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1、第三章 高聚物的相及相转变中的亚稳态现象(The cond ps and he u-tble phae in phase transiton o plymers)31 引言 物质在自然界中存在的相态和相态间的转变是凝聚态物理的核心研究内容，由于发生相转变时材料的性质发生显著变化,因此在材料科学领域研究物质相态和相态间的转变规律具有突出的重要性。对高分子材料而言，相变显得更加复杂,更加丰富多彩。绪论中已指出，高分子材料比人们常见的物质具有更多的聚集状态，除通常的固态、液态外，还有玻璃态、半结晶态、液晶态、高弹态、粘流态及形形色色的共混共聚态等。这些状态间的变化规律各不相同。与小分子相比，大分子链
2、有其尺寸、形状及运动形式上的特殊性。大分子链尺寸巨大,分子链形状具有显著各向异性特征，分子运动时间长，松弛慢,松弛运动形式多样化,松弛时间谱宽广。这些特征决定了高分子材料的相转变要比小分子材料“慢”得多。从宏观上，我们可以运用热力学原理说明相变过程始态和终态的关系，但是相转变过程的快慢却决定于微观分子运动的速度,即主要由动力学因素所决定。大分子整链的“慢”运动特征决定了高分子材料的最终热力学稳定态往往是很难达到的,许多高分子材料的相变过程中存在着各种类型的亚稳定态。由于达到亚稳定态的时间相对来说要“快”得多,又由于亚稳定态也具有相当的稳定性,因此亚稳态成为高分子材料相变过程中一种普遍存在，并能
3、观察到的有趣的物理现象。半个世纪以来对高分子相变的研究往往只停留在静止态,即只观察其始态和终态，而作为一个动态过程，即对一步一步从无序态（始态）到亚稳态再到有序态(终态）的发展过程却很少了解。因此，了解亚稳态的存在、演变和终结是真正全面认识高分子相变的基础，不仅在高分子凝聚态物理领域开辟了新的学科分支，而且对高分子材料的发展和应用有重要指导作用。对亚稳态的认识实际上始于 1世纪。1873 年,an dr als 发现了气-液相变中的亚稳态;189年 Ostwald 提出“态定律”，即相变是一步一步从无序态向有序态的发展，第一次描述了中间态的概念。然而在高分子科学中,把亚稳态的概念与相变联系起来
4、是近几年的事情,是程正迪和 Keer 等人联合提出来的新概念。本章的目的是运用经典亚稳态和亚稳性的概念和原理,解释聚合物相变中所观察到的亚稳现象。与小分子相比，高分子往往更容易形成亚稳区。复杂的组成、小的相区尺寸和外场作用等因素是引起具有不同层次微结构的高分子材料形成亚稳相的主要原因。实验观测到的亚稳态包括聚合物相变中的过渡相、结晶和液晶聚合物的多晶型、晶体和液晶缺陷以及薄膜中的表面诱导有序化、自组装体系的超分子结构、聚合物共混物和共聚物中的微区结构和出现在加工过程中的外场诱导的相亚稳性等。3-2 相及相转变 3-21 相的描述 凝聚态物理中如何定义“相”是一个极为重要的问题。从微观角度(分子
5、运动论）上，通常可以通过结构对称性(如分子和原子的空间位置)以及它们的运动和相互作用来描述一个相。所谓空间结构对称性,从数学上讲，是指物体在空间运动（变换操作）时其对称群（对称操作)的高低。数学上定义，一组能够任意地平动、旋转和反演的操作(空间群）被定义为欧几里德群。如果一个物体在经历各种空间变换操作后仍保持不变,它的对称群即为欧几里德群，它具有很高的对称度,很低的空间有序性。流体（液体和气体）的特点就是如此，流体在经历所有上述空间变换操作后都不发生变化（即无变度），因而流体的对称群为欧几里德群。换句话说，流体具有的对称操作最多,它的对称性在所有的相态中也最高，而它的有序性最低。或者说流体只具
