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1、关于静电场及高斯定理第1页，此课件共70页哦一、一、电荷的量子化电荷的量子化 电荷守恒定律电荷守恒定律(1)电荷电荷摩擦起电摩擦起电：用木块摩擦过的琥珀能吸：用木块摩擦过的琥珀能吸引碎草等轻小物体的现象。许多物体引碎草等轻小物体的现象。许多物体经过毛皮或丝绸等摩擦后，都能够吸经过毛皮或丝绸等摩擦后，都能够吸引轻小的物体。人们引轻小的物体。人们就说它们带了电就说它们带了电，或者或者说它们有了电荷说它们有了电荷。电荷的定义：电荷的定义：带正负电的基本粒子。带正负电的基本粒子。单位：库仑单位：库仑(C)1、电荷的量子化、电荷的量子化第2页，此课件共70页哦当物质处于电中性时，质子数电子数当物质处于电
2、中性时，质子数电子数当物质的电子过多或过少时，物质就带有电荷当物质的电子过多或过少时，物质就带有电荷 电子过多时电子过多时物体带负电物体带负电 电子过少时电子过少时物体带正电物体带正电第3页，此课件共70页哦正电子，又称阳电子正电子，又称阳电子、反电子、正子，基本粒子的一种，、反电子、正子，基本粒子的一种，带正电带正电荷，质量和电子相等，是电子的反粒子荷，质量和电子相等，是电子的反粒子。最早是由狄拉克从理论上预言的。最早是由狄拉克从理论上预言的。1932年年8月月2日，美国加州理工学院日，美国加州理工学院的安德森等人向全世界庄严宣告，他们发现了正电子。的安德森等人向全世界庄严宣告，他们发现了正
3、电子。正电子的发现是利用云雾室来观测的。正电子的发现开辟了反物质领域正电子的发现是利用云雾室来观测的。正电子的发现开辟了反物质领域的研究。的研究。第4页，此课件共70页哦(2)电荷量子化电荷量子化1913年，密立根用液滴法从实验中测出年，密立根用液滴法从实验中测出所有电子都具有所有电子都具有相同的电荷相同的电荷，而且，而且带电体的电荷是电子电荷的整数倍带电体的电荷是电子电荷的整数倍。电子电量电子电量 e 带电体电量带电体电量 q=ne,n=1,2,3,.第5页，此课件共70页哦密立根测定电子电荷的实验密立根测定电子电荷的实验1909年密立根测量电子电荷；年密立根测量电子电荷；1923年获得诺贝
4、尔物理奖。年获得诺贝尔物理奖。方法：观察均匀电场中带电油滴的运动。方法：观察均匀电场中带电油滴的运动。不加电场时不加电场时：油滴在重力和阻：油滴在重力和阻力的作用下，最后得到收尾速度。力的作用下，最后得到收尾速度。由此式可从实验中测量油滴的质量。由此式可从实验中测量油滴的质量。第6页，此课件共70页哦加电场时加电场时油滴在重力、阻力和电油滴在重力、阻力和电场力的作用下，最后也场力的作用下，最后也得到收尾速度。得到收尾速度。因而可得油滴的电荷为因而可得油滴的电荷为密立根油滴实验的结果密立根油滴实验的结果油滴的电荷总是等于同一基元电荷的整数倍油滴的电荷总是等于同一基元电荷的整数倍 q=ne,n=1
5、,2,.,电子电荷的值为电子电荷的值为e=1.60310-19C，称为基元电荷；，称为基元电荷；即电荷是量子化的。即电荷是量子化的。第7页，此课件共70页哦电荷的这种只能取离散的、不连续的量值的性质，电荷的这种只能取离散的、不连续的量值的性质，叫作叫作电荷的量子化电荷的量子化。电子的电荷。电子的电荷e称为称为基元电荷基元电荷，或或电荷的量子电荷的量子。1986年国际推荐值年国际推荐值近似值近似值第8页，此课件共70页哦说明：说明：电荷守恒定律适用于一切宏观和微观过程电荷守恒定律适用于一切宏观和微观过程(例如核反应和基本粒子过程例如核反应和基本粒子过程)，是物理学中，是物理学中普遍的基本定律之一
