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1、关于固体的结合力结关于固体的结合力结合能与材料性能的关合能与材料性能的关系系第1页，讲稿共24张，创作于星期日n n固固固固体体体体材材材材料料料料内内内内的的的的结结结结合合合合力力力力、结结结结合合合合能能能能虽虽虽虽然然然然可可可可以以以以用用用用量量量量子子子子力力力力学学学学的的的的方方方方法法法法近近近近似似似似地地地地进进进进行行行行计计计计算算算算，但但但但这这这这种种种种方方方方法法法法比比比比较较较较复复复复杂杂杂杂，为为为为了了了了简简简简便便便便，通通通通常常常常对对对对离离离离子子子子晶晶晶晶体体体体直直直直接接接接用用用用静静电电学学方方法法处处理理，其其他他晶晶体
2、体材材料料则则可可在在离离子子晶晶体体的的基基础础上上做做适适当当修修正。正。n n静静静静电电电电学学学学处处处处理理理理方方方方法法法法的的的的基基基基本本本本出出出出发发发发点点点点是是是是把把把把正正正正负负负负离离离离子子子子看看看看成成成成离离离离子子子子晶晶晶晶体体体体中中中中的的的的基基基基本本本本荷荷荷荷电电电电质质质质点点点点。由由由由于于于于离离离离子子子子中中中中的的的的电电电电子子子子云云云云一一一一般般般般是是是是满满满满壳壳壳壳层层层层的的的的，因因因因此此此此可可可可假假假假定定定定正正正正负负负负离离离离子子子子的的的的电电电电子子子子云云云云分分分分布布布布
3、是是是是球球球球形形形形对对对对称称称称的的的的。这这这这样样样样在在在在计计计计算算算算时时时时可可可可以以以以不不不不考考考考虑虑虑虑各各各各个个个个离离离离子子子子内内内内部部部部的的的的结结结结构，而将各个离子看作是电荷集中于球心的圆球。构，而将各个离子看作是电荷集中于球心的圆球。构，而将各个离子看作是电荷集中于球心的圆球。构，而将各个离子看作是电荷集中于球心的圆球。第2页，讲稿共24张，创作于星期日2.1 双原子（离子）间的结合力和结合能双原子（离子）间的结合力和结合能 两个正负离子相互作用时，根据库仑定律，它们相距两个正负离子相互作用时，根据库仑定律，它们相距两个正负离子相互作用时
4、，根据库仑定律，它们相距两个正负离子相互作用时，根据库仑定律，它们相距R R时的引力为时的引力为时的引力为时的引力为:式式中中e为为一一个个电电子子的的电电量量(4.810-10cgs制制电电量量)，Z1、Z2分分别别为为正正、负负离离子子的的价价数数、R12为为离离子子间间的的距距离离(cm)。由由上上式式积积分分可可得得到到两两离离子子引引力力势势能能(把相距把相距R的两离子分开至无穷远所做的功的两离子分开至无穷远所做的功)：(2-55)(2-56)第3页，讲稿共24张，创作于星期日n n当两个离子靠近时，它们之间的电子云排斥力为当两个离子靠近时，它们之间的电子云排斥力为当两个离子靠近时，
5、它们之间的电子云排斥力为当两个离子靠近时，它们之间的电子云排斥力为:n nB B1212为与材料有关的斥力系数，为与材料有关的斥力系数，为与材料有关的斥力系数，为与材料有关的斥力系数，n n为玻恩指数，其大小与为玻恩指数，其大小与为玻恩指数，其大小与为玻恩指数，其大小与离子的电子结构有关。离子的电子结构有关。离子的电子结构有关。离子的电子结构有关。n n相应的斥力势能为：相应的斥力势能为：相应的斥力势能为：相应的斥力势能为：第4页，讲稿共24张，创作于星期日n n因此，其两离子相距因此，其两离子相距因此，其两离子相距因此，其两离子相距R R时，总的作用力和作用势能为：时，总的作用力和作用势能为
6、：时，总的作用力和作用势能为：时，总的作用力和作用势能为：第5页，讲稿共24张，创作于星期日 当当距距离离R较较大大时时，离离子子间间的的作作用用力力是是f引引起起主主导导作作用用，因因为为f引引R-2，而而f斥斥R-6R-13。R较较大大，R-6R-130，可可忽忽略略不不计计。只只有有离离子子相相距距很很近近时时，由由于于原原子子核核及及电电子子云云的的排排斥斥作作用用，f斥斥才才起起主主导导作作用用。当当f引引等等于于f斥斥(离离子子处处于于平平衡衡位位置置R0)时时，总总的的作作用用力力f为为零零，且且总总势能达最小值：势能达最小值：E=Er-EaR=R0=E0原原子子处处于于最最稳稳
