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1、第01章 电机的基本原理现在学习的是第1页，共65页1.1.概述概述1.1电机在国民经济中的重要作用 与其它形式的能量相比，电能具有大量生产、来源广泛、集中管理、便于输送、使用方便等优点。电机是一种与电能密切相关的能量转换装置，可以实现电能和机械能、电能和电能之间的转换自然界里的能量，可以通过特定装置转换为机械能并驱动发电机运动，产生电能。为降低传输过程中的电能损失，通常采用高压输电，用变压器将发电机产生的电压升高，经过高压电力网传输到用户侧，再用变压器将高电压降低到适于用户使用的电压等级。在用户侧，利用电能驱动电动机工作，带动生产机械，实现电能向机械能的转换。现在学习的是第2页，共65页1.
2、2电机的基本构成和分类 电机是基于电磁感应定律实现能量转换的装置。要实现能量转换，必须有一个闭合磁路产生磁场，磁场与两个或两个以上的电路耦合。电机中的能量转换，就是通过有关电路中磁链的变化来实现的。最常见的电机是旋转电机，它产生旋转运动，有一静止部分静止部分（称为定子）一旋转部分旋转部分（称为转子）二者之间有一空气隙空气隙。现在学习的是第3页，共65页电机的种类多种多样，一般有以下几种分类方式：按照能量转换方式分 电动机电动机将电能转换为机械能 发电机发电机将机械能转换为电能 电能转换装置电能转换装置将一种形式的电能转换为另一种形式的电能，包括变压器变压器(输入和输出的电压不同)、变频机变频机
3、(输入和输出的频率不同)、变流机变流机(输入和输入的波形不同，将直流变为交流)和移相器移相器(输入和输出的相位不同)。控制电机控制电机不以功率转换为主要职能，在电气、机械系统中起调节、放大和控制作用。根据运动方式分 旋转电机旋转电机产生旋转运动 静止电机静止电机不产生运动 直线电机直线电机产生直线运动现在学习的是第4页，共65页根据供电电源分 直流电机直流电机使用或产生直流电 交流电机交流电机使用或产生交流电 在交流电机中，根据供电电源相数的不同，又可将电机分为单相电机单相电机和三相电机三相电机。根据同步速度分 直流电机直流电机没有固定的同步速度的电机 变压器变压器静止设备 同步电机同步电机转
4、速等于同步速度的电机 感应电机感应电机作为电动机运行时，速度总低于同步速；作为发电机运行时，速度大于同步速 交流换向器电机交流换向器电机速度可以从同步速度以下调至同步速度以上。现在学习的是第5页，共65页2 2 磁场与磁路磁场与磁路 2.1与磁场有关的基本概念(1)磁感应强度、磁场强度和磁导率磁场是由电流(运动电荷)或永磁体在其周围空间产生的一种特殊形态的物质，可用磁感应强度磁感应强度和磁场强度磁场强度来表征其大小和方向。磁感应强度定义为通以单位电流的单位长度导体在磁场中所受的力，是一个矢量，用B B表示，单位为特斯拉(T)，也称为磁通密度，或简称磁密。磁场强度也是一个矢量，用H H表示，单位
5、为A/m，与磁感应强度之间满足 B BH H 为磁导率，决定于磁场所在点的材料特性，单位为H/m。现在学习的是第6页，共65页根据材料的导磁性能，可将其分为铁磁材料和非铁磁材非铁磁材料的磁导率可认为与真空的磁导率0相同，为410-7H/m。铁磁材料主要是铁、镍、钴以及它们的合金，其磁导率是非铁磁材料磁导率的几十倍至数千倍。由于材料的磁导率变化范围很大，常采用相对磁导率相对磁导率r来表征材料的导磁性能，r为材料的磁导率与真空磁导率的比值现在学习的是第7页，共65页(2)磁通与磁通连续性定理磁通磁通是通过磁场中某一面积A A的磁力线数，用表示，定义为 单位为韦伯（Wb）。在图1-1所示的均匀磁场中
