蒸汽动力循环及制冷循环精.ppt

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1、蒸汽动力循环及制冷循环第1页，本讲稿共76页6.1 6.1 蒸汽动力循环蒸汽动力循环n一一.蒸汽动力循环为正向卡诺循环蒸汽动力循环为正向卡诺循环n二二.蒸汽动力循环蒸汽动力循环 1.1.工作原理及工作原理及T-ST-S图图蒸汽动力循环的主要设备有：蒸汽动力循环的主要设备有：透平机（汽轮机）透平机（汽轮机）冷凝器冷凝器水泵水泵锅炉、过热器等组成锅炉、过热器等组成工作介质一般为水工作介质一般为水第2页，本讲稿共76页水泵水泵锅炉锅炉1234P P1 1T T1 1的高压高温蒸汽进入气的高压高温蒸汽进入气轮机等熵膨胀到状态轮机等熵膨胀到状态2 2，同时，同时对外做功，对外做功，2 2点状态为乏汽从点

2、状态为乏汽从汽轮机流出后进入冷凝器，汽轮机流出后进入冷凝器，乏汽在冷凝器中放出汽化潜乏汽在冷凝器中放出汽化潜热而变为该压力下的饱和水，热而变为该压力下的饱和水，放出的热量由冷却水带走，放出的热量由冷却水带走，达到状态达到状态3 3，饱和水经水泵，饱和水经水泵升压到升压到P P1 1进入锅炉，在锅炉进入锅炉，在锅炉吸收热量，使工质变化到状吸收热量，使工质变化到状态态1 1，完成一个循环。，完成一个循环。气气轮轮机机冷冷凝凝器器第3页，本讲稿共76页T-ST-S图图QHQLWsTT吸吸T放放S 问题在于：问题在于：（1 1）湿湿蒸蒸汽汽对对汽汽轮轮机机和和水水泵泵有有浸浸蚀蚀作作用用，汽汽轮轮机机

3、带带水水量量不不得得超超过过10%10%，水水泵泵不不能能带带入入蒸蒸汽进泵；汽进泵；（2 2）绝绝热热可可逆逆过过程实际上难以实现。程实际上难以实现。第一个具有第一个具有实际意义的蒸汽动力实际意义的蒸汽动力循环是郎肯循环。循环是郎肯循环。1234第4页，本讲稿共76页（1 1）工质进汽轮机状态不同）工质进汽轮机状态不同（2 2）膨胀过程不同）膨胀过程不同 2.2.郎肯循环郎肯循环（3 3）工质出冷凝器状态不同）工质出冷凝器状态不同（4 4）压缩过程不同）压缩过程不同（5 5）工作介质吸热过程不同）工作介质吸热过程不同郎肯循环：饱和水郎肯循环：饱和水 郎肯循环：不可逆绝热过程，若忽略掉工郎肯循

4、环：不可逆绝热过程，若忽略掉工作介质水的摩擦与散热，可简化为可逆过作介质水的摩擦与散热，可简化为可逆过程。程。郎肯循环：不可逆吸热过程，郎肯循环：不可逆吸热过程，沿着等压线变化沿着等压线变化 卡诺循环：湿蒸汽卡诺循环：湿蒸汽卡诺循环：等熵过程卡诺循环：等熵过程卡诺循环：气液共存卡诺循环：气液共存卡诺循环：等熵过程卡诺循环：等熵过程卡诺循环：等温过程卡诺循环：等温过程郎肯循环也是由四个步骤组成，与卡诺循环不同表现在郎肯循环也是由四个步骤组成，与卡诺循环不同表现在郎肯循环：干蒸汽郎肯循环：干蒸汽郎肯循环：不可逆绝热过程郎肯循环：不可逆绝热过程第5页，本讲稿共76页 1 12 2 对应于汽轮机对应于

5、汽轮机 2 23 3 冷冷凝凝器器进进行行，在在冷冷凝凝器器里里冷冷却却水水把把工工作作介介质质的的热热量量带带走走使使其其由由气气体体转转变变为液体。为液体。3 34 4水泵中进行水泵中进行 4 41 1 锅炉进行，水锅炉进行，水在锅炉中恒压加热。在锅炉中恒压加热。12234ST水水第6页，本讲稿共76页3.3.郎肯循环过程的热力学计算郎肯循环过程的热力学计算(1)(1)工作介质在锅炉中吸热量工作介质在锅炉中吸热量kJ/kgkJ/kg(2)(2)工作介质在冷凝器中排放的热量工作介质在冷凝器中排放的热量kJ/kgkJ/kg（理想）（理想）(3)(3)汽轮机工作介质的单位产功量汽轮机工作介质的单

