实际计算中基尔霍夫定律的适用条件 将灰体表面与黑体表面组成封闭的辐射系统。当两表面处于热平衡时，对灰体表面而言，其一定满足基尔霍夫定律，即改变灰体的环境，将黑体换成不同温度的任意物体，但使灰体仍然保持原来的温度。在此新环境下，对于灰体表面有新环境条件下，灰体的吸收比为所以，在新的辐射系统中，有或者写成 第六十九页，讲稿共七十五页哦重要的结论上面的关系式说明，对于灰体表面不论投入辐射是否来自黑体，也不论是否处于热平
29、衡状态，其吸收比恒等于发射率。在工程计算中，由于大部分表面可以认为是灰体表面，所以，这一结论对辐射换热的计算非常重要。第七十页，讲稿共七十五页哦关于基尔霍夫定律的几点说明 基尔霍夫定律有几种不同层次上的表达式，其适用条件不同，归纳于表7-3。对于大多数工程计算，主要应用“全波段、半球”这一层次上的表达式。第七十一页，讲稿共七十五页哦关于基尔霍夫定律的几点说明既然实际物体或多或少都对辐射能的吸收具有选择性，为什么工程计算中又可将实际物体假定为灰体呢？对工程计算而言，只要在所研究的波长范围内光谱吸收比与基本上与波长无关，则灰体的假设即可成立，而不必要求在全波段范围内光谱吸收比均为常数。在工程常见的
30、温度范围（小于2000K）内，许多工程材料都具有这一特点。在工程手册或教材中仅列出发射率之值而不给出吸收比的原因正在于此。第七十二页，讲稿共七十五页哦关于基尔霍夫定律的几点说明由于在大多数情况下物体可作为灰体，则由基尔霍夫定律可知，物体的辐射能力越大，其吸收能力也越大。换句话说，善于辐射的物体必善于吸收，反之亦然。所以，同温度下黑体的辐射力最大。第七十三页，讲稿共七十五页哦关于基尔霍夫定律的几点说明当研究物体表面对太阳能的吸收时，一般不能把物体作为灰体，即不能把物体在常温下的发射率作为对太阳能的吸收比。因为太阳辐射中可见光占到了近一半的份额，而大多数物体对可见光波的吸收表现出强烈的选择性。例如
31、各种颜色（包括白色）的油漆，常温下的发射率均高达0.9，但在可见光范围内，白色油漆的吸收比仅为，而黑油漆则为0.9以上。在夏天，人们喜欢穿白色或浅色衣服的原因也在于此。在太阳集热器的研究中，要求集热器的涂层具有较高的对太阳辐射的吸收，而又希望减少涂层本身的发射率以减少热损失，目前已开发出的涂层材料的吸收比比发射率要高达8-10倍。第七十四页，讲稿共七十五页哦本章小结理解辐射、热辐射和辐射传热的基本概念，了解与热辐射有关的波长范围。理解吸收比、反射比和透射比，光谱吸收比、光谱反射比和光谱透射比的概念以及黑体、白体和透明体，镜反射和漫反射。理解辐射力和光谱辐射力的概念以及二者之间的关系，掌握黑体普朗克定律、维恩位移定律和斯蒂芬波尔兹曼定律及其内在的联系；掌握用黑体辐射函数计算部分波段热辐射的方法。理解立体角和定向辐射度的定义，掌握兰贝特定律，理解漫发射和漫反射的概念。第七十五页，讲稿共七十五页哦