6、，穿过面积A的磁通为 式中，为面积A A的法线方向与B B之间的夹角。图1-1 磁通现在学习的是第8页，共65页磁通连续性定理：由于磁力线是闭合的，对于任何一个闭合曲面，进入该闭合曲面的磁力线数应等于穿出该闭合曲面的磁力线数。若规定磁力线从曲面穿出为正、进入为负，则通过闭合曲面的磁通恒为零。(3)磁动势和安培环路定律磁场强度沿一路径l l的线积分定义为该路径上的磁压降磁压降，也称为磁压，用符号U表示，单位为A，即 磁场强度沿任一闭合路径的线积分等于该路径所包围的电流的代数和，即 称为安培环路定律安培环路定律现在学习的是第9页，共65页电流的正方向与积分路径的方向之间符合右手螺旋关系。由于磁场为
7、电流所激发，上式中闭合路径所包围的电流数称为磁动势磁动势，用F表示，单位为A。通常我们称磁路的磁压为该磁路所需的磁动势，隐去了磁压这一概念。图1-2安培环路定律现在学习的是第10页，共65页(4)磁链与电磁感应定律处于磁场中的一个N匝线圈，若其各匝通过的磁通都相同，则经过该线圈的磁链磁链为 当线圈中的磁链发生变化时，线圈中将产生电动势，称为感感应电动势应电动势。感应电动势的大小与磁链的变化率成正比感应电动势的方向倾向于产生一电流，若该电流能流通，所产生的磁场将阻止线圈磁链的变化。现在学习的是第11页，共65页若电动势、电流和磁通的正方向如图1-3所示，即电流正方向与磁通正方向符合右手螺旋关系，
8、正电动势产生正电流，则感应电动势可表示为 单位为V。上式称为电磁感应定律电磁感应定律。若磁场由交流电流产生，则磁通随时间变化，所产生的电动势称为变压器变压器电动势电动势。若通过线圈的磁通不随时间变化，但线圈与磁场之间有相对运动，也会引起线圈磁链的变化，所产生的电动势称为运动电动势运动电动势。图1-3 电流、磁通和电动势的正方向现在学习的是第12页，共65页运动电动势的大小可用另一种形式表示 l 为导体在磁场中的长度，m；v 为导体与磁场之间的运动速度，m/s；e的单位为V。三者之间互相垂直，电动势的方向用右手定则确定 图1-4 右手定则 现在学习的是第13页，共65页(5)电磁力与电磁转矩若将
9、一导体置于磁场中，导体中通以电流i，则其将受到电磁力作用，电磁力电磁力的大小可表示为电磁力F的单位为N。电磁力的方向可用左手定则确定。将左手伸开，使磁力线指向手心，拇指在手掌平面中与其它四指成90角，其它四指指向电流的方向，则拇指所指方向就是电磁力的方向。图1-5 左手定则 现在学习的是第14页，共65页在旋转电机中，假设载流导体位于转子上，则其所受的电磁力乘以导体与旋转轴中心线之间的距离r(通常为转子半径)，就是电磁转矩电磁转矩，即 单位为N.m。2.2磁路及其基本定理 麦克思韦方程是描述电磁现象的普遍适用方程。但由于电机结构复杂且包含多种导磁性能不同的材料，难以直接利用麦克思韦方程得到磁场
10、的分布。在电机中，通常把复杂的三维磁场问题的求解简化为相应磁路的计算，在绝大多数情况下可以满足工程精度的要求。现在学习的是第15页，共65页(1)磁路所谓磁路磁路，就是磁通流过的路径。磁路的基本组成部分是磁动势源和磁通流过的物体，磁动势源为永磁体或通电线圈。由于铁磁材料的导磁性能远优于空气，绝大部分磁通在铁磁材料内部流通。图1-6a)为带铁心的电感，由通电线圈和铁心组成，铁心的截面积均匀（为A），磁路的平均长度为L。假设磁通经过该磁路的所有截面且在截面上均匀分布，则可得到图1-6b)所示的等效磁路(a)电感 (b)其等效磁路图1-6 电抗器及其等效磁路现在学习的是第16页，共65页该磁路上的磁
