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1、1第1页，本讲稿共32页 线弹性断裂力学认为，材料和构件在断裂以前基本上处于弹性范围内，可以把物体视为带有裂纹的弹性体。研究裂纹扩展有两种观点：一种是能量平衡的观点能量平衡的观点，认为裂纹扩展的动力是构件在裂纹扩展中所释放出的弹性应变能，它补偿了产生新裂纹表面所消耗的能量，如Griffith理论理论；一种是应力场强度的观点应力场强度的观点，认为裂纹扩展的临界状态是裂纹尖端的应力场强度达到材料的临界值，如Irwin理论理论。2第2页，本讲稿共32页 1.1 1.1 线弹性断裂力学的基本理论线弹性断裂力学的基本理论线弹性断裂力学的基本理论包括：Griffith理论，即能量释放率理论；Irwin理论
2、，即应力强度因子理论。一、一、Griffith理理论论 1913年，Inglis研究了无限大板中含有一个穿透板厚的椭圆孔的问题，得到了弹性力学精确分析解，称之为Inglis解。1920年，Griffith研究玻璃与陶瓷材料脆性断裂问题时，将Inglis解中的短半轴趋于0，得到Griffith裂纹。3第3页，本讲稿共32页 Griffith研究了如图所示厚度为B的薄平板。上、下端受到均匀拉应力作用，将板拉长后，固定两端。由Inglis解得到由于裂纹存在而释放的弹性应变能为4第4页，本讲稿共32页 另一方面，Griffith认为，裂纹扩展形成新的表面，需要吸收的能量为 其中：为单位面积上的表面能。
3、可以得到如下表达式 临界状态 裂纹稳定 裂纹不稳定 5第5页，本讲稿共32页对于平面应力问题，则根据临界条件，有或 得临界应力为 表示无限大平板在平面应力状态下，长为2a裂纹失稳扩展时，拉应力的临界值，称为剩余强度。6第6页，本讲稿共32页临界裂纹长度 对于平面应变有 Griffith判据如下：(1)当外加应力 超过临界应力(2)当裂纹尺寸 超过临界裂纹尺寸 脆性物体断裂 7第7页，本讲稿共32页二.Orowan与Irwin对griffith理论的解释与发展 Orowan在1948年指出，金属材料在裂纹的扩展过程中，其尖端附近局部区域发生塑性变形。因此，裂纹扩展时，金属材料释放的应变能，不仅用
4、于形成裂纹表面所吸收的表面能，同时用于克服裂纹扩展所需要吸收的塑性变形能（也称为塑性功）。设金属材料的裂纹扩展单位面积所需要的塑性功为，则剩余强度和临界裂纹长度可表示为 8第8页，本讲稿共32页9第9页，本讲稿共32页Irwin在1948年引入记号 外力功 释放出的应变能 能量释放率 能量释放率也称为裂纹扩展能力 准则 临界值,由试验确定 Irwin的理论适用于金属材料的准脆性破坏破坏前裂纹尖端附近有相当范围的塑性变形.该理论的提出是线弹性断裂力学诞生的标志.10第10页，本讲稿共32页三三.应力强度因子理论应力强度因子理论裂纹尖端存在奇异性,即:基于这种性质，1957年Irwin提出新的物理
5、量应力强度因子,即：1960年Irwin用石墨做实验,测定开始裂纹扩展时的 断裂判据(准则)11第11页，本讲稿共32页1.2 1.2 裂纹的类型裂纹的类型.裂纹尖端附近的应力场和位移值裂纹尖端附近的应力场和位移值 一一.裂纹的类型裂纹的类型 1.按裂纹的几何类型分类 穿透裂纹穿透裂纹:裂纹沿构件整个厚度贯穿.表面裂纹表面裂纹:深度和长度皆处于构件表面的裂纹,可简化为 半椭圆裂纹.深埋裂纹深埋裂纹:完全处于构件内部的裂纹,片状圆形或片状椭 圆裂纹.12第12页，本讲稿共32页2.按裂纹的受力和断裂特征分类 张开型张开型(型型):拉应力垂直于裂纹扩展面,裂纹上、下表面沿作用力的方向张开,裂纹沿着
6、裂纹面向前扩展,是最常见的一种裂纹.滑开型滑开型(型型):裂纹扩展受切应力控制,切应力平行作用于裂纹面而且垂直于裂纹线,裂纹沿裂纹面平行滑开扩展.13第13页，本讲稿共32页撕开型裂纹撕开型裂纹(型型):在平行于裂纹面而与裂纹前沿线方向平行的剪应力作用下,裂纹沿裂纹面撕开扩展.二二.裂纹尖端附近的应力场裂纹尖端附近的应力场.位移场位移场 1.型裂纹问题的描述:无限大板,有一长为 的穿透裂纹,在无限远处受双向拉应力 的作用.确定裂纹尖端附近的应力场和位移场.14第14页，本讲稿共32页Irwin应用Westergaurd的方法进行分析.(1)Westergaurd应力函数 弹性力学平面问题的求解
7、，归结为要求求一个应力函数.该函数边界条件及双调和方程.这类问题的应力,应变和位移.1939年Westergaurd应力函数15第15页，本讲稿共32页其中：为解析函数;为一次积分和二次积分.首先证明:满足双调和方程 因为:解析函数的性质:(1)解析函数的导数和积分仍为解析函数(2)解析函数的实部和虚部均满足调和方程16第16页，本讲稿共32页 柯西黎曼条件柯西黎曼条件17第17页，本讲稿共32页有 即函数 是平面问题的应力函数.则应力分量:18第18页，本讲稿共32页即(平面应力)(平面应变)物理方程:(平面应力)19第19页，本讲稿共32页(平面应变)几何方程:20第20页，本讲稿共32页
8、得 平面应力平面应变21第21页，本讲稿共32页(2)求解双向拉伸型裂纹 边界条件边界条件:选取型裂纹的 函数 22第22页，本讲稿共32页验证:a:,时又 b:23第23页，本讲稿共32页采用新的坐标 令-应力强度因子应力强度因子 24第24页，本讲稿共32页25第25页，本讲稿共32页平面应变 平面应力 平面应变 平面应力 26第26页，本讲稿共32页2.型裂纹 平面应变 平面应力 27第27页，本讲稿共32页平面应变 平面应力 3.撕开型(型)问题描述:无限大板,中心裂纹(穿透),无限远处受与 方向平行的 作用.反平面(纵向剪切)问题,其位移 根据几何方程和物理方程:28第28页，本讲稿共32页单元体的平衡方程:位移函数满足laplace方程,所以为调和函数.解析函数性质:任意解析函数的实部和虚部都是解析的.边界条件边界条件:29第29页，本讲稿共32页选取函数 满足边界条件 取新坐标 令 30第30页，本讲稿共32页1.3 1.3 应力强度因子与能量释放率的关系应力强度因子与能量释放率的关系假设裂纹闭合 当 ,时 当 ,时 31第31页，本讲稿共32页在闭合时,应力在 那段所做的功为 平面应力 平面应变 同理 32第32页，本讲稿共32页