多个界面地震波时距曲线精.ppt

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1、多个界面地震波时距曲线2022/11/291 1第1页，本讲稿共59页地层介质的结构模型地层介质的结构模型 l实际的地层存在着许多分界面，在地震勘实际的地层存在着许多分界面，在地震勘探中对客观存在杂的地层剖面，建立了多探中对客观存在杂的地层剖面，建立了多种地层介质结构模型，主要有种地层介质结构模型，主要有均匀介质均匀介质、层状介质层状介质以及以及连续介质连续介质等三种。等三种。2022/11/292第2页，本讲稿共59页l均匀介质均匀介质-认为反射界面认为反射界面R R以上的介质是均匀的，即层内介质的物理性以上的介质是均匀的，即层内介质的物理性质不变。如地震波速度是一个常数质不变。如地震波速度

2、是一个常数V V0 0，最简单的情况，反射界面最简单的情况，反射界面R R是是平面，可以是水平的或是倾斜面。平面，可以是水平的或是倾斜面。均匀介质平界面模型均匀介质平界面模型2022/11/293第3页，本讲稿共59页l层状介质层状介质-认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均认为地层剖面是层状结构，在每一层内速度是均匀的，但层与层之间的速度不相同，介质性质的突变。这些匀的，但层与层之间的速度不相同，介质性质的突变。这些分界面也可以是倾斜的。分界面也可以是倾斜的。水平层状介质模型水平层状介质模型2022/11/294第4页，本讲稿共59页l连续介质连续介质-所谓连续介质是认为在界面所谓连续介

3、质是认为在界面R R两侧介质两侧介质1 1与介质与介质2 2的速度不相的速度不相等，有突变。但界面等，有突变。但界面R R上部的覆盖层上部的覆盖层(即介质即介质1)1)的波速不是常数，而是的波速不是常数，而是连续变化的。最常见的是速度只是深度的函数连续变化的。最常见的是速度只是深度的函数V(z)V(z)。连续介质模型连续介质模型2022/11/295第5页，本讲稿共59页l不能用虚震源原理简单地推导出时距曲线方程。不能用虚震源原理简单地推导出时距曲线方程。l时距曲线是通过计算地震波传播的总时间时距曲线是通过计算地震波传播的总时间t t，以及相应的接收点离开激发点距离，以及相应的接收点离开激发点

4、距离x x。当。当计算一系列计算一系列(t,x)(t,x)值后，就可得到值后，就可得到R R2 2界面的界面的反射时距曲线。反射时距曲线。l传播方向必然满足透射定律传播方向必然满足透射定律 多个分界面情况下反射波的时距曲线特点多个分界面情况下反射波的时距曲线特点多个分界面情况下反射波的时距曲线特点多个分界面情况下反射波的时距曲线特点2022/11/296第6页，本讲稿共59页水平层状介质共炮点反射波时距曲线水平层状介质共炮点反射波时距曲线水平层状介质共炮点反射波时距曲线水平层状介质共炮点反射波时距曲线HorizontalLayerMediaConditionReflectionTimeHori

5、zontalLayerMediaConditionReflectionTimeDistanceEquationDistanceEquationl l1平均速度及时距曲线方程平均速度及时距曲线方程l l1 1）平均速度的导出平均速度的导出；l2）平均速度的特点；平均速度的特点；平均速度的特点；平均速度的特点；l l3 3）时距方程及特点；）时距方程及特点；）时距方程及特点；）时距方程及特点；l l4 4）存在的问题存在的问题存在的问题存在的问题l2.均方根速度及时距曲线方程均方根速度及时距曲线方程l1）均方根速度及时距曲线方程；均方根速度及时距曲线方程；l2）均方根速度的特点；均方根速度的特点；

6、均方根速度的特点；均方根速度的特点；l l3 3 3 3）时距曲线方程及特点）时距曲线方程及特点）时距曲线方程及特点）时距曲线方程及特点 2022/11/297第7页，本讲稿共59页水平层状介质共炮点反射波时距曲线水平层状介质共炮点反射波时距曲线HorizontalLayerMediaConditionReflectionTimeHorizontalLayerMediaConditionReflectionTimeDistanceEquationDistanceEquation 在在层层状状介介质质中中，反反射射波波射射线线(Ray)是是折折线线(Broken Ray)，所所以以建建立立其其方

