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1、光谱玻尔理论光谱玻尔理论第1页，本讲稿共43页1.J.J1.J.J1.J.J1.J.J1.J.J1.J.J汤姆逊原子模型汤姆逊原子模型汤姆逊原子模型汤姆逊原子模型 1903年年 J.J.汤姆逊提出，汤姆逊提出，原子中的正电荷和原子质量均原子中的正电荷和原子质量均匀地分布在半径为匀地分布在半径为10-10m的球的球体内，电子浸于此球体中，即体内，电子浸于此球体中，即“葡萄干蛋糕模型葡萄干蛋糕模型”。卢瑟福是J.J.汤姆逊的学生，提出了原子的有核模型。第2页，本讲稿共43页2.2.2.2.卢瑟福原子有核模型卢瑟福原子有核模型卢瑟福原子有核模型卢瑟福原子有核模型.原子的中心是原子核，几乎占有原子的全
2、部质量，原子的中心是原子核，几乎占有原子的全部质量，集中了原子中全部的正电荷。集中了原子中全部的正电荷。.电子绕原子核旋转。电子绕原子核旋转。.原子核的体积比原子的体原子核的体积比原子的体积小得多。积小得多。原子半径10-10m原子核半径10-14 10-15m第3页，本讲稿共43页 按经典理论电子绕核旋转，作加速运动，电子将不断向四周辐射电磁波，它的能量不断减小，从而将逐渐靠近原子核，最后落入原子核中。轨道及转动频率不断变化，辐射电磁波频率也是连续的，原子光谱应是连续的光谱。实验表明原子相当稳定，这一结论与实验不符。实验测得原子光谱是不连续的谱线。3.3.3.3.有核模型与经典理论的矛盾有核
3、模型与经典理论的矛盾有核模型与经典理论的矛盾有核模型与经典理论的矛盾第4页，本讲稿共43页二 氢原子光谱的规律性 1885 年瑞士数学家巴耳末发现氢原子光谱可见光部分的规律 1890 年瑞典物理学家里德伯给出氢原子光谱公式波数 氢原子巴尔末线系第5页，本讲稿共43页推广的巴尔末公式推广的巴尔末公式推广的巴尔末公式推广的巴尔末公式 莱曼系巴尔末系帕邢系布拉开系普丰特系第6页，本讲稿共43页莱曼系紫外巴尔末系可见光帕邢系布拉开系普丰德系汉弗莱系红外第7页，本讲稿共43页氢氢原原子子能能级级跃跃迁迁与与光光谱谱系系莱曼系巴耳末系帕邢系布拉开系第8页，本讲稿共43页三 氢原子的玻尔理论（1）经典核模型
4、的困难 根据经典电磁理论，电子绕核作匀速圆周运动，作加速运动的电子将不断向外辐射电磁波.+原子不断地向外辐射能量，能量逐渐减小，电子绕核旋转的频率也逐渐改变，发射光谱应是连续谱；由于原子总能量减小，电子将逐渐的接近原子核而后相遇，原子不稳定.+第9页，本讲稿共43页 为了解释氢原子光谱的实验事实，玻尔于1913年提出了他的三条基本假设：1.定态假设：电子绕核作圆周运动时，只在某些特定的轨道上运动，在这些轨道上运动时，虽然有加速度,但不向外辐射能量，每一个轨道对应一个定态，而每一个定态都与一定的能量相对应；2.频率条件：电子并不永远处于一个轨道上，当它吸收或放出能量时，会在不同轨道间发生跃迁，跃
5、迁前后的能量差满足频率法则：3.角动量量子化假设：电子处于上述定态时,角动量L=mvr是量子化的.第10页，本讲稿共43页 根据波尔理论，氢原子的光谱可以作如下的解释:氢原子在正常状态时，它的能级最小，电子位于最小的轨道，当原子吸收或放出一定的能量时，电子就会在不同的能级间跃迁，多余的能量便以光子的形式向外辐射，从而形成氢原子光谱。第11页，本讲稿共43页由假设 3 量子化条件由牛顿定律,玻尔半径 氢原子能级公式第12页，本讲稿共43页称为精细结构常数.相应的轨道速率为,称为氢原子的第一玻尔速度.第13页，本讲稿共43页第 轨道电子总能量 选无穷远为 0 电势点，半径为 rn 的电子与原子核系
6、统能量:第14页，本讲稿共43页（电离能）基态能量激发态能量 氢原子能级图基态激激发发态态自自由由态态第15页，本讲稿共43页 玻尔理论对氢原子光谱的解释电子由n跃迁到k(n)时，发出光子的频率为 对应的波数为 第16页，本讲稿共43页氢氢原原子子能能级级跃跃迁迁与与光光谱谱系系莱曼系巴耳末系帕邢系布拉开系对应的波数为 R=1.097373107 m-1 第17页，本讲稿共43页氢原子的电离能当原子被电离-自由态，电子不受原子核束缚。电离能：把电子从氢原子第一玻尔轨道移到无穷远所需能量。第18页，本讲稿共43页 我们在前面已经用波尔理论对氢光谱作出了解释，得到了里德伯常量的计算公式从而可以算出
