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1、习习 题题7-17-1，7-27-21其次章-17.2 7.2 速度环量与旋涡强度速度环量与旋涡强度速度环量速度环量 -沿封闭曲线的切向速度积分1 1速度环量速度环量正方向：逆时针，沿正方向行进时，曲线所围区域总是在左手边。Ldsv v2其次章-1例例 设速度分布为 u=-6y，v=8x，求绕圆 x2+y2=1 的速度环量。在圆 x2+y2=1上,其速度环量为解解3其次章-12 2旋涡强度旋涡强度涡量涡量-速度场的旋度 面积面积A A上的涡通量上的涡通量-涡量在涡量在 A A 上法向重量的积分上法向重量的积分 也称为旋涡强度旋涡强度(或涡强涡强)n-面积 A 上的法向单位矢量。4其次章-1当面
2、积 A 在 xoy 平面上，nx=0，ny=0，nz=1 所以旋涡强度类似于体积流量，它表示通过指定面积旋涡量，这就是它被称为涡通量的缘由。5其次章-1例例 设速度分布为 u=-6y，v=8x，求 x2+y2=1所 围圆面积上的旋涡强度。在面积 A上旋涡强度解解 旋转角速度与上个例题中速度环量相等。6其次章-13 3斯托克斯斯托克斯(Stokes)定理定理依据数学定理:假如 A 是封闭曲线 L 所围的单连通区域，则令 P=u，Q=v，R=w，LA7其次章-1AL n 封闭曲线 L 上的速度环量与 L 所围单连通区域 A 上的旋涡强度之间具有等量关系。斯托克斯定理中的 A 可以是空间曲面 面积，
3、而不确定要求是平面面积。无旋流淌无旋流淌-沿流场中随意封闭曲线沿流场中随意封闭曲线 的速度环量均为零的速度环量均为零8其次章-1例例 测出龙卷风旋转角速度为 =2.5 rad/s，风区最大 风速为 vmax=50 m/s。求出整个龙卷风区域的风速 分布。I 是龙卷风的旋涡强度。解解 龙卷风可以被看成是一股垂直于地面的旋转流体，龙卷风可以被看成是一股垂直于地面的旋转流体，它的中心部分它的中心部分(涡核区涡核区)以等角速度绕自身轴旋转，以等角速度绕自身轴旋转，并带动四周流体绕其转动，其流淌是无旋的。并带动四周流体绕其转动，其流淌是无旋的。在涡核区内 r R，流体速度分布为9其次章-1由两个区域的速
4、度表达式可以看出，最大速度发生在涡核区的外缘，即 r=R 处。由涡核区速度表达式得龙卷风的旋涡强度等于沿 r=R 圆周的速度环量涡核外速度为龙卷风区域的风速分布10其次章-17.3 7.3 旋涡运动的基本概念旋涡运动的基本概念1 1涡线与涡管涡线与涡管涡线涡线 -到处与涡矢量到处与涡矢量 相切的空间曲线。相切的空间曲线。涡线也可以被看成是流体质点的瞬时转动轴。由于流线方程 2 1 3 4涡线方程涡线不相交，并且具有瞬时性。11其次章-1涡管涡管-由涡线组成的管状曲面。涡管强度涡管强度 -涡管横截面积上的涡通量。涡管的例子：涡管的例子：龙卷风涡核部分像柱形的刚体一样高速旋转，其流体质点都具有很大
5、的旋转角速度；涡核区以外的流体在涡核区流体的带动下作圆周运动，但其质点的旋转角速度却为零。龙卷风涡核区的外边界可以被近似地看成是一个涡管。类似地，江水、河水中的旋涡也可以被近似地当作涡管处理。12其次章-1海姆霍茨定理 任一瞬间沿涡线方向涡管强度不变。证明证明 在涡管管壁 A0 上有 n0n1n2A0A2A113其次章-1推论推论 在流场中涡管不能中断。涡管只可能以下列三种形式出现：一端或者两端延长到无穷远；自身形成封闭环；端部中止于物面或者其它边界。例例 抽烟者吐出的烟圈是封闭的涡环；抽烟者吐出的烟圈是封闭的涡环；龙卷风一端始于水面，另一端升入云层；龙卷风一端始于水面，另一端升入云层；河水中
6、的旋涡一端始于水底河床，另一端最终水面。河水中的旋涡一端始于水底河床，另一端最终水面。14其次章-12 2开尔文（开尔文（Kelvin）定理）定理 在探讨无旋流淌时，很自然要提出的问题是：在什么条件下流淌才有可能是无旋的在什么条件下流淌才有可能是无旋的在什么条件下流淌才有可能是无旋的在什么条件下流淌才有可能是无旋的？开尔文定理指出了旋涡生成的缘由，因而能够帮助我们对上述问题做出回答。15其次章-1定义定义 假如质量力矢量可以表示为某函数的梯度，即，假如质量力矢量可以表示为某函数的梯度，即，例例 重力场是最常见的有势力场，-力势函数力势函数则该质量力场为有势质量力场有势质量力场。例例 科里奥利力