11、通和磁动势分别为 将磁通和磁动势的关系与电路中电流和电压的关系类比，定义 为该段磁路的磁阻磁阻，单位为A/Wb。上式表征了磁通、磁动势和磁阻之间的关系，称为磁路的欧磁路的欧姆定律姆定律。磁阻可用磁路的材料特性和尺寸表示为 现在学习的是第17页，共65页若磁路中有n个磁阻Rm1、Rm2、Rmn串联，则等效磁阻为 若磁路中有n个磁阻Rm1、Rm2、Rmn并联，则等效磁阻为 磁阻的倒数称为磁导磁导，用表示 其单位为Wb/A。现在学习的是第18页，共65页表1-1 磁路与电路的类比磁 路电 路磁动势F (A)电压 U (V)磁通 (Wb)电流I (A)磁阻 (H-1)电阻 ()磁导 (H)电导 (S)
12、磁路方程 F=Rm电路方程 U=IR磁通密度 (T)电流密度 (A/m2)可以看出，磁路方程与电路方程在形式上非常相似。其类比关系如表1-1所示。现在学习的是第19页，共65页但是，电路和磁路虽然电路和磁路虽然形式上相同形式上相同，但在，但在物理本质上有本质的物理本质上有本质的区别区别：电路中的电流是运动电荷产生的，是实际存在的，而磁路中的磁通仅仅是描述磁现象的一种手段；电路中通过电流要产生损耗，但当铁心中的磁通不变时不产生损耗；在温度一定的前提下，导体的电阻率是恒定的，而导磁材料的磁导率随其中磁场的变化而变化；导体和非导体的导电率之比可达1016，电流沿导体流动；而常用铁磁材料的相对磁导率通
13、常为103105，磁场不只在铁磁材料中存在，在非铁磁材料中也存在。现在学习的是第20页，共65页(2)磁路的基本定理 在进行磁路的分析与计算时，除了上面提到的磁路的欧姆定律、安培环路定律和磁通连续性定理外，还要用到以下定理。磁路的基尔霍夫第一定律对于图中的节点a，在其周围取一闭合面，根据磁通连续性定理，流入该闭合面的磁通的代数和恒等于零，即上式称为磁路的基尔霍夫磁路的基尔霍夫第一定律第一定律，是磁通连续性定理在等效磁路中的具体体现。图1-7 一相通电的三相变压器及其等效磁路 现在学习的是第21页，共65页磁路的基尔霍夫第二定律图1-8 a)为一带开口铁心的电抗器，磁路中含有通电线圈、铁心和气隙
14、。线圈匝数为N，流过的电流为i，取一条通过电抗器铁心和气隙中心线的闭合路径，根据安培环路定律，和 分别为铁心和气隙中的磁场强度，l1为铁心部分的长度，为气隙长度。1-8(a)带开口铁心的电抗器 现在学习的是第22页，共65页铁心和气隙分别用等效磁阻Rm1和Rm2等效，F为激磁线圈的磁动势，F=Ni，则其等效磁路如图1-8 b)所示。整理上式，有 任何闭合磁路上的总磁动势等于组成该磁路的各磁阻上的磁压降之和，称为磁路的基尔霍夫第二磁路的基尔霍夫第二定律定律，是安培环路定律在等效磁路中的具体体现。(b)等效磁路 图1-8带开口铁心的电抗器及其等效磁路 现在学习的是第23页，共65页【例1-1】有一