7、方程程比比较较困困难难，为为研研究究问问题题简简单单，一一般般把把层层状状介介质质用用均均匀匀介介质质代代替替，这这时时我我们们认认为为波波是是以以平平均均速速度度传传播播，射射线线是是直直射射线线，这这时时导导出出的的方方程程就就认认为为是是水水平平层层状状介介质质条条下下的的时时距距曲曲线线方方程程，首首先先推推导导平平均均速速度度AverageVelocity。2022/11/298第8页，本讲稿共59页1 1平均速度及时距曲线方程平均速度及时距曲线方程平均速度及时距曲线方程平均速度及时距曲线方程 AverageVelocityandTimedistanceequationAverage

8、VelocityandTimedistanceequation l1平平均均速速度度的的导导出出 Average Velocity Deductionl由由层层状状介介质质，射射线线是是折折射射线线，按按折射线写出速度方程折射线写出速度方程:lV=S/Tl=2(S1+S2)/2(T1+T2)l=(S1+S2)/(T1+T2)l其中：其中：lS1=h1/cos1，S2=h2/cos22022/11/299第9页，本讲稿共59页V=(L1+L2)/(t1+t2)V=(L1+L2)/(t1+t2)t1=h1/cost1=h1/cos 11/V1,t2=h2/V1,t2=h2/coscos 22/V2

9、/V2,L1=h1/cos,L1=h1/cos1,L2=h2/1,L2=h2/coscos22 V=(h1/cosV=(h1/cos1+h2/1+h2/coscos2)2)/(/(h1/cosh1/cos1/V1+h2/1/V1+h2/coscos2/V2)2/V2)2022/11/2910第10页，本讲稿共59页开始简化：开始简化：l把射线看成直射线把射线看成直射线即即1=2，也就是把这种水，也就是把这种水平层状介质看成是单层均匀介质平层状介质看成是单层均匀介质(替代层替代层)，把，把模型看成是一个厚度模型看成是一个厚度H=h1+h2的均匀介质的均匀介质(EvenMedia)，这时波的射线是

10、直射线，这时，这时波的射线是直射线，这时的的波速就是波速就是平均速度平均速度(Averagevelocity)。2022/11/2911第11页，本讲稿共59页l平均速度表达式平均速度表达式:lVa=(h1+h2)/(h1/V1)+(h2/V2)=H/Tl推广到推广到n层：层：lVa=hi/(hi/Vi)=hi/til从从图图中中可可知知，波波沿沿射射线线传传播播，但但这这时时的的波波速速既既不不是是V1，也也不不是是V2，而而是是以以一一种种平平均均速速度度Va传传播播，加加权权平平均均WeightAverage；2022/11/2912第12页，本讲稿共59页平均速度平均速度(Averag

11、eVelocity)定义定义：l波垂直穿过地层的总厚度与波垂直穿过地层的总厚度与总的传播时间之比。总的传播时间之比。l 2022/11/2913第13页，本讲稿共59页2平均速度的特点平均速度的特点averageVelocityCharacter (1)平均速度与平均速度与X无关；无关；l(2)平平均均速速度度不不是是简简单单的的算算术术平平均均，而而是是加加权平均；权平均；l(3)当当X=0时时，法法线线入入射射，1=2=0,所所以以cos=1，所所以以Va=V,平平均均速速度度在在X=0处处是是正正确的确的.2022/11/2914第14页，本讲稿共59页3时距方程及特点时距方程及特点T-

12、XEquationandCharacterl有有了了平平均均速速度度后后，也也就就是是把把多多层层介介质质单单层层均均匀匀介介质质，因因此此，反反射射波波时时距距曲曲线线方方程程具具有有与与均均匀匀介介质质一一样样的的形形式式；只只是是方方程程中中VVa代代替替，hH代替。代替。l水平多层水平多层Horizontal/levelLayers：lt=(X2+4.H2)1/2/V,t2=t02+X2/V2,t0=2.H/Vl多层斜界面多层斜界面：DipLayers:lt=(X2+4.H.X.sin+4.H2)1/2/V2022/11/2915第15页，本讲稿共59页时距曲线特点时距曲线特点l1。双