6、。普遍的基本定律之一。内容：内容：在孤立系统中，不管系统中的电荷如何迁在孤立系统中，不管系统中的电荷如何迁移，系统的电荷的代数和保持不变移，系统的电荷的代数和保持不变。2、电荷守恒定律、电荷守恒定律第9页，此课件共70页哦氘和氚的氘和氚的核聚变核聚变铀铀235235的的核裂变核裂变第10页，此课件共70页哦二、库仑定律二、库仑定律库仑库仑 (Charlse-Augustin de Coulomb 1736 1806)法国物理学家法国物理学家1773年提出的计算物体上应力和应变分布情况的年提出的计算物体上应力和应变分布情况的方法，是结构工程的理论基础。方法，是结构工程的理论基础。1779年对摩擦
7、力进行分析，提出有关润滑剂的科学理年对摩擦力进行分析，提出有关润滑剂的科学理论。论。17851789年，用扭秤测量静电力和磁力，导出年，用扭秤测量静电力和磁力，导出著名的库仑定律。著名的库仑定律。第11页，此课件共70页哦1、库仑定律内容、库仑定律内容在真空中，两个静止的点电荷之间的相互作用力，其大小与点电荷在真空中，两个静止的点电荷之间的相互作用力，其大小与点电荷电量的乘积成正比，与两点电荷之间距离的平方成反比，作用力在电量的乘积成正比，与两点电荷之间距离的平方成反比，作用力在两点电荷之间的连线上，两点电荷之间的连线上，同号电荷互相排斥，异号电荷互相吸同号电荷互相排斥，异号电荷互相吸引引。表
8、示单位矢量表示单位矢量第12页，此课件共70页哦真空介电常真空介电常数数 库仑力满足牛顿第三定律库仑力满足牛顿第三定律第13页，此课件共70页哦实验表明，库仑力满足实验表明，库仑力满足矢量叠加矢量叠加原理。原理。库仑力的叠加原理：库仑力的叠加原理：第14页，此课件共70页哦例：例：在氢原子中，电子与质子之间的距离约为在氢原子中，电子与质子之间的距离约为5.310-11m，求它们之间的求它们之间的库仑力与万有引力，并比较它们的大小库仑力与万有引力，并比较它们的大小。解：氢原子核与电子可看作点电荷，解：氢原子核与电子可看作点电荷，库仑力为：库仑力为：万有引力为：万有引力为：第15页，此课件共70页
9、哦例：例：在氢原子中，电子与质子之间的距离约为在氢原子中，电子与质子之间的距离约为5.310-11m，求它们，求它们之间的库仑力与万有引力，并比较它们的大小。之间的库仑力与万有引力，并比较它们的大小。结论：库仑力比万有引力大得多。结论：库仑力比万有引力大得多。所以在原子中，作用在电子上的力，主要是电场力，所以在原子中，作用在电子上的力，主要是电场力，万有引力万有引力完全可以忽略不计完全可以忽略不计。第16页，此课件共70页哦三、三、电场强度电场强度(1)电场的概念电场的概念电荷之间的相互作用是通过电场传递的，或者说电荷电荷之间的相互作用是通过电场传递的，或者说电荷周围存在有周围存在有电场电场。
10、在该电场的任何带电体，都受到电场的作用力，这就在该电场的任何带电体，都受到电场的作用力，这就是所谓的是所谓的近距作用近距作用。电荷电荷 电场电场 电荷电荷1、静电场、静电场第17页，此课件共70页哦(2)电场的物质性电场的物质性给电场中的带电体施以给电场中的带电体施以力力的作用。的作用。当带电体在电场中移动时，电场力作功；表明电当带电体在电场中移动时，电场力作功；表明电场具有场具有能量能量。变化的电场以光速在空间传播，表明电场具变化的电场以光速在空间传播，表明电场具有有动量。动量。静止电荷产生的场叫做静止电荷产生的场叫做静电场静电场。(3)静电场静电场第18页，此课件共70页哦2、电场强度、电