15、铁心，其尺寸见图1-9，铁心的厚度为0.1m，相对磁导率为2000，上面绕有1000匝的线圈，当线圈内通以0.8A的电流时，能产生多大磁通？解：用磁路的欧姆定律求解。取通过铁心中心线的路径为平均磁路。铁心的上、下、左三边宽度相同，可取为磁路1，右边取为磁路2。磁路1的平均长度为l1=1.3m，截面积为A1=0.150.1=0.015m2 图1-9 铁心现在学习的是第24页，共65页则磁路1的磁阻为磁路2的平均长度为l2=0.45m，截面积为A2=0.10.1=0.01m2，则磁路2的磁阻为磁路的总磁阻为 线圈的磁动势为则产生的磁通为现在学习的是第25页，共65页3 铁磁材料的特性铁磁材料的特性
16、铁磁材料铁磁材料包括铁、镍、钴及它们的合金、某些稀土元素的合金和化合物、铬和锰的一些合金等。特点是：将其放入磁场后，磁场会显著增强。3.1铁磁材料的磁化曲线铁磁材料的磁化曲线磁化曲线是磁通密度和磁场强度之间的关系B=f(H)，是铁磁材料最基本的特性曲线。对于非铁磁材料，其磁导率接近于真空的磁导率0，磁化曲线为一直线B=0H。对于铁磁材料，由于磁导率随磁场强度的变化而变化，且存在磁滞现象，磁化曲线比较复杂，下面详细讨论。现在学习的是第26页，共65页(1)初始磁化曲线初始磁化曲线初始磁化曲线是指将未经磁化的铁磁材料放入磁场中，磁场强度从零开始逐渐增大而得到的B=f(H)曲线。典型的铁磁材料初始磁
17、化曲线如图1-10所示。在无外加磁场时，铁磁材料就已经达到一定程度的磁化，称为自发磁化。自发磁化是分成许多小区域进行的，这些小区域称为磁畴。一个磁畴的体积大约为10-15m3，每个磁畴内大约有1015个原子，磁畴可用永磁体表示。图1-10 铁磁材料的初始磁化曲线现在学习的是第27页，共65页未经磁化的铁磁材料中，各磁畴自发磁化的取向是杂乱的，磁效应相互抵消，如图1-11a）所示，整个材料不显示磁性。当施加外磁场时，磁畴的轴线方向将向外磁场方向转动，当外加磁场足够强时，磁畴的轴线方向与外磁场方向一致，如图1-11b）所示，材料显示很强的磁性。(a)未经磁化的材料 (b)完全磁化后的材料图1-11
18、 铁磁材料的磁化现在学习的是第28页，共65页(2)磁滞回线将铁磁材料置于外磁场中进行周期性磁化，得到的B=f(H)曲线非常复杂，最突出的特点是B的变化落后于H的变化，这种现象称为磁滞磁滞。将未磁化的铁磁材料置于外磁场中，当H从零开始增加到Hm时，B相应地增加到Bm；然后逐渐减小H，B将沿曲线ab下降，H下降到零后，反方向增加H到-Hm，B沿bcd变化到-Bm；再逐渐减小H的绝对值，B沿着曲线de变化，当H为零后，再增加H到Hm，则B沿efa增加到Bm，如此反复磁化，就得到图中的B=f(H)闭合曲线，称为磁滞回线磁滞回线。图1-12 磁滞回线现在学习的是第29页，共65页当磁场强度H为零时，磁
19、感应强度不为零，而是一个较大的值，称为剩余磁感应强度剩余磁感应强度或剩磁密度剩磁密度，简称剩磁剩磁，用Br表示，单位为T。当磁感应强度为零时，H不为零，而是Hc，Hc称为磁感应矫磁感应矫顽力顽力，简称为矫顽力矫顽力，单位为A/m。剩磁和矫顽力是铁磁材料的重要参数。(3)基本磁化曲线对于铁磁材料，在不同磁场强度的外磁场中反复磁化，可得到一系列大小不同的磁滞回线，将这些磁滞回线的顶点连接起来，就得到基本磁化曲线基本磁化曲线，如图1-13中虚线所示。各种手册中给出的磁化曲线都是基本磁化曲线。基本磁化曲线虽然不是起始磁化曲线，但二者差别不大。图1-14为50TW800冷轧硅钢片的基本磁化曲线。现在学习
