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1、会计学1介质介质(jizh)中静电场方程中静电场方程第一页，共13页。极化强度极化强度(qingd)(qingd)矢矢量量P P，定义为，定义为单位体积中分单位体积中分子或原子团的子或原子团的电偶极矩的叠电偶极矩的叠加加 pi=pP=n p二、极化二、极化二、极化二、极化(j hu)(j hu)强度概念强度概念强度概念强度概念第1页/共13页第二页，共13页。分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与分子或者原子团的电偶极矩的大小和方向与 外加电场强度的大小和方向有关，所以极化外加电场强度的大小和方向有关，所以极化外加电场
2、强度的大小和方向有关，所以极化外加电场强度的大小和方向有关，所以极化 强度强度强度强度P P P P是外加电场强度的函数是外加电场强度的函数是外加电场强度的函数是外加电场强度的函数(hnsh)(hnsh)(hnsh)(hnsh)，其，其，其，其关系一般关系一般关系一般关系一般 比较复杂。但对于线性均匀介质，比较复杂。但对于线性均匀介质，比较复杂。但对于线性均匀介质，比较复杂。但对于线性均匀介质，P P P P与外加与外加与外加与外加 电场成正比。另一方面，空间不同点处分子电场成正比。另一方面，空间不同点处分子电场成正比。另一方面，空间不同点处分子电场成正比。另一方面，空间不同点处分子 或者原子
3、团构成不同，极化强度也不同，或者原子团构成不同，极化强度也不同，或者原子团构成不同，极化强度也不同，或者原子团构成不同，极化强度也不同，P P P P 还可能是空间的函数还可能是空间的函数还可能是空间的函数还可能是空间的函数(hnsh)(hnsh)(hnsh)(hnsh)。如果外加电。如果外加电。如果外加电。如果外加电磁场是时磁场是时磁场是时磁场是时 变的，极化强度变的，极化强度变的，极化强度变的，极化强度P P P P还可能是时间的函数还可能是时间的函数还可能是时间的函数还可能是时间的函数(hnsh)(hnsh)(hnsh)(hnsh)。第2页/共13页第三页，共13页。由于极化，分子或原子
4、的由于极化，分子或原子的正负电荷发生位移，体积正负电荷发生位移，体积元内一部分电荷因极化而元内一部分电荷因极化而迁移到的外部，同时迁移到的外部，同时(tngsh)(tngsh)外部也有电荷迁外部也有电荷迁移到体积元内部。因此体移到体积元内部。因此体积元内部有可能出现净余积元内部有可能出现净余的电荷。的电荷。三、极化电荷三、极化电荷三、极化电荷三、极化电荷第3页/共13页第四页，共13页。（2 2 2 2）不均匀介质或由多种不同结构）不均匀介质或由多种不同结构）不均匀介质或由多种不同结构）不均匀介质或由多种不同结构 物质混合物质混合物质混合物质混合(hnh)(hnh)(hnh)(hnh)而成的介
5、质，而成的介质，而成的介质，而成的介质，可出现可出现可出现可出现 极化体电荷。极化体电荷。极化体电荷。极化体电荷。（1 1）线性均匀介质中，极化）线性均匀介质中，极化(j hu)(j hu)迁出的迁出的 电荷与迁入的电荷相等，不出电荷与迁入的电荷相等，不出 现极化现极化(j hu)(j hu)体电荷分布。体电荷分布。（3 3）在两种不同均匀介质交界面上）在两种不同均匀介质交界面上 的一个很薄的层内，由于两种的一个很薄的层内，由于两种 物质物质(wzh)(wzh)的极化强度不同，的极化强度不同，存在极存在极 化面电荷分布。化面电荷分布。第4页/共13页第五页，共13页。对交界面上的一个薄对交界面
6、上的一个薄对交界面上的一个薄对交界面上的一个薄层，取如图所示扁圆层，取如图所示扁圆层，取如图所示扁圆层，取如图所示扁圆盒，考虑盒，考虑盒，考虑盒，考虑(kol)(kol)(kol)(kol)扁圆盒扁圆盒扁圆盒扁圆盒的厚的厚的厚的厚度很小，求得极化面度很小，求得极化面度很小，求得极化面度很小，求得极化面电荷密度为：电荷密度为：电荷密度为：电荷密度为：第5页/共13页第六页，共13页。无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电无论是自由电荷，还是极化电荷，它们都激发电 场，服从同样的场，服从同样的场，服从同样的场，
7、服从同样的CoulombCoulombCoulombCoulomb定律和定律和定律和定律和GaussGaussGaussGauss定律。介质定律。介质定律。介质定律。介质 的极化过程包括两个方面：一方面外加电场的作的极化过程包括两个方面：一方面外加电场的作的极化过程包括两个方面：一方面外加电场的作的极化过程包括两个方面：一方面外加电场的作 用使介质极化，产生极化电荷；另一方面，极化用使介质极化，产生极化电荷；另一方面，极化用使介质极化，产生极化电荷；另一方面，极化用使介质极化，产生极化电荷；另一方面，极化 电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平电荷