6、位产功量（理想）（理想）kJ/kgkJ/kg第7页，本讲稿共76页(4)(4)水泵中工作介质的单位耗功水泵中工作介质的单位耗功量量kJ/kg由于液态水的不可压缩性，水泵中工作介质耗功量可按下列式近似由于液态水的不可压缩性，水泵中工作介质耗功量可按下列式近似计算计算(5)(5)热效率热效率定义：锅炉中所提供的热量中转化为净功的量定义：锅炉中所提供的热量中转化为净功的量数学式：数学式：第8页，本讲稿共76页4.4.应用举例应用举例nP135-138 P135-138 例例6-16-26-16-2自看自看第9页，本讲稿共76页例例6-2 6-2 插图插图核核反反应应堆堆锅锅炉炉汽轮机汽轮机t=320

7、 t=320 1 12 2或或2 23 34 4冷冷凝凝器器P1=7MPa t1=360 P1=7MPa t1=360 2 22 21 13 34 4T TS SP2=0.008MPaP2=0.008MPa第10页，本讲稿共76页一一.提高郎肯循环热效率的措施提高郎肯循环热效率的措施对卡诺循环：对卡诺循环：对郎肯循环：对郎肯循环：(3)(3)使吸热过程向卡诺循环靠近，以提高热效率使吸热过程向卡诺循环靠近，以提高热效率 要使要使：(1)H(1)H2 2，降低压力，降低压力P P2 2（汽轮机出口蒸汽压力）（汽轮机出口蒸汽压力）(2)H(2)H1 1，提高汽轮机进口蒸汽的压力或温度，提高汽轮机进口

8、蒸汽的压力或温度第11页，本讲稿共76页1.1.再热循环再热循环7 7QRHwsh+wsL4 43 32 21p2P1T p3p32 2S S5 54 413 36 68再热循环的热效率再热循环的热效率 （2 2）乏汽湿含量减少，干度增加。）乏汽湿含量减少，干度增加。结论：结论：（1 1）提高提高第12页，本讲稿共76页2.2.回热循环回热循环 第13页，本讲稿共76页（2 2）热效率提高，但设备成本提高。）热效率提高，但设备成本提高。回热循环的热效率：回热循环的热效率：抽气量抽气量取回热器作能量衡算取回热器作能量衡算结论：结论：（1 1）减少了工作介质吸热过程的温差（不可逆），由）减少了工作

9、介质吸热过程的温差（不可逆），由T TH H-T-T4 4 减少到减少到T TH H-T-T6 6第14页，本讲稿共76页3.3.热电循环热电循环n分为分为两种两种：n（1 1）背压式汽轮机联合供电供热循环背压式汽轮机联合供电供热循环n特点：特点：n 冷冷凝凝器器中中冷冷却却工工质质的的介介质质为为热热用用户户的的介介质质（不不一一定定是是冷冷却却水水）冷凝温度由供热温度决定，冷凝温度由供热温度决定，Q QL L得以利用；得以利用；n 排排气气压压力力受受供供热热温温度度影影响响，较较郎郎肯肯循循环环排排气气压压力力高高,大大于于大大气气压压力；力；n 热电循环效率热电循环效率 =循环热效率循

10、环热效率+提供热用户的热量提供热用户的热量/输入的总热量。输入的总热量。第15页，本讲稿共76页（2 2）抽气式汽轮机联合供电供热循环抽气式汽轮机联合供电供热循环n特点：特点：工质部分供热，部分作功工质部分供热，部分作功 供热量与乏汽无关供热量与乏汽无关 热电循环效率热电循环效率第16页，本讲稿共76页第17页，本讲稿共76页第18页，本讲稿共76页4.4.应用举例应用举例nP140-143 P140-143 例例6-36-4 6-36-4 自看自看第19页，本讲稿共76页6.2 6.2 节流膨胀与作外功的绝热膨胀节流膨胀与作外功的绝热膨胀n一一.节流膨胀过程节流膨胀过程n高压流体经过节流阀后