7、定定状状态态，如如图图2-11(b)所所示示，能能谷谷最最深深，E0即即为为该该两两离离子子间间的的键键能能。当当知知道道了了平平衡衡距距离离R0和和系系数数B12后后，即即可可计计算算任任意意离离子子间间的的键键能能和和任任意意距距离离时时的的作作用用力与作用势。力与作用势。图图2-11第6页，讲稿共24张，创作于星期日对分子键来说，式对分子键来说，式(2-59)、(2-60)可简化为可简化为:式中式中m为引力系数为引力系数，a、b为与材料性质有关的常数。为与材料性质有关的常数。式（式（2-63）、（）、（2-64）实际上适合于所有的键型，只是）实际上适合于所有的键型，只是m、n、a、b取不
8、同的值而已。取不同的值而已。键键键键型型型型离子离子离子离子键键键键共价共价共价共价键键键键金属金属金属金属键键键键碱金属碱金属碱金属碱金属键键键键范德范德范德范德华键华键华键华键mm1 11 11 11 16 6n n5-125-129-129-126-96-93 31212表表2-14各种化学键的引力系数各种化学键的引力系数m和波恩指数和波恩指数n第7页，讲稿共24张，创作于星期日2.2晶体中的结合力和结合能晶体中的结合力和结合能在实际晶体中，两原子间的作用是受其周围原子在实际晶体中，两原子间的作用是受其周围原子的影响的，首先我们考虑在一维情况下的作用力。的影响的，首先我们考虑在一维情况下
9、的作用力。如图如图2-12所示，假定各离子间隔相等，电价相同，所示，假定各离子间隔相等，电价相同，离子离子1受其他离子的总引力为受其他离子的总引力为:因为因为f斥斥1/Rn+1，当当R增大时，增大时，f斥斥迅速衰减，故其他离子引起的斥力可以迅速衰减，故其他离子引起的斥力可以忽略不计，则忽略不计，则:经计算立方晶体中经计算立方晶体中2个原子个原子(离子离子)间的结合力为：间的结合力为：晶晶体体中中结结合合力力的的计计算算第8页，讲稿共24张，创作于星期日2.2.2晶体中结合能的计算晶体中结合能的计算 n n对具有对具有对具有对具有j+1j+1个离子个离子个离子个离子(原子原子原子原子)的晶体，第
10、一个离子与其他的晶体，第一个离子与其他的晶体，第一个离子与其他的晶体，第一个离子与其他j j个离子的作用势也个离子的作用势也个离子的作用势也个离子的作用势也分为两部分：分为两部分：分为两部分：分为两部分：由异号离子及同号离子间的库仑力引起的互作用势能；由异号离子及同号离子间的库仑力引起的互作用势能；由异号离子及同号离子间的库仑力引起的互作用势能；由异号离子及同号离子间的库仑力引起的互作用势能；离子靠近时，相邻离子的核外电子云交叠引起的排斥能。离子靠近时，相邻离子的核外电子云交叠引起的排斥能。离子靠近时，相邻离子的核外电子云交叠引起的排斥能。离子靠近时，相邻离子的核外电子云交叠引起的排斥能。n
11、n电荷电荷电荷电荷Z Zieie的第的第的第的第i i个离子与其他离子的互作用势能总和为：个离子与其他离子的互作用势能总和为：个离子与其他离子的互作用势能总和为：个离子与其他离子的互作用势能总和为：n对于对于1mol的的AB型晶体来说共有型晶体来说共有N0个分子，即包括个分子，即包括N0个正离子及个正离子及N0个负个负离子，可以认为每个离子在互作用势能上是等同的，故晶体的相互作用势离子，可以认为每个离子在互作用势能上是等同的，故晶体的相互作用势能：能：|第9页，讲稿共24张，创作于星期日 A A称为马德隆常数，称为马德隆常数，称为马德隆常数，称为马德隆常数，其物理意义是：其物理意义是：反映实际