8、反过来激发电场，两者相互制约，并达到平电荷反过来激发电场，两者相互制约，并达到平 衡状态。因此衡状态。因此衡状态。因此衡状态。因此(ync)(ync)(ync)(ync)介质中的电场应该是外加电场和极介质中的电场应该是外加电场和极介质中的电场应该是外加电场和极介质中的电场应该是外加电场和极 化电荷产生的电场的叠加。应用化电荷产生的电场的叠加。应用化电荷产生的电场的叠加。应用化电荷产生的电场的叠加。应用GaussGaussGaussGauss定理得到：定理得到：定理得到：定理得到：自由电荷自由电荷(z yu din h)(z yu din h)和极化电荷共和极化电荷共同激发的结果同激发的结果四、
9、电位移矢量、介质四、电位移矢量、介质四、电位移矢量、介质四、电位移矢量、介质(jizh)(jizh)(jizh)(jizh)中的中的中的中的GaussGaussGaussGauss定理定理定理定理第6页/共13页第七页，共13页。由于束缚电荷密度是很难通过直接测量获得由于束缚电荷密度是很难通过直接测量获得由于束缚电荷密度是很难通过直接测量获得由于束缚电荷密度是很难通过直接测量获得(hud)(hud)(hud)(hud)，将束缚电荷体密度表达式代入上式，将束缚电荷体密度表达式代入上式，将束缚电荷体密度表达式代入上式，将束缚电荷体密度表达式代入上式，引入辅助的电位移矢量引入辅助的电位移矢量引入辅助
10、的电位移矢量引入辅助的电位移矢量 电场的电场的电场的电场的GaussGaussGaussGauss定律变为：定律变为：定律变为：定律变为：它表示任意闭合它表示任意闭合(b h)(b h)曲面电位移矢量曲面电位移矢量 D D 的的通量等于该曲面包含自由电荷的代数和通量等于该曲面包含自由电荷的代数和 第7页/共13页第八页，共13页。介质中的电场的最终介质中的电场的最终(zu zhn)(zu zhn)求解必须知道电场求解必须知道电场E E和电和电位移矢量位移矢量D D之间的关系（物质的本之间的关系（物质的本构关系）。构关系）。这种关系有两种途径可以获得：这种关系有两种途径可以获得：1)1)直接测量
11、出直接测量出P P 和和E E之间的关系之间的关系 2)2)用理论方法计算用理论方法计算P P 和和E E之间的之间的关系关系对于线性均匀各向同性介质，极对于线性均匀各向同性介质，极化强度化强度P P 和和电场强度电场强度E E 有简单的线性关系有简单的线性关系第8页/共13页第九页，共13页。介质有多种不同的分类方法，如：介质有多种不同的分类方法，如：介质有多种不同的分类方法，如：介质有多种不同的分类方法，如：均匀和非均匀介质均匀和非均匀介质均匀和非均匀介质均匀和非均匀介质 各向同性和各向异性介质各向同性和各向异性介质各向同性和各向异性介质各向同性和各向异性介质 时变时变时变时变(sh bi
12、n)(sh bin)(sh bin)(sh bin)和时不变介质和时不变介质和时不变介质和时不变介质 线性和非线性介质线性和非线性介质线性和非线性介质线性和非线性介质 确定性和随机介质确定性和随机介质确定性和随机介质确定性和随机介质最简单的线性均匀各向同性介质，分二种情况：最简单的线性均匀各向同性介质，分二种情况：最简单的线性均匀各向同性介质，分二种情况：最简单的线性均匀各向同性介质，分二种情况：线性均匀各向同性时不变介质；线性均匀各向同性时不变介质；线性均匀各向同性时不变介质；线性均匀各向同性时不变介质；线性均匀各向同性时变线性均匀各向同性时变线性均匀各向同性时变线性均匀各向同性时变(sh
13、bin)(sh bin)(sh bin)(sh bin)介质（色散介介质（色散介介质（色散介介质（色散介质）质）质）质）五、五、五、五、电介质的分类电介质的分类电介质的分类电介质的分类(fn li)(fn li)(fn li)(fn li)第9页/共13页第十页，共13页。驻极体：外场驻极体：外场(wichng)(wichng)消失后，消失后，仍保持极化状态的电介质体。仍保持极化状态的电介质体。解：解：在驻极体内：在驻极体内：驻极体在表面上：驻极体在表面上：求半径为求半径为a a，永久极化强度为，永久极化强度为 的球形驻极体中的极的球形驻极体中的极化电荷分布。已知：化电荷分布。已知：【例例例例
14、2.2.12.2.12.2.12.2.1】第10页/共13页第十一页，共13页。半径为半径为a的球形电介质体，其相对的球形电介质体，其相对(xingdu)介电常介电常数数若在球心处存在一点电荷若在球心处存在一点电荷Q，求极化电荷分布。，求极化电荷分布。解：由高斯解：由高斯(o s)(o s)定律，可以求得定律，可以求得在媒质在媒质(mizh)(mizh)内：内：体极化电荷分布体极化电荷分布:面极化电荷分布面极化电荷分布:在球心点电荷处：在球心点电荷处：【例例例例2.2.22.2.22.2.22.2.2】第11页/共13页第十二页，共13页。在线性均匀媒质中，已知电位移矢量在线性均匀媒质中，已知电位移矢量 的的z z分量为分量为 ，极化强度，极化强度(qingd)(qingd)求：介质中的电场强度求：介质中的电场强度(qingd)(qingd)和电位移矢量和电位移矢量 。解：由定义解：由定义(dngy)(dngy)，知：，知：【例例例例2.2.32.2.32.2.32.2.3】第12页/共13页第十三页，共13页。