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1、会计学1岩石的物理力学性质下岩石力学岩石的物理力学性质下岩石力学Mar,20072第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 在在OA区段内，曲线稍微向上弯曲，属于区段内，曲线稍微向上弯曲，属于压密阶段，这期间岩石中初始的微裂隙受压密阶段，这期间岩石中初始的微裂隙受压闭合；压闭合；在在AB区段内，接近于直线，近似于线弹区段内，接近于直线，近似于线弹性工作阶段；性工作阶段；BC区段内，曲线向下弯曲，属于非弹性区段内，曲线向下弯曲，属于非弹性阶段，主要是在平行于荷载方向开始逐渐阶段，主要是在平行于荷载方向开始逐渐生成新的微裂隙以及裂隙的不稳定，生成新的微裂隙以及裂隙的不稳定，B点点是岩石
2、从弹性转变为非弹性的转折点；是岩石从弹性转变为非弹性的转折点；下降段下降段CD，为破坏阶段，为破坏阶段，C点的纵坐标点的纵坐标就是单轴抗压强度，就是单轴抗压强度，D D点为残余强度（靠碎点为残余强度（靠碎块间的摩擦力承载）。块间的摩擦力承载）。刚性压力机单调加载1 1.岩岩岩岩石石石石在在在在单单单单轴轴轴轴压压压压缩缩缩缩状状状状态态态态下下下下的的的的应应应应力力力力应应应应变变变变曲曲曲曲线线线线第1页/共46页Mar,20073Faculty of Civil Engineering,Chongqing University第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 低碳钢拉
3、伸应力低碳钢拉伸应力应变曲线应变曲线 颈颈缩缩 屈屈服服 强强化化 弹弹性性 混凝土棱柱体受压 第2页/共46页Mar,20074第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 线弹性完全弹性弹塑性岩石的应力应变关系是曲线，存在一一对应关系。卸载曲线不走加载曲线的路线，应变也不恢复到原点。塑性变形（残余变形或永久变形）：不可塑性变形（残余变形或永久变形）：不可恢复的变形恢复的变形弹性变形：能恢复的变形滞回效应（hysteresis）与时间无关 只从变形能否恢复的角度第3页/共46页Mar,20075第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 弹性模量弹性模量(modulus o
4、f elasticity)：加载曲线直线段的斜率，加载曲线直线段大：加载曲线直线段的斜率，加载曲线直线段大致与卸载曲线的割线相平行。致与卸载曲线的割线相平行。变形模量变形模量(modulus of deformation)：取决于总的变形量，即弹性变形与塑性：取决于总的变形量，即弹性变形与塑性变形之和，它是正应力与总的正应变之比，它相应于割线变形之和，它是正应力与总的正应变之比，它相应于割线OP的斜率。的斜率。切线模量就是曲线上的切线的斜率；割线模量就是割线的斜率；卸载模量就是卸载曲线上的切线斜率。第4页/共46页Mar,20076第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 弹性模量
5、弹性模量泊松比泊松比(poissonratio)剪切模量剪切模量拉梅常数拉梅常数体积模量体积模量岩石变形性质的室内测定岩岩岩岩石石石石变变变变形形形形指指指指标标标标第5页/共46页Mar,20077第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 常常常常见见见见岩岩岩岩石石石石的的的的变变变变形形形形模模模模量量量量和和和和泊泊泊泊松松松松比比比比 第6页/共46页Mar,20078第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 Instron Corporation 英斯特朗公司第7页/共46页Mar,20079第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 压力机加压（