6、有短范围有序，而非长范围有序，人们不能靠对称性来区分液体和气体，而只能通过连续改变体系的热力学函数，在经过临界点时实现从液相到气相的变化。对于其他的相态（固态），由于内部有序结构的存在会引起空间对称性的下降，比如结构中存在某些特定位置和旋转的长程有序，使对称性的操作度减少。它们仅在某些欧几里德子群下对称群是不变的,与流体相比，它们具有较低的对称性和较高的有序性。例如结晶的固体，仅对某些独立的晶格平动和点群操作而言平均结构是不变的；对于介晶相,则引入某些位置和旋转长范围有序以定义一类材料，其有序和对称性介于均相的各相同性液体和结晶的固体之间。近年来，e Gns 提出一种新的物质凝聚态-“软有序”
7、态,或称软物质。d Gennes 指出,自然界中除了存在着两种极端的物质有序形式(凝聚态)外（一种是在任意的自由旋转和平移下无变度的，具有均一结构的各向同性液体;另一种是只在依照某种特定的抽象点阵平移和点群操作下才具有无变度特性的晶体),还存在一大类“软有序”态的物质。这类物质就空间对称性和有序度而言居于其中，处在上述两种极端形式之间。换句话说软物质既非液体，又非固体，“软有序”态是处于液态和固态之间的一种新的物质凝聚态形式。描写处于一定凝聚态形式的物质的状态有特定的方法。传统上,一个体系的微观描述与其结构对称性相关，如原子或分子在三维空间的位置,同时与其组分的运动和相互作用有关。描述少数粒子
8、运动规律和相互作用的科学称为力学（包括经典力学和量子力学等)，它适用于描述微观现象,通过求解一系列微分方程来实现。然而对于包含大量粒子的体系(如一升水含有07个分子),对于描述宏观大体系（相态)的状态,经典力学方法得不到解析结果。而另一套行之有效的描述宏观现象的方法是使用温度(T)、压力（p)、体积(V）、能量(E）和熵(S）等宏观变量,以及物质参数,如比热容、压缩率和磁化率等，这种方法称热力学方法。热力学以几个经验定律为基础(如经典的热力学三定律：能量守恒定律、熵定律、热不能从低温物体传给高温物体）,通过测量、计算、比较物质在不同状态的热力学参数（如温度、压力、内能、焓、熵等）来区分、描写不
9、同的物质状态，了解物质运动的规律。热力学对体系宏观性质的描写和力学对体系微观运动的描写实际上是相辅相成的,热力学所描述的体系的宏观性质实际是微观的大量原子和分子运动性质的平均结果。连接宏观相态性质与微观结构运动的桥梁则是统计力学，主要方法为平均场方法。从结构的观点，相可由实验测得的描述原子或分子的平均相对位置的结构函数来确定,通常用数字密度算符概念来描述。这一概念规定，三维空间中在 r（X,Y，Z）处每单位体积的原子或分子数目为 n()，那么在 r 处,密度算符的总平均是平均密度n（r)。对于均相的各向同性流体，其平均密度是粒子总数与体系的相应体积之比。因此，在这些体系中n(r)与的大小和方向无关，即无论是旋转还是平动流体都是不变的。在介晶相和结晶固体中,这种高度对称性不复存在。例如，在完整的结晶固体中，数字密度算符是周期性的,其原子或分子密度仅相对于平动晶格矢量是不变的。原子或分子密度相关函数的傅里叶变换被定义为结构函数,它描述在 r1和 r2处两点密度算符间的关系。密度相关函数是不同空间位置的密度算符乘积的总平均。这些函数可用散射实验方法测量。仅当相关函数不依赖于三维空间的位置差别时，如均相的流体,相关函数可从结构函数重构。因周期性的固体不能满足这一条件，故相关函数需靠衍射方法获得。3-2-2 相变的定义 微观经典力学描述 统计力学，平均场方法 宏观热 力学描