11、迅速膨胀到低压的过程称为节流膨胀。高压流体经过节流阀后迅速膨胀到低压的过程称为节流膨胀。n1.1.特点：等焓过程特点：等焓过程n由热力学第一定律：由热力学第一定律：Q=0=0（来不及传热），（来不及传热），Ws=0=0（不做功）（不做功）若忽略掉动能、位能的影响若忽略掉动能、位能的影响 H=0=0对对于于H=f（T，P）P发发生生变变化化 T也也随随之之发发生变化生变化第20页，本讲稿共76页（1 1）定义式定义式流流体体节节流流时时，由由于于压压力力变变化化而而引引起起的的温温度度变变化化，称称为为微微分分节流效应节流效应 2.2.微分节流效应（焦汤效应）微分节流效应（焦汤效应）（6-126

12、-12）数学式：数学式：节流过程：节流过程：H=fH=f（T T，P P）第21页，本讲稿共76页（6-136-13）时，时，故故第22页，本讲稿共76页(2)(2)节流膨胀致冷的可能性节流膨胀致冷的可能性 对理想气体对理想气体=0=0PV=RT V=RT/PPV=RT V=RT/P这说明了理想气体在这说明了理想气体在节流过程中温度不发节流过程中温度不发生变化生变化 第23页，本讲稿共76页 真实气体真实气体有三种可能的情况，由定义式知有三种可能的情况，由定义式知当当J J00时，表示节流后压力下降，温度也下降时，表示节流后压力下降，温度也下降致冷致冷当当J J=0=0时，表示节流后压力下降，

13、温度不变化时，表示节流后压力下降，温度不变化当当J J000J J 000，致冷区，致冷区在在转转化化曲曲线线右右侧侧，等等焓焓线线上上，随随PP，TT，J J 00 Cp0V0 Cp0恒大于零恒大于零.第31页，本讲稿共76页 利用积分等熵温度效应利用积分等熵温度效应 (3)(3)积分等熵温度效应积分等熵温度效应等熵膨胀时，压力变化为有限值所引起的温度变化，称等熵膨胀时，压力变化为有限值所引起的温度变化，称之。之。计算积分等熵温度效应的方法有计算积分等熵温度效应的方法有4 4种：种：理想气体的积分等熵温度效应理想气体的积分等熵温度效应TTS S第32页，本讲稿共76页 在在有有T-ST-S图

14、图时时，最最方方便便的的方方法法是是由由T-ST-S图读取图读取TTS S对于理想气体对于理想气体绝热可逆过程绝热可逆过程 T-ST-S图法图法第33页，本讲稿共76页 用等焓节流效应计算用等焓节流效应计算若若C Cp p=Const=Const第34页，本讲稿共76页2.2.不可逆对外做功的绝热膨胀不可逆对外做功的绝热膨胀n对活塞式膨胀机对活塞式膨胀机当当t t 30 s=0.7t30 s=0.70.470.47n对透平机对透平机 s=0.8s=0.80.850.85n不可逆对外做功的绝热膨胀的温度效应介于等熵膨胀效应和节流不可逆对外做功的绝热膨胀的温度效应介于等熵膨胀效应和节流膨胀效应之间

15、。膨胀效应之间。ST122绝热绝热 Q=0Q=0第35页，本讲稿共76页三三.等熵膨胀与节流膨胀的比较等熵膨胀与节流膨胀的比较1220TSP1P21.1.等熵膨胀与气体的属性及状态等熵膨胀与气体的属性及状态无关，对任何气体任何状态都产无关，对任何气体任何状态都产生制冷效应。生制冷效应。QOS=Ho-H2=(Ho-H1)+(H1-H2)=QOH+WR制冷量：制冷量：QOSQOHQOH=Ho-H2=Ho-H12.2.第36页，本讲稿共76页3.3.设备与操作设备与操作节流膨胀：简单，针形阀节流膨胀：简单，针形阀等熵膨胀：复杂，需要低温润滑油。等熵膨胀：复杂，需要低温润滑油。4.4.操作条件与运行情