13、曲线。双曲线；lt2=t02+X2/V2l2。深层反射界面的时深层反射界面的时距曲线比浅层反射界距曲线比浅层反射界面的时距曲线要缓。面的时距曲线要缓。l（深层的平均速度比浅层的深层的平均速度比浅层的平均速度大，相应的视速度平均速度大，相应的视速度也是深层大于浅层）也是深层大于浅层）2022/11/2916第16页，本讲稿共59页4存在的问题存在的问题：ExistProblems/questionsl平平均均速速度度没没有有考考虑虑在在层层状状介介质质中中波波实实际际上上是是按按斯斯奈奈尔尔定定律律按按折折射射线线传传播播的的事事实实，即即没没有有考考虑虑折折射射效效应应，若若要要考考虑虑折折射

14、射效效应应时时就就要要用用到到均均方方根根速速度度，故故引引进进了了均均方方根根速速度度(EvensquareRootvelocity)概概念念2022/11/2917第17页，本讲稿共59页2.均方根速度及时距曲线方程均方根速度及时距曲线方程EvenSquareRootVelocityandT-XCurveEquationEvenSquareRootVelocityandT-XCurveEquationl1均均方方根根速速度度及及时时距距曲曲线线方方程程 Even Square Root Velocity and T-X Curve Equation.l l2均均方方根根速速度度的的特特点点

15、(Even Square RootvelocityCharacter；l l3时时距距曲曲线线方方程程特特点点(T-XCurveEquationandCharacter2022/11/2918第18页，本讲稿共59页(1)(1)建立波沿折射线传播时间参数方程建立波沿折射线传播时间参数方程SetUpTimeParameterEquationl2022/11/2919第19页，本讲稿共59页波沿折射线的时间方程波沿折射线的时间方程l两层两层：lt=2.(S1/V1+S2/V2)l=2(h1/cos1/V1+h2/cos2/V2)l多层：多层：lt=2.(hk/(Vk.cosk)-(1)2022/1

16、1/2920第20页，本讲稿共59页化简化简：lA求求coskl由由sin1/V1=sin2/V2=.sink/Vk=Pl所以所以sink=Vk.Pl将将lcosk=(1-sin2k)1/2=(1-Vk2P2)1/2代入代入(1)式式l得：得：lt=2.hk/(Vk.(1-Vk2P2)1/2-(2)2022/11/2921第21页，本讲稿共59页lB.化简化简(2)式式l对对(1-Vk2P2)1/2幂级数展开，略去高次项幂级数展开，略去高次项l由二项式展开公式由二项式展开公式:lF(x)=f(0)+f(0)x+f”(0)x2/2!+.l(1-Vk2P2)-1/2l=1+(Vk2P2)/2+1*

17、(Vk2P2)2/(*4)+l=1+(Vk2P2)/2l(1-Vk2P2)1/2=1-(Vk2P2)/22022/11/2922第22页，本讲稿共59页lB.化简化简(2)式式lt=2.hk/(Vk.(1-Vk2P2)1/2l=2*hk/Vk*(1+Vk2P2/2)l=2hk/Vk+hk*(Vk2P2)/Vkltk=hk/Vk*coskl消去消去hlT=2*hk/Vk+2hk/Vk*(Vk2P2/2)l=t0+2tk*Vk*cosk/Vk*(Vk2P2/2)2022/11/2923第23页，本讲稿共59页lB.化简化简(2)式式l代入代入cosk=(1-Vk2P2)1/2=1-(Vk2P2)/

18、2lt=t0+tk.Vk2.P2-(tk*Vk4P4/2)l略去高次项略去高次项lt=t0+tk.Vk2.P2-(3)l这是一个含有参数这是一个含有参数P的方程，其中的方程，其中P是未知数，要解是未知数，要解该方程，必须再建立另一个带参数该方程，必须再建立另一个带参数P的方程，联立两的方程，联立两方程才可消去方程才可消去P，求得解，求得解，再建立再建立X的方程的方程2022/11/2924第24页，本讲稿共59页(2)建立建立X的方程的方程SetupDistance(X)EquationlX=2.(X1+X2+)=2.(hi.tg1+h2.tg2+)l=2.hk.tgk=2.(hk.sink/

