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1、热力学的基本规律 如何描述平衡态气体：V体积几何参量P压强力学参量M质量化学参量E，m电磁参数电磁参量T（P，V，M，E）关系物态方程1.3 温度 温度：物体接触热平衡具有相同的冷热程度温度 T气体温度计温标三相点的温度为273.16K1.4 物态方程温度与其它参量的关系热力学实验测定广延量：与质量有关 V，M，强度量：与质量无关 P，T状态参量偏微分形式 1.5 功A 态 B 态 过程 功 过程函数电介质与磁介质的功电介质与磁介质的功有两部分组成第一部分是激发电场的功，即在电介质中产生电荷运动的功第二部分是使介质极化的功，即拉开介质分子中的电荷，并作择优取向的功1.6 热力学第一定律焦耳实验
2、（1840年）绝热过程机械功或电磁功 利用外界的功Ws定义一个态函数-内能UUB-UA=Ws 系统不是绝热过程时内能与功之差为热量Q热容量与焓1.7 理想气体物态方程PV=nRT 内能焦耳自由膨胀（1845年）(T/V)U=?绝热过程时的性质 卡诺循环（1824年）焦耳定律：理想气体的内能只是温度的函数。理想气体的绝热过程理想气体的卡诺循环34 等温压缩，41 绝热压缩，效率只与两个热源的温度有关效率永远小于 1.逆向循环可以成为致冷机1.8 热力学第二定律1824年卡诺定理 所有工作于同温热源和同温冷源间的热机以可逆机的效为最大1850年克劳修斯表述 不可能把热量从低温物体传到高温物体而不引
3、起其它变化1851年开尔文表述 不可能从单一热源吸热使之变成有用功而不引起其它变化1.9 卡诺定理所有工作于两个一定温度之间的热机，以可逆机的效率为最高A为可逆机，B是任意机证明用反证法，卡诺定理不成立，必违反热力学第二定律1.10 热力学温标热力学温标的特点T 称为绝对温度1848 年由开尔文所创立不依赖于任何具体物质建立绝对零度的概念理想气体温标与热力学温标在水的三相点具有相同的温度1.11 克劳修斯不等式1.12 熵1.13 理想气体的熵1.14 熵增加原理熵增加原理的意义孤立系的熵永不减少熵恒增定律不可逆过程是沿着熵增大方向进行可逆过程是沿着等熵线进行熵增的实质熵增实际上是 不可用能量
4、的度量能量是守恒的其数值不变能量品质降低退化的能量有序能 无序能1.15 熵增的计算热量Q从高温热源T1传到低温热源T2 求熵变？热传导，不可逆过程高温传Q到中间系统（T1），可逆低温接受Q 从另一系统（T2），可逆例：将质量相同，温度分别为T1与T2的两杯水等压下绝热地混合，求熵变？例：理想气体（T，VA）绝热膨胀到VB，求熵变？熵变的讨论熵是态函数，SAB的值只与两个状态有关，与路径无关不同路径时环境的熵变将产生不同的数值，与具体的过程有关。可逆过程的特征：系统的熵变与环境的熵变之和保持不变计算系统在可逆过程中的熵变要选择相应条件下的不变状态参量，若为等温要选用温度可调的热源来保持其可逆性
5、同上题，但接触两个热源，先与50C热源再与100C热源接触，求熵变1.16 自由能和吉布斯函数在等温等压条件下可能变化的方向系统的约束 变化方向 平衡条件绝热系统 Q=0 S0 SSmax孤立系 S0 SSmax 闭系T=0,V=0,F0 FFmin T=0,F WT=0,P=0,G0 GGmin 热力学教材：热力学统计物理 （第三版）汪志诚授课教师：黄 畇授课时间：四周参考书国内：热力学与统计物理学（马本堃）热力学与统计物理学（龚昌德）国外：Heat and Thermodynamics(M.W.Zemansky)Tepmo ()此课件下载可自行编辑修改，仅供参考！此课件下载可自行编辑修改，仅供参考！感谢您的支持，我们努力做得更好！谢谢感谢您的支持，我们努力做得更好！谢谢