16、况操作条件与运行情况一般大、中型企业这两种都用，小型企业用节流膨胀一般大、中型企业这两种都用，小型企业用节流膨胀这两种膨胀过程是制冷的依据，也是气体液化的依据。这两种膨胀过程是制冷的依据，也是气体液化的依据。第37页，本讲稿共76页6.3 6.3 制冷循环制冷循环n当冷冻温度大于当冷冻温度大于100K100K，称普通冷冻。，称普通冷冻。n小于小于100K100K称深度冷冻。称深度冷冻。一一.制冷循环为逆向卡诺循环制冷循环为逆向卡诺循环 正向卡诺循环：工质吸热温度大于工质放热温度。正向卡诺循环：工质吸热温度大于工质放热温度。逆向卡诺循环：工质吸热温度小于工质放热温度。逆向卡诺循环：工质吸热温度小

17、于工质放热温度。第38页，本讲稿共76页等温蒸发等温蒸发等温冷凝等温冷凝TS1234T放T吸WS耗功过程：耗功量最小。耗功过程：耗功量最小。实际过程的耗功量要大于逆向卡诺循环的实际过程的耗功量要大于逆向卡诺循环的第39页，本讲稿共76页二二.蒸汽压缩制冷循环蒸汽压缩制冷循环n1.1.工作原理及工作原理及T-ST-S图图主要设备有：主要设备有：n压缩机压缩机n冷凝器冷凝器 n膨胀机（节流阀）膨胀机（节流阀）n蒸发器蒸发器四部分组成。四部分组成。在制冷过程中，要涉及到相变、工质、压力、沸点等问题在制冷过程中，要涉及到相变、工质、压力、沸点等问题 第40页，本讲稿共76页特点：特点：传热过程可逆传热

18、过程可逆(1)(1)卡诺压缩制冷循环卡诺压缩制冷循环压缩、膨胀过程可逆压缩、膨胀过程可逆由热力学第一定律：由热力学第一定律：循环过程循环过程 TS1234T放T吸WS第41页，本讲稿共76页故：故：定义：消耗单位功所获得的冷量。定义：消耗单位功所获得的冷量。衡量制冷效果好坏的一个技术指标是制冷系数。衡量制冷效果好坏的一个技术指标是制冷系数。卡诺压缩制冷循环制冷系数卡诺压缩制冷循环制冷系数第42页，本讲稿共76页制冷系数与冷却温度制冷系数与冷却温度T TH H和载冷体（被冷物质）和载冷体（被冷物质）T TL L有关。有关。若制冷温度若制冷温度T TL L（由工艺条件决定）一定，（由工艺条件决定）

19、一定，T TH H，结论结论:若冷却水（空气）若冷却水（空气）T TH H一定，一定，T TL L，因此要以满足工，因此要以满足工艺条件为依据。如果工艺条件为艺条件为依据。如果工艺条件为-20-20，一般选取，一般选取T TL L=-25=-25即可性。过冷即可性。过冷55，不能太多。，不能太多。第43页，本讲稿共76页(2)(2)实际压缩制冷循环实际压缩制冷循环n实际压缩制冷循环就其循环所需的设备来说，完全与卡诺实际压缩制冷循环就其循环所需的设备来说，完全与卡诺压缩制冷循环所需要的设备相同，压缩制冷循环所需要的设备相同，n关键在于在循环的过程中，每一步都不一定是可逆的。关键在于在循环的过程中

20、，每一步都不一定是可逆的。n它与卡诺压缩制冷循环不同处表现在五个方面。它与卡诺压缩制冷循环不同处表现在五个方面。第44页，本讲稿共76页 制冷剂（工质）进压缩机状制冷剂（工质）进压缩机状态不同态不同卡诺：湿气卡诺：湿气实际：干气实际：干气 压缩过程不同压缩过程不同卡诺：等熵过程卡诺：等熵过程实际：不可逆绝热过程实际：不可逆绝热过程等熵效率：等熵效率：s=s=等熵过程耗功等熵过程耗功/实际过程耗功实际过程耗功s1s1若若Q=0则则Ws=第45页，本讲稿共76页卡诺：等温过程卡诺：等温过程实际：不可逆过程，沿着等压线变化。实际：不可逆过程，沿着等压线变化。冷凝过程不同冷凝过程不同 制冷剂出冷凝器状

21、态不同制冷剂出冷凝器状态不同卡诺：饱和液体卡诺：饱和液体 实际：过冷液体实际：过冷液体 膨胀过程不同膨胀过程不同卡诺：等熵（膨胀机）卡诺：等熵（膨胀机）实际：等焓（节流阀）实际：等焓（节流阀）实际压缩制冷循环：实际压缩制冷循环：1234112341理想压缩制冷循环：理想压缩制冷循环：1212”3 34 4”1 1卡诺压缩制冷循环：卡诺压缩制冷循环：1 12 23 34 41 1 1 12 22 22 23 33 31 14 44 44 4ST第46页，本讲稿共76页对于实际压缩制冷循环，经历的对于实际压缩制冷循环，经历的1 12 2 对应于压缩机对应于压缩机 （工厂：冰机，氨压机，制冷机）（工