11、场强度（1）试验电荷：）试验电荷：线度足够小线度足够小，小到可以看成点电荷；，小到可以看成点电荷；电量足够小电量足够小，小到把它放入电场中后，原，小到把它放入电场中后，原来的电场几乎没有什么变化。来的电场几乎没有什么变化。第19页，此课件共70页哦（2）实验）实验在静止的电荷在静止的电荷Q周围的静电场中，放入试周围的静电场中，放入试验电荷验电荷q0，讨论试验电荷，讨论试验电荷q0 的受力情况。的受力情况。F与与r 有关，而且还与试验电荷有关，而且还与试验电荷q0 有关。有关。第20页，此课件共70页哦（3）电场强度）电场强度试验电荷将受到源电荷的作用力与试验电试验电荷将受到源电荷的作用力与试验
12、电荷电量的比值荷电量的比值F/q0 则与试验电荷无关，可则与试验电荷无关，可以反映电场本身的性质以反映电场本身的性质，用这个物理量作，用这个物理量作为描写电场的场量，称为为描写电场的场量，称为电场强度电场强度（简称（简称场强）。场强）。第21页，此课件共70页哦电场中某点的电场强度在数值上等于位于该电场中某点的电场强度在数值上等于位于该点的单位正试验电荷所受的电场力点的单位正试验电荷所受的电场力。电场强度的方向与电场力的方向一致（当电场强度的方向与电场力的方向一致（当q0为正值时）。为正值时）。单位：单位：N.C-1或或V.m-1电场强度是电场的属性，与试验电荷的存在电场强度是电场的属性，与试
13、验电荷的存在与否无关，并不因无试验电荷而不存在，只与否无关，并不因无试验电荷而不存在，只是由试验电荷反映。是由试验电荷反映。第22页，此课件共70页哦3、电场力、电场力电荷电荷q在电场在电场E中的电场力中的电场力当当q q00时，电场力方向与电场强度方向相同；时，电场力方向与电场强度方向相同；当当q q00，电场强度电场强度E与与er同向同向Q0，电场强度电场强度E与与er反向。反向。+-4、点电荷电场强度、点电荷电场强度第24页，此课件共70页哦说明：说明：(1)点电荷电场是非均匀电场；点电荷电场是非均匀电场；(2)点电荷电场具有球对称性。点电荷电场具有球对称性。+-点电荷场强公式点电荷场强
14、公式第25页，此课件共70页哦（1）电荷离散分布）电荷离散分布在点电荷系在点电荷系Q1,Q2,Qn 的电场中，在的电场中，在P点放一试点放一试验电荷验电荷q0，根据库仑力的叠加原理，可知试验，根据库仑力的叠加原理，可知试验电荷受到的作用力为电荷受到的作用力为P点的电场强度点的电场强度5、电场强度叠加原理、电场强度叠加原理第26页，此课件共70页哦点电荷系电场中某点的场强等于各个点电荷单独存在点电荷系电场中某点的场强等于各个点电荷单独存在时在该点的场强的矢量和。时在该点的场强的矢量和。这就是电场强度的叠加原理。这就是电场强度的叠加原理。第27页，此课件共70页哦（2）电荷连续分布）电荷连续分布电
15、荷呈线状分布电荷呈线状分布dqdq=dl线密度线密度第28页，此课件共70页哦电荷面分布电荷面分布，dq=dS面密度面密度第29页，此课件共70页哦电荷体分布电荷体分布，dq=dV体密度体密度第30页，此课件共70页哦电荷体分布，电荷体分布，dq=dV电荷面分布，电荷面分布，dq=dS电荷线分布，电荷线分布，dq=dl体密度体密度面密度面密度线密度线密度第31页，此课件共70页哦（3）电场强度的计算方法）电场强度的计算方法离散型离散型连续型连续型第32页，此课件共70页哦计算的步骤大致如下：计算的步骤大致如下：取电荷元取电荷元dq，写出，写出dq在待求点的场强的表达式；在待求点的场强的表达式；
16、选取适当的坐标系，将场强的表达式分解为标量表示式；选取适当的坐标系，将场强的表达式分解为标量表示式；进行积分计算；进行积分计算；写出总的电场强度的矢量表达式，或求出电场强度的写出总的电场强度的矢量表达式，或求出电场强度的大小和方向；大小和方向；在计算过程中，要根据对称性来简化计算过程。在计算过程中，要根据对称性来简化计算过程。第33页，此课件共70页哦电偶极子：等量异号电偶极子：等量异号电荷电荷+q、-q，相距为，相距为r0，它相对于求，它相对于求场点很小，称该带电体系为场点很小，称该带电体系为电偶极子电偶极子。r0电偶极矩：电偶极矩：电偶极子的轴：电偶极子的轴：从从-q 指向指向+q 的矢量