12、晶体中正负离子间作用总和的几何因子。反映实际晶体中正负离子间作用总和的几何因子。与晶体结构类型有关，与点阵常数及离子电荷数无关。与晶体结构类型有关，与点阵常数及离子电荷数无关。式中：晶体晶体晶体晶体结结结结构构构构类类类类型型型型正、正、正、正、负负负负离子离子离子离子的配位数比的配位数比的配位数比的配位数比马马马马德隆常数德隆常数德隆常数德隆常数晶体晶体晶体晶体结结结结构构构构类类类类型型型型正、正、正、正、负负负负离子离子离子离子的配位数比的配位数比的配位数比的配位数比马马马马德隆常数德隆常数德隆常数德隆常数NaClNaCl型型型型6 6：6 61.74761.7476CaFCaF2 2型
13、型型型8 8：4 42.51942.5194CsClCsCl型型型型8 8：8 81.76271.7627CuCu2 2OO型型型型2 2：4 42.05782.0578立方立方立方立方ZnSZnS型型型型4 4：4 41.63811.6381TiTi2 2OO型型型型6 6：3 32.4082.408六方六方六方六方ZnSZnS型型型型4 4：4 41.64131.6413-Al-Al2 2OO3 3型型型型6 6：4 44.17194.1719表2-15马德隆常数第10页，讲稿共24张，创作于星期日n n当相邻异号离子间的距离当相邻异号离子间的距离当相邻异号离子间的距离当相邻异号离子间的距
14、离R R为平衡距离为平衡距离为平衡距离为平衡距离R R0 0时，体系的互时，体系的互时，体系的互时，体系的互作用势能为最低，可求得晶体的互作用势能作用势能为最低，可求得晶体的互作用势能作用势能为最低，可求得晶体的互作用势能作用势能为最低，可求得晶体的互作用势能:这个公式又称为这个公式又称为玻恩公式。玻恩公式。玻恩公式。玻恩公式。第11页，讲稿共24张，创作于星期日n n按晶体结合能的定义，结合能的值应该等于把按晶体结合能的定义，结合能的值应该等于把按晶体结合能的定义，结合能的值应该等于把按晶体结合能的定义，结合能的值应该等于把1 1molmol的晶态化的晶态化的晶态化的晶态化合物中的正负离子拆
15、散为气态离子时所需的能量。今以合物中的正负离子拆散为气态离子时所需的能量。今以合物中的正负离子拆散为气态离子时所需的能量。今以合物中的正负离子拆散为气态离子时所需的能量。今以NaClNaCl为例加以说明：为例加以说明：为例加以说明：为例加以说明：E E是无法直接用实验方法测定的，但可以用下列是无法直接用实验方法测定的，但可以用下列是无法直接用实验方法测定的，但可以用下列是无法直接用实验方法测定的，但可以用下列玻恩玻恩玻恩玻恩-哈伯循环哈伯循环哈伯循环哈伯循环来进行计算。来进行计算。来进行计算。来进行计算。第12页，讲稿共24张，创作于星期日n n表2-17 几种氧化物的结合能(102kJmol
16、-1)晶格类型晶格类型氧化物氧化物按玻恩按玻恩-哈伯循哈伯循环环按玻恩公式按玻恩公式熔点熔点/NaCl型型MgOCaOSrOBaOCdOFeOCoONiO38.134.432.731.537.438.639.440.339.234.832.831.036.539.739.840.5280025602460192518051960六方六方ZnS型型BeOZnO44.639.945.241.125701260CaF2型型ZrO2ThO2UO2110269033002800金红石型金红石型TiO2SnO2PbO12012211211411018301800石英石英SiO2129(1723)刚玉型刚玉
17、型-A12O3Cr2O215215015615420502200第13页，讲稿共24张，创作于星期日一些氧化物和硅酸盐晶格能和熔点化合物化合物晶格能晶格能/kJmol/kJmol-1-1熔点熔点/化合物化合物晶格能晶格能/kJmol/kJmol-1-1熔点熔点/MgOMgO3936393628002800镁镁橄橄榄榄石石213532135318901890CaOCaO3526352625702570辉辉石石353783537815211521FeOFeO3923392313801380透透辉辉石石349603496013911391BeOBeO4463446325702570角角闪闪石石134