22、厂：冰机，氨压机，制冷机）2 23 3 冷凝器进行冷凝器进行 在冷凝器里，冷却水（或空气）把在冷凝器里，冷却水（或空气）把 工质的热量带走，使其由高压气体工质的热量带走，使其由高压气体 转变成高压液体。转变成高压液体。3 34 4 节流阀进行节流阀进行 （冰箱毛细管）（冰箱毛细管）4 41 1 蒸发器进行蒸发器进行 大盐水槽供热（冰箱食物热）大盐水槽供热（冰箱食物热）第47页，本讲稿共76页2.2.压缩制冷过程的热力学计算压缩制冷过程的热力学计算 单位冷冻量：单位冷冻量：1kg1kg制冷剂在循环过程中所提供的冷量。制冷剂在循环过程中所提供的冷量。kJ/kgkJ/kg 冷凝器的单位热负荷冷凝器的

23、单位热负荷 kJ/kgkJ/kg 单位耗功量单位耗功量 kJ/kgkJ/kg 制冷系数制冷系数 冰机的制冷能力冰机的制冷能力Q Q0 0 kJ/hkJ/hG G制冷剂循环量制冷剂循环量第48页，本讲稿共76页1 1冷冻吨冷冻吨=1*10=1*103 3*334.5/24=1.394*10*334.5/24=1.394*104 4 kJ/h kJ/h1 1冷冻吨冷冻吨=每天将每天将273.16K273.16K的的1 1吨水凝结为同温度的冰所需取走的热量。吨水凝结为同温度的冰所需取走的热量。由于由于1kg1kg水凝结为冰要放出水凝结为冰要放出334.5 kJ334.5 kJ的热量的热量制冷剂循环量

24、制冷剂循环量kg/h冷凝器的热负荷冷凝器的热负荷kJ/hQH是设计冷凝器的基本依据。是设计冷凝器的基本依据。Kw 压缩机的轴功率压缩机的轴功率Kw第49页，本讲稿共76页计算举例计算举例nP148P148151 151 例例6-76-9 6-76-9 大家下去大家下去自看自看第50页，本讲稿共76页3.3.制冷剂的选择制冷剂的选择n选择原则：选择原则：P149P149五条五条大气压力下沸点低；大气压力下沸点低；汽化潜热大，减少制冷剂的循环量，缩小压缩机的尺寸汽化潜热大，减少制冷剂的循环量，缩小压缩机的尺寸；常温下的冷凝压力应尽可能的低，以降低对冷凝器的耐压常温下的冷凝压力应尽可能的低，以降低对

25、冷凝器的耐压与密封的要求；与密封的要求；具有较高的临界温度与较低的凝固温度，使大部分的放热过具有较高的临界温度与较低的凝固温度，使大部分的放热过程在两相区内进行；具有化学稳定性、不易燃、不分解、无腐程在两相区内进行；具有化学稳定性、不易燃、不分解、无腐蚀性。蚀性。第51页，本讲稿共76页4.4.载冷体的选用载冷体的选用n工业上一般选用冷冻盐水工业上一般选用冷冻盐水CaCl2，MgCl2第52页，本讲稿共76页三三.多级压缩制冷和复迭式制冷多级压缩制冷和复迭式制冷n在在氨氨制制冷冷剂剂中中，一一般般蒸蒸发发温温度度低低于于-30-30时时，采采用用两两级压缩级压缩n低于低于-45-45时，采用三

26、级压缩时，采用三级压缩1.1.两级压缩制冷循环两级压缩制冷循环(1)(1)工作原理及工作原理及T-ST-S图图 第53页，本讲稿共76页第54页，本讲稿共76页122345678STPm 耗功小，节能耗功小，节能 制冷率大制冷率大 可可同同时时得得到到不不同同温度的低温温度的低温 (2)(2)两级压缩两级蒸发的好处两级压缩两级蒸发的好处思考一下三级压缩三级思考一下三级压缩三级蒸发的原理图蒸发的原理图?第55页，本讲稿共76页2.2.复迭式制冷复迭式制冷n（1 1）目的：为了得到更低的制冷温度）目的：为了得到更低的制冷温度n（2 2）特点：）特点：n 使用两种（或两种以上）制冷剂使用两种（或两种