19、cosk)l=2.(hk.Vk.p/(1-Vk2P2)1/2-(4)2022/11/2925第25页，本讲稿共59页lA化简化简(4)方程方程(SimplifyEquation)l1/(1-Vk2P2)=(1+Vk2P2/2)lX=2.hk.Vk.P(1+Vk2P2/2)l=2.hk.Vk.P+hkVk3P3l=2.hk.Vk.P-(5)lhk=tkVkcosklCosk=(1-Vk2P2)1/2=1-(Vk2P2)/22022/11/2926第26页，本讲稿共59页l(3)联立联立(3)与与(5)lt=t0+tk.Vk2.P2lX=2.hk.Vk.P-(6)l解解方方程程组组，两两边边平平方

20、方方方程程组组，略略去去高高次次项项，消去参数消去参数P、hk.l用到：用到：t0/2=tk,得得(7)式式lt2=t02+X2/(tk.V2k)/tk)-(7)l令令V2=tk.V2k)/tk2022/11/2927第27页，本讲稿共59页均方根速度均方根速度(EvenSquareRootVelocity)lt2=t02+X2/(tk.V2k)/tk)-(7)l令：令：V=(tk.V2k)/tk)1/2均方根速度均方根速度lt2=t02+X2/V2时距曲线方程时距曲线方程l均均方方根根速速度度定定义义(EvenSquareRootVelocity)：把把层层状状介介质质的的波波的的高高次次曲

21、曲线线看看成成是是二二次次曲曲线线，此此时时波波所所具具有有的速度叫均方根速度的速度叫均方根速度(EvenSquareVelocity)2022/11/2928第28页，本讲稿共59页2均方根速度的特点均方根速度的特点(EvenSquareRootvelocityCharacter)l(1)与与X无关；一般均方根速度大于平均速度；无关；一般均方根速度大于平均速度；l(2)当当入入射射角角很很小小时时，均均方方根根速速度度较较准准确确，随随X增大均方根速度精度降低增大均方根速度精度降低l(3)平均速度与均方根速度比较平均速度与均方根速度比较l在在X=0处，平均速度比均方根速度的精度高；处，平均速

22、度比均方根速度的精度高；l在在X较小时，均方根速度比平均速度精度高。较小时，均方根速度比平均速度精度高。2022/11/2929第29页，本讲稿共59页平均速度与均方根速度比较平均速度与均方根速度比较2022/11/2930第30页，本讲稿共59页3时距曲线方程及特点时距曲线方程及特点(T-XCurveEquationandCharacter)l时距曲线方程：时距曲线方程：l当当用用波波速速为为均均方方根根速速度度，总总厚厚度度为为各各层层的的厚厚度度之之和和，以以均均匀匀介介质质替替代代了了实实际际水水平层状介质后，平层状介质后，时距曲线方程时距曲线方程可写成可写成lt=(X2+4.H2)1

23、/2/V2022/11/2931第31页，本讲稿共59页时距曲线特点时距曲线特点Character：l(1)共共炮炮点点时时距距曲曲线线仍仍是是以以炮炮点点(t轴轴)为为对对称称 轴轴 的的 双双 曲曲 线线hyperbola；l随着埋深随着埋深H的增加的增加(均均方根速度也增大方根速度也增大)，则，则V*也增大，所以，曲也增大，所以，曲线变得平缓。线变得平缓。2022/11/2932第32页，本讲稿共59页五、五、连续介质反射波时距曲线连续介质反射波时距曲线ContinueMediaReflectionT-XCurvel假假设设地地下下有有一一个个水水平平界界面面R，界界面面以以上上的的地地