17、的矢量r0称为电偶极子的轴称为电偶极子的轴（4）电场强度的计算）电场强度的计算例例1、电偶极子的电场强度、电偶极子的电场强度第34页，此课件共70页哦求：电偶极子轴线延长线上任意一点求：电偶极子轴线延长线上任意一点A处的电场强度处的电场强度Oxr0习题习题P77 5-10第35页，此课件共70页哦例例2、均匀带电圆环轴线上一点的场强。均匀带电圆环轴线上一点的场强。设正电荷设正电荷q均匀地分布在半径为均匀地分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线任一点的圆环上。计算在环的轴线任一点p 的电场强度。的电场强度。P第36页，此课件共70页哦解：由对称性可知，解：由对称性可知，p点场强只有点场强只有X分
18、量分量例例2、均匀带电圆环轴线上一点均匀带电圆环轴线上一点x处的场强。处的场强。设正电荷设正电荷q均匀地分布在半径为均匀地分布在半径为R的圆环上。计算在环的轴线任一点的圆环上。计算在环的轴线任一点p 的电场强度。的电场强度。讨论：当求场点远大于环的半径时，讨论：当求场点远大于环的半径时，方向在方向在X轴上，正负由轴上，正负由q的正负决定。的正负决定。说明远离环心的场强相当于说明远离环心的场强相当于点电荷点电荷的场。的场。Px习题习题P76 5-6（1）第37页，此课件共70页哦例例3、均匀带电圆盘轴线上一点、均匀带电圆盘轴线上一点x处的场强。处的场强。设圆盘带电量为设圆盘带电量为q，半径为，半
19、径为R。解：带电圆盘可看成许多同心的圆环解：带电圆盘可看成许多同心的圆环组成，取一半径为组成，取一半径为r，宽度为，宽度为dr 的细圆的细圆环带电量环带电量dER xprodrdqx面密度面密度习题习题P76 5-6（2）第38页，此课件共70页哦在远离带电圆面处，相在远离带电圆面处，相当于当于点电荷点电荷的场强。的场强。相当于无限大带电平面附近的电相当于无限大带电平面附近的电场场，可看成是均匀场，场强垂直，可看成是均匀场，场强垂直于板面，正负由电荷的符号决定。于板面，正负由电荷的符号决定。讨论：讨论：1.当当xRdER xprodrdqx习题习题P76 5-9第39页，此课件共70页哦附：附
20、：(1+x)m的的泰勒级数展开为：泰勒级数展开为：第40页，此课件共70页哦小小 结结电荷的量子化电荷的量子化电荷守恒定律电荷守恒定律库仑定律库仑定律静电场的概念静电场的概念电场强度电场强度电场强度叠加原理电场强度叠加原理电场强度的计算电场强度的计算第41页，此课件共70页哦第第2节节 静电场的高斯定理静电场的高斯定理1、电场强度通量、电场强度通量 2、高斯定理、高斯定理3、高斯定律应用举例、高斯定律应用举例第42页，此课件共70页哦一、电场强度通量一、电场强度通量(1)定义定义电电场场线线上上每每一一点点的的场场强强的的方方向向与与该该点点切切线线方方向向相相同同，而而且且电电场场线线箭箭头
21、头的的指指向向表表示示场场强强的的方方向。向。1、电场线、电场线第43页，此课件共70页哦(2)几种典型的电场线分布几种典型的电场线分布-Q+2Q第44页，此课件共70页哦+Q+Q第45页，此课件共70页哦(3)电场线密度电场线密度定义：经过电场中任一点，作一面积元定义：经过电场中任一点，作一面积元dS，并使它与该点的场强垂直，若，并使它与该点的场强垂直，若通过通过dS面的电场线条数为面的电场线条数为d，则电，则电场线密度为场线密度为d/dS。对于匀强电场，电场线密对于匀强电场，电场线密度处处相等，而且方向处度处处相等，而且方向处处一致。处一致。第46页，此课件共70页哦(1)定义定义通过电场