20、的是第30页，共65页 图1-13 基本磁化曲线 图1-14 50TW800冷轧硅钢片的基本磁化曲线现在学习的是第31页，共65页(4)铁磁材料的分类根据磁滞回线形状的不同，可将铁磁材料分为软磁材料软磁材料和永永磁材料磁材料。软磁材料的磁滞回线窄，矫顽力小，容易磁化，主要用作导磁材料。如硅钢片、铸钢、铸铁等，都属于软磁材料。永磁材料的磁滞回线宽,矫顽力大，其特点是不容易被磁化、也不容易退磁，当外磁场消失后，仍具有相当强而稳定的磁性，可以向外部磁路提供恒定磁场，也称为硬磁材料，包括铝镍钴、铁氧体、稀土钴和钕铁硼等。a)软磁材料 b)永磁材料现在学习的是第32页，共65页3.2铁耗将铁磁材料置于变
21、化的磁场中，将产生铁心损耗，简称铁耗铁耗。铁耗包括磁滞损耗和涡流损耗两种。磁场不变时不产生铁耗。(1)磁滞损耗磁滞损磁滞损耗耗是磁畴之间相互摩擦而产生的损耗。在图1-12所示的磁滞回线中，当H从零(e点)增大到最大值Hm(a点)时，单位体积的铁心消耗的能量为 为区域efage所包围的面积，如图中灰色部分所示。现在学习的是第33页，共65页当H从Hm减小到零时，单位体积铁心消耗的能量为 为区域abga所包围的面积，如图中灰色部分所示。由于H为正、dB为负，故消耗的能量为负，向电源释放能量。可以看出，在磁场变化的半个周期内，单位体积的铁心消耗的能量为以上两部分能量之和，可用区域efabe所包围的面
22、积表示，如图中灰色部分所示。同理，在后半个周期内，将消耗同样多的能量。现在学习的是第34页，共65页在磁场变化的一个周期内，单位体积铁心消耗的能量等于磁滞回线的面积，如图中灰色部分所示，即磁滞回线的面积通常可用经验公式表示 Ch为磁滞损耗系数，Ch和k的值取决于铁心的特性，对于一般电工钢片，k=1.62.3。磁场每秒钟交变f次，则单位体积铁心所消耗的功率为 现在学习的是第35页，共65页体积为V的铁心所消耗的功率为 磁滞损耗与磁场交变的频率、铁心的体积和磁滞回线的面积成正比。(2)涡流损耗根据电磁感应定律，铁心内的磁场交变时，在铁心内产生感应电动势，由于铁心为导电体，感应电动势在铁心中产生电流
23、。这些电流在铁心内围绕磁通作旋涡状流动，称为涡流涡流。涡流在铁心中引起的损耗，称为涡流损耗涡流损耗。体积为V的铁心内产生的涡流损耗为 图1-17 涡流现在学习的是第36页，共65页为钢片的厚度，为铁心的电阻率。可以看出，涡流损耗与钢片厚度的平方、频率的平方以及磁涡流损耗与钢片厚度的平方、频率的平方以及磁密幅值的平方成正比，与电阻率成反比密幅值的平方成正比，与电阻率成反比。为减小涡流损耗，电机和变压器的铁心通常用厚度为0.35或0.5mm厚的硅钢片制成。(3)铁耗铁心中产生的涡流损耗和磁滞损耗之和，称为铁耗铁耗。上述公式是在理想情况下得到的，在工程计算中误差较大，通常采用以下经验公式计算铁耗 式
24、中CFe为铁耗系数，G为铁心的重量。可以看出，铁耗与铁耗与磁密幅值的平方磁密幅值的平方、铁心重量铁心重量和和频率的频率的1.3次方次方成正比成正比。现在学习的是第37页，共65页3.3常用的软磁材料软磁材料种类很多，常用的有以下几类：纯铁和低碳钢 含碳量低于0.04，包括电磁纯铁、电解铁等。其特点是饱和磁化强度高，价格低廉，加工性能好，但电阻率低，在交变磁场下涡流损耗大，只适于静态磁场中使用。铁硅合金 含硅量为0.54.8，一般制成薄板使用，俗称硅钢片。在纯铁中加入硅后，可消除磁性材料的磁性能随时间变化的现象。随着含硅量的增加，脆性增强，饱和磁化强度下降，但电阻率和磁导率提高，矫顽力和涡流损耗