24、层层介介质质是是连连续续介介质质，波波速速V(Z)，O震震源源，S接接收收点点，界界面面上上A点点为为反反射射点点，反反射射波波到达界面到达界面A的旅行时的旅行时tA及横坐标及横坐标XA的的2倍，倍，l即：即：X=2.XAlt=2.tA2022/11/2933第33页，本讲稿共59页2022/11/2934第34页，本讲稿共59页l由第一章公式可确定由第一章公式可确定XA，tAlX=2.P.V(z)/(1-P2.V(z)2)1/2.dzlt=2.1/(V(z).(1-P2.V(z)2)1/2).dzl这这就就是是水水平平界界面面连连续续介介质质反反射射波波时时距距曲曲线线方方程程，它它是是以以

25、射射线线参参数数P为为参参数数的的参参数数方程组方程组-圆方程圆方程2022/11/2935第35页，本讲稿共59页2022/11/2936第36页，本讲稿共59页多次反射波时距曲线多次反射波时距曲线Passage 2 Multi Reflection T-X Curve l一。一。产生多次波的地质条件及多次波的产生多次波的地质条件及多次波的类型类型l1产生多次波的地质条件；产生多次波的地质条件；l2。多次波类型l二二时距曲线及其特点时距曲线及其特点l1 1。全程多次波的时距方程。全程多次波的时距方程l2时距曲线的特点时距曲线的特点2022/11/2937第37页，本讲稿共59页一一 产生多次

26、波的地质条件及多次波的类型产生多次波的地质条件及多次波的类型FormationMultiReflectionConditionandMultiFormationMultiReflectionConditionandMultiReflectionTypeReflectionTypel1产生多次波的地质条件产生多次波的地质条件(GeologyCondition)l波波向向下下传传播播时时，遇遇到到波波阻阻抗抗界界面面反反射射到到地地表表(如如自自由由面面，海海面面)-因因为为，他他们们是是良良好好的的反反射射界界面面该该波波又又向向下下传传播播遇遇到到强强反反射射界界面面又又向向上传播上传播又向下

27、，形成多次波又向下，形成多次波(多次反射波多次反射波)。l产产生生条条件件(Condition)：强强反反射射界界面面，如如低低速速带带底底界面、不整合面、火成岩界面、海水面、海底面界面、不整合面、火成岩界面、海水面、海底面.2022/11/2938第38页，本讲稿共59页2。多次波类型。多次波类型(Type)：l全全程程多多次次波波：在在某某一一深深度度界界面面发发生生反反射射的的波波经经过过地地面面反反射射后后，向向下下在在同同一一界界面面上又发生反射，并来回多次上又发生反射，并来回多次。l非全程多次波非全程多次波：(层间多次波层间多次波)，如声波，如声波的回响共鸣；的回响共鸣；2022/

28、11/2939第39页，本讲稿共59页多次波类型多次波类型2022/11/2940第40页，本讲稿共59页二二全程多次波的时距曲线及其特点全程多次波的时距曲线及其特点MultireflectionT-XCurveandcharacterl(以二次波为例以二次波为例)l模模型型：倾倾斜斜平平界界面面R，倾倾角角，上上倾倾放放炮炮，下下倾倾接接收收，界界面面产产生生二二次次波波，波波速速V，界界面法线深度面法线深度h。l1 1。时距方程。时距方程(T-X equation(T-X equation)l设设想想把把R界界面面上上的的二二次次波波变变成成某某个个假假想想界界面面R上上的的一一次次波波，

29、此此时时，很很容容易易写写出出界界面面的时距方程。的时距方程。2022/11/2941第41页，本讲稿共59页2022/11/2942第42页，本讲稿共59页l做做法法：把把R界界面面向向下下翻翻转转180度度，得得R界界面面，这这时时B与与B以以R为为对对称称，这这时时R上上二二次次波波路路径径OABCS可可变变成成了了R界界面面上上的的一一次次波波路路径径OABCS，R界界面面的的虚虚震震源源O1*，R界界面面的的法法线线深深度度h h，R与与R对对称称，R界界面面相相当当于于地地面面绕绕界界面面R以以AC为为对对称称轴轴旋旋转转180度度所所形形成成的的，R界界面面上上视视倾倾角角=2.