22、中某一面的电场线的条数叫做通过这一面元的通过电场中某一面的电场线的条数叫做通过这一面元的电场强度通量电场强度通量。2、电场强度通量、电场强度通量第47页，此课件共70页哦(2)匀强电场的电通量匀强电场的电通量平面平面S的法向向量与的法向向量与E有夹角有夹角时时引入引入面积矢量面积矢量平面平面S的法向向量与的法向向量与E平行时平行时第48页，此课件共70页哦(3)非均匀电场的电通量非均匀电场的电通量微元微元dS对封闭曲面对封闭曲面SndS第49页，此课件共70页哦高斯（高斯（Carl Friedrich Gauss 17771855）德国数学家、天文学德国数学家、天文学家和物理学家。高斯家和物理
23、学家。高斯在数学上的建树颇丰，在数学上的建树颇丰，有有“数学王子数学王子”美称。美称。高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、天文学和大高斯长期从事于数学并将数学应用于物理学、天文学和大地测量学等领域的研究，主要成就：地测量学等领域的研究，主要成就：(1)物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩擦电的研究、物理学和地磁学：关于静电学、温差电和摩擦电的研究、利用绝对单位法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。利用绝对单位法则量度非力学量以及地磁分布的理论研究。(2)光学光学：利用几何学知识研究光学系统近轴光线行为和成像，建立：利用几何学知识研究光学系统近轴光线行为和成像，建立高斯光学。高斯光学。(
24、3)天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计算，地球大小天文学和大地测量学中：如小行星轨道的计算，地球大小和形状的理论研究等。和形状的理论研究等。(4)试验数据处理：结合试验数据的测算，发展了概率统计理论和误试验数据处理：结合试验数据的测算，发展了概率统计理论和误差理论，发明了最小二乘法，引入高斯误差曲线。差理论，发明了最小二乘法，引入高斯误差曲线。3、高斯定律、高斯定律第50页，此课件共70页哦高斯定律的内容：高斯定律的内容：通过任一闭合曲面的电通量，等于该曲面所包围的所有电荷的代数和通过任一闭合曲面的电通量，等于该曲面所包围的所有电荷的代数和除以除以0，与封闭曲面外的电荷无关。与封闭曲面外的
25、电荷无关。qdSErS第51页，此课件共70页哦包围点电荷包围点电荷q的任意封闭的任意封闭曲面曲面S qSS 电场线电场线对于任意一个闭合曲面对于任意一个闭合曲面S，只要电荷被包围在，只要电荷被包围在S面内，面内，由于电场线是连续的，在没有电荷的地方不中断，因由于电场线是连续的，在没有电荷的地方不中断，因而穿过闭合曲面而穿过闭合曲面S与与S的电场线数目是一样的。的电场线数目是一样的。第52页，此课件共70页哦由于由于电场线的连续性电场线的连续性可知，穿入与穿出任一闭合曲可知，穿入与穿出任一闭合曲面的电通量应该相等。所以当闭合曲面无电荷时，面的电通量应该相等。所以当闭合曲面无电荷时，电通量为零。