7、是非有势质量力。16其次章-1定义定义 假如流体密度只是当地压强的单值函数，即假如流体密度只是当地压强的单值函数，即-压强函数压强函数 该流体为正压流体正压流体。此时，可以定义一空间函数或17其次章-1又可以表示为正压条件18其次章-1定义定义 假如流体密度只是当地压强的单值函数，即假如流体密度只是当地压强的单值函数，即-压强函数压强函数 该流体为正压流体正压流体。此时，可以定义一空间函数或者 19其次章-1例例 等熵流淌的均质气体等熵流淌的均质气体 是是 正压流体正压流体,例例 密度是常数的均质不行压缩流体密度是常数的均质不行压缩流体 是是 正压流体正压流体,例例 大气层中的空气大气层中的空
8、气 不是不是 正压流体，因为在大气层中正压流体，因为在大气层中 空气的密度不仅随压强变更，还与温度、湿度有关。空气的密度不仅随压强变更，还与温度、湿度有关。例例 考虑到温度、盐含量对密度的影响，海水 不是不是 正 压流体。20其次章-1为了证明开尔文定理，首先推导一个运动学公式。考察一条封闭的流体线 L，沿该封闭线速度环量为 流体线由流体质点构成，当流体质点发生运动，流体线的位置、形态和长度都会产生变更。为了研究沿流体线的速度环量随时间的变更，先探讨沿流体线上一个微段的速度积分对时间的变更率。21其次章-1由矢量相加的运算法则得到 t 时刻：dst+t 时刻：ds设 0 点速度矢量为 v v，
9、0 点速度矢量为v v，沿 ds 的切向速度积分是沿 ds 的切向速度积分是22其次章-1d 对时间的变更率为 沿整条曲线 L 的速度环量 对时间的变更率为 沿封闭流体线速度环量对时间的变更率等于加速度环量。=023其次章-1 志向、正压流体在有势质量力作用下，沿随意封闭流体线的速度环量不随时间变更。证明证明 志向流体的运动方程为志向流体的运动方程为对于正压流体：对于有势质量力：定理得证开尔文开尔文(汤姆森汤姆森)定理定理24其次章-1 由斯托克斯定理，沿封闭流体线的速度环量等于流体线所围曲面面积上的旋涡强度。既然速度环量不随时间变更，旋涡强度也不会随时间变更。假如在某一时刻流淌无旋，则随意流
10、风光上的旋涡强度都等于零，在推论条件下，旋涡强度不随时间变更，因此在此前和此后的全部时刻旋涡强度也必定为零，所以流淌也是无旋的。推论推论 志向、正压流体在有势质量力的作用下，只要在某一时刻流淌无旋，在此前和此后的全部时刻流淌也必定无旋。假如流淌是由静止状态启动的，它将始终无旋。25其次章-1开尔文爵士(Lord Kelvin,1824-1907)1824年生于爱尔兰的贝尔法斯特，原名威廉.汤姆森(WilliamThomson)，1845年毕业于剑桥大学，1846年起任格拉斯哥大学物理学教授，因在装设大西洋海底电缆中的突出贡献，1892年被封为开尔文爵士。开尔文在热学、电磁学、流体力学、光学、地
11、球物理、数学、工程应用等方面都做出过杰出贡献，一生发表论文600余篇，取得发明专利70余种，其中在热学和电磁学等方面取得的成就尤为出色，热力学温度(K)使用了他的名字命名。26其次章-1 流体具有粘性，流体是非正压的和非有势质量力的作用是产生旋涡运动的缘由。流体粘性生成旋涡的例子流体粘性生成旋涡的例子 当流体流经物面时形成边界层，边界层是很薄的旋涡层。速度的间断面会产生旋涡。3 3旋涡运动的生成旋涡运动的生成 27其次章-1 流体非正压生成旋涡的例子流体非正压生成旋涡的例子 大气层中的空气及海洋中的海水都是非正压流体。海陆风、季风、赤道地区的贸易风是大气层中空 气非正压所产生的旋涡运动；海洋环
12、流是海水非正压所产生的旋涡运动。28其次章-129其次章-130其次章-1 非有势质量力生成旋涡的例子非有势质量力生成旋涡的例子 拔掉澡盆的塞子会出现逆时针方向旋转的涡；北半球逆时针方向旋转的台风和龙卷风；地球自转的科氏力会在大气层中生成气旋。31其次章-132其次章-1 在大量流体力学问题中，流体可以被当成是不行压 缩的或者是等熵的，也就是正压的；除了大气层和海洋中的大尺度流淌外，大多数情 况下只须要考虑重力而不必考虑地球自转的科氏 力的作用，所以质量力是有势的；再假如流体的粘性影响又能够被忽视，那么就可 以认为开尔文定理成立的三个条件得到了满足。所以说，开尔文定理的适用范围是很大的。无旋流淌理论可以被用于分析相当广泛的一类流淌问题。开尔文定理为无旋流淌理论的应用供应了依据。33其次章-1