30、，所所以以它它的的时时距距方方程程相相当当于于界界面面上上倾倾方方向向与与X正正向向相相反反的的情况情况。2022/11/2943第43页，本讲稿共59页lR界界面面的的一一次次波波方方程程（等等于于R界界面面二二次次波波方方程）程）lt=(X2+4.h.X.sin+4.h2)1/2/Vl式中式中 ，h=OO.sin=OO.sin2,lOO=h/sin，l所以将：所以将：=2.lh=h.sin2/sin代入上式代入上式lt=(X2+4.h.X.sin22/sinl+4.h2sin22/sin2)1/2/Vlt2V2=lX2+4.h.X.sin22/sin+4.h2sin22/sin22022/

31、11/2944第44页，本讲稿共59页l推广到推广到n次全程多次波时距曲线方程：次全程多次波时距曲线方程：lt=(X2+4.h.X.sin2n/sinl+4.h2sin2n/sin2)1/2/Vl即即倾倾角角为为的的倾倾斜斜界界面面R上上的的二二次次波波变变成成了了相相当当于于视视倾倾角角为为2界界面面法法线线深深度度为为h的假想界面的假想界面R上的一次反射波。上的一次反射波。2022/11/2945第45页，本讲稿共59页2时距曲线的特点时距曲线的特点(T-XCurveCharacterl(1)仍仍为为双双曲曲线线(Hyperbola)，且且极极小小点点仍仍位位于于界界 面面 上上 倾倾(U

32、p)方方 向向，但但 偏偏 移移 距距(MigrationDistance)比一次波比一次波偏移距大偏移距大，lX二次波二次波=4.X一次波一次波；l(2)多次波多次波t0与一次波与一次波t0时间近似成倍数关系；时间近似成倍数关系；lx=0时时,t01=2.h/V=2.h.sin2/(V.sin)l=t0.sin2/sinl=t0.2.sincos/sin=t0.2.cosl当当很小时，很小时，cos1，所以，所以，t0=2.t02022/11/2946第46页，本讲稿共59页l(3)假假想想界界面面的的视视倾倾角角与与R界界面面的的视视倾倾角角成倍数关系；成倍数关系；=2.l以上两点是识别多

33、次波的标志。以上两点是识别多次波的标志。l(4)多多次次波波的的产产生生与与地地下下岩岩性性无无关关(是是干干扰扰波波)。l(5)极小点位于界面的上倾方向。极小点位于界面的上倾方向。2022/11/2947第47页，本讲稿共59页第三节第三节绕射波时距曲线绕射波时距曲线Passage3TimedistanceCurvel一时距方程及特点一时距方程及特点TimedistanceEquationandCharacterl二二产生绕射波的地质条件产生绕射波的地质条件GeologyCondition2022/11/2948第48页，本讲稿共59页一、产生绕射波的地质条件一、产生绕射波的地质条件Geol

34、ogyConditionl地地质质条条件件：岩岩性性突突变变点点，断断点点，地地层层尖尖灭点，不整合面上起伏点。灭点，不整合面上起伏点。l地震波在地下岩层中传播，当遇到岩性地震波在地下岩层中传播，当遇到岩性突变点，如断层的断棱，地层尖灭点，突变点，如断层的断棱，地层尖灭点，不整合面上起伏点等，这些点会成为新不整合面上起伏点等，这些点会成为新震源，而产生一种新的球面波，这种波震源，而产生一种新的球面波，这种波在地震勘探中称为绕射波在地震勘探中称为绕射波。最常见的是最常见的是断棱和不整合面上起伏点的绕射波，我断棱和不整合面上起伏点的绕射波，我们以断棱绕射波为例来讨论它的时距曲们以断棱绕射波为例来讨

35、论它的时距曲线线。2022/11/2949第49页，本讲稿共59页2022/11/2950第50页，本讲稿共59页二、时距方程及特点二、时距方程及特点TimedistanceEquationandCharacterTimedistanceEquationandCharacterl1时距方程时距方程l地地质质模模型型：直直立立断断层层，断断点点D，深深为为h，D在在地地表表投投影影点为点为M，O1M=d,O1S=XlTd=(OD+DS)/Vl=(h2+d2)1/2l+(X-d)2+h2)1/2/Vl时时 距距 方方 程程(Time DistanceEquation)2022/11/2951第51