26、电通量为零。通过不包围点电荷的任意通过不包围点电荷的任意闭合曲面的电通量为零闭合曲面的电通量为零S q第53页，此课件共70页哦多个点电荷的电通量等于它们单多个点电荷的电通量等于它们单独存在时的电通量的代数和独存在时的电通量的代数和连续分布连续分布离散分布离散分布第54页，此课件共70页哦高斯定理的一个重要应用，高斯定理的一个重要应用，是用来计算带电体周围电场是用来计算带电体周围电场的电场强度的电场强度。实际上，实际上，只有在场强分布具有一定的对称性只有在场强分布具有一定的对称性时，才能比时，才能比较方便应用高斯定理求出场强。较方便应用高斯定理求出场强。求解的关键是选取适当的高斯面。常见的具有
27、对称性分布求解的关键是选取适当的高斯面。常见的具有对称性分布的源电荷有：的源电荷有：4、高斯定律应用举例、高斯定律应用举例第55页，此课件共70页哦球对称分布：球对称分布：包括均匀带电的包括均匀带电的球面，球体和多球面，球体和多层同心球壳等层同心球壳等无限大平面电无限大平面电荷：荷：包括无限包括无限大的均匀带电大的均匀带电平面，平板等。平面，平板等。轴对称分布：轴对称分布：包括无限长均匀带电包括无限长均匀带电的直线，圆柱面，圆的直线，圆柱面，圆柱壳等；柱壳等；第56页，此课件共70页哦步骤：步骤：1.进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，分析场强分布的对称进行对称性分析，即由电荷分布的对称性，
28、分析场强分布的对称性，性，判断能否用高斯定理来求电场强度的分布判断能否用高斯定理来求电场强度的分布（常见的对称性有球（常见的对称性有球对称性、轴对称性、面对称性等）；对称性、轴对称性、面对称性等）；2.根据场强分布的特点，作适当的高斯面，要求：根据场强分布的特点，作适当的高斯面，要求：待求场强的场点应在此高斯面上待求场强的场点应在此高斯面上。穿过该高斯面的电通量容易计算穿过该高斯面的电通量容易计算：一般地，一般地，高斯面各面元的法线矢量高斯面各面元的法线矢量n与与E平行或垂直平行或垂直，n与与E平行时，平行时，E的大小要求处处相等，使得的大小要求处处相等，使得E能提到积分号外面能提到积分号外面
29、；3.计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和，最后由高斯定理求计算电通量和高斯面内所包围的电荷的代数和，最后由高斯定理求出场强。出场强。第57页，此课件共70页哦例例5-2、均匀带电球壳的场强。均匀带电球壳的场强。P66 设有一半径为设有一半径为R、均匀带电为、均匀带电为Q的薄球壳。求球壳内部和外部任意的薄球壳。求球壳内部和外部任意点的电场强度。点的电场强度。解：以球心到场点的距离为半径作一球面，解：以球心到场点的距离为半径作一球面，则通过此球面的电通量为则通过此球面的电通量为根据高斯定理，通过球面的电通量为根据高斯定理，通过球面的电通量为球面内包围的电荷球面内包围的电荷当场点在球壳外时当场
30、点在球壳外时(rR)当场点在球壳内时当场点在球壳内时(rR)第61页，此课件共70页哦例、均匀带电球体的场强。例、均匀带电球体的场强。设有一半径为设有一半径为R、均匀带电为、均匀带电为Q的球体。求球的球体。求球体内部和外部任意点的电场强度。体内部和外部任意点的电场强度。当场点在球体外时当场点在球体外时当场点在球体内时当场点在球体内时rR第62页，此课件共70页哦例例3、无限长均匀带电直线的场强、无限长均匀带电直线的场强 P76 5-8设有一无限长均匀带电直线，电设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为荷线密度为，求距离直线为，求距离直线为 r 的的P处的电场强度。处的电场强度。P第63页，此课件