7、氢的里德伯常数它与实验值 RH=1099677.58cm-1 符合的很好，可是它们之间依然有万分之五的差别，而当时光谱学的实验精度已达万分之一。第19页，本讲稿共43页 波尔在1914年对此作了回答，在原子理论中假定氢核是静止的，而实际当电子绕核运动时，核不是固定不动的，而是与电子绕共同的质心运动。第20页，本讲稿共43页当我们对原子模型作了修之后，可以得到一质量为M的核相应的里德伯常量为R R 是原子核是原子核质质量量为为无无穷穷大大时时的里德伯常量，我的里德伯常量，我们们注意到，前面我注意到，前面我们们算出的里德伯常数算出的里德伯常数 R R 其其实实是是R R。第21页，本讲稿共43页
8、玻尔理论 假定电子绕固定不动的核旋转，事实上，只有当核的质量无限大时才可以作这样的近似。而氢核只比电子重约一千八百多倍，这样的处理显然不够精确。实际情况是核与电子绕它们共同的质心运动。第22页，本讲稿共43页 我们看到，当原子核质量我们看到，当原子核质量M时，时，RA=R=109737.31cm-1。在一般情况下，可以。在一般情况下，可以通过通过（1）式来计算里德伯常数。式来计算里德伯常数。里德伯常数里德伯常数随原子核质量变化的情况曾被用来随原子核质量变化的情况曾被用来证实氢的同位素证实氢的同位素氘氘的存在。的存在。1932年，尤雷在实验中发现，所摄液氢赖曼系的头四条谱线都是双线，双线之间波长
9、差的测量值与通过里德伯常数 R 计算出的双线波长差非常相近，从而确定了氘的存在。起初有人从原子质量的测定问题估计有质量是2个单位的中氢。第23页，本讲稿共43页 类氢离子是原子核外边只有一个电子的原子体系，但原子核带有大于一个单元的正电荷比如一次电离的氢离子He+，二次电离的锂离子Li+，三次电离的铍离子Be+，都是具有类似氢原子结构的离子。18971897年，天文学家毕克林在船舻座年，天文学家毕克林在船舻座星的光谱星的光谱中发现了一个很象巴尔末系的线系。这两个线系中发现了一个很象巴尔末系的线系。这两个线系的关系如下图所示，图中以较高的线表示的关系如下图所示，图中以较高的线表示巴尔末巴尔末系的
10、谱线系的谱线：第24页，本讲稿共43页我们注意到：我们注意到：1.1.毕克林系中每隔一条谱线和巴尔末系的谱线差不毕克林系中每隔一条谱线和巴尔末系的谱线差不多重合，但另外还有一些谱线位于巴尔末系两邻近多重合，但另外还有一些谱线位于巴尔末系两邻近线之间；线之间；2.2.毕克林系与巴尔末系差不多重合的那些谱线，波毕克林系与巴尔末系差不多重合的那些谱线，波长稍有差别，起初有人认为毕克林系是外星球上氢长稍有差别，起初有人认为毕克林系是外星球上氢的光谱线。的光谱线。第25页，本讲稿共43页 然而玻尔从他的理论出发，指出毕克林系不是氢发出的，而属于类氢离子 。玻尔理论对类氢离子的巴尔末公式为：第26页，本讲
11、稿共43页对于He+，Z=2，n=4，则nt=5，6，7.那么与氢光谱巴尔末系比较其中 原来原来 HeHe+的谱线之所以比氢的谱线多，是因为的谱线之所以比氢的谱线多，是因为m m的取值比的取值比 nn的取值多，而由于原子核质量的差异，的取值多，而由于原子核质量的差异，导致里德伯常量导致里德伯常量 R RHe He 与与 R RH H 不同，从而使不同，从而使 m=nm=n的的相应谱线的位置有微小差异。相应谱线的位置有微小差异。第27页，本讲稿共43页 按照玻尔（Bohr）理论在原子内存在一系列分立的能级，如果吸收一定的能量，就会从低能级向高能级跃迁，从而使原子处于激发态，而激发态的原子回到基态
12、时，也必然伴随有一定频率的光子向外辐射。光谱实验从电磁波发射或吸收的分立特征，光谱实验从电磁波发射或吸收的分立特征，证证明了量子态的存在明了量子态的存在，而夫兰克，而夫兰克-赫兹实验用一定能赫兹实验用一定能量的电子去轰击原子，把原子从低能级激发到高量的电子去轰击原子，把原子从低能级激发到高能级，从而证明了能级的存在。能级，从而证明了能级的存在。第28页，本讲稿共43页 在玻尔理论发表的第二年，即在玻尔理论发表的第二年，即19141914年，夫兰克和年，夫兰克和赫兹进行了赫兹进行了电子轰击汞原子的实验电子轰击汞原子的实验，证明了原子内证明了原子内部能量的确是量子化的部能量的确是量子化的。可是由于