27、以上）制冷剂;n 各自构成独立的制冷循环各自构成独立的制冷循环;n 低低温温度度级级的的蒸蒸发发器器是是更更低低温温度度级级的的冷冷凝凝器器.第56页，本讲稿共76页(3)(3)工作原理及工作原理及T-ST-S图图ST12345678第57页，本讲稿共76页（4 4）对两种制冷剂的要求对两种制冷剂的要求n（如氨、乙烯组成的复迭式制冷）（如氨、乙烯组成的复迭式制冷）n低低温温循循环环的的制制冷冷剂剂（NHNH3 3）蒸蒸发发温温度度 更更低低温温度度制冷剂的凝固温度制冷剂的凝固温度Ts;Ts;n 更更低低温温循循环环的的制制冷冷剂剂（乙乙烯烯）冷冷凝凝温温度度 低低温温制制冷冷蒸蒸发发的的温温度

28、度.第58页，本讲稿共76页四四.吸收式制冷吸收式制冷n1.1.吸收式制冷的工作原理吸收式制冷的工作原理第59页，本讲稿共76页将将吸吸收收式式制制冷冷循循环环与与蒸蒸汽汽压压缩缩制制冷冷循循环环相相比比较，其较，其不同点不同点仅在于：仅在于：蒸汽压缩制冷循环：蒸汽压缩制冷循环：压缩机（消耗机械功）压缩机（消耗机械功）吸收式制冷循环：吸收式制冷循环：吸收塔，解吸器，换热器，泵（消耗低品位热吸收塔，解吸器，换热器，泵（消耗低品位热量量）第60页，本讲稿共76页2.2.评价吸收式制冷循环的经济指标评价吸收式制冷循环的经济指标最大热力系数：最大热力系数：用于评价吸收式制冷循环的经济指标是热力系数（能

29、量利用用于评价吸收式制冷循环的经济指标是热力系数（能量利用系数）系数）第61页，本讲稿共76页6.4 6.4 深冷循环（气体液化循环）深冷循环（气体液化循环）n深度冷冻循环的目的就是获得低温度液体。深度冷冻循环的目的就是获得低温度液体。n当当气气体体温温度度高高于于其其临临界界温温度度时时，无无论论加加多多大大的的压压力力都都不不能能使使其其液液化化。因因此此，气气体体的的临临界界温温度度越越低低，所所需需要要的的液液化温度越低。化温度越低。n如：氮气如：氮气 Tc=126.2K(-146.95)Tc=126.2K(-146.95)n 氢气氢气 Tc=33.2K(-249.95)Tc=33.2

30、K(-249.95)n利用一次节流膨胀液化气体是最简单的气体液化循环。利用一次节流膨胀液化气体是最简单的气体液化循环。第62页，本讲稿共76页一一.Linde Cycle(.Linde Cycle(林德循环林德循环)n18951895年德国工程师年德国工程师LindeLinde（林德）首先应用此法液化空气，（林德）首先应用此法液化空气，故称简单的林德循环。故称简单的林德循环。1.1.工作原理及工作原理及T TS S图图此系统由此系统由压缩机压缩机冷却器冷却器换热器换热器节流阀节流阀液分离器液分离器组成组成第63页，本讲稿共76页121(1-x)kg1kg气体天然水3450换热器节流阀气液分离器

31、Xkg产品第64页，本讲稿共76页这这是是操操作作稳稳定定时时所所表表示示的的T-ST-S图图。从从这这一一图图示示来来看看，深深冷冷与与普普通通冷冷冻循环主要区别冻循环主要区别表现在：表现在：普普冷冷：两两个个封封闭闭式式循循环环。制制冷冷循循环环与与被被冷冷物物系系是是两两种种物物质质，彼彼此此独独立封闭循环。立封闭循环。深深冷冷：制制冷冷循循环环与与分分离离或或液液化化物物质质是是同同一一种种物物质质，且且是是不不封封闭闭循循环。环。ST123450T4第65页，本讲稿共76页2.2.热力学计算热力学计算n以处理以处理1kg1kg气体为基准气体为基准n（1 1）气体液化量（液化率）气体液