6、贮存弹性应变能）岩石试件达峰点强度（释放应变能）导致试件崩溃。AAO2O1面积峰点后，岩块产生微小位移所需的能。ACO2O1面积峰点后，刚性机释放的能（贮存的能）。ABO2O1峰点后，柔性机释放的能（贮存的能）。峰值强度 柔性压力机 刚性压力机 岩石试件 刚刚刚刚性性性性试试试试验验验验机机机机工工工工作作作作简简简简介介介介第8页/共46页Mar,200710第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 常应力下弹塑性岩石加、卸载循环应力应变曲线 卸载应力水平一定时，每次循环中的塑性应变增量逐渐减小，加、卸载循环次数足够多后，塑性应变增量将趋于零。加卸载循环次数足够多时，卸载曲线与其
7、后一次再加载曲线之间所形成的滞回环的面积将愈变愈小，且愈靠拢而又愈趋于平行。2 2.反反反反复复复复加加加加载载载载与与与与卸卸卸卸载载载载条条条条件件件件下下下下岩岩岩岩石石石石的的的的变变变变形形形形特特特特性性性性 第9页/共46页Mar,200711第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 随随着着循循环环次次数数的的增增加加，塑塑性性滞滞回回环环的的面面积积也也有有所所扩扩大大，卸卸载载曲曲线线的的斜斜率率也也逐逐次次略略有有增加（增加（强化强化）。）。每每次次卸卸载载后后再再加加载载，在在荷荷载载超超过过上上一一次次循循环环的的最最大大荷荷载载以以后后，变变形形曲曲线线
8、仍仍沿沿着着原原来来的的单单调调加加载载曲曲线线上上升升，好好像像不不曾曾受受到到反反复复加加卸卸荷荷载载的的影影响响似似的的，这这就就是是所所谓谓的的岩岩石石具有具有记忆效应记忆效应。弹塑性岩石在变应力水平下加卸载循环时的应力应变曲线 第10页/共46页Mar,200712第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 混凝土在重复荷载作用下的应力应变曲线（a）混凝土一次加荷、卸荷时的应力应变曲线(b)混凝土多次加荷、卸荷时的应力应变曲线（0.40.5）疲劳强度 第11页/共46页Mar,200713第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 围压（围压（）对岩石变形的影响）
9、对岩石变形的影响随着围压的增大，岩石的随着围压的增大，岩石的抗压强度抗压强度显显著增加；著增加；随着围压的增大，岩石的随着围压的增大，岩石的变形变形显著增显著增大；大；随着围压的增大，岩石的随着围压的增大，岩石的弹性极限弹性极限显显著增大；著增大；随着围压的增大，岩石的应力随着围压的增大，岩石的应力-应变曲应变曲线形态发生明显改变，岩石的线形态发生明显改变，岩石的性质性质发发生了变化：由弹脆性生了变化：由弹脆性弹塑性弹塑性应变应变硬化。硬化。花岗岩应力应变曲线3 3.三三三三轴轴轴轴压压压压缩缩缩缩状状状状态态态态下下下下岩岩岩岩石石石石的的的的变变变变形形形形特特特特征征征征第12页/共46
10、页Mar,200714Faculty of Civil Engineering,Chongqing University第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 混凝土圆柱体三向受压试验时，轴向应力应变曲线 粘土质石英岩在不同侧限压力下的轴向 应力应变曲线以及径向应变轴向应变曲线 第13页/共46页Mar,200715第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 4 4.真真真真三三三三轴轴轴轴压压压压缩缩缩缩试试试试验验验验的的的的应应应应力力力力应应应应变变变变曲曲曲曲线线线线第14页/共46页Mar,200716第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 轴
11、向应力体积应变曲线 开始压缩的时候，整体体积减小，孔隙压密，纵向变形来不及转变成横向开始压缩的时候，整体体积减小，孔隙压密，纵向变形来不及转变成横向应变应变 ，直到，直到应力大约达到强度的应力大约达到强度的半时，半时，二者相等，体积保持二者相等，体积保持不变，此后，岩石破坏，出现更多裂隙，交叉且相互联合形成宏观断裂面，不变，此后，岩石破坏，出现更多裂隙，交叉且相互联合形成宏观断裂面，岩石的变形主要表现为沿宏观断裂面的块体滑移，体积增大（岩石的变形主要表现为沿宏观断裂面的块体滑移，体积增大（扩容扩容dilatancydilatancy）。轴向应力应变曲线岩岩岩岩石石石石的的的的扩扩扩扩容容容容第