18、606134606ZrOZrO2 2110071100726902690透透闪闪石石133559133559ThOThO2 2102331023333003300黑云母黑云母5903459034UOUO2 2104131041328002800白云母白云母617556175512441244TiO2TiO2120161201618301830钙钙斜斜长长石石483584835815531553SiOSiO2 2129251292517131713钠长钠长石石519165191611181118AlAl2 2O O3 3167701677020502050正正长长石石51707517071150
19、1150CrCr2 2O O3 3150141501422002200霞石霞石181081810812541254B B2 2O O3 31882818828450450白榴石白榴石290232902316861686第14页，讲稿共24张，创作于星期日晶格能与沸点、熔点、热膨胀系数、硬度间的关系晶体晶体晶格能晶格能/kjmol/kjmol-1-1沸点沸点/熔点熔点/热热膨膨胀胀系数系数/（10106 6）莫氏硬度莫氏硬度质质点距离点距离/nm/nmNaFNaF892892170417049929921081083.23.20.2310.231NaClNaCl76676614131413801
20、8011201202.52.50.2820.282NaBrNaBr733733139213927477471291290.2980.298NaINaI687687130413046626621451450.3230.323KFKF796796150315038578571101100.2660.266KClKCl691691150015007767761151152.42.40.3140.314KBrKBr666666138313837427421201200.3290.329KIKI632632132413246826821351352.22.20.3530.353MgOMgO3936393
21、62800280040406.56.50.2100.210CaOCaO35263526285028502570257063634.54.50.2400.240SrOSrO33123312243024303.53.50.2570.257BaOBaO31283128约约20002000192319233.33.30.2760.276MaSMaS335033504.554.550.2590.259CaSCaS3086308651514.04.00.2840.284SrSSrS287228723.33.30.3000.300BaSBaS271027101021023 30.3190.319第15页，讲
22、稿共24张，创作于星期日2.3结合能与离子晶体性能的关系结合能与离子晶体性能的关系 n n一般说来，材料的结合能愈大，其硬度愈大、熔点愈高、热膨胀一般说来，材料的结合能愈大，其硬度愈大、熔点愈高、热膨胀系数愈小。系数愈小。表表2-18 2-18 同种晶体构型结合能与性能间关系同种晶体构型结合能与性能间关系 材料结合能(计算值)/102kJmol-1熔点/热膨胀系数10-6/正负离子间距/nmNaFNaClNaBrNaI9.027.557.196.63988846775684394043480.2310.2790.2940.318 由玻恩公式可见，结合能E的数值与正负离子电价Z1、Z2及马德隆常
23、数成正比，与正负离子的平衡距离R0成反比。(1-1/n)变化不会太大，故不同离子晶体之间其电价相同(即Z1、Z2相同)，构型相同(即马德隆常数A相同)的话，则R0较大离子晶体的结合能就较小，因而熔点就较低，热膨胀系数较大，如表2-18所示。如果离子晶体的构型相同，R0相近，则电价高的离子晶体结合能较大，它们的硬度也较高。第16页，讲稿共24张，创作于星期日2.4结合力与离子晶体力学性能的关系结合力与离子晶体力学性能的关系 n n2.4.12.4.1杨氏弹性模量杨氏弹性模量(E)E)n n如图如图2-132-13所示，当晶体受力发生变形所示，当晶体受力发生变形时，离子从平衡量时，离子从平衡量R