25、减小。在交流领域应用广泛，如制造电机、变压器、继电器、互感器等的铁心。现在学习的是第38页，共65页软磁铁氧体 软磁铁氧体为非金属亚铁磁性软磁材料，其电阻率非常高(10-21010.m)，但饱和磁化强度低，价格低廉，广泛用于高频电感和高频变压器。非晶态软磁合金 又称非晶合金。其磁导率和电阻率高，矫顽力小，不存在由晶体结构引起的磁晶各向异性，具有耐腐蚀和强度高等特点。此外，其居里温度比晶态软磁材料低得多，损耗大为降低，是一种正在开发利用的新型软磁材料。【例1-2】对于例1-1中的铁心，若其磁化曲线如图1-18所示(图1-14的一部分)，若铁心内产生1.5310-2Wb的磁通，所需电流多大？解：对
26、于磁路1，流过=1.5310-2Wb的磁通时，磁密为 现在学习的是第39页，共65页查图1-18所示的磁化曲线，得磁场强度为H1400A/m，该磁路上的磁压为 F1=H1l1=4001.3=520 A对于磁路2，流过=1.5310-2Wb的磁通时，磁密为 查图1-18所示的磁化曲线，得磁场强度为H2=2370A/m，该磁路上的磁压为F2=H2l2=23700.45=1066.5 A图1-18 磁化曲线现在学习的是第40页，共65页磁路所需磁动势为 F=F1F2=520+1066.5=1586.5 A所需励磁电流为【例1-3】对于例1-2中的铁心，若在右边上有一气隙，气隙长度为0.5mm，如图1
27、-19所示。若铁心内产生1.5310-2Wb的磁通，所需电流多大？图1-19 例1-3的铁心 现在学习的是第41页，共65页解：磁路分为三段，上、下、左三边为磁路1，右边(不包括空气隙)为磁路2，空气隙为磁路3。磁路1的计算同例1-2，磁压为520A。磁路2的计算长度比例1-2中减少了0.5mm，其磁压为 F2=H2l2=2370(0.45-510-4)=1065.3 A在磁路3中，由于其中的磁密存在边缘效应。磁路的宽度可认为扩大了2个气隙长度，因此其截面积为A3=(0.1+2510-4)(0.1+2510-4)=1.0210-2m2磁密为图1-20 磁场的边缘效应 现在学习的是第42页，共6
28、5页磁压为F3=H3l3=B3l3/0=1.5510-4/(410-7)=596.8 A 磁路所需的总磁动势为 F=F1F2F3=520+1065.3596.8=2182.1 A所需励磁电流为 4.电感和磁场储能电感和磁场储能4.1电感 在电机中，导体通常绕成线圈。当线圈中流过电流时，将产生磁场。当线圈所在磁路由磁导率恒定的材料制成或磁路的主要组成部分为空气，即磁路不饱和时，电感电感定义为线圈中流过单位电流所产生的磁链。现在学习的是第43页，共65页电感的单位为亨(H)，A、l分别为磁路截面积和磁路长度，N为线圈匝数。线圈的电感与匝数的平方、磁路的磁导成正比线圈的电感与匝数的平方、磁路的磁导成
29、正比。(1)自感和互感图1-21为绕有两个线圈的磁路，线圈内电流的方向使二者产生的磁通方向相同，则磁路上的总磁动势为图1-21 电感现在学习的是第44页，共65页为便于分析，认为所产生的磁通全部在铁心内，则磁通为 线圈1交链的磁链为式中 是线圈1的自感自感，L11i1是线圈1自身电流产生的磁链，为线圈1和线圈2之间的互感互感，为线圈2中电流在线圈1中产生的磁链。线圈2中的磁链可表示为 式中，为线圈2的自感。现在学习的是第45页，共65页电动势的表达式在电机旋转过程中，定转子之间的互感往往随时间发生变化，此时线圈中的感应电动势应包括上式中的两项。当电感不随时间发生变化时，有(2)漏电感上面的分析