36、页，本讲稿共59页2时距曲线时距曲线特点特点Characterl(1)双曲线双曲线hyperbola;l(2)极小点在极小点在绕射点的正上方绕射点的正上方;l(3)在在测测线线不不同同位位置置激激发发时时，所所得得绕绕射射波波时时距距曲曲线线互互相相平平行行.即即当当炮炮点点位位置置沿沿测测线线移移动动时时，只只改改变变d值值，而绕射波曲线的形状和极小点位置不变。而绕射波曲线的形状和极小点位置不变。l因因为为路路径径增增加加了了d，h不不变变，所所以以在在传传播播时时间间中中增增加加了了一一个个常常量量，所所以以极极小小点点与与断断点点位位置置有有对对应应关关系系，可可据据绕绕射射波波极极小小

37、点点来来确确定定断断点点。这这是是绕绕射射波波在地震资料解释中的一个在地震资料解释中的一个重要作用重要作用。2022/11/2952第52页，本讲稿共59页2022/11/2953第53页，本讲稿共59页l(4)当当X=2.d时时，反反射射波波，绕绕射射波波曲曲线线相相切切，即即具具有有相相同同的的斜斜率率。可可用用求求两两条条曲曲线线在在S点点斜率的方法证明，斜率的方法证明，l(5)绕射波时距曲线比绕射波时距曲线比l具有相同具有相同t0时间的反时间的反l射波射波曲线弯曲曲线弯曲。lV*=V/sinl因为因为12,l所以所以V1*V2*2022/11/2954第54页，本讲稿共59页l绕射波时

38、距曲线的特点小结：绕射波时距曲线的特点小结：1)1)在绕射点上产生的绕射波时距曲线，与在在绕射点上产生的绕射波时距曲线，与在RR上激发深上激发深度为度为h/2h/2的水平界面上形成的反射波时距曲线相比，其的水平界面上形成的反射波时距曲线相比，其形状一样，同为双曲线。形状一样，同为双曲线。2)2)绕射波时距曲线的极小点要绕射点绕射波时距曲线的极小点要绕射点R R的正上方，而水平的正上方，而水平界面反射波时距曲线的极小点在激发点界面反射波时距曲线的极小点在激发点O O的正上方，极的正上方，极小点的坐标为：小点的坐标为：2022/11/2955第55页，本讲稿共59页l绕射波时距曲线的特点小结：绕射

39、波时距曲线的特点小结：3)3)绕射波时距曲线与反射波时距曲线相切。绕射波时距曲线与反射波时距曲线相切。射线射线RMRM既是反射线又是绕射线，所以在既是反射线又是绕射线，所以在M M点点上两者时间相等，视速度相同，斜率一致，上两者时间相等，视速度相同，斜率一致，绕射波时间总是大于反射波时间。绕射波时间总是大于反射波时间。4)4)由于绕射波的时距曲线比由于绕射波的时距曲线比t t0 0值的反射波时值的反射波时距曲线弯曲大，当用一次反射波的时差进距曲线弯曲大，当用一次反射波的时差进行校正时，由于校正量不足，所以校正后行校正时，由于校正量不足，所以校正后的绕射波时距曲线形状仍然是曲线。的绕射波时距曲线

40、形状仍然是曲线。2022/11/2956第56页，本讲稿共59页2022/11/2957第57页，本讲稿共59页断面波断面波断面波断面波l与倾斜界面的反射波时距曲线类似，但有与倾斜界面的反射波时距曲线类似，但有差别：倾角大，反射系数不稳定，会出现差别：倾角大，反射系数不稳定，会出现反相位现象。反相位现象。l断面反射波具有忽强忽弱、时隐时现波形变化和断面反射波具有忽强忽弱、时隐时现波形变化和断续出现断续出现等特征。等特征。2022/11/2958第58页，本讲稿共59页l回转波指在凹曲界面上的反射波。回转波指在凹曲界面上的反射波。l当曲面圆弧半径小于界面的埋深时，才能形成回转波；相等时集中于当曲面圆弧半径小于界面的埋深时，才能形成回转波；相等时集中于一点；一点；大于时，只能形成正常的反射波。大于时，只能形成正常的反射波。2022/11/2959第59页，本讲稿共59页