12、15页/共46页Mar,200717第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 第16页/共46页Mar,200718第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 岩石的全部或部分物理、力学性质随方向不同而表现出差异的现象岩石的全部或部分物理、力学性质随方向不同而表现出差异的现象称为岩石的称为岩石的各向异性各向异性。=5 5 5 5.岩岩岩岩石石石石的的的的各各各各向向向向异异异异性性性性 第17页/共46页Mar,200719第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 在物体内的任一点沿任何两个不同方向的弹性性质都互不相同，任何在物体内的任一点沿任何两个不同方向的
13、弹性性质都互不相同，任何一个应力分量都会引起六个应变分量。三向应力状态下，弹性矩阵为一个应力分量都会引起六个应变分量。三向应力状态下，弹性矩阵为对称矩阵，对称矩阵，3636个弹性常数只有个弹性常数只有2121个是独立的。个是独立的。极极极极端端端端各各各各向向向向异异异异性性性性体体体体的的的的应应应应力力力力应应应应变变变变关关关关系系系系第18页/共46页Mar,200720第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 在弹性体中存在着三个互相正交的弹性对称面，在各个面两边的对称在弹性体中存在着三个互相正交的弹性对称面，在各个面两边的对称方向上，弹性相同，但在这个弹性主向上弹性并不
14、相同，这种物体称方向上，弹性相同，但在这个弹性主向上弹性并不相同，这种物体称为正交各向异性体。为正交各向异性体。由于对称的关系，正应力分量只能引起线应变，不会引起剪应变；剪由于对称的关系，正应力分量只能引起线应变，不会引起剪应变；剪应力分量只能引起与其相应的剪应变，不会引起线应变。应力分量只能引起与其相应的剪应变，不会引起线应变。正交各向异性体只有正交各向异性体只有9 9个独立的弹性常数。个独立的弹性常数。正正正正交交交交各各各各向向向向异异异异性性性性体体体体的的的的应应应应力力力力应应应应变变变变关关关关系系系系第19页/共46页Mar,200721第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的
15、物理力学性质 分别为各向同性面（横分别为各向同性面（横向）内岩石的弹性模量向）内岩石的弹性模量和泊松比和泊松比分别为垂直于各向同性分别为垂直于各向同性面（纵向）方向的弹性面（纵向）方向的弹性模量和泊松比模量和泊松比在岩石某一平面内的各方向弹性性质相同，这个面称为各向同性面，而垂直此面方向的力学性质是不同的，具有这种性质的物体称为横观各向同性体（Z 方向和X 方向的弹性性质相同）。横观各向同性体只有5个独立的常数，即 横横横横观观观观各各各各向向向向同同同同性性性性体体体体第20页/共46页Mar,200722第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 若物体内的任一点沿任何方向的弹性
16、都相同，则这样的物体称为各向若物体内的任一点沿任何方向的弹性都相同，则这样的物体称为各向同性体。各向同性体的弹性参数中只有同性体。各向同性体的弹性参数中只有2 2个是独立的，即弹性模量个是独立的，即弹性模量 和泊松比和泊松比 。各各各各向向向向同同同同性性性性体体体体 第21页/共46页Mar,200723第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 岩石在力的作用下发生与时间相关的变形的性质，称为岩石的岩石在力的作用下发生与时间相关的变形的性质，称为岩石的流变性流变性（粘性粘性）。）。蠕变蠕变是指在应力为恒定的情况下岩石变形随时间发展的现象。是指在应力为恒定的情况下岩石变形随时间发展
17、的现象。在不变的应力长期持续作用下，变形随时间增长的现象称为徐变。在不变的应力长期持续作用下，变形随时间增长的现象称为徐变。松弛松弛是指在应变保持恒定的情况下岩石的应力随时间而减少的现象。是指在应变保持恒定的情况下岩石的应力随时间而减少的现象。弹性后效弹性后效是指在卸载过程中弹性应变滞后于应力的现象。是指在卸载过程中弹性应变滞后于应力的现象。蠕变与松弛的特征曲线 creepcreeprelaxationrelaxation 2 2.5 5 岩岩岩岩石石石石的的的的流流流流变变变变第22页/共46页Mar,200724第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 1940.051939.