30、忽略了漏磁通。在图1-21中，线圈1中的电流实际上产生的磁通1分成两部分，一部分是在铁心内同时交链线圈1和线圈2的磁通，称为主磁通主磁通；一部分是只交链线圈1的磁通，称为线圈1的漏磁通漏磁通。现在学习的是第46页，共65页线圈1中的总磁通为 假设漏磁通经过了线圈1的所有匝数，则对应的磁链关系为 1和分别为线圈所交链的总磁链和漏磁链。与漏磁链对应的电感称为漏电感漏电感，用L表示4.2磁场储能磁场是一种特殊形式的物质，能够储存能量，这部分能量是在磁场建立过程中由外部电源输入的能量转化而来的，称为磁场磁场储能储能或磁场能量磁场能量。电机就是通过磁场储能实现能量转换的。现在学习的是第47页，共65页图
31、示电感，线圈两端的输入功率为 dt时间内输入的能量为 i2Rdt为绕组电阻消耗的能量，dW=Nid=id=eidt为磁场储能。若t=0时电流和磁链的初始值为0，则时间t时磁场储存的能量为现在学习的是第48页，共65页磁场储能的另一种表达形式。如果绕组所交链的磁路长度为l，截面积为A，且磁密B在磁路上分布均匀，有当磁密为零时，没有磁场储能。当磁密由零变化到B时，所存储的磁场储能为 单位体积内的磁场储能就是磁场储能密度磁场储能密度，为 现在学习的是第49页，共65页若磁路不饱和，则磁场储能密度为在磁密相同的前提下，由于空气的磁导率远低于铁心的磁导率，空气隙中的能量密度远高于铁心中的能量密度，因此电
32、机中的磁场储能主要存储在空气隙中。磁场能量还可以表示为如下形式 若磁路的-i曲线如图所示，则面积oabo就表示磁场能量。对于面积obco，可表示为称为磁共能。磁共能。在一般情况下，磁场能量与磁共能不相等。若磁路的-i曲线为直线，则磁场能量等于磁共能。图1-22 磁场能量与磁共能现在学习的是第50页，共65页5 机电能量转换的基本原理机电能量转换的基本原理5.1机电能量转换装置的基本构成与能量关系机电能量转换装置都有载流导体和磁场，都有一个固定部分和一个可动部分。当可动部分发生运动时，装置内部的磁场储能发生变化，并在输入(或输出)电能的电路系统发生一定反应，实现电能和机械能之间的转换。根据能量守
33、恒定理，在机电能量转换装置中，恒满足以下能量关系：对于机械能向电能转换的装置，电能和机械能为负；对于电能向机械能转换的装置，电能和机械能为正。现在学习的是第51页，共65页装置内部的能量损耗包括三部分：装置内部电路中流过电流而产生的电阻损耗、磁路系统产生的铁耗和可动部分运动产生的机械损耗。严格来讲，机电能量转换装置中电磁场的储能，应当包括电场储能和磁场储能两部分。由于我们研究的是低速、低频系统，可以认为电场和磁场相互独立，通常的机电能量转换装置中大多用磁场作为耦合场，电磁场的储能仅为磁场储能。5.2单边激磁系统中的能量转换 右图为一单边激磁的机电能量转换装置，由固定铁心、可动铁心和一个绕组组成
34、，固定铁心和可动铁心之间的气隙是可变的。图1-23 单边激磁的机电能量转换装置现在学习的是第52页，共65页由于绕组电感随可动部分的运动而发生变化，因此电路系统满足 忽略铁心的损耗，装置的输入功率为时间dt内输入装置的能量为 为电路系统的电阻损耗。得与磁场储能 对应的磁场储能增量为 现在学习的是第53页，共65页 为装置产生的机械能。若该机械能对应的是力F和位移dx 所产生的力为 若机电能量转换装置产生旋转运动，则产生的电磁转矩为 式中r为力臂，d为位移dx所对应的角度，用弧度表示。在单边激磁系统中，若绕组电感随位移的增大而增大，所产生的机械能为正，为电动效应；若绕组电感随位移的增大而减小，机