24、R0 0处移到处移到R R处，若处，若RR很小，则很小，则f(R)=f(Rf(R)=f(R0 0)+f(R+f(R0 0)R)R 。因因为为f(Rf(R0 0)=0)=0，所以所以 f(R)=f(Rf(R)=f(R0 0)R R由由式式(2-68)(2-68)求导得求导得 (2-78)当R=R0时，f(R0)=0.29e2z2(n-1)/R03，代入式(2-78)即得f(R)=0.29e2Z2(n-1)R/R03=KR式中K=0.29e2Z2(n-1)/R03，为材料的弹性常数(体积模量)。第17页，讲稿共24张，创作于星期日n n由虎克定律：=f(R)/R02=KR/R0R0=K/R0=E。
25、所以有:n n E=K/R0=0.29e2Z2(n-1)/R04 (2-82)由式(2-82)可知，材料的弹性模量E正比于1/R04，且E=f(R0)/R0，即E与结合力曲线的斜率相关。曲线越陡(结合力越大)，斜率越大，弹性模量E越大。由于R0为离子间距，为晶体的结构特征常数，Z代表组分特征，所以材料的结构和组分的综合作用决定了弹性模量E这个物理量。(2-80)第18页，讲稿共24张，创作于星期日2.4.2理论抗拉强度理论抗拉强度(max)n n要将立方离子晶体中的两离子分开，离子间作用力要逐渐增要将立方离子晶体中的两离子分开，离子间作用力要逐渐增 n n大到最大点大到最大点R R1 1，然后
26、再下降到零。要找出断开所需最大作用力然后再下降到零。要找出断开所需最大作用力f fmaxmax，则需找则需找出出R R1 1的值。对式的值。对式(2-68)(2-68)求微分，令其等于零即可求微分，令其等于零即可 则有 代入(2-68)式，有 则最大抗拉强度(单位面积的力)为 联系式(2-82)，则有 所以，抗拉强度抗拉强度max也同样是由晶体的结构特征和组分也同样是由晶体的结构特征和组分决定。(2-83)(2-84)(2-85)(2-86)第19页，讲稿共24张，创作于星期日2.4.3表面能的计算 表面能即是创造单位表面所需的能量，它相当于将键拉断所做的功。如图2-14所示，阴影面积为拉断两
27、离子所需做的功。其功 令 则有：因Va这个功产生了2个新表面，即2R02，故单位表面所消耗的能量(2-89)第20页，讲稿共24张，创作于星期日2.4.4 max、E与之间的关系 通过 令k1=k2/2(n+1)即有E=max/k1 通过式 令k2=P/2则(2-93)式即为葛里菲斯(Griffith)方程式，表明了宏观物理力学量E、与微观结构常数R0之间的相互关系。(2-93)第21页，讲稿共24张，创作于星期日2.4.5材料密度与强度的关系材料密度与强度的关系 由两个双原子由两个双原子(分子或离子分子或离子)间结合力和结合能普适表达式可知，当原子间距为间结合力和结合能普适表达式可知，当原子
28、间距为R0时，时，原子间作用力为零，作用势为原子间作用力为零，作用势为E0，所以可得所以可得:解之得：将(2-95)式代入到(2-63)式和(2-64)式中，得 求导所以：式中(2-97)第22页，讲稿共24张，创作于星期日因此相应 有：若定义密实度D为单位体积内包含的结构单元(R03)数量，则D正比于1/R03，显然有 这里E0是稳定态时作用势，也称本征作用势，在式(2-64)中，b/Rn项是在RR0时才起作用。当R=R0时，此项可忽略不计，即E0-a/R0m，即E01/RnR-n。又因DR0-3，所以有 E0Dm/3或E0=K3 Dm/3 所以：式中K=K2K3。此式得出了强度与密度之间的关系，D已是属于细观层次的结构特征，而m为微观的结构特征。这说明强度与材料的细微观强度与材料的细微观结构有关系。结构有关系。(2-100)(2-101)(2-102)(2-103)第23页，讲稿共24张，创作于星期日感感谢谢大大家家观观看看第24页，讲稿共24张，创作于星期日