18、01阿尔卑斯山谷反倾岩层中蠕动 2 2.5 5.1 1 岩岩岩岩石石石石的的的的蠕蠕蠕蠕变变变变性性性性质质质质 第23页/共46页Mar,200725第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 稳定蠕变 不稳定蠕变 初始蠕变段 等速蠕变段或 稳定蠕变段 加速蠕变段 1 1 1 1.蠕蠕蠕蠕变变变变曲曲曲曲线线线线 第24页/共46页Mar,200726第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 第25页/共46页Mar,200727第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 经验方程法：经验方程法：根据岩石蠕变试验结果，由数理统计学的回归拟合方法建立经验方程。根
19、据岩石蠕变试验结果，由数理统计学的回归拟合方法建立经验方程。微分方程法：微分方程法：将将介介质质理理想想化化，归归纳纳成成各各种种模模型型，模模型型用用理理想想化化的的具具有有基基本本性性能能（弹弹性性、塑塑性性和和粘粘性性）的的元元件件组组合合而而成成。通通过过元元件件不不同同形形式式的的串串联联和和并并联联，得得到到一一些些典典型型的的流流变变模模型型体体，相相应应地地推推导导出出它它们们的的有有关关微微分分方方程程，即即建建立立模模型型的的本本构构方方程程和和有有关关的的特特性曲线。性曲线。幂函数方程幂函数方程指数方程指数方程幂函数、指数函数、对数函数混合方程幂函数、指数函数、对数函数混
20、合方程第26页/共46页Mar,200728第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 （a）线性弹簧（弹性单元）(1)弹性单元 材料性质：在应力作用下应变瞬时发生，而且应力与应变成正比关系，完全符合虎克(Hooke)定律，所以也称虎克体，是理想的线性弹性体。本构方程：s=Ee2 2 2 2.蠕蠕蠕蠕变变变变模模模模型型型型 第27页/共46页Mar,200729第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 具具有有瞬瞬时时弹弹性性变变形形性性质质，无无论论荷荷载载大大小小，只只要要应应力力不不为为零零，就就有有相相应应的的应应变变，当当应应力力为为零零（卸卸载载）时时，应应
21、变变也也为为零零，说说明没有弹性后效，即与时间无关。明没有弹性后效，即与时间无关。应应变变为为恒恒定定时时，应应力力也也保保持持不不变变，应应力力不不因因时时间间增增长长而而减减小小，故无应力松弛性质。故无应力松弛性质。应力保持恒定，应变也保持不变，故无蠕变性质。应力保持恒定，应变也保持不变，故无蠕变性质。虎克体的性能：虎克体的性能：a.a.瞬变性瞬变性 b.b.无弹性后效无弹性后效 c.c.无应力松弛无应力松弛 d.d.无蠕变流动无蠕变流动HHo oo ok ke ea an n s so ol li id d：第28页/共46页Mar,200730第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物
22、理力学性质 （b）粗糙滑块（塑性单元）为材料的屈服极限。为材料的屈服极限。材料性质：这种模型是理想刚塑性的，在应力小于屈服值时可以看成刚体，不产生变形；应力达到屈服值后，应力不变而变形逐渐增加，也称为圣维南体。这种模型可用两块粗糙的滑块来表示。本构方程：圣维南体的性能：低应力时无变形；达到塑性极限时有蠕变(2 2)塑塑塑塑性性性性单单单单元元元元第29页/共46页Mar,200731第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 （c）线性缓冲壶（粘性单元）材料性质：物体在外力作用下，应力与应变速率成正比，符合牛顿(Newton)粘性定律。这种模型也可称为牛顿体，它可用充满粘性液体的圆筒