35、械能为负，从系统外吸收机械能，为发电效应。现在学习的是第54页，共65页5.3双边激磁系统中的能量转换前述单边激磁系统中，只有固定部分一侧有激磁电流。若可动部分上也有电流流过，则固定部分和可动部分都有激磁电流，称为双边激磁系统双边激磁系统。通常电机的定转子都有绕组，是典型的双边激磁系统。右图一双边激磁系统，定转子上各有一个绕组。忽略铁心损耗，输入装置的功率为 图1-24 双边激磁的机电能量转换装置现在学习的是第55页，共65页扣除绕组消耗的能量，则时间dt内输入装置的能量为 因 包括磁路中存储的能量和转换为机械能的能量。若磁路的磁导率恒定且磁路结构不发生变化，则电感也不发生变化，不产生机械能现
36、在学习的是第56页，共65页此时存储的磁场储能为当装置中有n个电路时，磁场储能可表示为 当可动部分运动时，电感随时间发生变化，产生机械能 为转换为机械能的能量。求导得磁场储能的增量为 现在学习的是第57页，共65页若该机械能对应的是力F和位移dx，则所产生的力为 若机电能量转换装置产生旋转运动，则产生的电磁转矩为 对于有n个电路的系统，所产生的力和电磁转矩分别为 现在学习的是第58页，共65页【例1-4】图1-25为一旋转电磁铁，两个定子磁极上各有线圈2000匝，转子半径R120mm，铁心厚度W=25mm，气隙长度2mm，为定子极尖与相邻转子极尖的夹角，忽略铁心的磁阻和磁通的边缘效应，求：(1
37、)线圈电感与的关系；(2)电流为1A时的最大转矩；(3)磁路的磁阻与的关系；(4)电流为1A时磁场储能与的关系。解：(1)线圈电感 图1-25 例1-4的旋转电磁铁现在学习的是第59页，共65页(2)(3)(4)5.4非线性磁路中的能量与电磁力为带衔铁的电磁铁，当电磁铁绕组通电时，衔铁运动。对应不同的衔铁位置，磁路的磁化曲线-i不同。(a)现在学习的是第60页，共65页假设当衔铁位于x位置和x+x位置时的磁化曲线分别如图1-26(b)中的曲线ob、od所示。衔铁从x位置移动到x+x位置时，系统内的能量平衡关系为 为磁场能量的增量，为输出的机械能，为系统的输入功率。若 和 分别为位移x发生前后储
38、存的磁场能量 输出的机械能为 (b)现在学习的是第61页，共65页若电磁铁绕组内的电流保持不变，如图1-26(b)所示,为oa，则输入系统的能量 用图1-26(c)中的矩形面积bced表示，而 用面积obdeco表示。图1-26(d)中的面积ode表示能量(c)(e)(d)现在学习的是第62页，共65页 用图1-26(e)中的面积obdo表示，这就是电流保持为oa时输出的机械能。可以看出，当电流保持恒定时，输出的机械能等于磁共能的增加 采用同样的分析过程，假设位移过程中磁链保持不变，则输出的机械能用图1-26(b)中的面积obfo表示。因此，当磁链保持不变时，输出的机械能等于磁场能量的减少量在上述两种情况下，衔铁上的平均电磁力为现在学习的是第63页，共65页当电流保持恒定时，衔铁上的平均电磁力为 当磁链保持恒定时，衔铁上的平均电磁力为若产生的为旋转运动，则平均转矩为现在学习的是第64页，共65页当x和趋近于0时，平均电磁力和平均转矩趋近于瞬时值，瞬时电磁力和瞬时转矩为现在学习的是第65页，共65页