13、这套实验装置的。可是由于这套实验装置的缺陷，电子的动能难以超过缺陷，电子的动能难以超过4.9ev4.9ev，这样就无法使，这样就无法使汞原子激发到更高的能态，而只得到汞原子的一个汞原子激发到更高的能态，而只得到汞原子的一个量子态量子态 4.9ev4.9ev。1920年，夫兰克改进了原来的实验装置，把电子的加速与碰撞分在两个区域内进行，获得了高能量的电子，从而得到了汞原子内一系列的量子态。第29页，本讲稿共43页 夫兰克-赫兹实验的结果表明，原子被激发到不同状态时，吸收一定数值的能量，这些数值是不连续的。即原子体系的内部能量是量子化的，原子能级确实存在。夫兰克-赫兹实验玻璃容器充以需测量的气体，
14、本实验用的是汞。电子由阴级 K 发出，K 与栅极 G 之间有加速电场，G 与接收极 A 之间有减速电场。当电子在 KG 空间经过加速、碰撞后，进入 KG 空间时，能量足以冲过减速电场，就成为电流计的电流。第30页，本讲稿共43页 1914 年弗兰克年弗兰克 赫兹从实验上证实了赫兹从实验上证实了原子存在分原子存在分立的能级立的能级，1925 年他们因此而获物理学年他们因此而获物理学诺贝尔奖诺贝尔奖.0 5 10 15板极电流和加速电压板极电流和加速电压之间的关系之间的关系栅极灯丝板极弗兰克弗兰克 赫兹实验装置赫兹实验装置低压水银蒸汽+-第31页，本讲稿共43页夫兰克夫兰克赫兹实验的改进赫兹实验的
15、改进由于原来实验装置的缺陷，难以产生高能量的电子，夫兰克对装置进行了改进。把加速和碰撞分在两个区域进行，如下图所示：1.在阴极前加一在阴极前加一极板，以达到旁极板，以达到旁热式加热，使电热式加热，使电子均匀发射，电子均匀发射，电子的能量可以测子的能量可以测的更准；的更准；第32页，本讲稿共43页2.2.阴极阴极K K附近加一个栅极附近加一个栅极 G G1 1 区域只加速，不碰撞；区域只加速，不碰撞；3.3.使栅极使栅极 G G1 1、G G2 2 电势相同，即电势相同，即 G G1 1G G2 2 区域为等势区，区域为等势区，在这个区域内电子只发生碰撞。在这个区域内电子只发生碰撞。第33页，本
16、讲稿共43页例1：计算氢原子基态电子的轨道角动量、线速度。解：基态 n=1第34页，本讲稿共43页例2：用 12.6eV 的电子轰击基态氢原子，这些原子所能达到最高态。解：如果氢原子吸收电子全部能量它所具有能量轨道能量取第35页，本讲稿共43页例3：求氢原子巴尔末系中最长的波长和最短的波长巴尔末系帕邢系布拉开系第36页，本讲稿共43页4.4.4.4.4.4.玻尔理论的成功与局限玻尔理论的成功与局限玻尔理论的成功与局限玻尔理论的成功与局限玻尔理论的成功与局限玻尔理论的成功与局限玻尔理论还可以解释类氢离子的光谱规律,设原子的核点核数为Z,则可以得到类氢离子的能级和半径第37页，本讲稿共43页考虑核
17、不动时的里德伯常数里德伯常数随原子核的质量的增加而变化,若近似认为核不动,即M趋向无穷大第38页，本讲稿共43页（1）正确地指出原子能级的存在（原子能量量子化）；（2）正确地指出定态和角动量量子化的概念；（3）正确的解释了氢原子及类氢离子光谱；四 氢原子玻尔理论的意义和困难（4 4）无法解释无法解释比氢原子更复杂的原子；比氢原子更复杂的原子；（5 5）把微观粒子的运动视为有确定的把微观粒子的运动视为有确定的轨道轨道是不正确的；是不正确的；（6 6）是是半半经典经典半半量子量子理论，存在逻辑上的缺点，即把理论，存在逻辑上的缺点，即把 微观粒子看成是遵守经典力学的质点，同时，又微观粒子看成是遵守经
18、典力学的质点，同时，又 赋予它们量子化的特征赋予它们量子化的特征.第39页，本讲稿共43页例4：（1）介子是一种基本粒子，带一个单位负电荷，质量约为电子质量的207倍，如果 介子被质子俘获，两者组成一个体系，求基态的轨道半径和能量，以及赖曼系中第一条谱线的波长。（2）电子偶素是有一个正电子和一个电子围绕它们的质心旋转而组成的。求基态的轨道半径和能量第40页，本讲稿共43页解 (1)已知折合质量第41页，本讲稿共43页(2)第42页，本讲稿共43页 1914 年弗兰克年弗兰克 赫兹从实验上证实了赫兹从实验上证实了原子存在分原子存在分立的能级立的能级，1925 年他们因此而获物理学年他们因此而获物理学诺贝尔奖诺贝尔奖.0 5 10 15板极电流和加速电压板极电流和加速电压之间的关系之间的关系栅极灯丝板极弗兰克弗兰克 赫兹实验装置赫兹实验装置低压水银蒸汽+-第43页，本讲稿共43页