31、共70页哦例例3、无限长均匀带电直线的场强、无限长均匀带电直线的场强设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为，求距离直线为，求距离直线为 r 处的电场强度。处的电场强度。解：以带电直导线为轴，作一个通过解：以带电直导线为轴，作一个通过P点，高为点，高为h的的圆筒形封闭面为高斯面圆筒形封闭面为高斯面 S，通过通过S面的电通量为面的电通量为圆柱侧面和上、下底面三部分的通量圆柱侧面和上、下底面三部分的通量。S 其中其中上、下底面的电场强度方向与面平行，电通量为零上、下底面的电场强度方向与面平行，电通量为零。所以。所以式中后两项为零。式中后两项为零。第64页，此课件
32、共70页哦例例3、无限长均匀带电直线的场强、无限长均匀带电直线的场强设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度设有一无限长均匀带电直线，电荷线密度为为，求距离直线为，求距离直线为 r 处的电场强度。处的电场强度。S 此闭合面包含的电荷总量此闭合面包含的电荷总量其方向沿直导线的垂线方向。正其方向沿直导线的垂线方向。正负由电荷的符号决定。负由电荷的符号决定。思考思考 P76 5-7第65页，此课件共70页哦设有一无限长均匀带电平板，单位设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为面积上的电荷，即电荷面密度为，求距离平板为，求距离平板为r处的处的P点的电场点的电场强度。强度。例例4、无限大均
33、匀带电平面的场强。、无限大均匀带电平面的场强。P66 例5-3P第66页，此课件共70页哦解：解：由于无限大平面的电荷分布对于场点由于无限大平面的电荷分布对于场点是对称的，所以是对称的，所以 P点的电场方向垂直于该无点的电场方向垂直于该无限大平面，（限大平面，（即侧面为即侧面为0）例例4、无限大均匀带电平面的场强。、无限大均匀带电平面的场强。设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为，求距离平板为，求距离平板为r处的电场强度。处的电场强度。高斯面所包围的电量为高斯面所包围的电量为由高斯定理可知由高斯定理可知第67页，此课
34、件共70页哦例例4、无限长均匀带电平面的场强。、无限长均匀带电平面的场强。设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密设有一无限长均匀带电平板，单位面积上的电荷，即电荷面密度为度为，求距离平板为，求距离平板为r处的电场强度。处的电场强度。电场强度的方向电场强度的方向垂直于带电平面。垂直于带电平面。由此可知，电场强度为由此可知，电场强度为电场强度方向离开平面电场强度方向离开平面电场强度方向指向平面电场强度方向指向平面第68页，此课件共70页哦例、求两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场例、求两个带等量异号电荷的无限大平行平面的电场设面电荷密度分别为设面电荷密度分别为1=+和和2=-解：该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高斯定律。解：该系统不再具有简单的对称性，不能直接应用高斯定律。然而每一个带电平面的场强先可用高斯定律求出，然而每一个带电平面的场强先可用高斯定律求出，然后再用叠加然后再用叠加原理原理求两个带电平面产生的总场强。求两个带电平面产生的总场强。由图可知，由图可知，在在A 区和区和B区场强均为零。区场强均为零。C区场强的方向从带正电的平板指向带负区场强的方向从带正电的平板指向带负电的平板。场强大小为一个带电平板产生电的平板。场强大小为一个带电平板产生的场强的两倍。的场强的两倍。第69页，此课件共70页哦感谢大家观看第70页，此课件共70页哦