23、形容器内的有孔活塞来表示。本构方程：(3 3)粘粘粘粘性性性性单单单单元元元元第30页/共46页Mar,200732第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 牛顿体的性能：牛顿体的性能：a.a.无瞬变无瞬变 b.b.无弹性后效无弹性后效 c.c.无应力松弛无应力松弛 d.d.有蠕变有蠕变 N Ne ew wt to on ni ia an n f fl lu ui id d：第31页/共46页Mar,200733第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 串串连连即即两两个个或或多多个个元元件件首首尾尾依依次次相相联联的的模模型型。每每个个单单元元模模型型担担负负着着同同
24、一一总总荷荷载载，它它们们的的应应变变率率之之和和等等于于总总应应变率；变率；并并联联即即两两个个或或多多个个元元件件首首与与首首、尾尾与与尾尾相相联联的的模模型型。每每个个单单元元模模型型担担负负的的荷荷载载之之和和等等于于总总荷荷载载，而而它它们们的的应应变率都是相等的。变率都是相等的。实际岩石的流变性是复杂的，是三种基本元件的不同组合的性质，不是单一元件的性质。第32页/共46页Mar,200734第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 由弹性单元和粘性单元串联而成 本构方程本构方程蠕变方程蠕变方程 在恒定荷载条件下在恒定荷载条件下本构方程简化为解此微分方程，得或或 蠕变曲
25、线蠕变曲线（a a a a）马马马马克克克克斯斯斯斯威威威威尔尔尔尔（MMa ax xw we el ll l）模模模模型型型型第33页/共46页Mar,200735 保持保持 不变，则有不变，则有本构方程变为解此微分方程，得第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 由由此此可可见见，当当时时间间增增加加时时，应应力力将将逐逐渐渐减减少少，也也就就是是当当应应变变恒恒定定时，应力随时间的增长而逐渐减少，这种力学现象称为时，应力随时间的增长而逐渐减少，这种力学现象称为松弛松弛。马克斯威尔体具马克斯威尔体具有瞬时变形、等速蠕变和松弛的性质，属于不稳有瞬时变形、等速蠕变和松弛的性质，属于
26、不稳定蠕变，定蠕变，可描述具有这些性质的岩石。可描述具有这些性质的岩石。松弛曲线松弛曲线松松松松弛弛弛弛方方方方程程程程第34页/共46页Mar,200736第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 该模型又称伏埃特(Voigt)模型,由弹性单元和粘性单元并联而成 本构方程本构方程蠕变方程蠕变方程 在恒定荷载条件下在恒定荷载条件下本构方程变为解此微分方程，得或或当当 ，趋于常数，趋于常数，相当于只有弹簧的应变，这种模型相当于只有弹簧的应变，这种模型的蠕变属于稳定蠕变。的蠕变属于稳定蠕变。（b b b b）开开开开尔尔尔尔文文文文(K K K Ke e e el l l lv v v
27、 vi i i in n n n)模模模模型型型型第35页/共46页Mar,200737第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 在在 时卸载，时卸载，代入本构方程为，代入本构方程为其通解为其通解为，由初始条件，由初始条件 ，可得卸载方程可得卸载方程当当 时时，应应力力虽虽已已减减为为零零，此此瞬瞬时时应应变变 。但但随随时时间间的的增增长长，应应变变逐逐渐渐减减少少，当当 时时，应应变变为为零零。这这表表明明阻阻尼尼器器在在弹弹簧簧收收缩缩时时，也也随随之之逐逐渐渐恢恢复复变变形形，当当 时时，弹弹性性元元件件与与粘粘性性元元件件完完全全恢恢复复变变形形，这这种种现现象象就就是是
28、弹性后效弹性后效。卸载弹性后效曲线卸卸卸卸载载载载方方方方程程程程第36页/共46页Mar,200738第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 当应变保持恒定时，应力也就保持恒定，并不随时间增长而减小，即模型无应力松当应变保持恒定时，应力也就保持恒定，并不随时间增长而减小，即模型无应力松弛性能。弛性能。如令模型应变保持恒定，即如令模型应变保持恒定，即 ，此时本构方程为此时本构方程为综上所述，开尔文体属于稳定蠕变模型，有弹性后效，没有松弛。松松松松弛弛弛弛方方方方程程程程第37页/共46页Mar,200739第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 由开尔文模型与粘性单