32、化量（液化率）x xn所谓液化率：所谓液化率：1kg1kg被处理的气体所能产生的液体被处理的气体所能产生的液体kgkg数。数。n取换热器、节流阀、气液分离器为研究体系取换热器、节流阀、气液分离器为研究体系 由热力学第一定律：由热力学第一定律：因体系与环境无轴功交换，若无冷损失，因体系与环境无轴功交换，若无冷损失，由体系的能量平衡，则有由体系的能量平衡，则有第66页，本讲稿共76页（6-266-26）理论液化量理论液化量(6-29)(6-29)实际液化量实际液化量冷冷量量损损失失。这这是是由由于于气气体体液液化化装装置置绝绝热热不不完完全全，环环境境介介质质热热量传给低温设备而引起的冷量损失。量

33、传给低温设备而引起的冷量损失。（换热器不完全交换换热器不完全交换）低压气体平均热容低压气体平均热容换热器热端温差换热器热端温差第67页，本讲稿共76页 (2)(2)制冷量制冷量q qo o在稳定操作下，液化在稳定操作下，液化xkgxkg气体所取走的热量。气体所取走的热量。理论制冷量：理论制冷量：实际制冷量：实际制冷量：P P1 1、T T1 1被液化气体初态的压力、温度被液化气体初态的压力、温度 P P2 2被液化气体压缩后的压力被液化气体压缩后的压力（3 3）功耗功耗WsWs按理想气体的可逆等温压缩按理想气体的可逆等温压缩（6-286-28）理想理想实际耗功实际耗功 式中：式中：R R气体常

34、数，单位取气体常数，单位取kJ/kgkJ/kgK K压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.590.59第68页，本讲稿共76页 (4)(4)比功比功WxWx每液化每液化1kg1kg气体所消耗的功称为比功。气体所消耗的功称为比功。（5 5）制冷系数制冷系数问题问题:一一次次节节流流液液化化循循环环比比较较简简单单，但但效效率率很很低低。目目前前只只有有小小型型气气体体分分离离、液液化装置如小型空分装置还有采用。化装置如小型空分装置还有采用。在简单的林德循环中，由于高压气体的相对量大和热容大，用未冷在简单的林德循环中，由于高压气体的相对量大和热容大，用未冷凝低

35、压气体无法将其冷却到足够的低温。凝低压气体无法将其冷却到足够的低温。第69页，本讲稿共76页二二.克劳德循环克劳德循环n1.1.工作原理及工作原理及T TS S图图121(1-x)kg1kg气体天然水3459换热器III节流阀气液分离器Xkg产品换热器I换热器II膨胀机(1-M)kgM678第70页，本讲稿共76页 克克劳劳德德循循环环的的优优点点主要表现在：主要表现在：（1 1）减减少少了了高高压压气气体体的的量量，增增加加了了作作为为冷冷却却介介质质的的低低压压气气体量；体量；（2 2）提提高高了了液液化率；化率；（3 3）回回收收了了部部分分功功。p2p1STT1T3123446789T

36、9第71页，本讲稿共76页2.2.热力学计算热力学计算（1 1）液化量液化量x x以图中虚线作为研究体系以图中虚线作为研究体系由热力学第一定律：由热力学第一定律：体系与环境无轴功交换，无冷损失体系与环境无轴功交换，无冷损失由体系的能量平衡，则有由体系的能量平衡，则有第72页，本讲稿共76页与林德循环相比较，制冷量多出与林德循环相比较，制冷量多出若考虑不完全热交换损失若考虑不完全热交换损失q q2 2和系统的冷损失和系统的冷损失q q3 3实际：实际：（2 2）制冷量制冷量q qo o理论：理论：实际：实际：kgkg第73页，本讲稿共76页式中：式中：ss等熵膨胀效率等熵膨胀效率 M M未进入膨胀机的气体分率未进入膨胀机的气体分率 m m膨胀机的机械效率膨胀机的机械效率 R R气体常数，单位取气体常数，单位取kJ/kgkJ/kgK K (3)(3)功耗功耗WsWs理想：理想：实际：实际：压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取压缩机的等温压缩效率，一般按经验可取0.590.59第74页，本讲稿共76页三三.应用举例应用举例nP115-158 P115-158 例例6-106-106-116-11自看自看 第75页，本讲稿共76页第76页，本讲稿共76页