29、元串联而成,剪应变开始以指数速率增长，逐渐趋近于常速率。（d）广义开尔文(modified Kelvin)模型 由开尔文模型与弹性单元串联而成，开始时产生瞬时应变，随后剪应变以指数递减速率 增长，最终应变速率趋于零，应变不再增长。（c c c c）广广广广义义义义马马马马克克克克斯斯斯斯威威威威尔尔尔尔模模模模型型型型第38页/共46页Mar,200740第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 由开尔文模型与马克斯威尔模型串联而组成，蠕变曲线上开始有瞬时变形，然后剪应变以指数递减的速率增长，最后趋于不变速率增长。建立此体本构方程的方法是将开尔文体的应力、应变与马克斯威尔体的应力、
30、应变分别作为一个元件的应力、应变，然后按串联的原则，求出本构方程。对于开尔文体对于马克斯威尔体因串联等式两边各微分一次，求出本构方程。蠕变方程可利用同一瞬时叠加原理，将两体的蠕变方程相叠加。（e e e e）柏柏柏柏格格格格斯斯斯斯(B B B Bu u u ur r r rg g g ge e e er r r rs s s s)模模模模型型型型第39页/共46页Mar,200741第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 由弹性单元和塑性单元串联而成本构方程本构方程卸载特征卸载特征如在某时刻卸载，使如在某时刻卸载，使 ，则弹性变形全部恢复，塑性变形停止，则弹性变形全部恢复，塑性
31、变形停止，但已发生的塑性变形永久保留。但已发生的塑性变形永久保留。圣维南体代表理想弹塑性体，无蠕变，无松弛，无弹性后效。圣维南体代表理想弹塑性体，无蠕变，无松弛，无弹性后效。（f f f f）圣圣圣圣维维维维南南南南（S St t.V Ve en na an nt t）模模模模型型型型第40页/共46页Mar,200742第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 （h）饱依丁-汤姆逊（Poyting-Thomson）模型 由马克斯威尔体和弹性单元并联而成（g）理想粘塑性模型 由塑性单元和粘性单元并联而成（i）西原体 由胡克体、开尔文体和理想粘塑性体串联而成（j）宾汉姆（Bingha
32、m）体 由胡克体和理想粘塑性体串联而成第41页/共46页Mar,200743第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 宾宾宾宾汉汉汉汉姆姆姆姆体体体体第42页/共46页Mar,200744第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 立即松弛变形保持恒定后，应力立即消失到零，松弛曲线与纵轴重合，如图中曲线6。完全松弛变形保持恒定后，应力逐渐消失，直到应力为零，如图中4、5曲线。不完全松弛变形保持恒定后，应力逐渐松弛，但最终不能完全消失，而趋于某一定值，如图中2、3曲线。不松弛变形保持恒定后应力始终不变，松弛曲线平行于横 轴，如图中曲线1。在同一变形条件下，不同材料具有不同类
33、型的松弛特性。同一材料，在不同变形条件下也可能表现为不同类型的松弛特性。不松弛立即松弛不完全松弛完全松弛2 2.5 5.2 2 岩岩岩岩石石石石的的的的松松松松弛弛弛弛性性性性质质质质第43页/共46页Mar,200745第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 2 2.5 5.3 3 岩岩岩岩石石石石的的的的长长长长期期期期强强强强度度度度第44页/共46页Mar,200746第第2 2章章 岩石的物理力学性质岩石的物理力学性质 当衡量永久性的和使用期长的岩石工程的稳定性时，不应以瞬时强度而应以长期当衡量永久性的和使用期长的岩石工程的稳定性时，不应以瞬时强度而应以长期强度作为岩石强度的计算指标。对于大多数岩石，长期强度与瞬时强度之比为强度作为岩石强度的计算指标。对于大多数岩石，长期强度与瞬时强度之比为0.40.8，软岩和中等坚固岩石为，软岩和中等坚固岩石为0.40.6，坚固岩石为，坚固岩石为0.70.8。第45页/共46页